JPH076432A - 光記録媒体及び光記録媒体再生装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】 【目的】 再生時の読出レーザ光波長と対物レンズ開口
数により規定される空間周波数を越える情報が記録され
た光ディスクおよびその再生装置を提供する。 【構成】 第１の発明は、位相ピットによって情報が保
持された光記録媒体であって、外部から照射された読出
光の強度分布、照射による温度分布に対応して、情報記
録面上の読出光スポット内の第１の領域と第２の領域内
の反射光または透過光の偏光状態が異なるように変化さ
せる偏光状態変化層を設ける。また、第２の発明は、第
１の発明の光記録媒体に読出光を照射する光照射手段
と、照射された読出光の反射光または透過光のうちから
第１の領域の読出光または第２の領域の読出光のいずれ
か一方のみを分離する分離手段と、分離された読出光を
受光し読出信号として出力する受光手段と、読出信号に
基づいて光記録媒体の記録情報の再生動作を行う再生手
段と、を備える。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【産業上の利用分野】本発明は位相ピットにより情報が
記録された光記録媒体及びその再生装置に係り、特に再
生時の読出光の波長および対物レンズの開口数により規
定される空間周波数を越える空間周波数を有する情報を
記録した光記録媒体及びその再生装置に関する。

【０００２】

【従来の技術】従来のＣＤ（Compact Disk）やＬＤ（La
ser Disk）等に代表される光ディスクにおいては、読出
レーザ光のスポットが（位相）ピットに照射されたとき
に回折や散乱あるいはピット部分の光学定数の変化によ
って生じる反射光量の減少を光検出器で検出することに
より、ピットの有無に対応した情報を取り出していた。
より具体的には、ピット上に読出レーザ光のスポットが
照射されている場合（図６（ａ）参照）には、散乱など
により反射による戻り光量が小さく、ピット間に読出レ
ーザ光のスポットが照射されている場合（図６（ｂ）参
照）には戻り光量が大きいことを利用して情報を読み出
している。

【０００３】

【発明が解決しようとする課題】上記従来における光デ
ィスクの再生分解能は、読出レーザ光の波長λと、対物
レンズの開口数ＮＡによって制限され、空間周波数ｆ_c
＝２ＮＡ／λを越える周波数成分を有する情報を再生す
ることはできないという問題点があった。

【０００４】そこで本発明の目的は、再生時の読出レー
ザ光の波長λと、対物レンズの開口数ＮＡによって規定
される空間周波数ｆ_c ＝２ＮＡ／λを越える空間周波数
を有する情報が記録された光記録媒体及びその光記録媒
体を再生することが可能な光記録媒体再生装置を提供す
ることにある。

【０００５】

【課題を解決するための手段】上記課題を解決するた
め、第１の発明は、位相ピットによって情報が保持され
た光記録媒体であって、外部から照射された読出光の強
度分布あるいは前記読出光の照射に伴う温度分布に対応
して、前記情報記録面上の前記読出光スポット内の第１
の領域内の反射光または透過光の第１の偏光状態を当該
読出光スポット内の他の領域である第２の領域内の反射
光または透過光の第２の偏光状態とは異なるように変化
させる偏光状態変化層を設けて構成する。

【０００６】また、第２の発明は、第１の発明の光記録
媒体から記録情報を再生する光記録媒体再生装置であっ
て、前記光記録媒体に読出光を照射する光照射手段と、
前記照射された読出光の前記光記録媒体の反射光または
透過光のうちから、前記第１の偏光状態を有する読出光
または前記第２の偏光状態を有する読出光のいずれか一
方のみを分離する分離手段と、前記分離手段により分離
された読出光を受光し読出信号として出力する受光手段
と、前記読出信号に基づいて前記光記録媒体の記録情報
の再生動作を行う再生手段と、を備えて構成する。

【０００７】

【作用】第１の発明によれば、偏光状態変化層は、外部
から照射された読出光の強度分布あるいは読出光の照射
に伴う温度分布に対応して、情報記録面上の読出光スポ
ット内の第１の領域内の反射光または透過光の偏光状態
である第１の偏光状態を当該読出光スポット内の他の領
域である第２の領域の反射光または透過光の偏光状態で
ある第２の偏光状態とは異なるように変化させる。

【０００８】したがって、第１の偏光状態を有する読出
光あるいは第２の偏光状態を有する読出光のいずれか一
方のみを受光することにより、情報記録面上の読出光ス
ポット内の第１の領域内あるいは第２の領域内のいずれ
か一方に記録されている位相ピット（記録情報）のみの
情報を再生することが可能となる。

【０００９】また、第２の発明によれば、光照射手段
は、光記録媒体に読出光を照射し、分離手段は、この照
射された読出光の光記録媒体の反射光または透過光のう
ちから、第１の偏光状態を有する読出光または第２の偏
光状態を有する読出光のいずれか一方のみを分離する。

【００１０】これにより、受光手段は、分離手段により
分離された読出光を受光し読出信号として再生手段に出
力し、再生手段は読出信号に基づいて光記録媒体の記録
情報の再生動作を行う。

【００１１】したがって、それぞれが読出光スポット内
の一部分である第１の領域からの第１の偏光状態を有す
る読出光または第２の領域からの第２の偏光状態を有す
る読出光のいずれか一方のみに含まれる記録情報のみを
再生することができ、読出光スポット内に複数個存在す
るような場合のように高い空間周波数を有する情報を再
生することが可能となる。

【００１２】

【実施例】次に、図面を参照して本発明の好適な実施例
を説明する。第１実施例 図１に光ディスクの断面図を示す。

【００１３】光ディスク１は、図１（ａ）に示すよう
に、位相ピットが形成された基板２と、入射した直線偏
光の読出光の偏光状態を読出光の照射に伴う温度分布に
対応して回転させる偏光状態変化層としての材料層３
と、材料層３を保護する保護層４ａ、４ｂと、を備えて
構成されている。尚、以下の説明においては、材料層
３、保護層４ａ及び保護層４ｂをまとめて光磁気層と呼
ぶ。

【００１４】光ディスク１の具体的な構成としては、基
板側からみて、誘電体保護層であるＺｎＳ層４ａ（８５
ｎｍ）、磁気光学効果を示す材料層であるＴｂＦｅ層３
（８０ｎｍ）、誘電体保護層であるＺｎＳ層４ｂ（３０
ｎｍ）の順番で形成されている。なお、括弧内の数値は
各層の厚さの一例を示している。また、この場合におい
て、偏光状態の回転は、主としてカー効果による。

【００１５】また、図１（ａ）に示す光ディスク１は、
材料層であるＴｂＦｅ層３の反射率が高いので、反射層
を設ける必要がなかったが、光磁気層として低反射率の
ものを用いて、反射型の光ディスク１’として用いるに
は、図１（ｂ）に示すように、反射層５を設ける必要が
ある。好適には、反射層５として、Ａｌ、Ａｕ等を用い
ることができる。この場合の偏光状態の回転は主とし
て、ファラディー効果による。

【００１６】具体的には、光ディスク１’は、基板側か
らみて、誘電体保護層であるＺｎＳ層４ａ、磁気光学効
果を示す材料層であるＢｉ置換ＤｙＦｅガーネット層
３’、誘電体保護層であるＺｎＳ層４ｂの順番で形成さ
れ、さらに保護層および反射層としてのＡｌ層５を設け
ている。

【００１７】ここで、本実施例における光磁気ディスク
の再生原理について図２を参照して説明する。図２
（ａ）に示す初期状態においては、永久磁石等の磁化手
段ＭＧ１により、光磁気ディスクの光磁気層のすべての
領域の垂直磁化方向はすべて同一方向（図面中、上方
向）となるようにする。

【００１８】そして再生時に、図２（ｂ）に示すよう
に、読出光の出力を調整した光スポットが照射される
と、少なくとも光スポットの照射されている領域のうち
の一部の領域Ａの温度がキュリー温度（Ｔ_C ）以上に上
昇することにより、領域Ａの磁区が消失する。

【００１９】この結果、磁区が消失した領域Ａ内におい
ては、読出光の偏光状態には何等の変化も与えない。し
たがって、入射した読出光の偏光状態と同一の偏光状態
を有する再生光が検出器により受光される。

【００２０】また、光スポット内の領域Ａを除く領域で
は、カー効果あるいはファラディー効果等の磁気光学効
果により、材料層に依存した所定角度（θ）だけ読出光
の偏光状態が回転する。したがって、入射した読出光の
偏光状態とは異なる偏光状態を有する再生光が検出器に
より受光される。

【００２１】そこで、偏光状態の異なる２種の再生光
を、偏光フィルタ、差動光学系等の分離手段を用いて分
離すれば、読出光スポット内の一部分に存在するピット
の情報を選択的に検出することができる。

【００２２】このことは、光学的には読出光の波長λ及
び対物レンズの開口数ＮＡにより規定される読出光スポ
ットの直径ｒよりも小さな開口を有するピンホールを光
ディスクの情報記録面上に設けたことと等価となり、読
出光スポット内に複数個存在するような微小サイズの位
相ピット、すなわち、高い空間周波数ｆ（ｆ＞ｆ_C ）を
有する位相ピットの情報を再生することが可能となる。

【００２３】図３に光ディスク再生装置の主要部の構成
を示す。光ディスク再生装置１０は、読出光であるレー
ザ光を出射するレーザダイオード１１と、レーザダイオ
ード１１から入射したレーザ光を透過し、後述のミラー
から入射したレーザ光を反射するビームスプリッタ１２
と、レーザ光を導くためのミラー１３と、レーザ光を光
ディスクＤＫの情報記録面状に集光する対物レンズ１４
と、ビームスプリッタ１２により反射されたレーザ光
（再生光）のうち非読出領域からのレーザ光の後述の偏
光ビームスプリッタにおける反射光量と透過光量の比率
を調整する二分の一波長板（halfwave plate）１５と、
所定の偏光状態を有する偏光のみを透過し、他の光を反
射する偏光ビームスプリッタ１６と、偏光ビームスプリ
ッタにより反射された偏光を受光し、第１読出信号Ｒ₁
（ＲＦ信号）として出力する第１受光素子１７ａと、偏
光ビームスプリッタ１６を透過した偏光を受光し、第２
読出信号Ｒ₂ （ＲＦ信号）として出力する第２受光素子
１７ｂと、デコーダ、アンプ等を含み読出信号Ｒを再生
信号Ｓに変換して出力する再生回路１８と、光ディスク
ＤＫの垂直磁化方向を一定方向に揃える（以下、初期化
という。）磁石ＭＧ₁ と、を備えて構成されている。

【００２４】次に、図２を参照して本実施例の動作を説
明する。まず、光ディスクＤＫの光磁気層に磁石ＭＧ₁
を用いて外部磁界Ｈ_i を与え、記録情報読出前の垂直磁
化方向を一定方向（初期化：図面では、上方向。）とす
る初期化を行なう。この場合において、第２の磁石ＭＧ
₂ を設けて再生時において記録情報の読出しの直前に初
期化しても良い。また、必要に応じ、あらかじめ光ディ
スクＤＫの全ての領域の垂直磁化方向を磁石ＭＧ₁ で初
期化し、読出しのための垂直磁化方向を磁石ＭＧ₂ によ
り反転後、再び磁石ＭＧ₁ で初期化するようにしても良
い。

【００２５】以下の説明においては、あらかじめ光ディ
スクＤＫの全ての領域の垂直磁化方向を磁石ＭＧ₁ によ
り初期化する場合について説明する。レーザダイオード
１１から出射された直線偏光である読出光（レーザ光）
のスポットＬＢは、ミラー１３、ビームスプリッタ１
２、対物レンズ１４を介して光ディスクＤＫの情報記録
面上に集光され、図４（ａ）に示すように、トラックＴ
₁ 上に読出スポットＬＢを形成し、この読出スポットＬ
ＢはディスクＤＫの回転によりトラックＴ₁ 上を移動す
る。

【００２６】ところで、トラックＴ₁ 上には、読出光の
波長λ及び対物レンズ１４の開口数ＮＡで規定される空
間周波数ｆ_c ＝２ＮＡ／λを越える空間周波数ｆ（ｆ＞
ｆ_C）を有する位相ピットが形成されている。具体的に
は、読出光スポットＬＢ内に複数個の位相ピットＰ₂ 、
Ｐ₃ が存在し、このままではそれらの位相ピットＰ₂、
Ｐ₃ の情報を分離することができず、正しい再生を行な
うことができない。同様にして、図４（ｂ）に示すよう
に、読出光スポットＬＢ内に複数のトラックＴ ₀ ’、Ｔ
₁ ’、Ｔ₂ ’が含まれるような場合にも正しい再生を行
なうことができない。

【００２７】そこで、読出光の出力を調整すると、図４
（ｃ）に示すように、材料層の温度は、読出光スポット
ＬＢの後方部分の領域ＡＲにおいてキュリー温度Ｔ_C 以
上に上昇し、例えば、図４（ａ）に示すような場合、位
相ピットＰ₂ が存在する領域ＡＲの磁区が消失する。

【００２８】この結果、磁区の消失した領域ＡＲ内にお
いては、読出光の情報記録面による反射光である再生光
の偏光状態は読出光の偏光状態と同一のまま、受光素子
側に戻ることとなる。一方、領域ＡＲを除く読出光ＬＢ
内の位相ピットＰ₃ が存在する領域ＸＡＲにおいては、
再生光の偏光状態は読出光の偏光状態と比較して、磁気
光学効果により材料層に依存したある角度θ_K だけ回転
した状態で受光素子側に戻ることとなる。

【００２９】領域ＡＲ及び領域ＸＡＲからの再生光は混
合状態で受光素子１７ａ、１７ｂに達するが、二分の一
波長板１５等を調節することにより、領域ＸＡＲからの
再生光量が第１受光素子１７ａと第２受光素子１７ｂに
等量づつ入射するように設定すると、第１読出信号Ｒ₁
と第２読出信号Ｒ₂ の差を取れば（差動出力）、領域Ｘ
ＡＲからの再生光による信号成分は相殺され、領域ＸＡ
Ｒはみかけ上遮蔽されることとなる。したがって、再生
回路１８においては、領域ＡＲ、すなわち、位相ピット
Ｐ₂ の情報のみを読み出すことが可能となり、再生信号
Ｓは位相ピットＰ₂ の情報のみを含むこととなる。

【００３０】以上の説明のように、本第１実施例によれ
ば、読出光の波長λと対物レンズ１４の開口数ＮＡによ
って規定される空間周波数ｆ_C （＝２ＮＡ／λ）を越え
る空間周波数ｆを有する情報を再生することが可能とな
る。

【００３１】また、連続再生を行なう場合には、再生時
に磁石ＭＧ₁ に外部磁界Ｈ_i を与え、領域ＡＲが冷却さ
れる過程で垂直磁化方向が初期化状態と同一になるよう
にするか、第２の磁石を設けて情報読出後に再初期化を
行なえばよい。

【００３２】さらに上記実施例における光学系は、現在
広く用いられている書換可能型光磁気ディスクの記録再
生装置と等価であるため、装置を共用することが可能と
なる。

【００３３】さらにまた、二分の一波長板１５等の調節
によって、みかけ上遮蔽される領域を設定することがで
きるので、図４（ｂ）に示すように、ピット列方向ばか
りでなく、トラックピッチ方向にも高密度化された光デ
ィスクであっても、トラック間クロストーク、ピット間
クロストークの発生が減少し、あるいは無視できるた
め、所望の位相ピットのみの情報を正確に再生すること
が可能となる。第２実施例 以上の第１実施例は、読出光スポット内の一方の領域の
磁区を消失させる場合であったが、本第２実施例は図２
（ｃ）に示すように、永久磁石等の磁化手段ＭＧ₂ によ
り、領域Ａの磁化方向を初期状態（図２（ａ））とは、
反転（図中、下方向）させた場合のものである。この場
合、領域Ａと領域Ａを除く読出光スポット内の領域で
は、再生光の偏光状態の角度差が図２（ｂ）の場合（第
１実施例）に対して２倍（＝２×θ）となり、偏光状態
の異なる２種の再生光の分離がより容易となる。さらに
再生信号強度も向上する。実験例 次に実際に光ディスクを作成して行なった再生実験につ
いて説明する。

【００３４】以下に、試作した光ディスクの構成と測定
条件を示す。 ピット長 ０．３μｍ トラックピッチ １．６μｍ 材料層の構成と膜厚 保護層（基板側、ＺｎＳ） ８５ｎｍ 光磁気材料層（ＴｂＦｅ） ８０ｎｍ 保護層（ＺｎＳ） ３０ｎｍ 対物レンズの開口数ＮＡ ０．５５ レーザ光の波長λ ８２５ｎｍ 線速度 ５．４ｍ／秒 あらかじめ光ディスク全体を初期化しておき、続いて再
生レーザ光の出力をパラメータとして差動出力をとりＣ
／Ｎ（Carrier to Noise ratio）を測定した。このとき
外部磁界は印加していない。この結果を図５に示す。

【００３５】上記光学系の再生分解能の限界に相当する
ピット長は０．３７５μｍであり、本発明を適用するこ
とにより、従来の再生方法では再生不可能な微小サイ
ズ、すなわち高い空間周波数を有する位相ピットのもつ
情報を検出することが可能であることが示されている。

【００３６】以上の第１及び第２実施例においては、材
料層として光磁気記録媒体であるＴｂＦｅを用いたが、
他の光磁気記録材料、たとえば、ＴｂＦｅＣｏ、ＧｄＴ
ｂＦｅ、ＮｄＦｅ、ＮｄＦｅＣｏ、ＴｂＮｄＦｅＣｏ
等、また、ＧｄＧａガーネット、Ｂｉ置換ＤｙＦｅガー
ネット等、また、Ｐｔ／Ｃｏ人工格子薄膜、Ｐｄ／Ｃｏ
人工格子薄膜等およびこれらの多層膜を用いることも可
能である。第３実施例 上記第１及び第２実施例においては、光磁気記録材料と
して、キュリー温度Ｔ _C 以上で磁区が消失するキュリー
点記録材料を用いていたが、本実施例は、補償温度Ｔ
_COMPで保持力が急激に増大する補償点記録材料を用いた
場合の実施例である。

【００３７】光磁気記録材料としては、ＧｄＣｏ系材
料、ＧｄＦｅＣｏ系材料等を用いる。より具体的な例と
して、光磁気材料としてＧｄ₂₈（Ｆｅ₉₀Ｃｏ₁₀）₇₂を用
いた場合について説明する。

【００３８】Ｇｄ₂₈（Ｆｅ₉₀Ｃｏ₁₀）₇₂の横軸に温度を
とった場合の垂直保磁力Ｈｃ（⊥）を図６に示す。Ｇｄ
₂₈（Ｆｅ₉₀Ｃｏ₁₀）₇₂の垂直保磁力Ｈｃ（⊥）は、５０
℃〜１５０℃の温度範囲で１ｋエルステッド（Oersted
）より大きくなる。また、室温Ｔ_R では垂直保磁力Ｈ
ｃ（⊥）は、ほぼ０エルステッドとなる。

【００３９】この結果、光スポット内の高温部が５０℃
〜１５０℃範囲内の温度となるように光ビームの出力パ
ワーを設定して照射すれば、図７（ｂ）に示すように高
温部内のカー回転角θ_K は、図７（ａ）に示す低温部内
のカー回転角θ_K （＝ほぼ０）よりもはるかに大きくな
り、カー回転角θ_K の大きな領域の情報のみを光学系で
選択的に読み出すことにより、より空間周波数の大きな
情報を読み出すことができるとともにトラック方向のピ
ッチも狭くしてより高密度に記録された情報を再生する
ことができる。第４実施例 上記第３実施例においては、補償点記録材料を用いて光
スポット内の領域を２分割する場合の実施例であった
が、本第４実施例は、補償点記録材料を用いるとともに
光ビームの強度を上げて、あるいは、光スポットを楕円
形状として光スポット内の領域を３分割し、さらに空間
周波数の大きな情報を読み出すように構成したものであ
る。

【００４０】ＧｄＦｅＣｏ系等の補償点記録材料を用い
て光ディスクを作成し、再生を行った場合には、狭い範
囲で安定に温度を保持する必要がある。したがって、制
御が難しいという問題点が生じる。

【００４１】そこで、本第４実施例では、図８（ｂ）に
示すように、光スポット内の温度分布が補償温度Ｔ_COMP
上下にわたる広範な温度分布になるように光ビームの出
力パワーを上げ、これに加えて、あるいはこれに代えて
トラック方向が長軸方向となるように楕円形状の光ビー
ムを照射し、光ビームの中間領域が補償温度Ｔ_COMP近傍
の温度となるように設定する（図８（ａ）参照）。

【００４２】この結果、光スポットの中温領域Ａ_M （温
度Ｔ＝Ｔ_M ）のカー回転角θ_K は、図７（ｂ）と同様に
大きくなり、低温領域Ａ_L （温度Ｔ＝Ｔ_R ）及び高温領
域Ａ _H （温度Ｔ＝Ｔ_H ）のカー回転角θ_K はほぼ０とな
ってカー回転角θ_K の大きな部分からの反射光のみを受
光すべく光学系を構成すれば、中温領域のみを読出領域
とすることができ、当該読出領域のみの情報を再生する
ことができるので、より空間周波数の高い記録情報を再
生することが可能となる。第５実施例 上記第１実施例においては、再生用磁界を印加すること
が必要であったが、本第５実施例はディスク形成後１度
の初期化を行うだけで再生用磁界を印加することなく再
生を行わせるものである。

【００４３】光ディスクは、図９に示すように、位相ピ
ットが形成された基板２２と、入射した直線偏光の読出
光の偏光状態を読出光の照射に伴う温度分布に対応して
回転させる偏光状態変化層としての材料層２３と、再生
磁界を印加するための再生磁界印加層２４と、再生磁界
印加層２４を保護する保護層２５と、を備えて構成され
ている。

【００４４】光ディスクの具体的な構成としては、材料
層２３はＧｄＦｅＣｏ、ＧｄＣｏ等の補償点材料であ
り、かつ室温では垂直保磁力Ｈｃ（⊥）は、ほぼ０とな
り、５０℃〜１５０℃の読出温度範囲では垂直保磁力Ｈ
ｃ（⊥）≧１ｋエルステッドとなるような材料で構成す
る。

【００４５】また、再生磁界印加層２４は読出温度の最
高温度である１５０℃以下の温度では常に垂直磁化膜と
なるＴｂＦｅＣｏ、ＤｙＦｅＣｏ等のキュリー点材料用
いる。

【００４６】この結果、材料層と再生磁界印加層との相
互間で、交換相互作用、静磁的結合力が働き、再生磁界
印加層は材料層の磁化方向を垂直方向にしようとする。
したがって、再生時に再生用磁界を印加する必要がなく
なり、再生装置の構成を簡略化することが可能となる。第６実施例 上記第１乃至第５実施例では、垂直磁化膜を用いて情報
の読出を行っている。

【００４７】しかしながら、垂直磁化膜は、ビームスポ
ット径をより小さくすることができる青色光レーザでは
カー回転角θ_K が小さくなる傾向がある。より具体的に
は、図１０下部に示すように、Ｔｂ₂₈（Ｆｅ₉₀Ｃｏ₁₀）
₇₂（厚さ１００ｎｍ）では波長が短い側ほどカー回転角
θ_K が小さくなることが分る。

【００４８】そこで本実施例は、特定の面内磁化膜は、
外部磁界を印加して垂直磁化状態となった領域の短波長
の読出光によるカー回転角θ_K が大きくなることを利用
し、高密度記録情報の再生を行うことができるようにし
たものである。例えば、Ｎｄ ₂₀Ｆｅ₄₀Ｃｏ₄₀に±１０Ｋ
エルステッドの磁界を印加した場合のカー回転角θ_Kを
図１０上部に示す。

【００４９】図１０に示すように、Ｎｄ₂₀Ｆｅ₄₀Ｃｏ₄₀
は短波長領域でカー回転角θ_K が増大することがわか
る。このような挙動を示す材料層としては、ＮｄＦｅＣ
ｏ系、ＰｔＣｏ系、ＰｔＭｎＳｂ（ホイスラー合金）等
のキュリー点材料が挙げられる。

【００５０】より具体的には、材料層としてＮｄ₄₀（Ｆ
ｅ₇₀Ｃｏ₃₀）を９０ｎｍ程度の厚さとした場合、その印
加磁界Ｈとカー回転角との関係は、図１１に示すような
ものとなっており、同一の印加磁界Ｈ₁ で比較した場
合、カー回転角θ_K は室温の方が、１５０℃付近の温度
の場合より大きい、すなわち、ビームスポット内の低温
領域の方がカー回転角θ_K は大きくなる。

【００５１】そこで図１２（ａ）に示すように、ビーム
スポットの領域を含む広範囲な領域に外部磁界を印加
し、図１２（ｂ）に示すようにカー回転角θ_K が大きな
領域Ａ _L （温度Ｔ＝室温Ｔ_R ）の情報を読み出すように
光学系を構成すれば、ビーム径で規定される空間周波数
よりも高空間周波数を有する記録情報を再生することが
可能となる。第７実施例 上記第３実施例のように、反射兼マスク生成膜としてＧ
ｄＦｅＣｏ系補償点記録材料膜を用いた場合等には、高
温部が読出領域となるが、組成により垂直磁化状態とな
る温度が大きく変化する。また、読出領域を狭くしたい
場合には、材料膜の温度を狭い範囲に安定に保持する必
要がある。

【００５２】ところで、情報ビットそのものは位相ピッ
トとして光ディスクに記録されているので、再生時の読
出光の出力パワーを上げすぎたとしても情報が消えるお
それはない。

【００５３】そこで、光ピックアップの出力信号を増幅
するアンプの出力信号レベルに応じて読出光を出射する
レーザーダイオードの出力パワーを制御するように負帰
還を構成するサーボ回路を設ければ、光ディスクの組成
のばらつき等による最適再生温度のずれを補正して確実
な情報再生を行うことができる。

【００５４】この場合において、サーボ周期は１８００
ｒｐｍで回転する光ディスクの場合、３０Ｈｚ以下（１
回転時間以上の長周期）でよい。この結果、光ディスク
の製造条件が緩やかになる。また、光ディスク再生装置
の使用中における装置内の温度変動にも容易に追従させ
ることができる。第８実施例 上記第１実施例の光ディスク再生装置においては、２個
の受光素子を有する差動光学系を用いて記録情報の再生
を行っていたが、本第８実施例は、１個の受光素子を用
いて光学系を構成した場合の実施例である。

【００５５】図１３に光ディスク再生装置の主要部の構
成を示す。図３の第１実施例と同一の部分には同一の符
号を付し、その詳細な説明を省略する。光ディスク再生
装置１０Ａは、読出光であるレーザ光を出射するレーザ
ダイオード１１と、レーザダイオード１１から入射した
レーザ光を透過し、後述のミラーから入射したレーザ光
を反射するビームスプリッタ１２と、レーザ光を導くた
めのミラー１３と、レーザ光を光ディスクＤＫの情報記
録面状に集光する対物レンズ１４と、ビームスプリッタ
１２により反射されたレーザ光（再生光）のうち読出領
域からのレーザ光のみを透過させる偏光板と、偏光板を
透過した偏光を受光し、読出信号Ｒ’（ＲＦ信号）とし
て出力する受光素子１７’と、デコーダ、アンプ等を含
み読出信号Ｒを再生信号Ｓに変換して出力する再生回路
１８と、を備えて構成されている。

【００５６】次に動作を説明する。レーザダイオード１
１を出射したレーザ光はビームスプリッタ１２を透過
し、ミラー１３により反射され、さらに対物レンズ１４
によりレーザ光を光ディスクＤＫの情報記録面上に集光
される。

【００５７】この時、ビームスポット内の光ディスクＤ
Ｋの状態は、図１４に示すように、ビームの進行方向前
方の領域が低温領域Ａ_L となりカー回転角θ_K ＝ａ
（ａ：ほぼ一定値）となり、進行方向後方の領域が高温
領域Ａ_H となりカー回転角θ_K ＝０となる。

【００５８】そこで、偏光板１５をレーザダイオード側
からの入射光と同一の偏光面を有する光を通すように設
定すれば、低温領域Ａ_L からの反射光は偏光板１５を透
過しづらくなるので、高温領域Ａ_H からの反射光（カー
回転角θ_K ＝０）のみが偏光板１５を透過し、受光素子
Ｒ’により受光され、再生回路１８により、再生信号Ｓ
として出力されることとなる。

【００５９】すなわち、低温領域Ａ_L がマスク領域とな
り、高温領域Ａ_H が読出領域となる。したがって、トラ
ックピッチ方向にも記録密度を向上させることができ、
より高空間周波数を有する記録情報を再生することが可
能となる。第９実施例 トラックピッチ方向にも高密度化された光ディスクにお
いては、クロストークを低減し、良好な再生信号を得る
ためにはマスク領域が書換可能型光磁気ディスク再生装
置における読出領域と反転させる必要があるため、二分
の一波長板を調整する必要があり、従来の書換可能型光
磁気ディスク再生装置の光学系と共用することは困難と
なっていた。

【００６０】そこで、本実施例は光学系を書換可能型光
磁気ディスク再生装置の光学系と共通とし、信号処理に
よりトラックピッチ方向にも高密度化された光ディスク
を読取れるようにしたものである。

【００６１】図１５に光ディスク再生装置の主要部の構
成を示す。光ディスク再生装置１０Ｂは、読出光である
レーザ光を出射するレーザダイオード１１と、レーザダ
イオード１１から入射したレーザ光を透過し、後述のミ
ラーから入射したレーザ光を反射するビームスプリッタ
１２と、レーザ光を導くためのミラー１３と、レーザ光
を光ディスクＤＫの情報記録面上に集光する対物レンズ
１４と、ビームスプリッタ１２により反射されたレーザ
光（再生光）のうち非読出領域からのレーザ光の後述の
偏光ビームスプリッタにおける反射光量と透過光量の比
率を調整する二分の一波長板（halfwave plate）１５
と、所定の偏光状態を有する偏光のみを透過し、他の光
を反射する偏光ビームスプリッタ１６と、偏光ビームス
プリッタにより反射された偏光を受光し、第１読出信号
Ｒ₁ （ＲＦ信号）として出力する第１受光素子１７ａ
と、偏光ビームスプリッタ１６を透過した偏光を受光
し、第２読出信号Ｒ₂ （ＲＦ信号）として出力する第２
受光素子１７ｂと、デコーダ、アンプ等を含み読出信号
Ｒを再生信号Ｓに変換して出力する再生回路１８ａと、
光ディスクＤＫの垂直磁化方向を一定方向に揃える（以
下、初期化という。）磁石ＭＧ₁ と、を備えて構成され
ている。

【００６２】再生回路１８ａの主要部の構成を図１６に
示す。再生回路１８ａは、第１読出信号Ｒ₁ 及び第２読
出信号Ｒ₂ が入力され、両者を加算して加算信号ＳＵＭ
（＝Ｒ₁ ＋Ｒ₂ ）を出力する加算器３０と、第１読出信
号Ｒ₁ 及び第２読出信号Ｒ₂ が入力され、第１読出信号
Ｒ₁ から第２読出信号を減算して減算信号ＤＩＦＦ（＝
Ｒ₁ −Ｒ₂ ）を出力する第１減算器３１と、減算信号Ｄ
ＩＦＦに係数Ｋ（＝１／ｔａｎ θ_K ）を乗じて乗算信
号ＭＵＬ（＝Ｋ×ＤＩＦＦ）を出力する乗算器３２と、
加算信号ＳＵＭから乗算信号ＭＵＬを減算して再生信号
Ｓ’を出力する第２減算器３３と、を備えて構成されて
いる。

【００６３】次に動作を説明する。図１７に示すよう
に、読出信号（カー回転角＝０）の成分を示すベクトル
をａ ₁ 、その第１受光素子１７ａに入射する成分を
ａ₁ 、その第２受光素子１７ｂに入射する成分をａ₂ と
し、マスクすべき信号（カー回転角＝θ_K ）の成分を示
すベクトルをｂ、その第１受光素子１７ａに入射する成
分をｂ₁ 、その第２受光素子１７ｂに入射する成分をｂ
₂ とすると、 Ｒ₁ ＝ａ₁ ＋ｂ₁ Ｒ₂ ＝ａ₂ ＋ｂ₂ が成立する。

【００６４】また、 ａ₁ ＝ａ₂ ＝ａ’（＝√２／２×｜ａ₁ ｜） が成立する。

【００６５】ここで、加算信号ＳＵＭ及び減算信号ＤＩ
ＦＦを上記各成分で示すと、 ＳＵＭ＝Ｒ₁ ＋Ｒ₂＝（ａ₁ ＋ｂ₁ ）＋（ａ₂ ＋ｂ_{2 ）}
＝２ａ’＋ｂ₁ ＋ｂ₂ ＤＩＦＦ＝Ｒ₁ −Ｒ₂＝（ａ₁ ＋ｂ₁ ）−（ａ₂ ＋
ｂ₂ ）＝ｂ₁ −ｂ₂ ここで、再生信号Ｓ’を Ｓ’＝ＳＵＭ−Ｋ×ＤＩＦＦ と定義すると、 Ｓ’＝２ａ’＋ｂ₁ ＋ｂ₂ −Ｋ（ｂ₁ −ｂ₂ ） となり、読み出したい信号成分は２ａ’であるので、 ｂ₁ ＋ｂ₂ −Ｋ（ｂ₁ −ｂ₂ ）＝０ を満たすように、定数Ｋを定めればよいこととなる。す
なわち、 Ｋ＝（ｂ₁ ＋ｂ₂ ）／（ｂ₁ −ｂ₂ ） ……（Ａ） となる。

【００６６】ところで、図１７からわかるように ｔａｎ（θ_K ＋（π／４））＝ｂ₁ ／ｂ₂ であるので、 ｂ₁ ／ｂ₂ ＝（１＋ｔａｎ θ_K ）／（１−ｔａｎ θ_K ） ……（Ｂ） となる。

【００６７】したがって、（Ａ）式及び（Ｂ）式より、 Ｋ＝１／ｔａｎ θ_K ……（Ｃ） となる。

【００６８】これにより、（Ｃ）式で示される係数Ｋを
用いて図１６の再生回路を用いて再生を行えば、従来の
書換可能型光磁気ディスク再生装置の光学系を用いてク
ロストークを生じることなく、確実に記録情報を再生す
ることが可能となる。

【００６９】この場合において、係数Ｋを最適化する方
法としては、 １） 光ディスク内の変動は無視できると仮定し、予め
カー回転角θ_K を測定し、係数Ｋを設定する。

【００７０】２） 光ディスク内に無信号部を一定間隔
で設け、これに同期してカー回転角θ_K を測定して、係
数Ｋを設定する。 ３） 読出用のビームとは別個にカー回転角θ_K 測定用
の補助ビームを設けて、カー回転角θ_K を測定し、係数
Ｋを設定する。 等の方法が考えられる。

【００７１】なお、光学系によってθ_K を強調している
場合には、係数Ｋにこの強調分を加味する必要がある。第１０実施例 上記第９実施例においては、再生光成分のうち一方が、
入射した読出光と同一偏光面を有することが必要である
とともに、領域ＸＡＲの温度はキュリー温度近傍まで上
昇させるので、温度上昇に伴い、カー回転角θ_K が減少
し遮蔽（マスク）効率が低下する可能性があった。

【００７２】そこで、本第１０実施例は、再生光の偏光
面が読出光の偏光面と同一である必要がなく、さらにマ
スク領域（例えば、領域ＸＡＲ；図４参照）の遮蔽効率
を向上することを可能とするものである。

【００７３】図１８に光ディスクの断面図を示す。光デ
ィスク５０は、図１８に示すように、位相ピットが形成
された基板５１と、入射した直線偏光の読出光の偏光状
態を読出光の照射に伴う温度分布に対応して回転させる
偏光状態変化層としての再生層５２と、通常は再生層５
２と交換結合可能であり、再生温度においては磁区が消
失すべく設定されたスイッチング層５３と、再生層５２
及びスイッチング層５３を保護する保護層５４ａ、５４
ｂと、を備えて構成されている。尚、以下の説明におい
ては、再生層５２、スイッチング層５３、保護層５４ａ
及び保護層５４ｂをまとめて光磁気層と呼ぶ。

【００７４】光ディスク５０の具体的な構成としては、
基板側からみて、誘電体保護層であるＺｎＳ層５４ａ、
磁気光学効果を示す再生層であるＧｄＦｅＣｏ層５２、
スイッチング層であるＴｂＦｅＣｏ層５３、誘電体保護
層であるＺｎＳ層５４ｂの順番で形成されている。

【００７５】また、この場合において、偏光状態の回転
は、主としてカー効果による。ここで、本第１０実施例
における光磁気ディスクの再生原理について説明する。

【００７６】初期状態においては、永久磁石等の磁化手
段により初期化磁界Ｈ_initを印加し、光磁気ディスクの
再生層５２及びスイッチング層５３のすべての領域の垂
直磁化方向はすべて同一方向（図面中、上方向）となる
ようにしておく。

【００７７】そして再生時に、読出光の出力を調整した
光スポットが照射されると、スイッチング層５３の少な
くとも光スポットの照射されている領域のうちの一部の
領域（例えば、領域ＡＲ；図４参照）の温度がキュリー
温度（Ｔ_C ）以上に上昇することにより、当該領域ＡＲ
の磁区が消失する。

【００７８】これと並行して、再生時には、再生磁界Ｈ
_r （磁化方向は図面中、下方向）を印加する。この結
果、スイッチング層５３の磁区が消失した領域ＡＲに対
応する再生層５２の再生位置においては、スイッチング
層５３との交換結合力が無くなって再生層５２の本来の
保磁力となり、再生磁界Ｈ_r により磁化方向が下方向と
なる。

【００７９】これに対し、再生層５２の再生位置以外の
領域の磁化方向は上方向となっているので、読出光スポ
ット内の領域ＸＡＲの磁区の向きは上方向であり、領域
ＡＲにおける読出光の偏光面の回転方向と、領域ＸＡＲ
における読出光の偏光面の回転方向とは、逆方向とな
り、両領域からの再生光の偏光面の開き角度を大きくす
ることができる。

【００８０】図１９に光ディスク再生装置の主要部の構
成を示す。図１９において、光ディスク再生装置１０Ｂ
が図１５の光ディスク再生装置１０Ａと異なる点は、デ
コーダ、アンプ等を含み第１読出信号Ｒ₁ （ＲＦ信号）
及び第２読出信号Ｒ₂ （ＲＦ信号）を再生信号Ｓ”に変
換して出力する再生回路１８ｂと、光ディスクＤＫの垂
直磁化方向を一定方向に揃えて初期化磁界Ｈ_initを印加
するための初期化磁石ＭＧ₃ と、再生磁界Ｈ_r を印加す
るための再生磁石ＭＧ₄ と、を備えて構成した点であ
る。他の部分については同一であるので詳細な説明を省
略する。

【００８１】再生回路１８ｂの主要部の構成を図２０に
示す。再生回路１８ｂは、第１読出信号Ｒ₁ が入力さ
れ、第１読出信号Ｒ₁ に係数Ｋ’を乗じて乗算信号ＭＵ
Ｌ₂ （＝Ｋ’・Ｒ₁ ’）を出力する乗算器６０と、第２
読出信号Ｒ₂ 及び乗算信号ＭＵＬ₂ が入力され、第２読
出信号Ｒ₂ から乗算信号ＭＵＬ₂ を減算して再生信号
Ｓ”を出力する減算器６１と、を備えて構成されてい
る。

【００８２】次に動作を説明する。図２１に示すよう
に、マスクすべき信号（カー回転角＝θ_K1）の成分を示
すベクトルをＡ、その第１受光素子１７ａに入射する成
分をＡ_x 、その第２受光素子１７ｂに入射する成分をＡ
_y とし、読み出すべき信号（カー回転角＝θ_K2）の成分
を示すベクトルをＢ、その第１受光素子１７ａに入射す
る成分をＢ_x 、その第２受光素子１７ｂに入射する成分
をＢ_y とすると、 Ｒ₁ ＝Ａ_x ＋Ｂ_x Ｒ₂ ＝Ａ_y ＋Ｂ_y となる。

【００８３】ここで、乗算信号ＭＵＬ₂ 及び再生信号
Ｓ”を上記各成分で示すと、 ＭＵＬ₂ ＝Ｋ’・Ｒ₁＝Ｋ’・（Ａ_x ＋Ｂ_x ） Ｓ”＝Ｒ₂ −Ｒ₁ ・Ｋ’＝Ａ_y −Ｋ’・Ａ_x ＋Ｂ_y −
Ｋ’・Ｂ_x となり、読み出したい信号成分はＡ_y −Ｋ’・Ａ_x ある
いはＢ_y −Ｋ’・Ｂ_x であるので、 Ｂ_y −Ｋ’・Ｂ_x ＝０ あるいは、 Ａ_y −Ｋ’・Ａ_x ＝０ を満たすように、定数Ｋ’を定めれば、読み出すべき領
域（ＡＲまたはＸＡＲ；図４参照）を入れ替えることが
可能となる。

【００８４】より具体的には、領域ＡＲの情報を再生す
る場合には、Ａ_y −Ｋ’・Ａ_x ＝０とすればよい。この
時、 Ａ_x ＝｜［Ａ］｜ｃｏｓ（（π／４）＋θ_K1） Ａ_y ＝｜［Ａ］｜ｓｉｎ（（π／４）＋θ_K1） であるから（但し［Ａ］はベクトルＡを表わす。以下同
じ。）、 Ａ_y −Ｋ’・Ａ_x ＝｜［Ａ］｜ｓｉｎ（（π／４）＋θ
_K1）−Ｋ’・（｜［Ａ］｜ｃｏｓ（（π／４）＋
θ_K1））＝０ である。

【００８５】従って、 Ｋ’＝ｔａｎ（（π／４）＋θ_K1）） ……（Ｄ） となる。

【００８６】同様にして、領域ＸＡＲの情報を再生する
場合には、Ｂ_y −Ｋ’・Ｂ_x ＝０とすればよい。この
時、 Ｂ_x ＝｜［Ｂ］｜ｃｏｓ（（π／４）−θ_K2） Ｂ_y ＝｜［Ｂ］｜ｓｉｎ（（π／４）−θ_K2） であるから（但し［Ｂ］はベクトルＢを表わす。以下同
じ。）、 Ｂ_y −Ｋ’・Ｂ_x ＝｜［Ｂ］｜ｓｉｎ（（π／４）−θ
_K2）−Ｋ’・（｜［Ｂ］｜ｃｏｓ（（π／４）−
θ_K2））＝０ である。

【００８７】従って、 Ｋ’＝ｔａｎ（（π／４）−θ_K2）） ……（Ｅ） となる。

【００８８】これにより、（Ｄ）式あるいは（Ｅ）式で
示される係数Ｋ’を用いて図１９の再生回路を用いて再
生を行えば、従来の書換可能型光磁気ディスク再生装置
の光学系を用いてクロストークを生じることなく、確実
に記録情報を再生することが可能となる。

【００８９】この場合において、係数Ｋ’を最適化する
方法としては、 １） 光ディスク内の変動は無視できると仮定し、予め
カー回転角θ_K1（あるいはθ_K2）を測定し、係数Ｋ’を
設定する。

【００９０】２） 光ディスク内に無信号部を一定間隔
で設け、これに同期してカー回転角θ_K1（あるいは
θ_K2）を測定し、係数Ｋ’を設定する。 ３） 読出用のビームとは別個にカー回転角θ_K 測定用
の補助ビームを設けて、カー回転角θ_K1（あるいは
θ_K2）を測定し、係数Ｋ’を設定する。 等の方法が考えられる。

【００９１】なお、光学系によってθ_K1（あるいは
θ_K2）を強調している場合には、係数Ｋ’にこの強調分
を加味する必要がある。以上の説明のように、本第１０
実施例によれば、再生光の偏光面は入射した読出光と同
一である必要が無くなる。

【００９２】さらにマスクする領域と再生する領域の偏
光面の開き角度が大きくとれ（θ_K＝θ_K1＋θ_K2）、再
生層としてキュリー温度の高い材料を用いることができ
るので、温度上昇に伴うカー回転角θ_K の減少を防止で
きるため遮蔽効率を向上させることができる。他の変形例 以上の各実施例においては、光磁気記録材料について述
べたが、光磁気記録材料に限らず、照射する光の強度あ
るいは材料層の温度に依存して偏光状態が初期の偏光状
態に対して変化を生じる材料（例えば、フォトクロミッ
ク材料等）であれば、本発明を適用することが可能であ
る。

【００９３】さらに、以上の各実施例においては、レー
ザダイオード１１の出射レーザ光をビームスプリッタ１
２、ミラー１３、対物レンズ１４を介してそのまま光デ
ィスクＤＫの情報記録面に照射していたが、直線偏光性
をよくするために、レーザダイオード１１とビームスプ
リッタ１２の間の光路中に偏光板を設け、偏光板を介し
て光ディスクＤＫに照射させてもよい。

【００９４】さらにまた、以上の各実施例においては、
読出光を直線偏光とする場合について説明したが、楕円
偏光を用いるように構成することも可能である。また、
偏光状態は２種類に限らないので、複数の偏光状態の再
生光から一の偏光状態を有する再生光を分離するように
構成しても良い。

【００９５】

【発明の効果】第１の発明によれば、偏光状態変化層
は、外部から照射された直線偏光である読出光の強度分
布あるいは読出光の照射に伴う温度分布に対応して、情
報記録面上の読出光スポット内の第１の領域内の反射光
または透過光の偏光状態である第１の偏光状態を当該読
出光スポット内の他の領域である第２の領域の反射光ま
たは透過光の偏光状態である第２の偏光状態とは異なる
ように変化させるので、第１の偏光状態の偏光状態を有
する読出光あるいは第２の偏光状態を有する読出光のい
ずれか一方のみを受光することにより、情報記録面上の
読出光スポット内の第１の領域内あるいは第２の領域内
のいずれか一方に記録されている位相ピット（記録情
報）のみの情報を再生することが可能となる。

【００９６】また、第２の発明によれば、それぞれが読
出光スポット内の一部分である第１の領域からの第１の
偏光状態を有する読出光または第２の領域からの第２の
偏光状態を有する読出光のいずれか一方のみに含まれる
記録情報のみを再生することができ、読出光スポット内
に複数個存在するような場合のように高い空間周波数を
有する情報を再生することが可能となる。

【図面の簡単な説明】

【図１】第１実施例の光ディスクの詳細構造を示す断面
図である。

【図２】第１実施例及び第２実施例の光ディスクの再生
原理を説明する図である。

【図３】第１実施例の光ディスク再生装置の主要部の構
成図である。

【図４】第１実施例の再生動作の説明図である。

【図５】再生実験の説明図である。

【図６】Ｇｄ₂₆（Ｆｅ₉₀Ｃｏ₁₀）₇₄における横軸に温度
をとった場合の垂直保磁力Ｈｃ（⊥）を説明する図であ
る。

【図７】第３実施例の動作を説明する図である。

【図８】第４実施例の説明図である。

【図９】第５実施例の光ディスクの詳細構造を示す断面
図である。

【図１０】第６実施例の原理を説明する図である。

【図１１】Ｎｄ₄₀（Ｆｅ₇₀Ｃｏ₃₀）〔厚さ９０ｎｍ〕の
保磁力Ｈとカー回転角との関係を説明する図である。

【図１２】第６実施例の再生状態を説明する図である。

【図１３】第８実施例の光ディスク再生装置の主要部の
構成図である。

【図１４】第８実施例の動作を説明する図である。

【図１５】第９実施例の光ディスク再生装置の主要部の
構成図である。

【図１６】第９実施例の再生回路の詳細構成図である。

【図１７】第９実施例の動作を説明する図である。

【図１８】第１０実施例の光ディスクの詳細構造を示す
断面図である。

【図１９】第１０実施例の光ディスク再生装置の主要部
の構成図である。

【図２０】第１０実施例の再生回路の詳細構成図であ
る。

【図２１】第１０実施例の動作を説明する図である。

【図２２】従来の情報読出原理の説明図である。

【符号の説明】

１…光ディスク ２…基板（位相ピット付き） ３…光磁気層（ＴｂＦｅ層） ３’…光磁気層（Ｂｉ置換ＤｙＦｅガーネット層） ４ａ…誘電体層（ＺｎＳ層） ４ｂ…誘電体層（ＺｎＳ層） ５…反射層（Ａｌ層） １０…光ディスク再生装置 １１…レーザーダイオード １２…ビームスプリッタ １３…ミラー １４…対物レンズ １５…二分の一波長板 １６…ビームスプリッタ １７ａ…第１受光素子 １７ｂ…第２受光素子 １７’…受光素子 １８、１８ａ…再生回路 ２２…基板 ２３…材料層 ２４…再生磁界印加層 ２５…保護層 ３０…加算器 ３１…第１減算器 ３２…乗算器 ３３…第２減算器 ５０…光ディスク ５１…基板 ５２…再生層 ５３…スイッチング層 ５４ａ…保護層 ５４ｂ…保護層 ６０…乗算器 ６１…減算器 Ａ_H …高温領域 Ａ_M …中温領域 Ａ_L …低温領域 Ｒ₁ …第１読出信号 Ｒ₂ …第２読出信号 Ｒ’…読出信号 ＤＩＦＦ…減算信号 ＳＵＭ…加算信号 ＭＵＬ、ＭＵＬ₂ …乗算信号 ＭＧ₁ …磁石 ＭＧ₂ …磁石 ＭＧ₃ …初期化磁石 ＭＧ₄ …再生磁石 ＬＢ…読出光スポット Ｐ₁ 〜Ｐ₄ …位相ピット Ｔ_C …キュリー温度 Ｔ_comp…補償点温度 Ｔ_R …室温

Claims (2)

【特許請求の範囲】
1. 【請求項１】 位相ピットによって情報が保持された光
   記録媒体であって、 外部から照射された読出光の強度分布あるいは前記読出
   光の照射に伴う温度分布に対応して、前記情報記録面上
   の前記読出光スポット内の第１の領域内の反射光または
   透過光の第１の偏光状態を当該読出光スポット内の他の
   領域である第２の領域内の反射光または透過光の第２の
   偏光状態とは異なるように変化させる偏光状態変化層を
   設けたことを特徴とする光記録媒体。
2. 【請求項２】 請求項１記載の光記録媒体から記録情報
   を再生する光記録媒体再生装置であって、 前記光記録媒体に読出光を照射する光照射手段と、 前記照射された読出光の前記光記録媒体の反射光または
   透過光のうちから、前記第１の偏光状態を有する読出光
   または前記第２の偏光状態を有する読出光のいずれか一
   方のみを分離する分離手段と、 前記分離手段により分離された読出光を受光し読出信号
   として出力する受光手段と、 前記読出信号に基づいて前記光記録媒体の記録情報の再
   生動作を行う再生手段と、 を備えたことを特徴とする光記録媒体再生装置。