JPS58140715A - 光波長変換素子 - Google Patents
光波長変換素子Info
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- JPS58140715A JPS58140715A JP57022373A JP2237382A JPS58140715A JP S58140715 A JPS58140715 A JP S58140715A JP 57022373 A JP57022373 A JP 57022373A JP 2237382 A JP2237382 A JP 2237382A JP S58140715 A JPS58140715 A JP S58140715A
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- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/01—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour
- G02F1/0128—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour based on electro-mechanical, magneto-mechanical, elasto-optic effects
- G02F1/0131—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour based on electro-mechanical, magneto-mechanical, elasto-optic effects based on photo-elastic effects, e.g. mechanically induced birefringence
- G02F1/0134—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour based on electro-mechanical, magneto-mechanical, elasto-optic effects based on photo-elastic effects, e.g. mechanically induced birefringence in optical waveguides
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は、光通信用伝送線路用ファイバを用いてレーザ
光の波長を変換する素子に関し、更に詳しくハ、光フア
イバ内の残留応力によって生ずる働屈折性を利用するこ
とによって、偏波面が互いに直交する光の２つのＨＥ、
、モードの縮退を解いて伝搬する、いわゆる偏波保存性
の複屈折性ファイバを用い、該７アイパの第３次非線形
分極効果を利用して光波長を変換する光波長変換素子に
関するものである〇 従来、光ファイバに高エネルギ密度の光を入射させたと
き、光フアイバ材料の非線形効果によって、入射光エネ
ルギーの一部が異なる波長の光に変換されるという現象
が知られている。このような第３次非線形効果による光
波長変換の原理を利用した光波長変換装置として第１図
に示Ｔものが知られてい６０図について説明すると、符
号１はレーザ光源、２は光波長変換素子としての光７ア
イパ、８，４は対物−レンズ、５は分波器である。
光の波長を変換する素子に関し、更に詳しくハ、光フア
イバ内の残留応力によって生ずる働屈折性を利用するこ
とによって、偏波面が互いに直交する光の２つのＨＥ、
、モードの縮退を解いて伝搬する、いわゆる偏波保存性
の複屈折性ファイバを用い、該７アイパの第３次非線形
分極効果を利用して光波長を変換する光波長変換素子に
関するものである〇 従来、光ファイバに高エネルギ密度の光を入射させたと
き、光フアイバ材料の非線形効果によって、入射光エネ
ルギーの一部が異なる波長の光に変換されるという現象
が知られている。このような第３次非線形効果による光
波長変換の原理を利用した光波長変換装置として第１図
に示Ｔものが知られてい６０図について説明すると、符
号１はレーザ光源、２は光波長変換素子としての光７ア
イパ、８，４は対物−レンズ、５は分波器である。
レーザ光源ｌとしては、強い非線形効果を得るために光
ファイバ２への入射パワーを大きくする必要から通常Ｑ
スイッチ機能を付加したものが用いられる。また、光フ
ァイバ２の長さは、数１〜数１０■である・ 上記の装置において、レーザ光＃ｌから発射された波長
λＰのレーザ光は、その一部が光フアイバ２内部で第３
次非線形効果により入射光（λＰ）と輿なった波長の光
（λＳ、λＡ）に変換され、分波器５によって各波長λ
Ｐ、λＳ、λＡ（但しλＡくλＰくλＳ）ごとに分離さ
れる。従って第１図に示す装置：：二”；ニニ：：：Ｉ
：：：＊“ＪＰｆ）５！、ｔ−“。
ファイバ２への入射パワーを大きくする必要から通常Ｑ
スイッチ機能を付加したものが用いられる。また、光フ
ァイバ２の長さは、数１〜数１０■である・ 上記の装置において、レーザ光＃ｌから発射された波長
λＰのレーザ光は、その一部が光フアイバ２内部で第３
次非線形効果により入射光（λＰ）と輿なった波長の光
（λＳ、λＡ）に変換され、分波器５によって各波長λ
Ｐ、λＳ、λＡ（但しλＡくλＰくλＳ）ごとに分離さ
れる。従って第１図に示す装置：：二”；ニニ：：：Ｉ
：：：＊“ＪＰｆ）５！、ｔ−“。
ところで上記第１図の装置による光波長変換は、次のよ
うな条件により、その変換光の波長λＢ、λＡが定めら
れる。
うな条件により、その変換光の波長λＢ、λＡが定めら
れる。
入射光の波長をλＰとし、第３次非線形効果によって変
換された光の波長をλＳ、λＡ（λＡくλＰくλＳ）と
すると 五−万一■−去＝Δ丁・・・・・・（！）１１ が成り立つ。なお、４丁は規格化周波数シフト量である
。また、λＰ、λＳおよびλＡなる光波の光フアイバ中
の門搬定数をｋＰ、に８．ｋＡとす・るとに８ ＋ ｋ
Ａ−−２ｋＰ＝Ｏ・・・・・・・・・・・・・・・・・
・・・・（２）なる位相整合条件が成り立つ。この位相
整合条件は光フアイバ材料の屈折率分散に因る項Δｋ（
Δν）と光ファイバの構造等に因る項 ｆ（Δν）に分
離でき、 Δｋ（Δ；）＋ｆ（Δｙ） ＝ Ｏ・・・・・・・・・
・・・・・・（３）Δｋ（ｊ；）＝ ｚｚ（ｎ：＋ｎニ
ーｚ ｎｐ／）ｐ＋ｚｇ（ｎ、’−ｎ、’） ｌｖ・・
・・・・・・・・・・（４） ただしｎ’（ｉはム、Ｂ、Ｐのし）ずれかである）は、
諺 クラッドの屈折率である・上記の（１）〜（４）式の関
係に基づいて入射光ＣλＦ）は、波長λＳ、λＡｌ有す
る変換光に変換されるのである。゛ 従って、第１図に示す従来の光波長変換装置は、入射光
の波長ＪＰｆ与え、光波長変換素子として用いる光ファ
イバ２の材料及び構造を、決定すれは、非線形効果によ
って生じる周波数のシフ）＊（４丁）が、一義的に決定
されてしまい、定まった波長λＳ。
換された光の波長をλＳ、λＡ（λＡくλＰくλＳ）と
すると 五−万一■−去＝Δ丁・・・・・・（！）１１ が成り立つ。なお、４丁は規格化周波数シフト量である
。また、λＰ、λＳおよびλＡなる光波の光フアイバ中
の門搬定数をｋＰ、に８．ｋＡとす・るとに８ ＋ ｋ
Ａ−−２ｋＰ＝Ｏ・・・・・・・・・・・・・・・・・
・・・・（２）なる位相整合条件が成り立つ。この位相
整合条件は光フアイバ材料の屈折率分散に因る項Δｋ（
Δν）と光ファイバの構造等に因る項 ｆ（Δν）に分
離でき、 Δｋ（Δ；）＋ｆ（Δｙ） ＝ Ｏ・・・・・・・・・
・・・・・・（３）Δｋ（ｊ；）＝ ｚｚ（ｎ：＋ｎニ
ーｚ ｎｐ／）ｐ＋ｚｇ（ｎ、’−ｎ、’） ｌｖ・・
・・・・・・・・・・（４） ただしｎ’（ｉはム、Ｂ、Ｐのし）ずれかである）は、
諺 クラッドの屈折率である・上記の（１）〜（４）式の関
係に基づいて入射光ＣλＦ）は、波長λＳ、λＡｌ有す
る変換光に変換されるのである。゛ 従って、第１図に示す従来の光波長変換装置は、入射光
の波長ＪＰｆ与え、光波長変換素子として用いる光ファ
イバ２の材料及び構造を、決定すれは、非線形効果によ
って生じる周波数のシフ）＊（４丁）が、一義的に決定
されてしまい、定まった波長λＳ。
λＡの光しか得ることができなかった。このため、従来
は入射光の波長λＰｒｔ一定のもとで、変換光λＢ、λ
Ａを変化させるためには、実際比屈折率差、コア径等の
７アイパ１ＩＩＩ造パラメータの異なる光ファイバを利
用する以外に方法はなく、第１図に示した装置を波長可
変光源として利用Ｔることは、実用上極めて不便であっ
た。
は入射光の波長λＰｒｔ一定のもとで、変換光λＢ、λ
Ａを変化させるためには、実際比屈折率差、コア径等の
７アイパ１ＩＩＩ造パラメータの異なる光ファイバを利
用する以外に方法はなく、第１図に示した装置を波長可
変光源として利用Ｔることは、実用上極めて不便であっ
た。
本発明は、上記事情に鑑み変換される光の波長を連続的
に可蛮とし得る光波長変換素子を提供することを目的と
し、複屈折性７アイパに応力印加装置を設けたことを特
徴とするものである。
に可蛮とし得る光波長変換素子を提供することを目的と
し、複屈折性７アイパに応力印加装置を設けたことを特
徴とするものである。
以下、本発明の実施例を図面を参照して説明するＯ
第一図は、本発明の光波長変換素子を適用した光波長変
換装置の原理図である◎この図において第１ｖ４と同一
の構１ｒｉ４要素には同一符号を付してその説明を省略
する。この図に示す光波長変換素子ｌＯは、豪屈折性フ
ァイバ１１とこの複屈折性７アイパ１１に応力を印加す
るための応力印加装置１２とから構成されている。複屈
折性７アイパ■は、このファイバ１１内部の残留応力に
よって生じる複屈折性によって、このファイバ１１に入
射される光す゛、偏波面が互いに直交する２つ°のＨＥ
ｌモ”−ドの縮退を解いて伝搬する性°質を有する０こ
の場合、上記７アイパ１１の短軸及び長軸をそれぞれｘ
、ｙ方向に定めである。また、応力印・加装型１２は、
前記複屈折性ファイバ１１に対して応力を加えるもので
、力の大きさが調整可能となっている。 − なお、符号１８は、対物レンズ番と分波１１５との間の
光路上に配置された検光子である。
換装置の原理図である◎この図において第１ｖ４と同一
の構１ｒｉ４要素には同一符号を付してその説明を省略
する。この図に示す光波長変換素子ｌＯは、豪屈折性フ
ァイバ１１とこの複屈折性７アイパ１１に応力を印加す
るための応力印加装置１２とから構成されている。複屈
折性７アイパ■は、このファイバ１１内部の残留応力に
よって生じる複屈折性によって、このファイバ１１に入
射される光す゛、偏波面が互いに直交する２つ°のＨＥ
ｌモ”−ドの縮退を解いて伝搬する性°質を有する０こ
の場合、上記７アイパ１１の短軸及び長軸をそれぞれｘ
、ｙ方向に定めである。また、応力印・加装型１２は、
前記複屈折性ファイバ１１に対して応力を加えるもので
、力の大きさが調整可能となっている。 − なお、符号１８は、対物レンズ番と分波１１５との間の
光路上に配置された検光子である。
上記の光波長変換素子ｌＯは、レーザ光源１から発射さ
れる波長λＰの光の一部を波長λ８．λＡの光に変換す
るもので、この場合応力印加装置１８により７アイパ１
１に印加する応力を調整することによって、前記変換光
の波長λＢ、λムを連続的に変化させることができる・ 従って、第Ｊｌｌの光波長変換装置によれば、波長λＢ
、λムが連続的に可変な変換光を得ることができる。
れる波長λＰの光の一部を波長λ８．λＡの光に変換す
るもので、この場合応力印加装置１８により７アイパ１
１に印加する応力を調整することによって、前記変換光
の波長λＢ、λムを連続的に変化させることができる・ 従って、第Ｊｌｌの光波長変換装置によれば、波長λＢ
、λムが連続的に可変な変換光を得ることができる。
次に、上記の光波長変換素子１０の波長変換作用の原理
を説明する。
を説明する。
いま、入射光の波長λＰを／、 Ｊ Ｊ ｖａ以下に定
めると前述し−た（４式のΔｋ（Δν）が正となるので
、偉）式の位相整合条件を成立させる一列としては、入
射光の偏波面をｙ方向に、また変換光の偏波面ｅｘ方向
にする場合が考えられる。なお、・入射光と変換光の偏
波面の組み合わせについては、上記以外に種々の組み合
わせを設定Ｔることができ、また、λＮ’＞／、３μ観
の場合には、Δｋ（Δ；）は負となるが、入射光と変換
光の偏波面の組み合わせを考慮すれば、以下に述べる原
塊に基いて同様に本発明を実施できる。
めると前述し−た（４式のΔｋ（Δν）が正となるので
、偉）式の位相整合条件を成立させる一列としては、入
射光の偏波面をｙ方向に、また変換光の偏波面ｅｘ方向
にする場合が考えられる。なお、・入射光と変換光の偏
波面の組み合わせについては、上記以外に種々の組み合
わせを設定Ｔることができ、また、λＮ’＞／、３μ観
の場合には、Δｋ（Δ；）は負となるが、入射光と変換
光の偏波面の組み合わせを考慮すれば、以下に述べる原
塊に基いて同様に本発明を実施できる。
上記の条件のもとで、（８）式中のｆ（Δ；）は光ファ
イバの構造に因る複屈折りｇと光７アイパに印加されて
いる応力による複屈折りｓを用いてｆ（Δ万冨−４π（
８ｇ＋８８）／λＰ ・・・・・・・・・（５）と書き
表わせ、Ｂｇ＊Ｂｓはそれぞれ次式で与えられる。
イバの構造に因る複屈折りｇと光７アイパに印加されて
いる応力による複屈折りｓを用いてｆ（Δ万冨−４π（
８ｇ＋８８）／λＰ ・・・・・・・・・（５）と書き
表わせ、Ｂｇ＊Ｂｓはそれぞれ次式で与えられる。
Ｂｇｘ−（ｎ、−ｎｌ ）（ｂｘ−ｂｙ） ＝＝（８
）８Ｂ ＝（Ｃｔ Ｃｍ ） （σニーσｙ）四・・
・・・・・・（７）ただし、ｎｌ ｅ ”！はそれぞれ
コア、クラッドの屈折率、ｂｘ、ｂｙはそれぞれ波長λ
Ｐにおける短軸、長軸の規格化伝搬定数を表わし、ＣＩ
、 Ｃ。
）８Ｂ ＝（Ｃｔ Ｃｍ ） （σニーσｙ）四・・
・・・・・・（７）ただし、ｎｌ ｅ ”！はそれぞれ
コア、クラッドの屈折率、ｂｘ、ｂｙはそれぞれ波長λ
Ｐにおける短軸、長軸の規格化伝搬定数を表わし、ＣＩ
、 Ｃ。
は光弾性定数、＃８．σアはそれぞれ光ファイバに印加
されるよ、ｙ方向の応力である＠また複屈折性ファイバ
の一例としてサイドビットファイバを考える。第３８４
はサイドビットファイバのｌｌｒ向図であり、符号１５
がコア、１６がサイドビット、１７がクラッドであり、
図中のＸ。
されるよ、ｙ方向の応力である＠また複屈折性ファイバ
の一例としてサイドビットファイバを考える。第３８４
はサイドビットファイバのｌｌｒ向図であり、符号１５
がコア、１６がサイドビット、１７がクラッドであり、
図中のＸ。
ｙ方向と第２図中のｘ、ｙ軸方向は一致しているものと
Ｔる◎このサイドビット７アイパにＸ方向あるいはｙ方
向からＷなる応力を印加したとき、変換光の波長がどの
ように変化するかを説明Ｔる・サイドビットファイバの
比屈折率差Δをａ２〜α参囁、：ｆ７ヲＰ、０．−８ｉ
０． 、サイｌ’に’７ ）ＩＢ、０゜−８ｉｎ、、ク
ラッドを８ｉ０１とした場合、（））式中のζ＃ ｘ−
ｇ 、 ）で残留応力に因る寄与はλ（＃９／ＩＩｍ′
）程度である◎また（６）式のＢｇは負符号であり、波
長ｌμ寓帝では大きさは／ ０−１以下となり通常ＢＢ
はＢｇより１衝程度大きい。したがって全複屈折り（＝
Ｂｇ＋Ｂ８）の波長依存性は極めて小さいといえる。第
参図、第５図はそれぞれ本サイドビットファイバにＸ方
向、ｙ方向から応力Ｗを印加したときのＷと全複、屈折
り （＝Ｂ ｇ ＋ Ｂｇ ）−（ｅ ｘ−ｅ ｙ ）
の関係を示したものであり、両図より Ｂ＝４１．ｌＸｌ０”−ｊ、４Ｘ／（７−”Ｗ （Ｘ方
向）Ｂ＝仏ｔｘｔｏ１＋よＪＸｌｏ−ＩＷ（ｙ方向）・
−・・・・・・・・・・・・・＋８）なる関係が得られ
る。
Ｔる◎このサイドビット７アイパにＸ方向あるいはｙ方
向からＷなる応力を印加したとき、変換光の波長がどの
ように変化するかを説明Ｔる・サイドビットファイバの
比屈折率差Δをａ２〜α参囁、：ｆ７ヲＰ、０．−８ｉ
０． 、サイｌ’に’７ ）ＩＢ、０゜−８ｉｎ、、ク
ラッドを８ｉ０１とした場合、（））式中のζ＃ ｘ−
ｇ 、 ）で残留応力に因る寄与はλ（＃９／ＩＩｍ′
）程度である◎また（６）式のＢｇは負符号であり、波
長ｌμ寓帝では大きさは／ ０−１以下となり通常ＢＢ
はＢｇより１衝程度大きい。したがって全複屈折り（＝
Ｂｇ＋Ｂ８）の波長依存性は極めて小さいといえる。第
参図、第５図はそれぞれ本サイドビットファイバにＸ方
向、ｙ方向から応力Ｗを印加したときのＷと全複、屈折
り （＝Ｂ ｇ ＋ Ｂｇ ）−（ｅ ｘ−ｅ ｙ ）
の関係を示したものであり、両図より Ｂ＝４１．ｌＸｌ０”−ｊ、４Ｘ／（７−”Ｗ （Ｘ方
向）Ｂ＝仏ｔｘｔｏ１＋よＪＸｌｏ−ＩＷ（ｙ方向）・
−・・・・・・・・・・・・・＋８）なる関係が得られ
る。
一方（４）式のΔｋ（Δ；）とΔ；の関係は、入射光の
波長λＰｔ／、Ｏ／；μ寓とするとき第６図の実線のよ
うになる。したがって、（３）式の位相整合条件に（６
１，＋８１式で与えられるｆ （４丁）と第６図にに示
されたｋ（Δ″ｉ；″）を適用すれば、印加される応力
Ｗと、光波長シフト皺Δｉの関係は次のように改定でき
るｏＭえば、λＰ＝／、０６ｓ醜に対してΔ； ＝ Ｊ
Ｑ Ｑ ｃｍ−’ｌ即ちλｓ＝ｉ、ｏｔμ■、λＡ＝
／、０３μ諷の変換光を得ようとすると、−ｆＣΔマ）
はＱダＪ （１：１１Ｉ−１）であり、必要な全複屈折
りは（艶式より、０ｇＸ１０１となり、応力はＸ方向に
α７（ｋｇ／Ｃ→印加すればよいことがわかる。
波長λＰｔ／、Ｏ／；μ寓とするとき第６図の実線のよ
うになる。したがって、（３）式の位相整合条件に（６
１，＋８１式で与えられるｆ （４丁）と第６図にに示
されたｋ（Δ″ｉ；″）を適用すれば、印加される応力
Ｗと、光波長シフト皺Δｉの関係は次のように改定でき
るｏＭえば、λＰ＝／、０６ｓ醜に対してΔ； ＝ Ｊ
Ｑ Ｑ ｃｍ−’ｌ即ちλｓ＝ｉ、ｏｔμ■、λＡ＝
／、０３μ諷の変換光を得ようとすると、−ｆＣΔマ）
はＱダＪ （１：１１Ｉ−１）であり、必要な全複屈折
りは（艶式より、０ｇＸ１０１となり、応力はＸ方向に
α７（ｋｇ／Ｃ→印加すればよいことがわかる。
第７図は、ｙ方向に印加したＷと光波長シフト量４丁の
関係を示したものである。図よりＷ＝Ｏ〜／、ｊ（１９
／Ｃａ１）では、Δｕ＝ＩＩ３０〜７００（Ｃ１ｍ一つ
となり、変換光の波長λＳ、λＡはそれぞれ、ｉ、ｉｉ
〜／、 ／参μ菖、０９９〜／、０／μ諺の範囲に変換
される。また、Ｘ方向の応力を印加した場合も同様に、
Ｗに応じて変換光の波長を可変とすることができる＠ま
た、複屈折性ファイバ材料として用いられる石英の弾性
限界から見積れば、印加応力の最大値は、ｔＯｋｙ／Ｃ
”程度であり、従ってΔマの最大値は、約ｔｓｏｏｃｖ
ａ−ｘとなるので極めて広い範囲で波長変換が行なえる
。
関係を示したものである。図よりＷ＝Ｏ〜／、ｊ（１９
／Ｃａ１）では、Δｕ＝ＩＩ３０〜７００（Ｃ１ｍ一つ
となり、変換光の波長λＳ、λＡはそれぞれ、ｉ、ｉｉ
〜／、 ／参μ菖、０９９〜／、０／μ諺の範囲に変換
される。また、Ｘ方向の応力を印加した場合も同様に、
Ｗに応じて変換光の波長を可変とすることができる＠ま
た、複屈折性ファイバ材料として用いられる石英の弾性
限界から見積れば、印加応力の最大値は、ｔＯｋｙ／Ｃ
”程度であり、従ってΔマの最大値は、約ｔｓｏｏｃｖ
ａ−ｘとなるので極めて広い範囲で波長変換が行なえる
。
なお、上記の光波長変換素子で利用する非線形効果は、
入射光のコヒーレンシーを維持するため、コヒーレンシ
ーの極めて高い変換光を得ることができる◎また、入射
光の偏波方向なＸ方向あるいは”１７両方向とすること
によって、応力の強さや付加方向が同一であっても入射
光の偏波方向に応じてそれぞれ員なる光波長シフト量Δ
；を得ることができ、従って、波長造択の自由度を増や
すことが可能である＠ 上記の光波長変換素子ｌＯによれば、修屈折性ファイバ
に印加する応力を変化させることによって入射光波長を
連続的に、しかも比較的広い範Ｈにわたって変換するこ
とができる。従って、上記の光波長変換素子ｌＯを例え
ば第、、２図に示す光波長変換装置に適用して簡便な波
長可変光源を得ることができる。
入射光のコヒーレンシーを維持するため、コヒーレンシ
ーの極めて高い変換光を得ることができる◎また、入射
光の偏波方向なＸ方向あるいは”１７両方向とすること
によって、応力の強さや付加方向が同一であっても入射
光の偏波方向に応じてそれぞれ員なる光波長シフト量Δ
；を得ることができ、従って、波長造択の自由度を増や
すことが可能である＠ 上記の光波長変換素子ｌＯによれば、修屈折性ファイバ
に印加する応力を変化させることによって入射光波長を
連続的に、しかも比較的広い範Ｈにわたって変換するこ
とができる。従って、上記の光波長変換素子ｌＯを例え
ば第、、２図に示す光波長変換装置に適用して簡便な波
長可変光源を得ることができる。
なお、上記実施例においては、複屈折性７アイパとして
サイドビットファイバを用いた例について説明したが、
非円形コアファイバやサイドビットをコアから十分に離
し′ｆ：７アイパ等、他の複屈折性ファイバを利用する
こともできる０以上説明したように、本発明の光波長変
換素子は、複屈折性７アイパと、この複屈折性ファイバ
に応力を印加するための応力印加装置とを備えて構成さ
れ、前記応力印加装置の発生する力を変化させることに
より前記複屈折性ファイバを経て得られる変換光の波長
を連続的に可変とすることができるという利点を有する
。従って、例えば光フアイバ伝送特性の測定等に波長可
変光源として利用でき、また、使用する複屈折性ファイ
バ（偏波保存性のファイバ）の比屈折率差等の構造パラ
メタやドーパント材料を選択して種々準備し、さらに入
射光波長を変化させ名ことによって光フアイバ伝送特性
の一定に必要な波長ｌμ■帯をほぼ全域にわたって連続
的にカバーできる波長用変光源を実現できるという効果
が得られる。更に、本発明の光波長変換素子が利用する
非線形効果は、入ｔｔ光のコヒーレンシーを維持Ｔるの
で、極めてコヒーレンシーの高い変換光が得られるとい
う利点を有する。
サイドビットファイバを用いた例について説明したが、
非円形コアファイバやサイドビットをコアから十分に離
し′ｆ：７アイパ等、他の複屈折性ファイバを利用する
こともできる０以上説明したように、本発明の光波長変
換素子は、複屈折性７アイパと、この複屈折性ファイバ
に応力を印加するための応力印加装置とを備えて構成さ
れ、前記応力印加装置の発生する力を変化させることに
より前記複屈折性ファイバを経て得られる変換光の波長
を連続的に可変とすることができるという利点を有する
。従って、例えば光フアイバ伝送特性の測定等に波長可
変光源として利用でき、また、使用する複屈折性ファイ
バ（偏波保存性のファイバ）の比屈折率差等の構造パラ
メタやドーパント材料を選択して種々準備し、さらに入
射光波長を変化させ名ことによって光フアイバ伝送特性
の一定に必要な波長ｌμ■帯をほぼ全域にわたって連続
的にカバーできる波長用変光源を実現できるという効果
が得られる。更に、本発明の光波長変換素子が利用する
非線形効果は、入ｔｔ光のコヒーレンシーを維持Ｔるの
で、極めてコヒーレンシーの高い変換光が得られるとい
う利点を有する。
４Ｉ％ 図面の簡単な説明
第１図は従来の光７アイパを用いた光波長変換装置の原
理図、第２図は本発明の光波長変換素子を用いて構成し
た光波長変換装置の原理図、第３図位サイドピットファ
イバの短面図、第参図はＸ方向に印加された応力ＷとＢ
、（σ８−σｙ）との関係を示す図、第５図はｙ方向に
印加された応力ＷとＢ、（σニーσｙ）との関係を示す
図１第６図はΔｋ（ΔＶ）とΔ；の関係を示す図、第７
図はΔ；と１方向に印加された応力Ｗとの関係を示す図
である。
理図、第２図は本発明の光波長変換素子を用いて構成し
た光波長変換装置の原理図、第３図位サイドピットファ
イバの短面図、第参図はＸ方向に印加された応力ＷとＢ
、（σ８−σｙ）との関係を示す図、第５図はｙ方向に
印加された応力ＷとＢ、（σニーσｙ）との関係を示す
図１第６図はΔｋ（ΔＶ）とΔ；の関係を示す図、第７
図はΔ；と１方向に印加された応力Ｗとの関係を示す図
である。
ｌ・・・・・・レーザ光源、５・・・・・・分波器、ｌ
Ｏ・・・・・・光波長変換素子、ｌｌ・・・・・・複屈
折性ファイバ、１２・・・・・・応力印加装置、１８・
・・・・・検光子。
Ｏ・・・・・・光波長変換素子、ｌｌ・・・・・・複屈
折性ファイバ、１２・・・・・・応力印加装置、１８・
・・・・・検光子。
第５図
第６図
第７図
Claims (1)
- 複屈折性ファイバと、この複屈折性ファイバに応力を印
加するための応力印加装置とを具備して構成され、前記
応力印加装置により前記複屈折性ファイバに加える応力
を変化させることにより、前記複屈折性ファイバ内を導
波して得られる変換光の波長を変化させ得るようにした
ことを特徴とする光波長変換素子。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP57022373A JPS58140715A (ja) | 1982-02-15 | 1982-02-15 | 光波長変換素子 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP57022373A JPS58140715A (ja) | 1982-02-15 | 1982-02-15 | 光波長変換素子 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS58140715A true JPS58140715A (ja) | 1983-08-20 |
| JPS6153711B2 JPS6153711B2 (ja) | 1986-11-19 |
Family
ID=12080827
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP57022373A Granted JPS58140715A (ja) | 1982-02-15 | 1982-02-15 | 光波長変換素子 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS58140715A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6224222A (ja) * | 1985-07-25 | 1987-02-02 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | 光波長可変装置 |
| EP0233748A2 (en) * | 1986-02-18 | 1987-08-26 | The Board Of Trustees Of The Leland Stanford Junior University | Fiber optic apparatus and method for spectrum analysis and filtering |
-
1982
- 1982-02-15 JP JP57022373A patent/JPS58140715A/ja active Granted
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6224222A (ja) * | 1985-07-25 | 1987-02-02 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | 光波長可変装置 |
| EP0233748A2 (en) * | 1986-02-18 | 1987-08-26 | The Board Of Trustees Of The Leland Stanford Junior University | Fiber optic apparatus and method for spectrum analysis and filtering |
| EP0233748A3 (en) * | 1986-02-18 | 1990-01-03 | The Board Of Trustees Of The Leland Stanford Junior University | Fiber optic apparatus and method for spectrum analysis and filtering |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS6153711B2 (ja) | 1986-11-19 |
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