JPS60186085A - 光ソリトンレ−ザの発振方法および装置 - Google Patents
光ソリトンレ−ザの発振方法および装置Info
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- JPS60186085A JPS60186085A JP59040495A JP4049584A JPS60186085A JP S60186085 A JPS60186085 A JP S60186085A JP 59040495 A JP59040495 A JP 59040495A JP 4049584 A JP4049584 A JP 4049584A JP S60186085 A JPS60186085 A JP S60186085A
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- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
- H01S3/30—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range using scattering effects, e.g. stimulated Brillouin or Raman effects
- H01S3/302—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range using scattering effects, e.g. stimulated Brillouin or Raman effects in an optical fibre
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- Lasers (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔技術分野〕
本発明は、光フアイバ中の誘導ラマン散乱と光力−効果
とを用いて光フアイバ中に非線形屈折率を発生させ、こ
れを光フアイバ中の分散と均衡させて波長可変な光ソリ
トン（８０１１ｔＯｎ ＋弧立波）レーザ光を発生させ
、以てパルス幅の小さい超短光パルスを得る方法および
装置に関するものである。
とを用いて光フアイバ中に非線形屈折率を発生させ、こ
れを光フアイバ中の分散と均衡させて波長可変な光ソリ
トン（８０１１ｔＯｎ ＋弧立波）レーザ光を発生させ
、以てパルス幅の小さい超短光パルスを得る方法および
装置に関するものである。
光フアイバ中のソリトンの研究は１０年程前から開始さ
れている。その当初は、光フアイバ中の非線形光学効果
（カー効果）と媒質中の分散効果とがバランスし、光パ
ルスの包絡線がソリトンになるという理論的研究が報告
された。その後、Ｎｄ ：ＹＡＧレーザで励起した波長
１．５５μｍＦ カラーセンターレーザを用いて光ソリ
トンが観測されている。
れている。その当初は、光フアイバ中の非線形光学効果
（カー効果）と媒質中の分散効果とがバランスし、光パ
ルスの包絡線がソリトンになるという理論的研究が報告
された。その後、Ｎｄ ：ＹＡＧレーザで励起した波長
１．５５μｍＦ カラーセンターレーザを用いて光ソリ
トンが観測されている。
第１図は光７アイパ中を伝播させた後のパルス波形を示
す＠ 従来の光ソリトンパルスの発生の様子を第１Ａ図〜第１
Ｅ図によシ説明する。第１Ａ図〜第１Ｅ図は光フアイバ
中を伝播させて取シ出した光パルスの波形を示し、その
横軸には時間、縦軸には自己相関法で測定したパルス出
力を示す。これによると、第１Ａ図から第１Ｅ図にかけ
て、ファイバ人力Ｐ工□が帆３Ｗ、１．２Ｗ、５．０Ｗ
、１１．４Ｗ。
す＠ 従来の光ソリトンパルスの発生の様子を第１Ａ図〜第１
Ｅ図によシ説明する。第１Ａ図〜第１Ｅ図は光フアイバ
中を伝播させて取シ出した光パルスの波形を示し、その
横軸には時間、縦軸には自己相関法で測定したパルス出
力を示す。これによると、第１Ａ図から第１Ｅ図にかけ
て、ファイバ人力Ｐ工□が帆３Ｗ、１．２Ｗ、５．０Ｗ
、１１．４Ｗ。
２２．５ Ｗというように増加するとともに、その出力
幅が狭くなっていく様子がわかる。これは、入射光パル
スがソリトンになっていくことを示している。
幅が狭くなっていく様子がわかる。これは、入射光パル
スがソリトンになっていくことを示している。
しかし、この方式では、単に強力な波長１．５５μｍの
光パルスを光フアイバ中に入射させて光フアイバ中の分
散と非線形性とを均衡させたにすぎない。すなわち、１
．５５μｍ帯の光源がなければ、このようなソリトンパ
ルスの発生は不可能であることを示している。しかもま
た、このような方式では、１．５μｍ帯においては波長
可変な光ソＩＪ ）ンバルスの発生ができない欠点があ
った。
光パルスを光フアイバ中に入射させて光フアイバ中の分
散と非線形性とを均衡させたにすぎない。すなわち、１
．５５μｍ帯の光源がなければ、このようなソリトンパ
ルスの発生は不可能であることを示している。しかもま
た、このような方式では、１．５μｍ帯においては波長
可変な光ソＩＪ ）ンバルスの発生ができない欠点があ
った。
そこで、本発明の目的は、上述の欠点を解決し、波長１
．５μｍ帯において光ソリトンパルスのレーザ発振を可
能にする発振方法およびかかる方法を実施するための装
置を提供することにある。
．５μｍ帯において光ソリトンパルスのレーザ発振を可
能にする発振方法およびかかる方法を実施するための装
置を提供することにある。
本発明の他の目的は、波長１，５μｍ帯において光ソリ
トンパルスのレーザ発振の波長を可変圧することのでき
る発振方法およびかかる方法を実施するだめの装置を提
供することにある。
トンパルスのレーザ発振の波長を可変圧することのでき
る発振方法およびかかる方法を実施するだめの装置を提
供することにある。
「発明の構成〕
かかる目的を達成するために、本発明では、波長１．０
〜１．４μｍ帯で超短光パルスを発生する励起光を用い
て、光フアイバ中に誘導ラマン散乱効果により、１．５
μｍ帯の光を発生させ、さらにその強力な電場罠よって
生ずる非線形屈折率を光フアイバ中の１．５μｍ帯の分
散効果と均衡させることにより波長１．５μｍ帯で波長
可変な光ソＩＪ’）ンバルスのレーザ発振を可能にする
。
〜１．４μｍ帯で超短光パルスを発生する励起光を用い
て、光フアイバ中に誘導ラマン散乱効果により、１．５
μｍ帯の光を発生させ、さらにその強力な電場罠よって
生ずる非線形屈折率を光フアイバ中の１．５μｍ帯の分
散効果と均衡させることにより波長１．５μｍ帯で波長
可変な光ソＩＪ’）ンバルスのレーザ発振を可能にする
。
本発明方法は、波長１．０〜１．４μｍ帯で超短光パル
スの形態の励起光を発生させ、その励起光をシリカ系単
一モード光ファイバに導いて波長１．５μｍ帯の誘導ラ
マン散乱光を発生させ、その誘導ラマン散乱光によシ前
記光ファイバ中に発生するカー効果による非線形屈折率
を、波長１．５μｍ帯における前記光フアイバ中の分散
と均衡させて、波長１．５μｍ帯で光ソリトンパルスの
レーザ発振を行なうことを特徴とする。
スの形態の励起光を発生させ、その励起光をシリカ系単
一モード光ファイバに導いて波長１．５μｍ帯の誘導ラ
マン散乱光を発生させ、その誘導ラマン散乱光によシ前
記光ファイバ中に発生するカー効果による非線形屈折率
を、波長１．５μｍ帯における前記光フアイバ中の分散
と均衡させて、波長１．５μｍ帯で光ソリトンパルスの
レーザ発振を行なうことを特徴とする。
ここで、前記励起光の光パルスを前記誘導ラマン散乱光
のパルスと時間同期して発生させ、前記光ファイ、バに
おける誘導ラマン散乱を発生させる際の共振器長を可変
となして、波長１．５μｍ帯において波長可変で誘導ラ
マン発振を行うのが好適である。
のパルスと時間同期して発生させ、前記光ファイ、バに
おける誘導ラマン散乱を発生させる際の共振器長を可変
となして、波長１．５μｍ帯において波長可変で誘導ラ
マン発振を行うのが好適である。
本発明装慣は、波長１μｍ〜１．４μｍ帯において超短
光パルスの形態の励起光を発生させるレーザ光源と、シ
リカ系単一モード光ファイバと、該光ファイバの一端に
配置され、前記励起光を通過させ、波長１．５〜１．６
μｍ帯の光を反射させる第１反射鏡と、前記励起光およ
び波長１．５〜１．６μｍ帯の光を反射させる第２反射
鏡とを具え、前記励起光を前記第１反射鏡を介して前記
光７アイパに導き、該光フアイバ中に波長１．５μｍ帯
の誘導ラマン散乱光を発生させ、その誘導ラマン散乱光
により前記光フアイバ中に発生する光力−効果によシ得
られる非線形屈折率と１．５μｍ帯における前記光フア
イバ中の分散とを均衡させることにより１．５μｍ帯の
光ソリトンを発生させて超短光パルスを得ることを特徴
とする。
光パルスの形態の励起光を発生させるレーザ光源と、シ
リカ系単一モード光ファイバと、該光ファイバの一端に
配置され、前記励起光を通過させ、波長１．５〜１．６
μｍ帯の光を反射させる第１反射鏡と、前記励起光およ
び波長１．５〜１．６μｍ帯の光を反射させる第２反射
鏡とを具え、前記励起光を前記第１反射鏡を介して前記
光７アイパに導き、該光フアイバ中に波長１．５μｍ帯
の誘導ラマン散乱光を発生させ、その誘導ラマン散乱光
により前記光フアイバ中に発生する光力−効果によシ得
られる非線形屈折率と１．５μｍ帯における前記光フア
イバ中の分散とを均衡させることにより１．５μｍ帯の
光ソリトンを発生させて超短光パルスを得ることを特徴
とする。
ここで、前記レーザ光源はモード同期レーザであり、前
記光フアイバ中の誘導ラマン散乱光のパルスと前記励起
光の光パルスとの時間同期をとり、前記第２反射鏡の光
軸方向の位置を可変とすることにより、１．５μｍ帯に
おいて波長可変で誘導ラマン発振を発生させるのが好適
である。
記光フアイバ中の誘導ラマン散乱光のパルスと前記励起
光の光パルスとの時間同期をとり、前記第２反射鏡の光
軸方向の位置を可変とすることにより、１．５μｍ帯に
おいて波長可変で誘導ラマン発振を発生させるのが好適
である。
以下に図面を参照して本発明の詳細な説明する。
本発明の１実施例を第２図に示す。ここで、１は１．０
〜１．４μｍの波長の励起用超短光パルスを発生する光
源、２はレーザミラーであり、光源１からの波長１．０
〜１．４μｍの励起用超短光を透過し、波長１．５〜１
．６μｍ帯の光、すなわち光ソリトン発振光を反射させ
る。なお、光源１とレーザミラー２との間には両者の結
合に伴なう光＃１の不安定性を除去するために光アイソ
レータを挿設してもよい。３は光フアイバ結合用レンズ
、４は長さＬのシリカ系単一モード光ファイバである０
５は波長１．５〜１．６μｍ帯の光および励起光を反射
するレーザミラーであり、矢印で示すように光軸方向に
移動させることができる。ここで、光ファイバ４の出射
端と可動鏡５との距離をｌとする。
〜１．４μｍの波長の励起用超短光パルスを発生する光
源、２はレーザミラーであり、光源１からの波長１．０
〜１．４μｍの励起用超短光を透過し、波長１．５〜１
．６μｍ帯の光、すなわち光ソリトン発振光を反射させ
る。なお、光源１とレーザミラー２との間には両者の結
合に伴なう光＃１の不安定性を除去するために光アイソ
レータを挿設してもよい。３は光フアイバ結合用レンズ
、４は長さＬのシリカ系単一モード光ファイバである０
５は波長１．５〜１．６μｍ帯の光および励起光を反射
するレーザミラーであり、矢印で示すように光軸方向に
移動させることができる。ここで、光ファイバ４の出射
端と可動鏡５との距離をｌとする。
動作にあたっては、まず、光源１からの超短光パルスの
形態の励起光をミラー２を通して光ファイバ４に導く。
形態の励起光をミラー２を通して光ファイバ４に導く。
光源１からの超短光パルスの繰り返し周期は第３Ａ図に
示すようにΔｔ ｓｅａであるとする。かかる超短光パ
ルスが、第３Ｂ図に示すように、光ファイバ４に入射す
ると、誘導ラマン散乱が発生し、その散乱ブＬは可動鏡
５で反射されて光ファイバ４の入射端側に戻る０このと
き、再び励起パルスと重なって伝播するならば、この光
フアイバ４中のラマンパルスは増幅され、やがてレーザ
発振を開始する。ラマン波長をλとし、光フアイバ４中
の群速度をＶｇ（λ）、真空中の光速度をＣとすると、
上述の同期条件より、下式が得られる。
示すようにΔｔ ｓｅａであるとする。かかる超短光パ
ルスが、第３Ｂ図に示すように、光ファイバ４に入射す
ると、誘導ラマン散乱が発生し、その散乱ブＬは可動鏡
５で反射されて光ファイバ４の入射端側に戻る０このと
き、再び励起パルスと重なって伝播するならば、この光
フアイバ４中のラマンパルスは増幅され、やがてレーザ
発振を開始する。ラマン波長をλとし、光フアイバ４中
の群速度をＶｇ（λ）、真空中の光速度をＣとすると、
上述の同期条件より、下式が得られる。
Ｔ＝ｍΔｔ、（ｍは整数）（２）
ここで、可動鏡５をΔｌだけ動かした場合を考えよう。
この場合、Ｔは変化しないので、誘導ラマン発振が起こ
るためには、群速度Ｖｇ（λ）を変化させなければなら
ず、その場合には、かかる変化を分散によシ保慣しなけ
ればならない。従って、ラマン発振のためには、式（１
）と同様、 を満たすことが必要である。但し、波長λがλ＋Δλに
なった場合でもラマン利得があることが前提となってい
る。式（１）と（５）とより、となシ、さらに全分散を
σｔ（λ）とすると、式（４）の左辺はσ、（λ）・Δ
λで表わすことができるので、σｔ（λ）はとなる。す
なわち、本発明により波長可変なファイバシマ／レーザ
を実現できることになる。これは波長可変な光ソリトン
パルスの形成が可能であることを意味する。すなわち、
励起光入力を増加して誘導ラマンレーザ光のパルスが大
きくなると、非線形屈折率が大きくなり、やがて光ファ
イバの分散と均衡してソリト／を形成する。また、式（
５）よシΔｌの変化を与えたときにΔλを測定すれば、
光ファイバの分散飄（λ）を測定することができること
になる。
るためには、群速度Ｖｇ（λ）を変化させなければなら
ず、その場合には、かかる変化を分散によシ保慣しなけ
ればならない。従って、ラマン発振のためには、式（１
）と同様、 を満たすことが必要である。但し、波長λがλ＋Δλに
なった場合でもラマン利得があることが前提となってい
る。式（１）と（５）とより、となシ、さらに全分散を
σｔ（λ）とすると、式（４）の左辺はσ、（λ）・Δ
λで表わすことができるので、σｔ（λ）はとなる。す
なわち、本発明により波長可変なファイバシマ／レーザ
を実現できることになる。これは波長可変な光ソリトン
パルスの形成が可能であることを意味する。すなわち、
励起光入力を増加して誘導ラマンレーザ光のパルスが大
きくなると、非線形屈折率が大きくなり、やがて光ファ
イバの分散と均衡してソリト／を形成する。また、式（
５）よシΔｌの変化を与えたときにΔλを測定すれば、
光ファイバの分散飄（λ）を測定することができること
になる。
励起光源１としては、出力パワー５Ｗ以上で、光パルス
幅は５０ｐ８以下、波長は１．５μｍ帯に大きな誘導ラ
マン散乱利得を発生させるようなものが望ましい。ここ
で、第１ストークス光が１．５μｍ帯になるためには１
．４μｍ帯の光源が必要となるが、その場合にはｌ（Ｏ
’＋レーザもしくはＰ″＋＋カラーセ／タレーザ適であ
る。第２ストークス光が１．５μｍ帯になるためには、
波長１．３２μｍもしくは波長１．３４μｍのＮｄ、Ｙ
ＡＧレーザが好適である。その場合、出力が強いので、
第２ストークス光でも大きな利得が予想できる＠一般に
、急激な光力−効果を発生させるためには、数１ ｏ
ｐ ｓｅａ以下の超短光パルスが必要となる。これによ
シ自己位相変調効果が発生し、光ソリトンが分散とバラ
ンスして生ずることになる。
幅は５０ｐ８以下、波長は１．５μｍ帯に大きな誘導ラ
マン散乱利得を発生させるようなものが望ましい。ここ
で、第１ストークス光が１．５μｍ帯になるためには１
．４μｍ帯の光源が必要となるが、その場合にはｌ（Ｏ
’＋レーザもしくはＰ″＋＋カラーセ／タレーザ適であ
る。第２ストークス光が１．５μｍ帯になるためには、
波長１．３２μｍもしくは波長１．３４μｍのＮｄ、Ｙ
ＡＧレーザが好適である。その場合、出力が強いので、
第２ストークス光でも大きな利得が予想できる＠一般に
、急激な光力−効果を発生させるためには、数１ ｏ
ｐ ｓｅａ以下の超短光パルスが必要となる。これによ
シ自己位相変調効果が発生し、光ソリトンが分散とバラ
ンスして生ずることになる。
このとき、誘導ラマン遷移（シリカ系光ファイバでは４
６０３ 程度）の中心において、とのレーザを発振させ
ると、３次のラマン形非線形屈折率に伴なう光力−効果
は小さくなる０しかし、もともとラマン形ではない通常
の非線形屈折率がラマン波長において存在しており、光
力−効果もある。
６０３ 程度）の中心において、とのレーザを発振させ
ると、３次のラマン形非線形屈折率に伴なう光力−効果
は小さくなる０しかし、もともとラマン形ではない通常
の非線形屈折率がラマン波長において存在しており、光
力−効果もある。
従って、光ソリトンの形成が可能となる。もし、ラマン
形非線形屈折率も組み入れたいときには、ラマンレーザ
の発振波長を中心からずらせばよい。
形非線形屈折率も組み入れたいときには、ラマンレーザ
の発振波長を中心からずらせばよい。
これは、本発明においては波長可変であることから、容
易に実現できる。
易に実現できる。
第４図に、予測される励起入力と出力パルス幅との関係
を示す＠ここで、励起入力を増加するとともにある閾値
からラマンレーザ発振を開始し、さらに励起入力を、増
加すると、出力光パルスの幅が急激に減少し始める。こ
れにより、光ソリトンが発振していると言うことができ
る。さらに励起入力を増加させていくと、第１Ｄ図およ
び第１Ｅ図に示したように複数ソリトンが発生し始める
。
を示す＠ここで、励起入力を増加するとともにある閾値
からラマンレーザ発振を開始し、さらに励起入力を、増
加すると、出力光パルスの幅が急激に減少し始める。こ
れにより、光ソリトンが発振していると言うことができ
る。さらに励起入力を増加させていくと、第１Ｄ図およ
び第１Ｅ図に示したように複数ソリトンが発生し始める
。
高速度の光通信においては、単一ソリトンの発生領域を
用いるのが好都合である。
用いるのが好都合である。
さらにまた、本発明では、第２図の可動鏡５を移動させ
ることＫよシ、波長可変な光ソリトンレーザが発振可能
となる。その様子を第５図に示す。
ることＫよシ、波長可変な光ソリトンレーザが発振可能
となる。その様子を第５図に示す。
第５図の横軸は発振波長、縦軸は可動ミラー５の移動量
Δｌである。これによれば、Δｌを増加するにつれて、
発振波長が短波長側にシフトしていく様子がわかる。
Δｌである。これによれば、Δｌを増加するにつれて、
発振波長が短波長側にシフトしていく様子がわかる。
以上説明したように、本発明によれば、時間同期形光フ
ァイバラマンレーザを波長１．５μｍ帯で発振させるこ
とにより、光フアイバ中の非線形屈折率（カー効果）と
分散とを均衡させて、光ソリトンレーザの発振を行うこ
とができる。これによシ、波長１．５μｍ帯の高出力超
短光パルスを発生させることができる利点がある。さら
にまた、本発明によれば、これまでは困難であった波長
可変の光ソリトンパルスの発生も可能である。
ァイバラマンレーザを波長１．５μｍ帯で発振させるこ
とにより、光フアイバ中の非線形屈折率（カー効果）と
分散とを均衡させて、光ソリトンレーザの発振を行うこ
とができる。これによシ、波長１．５μｍ帯の高出力超
短光パルスを発生させることができる利点がある。さら
にまた、本発明によれば、これまでは困難であった波長
可変の光ソリトンパルスの発生も可能である。
ｉｌＡ図〜第１Ｅ図は従来の光ソリトンパルスの発生の
様子の説明図、 第２図は本発明の一実施例を示す構成図、第３Ａ図およ
び第３Ｂ図は第２図の構成についての物理的説明図、 第４図は本発明による励起入力と出力ソリトンのパルス
幅との関係を示す線図、 第５図は本発明による波長可変Ｉｔと可動ミラーの移動
量との関係の説明図である。 １・・・超短光パルス発生器、 ２・・・レーザミラー、 ３・・・光フアイバ結合用レンズ、 ４・・・光ソｌ／）ン発生用光ファイバ、５・・・波長
可変用可動レーザミラー〇第１Ａ図 第１Ｒ図 第１Ｃ
図 第１Ｄ図 第１Ｅ図 −ｔｏ ｏ ｔｏ、 −ｔｏ ｏ ｔｏｐｓＰ、ｆＬ＝
ｆｆ、４Ｗ Ｐ＝＝２２．５Ｗ第２図 ？
様子の説明図、 第２図は本発明の一実施例を示す構成図、第３Ａ図およ
び第３Ｂ図は第２図の構成についての物理的説明図、 第４図は本発明による励起入力と出力ソリトンのパルス
幅との関係を示す線図、 第５図は本発明による波長可変Ｉｔと可動ミラーの移動
量との関係の説明図である。 １・・・超短光パルス発生器、 ２・・・レーザミラー、 ３・・・光フアイバ結合用レンズ、 ４・・・光ソｌ／）ン発生用光ファイバ、５・・・波長
可変用可動レーザミラー〇第１Ａ図 第１Ｒ図 第１Ｃ
図 第１Ｄ図 第１Ｅ図 −ｔｏ ｏ ｔｏ、 −ｔｏ ｏ ｔｏｐｓＰ、ｆＬ＝
ｆｆ、４Ｗ Ｐ＝＝２２．５Ｗ第２図 ？
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １）波長１．０〜１．４μｍ帯で超短光パルスの形態の
励起光を発生させ、その励起光をシリカ系単一モード光
ファイバに導いて波長１．５μｍ帯の誘導ラマン散乱光
を発生させ、その誘導ラマン散乱光により前記光フアイ
バ中に発生するカー効果による非線形屈折率を、波長１
．５μｍ帯における前記光フアイバ中の分散と均衡させ
て、波長１．５μｍ帯で光ソリトンパルスのレーザ発振
を行なうことを特徴とする光ソリトンレーザの発振方法
０ ２、特許請求の範囲第１項記載の光ソリトンレーザの発
振方法において、前記励起光の光パルスを前記誘導ラマ
ン散乱光のパルスと時間同期して発生させ、前記光ファ
イバにおける誘導ラマン散乱を発生させる際の共振器長
を可変となして、波長１．５μｍ帯において波長可変で
誘導ラマン発振を行うことを特徴とする光ソリトンレー
ザの発振方法。 ５）波長１μｍ〜１．４μｍ帯において超短光パルスの
形態の励起光を発生させるレーザ光源と、シリカ系単一
モード光ファイバと、該光ファイバの一端に配置され、
前記励起光を通過させ、波長１．５〜１６６μｍ帯の光
を反射させる第１反射鏡と、前記励起光および波長１．
５〜１．６μｍ帯の光を反射させる第２反射鏡とを具え
、前記励起光を前記第１反射鏡を介して前記光ファイバ
に導き、該光７アイパ中に波長１．５μｍ帯の誘導ラマ
ン散乱光を発生させ、その誘導ラマン散乱光により前記
光フアイバ中に発生する光力−効果により得られる非線
形屈折率と１．５μｍ帯における前記光フアイバ中の分
散とを均衡させることＫより１．５μｍ帯の光ソリトン
を発生させて超短光パルスを得ることを特徴とする光ソ
リトンレーザの発振装置。 ４）特許請求の範囲第５項記載の光ソＩＪ ）ンレ−ザ
の発揚装置において、前記レーザ光源はモード同期レー
ザであり、前記光フアイバ中の誘導ラマン散乱光のパル
スと前記励起光の光パルスとの時間同期をとシ、前記第
２反射鏡の光軸方向の位置を可変とするととＫよシ、１
．５μｍ帯において波長可変で誘導ラマン発振を発生さ
せるようにしたことを特徴とする光ソリトンレーザの発
振装置◇ （以下余白）
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59040495A JPS60186085A (ja) | 1984-03-05 | 1984-03-05 | 光ソリトンレ−ザの発振方法および装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59040495A JPS60186085A (ja) | 1984-03-05 | 1984-03-05 | 光ソリトンレ−ザの発振方法および装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS60186085A true JPS60186085A (ja) | 1985-09-21 |
| JPS64836B2 JPS64836B2 (ja) | 1989-01-09 |
Family
ID=12582150
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP59040495A Granted JPS60186085A (ja) | 1984-03-05 | 1984-03-05 | 光ソリトンレ−ザの発振方法および装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS60186085A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS63260189A (ja) * | 1987-04-17 | 1988-10-27 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | 光ソリトンフアイバレ−ザ |
| US6502273B1 (en) | 1996-11-08 | 2003-01-07 | Kanebo, Ltd. | Cleaning sponge roller |
-
1984
- 1984-03-05 JP JP59040495A patent/JPS60186085A/ja active Granted
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS63260189A (ja) * | 1987-04-17 | 1988-10-27 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | 光ソリトンフアイバレ−ザ |
| US6502273B1 (en) | 1996-11-08 | 2003-01-07 | Kanebo, Ltd. | Cleaning sponge roller |
| US6684447B2 (en) | 1996-11-08 | 2004-02-03 | Aion Co., Ltd. | Cleaning sponge roller |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS64836B2 (ja) | 1989-01-09 |
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Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| EXPY | Cancellation because of completion of term |