JPH09247087A - デジタルデータの光学的伝送方法 - Google Patents
デジタルデータの光学的伝送方法Info
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Abstract
て、伝送可能距離及びビットレートを改善する。 【解決手段】 光ファイバの伝送可能距離を延ばすため
に光学搬送波を強度変調及び位相変調する。ファイバに
よって生じる色分散を補償するために、波(S)に対し
て、強度が高レベル(S1)のセルに先行する又は後続
する、光の強度が低レベル(S0)である、各時間セル
の内部で位相シフト(Δψ0、Δψ1)を行う。
Description
デジタルデータの伝送分野に関する。より詳細には、光
ファイバを使用する長距離ケーブル上の高速伝送を対象
とする。
的受信器に接続された光学的送信器を用いて行われる。
送信器は、伝送する情報に応じて強度変調される光学的
搬送波を使用する。通常は、変調とは、二つのレベル間
で搬送波の強度を変化させることである。波の消光に対
応する低レベルとレーザ発振器の最大の光強度に対応す
る高レベルが、それぞれ“0”と“1”の二進値を表わ
している。波のレベルの変化は、クロック信号により課
される各時点でトリガされ、このクロック信号はこのよ
うにして、伝送されるデータに割当てられた連続した時
間セルを定義する。
ケーブル中で変調された波が伝播した後に二つのレベル
の強さを誤りなく検出する必要があるために制限され
る。この距離を大きくするために、一般に、高レベルの
光の強さと低レベルの強さとの比を大きくするが、この
比が変調の特性の一つである「消光率(extinction rat
e)」を定義する。
報のビットレートは、ファイバ中で生じる色分散によっ
て制限される。この分散は、ファイバの有効屈折率が、
搬送される波の波長に依存する結果として生じ、発生し
たパルス幅をファイバに沿ったその伝播に応じて少しず
つ増大させる。
号化を用いて伝達される信号のスペクトル帯の幅を小さ
くすることが提案された。とりわけ、電気通信の分野で
周知の「二元二進(doubinary)」コードを使用すること
が提案された。このコードは、実際に、信号のスペクト
ルの幅を二分する特性を有する。このコードによれば、
それぞれ0、+、−として記号化される三つのレベルを
有する一つの信号が使用される。この符号化規則によれ
ば、二進値0は、レベル0で符号化され、値1はレベル
+あるいはレベル−で符号化される。この規則によれ
ば、連続する偶数または奇数個の“0”を取り囲む
“1”の連続する二つのブロックを符号化するレベル
は、それぞれ同じまたは異なる。
については、ELECTRONICS LETTER
S、1993年12月9日、第29巻、第25号所載の
X.Gu等の論文「標準ファイバ100km以上にわた
る光学伝送用の反復しない3レベル型10Gbit/
s」に記載されている。この論文によれば、三つのレベ
ル0、+、−は、それぞれ光の強さの三つのレベルに対
応している。
れているフランス特許願第9404732号にも、光学
に応用される二元二進符号化が記されている。この資料
によれば、二進値“0”は、常に光の強さの低レベルに
対応しているが、記号+と−は、それぞれ光の強さの同
一の高レベルに対応しており、180°の光学搬送波の
位相シフトによって区別される。
また、ELECTRONICS LETTERS、19
95年2月16日、第31巻、第4号所載のK.Yon
enaga等の論文「受信器感度が損なわれない光学二
元二進伝送システム」にも記載されている。
告が、従来のコードNRZ(ゼロへの非復帰)に対する
改良の一部をなすものであるとしても、このような改良
が常に認められるわけではない。たとえば、特にできる
だけ高い消光率を実現しながら、このコードの理想的な
使用条件に近づくと、最大の改良が得られる筈である。
しかし逆説的に、シミュレーションと試験によれば、期
待していたのとは反対の結果が生じてしまう。
て、二元二進コードの物理的作用を詳細に分析すると、
信号のスペクトルの幅の減少が得られることがわかる。
他方、このコードは、各パルスのスペクトルに個別に影
響を与えるわけではないが、このスペクトルは、色分散
効果に関して、決定的な役割を果たす。
結果については説明するのが難しい。というのも、特定
の実験パラメータ(ファイバの長さ、品質、ビットレー
ト)は検証可能であるとしても、光学部品の特性や制御
用電子回路の実際の動作といった他のパラメータは正確
に制御できないからである。
れるシミュレーション及び試験の後に、“1”の各ブロ
ックまたは孤立した各“1”の先に来るまたは次に来る
搬送波の位相シフトが各“0”の内部で生じるという条
件において改善が得られることがわかった。更に、
“0”をコード化する低レベルの強度をできるだけ小さ
くする、すなわち消光率をできるだけ高くすることは必
要とされない。実際には、消光率の最良値は他の実験パ
ラメータの複雑な関数である。
目的は、前述の考察を活用した光学伝送方法を提案する
ことにある。この方法は、「位相プロフィル制御型二進
伝送」、略称PSBT(英語で“Phase−Shap
ed Binary Transmission”)と
名付けられる。
目的は、それぞれ連続する時間セル中に含まれる二進デ
ータの伝送方法であって、前記データは、光学搬送波の
強度変調によって得られる光信号の形をとり、前記デー
タを含む各セルの内部で第一及び第二の二進データ値は
それぞれ、低レベル及び高レベルの平均出力に対応して
おり、さらに、前記第一の二進値を含んでおり、前記第
二の二進値を含む連続するセルのブロック全体あるいは
前記第二の二進値を含む孤立したセルの前に来るまたは
後に来る各セルの内部で、位相シフトが前記搬送波に適
用されることを特徴とする伝送方法である。
含む各セル中で系統的にこの位相シフトを行うことが考
えられる。ただし、求められている技術的効果を得るた
めには、“1”のブロックまたは孤立した“1”の近く
にあり、“0”(低レベル)を含む各セル中で位相シフ
トが起こればよい。
いての位相シフトの絶対値は、孤立していないセルにつ
いての位相シフトの絶対値より大きいと都合がよいこと
がわかっている。
値は、好ましくは90°から180°の間である。孤立
していないセルの場合には、位相シフトの絶対値は、好
ましくは45°から180°の間である。
に行われる。そのためには、この特性を有する「マッハ
ゼンダー」タイプの干渉測定構造を利用することができ
る。別の方法によれば、位相シフトは段階的に行われ
る。この代案によれば、実際に、“chirp”と呼ば
れる現象に起因した追加的問題をさらに抱えることにな
る。この現象によれば、段階的な位相の変化は位相の擾
乱変化をともなってしまう。
代案による方法は、第二の二進値を含む孤立したセルあ
るいは第二の二進値を各々含む連続するセルのブロック
の前に来るまたは次に来る第一の二進値を含む孤立して
いない各セルについて、前記位相シフトが瞬間的に行わ
れず、位相シフトはそれぞれ負または正の周波数パルス
に数学的あるいは物理的に、もしくはその両方で対応し
ていることを特徴としている。
の累積を制限することが必要である。そのために、好ま
しくは、第一の二進値を含む孤立した連続するセル中で
行われた位相シフトは、搬送波の正及び負の周波数パル
スと数学的に交互に対応する。
と、位相シフトはセルのほぼ中心で行われる。
発明の他の特徴及び実施形態を説明する。
二進データの連続を示している。これらのデータは、た
とえば、クロック信号で同期化される電気パルスEの形
をとっている。連続する二つのクロック信号間の時間的
な各間隔は、「サイクル−ビット」と呼ばれ、信号のレ
ベルEが低いか高いかによって、論理値“0”または
“1”の範囲を限定する時間セルC1、C2、Ciを定
める。
強度及び位相によって変調される光学信号の形態で伝送
される。タイミングチャートbとcは、それぞれ、発生
する光学波の出力A2及び位相ψの変化を示している。
タイミングチャートbに示されているように、強さA2
は各セル中で、二進データが0であるか1であるかによ
って、低レベルの強さS0または高レベルの強さS1を
示すように、信号Eへのレスポンスとして変調される。
低レベルの強さS0は、伝送ファイバ内で変調された波
が伝播する間、隣接する0と1との間の干渉を可能にす
るのに十分な値である。
して発生する波の位相ψの変化を示している。ここに示
されている位相の変化の方向は、慣例に従っており、こ
の慣例によって、搬送波は、複素式Ap exp(jw
ot)によって時間tに応じて表わされ、振幅Aの送信
波Sは、式S=A exp[j(wt+ψ)]によって
表わされる。これらの式において、woとwは、それぞ
れ搬送波と送信波の角周波数であり、ψは任意に定めら
れた最初の瞬間に発生した波の位相である。この慣例に
よって、それぞれ正または負の位相シフトは、数学的
に、それぞれが正または負の周波数パルスに対応してい
る。更に、数学的にみて、このずれは、周波数パルスが
有限か無限かによって段階的または瞬間的となる。
を含む各セルの内部で絶対値PH0の変化Δψ0を受
け、絶対値PH1の位相の変化Δψ1は、孤立していな
い0を含み、一つのセル1の前に来るまたは次に来る各
セルの内部で行われる。
ては、絶対値における180°の隣接位相の変化は、一
つの0を含む各セルの内部にシステマティックに適用す
ることができる。ただし、すでに行われた研究によれ
ば、これらの位相の変化は、次のような規則にしたがう
ことが好ましいことが分かった。
は、それぞれ、90°から180°の間、及び45°か
ら180°の間である。
い一つの0セル中のずれΔψ1は負である。
相シフトΔψ1は正である。
たセル0中の位相差Δψ0が交互に正及び負である場合
には、位相差の累積は制限される。
た。およそ180°の位相差を伴うこの作動形態は、た
とえば、マッハゼンダータイプの干渉測定器の使用によ
って実際に得ることができる。このような装置を用いれ
ば、位相の変化は、供給電圧が、送信された波の強さの
最低値に対応する一定の値を通る瞬間に発生する。さら
に、以下に説明する実施形態にしたがって、たとえば位
相変調器を使用することによって、段階的に位相シフト
を行うこともできる。
ートdおよびeによって表わされている。タイミングチ
ャートdにおいては、送信波の瞬間的周波数fは、搬送
波の周波数f0に対して正または負の有限のインパルス
による変化を示している。これらの周波数変化は、タイ
ミングチャートeが示しているように位相ψの段階的ず
れとして現われる。孤立していないセル0中での位相の
変化Δψ1は、セルが送信波の振幅Aの立ち下りに後続
するか、あるいは立ち上りに先行するかによって、正ま
たは負の周波数のパルスに対応していることが分る。
一の例を概略的に示している。光学部分は主に、位相変
調器3に接続された強度変調器2に接続されたレーザ発
振器1で構成されている。発振器1は、強度変調器2に
対して、振幅Apと周波数foの搬送波を供給する。強
度変調器2は、位相変調器3に対して、同じ周波数fo
によって搬送され、振幅が変化する波Aを供給する。位
相変調器3は、振幅Aと位相ψの送信波Sを供給する。
変調器2は、給電回路4によって与えられる制御電圧V
Mを受取る。同様に、位相変調器3は、給電回路5から
変調用制御電圧VPを受取る。給電回路4と5は、それ
ぞれ制御用電子回路6と7によって与えられる制御信号
CMとCPによって制御される可変電圧源である。回路
6と7は入力において、たとえば、送信される一続きの
二進データに対応する変調NRZの形態を有する電気信
号Eを受取る。この場合、回路6は、受取った信号Eの
レベルを給電回路4に適合させるための単純なフォーマ
ット回路で構成することができる。この回路は場合によ
っては、変調器2と3に供給される制御信号を同期化す
るための適切な遅延手段を備えている。回路6と7はま
た、有利には変調の通過帯域を制限することが可能な低
域フィルタリング手段を備えている。位相の制御回路7
は、図3に更に詳しく示されている。
“0”用の位相制御チャネルCP0(図の上部)と
“1”に隣接した孤立していない“0”用の位相制御チ
ャネルCP1(図の下部)を備えている。上部チャネル
には、入力において信号Eと、2ビット時間Tだけ遅延
した同じ信号Eを受取る第一のアナログ加算回路13を
備えている。第二のアナログ加算回路は14は、入力に
おいて、加算回路13によって与えられた信号と、1ビ
ット時間Tだけ遅延した入力信号Eの相補信号E*を受
取る。加算回路14の出力X0は、比較器として作動す
る差動増幅器15中で基準電圧Ruと比較される。電圧
Ruは、信号Eの高レベルの2倍から3倍の値を有して
いる。増幅器15の出力は、出力アナログ加算回路20
の入力に出力が接続されている周波数二分割器16の入
力に接続される。
入力信号Eと1ビット時間Tだけ遅延された入力信号E
を受取るアナログ加算回路17を備えている。加算回路
17によって与えられる信号X1は、比較器として動作
する第二の差動増幅器18中で第二の基準電圧Rfと比
較される。電圧Rfは、信号Eの低レベルと高レベルと
の間にある。振幅器18の出力は、可変遅延装置T1を
介して、出力信号CP1が加算回路20の第二の入力に
接続される可変減衰器19に接続される。加算回路の出
力は、出力において、位相の制御信号CPを与える別の
可変遅延装置ΔTに接続される。
が、孤立した“0”の存在によって1ビット時間のパル
スを与えることを容易に示すことができる。その結果、
分割器16の出力における信号CP0は、孤立した
“0”が検出されるたびに状態を変える。その一方で、
比較器18の出力は、孤立していない一つの“0”が、
一つの“1”の前に来るまたは後に来るたびに状態を変
える。可変遅延T1とΔTは、振幅制御信号CMに対し
て信号CP1とCP0を再調整するのに役立つ。減衰器
19が、位相シフトΔψ0とΔψ1のそれぞれの振幅P
H0とPH1を調整するために備えられている。このよ
うに、位相制御信号CPは、図1のタイミングチャート
eによって示されているように、位相ψの変化と同じよ
うに時間的に変化する。
れば、光学部分8は、強度変調器10に光学的に接続し
ているレーザ発振器9だけを備えている。全体は、従来
のタイプのモジュレータ一体型のレーザで単純に構成す
ることができる。レーザ部分9は、給電回路11によっ
て与えられた注入電流Iを受取る。変調器10は、給電
回路4の電圧VMを受取る。回路11と4はそれぞれ、
周波数パルス制御回路12と出力変調制御回路6によっ
て与えられる信号CIとCMによって制御される。制御
回路12と6は、入力において電気信号Eを受取る。
ここでは、レーザ9の注入電流Iに作用しながら行われ
る。この実施形態は、注入電流に応じた可変周波数で振
動するレーザ特性を利用している。最適化された実施形
態においては、レーザは、送信波の出力が大きく変動す
ることのないように、電流のわずかな変化が、十分な周
波数の変化を引き起こすように、設計される。同様に、
好ましくは、最小の“chirp”をもたらすべく設計
された変調器が選択される。
の付近で変調可能な電流源を構成する。前述の実施形態
と同じように、給電回路4は、制御回路6によって与え
られた信号CMに応じて変化可能な電圧源である。回路
6は、可変遅延及び低域通過フィルタ機能を組込むこと
ができるフォーマット回路である。
に詳しく示されている。これは、孤立した“0”用の周
波数パルス制御チャネル(上部)と、“1”に隣接して
いる孤立していない“0”用の周波数パルス制御チャネ
ル(下部)を備えている。この上部は、周波数分割器1
6が存在しないという違いを除けば、前述の実施形態の
上部と同じである。下部においては、入力信号Eと1ビ
ット時間Tの遅延信号Eを受取るアナログ加算回路1
7、及び、加算回路17の出力信号X1と基準信号Rf
を受取る比較器18が再び示されている。比較器18の
直接出力は、第四のアナログ加算回路21の第一の入力
に接続されている。比較器18の反転出力は、遅延装置
22を介して、加算回路21の第二の入力に接続されて
いる。加算回路21によって与えられる信号Y1は、可
変遅延装置T1を介して減衰器19に接続されている。
減衰器19は、出力加算回路20の入力の一つによって
受取られる信号CI1を与える。この加算回路20の第
二の入力は、比較器15によって与えられた信号CI0
を受取る。また加算回路20の出力信号は、可変遅延装
置ΔTに供給され、この装置の出力は周波数パルス制御
信号CIを与える。
は、孤立した0が検出されるごとに、1ビット時間Tに
等しい時間だけ持続するパルスの形を有している。比較
器の直接出力18は、孤立していない0が信号Eの立ち
下りまたは立ち上り端の前に来るまたは後に来る度に、
状態を変える。装置22によって行われる遅延は、1ビ
ット時間Tより小さく、加算回路21によって与えられ
た信号Y1は、孤立していない一つの“0”がそれぞ
れ、信号Eの立ち下りまたは立ち上り端の次に来るまた
は先に来る度に、交互に正及び負のパルスで形成され
る。前述の実施形態におけるように、遅延T1とΔT
は、信号CMに対して信号CI0とCI1を同期化する
ことができる。減衰器19は、信号CI0のパルスに対
して信号CI1のパルスを較正する。このように、回路
12によって与えられた信号CIは、孤立した“0”周
波数パルスが常に同じ符号であるという違いを除けば、
図1のタイミングチャートd上に表わされている周波数
fのパルスに似た正及び負のパルスの形をとる。この実
施形態においては、符号を交互させることは意味がない
からである。
sとともに、従来の変調方法NRZは、伝送距離を15
0km以内に制限するのに対して、本発明の方法では3
00kmまで可能である。
おいて得られる。
れ:10ps もちろん、位相差と消光率を他の値とすることによって
も変調NRZに対する改良を得ることができる。
変化させた場合、この率がおよそ20未満である場合に
はより大きな改良が認められることが検証された。更
に、消光率が5から20までの時、PHOは好ましく
は、PH1より大きく、有効なPH0とPH1の値の範
囲は、それぞれ90°から180°と45°から180
°である。
を示す図である
る。
である。
る。
である。
Claims (10)
- 【請求項1】 それぞれ連続する時間セル(C1、C
2、Ci)中に含まれる二進データの伝送方法であっ
て、前記データが光学搬送波の強度変調によって得られ
る光信号(S)の形をとり、前記データを含む各セルの
内部で、第一及び第二の二進データ値がそれぞれ、低
(S0)レベル及び高(S1)レベルの平均出力に対応
しており、さらに、前記第二の二進値を含む連続するセ
ルのブロック全体あるいは前記二進値を含む孤立したセ
ルに先行する又は後続する、前記第一の二進値を含む各
セルの内部で、位相シフト(Δψ)が前記搬送波に適用
されることを特徴とする方法。 - 【請求項2】 前記位相シフト(Δψ)が、前記第一の
二進値を含む各セルの中で系統的には適用されないこと
を特徴とする請求項1に記載の方法。 - 【請求項3】 第一の二進値を含む孤立したセル中で行
われる位相シフト(Δψ0)の絶対値(PH0)が、孤
立していないセル中で行われる位相シフト(Δψ1)の
絶対値(PH1)より大きいことを特徴とする請求項1
または2に記載の方法。 - 【請求項4】 第一の二進値を含む孤立したセル中で行
われる位相シフト(Δψ0)の絶対値(PH0)が90
°から180°の間であることを特徴とする請求項1か
ら3のいずれか一項に記載の方法。 - 【請求項5】 第一の二進値を含む孤立していないセル
中で行われる位相シフト(Δψ1)の絶対値(PH1)
が45°から180°の間であることを特徴とする請求
項1から4のいずれか一項に記載の方法。 - 【請求項6】 第一の二進値を含む孤立したセル中で行
われる位相シフト(Δψ0)の絶対値(PH0)が18
0°に近く、第一の二進値を含む孤立していないセル中
で行われる位相シフト(Δψ1)の絶対値(PH1)が
120°に近いことを特徴とする請求項1または2に記
載の方法。 - 【請求項7】 前記位相シフト(Δψ1)が瞬間的なも
のでなく、第二の二進値を含む孤立したセルまたは各々
が第二の二進値を含む連続するセルのブロックの前に来
るまたは後に来る第一の二進値を含む孤立していない各
セルについては、前記位相シフト(Δψ1)が、それぞ
れ、数学的または物理的にあるいはその両方で、負また
は正の周波数パルスに対応していることを特徴とする請
求項1から6のいずれか一項に記載の方法。 - 【請求項8】 第一の二進値を含む連続する孤立したセ
ル中で行われる位相シフト(Δψ0)が、搬送波の正と
負の周波数パルスに交互に数学的に対応していることを
特徴とする請求項1から7のいずれか一項に記載の方
法。 - 【請求項9】 位相シフト(Δψ0、Δψ1)がセルの
ほぼ中心で行われることを特徴とする請求項1から8の
いずれか一項に記載の方法。 - 【請求項10】 前記低レベルの光の強さ(S0)に対
する前記高レベルの光の強さ(S1)の比が20以上で
あることを特徴とする請求項1から9のいずれか一項に
記載の方法。
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