JPH11296889A - 高開口数光学系、及び光磁気用光学ヘッド - Google Patents
高開口数光学系、及び光磁気用光学ヘッドInfo
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- JPH11296889A JPH11296889A JP10120026A JP12002698A JPH11296889A JP H11296889 A JPH11296889 A JP H11296889A JP 10120026 A JP10120026 A JP 10120026A JP 12002698 A JP12002698 A JP 12002698A JP H11296889 A JPH11296889 A JP H11296889A
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Abstract
(57)【要約】
【課題】本発明は、スポットサイズの微小化を図ること
のできる光学系において、更なる高開口数化が可能なＳ
ＩＬを用いた高開口数光学系、及び該高開口数光学系を
備えた光磁気用光学ヘッドを提供することを目的として
いる。 【解決手段】本発明の光学系は、少なくとも対物レンズ
とソリッドイマージョンレンズとを備え、該ソリッドイ
マージョンレンズを、屈折率分布型レンズで形成し、高
開口数としたことを特徴とするものであり、また本発明
の光磁気用光学ヘッドは、光源からの照射光により記録
媒体の記録面で反射し、該記録面における情報を持つ光
を、光学系を介して集光することによって情報を得る光
磁気用光学ヘッドにおいて、前記光学系を本発明の光学
系で構成したことを特徴とするものである。
のできる光学系において、更なる高開口数化が可能なＳ
ＩＬを用いた高開口数光学系、及び該高開口数光学系を
備えた光磁気用光学ヘッドを提供することを目的として
いる。 【解決手段】本発明の光学系は、少なくとも対物レンズ
とソリッドイマージョンレンズとを備え、該ソリッドイ
マージョンレンズを、屈折率分布型レンズで形成し、高
開口数としたことを特徴とするものであり、また本発明
の光磁気用光学ヘッドは、光源からの照射光により記録
媒体の記録面で反射し、該記録面における情報を持つ光
を、光学系を介して集光することによって情報を得る光
磁気用光学ヘッドにおいて、前記光学系を本発明の光学
系で構成したことを特徴とするものである。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は、ソリッドイマージ
ョンレンズを用いた高開口数光学系に係り、例えば、記
録．再生用の結像、集光光学系に使用できる高開口数光
学系及び光磁気用光学ヘッドに関する。
ョンレンズを用いた高開口数光学系に係り、例えば、記
録．再生用の結像、集光光学系に使用できる高開口数光
学系及び光磁気用光学ヘッドに関する。
【０００２】
【従来の技術】記録．再生に係る光学系において、スポ
ットサイズを小さくして解像度を増大させる光学系とし
て、近年提案されたものに特開平５−１８９７９６号公
報に記載のようなものがある。
ットサイズを小さくして解像度を増大させる光学系とし
て、近年提案されたものに特開平５−１８９７９６号公
報に記載のようなものがある。
【０００３】この光学系は、対物レンズと記録媒体の間
にソリッドイマージョンレンズ（以下、これをＳＩＬと
記す）を配置し、平面側を記録媒体と微小な間隔で対向
させて、平面部近傍に結像させるように構成されてい
る。そして、このＳＩＬ内は、屈折率ｎの媒質で、波長
が１／ｎに減少され、その媒質内で結像することによ
り、スポットサイズヘの波長の寄与は１／ｎとすること
ができ、スポットサイズの縮小が容易となる。したがっ
て、対物レンズの開口数をＮＡとして、ＳＩＬの球面に
光線がほぼ垂直に入射する場合、系の開口数は、ｎ・Ｎ
Ａ程度となり、スポットサイズ≒λ／（ｎ・ＮＡ）で記
録再生に供することができる。
にソリッドイマージョンレンズ（以下、これをＳＩＬと
記す）を配置し、平面側を記録媒体と微小な間隔で対向
させて、平面部近傍に結像させるように構成されてい
る。そして、このＳＩＬ内は、屈折率ｎの媒質で、波長
が１／ｎに減少され、その媒質内で結像することによ
り、スポットサイズヘの波長の寄与は１／ｎとすること
ができ、スポットサイズの縮小が容易となる。したがっ
て、対物レンズの開口数をＮＡとして、ＳＩＬの球面に
光線がほぼ垂直に入射する場合、系の開口数は、ｎ・Ｎ
Ａ程度となり、スポットサイズ≒λ／（ｎ・ＮＡ）で記
録再生に供することができる。
【０００４】
【発明が解決しようとする課題】ところが、一般に、光
学ガラス材では、屈折率は２．０を超えない。シリコン
やゲルマニウム等の屈折率は、２．０を超えた値である
が、可視光領域では、透過率が極端に低く、光の利用効
率の面で使用することができない。また、対物レンズ
は、開口数が大きくなる程、設計製造が難しく、コスト
が欠点になる。さらにまた、対物レンズは、開口数が大
きくなる程、光束径は増加傾向となり、光学系サイズが
欠点となる。したがって、光学系として対物レンズの２
倍を超える開口数を実現させることは、容易ではなく、
光学系としてより高開口数をねらう場合、対物レンズの
高開口数化は避けられず、高開口数をねらうほど光学系
の大型化、素子の高価化が避けられない。しかしなが
ら、一方では、記録容量の更なる高密度化等の為に、更
なるスポットサイズの微小化が必要である。
学ガラス材では、屈折率は２．０を超えない。シリコン
やゲルマニウム等の屈折率は、２．０を超えた値である
が、可視光領域では、透過率が極端に低く、光の利用効
率の面で使用することができない。また、対物レンズ
は、開口数が大きくなる程、設計製造が難しく、コスト
が欠点になる。さらにまた、対物レンズは、開口数が大
きくなる程、光束径は増加傾向となり、光学系サイズが
欠点となる。したがって、光学系として対物レンズの２
倍を超える開口数を実現させることは、容易ではなく、
光学系としてより高開口数をねらう場合、対物レンズの
高開口数化は避けられず、高開口数をねらうほど光学系
の大型化、素子の高価化が避けられない。しかしなが
ら、一方では、記録容量の更なる高密度化等の為に、更
なるスポットサイズの微小化が必要である。
【０００５】そこで、本発明は、スポットサイズの微小
化を図ることのできる光学系において、更なる高開口数
化が可能なＳＩＬを用いた高開口数光学系、及び該高開
口数光学系を備えた光磁気用光学ヘッドを提供すること
を目的としている。
化を図ることのできる光学系において、更なる高開口数
化が可能なＳＩＬを用いた高開口数光学系、及び該高開
口数光学系を備えた光磁気用光学ヘッドを提供すること
を目的としている。
【０００６】
【課題を解決するための手段】本発明は、上記課題を達
成するため、高開口数光学系、及び高開口数光学系を備
えた光磁気用光学ヘッドをつぎのように構成したことを
特徴とするものである。すなわち、本発明の高開口数光
学系は、少なくとも対物レンズとソリッドイマージョン
レンズとを備え、該ソリッドイマージョンレンズを、屈
折率分布型レンズで形成し、高開口数としたことを特徴
としている。また、本発明の高開口数光学系において
は、対物レンズからの光線がソリッドイマージョンレン
ズの球面にほぼ垂直に入射し、あるいは、該光線が球面
に垂直に入射する場合よりも遠い位置で結像するように
入射することを特徴としている。また、本発明の光磁気
用光学ヘッドは、光源からの照射光により記録媒体の記
録面で反射し、該記録面における情報を持つ光を、光学
系を介して集光することによって情報を得る光磁気用光
学ヘッドにおいて、前記光学系が上記した本発明のいず
れかの高開口数光学系であることを特徴としている。
成するため、高開口数光学系、及び高開口数光学系を備
えた光磁気用光学ヘッドをつぎのように構成したことを
特徴とするものである。すなわち、本発明の高開口数光
学系は、少なくとも対物レンズとソリッドイマージョン
レンズとを備え、該ソリッドイマージョンレンズを、屈
折率分布型レンズで形成し、高開口数としたことを特徴
としている。また、本発明の高開口数光学系において
は、対物レンズからの光線がソリッドイマージョンレン
ズの球面にほぼ垂直に入射し、あるいは、該光線が球面
に垂直に入射する場合よりも遠い位置で結像するように
入射することを特徴としている。また、本発明の光磁気
用光学ヘッドは、光源からの照射光により記録媒体の記
録面で反射し、該記録面における情報を持つ光を、光学
系を介して集光することによって情報を得る光磁気用光
学ヘッドにおいて、前記光学系が上記した本発明のいず
れかの高開口数光学系であることを特徴としている。
【０００７】
【発明の実施の形態】本発明は、上記したように、ソリ
ッドイマージョンレンズを、屈折率分布型レンズで形成
したことにより、更なる高開口数化が可能な高開口数光
学系、及び高開口数光学系を備えた光磁気用光学ヘッド
を実現することができる。したがって、本発明において
は、より低い開口数の対物レンズを用いて、より高い開
口数の光学系を実現することが可能となり、このような
本発明の高開口数光学系を用いることによって、記録容
量の更なる高密度化を図ることができる。
ッドイマージョンレンズを、屈折率分布型レンズで形成
したことにより、更なる高開口数化が可能な高開口数光
学系、及び高開口数光学系を備えた光磁気用光学ヘッド
を実現することができる。したがって、本発明において
は、より低い開口数の対物レンズを用いて、より高い開
口数の光学系を実現することが可能となり、このような
本発明の高開口数光学系を用いることによって、記録容
量の更なる高密度化を図ることができる。
【０００８】
【実施例】以下に、本発明の実施例について説明する。 ［実施例１］図１は、本発明に係る実施例１の光学系
で、ＮＡ＝ｓｉｎθ１の対物レンズ１とラジアル屈折率
分布型のＳＩＬ２からなる。ＳＩＬ２の屈折率は光軸付
近が最も高い屈折率となっていて、光線は光軸に向かっ
て曲がり、焦点近傍では、開口数（開口数を実施例の説
明中においてＮＡと記す）を決定する光線は点線Ａの傾
きとなり、ｓｉｎθ２＞ｓｉｎθ１となる。焦点近傍の
屈折率をｎ０とすると、系のＮＡはｎ０・ｓｉｎθ２と
なり、高ＮＡが実現されている。
で、ＮＡ＝ｓｉｎθ１の対物レンズ１とラジアル屈折率
分布型のＳＩＬ２からなる。ＳＩＬ２の屈折率は光軸付
近が最も高い屈折率となっていて、光線は光軸に向かっ
て曲がり、焦点近傍では、開口数（開口数を実施例の説
明中においてＮＡと記す）を決定する光線は点線Ａの傾
きとなり、ｓｉｎθ２＞ｓｉｎθ１となる。焦点近傍の
屈折率をｎ０とすると、系のＮＡはｎ０・ｓｉｎθ２と
なり、高ＮＡが実現されている。
【０００９】図２は、図１のような光学系を含む、記録
再生に係る光磁気用光学ヘッドの概略図である。ＳＩＬ
２と記録媒体６の間隔は、浮上機構（図示せず）で光源
波長の１／８程度以下に保持されている。波長λの半導
体レーザー３からの光束を、コリメートレンズ４、ビー
ムスプリッター５を経て、対物レンズ１、ＳＩＬ２の光
学系でＳＩＬ２の平面部に焦点を結ぶように結像してい
る。記録媒体６は、λ／８という値に対して、有意な値
を持たない程度の薄い透明保護膜で覆われた記録面がＳ
ＩＬ２と対向して設けられている。記録面が、焦点から
λ／８程度という、焦点から見て近接場光領域にあるの
で、結像スポットとほぼ同等のスポットで記録再生がな
される。記録媒体６の記録面で反射した光は、記録媒体
６の記録面の情報を持ち、センサー１０へと導かれる。
７は１／２波長板、８は集光レンズ、９は偏光ビームス
プリッターである。そして、センサー１０からの出力よ
り、周知の方法により、フォーカスエラー、トラッキン
グエラー、光磁気信号等を得る。こうして、ＮＡ＝ｎ０
・ｓｉｎθ２で性格付けられる微小なスポットの光磁気
用光学ヘッドが実現出来る。
再生に係る光磁気用光学ヘッドの概略図である。ＳＩＬ
２と記録媒体６の間隔は、浮上機構（図示せず）で光源
波長の１／８程度以下に保持されている。波長λの半導
体レーザー３からの光束を、コリメートレンズ４、ビー
ムスプリッター５を経て、対物レンズ１、ＳＩＬ２の光
学系でＳＩＬ２の平面部に焦点を結ぶように結像してい
る。記録媒体６は、λ／８という値に対して、有意な値
を持たない程度の薄い透明保護膜で覆われた記録面がＳ
ＩＬ２と対向して設けられている。記録面が、焦点から
λ／８程度という、焦点から見て近接場光領域にあるの
で、結像スポットとほぼ同等のスポットで記録再生がな
される。記録媒体６の記録面で反射した光は、記録媒体
６の記録面の情報を持ち、センサー１０へと導かれる。
７は１／２波長板、８は集光レンズ、９は偏光ビームス
プリッターである。そして、センサー１０からの出力よ
り、周知の方法により、フォーカスエラー、トラッキン
グエラー、光磁気信号等を得る。こうして、ＮＡ＝ｎ０
・ｓｉｎθ２で性格付けられる微小なスポットの光磁気
用光学ヘッドが実現出来る。
【００１０】次に、ＳＩＬ２の作用について図３、図４
を用いて説明する。対物レンズ１からの光線は、ＳＩＬ
２の球面にほぼ垂直入射する。即ち、ＳＩＬが半球レン
ズ２’である場合の、平面と光軸の交点Ｐ’へ結像する
ようになっている。半球レンズ２’が均一な屈折率（＝
ｎ０’）の場合、半球レンズ２’内で波長はｎ０’分の
１となり、光学系のＮＡはＮＡ≒ｎ０’・ｓｉｎθ１で
ある。一方、本願では屈折率分布型を使用する。屈折率
分布は、図４のようで、ＮＡを決める光線のＳＩＬ２へ
の入射位置をｒ１とし、ｒ１での屈折率をｎ１とする
と、 ｎ（ｒ）≒ｎ（ｒ＝０）＋Ｎ１・ｒ2＋・・・・・ ｎ（ｒ＝０）＝ｎ０ ｎ（ｒ＝ｒ１）＝ｎ１ である。
を用いて説明する。対物レンズ１からの光線は、ＳＩＬ
２の球面にほぼ垂直入射する。即ち、ＳＩＬが半球レン
ズ２’である場合の、平面と光軸の交点Ｐ’へ結像する
ようになっている。半球レンズ２’が均一な屈折率（＝
ｎ０’）の場合、半球レンズ２’内で波長はｎ０’分の
１となり、光学系のＮＡはＮＡ≒ｎ０’・ｓｉｎθ１で
ある。一方、本願では屈折率分布型を使用する。屈折率
分布は、図４のようで、ＮＡを決める光線のＳＩＬ２へ
の入射位置をｒ１とし、ｒ１での屈折率をｎ１とする
と、 ｎ（ｒ）≒ｎ（ｒ＝０）＋Ｎ１・ｒ2＋・・・・・ ｎ（ｒ＝０）＝ｎ０ ｎ（ｒ＝ｒ１）＝ｎ１ である。
【００１１】ｎ０＞ｎ１で、ＳＩＬ２へ入射した光線
は、光軸へ向かって曲線を描き、点Ｐで光軸と交わる。
ＳＩＬ２の平面部は、点Ｐの位置に設けてある。点Ｐで
の光軸と、その延長線が点線Ａで表されるＮＡを決める
光線のなす角はθ２となり、 ｓｉｎθ２＞ｓｉｎθ１ となる。
は、光軸へ向かって曲線を描き、点Ｐで光軸と交わる。
ＳＩＬ２の平面部は、点Ｐの位置に設けてある。点Ｐで
の光軸と、その延長線が点線Ａで表されるＮＡを決める
光線のなす角はθ２となり、 ｓｉｎθ２＞ｓｉｎθ１ となる。
【００１２】従って、数式的には、ＮＡ＝ｎ・ｓｉｎθ
のｓｉｎθ部分が大きくなって、ＮＡの増加となる。均
一な屈折率の場合は、ＮＡ＝ｎ０’・ｓｉｎθ１であ
る。従って、ｎ０がｎ０’に等しい場合、ｓｉｎθ２／
ｓｉｎθ１＝Ｒとして、均一な屈折率（＝ｎ０’）の場
合と比較して、Ｒ倍のＮＡが得られたこととなる。逆
に、所望のＮＡが固定ならば、対物レンズ１のＮＡは、
均一な屈折率（＝ｎ０’）の場合に対して、１／Ｒに減
少出来る。ところで、ｓｉｎθ２／ｓｉｎθ１＝Ｒ、Δ
ｎ＝（ｎ０−ｎ１）／ｎ０、ｎ０＝１．６４６として、
Ｒの値をみると、表１の結果となった。
のｓｉｎθ部分が大きくなって、ＮＡの増加となる。均
一な屈折率の場合は、ＮＡ＝ｎ０’・ｓｉｎθ１であ
る。従って、ｎ０がｎ０’に等しい場合、ｓｉｎθ２／
ｓｉｎθ１＝Ｒとして、均一な屈折率（＝ｎ０’）の場
合と比較して、Ｒ倍のＮＡが得られたこととなる。逆
に、所望のＮＡが固定ならば、対物レンズ１のＮＡは、
均一な屈折率（＝ｎ０’）の場合に対して、１／Ｒに減
少出来る。ところで、ｓｉｎθ２／ｓｉｎθ１＝Ｒ、Δ
ｎ＝（ｎ０−ｎ１）／ｎ０、ｎ０＝１．６４６として、
Ｒの値をみると、表１の結果となった。
【００１３】
【表１】 図５は、表１をグラフ化したものである。図から、Δｎ
が大きくなればＲも大きくり、将来、Δｎの増大化によ
りさらに高ＮＡにすることにつなげられることが分か
る。こうして、従来例と比較して、概ね１．１６から
１．４１倍程度の高ＮＡへの可能性が確認された。或い
はまた、従来例と比較して、概ね１．１６から１．４１
分の１程度低いＮＡの対物レンズで、同一の系のＮＡが
実現出来る可能性が確認された。また、例えば、均一な
屈折率でＮＡ＝０．５の対物レンズを使用した場合と、
実施例１でＮＡ＝０．４の対物レンズを使用した場合を
比べると、 均一な屈折率でＮＡ＝０．５の対物レンズを使用した場
合；光学系ＮＡ＝１．６４６×０．５≒０．８２ 実施例１でＮＡ＝０．４の対物レンズを使用した場合；
光学系ＮＡ＝１．４１×（１．６４６×０．４）≒０．
９３ となり、本発明では、より低いＮＡの対物レンズを用い
て、より高いＮＡの光学系が実現出来る。
が大きくなればＲも大きくり、将来、Δｎの増大化によ
りさらに高ＮＡにすることにつなげられることが分か
る。こうして、従来例と比較して、概ね１．１６から
１．４１倍程度の高ＮＡへの可能性が確認された。或い
はまた、従来例と比較して、概ね１．１６から１．４１
分の１程度低いＮＡの対物レンズで、同一の系のＮＡが
実現出来る可能性が確認された。また、例えば、均一な
屈折率でＮＡ＝０．５の対物レンズを使用した場合と、
実施例１でＮＡ＝０．４の対物レンズを使用した場合を
比べると、 均一な屈折率でＮＡ＝０．５の対物レンズを使用した場
合；光学系ＮＡ＝１．６４６×０．５≒０．８２ 実施例１でＮＡ＝０．４の対物レンズを使用した場合；
光学系ＮＡ＝１．４１×（１．６４６×０．４）≒０．
９３ となり、本発明では、より低いＮＡの対物レンズを用い
て、より高いＮＡの光学系が実現出来る。
【００１４】［実施例２］次に、図６に本発明に係る実
施例２の光学系を示す。図７に示すように、対物レンズ
の光束は、各光線が球面に垂直入射する場合よりも遠い
点Ｐ”で結像するようにＳＩＬ１２に入射している。図
中、ＮＡを決める光線ＳＩＬ１２への入射直後の傾き
は、点線Ｂで示されている。本実施例に於いても、図４
で示されたような屈折率分布を有するので、ＮＡを決め
る光線は先の例と同じように光軸に向かって弧を描く。
ＳＩＬ１２の平面は、その光線と光軸の交わる点Ｐに位
置するように設けられている。そこで、上記点線Ｂと光
軸のなす角をθ１、点Ｐで光軸となす角（点線Ａ）をθ
２とすると ｓｉｎθ２＞ｓｉｎθ１ となり、先の例と同様ＮＡの増加となる。
施例２の光学系を示す。図７に示すように、対物レンズ
の光束は、各光線が球面に垂直入射する場合よりも遠い
点Ｐ”で結像するようにＳＩＬ１２に入射している。図
中、ＮＡを決める光線ＳＩＬ１２への入射直後の傾き
は、点線Ｂで示されている。本実施例に於いても、図４
で示されたような屈折率分布を有するので、ＮＡを決め
る光線は先の例と同じように光軸に向かって弧を描く。
ＳＩＬ１２の平面は、その光線と光軸の交わる点Ｐに位
置するように設けられている。そこで、上記点線Ｂと光
軸のなす角をθ１、点Ｐで光軸となす角（点線Ａ）をθ
２とすると ｓｉｎθ２＞ｓｉｎθ１ となり、先の例と同様ＮＡの増加となる。
【００１５】本実施例の場合、ＳＩＬ１２の球面での屈
折の効果でＳＩＬ１２へ入射した光線は、光軸側へ屈折
するので、先の実施例より高ＮＡが達成される。或いは
また、先の実施例より低いＮＡの対物レンズで、光学系
の所望の高ＮＡが実現出来る。以上より、総じて、より
低いＮＡの対物レンズを用いて、より高いＮＡの光学系
が実現出来た。
折の効果でＳＩＬ１２へ入射した光線は、光軸側へ屈折
するので、先の実施例より高ＮＡが達成される。或いは
また、先の実施例より低いＮＡの対物レンズで、光学系
の所望の高ＮＡが実現出来る。以上より、総じて、より
低いＮＡの対物レンズを用いて、より高いＮＡの光学系
が実現出来た。
【００１６】
【発明の効果】以上説明したように、本発明によれば、
ソリッドイマージョンレンズを、屈折率分布型レンズで
形成したことにより、更なる高開口数化が可能な高開口
数光学系、及び高開口数光学系を備えた光磁気用光学ヘ
ッドを実現することができる。したがって、本発明にお
いては、より低い開口数の対物レンズを用いて、より高
い開口数の光学系を実現することが可能となり、このよ
うな本発明の高開口数光学系を用いることによって、記
録容量の更なる高密度化を図ることができる。
ソリッドイマージョンレンズを、屈折率分布型レンズで
形成したことにより、更なる高開口数化が可能な高開口
数光学系、及び高開口数光学系を備えた光磁気用光学ヘ
ッドを実現することができる。したがって、本発明にお
いては、より低い開口数の対物レンズを用いて、より高
い開口数の光学系を実現することが可能となり、このよ
うな本発明の高開口数光学系を用いることによって、記
録容量の更なる高密度化を図ることができる。
【図１】本発明に係る実施例１の光学系の概略図であ
る。
る。
【図２】本発明に係る実施例１の光学系を含む、記録再
生に係る光磁気用光学ヘッドの概略図である。
生に係る光磁気用光学ヘッドの概略図である。
【図３】本発明に係る実施例１の光学系の作用を説明す
るための図である。
るための図である。
【図４】本発明に係る屈折率分布の様子を示すグラフで
ある。
ある。
【図５】本発明による開口数の増大率を、従来例と比較
して示したグラフである。
して示したグラフである。
【図６】本発明に係る実施例２の光学系の概略図であ
る。
る。
【図７】本発明に係る実施例２の光学系の作用を説明す
るための図である。
るための図である。
１、１１：対物レンズ ２、２’、１２：ソリッドイマージョンレンズ ３：半導体レーザ ４：コリメートレンズ ５：ビームスプリッター ６：記録媒体 ７：１／２波長板 ８：集光レンズ ９：偏向ビームスプリッター １０：センサー
Claims (3)
- 【請求項１】少なくとも対物レンズとソリッドイマージ
ョンレンズとを備え、該ソリッドイマージョンレンズ
を、屈折率分布型レンズで形成し、高開口数としたこと
を特徴とする高開口数光学系。 - 【請求項２】前記光学系において、対物レンズからの光
線がソリッドイマージョンレンズの球面にほぼ垂直に入
射し、あるいは、該光線が球面に垂直に入射する場合よ
りも遠い位置で結像するように入射することを特徴とす
る請求項１に記載の高開口数光学系。 - 【請求項３】光源からの照射光により記録媒体の記録面
で反射し、該記録面における情報を持つ光を、光学系を
介して集光することによって情報を得る光磁気用光学ヘ
ッドにおいて、前記光学系が請求項１または請求項２に
記載の高開口数光学系であることを特徴とする磁気用光
学ヘッド。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP10120026A JPH11296889A (ja) | 1998-04-14 | 1998-04-14 | 高開口数光学系、及び光磁気用光学ヘッド |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP10120026A JPH11296889A (ja) | 1998-04-14 | 1998-04-14 | 高開口数光学系、及び光磁気用光学ヘッド |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH11296889A true JPH11296889A (ja) | 1999-10-29 |
Family
ID=14776080
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP10120026A Pending JPH11296889A (ja) | 1998-04-14 | 1998-04-14 | 高開口数光学系、及び光磁気用光学ヘッド |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH11296889A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| KR100632507B1 (ko) * | 2000-01-04 | 2006-10-09 | 엘지전자 주식회사 | 근접장 광 기록/재생 장치의 광 헤드 |
-
1998
- 1998-04-14 JP JP10120026A patent/JPH11296889A/ja active Pending
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| KR100632507B1 (ko) * | 2000-01-04 | 2006-10-09 | 엘지전자 주식회사 | 근접장 광 기록/재생 장치의 광 헤드 |
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