JPS58147949A - イオン打込み装置 - Google Patents
イオン打込み装置Info
- Publication number
- JPS58147949A JPS58147949A JP2887282A JP2887282A JPS58147949A JP S58147949 A JPS58147949 A JP S58147949A JP 2887282 A JP2887282 A JP 2887282A JP 2887282 A JP2887282 A JP 2887282A JP S58147949 A JPS58147949 A JP S58147949A
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- JP
- Japan
- Prior art keywords
- scanning
- magnetic field
- circuit
- power source
- magnetic
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- Pending
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-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
- H01J37/00—Discharge tubes with provision for introducing objects or material to be exposed to the discharge, e.g. for the purpose of examination or processing thereof
- H01J37/30—Electron-beam or ion-beam tubes for localised treatment of objects
- H01J37/317—Electron-beam or ion-beam tubes for localised treatment of objects for changing properties of the objects or for applying thin layers thereon, e.g. for ion implantation
- H01J37/3171—Electron-beam or ion-beam tubes for localised treatment of objects for changing properties of the objects or for applying thin layers thereon, e.g. for ion implantation for ion implantation
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- Chemical & Material Sciences (AREA)
- Analytical Chemistry (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は特に大電流ビームの打込みの際に改善された打
込みの均一性を有するイオン打込み装置に関する。
込みの均一性を有するイオン打込み装置に関する。
イオン打込み装置、特に数mA以上の大電流ビームの打
込み装置において、イオ/・ビームの電気的々走査は電
磁石による磁場走査で行々われろLしかし、一般的には
磁石構造が大きくなることか。
込み装置において、イオ/・ビームの電気的々走査は電
磁石による磁場走査で行々われろLしかし、一般的には
磁石構造が大きくなることか。
ら、走査方向の一軸を電磁石によるものとし、−。
軸を機械的な走査とするのが普通である。 。
従来のイオン打込み装置の打込み方法を第1図5を用い
て説明する。イオン・ビーム1は交流電源(正弦波発生
電源)ろで制御されろ電磁石2を通。
て説明する。イオン・ビーム1は交流電源(正弦波発生
電源)ろで制御されろ電磁石2を通。
過することにより水平方向の走査ビーム5となり試料4
面に達する。同図において、試料4は走査・ビーム5と
直交するように機械的に垂直方向に移1・)動させられ
、ろ。ここで、試料4への打込均一性を。
面に達する。同図において、試料4は走査・ビーム5と
直交するように機械的に垂直方向に移1・)動させられ
、ろ。ここで、試料4への打込均一性を。
見ると、垂直方向ではビーム5の走査速度に較べ。
試料4の移動速度を十分小さくすれば、所望の均。
一度が得られろ。しかし、水平方向には、交流電。
源乙の波形か正弦波である場合は均一性を得ろと−とは
離かしい。第2図は、横軸に時間、縦軸にビーム5の走
査軸に沿った位置をとり、ビーム軌跡を□示すものであ
る。ビーム軌跡から分るように、走査軸の中心をはずね
、ろほど直線性が悪くなる。
離かしい。第2図は、横軸に時間、縦軸にビーム5の走
査軸に沿った位置をとり、ビーム軌跡を□示すものであ
る。ビーム軌跡から分るように、走査軸の中心をはずね
、ろほど直線性が悪くなる。
しノ@がって、ビーム走査幅(2X)は試料4の幅(2
r)に比較し十分大きくとる必要がある。第”6図は、
横軸にビーム5の走査軸に沿った位置、゛縦軸に走査軸
の方向に単位長さ当りのビーム強度゛■をとり、試料4
に対する走査ビーノ、の打込みの。
r)に比較し十分大きくとる必要がある。第”6図は、
横軸にビーム5の走査軸に沿った位置、゛縦軸に走査軸
の方向に単位長さ当りのビーム強度゛■をとり、試料4
に対する走査ビーノ、の打込みの。
均一性を模示したものである。試料4の中心にお“ける
強度(To)と縁におけろ強度(]o )の差均−精度
である。同図から分るように、試料4の・幅(2r)と
ビーム5の走査幅(2X)との比(111X/、)を大
きくとれば均一度は上げられろ。しか。
強度(To)と縁におけろ強度(]o )の差均−精度
である。同図から分るように、試料4の・幅(2r)と
ビーム5の走査幅(2X)との比(111X/、)を大
きくとれば均一度は上げられろ。しか。
し、ビーl、の走査幅を広げろことは磁場構成上種々問
題があること、およびビート電流1の有効打。
題があること、およびビート電流1の有効打。
込み割合が減少すること等により、得策では々い、。
以」−述べたように、従来装置では、ビームの走査l。
は交流正弦波の磁場による走査であり、あ捷り均一性を
要求し々い打込み装置に用いていた。例えば後述(第8
図で説明)する質量分離用の直流磁場に交流正弦波磁場
を重畳させる方法では、x/r=2とするとき、10係
の均一打込み誤差がある・ 3 ・ ことが実験的に確かめられている。
要求し々い打込み装置に用いていた。例えば後述(第8
図で説明)する質量分離用の直流磁場に交流正弦波磁場
を重畳させる方法では、x/r=2とするとき、10係
の均一打込み誤差がある・ 3 ・ ことが実験的に確かめられている。
以上述べたように、従来装置ではあ捷り均一度。
を要求しない打込みを目的として(例えば、太陽゛電池
用のノリコン接合素子形成用)、正弦波磁場。
用のノリコン接合素子形成用)、正弦波磁場。
によろイオン・ビーム走査を行なっていた。しか1“し
打込均一度を要求する半導体素子にも適する汎用性ある
打込み装置としては三角波発生電源によ゛ろ直線的なビ
ーム走査が必要である。
打込均一度を要求する半導体素子にも適する汎用性ある
打込み装置としては三角波発生電源によ゛ろ直線的なビ
ーム走査が必要である。
電磁石2の磁場発生コイルは、第4図に示すよ・うに、
抵抗11 (R)と自己インダクタンス121・1(■
・)と見々すことができる。同図において三角。
抵抗11 (R)と自己インダクタンス121・1(■
・)と見々すことができる。同図において三角。
波発生電源13の電圧(E[)が1交番ごとに変化する
ときの回路電流■fは次式で表わされろ。
ときの回路電流■fは次式で表わされろ。
回路に流れる電流■fと磁場強度は比例するから、イオ
ン・ビームの走査の直線性は得られないことになる。第
5図は(1)式の現象説明図である。第5図は、先の第
2図と同じく縦軸に走査軸に泊った位置、横軸に時間を
とり、走査ビーム軌跡(実線・ 4 ・ )を示すもので、点線は電源13の三角波電圧 1すf
を示す。同図の点線に対する実線のずれは(1)。
ン・ビームの走査の直線性は得られないことになる。第
5図は(1)式の現象説明図である。第5図は、先の第
2図と同じく縦軸に走査軸に泊った位置、横軸に時間を
とり、走査ビーム軌跡(実線・ 4 ・ )を示すもので、点線は電源13の三角波電圧 1すf
を示す。同図の点線に対する実線のずれは(1)。
式の右辺括弧内の第2項であり、過渡特性を示すλしだ
がって、三角波発生電源を用いろ場合におい。
がって、三角波発生電源を用いろ場合におい。
ても均一打込みは行々われないことに々ろ。 5本発
明の目的は、したがって、上述の過渡特性を持っていな
い、冒頭に述べた種類のイオン打込。
明の目的は、したがって、上述の過渡特性を持っていな
い、冒頭に述べた種類のイオン打込。
み装置を提供することである。
」二記目的を達成するために、本発明によろイオ・ン打
込み装置は、磁場発生コイルの磁場制御系回国路内に該
磁場発生コイルの過渡現象特性を補償す。
込み装置は、磁場発生コイルの磁場制御系回国路内に該
磁場発生コイルの過渡現象特性を補償す。
ろような補正回路を有することを要旨とする。
本発明の有利々実施の態様においては、上記イオン打込
装置がイオン・ビームの走査面上に、イ。
装置がイオン・ビームの走査面上に、イ。
オノ・ビームの走査状態を監視することを可能に1゜す
る複数個のファラデー・カップを備えている。
る複数個のファラデー・カップを備えている。
第6図は上述の過渡現象特性を補正する本発明の回路構
成を示す。本発明によれば、三角波発生電源13と電磁
石20間に補正回路15(コンデンサC6と抵抗R・。
成を示す。本発明によれば、三角波発生電源13と電磁
石20間に補正回路15(コンデンサC6と抵抗R・。
で構成される微分回路)と電圧、1゜加算回路16が追
加される。
加される。
同図で補正回路15の出力電圧(Ed)け 。
1・ ・・(2)゛
Ed−Ef−e−7
で表わされる。しだがって、加算回路16の出力。
電圧Ef′は
。・−1,−1,。、−去・
f(f
=1・ ・・・・・(6)
= E((1−1−e CR)
となる。(1)式のE「をEf′と置き換え、磁場コイ
ル・に流れる電流If′は 1
・・・・・・(4)。
ル・に流れる電流If′は 1
・・・・・・(4)。
となろ。ここで、■<〈1、実際にはK < 0.1程
度であるから、(5)式右辺括弧内の第2項は極めて小
。
度であるから、(5)式右辺括弧内の第2項は極めて小
。
さくすることができろ(K (0,01)。第7図は。
第6図でMS)、明しだ補正回路15を付加したときの
”走査ビーム軌跡と磁場コイル印加電圧Ef′の関係パ
を示す。同図から分るように、走査ビームの直線性は改
善され、打込均一性は良くなる。
”走査ビーム軌跡と磁場コイル印加電圧Ef′の関係パ
を示す。同図から分るように、走査ビームの直線性は改
善され、打込均一性は良くなる。
第8図は本発明によるイオン打込み装置の回路図である
。本実施例の打込み装置は、質量分離器・において質量
分離(イオン分l1lff′)の直流磁場に三1・I角
波磁場を重畳させた構成のイオン・ビームの走。
。本実施例の打込み装置は、質量分離器・において質量
分離(イオン分l1lff′)の直流磁場に三1・I角
波磁場を重畳させた構成のイオン・ビームの走。
査を行なう方法を採用している。イオン源17よ。
り発したイオン・ビーム1は直流磁場電源18で制御さ
れろ質量分離用の電磁石19で所望のイオン種のみを含
んでいる。イオン・ビームの走査は一交流磁場電源3よ
り電磁石2を制御して行なわれろ。々お、質量分離特性
は増幅器22の入力電圧2ろによって調整され、走査ビ
ーム5の走査幅は三角波発生電源16の電圧値により、
直線性は補正回路15の回路定数を調節することにより
、増幅器25を介して交流磁場電源3を制御して調整゛
されろ。しかし、実際問題として電磁石2の過渡゛現象
特性を正確に知り、補正回路15の定数を決めろことは
難かしい。そこで第8図に示す不実施′例では、打込み
試別4のビーム走査面に清ってビ′□−ム電流検出用の
小さな複数個のファラデー・力。
れろ質量分離用の電磁石19で所望のイオン種のみを含
んでいる。イオン・ビームの走査は一交流磁場電源3よ
り電磁石2を制御して行なわれろ。々お、質量分離特性
は増幅器22の入力電圧2ろによって調整され、走査ビ
ーム5の走査幅は三角波発生電源16の電圧値により、
直線性は補正回路15の回路定数を調節することにより
、増幅器25を介して交流磁場電源3を制御して調整゛
されろ。しかし、実際問題として電磁石2の過渡゛現象
特性を正確に知り、補正回路15の定数を決めろことは
難かしい。そこで第8図に示す不実施′例では、打込み
試別4のビーム走査面に清ってビ′□−ム電流検出用の
小さな複数個のファラデー・力。
ノブ26(F1〜F6)を設けて、ビーム5の走査。
状態を電流検出回路(電流加算回路)27とモニター(
7ンクロスコープ等)28より監視できろ・ようにしで
ある。第9図は走査ビーム5の軌跡(1()三角波)と
ファラデー・カップ26の各1?1〜F6゜で検出され
ろ電流波形関係を示す。同図の上の縦。
7ンクロスコープ等)28より監視できろ・ようにしで
ある。第9図は走査ビーム5の軌跡(1()三角波)と
ファラデー・カップ26の各1?1〜F6゜で検出され
ろ電流波形関係を示す。同図の上の縦。
軸はビーム走査軸に泊った位置、下の縦軸は検出電流値
り6、横軸は時間を表わす。走査ビーム軌。
り6、横軸は時間を表わす。走査ビーム軌。
跡の直線性が悪い場合には、各ファラデー・カッ。
プ(F1〜F6)の検出時間幅が異なる( 11\L2
9.13\1,1 )が、直線性が良い場合には、時間
幅が等しく(tl−12−t6−14)なることで分る
。
9.13\1,1 )が、直線性が良い場合には、時間
幅が等しく(tl−12−t6−14)なることで分る
。
したがって、第8図において、モニタ28により走査ビ
ーム5の直線性は監視し、補正回路15を・ 7 ・ 調節(可変抵抗Rを調節)することで容易に直線。
ーム5の直線性は監視し、補正回路15を・ 7 ・ 調節(可変抵抗Rを調節)することで容易に直線。
性の改善すなわち打込み均一度を上げることかで。
きる。
まだ、質量分離用電磁石19の磁場がドリフト。
すると、走査ビーム5の中心は試料2の右1だは5左に
偏よる。図中の29がこのときの走査ビーム5の補正回
路で、試料2の左右にあるファラデー′・カップ(図で
ばF2とF5)の検出電流タイミン・グをとらえて増幅
器22に帰還し、走査ビーム5・の中心を常に試料2の
中心に合わせろように補正10する。ビーム軸補正回路
29は三角波発生電源 。
偏よる。図中の29がこのときの走査ビーム5の補正回
路で、試料2の左右にあるファラデー′・カップ(図で
ばF2とF5)の検出電流タイミン・グをとらえて増幅
器22に帰還し、走査ビーム5・の中心を常に試料2の
中心に合わせろように補正10する。ビーム軸補正回路
29は三角波発生電源 。
16よりトリガー・パルス30を受けて起動する開時カ
ウンター、比較回路およびD/A変換器よ。
ウンター、比較回路およびD/A変換器よ。
り構成されろ。
以」二述べたように、交流磁場によりビームの走11査
を行なうイオン打込み装置において、走査磁場電源回路
系内に磁場発生コイルの過渡現象を補償する補正回路(
微分回路)を挿入することで、容易に三角波磁場を形成
し、打込み試料面に対する直線性の良い走査ビーノ、が
得られろことになる。
を行なうイオン打込み装置において、走査磁場電源回路
系内に磁場発生コイルの過渡現象を補償する補正回路(
微分回路)を挿入することで、容易に三角波磁場を形成
し、打込み試料面に対する直線性の良い走査ビーノ、が
得られろことになる。
・ 8
壕だ、走査ビームが直線であることは走査幅が打゛込み
試料およびビーム監視用ファラデー・ノyノブ。
試料およびビーム監視用ファラデー・ノyノブ。
類に対する必要幅だけで良く、正弦波交流磁場を。
使用する従来方法に比べ、打込みビーム損失は極゛めて
少々く、格段のビーム活用が可能で打込み均一−性も極
めて良いから打込み均一度を要求する汎用の半導体素子
の製造装置にも活用できろ。さら゛に、ビームの走査軸
上に複数個のファラデー・カップを設けろことは走査状
態をモニタし、制御系・に帰還することにより容易にビ
ームの走査直線性1・1の補正および走査軸ドリフト補
正が行々える手段、として極めて有効なものである。
少々く、格段のビーム活用が可能で打込み均一−性も極
めて良いから打込み均一度を要求する汎用の半導体素子
の製造装置にも活用できろ。さら゛に、ビームの走査軸
上に複数個のファラデー・カップを設けろことは走査状
態をモニタし、制御系・に帰還することにより容易にビ
ームの走査直線性1・1の補正および走査軸ドリフト補
正が行々える手段、として極めて有効なものである。
なお本発明が、電磁石に直流磁界と交流磁界を重畳する
電磁石を対象として説明されだが、直流。
電磁石を対象として説明されだが、直流。
磁界を取除き、三角波の電流のみ電磁石に流して質量分
離々しの打込みを行なう装置にも適用可能であることは
云う寸でもない。
離々しの打込みを行なう装置にも適用可能であることは
云う寸でもない。
第1図は従来のイオン打込み装置の概念図、第2図、第
3図、および第5図は従来装置を説明すろための特性線
図、第4図は従来装置の等価回路。 図、第6図は本発明によるイオン打込み装置の原。 理図、第7図は本発明を説明するだめの特性線図二鎖8
図は本発明によるイオン打込み装置の一例の。 回路図、第9図は第8図の補足説明の特性線図で5ある
。 1・・イオン・ビーム 2・・ビーム走査用電磁石 ろ・交流磁場電源 4・・・試料 5・・走査ビーム 11・・・抵抗 1
1゜12・・・自己イノダクタンス 16・三角波発生電源 15・・・直線性補正回路 。 16・電圧加算回路 17・・・イオン源18・・直
流磁場電源 19・質量分離用電磁石。 22.25・・増幅器 26・・・入力電圧
1゜26 (]”1〜F6)・・走査ビーム検出用ファ
ラテーカノプ 27・・電流検出回路 28・モニタ29・・・ビー
ム軸補正回路 代理人弁理士 中村純之助 1ト オ 1 凶 ↓ 才2図 才3図 +χ U −χ 才4 図 右6図
3図、および第5図は従来装置を説明すろための特性線
図、第4図は従来装置の等価回路。 図、第6図は本発明によるイオン打込み装置の原。 理図、第7図は本発明を説明するだめの特性線図二鎖8
図は本発明によるイオン打込み装置の一例の。 回路図、第9図は第8図の補足説明の特性線図で5ある
。 1・・イオン・ビーム 2・・ビーム走査用電磁石 ろ・交流磁場電源 4・・・試料 5・・走査ビーム 11・・・抵抗 1
1゜12・・・自己イノダクタンス 16・三角波発生電源 15・・・直線性補正回路 。 16・電圧加算回路 17・・・イオン源18・・直
流磁場電源 19・質量分離用電磁石。 22.25・・増幅器 26・・・入力電圧
1゜26 (]”1〜F6)・・走査ビーム検出用ファ
ラテーカノプ 27・・電流検出回路 28・モニタ29・・・ビー
ム軸補正回路 代理人弁理士 中村純之助 1ト オ 1 凶 ↓ 才2図 才3図 +χ U −χ 才4 図 右6図
Claims (1)
- (1) イオン・ビームを磁場変化を用いて試料面”
上を走査し、均一打込みを行なうイオン打込み装置にお
いて、磁場発生コイルの磁場制御系回路内゛に該磁場発
生コイルの過渡現象特性を補償するよ・うな補正回路を
有することを特徴とするイオン打・込み装置。
)(2) イオン・ビ
ームの走査面上に、イオン・ビームの走査状態を監視す
ることを可能にする複数個のファラデー・カップを有す
ることを特徴とする特許請求の範囲第1項記載のイオン
打込み装置。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP2887282A JPS58147949A (ja) | 1982-02-26 | 1982-02-26 | イオン打込み装置 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP2887282A JPS58147949A (ja) | 1982-02-26 | 1982-02-26 | イオン打込み装置 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS58147949A true JPS58147949A (ja) | 1983-09-02 |
Family
ID=12260468
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP2887282A Pending JPS58147949A (ja) | 1982-02-26 | 1982-02-26 | イオン打込み装置 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS58147949A (ja) |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPH0644654A (ja) * | 1993-06-02 | 1994-02-18 | Hitachi Ltd | テープ駆動装置 |
-
1982
- 1982-02-26 JP JP2887282A patent/JPS58147949A/ja active Pending
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPH0644654A (ja) * | 1993-06-02 | 1994-02-18 | Hitachi Ltd | テープ駆動装置 |
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