JPH0651034B2 - 超音波診断装置 - Google Patents
超音波診断装置Info
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- JPH0651034B2 JPH0651034B2 JP62160258A JP16025887A JPH0651034B2 JP H0651034 B2 JPH0651034 B2 JP H0651034B2 JP 62160258 A JP62160258 A JP 62160258A JP 16025887 A JP16025887 A JP 16025887A JP H0651034 B2 JPH0651034 B2 JP H0651034B2
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Description
【発明の詳細な説明】 〔概要〕 本発明は、減衰係数の周波数依存度を推定する手段を備
えた超音波診断装置における音場補正法に関し、ＬＡＤ
Ｆ法により、β(z)を推定する場合のビーム拡散による
影響を取り除くことを目的とし、（１）超音波パルスを
媒体に送信し、該媒体からの反射して得られる受信エコ
ーの中心周波数と、対数増幅・検波された信号とを使っ
て、該媒体の減衰係数の周波数依存度の推定値β(z)
（ｚは深さ方向の変数）を求める手段を有する超音波診
断装置において、 βが既知の均一基準ファントムから予め検出しておいた
検波信号と、測定媒体の検波信号との差分Δｙ(z) を求
めて上記Ｂ(2) を求める手段に供給する手段と、上記推
定値を求める手段が上記差分Δｙ(z) を用いて算出した
推定値β″(z)と、上記均一基準ファントムの真の減衰
係数βｃとを加算する手段より構成するか、あるいは、 上記推定値を求める手段を用いてβが既知の均一基準フ
ァントムから得た検波信号より求めた推定値βｃ″(z)
と、上記均一基準ファントムの真の減衰係数βｃとの差
分をとることにより算出した補正値を用いて、上記推定
値を求める手段により得られた被測定媒体の推定値β
(z) を補正する手段より構成する。
えた超音波診断装置における音場補正法に関し、ＬＡＤ
Ｆ法により、β(z)を推定する場合のビーム拡散による
影響を取り除くことを目的とし、（１）超音波パルスを
媒体に送信し、該媒体からの反射して得られる受信エコ
ーの中心周波数と、対数増幅・検波された信号とを使っ
て、該媒体の減衰係数の周波数依存度の推定値β(z)
（ｚは深さ方向の変数）を求める手段を有する超音波診
断装置において、 βが既知の均一基準ファントムから予め検出しておいた
検波信号と、測定媒体の検波信号との差分Δｙ(z) を求
めて上記Ｂ(2) を求める手段に供給する手段と、上記推
定値を求める手段が上記差分Δｙ(z) を用いて算出した
推定値β″(z)と、上記均一基準ファントムの真の減衰
係数βｃとを加算する手段より構成するか、あるいは、 上記推定値を求める手段を用いてβが既知の均一基準フ
ァントムから得た検波信号より求めた推定値βｃ″(z)
と、上記均一基準ファントムの真の減衰係数βｃとの差
分をとることにより算出した補正値を用いて、上記推定
値を求める手段により得られた被測定媒体の推定値β
(z) を補正する手段より構成する。
本発明は、減衰係数の周波数依存度を推定する手段を備
えた超音波診断装置における音場補正法に関する。
えた超音波診断装置における音場補正法に関する。
媒体の減衰係数の周波数依存度β(z)は検波された信号
をｙ(z)、中心周波数をｆｃ(z)とすると次式で示され
る。
をｙ(z)、中心周波数をｆｃ(z)とすると次式で示され
る。
但し、ｚは深さ方向の変数である。上式の方法（仮にＬ
ＡＤＦ法と呼ぶ）は、検波信号ｙ(z)の減衰率−ｄ／dz
・ｙ(z)〔dB／cm〕を中心周波数で正規化してβ(z)〔dB
／MHz／cm〕を算出することを意味している。しかし、
減衰率−ｄ／dz・ｙ(z)には媒体による減衰の他に超音
波ビームの拡散による影響を入っているため媒体の正確
なβ(z)を得ることはできない。
ＡＤＦ法と呼ぶ）は、検波信号ｙ(z)の減衰率−ｄ／dz
・ｙ(z)〔dB／cm〕を中心周波数で正規化してβ(z)〔dB
／MHz／cm〕を算出することを意味している。しかし、
減衰率−ｄ／dz・ｙ(z)には媒体による減衰の他に超音
波ビームの拡散による影響を入っているため媒体の正確
なβ(z)を得ることはできない。
本発明は、ＬＡＤＦ法により、β(z)を推定する場合の
ビーム拡散による影響を取り除くことにある。
ビーム拡散による影響を取り除くことにある。
問題点を解決するための第一の手段(1)の原理を示す。
散乱特性が一定な媒体からの受信エコーより得られる検
波信号ｙ(z) は、純粋に減衰だけによる振幅変化による
項であって深さ方向の変数z に依存する項ｙβ(z) と、
ビーム拡散にる振幅変化の項であってやはり深さ方向の
変数z に依存する項ｙｄ(z) とを使って、次式のように
近似的に表現できる。
散乱特性が一定な媒体からの受信エコーより得られる検
波信号ｙ(z) は、純粋に減衰だけによる振幅変化による
項であって深さ方向の変数z に依存する項ｙβ(z) と、
ビーム拡散にる振幅変化の項であってやはり深さ方向の
変数z に依存する項ｙｄ(z) とを使って、次式のように
近似的に表現できる。
ｙ(z)＝ｙβ(z)＋ｙｄ(z)＋ｙconst (2) 但し、ｙconst は入力振幅や散乱特性による振幅変化の
項で、深さ方向に対しては一定と考える。ここで、得ら
れた検波信号ｙ(z) よりｙｄ(z) とｙconst の項による
影響を取り除いて、純粋に減衰だけによる振幅変化によ
る項であるｙβ(z) についての減衰係数β(z) を推定で
きれば良い。そこで、β(z)が既知の基準ファントム
（該基準ファントムの真のβ(z)をβｃとする）からの
検波信号は次式のようになる。
項で、深さ方向に対しては一定と考える。ここで、得ら
れた検波信号ｙ(z) よりｙｄ(z) とｙconst の項による
影響を取り除いて、純粋に減衰だけによる振幅変化によ
る項であるｙβ(z) についての減衰係数β(z) を推定で
きれば良い。そこで、β(z)が既知の基準ファントム
（該基準ファントムの真のβ(z)をβｃとする）からの
検波信号は次式のようになる。
ｙc(z)＝ｙβc(z)＋ｙβd(z)＋ｙβconst (3) ここで、ｙβc(z)は基準ファントムの減衰だけによる振
幅変化の項であり、理論的には真の減衰係数βｃと同一
の値となるものである。また、ｙβd(z)は基準ファント
ムに対するビーム拡散による振幅変化の項、ｙβconst
は同じく基準ファントムを測定した時の入力振幅や散乱
特性による振幅変化の項である。
幅変化の項であり、理論的には真の減衰係数βｃと同一
の値となるものである。また、ｙβd(z)は基準ファント
ムに対するビーム拡散による振幅変化の項、ｙβconst
は同じく基準ファントムを測定した時の入力振幅や散乱
特性による振幅変化の項である。
また、基準ファントムの測定時の測定値のばらつきを補
正するために、複数回測定を行なってその平均値を求め
ておく。このため＜・＞を・の集合平均と定義し、(3)
式を複数の検波信号の集合平均で表すと、次式のように
なる。
正するために、複数回測定を行なってその平均値を求め
ておく。このため＜・＞を・の集合平均と定義し、(3)
式を複数の検波信号の集合平均で表すと、次式のように
なる。
＜ｙｃ(z) ＞ ＝＜ｙβc(z)＞＋＜ｙβd(z)＞＋＜ｙβconst ＞ (4) 次に、(2)式と(4)式の差を△ｙ(z) とする。
△ｙ(z) ＝ｙ(z)−＜ｙｃ(z) ＞ ＝ｙβ(z) −＜ｙβc(z)＞＋ε(z) (5a) 但し、 ε(z) ＝ 〔ｙｄ(z) −＜ｙβd(z)＞〕 ＋〔ｙconst −＜ｙβconst ＞〕(5b) ところで、(5b)式のうち 〔ｙｄ(z) −＜ｙβd(z)＞〕 の項は、超音波ビームの拡散に対する影響について、測
定対象の媒体の値と基準ファントムの値との差を示すも
のである。この量は、送信超音波パルスの周波数や超音
波ビーム生成部におけるフォーカシング特性、更に深さ
方向に対するゲイン調整に依存するところが大きい。こ
のため媒体毎の差異は減衰のみによる振幅変化の項の差
異に対してはるかに小さく、実質上で無視することがで
きる。
定対象の媒体の値と基準ファントムの値との差を示すも
のである。この量は、送信超音波パルスの周波数や超音
波ビーム生成部におけるフォーカシング特性、更に深さ
方向に対するゲイン調整に依存するところが大きい。こ
のため媒体毎の差異は減衰のみによる振幅変化の項の差
異に対してはるかに小さく、実質上で無視することがで
きる。
また、(5b)式のうち 〔ｙconst −＜ｙβconst ＞〕 の項は、散乱特性や送信超音波パルス強度による影響に
関するものであり、この項は完全には無視できない。従
って、この項を深さ方向の変数ｚによらない誤差項ε′
とすれば、(5a)式は次式のように近似的に表現できる。
関するものであり、この項は完全には無視できない。従
って、この項を深さ方向の変数ｚによらない誤差項ε′
とすれば、(5a)式は次式のように近似的に表現できる。
△ｙ(z) ＝ｙβ(z) −＜ｙβc(z)＞＋ε(z) ≒ｙβ(z) −＜ｙβc(z)＞＋ε′ (5) 但し、ε′＝〔ｙconst −＜ｙβconst ＞〕 このように、△ｙ(z) の中にはｙｄ(z) の項は無視でき
る程小さく、深さｚによらない誤差項(z) ε′のみとな
る。
る程小さく、深さｚによらない誤差項(z) ε′のみとな
る。
△ｙ(z)についてＬＡＤＦ法（(1)式）を適用し、その時
の推定値をβ″(z)とする。
の推定値をβ″(z)とする。
即ち、 β′(z)＝β″(z)＋βｃ (6) ここで、β′(z)は媒体のβ(z)の推定値、β″(z)は△
ｙ(z)を(1)のｙ(z)の代わりに用いた時の結果、βｃは
基準ファントムの真のβ(z)である。
ｙ(z)を(1)のｙ(z)の代わりに用いた時の結果、βｃは
基準ファントムの真のβ(z)である。
(6)式の実現方法を第２図を使って説明する。まず、β
(z)が既知の均一基準ファントムからの複数の検波信号
の集合平均＜ｙｃ(z)＞を得る（第２図(a)）。また、こ
の時の均一基準ファントムのβ(z)をβｃとする。次
に、対象とする媒体からの検波信号ｙ(z)を得る（第２
図(b)）。次に、△ｙ(z)＝ｙ(z)−＜ｙｃ(z)＞を計算し
（第２図(c)）、これについて(1)式を適用し、β(z)の
推定値β″(z)を求める（第２図(d)）。該媒体のβ(z)
は(6)式よりβ′(z)＝β″(z)＋βｃであるから、第２
図(d)にβｃだけ加えたものが媒体のβ(z)の推定値β′
(z)となる（第２図(e)）。
(z)が既知の均一基準ファントムからの複数の検波信号
の集合平均＜ｙｃ(z)＞を得る（第２図(a)）。また、こ
の時の均一基準ファントムのβ(z)をβｃとする。次
に、対象とする媒体からの検波信号ｙ(z)を得る（第２
図(b)）。次に、△ｙ(z)＝ｙ(z)−＜ｙｃ(z)＞を計算し
（第２図(c)）、これについて(1)式を適用し、β(z)の
推定値β″(z)を求める（第２図(d)）。該媒体のβ(z)
は(6)式よりβ′(z)＝β″(z)＋βｃであるから、第２
図(d)にβｃだけ加えたものが媒体のβ(z)の推定値β′
(z)となる（第２図(e)）。
問題点を解決するための第２の手段(2)の原理を示す。
先ず、(1)式に(2)式を適用する。
先ず、(1)式に(2)式を適用する。
ここで、β″(z)が計算される該媒体のβ(z)、β′(z)
が該媒体のビーム拡散がない時のβ(z)の推定値、βｄ
(z)がビーム拡散によるβ(z)の変動分である。また、
(2)式の第３項はｚ方向に対して一定なので、ｚで微分
すると零になる。
が該媒体のビーム拡散がない時のβ(z)の推定値、βｄ
(z)がビーム拡散によるβ(z)の変動分である。また、
(2)式の第３項はｚ方向に対して一定なので、ｚで微分
すると零になる。
また、(3)式を適用すると、次式が得られる。
βｃ″(z)が基準ファントムの検波信号から推定される
β(z)、βｃは基準ファントムの真のβ(z)、βｄ(z)は
ビーム拡散によるβ(z)の変動分である。(7)、(8)式に
より、 β′(z)＝β″(z)＋βｃ−βｃ″(z) (9) となる。従って、βｃ″(z)の集合平均＜βｃ″(z)＞を
とって、 補正値＝βｃ−＜βｃ″(z)＞ (１０) を定義する。(9)、(１０)式より、媒体のβ(z)の推定値
は次式で求めることができる。
β(z)、βｃは基準ファントムの真のβ(z)、βｄ(z)は
ビーム拡散によるβ(z)の変動分である。(7)、(8)式に
より、 β′(z)＝β″(z)＋βｃ−βｃ″(z) (9) となる。従って、βｃ″(z)の集合平均＜βｃ″(z)＞を
とって、 補正値＝βｃ−＜βｃ″(z)＞ (１０) を定義する。(9)、(１０)式より、媒体のβ(z)の推定値
は次式で求めることができる。
β′(z)＝β″(z)＋補正値 (１１) 上式の実現方法を第３図を使って説明する。まず、β
(z)が既知の基準ファントムからの一本の検波信号をｙ
ｃ(z)とする（第３図(a)）。ただし、基準ファントムの
β(z)をβｃとする。次に、第３図(a)のｙｃ(z)からβ
(z)を推定し、その推定値をβｃ″(z)とする（第３図
(b)）。複数の検波信号についてβｃ″(z) の集合平均
を求め、＜βｃ″(z)＞とする（第２図(c)）。ここで、
真のβｃと推定値＜βｃ″(z)＞から(１０)式の補正値
を計算する（第３図(d)）。次に、対象とする媒体から
の検波信号をｙ(z)とし（第３図(e)）、これからの推定
値β″(z)を計算する（第３図(f)）。このβ″(z)に補
正値（第３図(d)）を加えて媒体のβ(z) の推定値β′
(z)を得る（第３図(g)）。
(z)が既知の基準ファントムからの一本の検波信号をｙ
ｃ(z)とする（第３図(a)）。ただし、基準ファントムの
β(z)をβｃとする。次に、第３図(a)のｙｃ(z)からβ
(z)を推定し、その推定値をβｃ″(z)とする（第３図
(b)）。複数の検波信号についてβｃ″(z) の集合平均
を求め、＜βｃ″(z)＞とする（第２図(c)）。ここで、
真のβｃと推定値＜βｃ″(z)＞から(１０)式の補正値
を計算する（第３図(d)）。次に、対象とする媒体から
の検波信号をｙ(z)とし（第３図(e)）、これからの推定
値β″(z)を計算する（第３図(f)）。このβ″(z)に補
正値（第３図(d)）を加えて媒体のβ(z) の推定値β′
(z)を得る（第３図(g)）。
また、＜βｃ″(z)＞を求める別の手段として、第２図
(a)で求められた＜ｙｃ(z)＞に(1)式を適用してもよ
い。即ち、(4)式を(1)に適用すると、 ＜βｃ″(z)＞＝βｃ＋＜βｄ(z)＞ (１２) が得られる。
(a)で求められた＜ｙｃ(z)＞に(1)式を適用してもよ
い。即ち、(4)式を(1)に適用すると、 ＜βｃ″(z)＞＝βｃ＋＜βｄ(z)＞ (１２) が得られる。
媒体のβ(z)を推定する上で、超音波ビーム拡散の影響
を取り除くことによって、正確なβ(z)を推定すること
ができる。
を取り除くことによって、正確なβ(z)を推定すること
ができる。
第１図は本発明のブロック図である。図中、１は超音波
パルスを送信し、媒体からのエコーを受信するための超
音波トランスデューサ、２は超音波トランスデューサ１
をトライブするための送信回路、３はデレイ回路、プリ
アンプなどを含む超音波反射波（以下ｒｆ波）を受信す
るための受信回路、４はｒｆ波を対数増幅する対数増幅
回路、５は対象増幅されたｒｆ波の包絡線を求めるため
の検波回路、６は各深さにおけるゲインを調整するため
のＳＴＣ回路、である。１〜６は従来の超音波診断装置
に既に存在していたものである。７は後述するＳＴＣ補
正用データを得るための回路で、一定振幅信号を受信回
路３の出力の代わりに対数増幅回路４に入力するための
基準信号発生回路である。回路７より一定振幅信号を回
路４に入力することによってＳＴＣ回路４の振幅情報を
Ａ／Ｄ変換器１０を通してＳＴＣ補正データメモリ１２
に取り込む。８はｒｆ波用ＡＤ変換器、９はｒｆ波の中
心周波数を求める回路、１０は検波信号用ＡＤ変換器、
１１はＳＴＣ回路６でＳＴＣをかけた分をＳＴＣ補正デ
ータメモリ１２の内容を使って補正し直し、検波回路５
の出力値に相当する信号に戻すためのＳＴＣ補正回路で
ある。１３は第２図(c)に相当する操作をする検波信号
補正回路、１４は媒体として基準ファントムを用いた時
の検波信号を平均するための平均回路、１５は＜ｙｃ
(z)＞を格納するための検波信号補正用メモリである。
１６は回路１３の出力の傾斜を求めるための傾き演算回
路、１７は１６で得られる傾きを中心周波数で正規化す
る回路、１８は媒体２３として基準ファントムを用いた
時の推定値βｃ′(z)を平均するための平均回路、１９
はβ(z)の補正回路、２０はβ補正用メモリ、２１は結
果の格納用メモリ、２２は表示部、２３は被測定媒体で
ある。
パルスを送信し、媒体からのエコーを受信するための超
音波トランスデューサ、２は超音波トランスデューサ１
をトライブするための送信回路、３はデレイ回路、プリ
アンプなどを含む超音波反射波（以下ｒｆ波）を受信す
るための受信回路、４はｒｆ波を対数増幅する対数増幅
回路、５は対象増幅されたｒｆ波の包絡線を求めるため
の検波回路、６は各深さにおけるゲインを調整するため
のＳＴＣ回路、である。１〜６は従来の超音波診断装置
に既に存在していたものである。７は後述するＳＴＣ補
正用データを得るための回路で、一定振幅信号を受信回
路３の出力の代わりに対数増幅回路４に入力するための
基準信号発生回路である。回路７より一定振幅信号を回
路４に入力することによってＳＴＣ回路４の振幅情報を
Ａ／Ｄ変換器１０を通してＳＴＣ補正データメモリ１２
に取り込む。８はｒｆ波用ＡＤ変換器、９はｒｆ波の中
心周波数を求める回路、１０は検波信号用ＡＤ変換器、
１１はＳＴＣ回路６でＳＴＣをかけた分をＳＴＣ補正デ
ータメモリ１２の内容を使って補正し直し、検波回路５
の出力値に相当する信号に戻すためのＳＴＣ補正回路で
ある。１３は第２図(c)に相当する操作をする検波信号
補正回路、１４は媒体として基準ファントムを用いた時
の検波信号を平均するための平均回路、１５は＜ｙｃ
(z)＞を格納するための検波信号補正用メモリである。
１６は回路１３の出力の傾斜を求めるための傾き演算回
路、１７は１６で得られる傾きを中心周波数で正規化す
る回路、１８は媒体２３として基準ファントムを用いた
時の推定値βｃ′(z)を平均するための平均回路、１９
はβ(z)の補正回路、２０はβ補正用メモリ、２１は結
果の格納用メモリ、２２は表示部、２３は被測定媒体で
ある。
第１の方法では、検波信号補正回路１３で、予め測定し
ておいた基準ファントムの検波信号の平均値＜ｙｃ(z)
＞で △ｙ(z)＝ｙ(z)−＜ｙｃ(z)＞ なる操作を行い、回路１７でβ″(z)を求める。そし
て、(6)式に従って、βの補正回路１９で基準ファント
ムのβ(z)の値βｃを加える操作をすることによって
β′(z)（＝β″(z)＋βｃ）を得る。
ておいた基準ファントムの検波信号の平均値＜ｙｃ(z)
＞で △ｙ(z)＝ｙ(z)−＜ｙｃ(z)＞ なる操作を行い、回路１７でβ″(z)を求める。そし
て、(6)式に従って、βの補正回路１９で基準ファント
ムのβ(z)の値βｃを加える操作をすることによって
β′(z)（＝β″(z)＋βｃ）を得る。
第２の方法では、まず、被測定媒体２３として均一基準
ファントムを用い、検波信号補正回路13の処理を行わ
す、回路１７でβｃ″(z)を計算し、複数の検波信号に
対するβｃ″(z)の集合平均＜βｃ″(z)＞を平均回路１
８で求める。平均回路１８の出力から補正値（βｃ−＜
βｃ″(z)＞）をβ補正用メモリ２０に格納する。次
に、被測定媒体２３を対象とする媒体に変え、検波信号
補正回路１３の処理を行わず、回路１７でβ″(z)を計
算し、(１１)式に従って、βの補正回路１９で補正値を
加え、β′(z)を得る。また、＜βｃ″(z)＞を求める別
のやり方として、被測定媒体２３として該均一基準ファ
ントムを用い、検波信号補正メモリ１５にｙｃ(z)の平
均値＜ｙｃ(z)＞を格納しておき、この＜ｙｃ(z)＞につ
いて回路１７で＜βｃ″(z)＞を計算し、補正値（βｃ
−＜βｃ″(z)＞）をβ補正用メモリ２０に格納しても
よい。
ファントムを用い、検波信号補正回路13の処理を行わ
す、回路１７でβｃ″(z)を計算し、複数の検波信号に
対するβｃ″(z)の集合平均＜βｃ″(z)＞を平均回路１
８で求める。平均回路１８の出力から補正値（βｃ−＜
βｃ″(z)＞）をβ補正用メモリ２０に格納する。次
に、被測定媒体２３を対象とする媒体に変え、検波信号
補正回路１３の処理を行わず、回路１７でβ″(z)を計
算し、(１１)式に従って、βの補正回路１９で補正値を
加え、β′(z)を得る。また、＜βｃ″(z)＞を求める別
のやり方として、被測定媒体２３として該均一基準ファ
ントムを用い、検波信号補正メモリ１５にｙｃ(z)の平
均値＜ｙｃ(z)＞を格納しておき、この＜ｙｃ(z)＞につ
いて回路１７で＜βｃ″(z)＞を計算し、補正値（βｃ
−＜βｃ″(z)＞）をβ補正用メモリ２０に格納しても
よい。
ビーム拡散の影響を正確に取り除くためにはフィルタリ
ング操作が必要であり、これを実現しようとすれば膨大
な計算量が必要であるが、本発明によれば、拡散の影響
を取り除いたβ(z)の推定値を簡単に求めることができ
るため、ＬＡＤＦ法を実現する上で非常に有用である。
ング操作が必要であり、これを実現しようとすれば膨大
な計算量が必要であるが、本発明によれば、拡散の影響
を取り除いたβ(z)の推定値を簡単に求めることができ
るため、ＬＡＤＦ法を実現する上で非常に有用である。
第１図は本発明のブロック図、第２図は検波信号補正時
の信号の１例、第３図はβ補正時の信号の一例、であ
る。 図中、１は超音波トランスデューサ、２は送信回路、３
は受信回路、４は対数増幅回路、５は検波回路、６はＳ
ＴＣ回路、７は基準信号発生回路、８は中心周波数を求
める回路、１０は検波信号用ＡＤ変換器、１１はＳＴＣ
補正回路である。１３は検波信号補正回路、１４は平均
回路、１５は検波信号補正用メモリ、１６は傾き演算回
路、１７は正規化する回路、１８は平均回路、１９はβ
(z)の補正回路、２０はβ補正用メモリ、２１は格納用
メモリ、２２は表示部、２３は被測定媒体である。
の信号の１例、第３図はβ補正時の信号の一例、であ
る。 図中、１は超音波トランスデューサ、２は送信回路、３
は受信回路、４は対数増幅回路、５は検波回路、６はＳ
ＴＣ回路、７は基準信号発生回路、８は中心周波数を求
める回路、１０は検波信号用ＡＤ変換器、１１はＳＴＣ
補正回路である。１３は検波信号補正回路、１４は平均
回路、１５は検波信号補正用メモリ、１６は傾き演算回
路、１７は正規化する回路、１８は平均回路、１９はβ
(z)の補正回路、２０はβ補正用メモリ、２１は格納用
メモリ、２２は表示部、２３は被測定媒体である。
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (56)参考文献 特開 昭58−55850（ＪＰ，Ａ) 特開 昭60−195473（ＪＰ，Ａ) 特開 昭62−123355（ＪＰ，Ａ)
Claims (2)
- 【請求項１】超音波パルスを媒体に送信し、該媒体から
の反射して得られる受信エコーの中心周波数と、対数増
幅・検波された信号とを使って、該媒体の減衰係数の周
波数依存度の推定値β(z) （ｚは深さ方向の変数）を求
める手段(100) を有する超音波診断装置において、 βが既知の均一基準ファントムから予め検出しておいた
検波信号と、測定媒体の検波信号との差分Δｙ(z) を求
めて上記推定値を求める手段(100) に供給するる手段(1
01) と、 上記推定値を求める手段(100) が上記差分Δｙ(z) を用
いて算出した推定値β″(z)と、上記均一基準ファント
ムの真の減衰係数βｃとを加算する手段(102) とを有す
ることを特徴とする超音波診断装置。 - 【請求項２】超音波パルスを媒体に送信し、該媒体から
の反射して得られる受信エコーの中心周波数と、対数増
幅・検波された信号とを使って、該媒体の減衰係数の周
波数依存度の推定値β(z) （ｚは深さ方向の変数）を求
める手段(100) を有する超音波診断装置において、 上記推定値を求める手段(100) を用いてβが既知の均一
基準ファントムから得た検波信号より求めた推定値β
ｃ″(z)と、上記均一基準ファントムの真の減衰係数β
ｃとの差分をとることにより算出した補正値を用いて、
上記推定値を求める手段(100) により得られた測定媒体
の推定値β(z) を補正する手段(103) を有することを特
徴とする超音波診断装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP62160258A JPH0651034B2 (ja) | 1987-06-26 | 1987-06-26 | 超音波診断装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP62160258A JPH0651034B2 (ja) | 1987-06-26 | 1987-06-26 | 超音波診断装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS645533A JPS645533A (en) | 1989-01-10 |
| JPH0651034B2 true JPH0651034B2 (ja) | 1994-07-06 |
Family
ID=15711118
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP62160258A Expired - Fee Related JPH0651034B2 (ja) | 1987-06-26 | 1987-06-26 | 超音波診断装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0651034B2 (ja) |
Families Citing this family (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP6635766B2 (ja) | 2015-11-26 | 2020-01-29 | キヤノンメディカルシステムズ株式会社 | 超音波診断装置、信号処理装置及び解析プログラム |
Family Cites Families (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5855850A (ja) * | 1981-09-30 | 1983-04-02 | Fujitsu Ltd | 反射超音波による媒体特性測定方法 |
| JPS60195473A (ja) * | 1984-03-17 | 1985-10-03 | Terumo Corp | 超音波測定装置 |
| FR2579763B1 (fr) * | 1985-03-29 | 1987-04-10 | Labo Electronique Physique | Procede et appareil d'exploration de milieux par echographie ultrasonore |
-
1987
- 1987-06-26 JP JP62160258A patent/JPH0651034B2/ja not_active Expired - Fee Related
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS645533A (en) | 1989-01-10 |
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|---|---|---|---|
| LAPS | Cancellation because of no payment of annual fees |