JPH06229914A - 光によるガス検出器 - Google Patents
光によるガス検出器Info
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- JPH06229914A JPH06229914A JP1424993A JP1424993A JPH06229914A JP H06229914 A JPH06229914 A JP H06229914A JP 1424993 A JP1424993 A JP 1424993A JP 1424993 A JP1424993 A JP 1424993A JP H06229914 A JPH06229914 A JP H06229914A
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- optical
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- gas
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Abstract
(57)【要約】
【目的】 ダイナミックレンジが広く精度の高いガス検
出器を提供する。 【構成】 光パルス発生器１Ａは高出力の光パルスを発
生し、ラマンファイバ２は光パルス発生器１Ａの光パル
スにより誘導ラマン散乱現象を起こす。光送出器３Ａは
ラマンファイバ２の出力を光ビーム４Ａに変換し、受光
器５Ａは光ビーム４Ａを受光する。分光器６は受光器５
Ａの出力を分光測定する。分光器６の分光測定により、
光送出器３Ａと受光器５Ａの間のガスの有無とガスの種
類を検出する。
出器を提供する。 【構成】 光パルス発生器１Ａは高出力の光パルスを発
生し、ラマンファイバ２は光パルス発生器１Ａの光パル
スにより誘導ラマン散乱現象を起こす。光送出器３Ａは
ラマンファイバ２の出力を光ビーム４Ａに変換し、受光
器５Ａは光ビーム４Ａを受光する。分光器６は受光器５
Ａの出力を分光測定する。分光器６の分光測定により、
光送出器３Ａと受光器５Ａの間のガスの有無とガスの種
類を検出する。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】この発明は、高出力光パルス発生
器の出力をラマンファイバに入射させることにより、高
出力で広帯域な光出力を発生させ、光出力の変化からガ
スの有無を検出する光によるガス検出器についてのもの
である。
器の出力をラマンファイバに入射させることにより、高
出力で広帯域な光出力を発生させ、光出力の変化からガ
スの有無を検出する光によるガス検出器についてのもの
である。
【０００２】
【従来の技術】次に、従来技術によるガス検出器の構成
を図１０により説明する。図１０の１Ｂは白色光源、３
Ａは光送出器、４Ａは光ビーム、５Ａは受光器、６は分
光器である。広帯域な白色光源１Ｂの出力光は、光送出
器３Ａによって光ビーム４Ａに変換される。光ビーム４
Ａは受光器５Ａで受光され、受光器５Ａの出力は分光器
６によって分光測定される。
を図１０により説明する。図１０の１Ｂは白色光源、３
Ａは光送出器、４Ａは光ビーム、５Ａは受光器、６は分
光器である。広帯域な白色光源１Ｂの出力光は、光送出
器３Ａによって光ビーム４Ａに変換される。光ビーム４
Ａは受光器５Ａで受光され、受光器５Ａの出力は分光器
６によって分光測定される。
【０００３】次に、図１０の分光器６によるガスのスペ
クトラムを図１１から図１３により説明する。図１１の
３１は光送出器３Ａと受光器５Ａの間にガスがないとき
のスペクトラムであり、図１２の３２は光送出器３Ａと
受光器５Ａの間にガスがあるときのスペクトラムであ
る。図１１ではガスによるスペクトラムの吸収がないの
で、分光器６によって測定されるスペクトラム３１は白
色光源１Ｂだけのスペクトラムである。図１１のスペク
トラム３１を基準にする。
クトラムを図１１から図１３により説明する。図１１の
３１は光送出器３Ａと受光器５Ａの間にガスがないとき
のスペクトラムであり、図１２の３２は光送出器３Ａと
受光器５Ａの間にガスがあるときのスペクトラムであ
る。図１１ではガスによるスペクトラムの吸収がないの
で、分光器６によって測定されるスペクトラム３１は白
色光源１Ｂだけのスペクトラムである。図１１のスペク
トラム３１を基準にする。
【０００４】図１２では、ガスによるスペクトラムの吸
収が起こり、分光器６の分光測定により、図１２のスペ
クトラム３２が得られる。図１３の３３は、図１２のス
ペクトラム３１と図１２のスペクトラム３２の差をとっ
たスペクトラムであり、スペクトラム３３によりガスの
種類を特定でき、ガスの有無を検出することができる。
収が起こり、分光器６の分光測定により、図１２のスペ
クトラム３２が得られる。図１３の３３は、図１２のス
ペクトラム３１と図１２のスペクトラム３２の差をとっ
たスペクトラムであり、スペクトラム３３によりガスの
種類を特定でき、ガスの有無を検出することができる。
【０００５】次に、従来技術による他のガス検出器の構
成を図１４により説明する。図１４の１Ｃは特定ガスの
固有吸収帯の波長をもつ特定波長光源、９Ａは光強度測
定器であり、その他は図１０と同じものである。検出さ
れるガスの種類がわかれば、ガス固有の吸収帯がわか
る。その吸収帯をもつ特定波長光源１Ｃを使用すれば、
図１０のような分光測定をしなくてもガスの有無を検出
することができる。
成を図１４により説明する。図１４の１Ｃは特定ガスの
固有吸収帯の波長をもつ特定波長光源、９Ａは光強度測
定器であり、その他は図１０と同じものである。検出さ
れるガスの種類がわかれば、ガス固有の吸収帯がわか
る。その吸収帯をもつ特定波長光源１Ｃを使用すれば、
図１０のような分光測定をしなくてもガスの有無を検出
することができる。
【０００６】次に、図１４の光強度測定器９Ａによるガ
スのスペクトラムを図１５と図１６により説明する。図
１５の４１は光送出器３Ａと受光器５Ａの間にガスがな
いときの光強度測定器９Ａに入射する光のスペクトラム
である。
スのスペクトラムを図１５と図１６により説明する。図
１５の４１は光送出器３Ａと受光器５Ａの間にガスがな
いときの光強度測定器９Ａに入射する光のスペクトラム
である。
【０００７】図１６の４２は光送出器３Ａと受光器５Ａ
の間に特定ガスがあるときの光強度測定器９Ａに入射す
る光のスペクトラムである。スペクトラム４１・４２は
帯域が狭いので、スペクトラム４１・４２の差をとれ
ば、光強度の変化として光送出器３Ａと受光器５Ａの間
の特定ガスの有無を検出することができる。
の間に特定ガスがあるときの光強度測定器９Ａに入射す
る光のスペクトラムである。スペクトラム４１・４２は
帯域が狭いので、スペクトラム４１・４２の差をとれ
ば、光強度の変化として光送出器３Ａと受光器５Ａの間
の特定ガスの有無を検出することができる。
【０００８】
【発明が解決しようとする課題】図１０では、分光器６
の分光測定によって、図１３のスペクトラム３３のよう
にガスの有無を特定することができる。しかし、白色光
源１Ｂのため光源の絶対的な光強度が弱く、測定精度を
あげるのが困難である。
の分光測定によって、図１３のスペクトラム３３のよう
にガスの有無を特定することができる。しかし、白色光
源１Ｂのため光源の絶対的な光強度が弱く、測定精度を
あげるのが困難である。
【０００９】図１４では、特定波長光源１Ｃの波長帯に
吸収スペクトラムをもつ特定なガスだけを図１５と図１
６の差として測定する。このため、広帯域な測定をする
ことはできない。また、特定波長光源１Ｃの光出力強度
の変化により、検出を誤ることもある。この発明は、高
出力光パルス発生器の出力をラマンファイバに入射させ
ることにより高出力で広帯域な光出力を発生させ、ガス
の有無による光出力の変化を検出することにより、ダイ
ナミックレンジが広く精度の高いガス検出器の提供を目
的とする。
吸収スペクトラムをもつ特定なガスだけを図１５と図１
６の差として測定する。このため、広帯域な測定をする
ことはできない。また、特定波長光源１Ｃの光出力強度
の変化により、検出を誤ることもある。この発明は、高
出力光パルス発生器の出力をラマンファイバに入射させ
ることにより高出力で広帯域な光出力を発生させ、ガス
の有無による光出力の変化を検出することにより、ダイ
ナミックレンジが広く精度の高いガス検出器の提供を目
的とする。
【００１０】
【課題を解決するための手段】この目的を達成するた
め、この発明では、高出力の光パルスを発生する光パル
ス発生器１Ａと、光パルス発生器１Ａの光パルスにより
誘導ラマン散乱現象を起こすラマンファイバ２と、ラマ
ンファイバ２の出力を光ビーム４Ａに変換する光送出器
３Ａと、光ビーム４Ａを受光する受光器５Ａと、受光器
５Ａの出力を分光測定する分光器６とを備え、分光器６
の分光測定により、光送出器３Ａと受光器５Ａの間のガ
スの有無とガスの種類を検出する。
め、この発明では、高出力の光パルスを発生する光パル
ス発生器１Ａと、光パルス発生器１Ａの光パルスにより
誘導ラマン散乱現象を起こすラマンファイバ２と、ラマ
ンファイバ２の出力を光ビーム４Ａに変換する光送出器
３Ａと、光ビーム４Ａを受光する受光器５Ａと、受光器
５Ａの出力を分光測定する分光器６とを備え、分光器６
の分光測定により、光送出器３Ａと受光器５Ａの間のガ
スの有無とガスの種類を検出する。
【００１１】
【作用】次に、第１の発明によるガス検出器の構成を図
１により説明する。図１の１Ａは高出力光パルス発生
器、２はラマンファイバであり、その他は図１０と同じ
ものである。すなわち、図１は図１０の白色光源１Ｂや
図１４の特定波長光源１Ｃの代わりに高出力光パルス発
生器１とラマンファイバ２を使用したものである。
１により説明する。図１の１Ａは高出力光パルス発生
器、２はラマンファイバであり、その他は図１０と同じ
ものである。すなわち、図１は図１０の白色光源１Ｂや
図１４の特定波長光源１Ｃの代わりに高出力光パルス発
生器１とラマンファイバ２を使用したものである。
【００１２】高出力光パルス発生器１は、固体レーザや
希土類元素を添加したファイバを利用したレーザ等を使
用する。例えばＥｒ3+を添加した光ファイバを1.48μｍ
の励起光源で励起し、Ｑスイッチ発振させれば、1.55μ
ｍの中心波長で50Ｗ程度の高出力光パルスを得ることが
できる。
希土類元素を添加したファイバを利用したレーザ等を使
用する。例えばＥｒ3+を添加した光ファイバを1.48μｍ
の励起光源で励起し、Ｑスイッチ発振させれば、1.55μ
ｍの中心波長で50Ｗ程度の高出力光パルスを得ることが
できる。
【００１３】ラマンファイバ２は、分散シフトファイバ
や、金属元素を添加した光ファイバなどで構成され、高
出力の光が入射されると、ファイバ内で誘導ラマン散乱
現象を起こし、入力波長が1.55μｍであれば、1.55μｍ
から 1.7μｍ帯までの広帯域で光を出力したり、特定な
波長だけをシフトしたりする。
や、金属元素を添加した光ファイバなどで構成され、高
出力の光が入射されると、ファイバ内で誘導ラマン散乱
現象を起こし、入力波長が1.55μｍであれば、1.55μｍ
から 1.7μｍ帯までの広帯域で光を出力したり、特定な
波長だけをシフトしたりする。
【００１４】次に、図１の分光器６によるガスのスペク
トラムを図２から図４により説明する。図２の１１は図
１の光送出器３Ａと受光器５Ａの間にガスがないときの
スペクトラムであり、図３の１２は光送出器３Ａと受光
器５Ａの間にガスがあるときのスペクトラムである。図
１では、ガスによるスペクトラムの吸収がないので、分
光器６によって測定されるスペクトラム１１はラマンフ
ァイバ２の出力だけのスペクトラムである。図２のスペ
クトラム１１を基準とする。
トラムを図２から図４により説明する。図２の１１は図
１の光送出器３Ａと受光器５Ａの間にガスがないときの
スペクトラムであり、図３の１２は光送出器３Ａと受光
器５Ａの間にガスがあるときのスペクトラムである。図
１では、ガスによるスペクトラムの吸収がないので、分
光器６によって測定されるスペクトラム１１はラマンフ
ァイバ２の出力だけのスペクトラムである。図２のスペ
クトラム１１を基準とする。
【００１５】図３では、ガスによるスペクトラムの吸収
が起こり、分光器６の分光測定により、図３のスペクト
ラム１２のようになる。図４は、図２のスペクトラム１
１と図３のスペクトラム１２の差をとったものであり、
図４のスペクトラム１３によりガスの種類を特定でき、
ガスの有無を検出することができる。
が起こり、分光器６の分光測定により、図３のスペクト
ラム１２のようになる。図４は、図２のスペクトラム１
１と図３のスペクトラム１２の差をとったものであり、
図４のスペクトラム１３によりガスの種類を特定でき、
ガスの有無を検出することができる。
【００１６】次に、第２の発明によるガス検出器の構成
を図５により説明する。図５の３Ｂは光方向性結合器、
５Ｂは送受光器、４Ｂは光ビーム、７は光反射体であ
り、その他は図１と同じものである。図５は図１に光方
向性結合器３Ｂと光反射体７を追加したものである。
を図５により説明する。図５の３Ｂは光方向性結合器、
５Ｂは送受光器、４Ｂは光ビーム、７は光反射体であ
り、その他は図１と同じものである。図５は図１に光方
向性結合器３Ｂと光反射体７を追加したものである。
【００１７】図５のラマンファイバ２の出力は光方向性
結合器３Ｂに入り、光方向性結合器３Ｂの直進出力は送
受光器５Ｂで光ビーム４Ｂに変換される。光ビーム４Ｂ
は光反射体７で反射され、光反射体７からの戻り光は送
受光器５Ｂで受光される。送受光器５Ｂで受光された戻
り光は光方向性結合器３Ｂで分岐され、光方向性結合器
３Ｂの分岐出力は分光器６で分光測定される。
結合器３Ｂに入り、光方向性結合器３Ｂの直進出力は送
受光器５Ｂで光ビーム４Ｂに変換される。光ビーム４Ｂ
は光反射体７で反射され、光反射体７からの戻り光は送
受光器５Ｂで受光される。送受光器５Ｂで受光された戻
り光は光方向性結合器３Ｂで分岐され、光方向性結合器
３Ｂの分岐出力は分光器６で分光測定される。
【００１８】送受光器５Ｂと光反射体７の間にガスがな
いときは、図１のときと同じように図２のスペクトラム
１１が得られる。送受光器５Ｂと光反射体７の間にガス
があるときはガスによる吸収があり、図３のスペクトラ
ム１２が得られる。図２のスペクトラム１１と図３のス
ペクトラム１２の差から、図４のガスの吸収スペクトラ
ム１３が得られ、ガスの有無とガスの種類を検出するこ
とができる。
いときは、図１のときと同じように図２のスペクトラム
１１が得られる。送受光器５Ｂと光反射体７の間にガス
があるときはガスによる吸収があり、図３のスペクトラ
ム１２が得られる。図２のスペクトラム１１と図３のス
ペクトラム１２の差から、図４のガスの吸収スペクトラ
ム１３が得られ、ガスの有無とガスの種類を検出するこ
とができる。
【００１９】次に、第３の発明によるガス検出器の構成
を図６により説明する。図６の８は波長選択光分波器、
５Ｃと５Ｄは受光器、９Ａと９Ｂは光強度測定器であ
る。図６は図１の分光器６の代わりに、波長選択光分波
器８、受光器５Ｃ・５Ｄ及び光強度測定器９Ａ・９Ｂを
使用したものである。
を図６により説明する。図６の８は波長選択光分波器、
５Ｃと５Ｄは受光器、９Ａと９Ｂは光強度測定器であ
る。図６は図１の分光器６の代わりに、波長選択光分波
器８、受光器５Ｃ・５Ｄ及び光強度測定器９Ａ・９Ｂを
使用したものである。
【００２０】図６の受光器５Ａの受光出力は波長選択光
分波器８で波長の異なる波長λａと波長λｂの光に選択
される。波長λａの光は受光器５Ｃから光強度測定器９
Ａで光の強度を測定され、波長λｂの光は受光器５Ｄか
ら光強度測定器９Ｂで光の強度を測定される。波長λａ
の光をガスの非吸収帯とし、波長λｂの光をガスの吸収
帯とする。例えば波長λａを1.57μｍとし、波長λｂを
メタンガスの吸収帯である1.67μｍとする。
分波器８で波長の異なる波長λａと波長λｂの光に選択
される。波長λａの光は受光器５Ｃから光強度測定器９
Ａで光の強度を測定され、波長λｂの光は受光器５Ｄか
ら光強度測定器９Ｂで光の強度を測定される。波長λａ
の光をガスの非吸収帯とし、波長λｂの光をガスの吸収
帯とする。例えば波長λａを1.57μｍとし、波長λｂを
メタンガスの吸収帯である1.67μｍとする。
【００２１】次に、図６の光強度測定器９Ａ・９Ｂに入
射する光のスペクトラムを図７と図８により説明する。
図７の２１は図６の光送出器３Ａと受光器５Ａの間にガ
スがないときの波長λａの光のスペクトラムであり、２
２は光送出器３Ａと受光器５Ａの間にガスがないときの
波長λｂの光のスペクトラムである。
射する光のスペクトラムを図７と図８により説明する。
図７の２１は図６の光送出器３Ａと受光器５Ａの間にガ
スがないときの波長λａの光のスペクトラムであり、２
２は光送出器３Ａと受光器５Ａの間にガスがないときの
波長λｂの光のスペクトラムである。
【００２２】図８の２３は光送出器３Ａと受光器５Ａの
間にガスがないときの波長λａの光のスペクトラムであ
り、２４は光送出器３Ａと受光器５Ａの間にガスがある
ときの波長λｂの光のスペクトラムである。
間にガスがないときの波長λａの光のスペクトラムであ
り、２４は光送出器３Ａと受光器５Ａの間にガスがある
ときの波長λｂの光のスペクトラムである。
【００２３】図７のスペクトラム２１と図８のスペクト
ラム２３はガスによる光の吸収がない波長λａの帯域で
あり、図７のスペクトラム２２と図８のスペクトラム２
４はガスによる光の吸収がある波長λｂの帯域である。
図７と図８の差から、ガスによる光の吸収がある波長λ
ｂの光は吸収による光強度の変化として光強度測定器９
Ａにより検出され、ガスによる吸収がない波長λａの光
はラマンファイバ２から出力される光強度の変動や、他
の要因による損失を光強度測定器９Ｂによって監視され
る。吸収量はガス濃度・光路長・ビーム径にもよるが、
0.1％〜10％程度である。
ラム２３はガスによる光の吸収がない波長λａの帯域で
あり、図７のスペクトラム２２と図８のスペクトラム２
４はガスによる光の吸収がある波長λｂの帯域である。
図７と図８の差から、ガスによる光の吸収がある波長λ
ｂの光は吸収による光強度の変化として光強度測定器９
Ａにより検出され、ガスによる吸収がない波長λａの光
はラマンファイバ２から出力される光強度の変動や、他
の要因による損失を光強度測定器９Ｂによって監視され
る。吸収量はガス濃度・光路長・ビーム径にもよるが、
0.1％〜10％程度である。
【００２４】次に、第４の発明によるガス検出器の構成
を図９により説明する。図９は図５と図６を合成したも
のである。図９のラマンファイバ２の出力は光方向性結
合器３Ｂに入り、光方向性結合器３Ｂの直進出力は送受
光器５Ｂで光ビーム４Ｂに変換される。光ビーム４Ｂは
光反射体７で反射され、光反射体７による戻り光は送受
光器５Ｂで受光され、光方向性結合器３Ｂで分岐され
る。光方向性結合器３Ｂの分岐出力は波長選択光分波器
８で波長の異なる波長λａの光と波長λｂの光に分波さ
れ、波長λａの光は光強度測定器９Ａで光強度が測定さ
れ、波長λｂの光は光強度測定器９Ｂで光強度が測定さ
れる。
を図９により説明する。図９は図５と図６を合成したも
のである。図９のラマンファイバ２の出力は光方向性結
合器３Ｂに入り、光方向性結合器３Ｂの直進出力は送受
光器５Ｂで光ビーム４Ｂに変換される。光ビーム４Ｂは
光反射体７で反射され、光反射体７による戻り光は送受
光器５Ｂで受光され、光方向性結合器３Ｂで分岐され
る。光方向性結合器３Ｂの分岐出力は波長選択光分波器
８で波長の異なる波長λａの光と波長λｂの光に分波さ
れ、波長λａの光は光強度測定器９Ａで光強度が測定さ
れ、波長λｂの光は光強度測定器９Ｂで光強度が測定さ
れる。
【００２５】図９の送受光器５Ｂと光反射体７の間にガ
スがあるときは、ガスの吸収により図８に示すようなス
ペクトラム２３・２４が得られる。スペクトラム２３は
波長選択光分波器８で波長λａの光に選択され、スペク
トラム２４は波長λｂの光に分岐される。ガスによる光
の吸収がある波長λｂの光は吸収による光強度の変化と
して光強度測定器９Ａで測定され、吸収がない波長λａ
の光はラマンファイバ２から出力される光強度の変動
や、他の要因による損失を光強度測定器９Ｂによって監
視される。
スがあるときは、ガスの吸収により図８に示すようなス
ペクトラム２３・２４が得られる。スペクトラム２３は
波長選択光分波器８で波長λａの光に選択され、スペク
トラム２４は波長λｂの光に分岐される。ガスによる光
の吸収がある波長λｂの光は吸収による光強度の変化と
して光強度測定器９Ａで測定され、吸収がない波長λａ
の光はラマンファイバ２から出力される光強度の変動
や、他の要因による損失を光強度測定器９Ｂによって監
視される。
【００２６】
【発明の効果】この発明によれば、高出力光パルス発生
器の出力をラマンファイバに入射させることにより高出
力で広帯域な光出力を発生させ、ガスの有無により光出
力を変化させるので、ダイナミックレンジが広く精度の
高いガス検出をすることができる。また、光源の帯域を
広くすることができるので、種類の違うガスでも、光源
の帯域内に吸収線をもつガスならば高い精度で検出する
ことができる。さらに、光源として光ファイバレーザ
や、他の光学系にも光ファイバを使用することができる
ので、取り扱いや調整が簡単になる。
器の出力をラマンファイバに入射させることにより高出
力で広帯域な光出力を発生させ、ガスの有無により光出
力を変化させるので、ダイナミックレンジが広く精度の
高いガス検出をすることができる。また、光源の帯域を
広くすることができるので、種類の違うガスでも、光源
の帯域内に吸収線をもつガスならば高い精度で検出する
ことができる。さらに、光源として光ファイバレーザ
や、他の光学系にも光ファイバを使用することができる
ので、取り扱いや調整が簡単になる。
【図１】第１の発明によるガス検出器の構成図である。
【図２】図１の光送出器３Ａと受光器５Ａの間にガスが
ないときのスペクトラムである。
ないときのスペクトラムである。
【図３】図１の光送出器３Ａと受光器５Ａの間にガスが
あるときのスペクトラムである。
あるときのスペクトラムである。
【図４】図２と図３の差を示すスペクトラムである。
【図５】第２の発明によるガス検出器の構成図である。
【図６】第３の発明によるガス検出器の構成図である。
【図７】図６の光送出器３Ａと受光器５Ａの間にガスが
ないときのスペクトラムである。
ないときのスペクトラムである。
【図８】図６の光送出器３Ａと受光器５Ａの間にガスが
あるときのスペクトラムである。
あるときのスペクトラムである。
【図９】第４の発明によるガス検出器の構成図である。
【図１０】従来技術によるガス検出器の構成図である。
【図１１】図１０の光送出器３Ａと受光器５Ａの間にガ
スがないときのスペクトラムである。
スがないときのスペクトラムである。
【図１２】図１０の光送出器３Ａと受光器５Ａの間にガ
スがあるときのスペクトラムである。
スがあるときのスペクトラムである。
【図１３】図１１と図１２の差を示すスペクトラムであ
る。
る。
【図１４】従来技術による他のガス検出器の構成図であ
る。
る。
【図１５】図１４の光送出器３Ａと受光器５Ａの間にガ
スがないときのスペクトラムである。
スがないときのスペクトラムである。
【図１６】図１４の光送出器３Ａと受光器５Ａの間にガ
スがあるときのスペクトラムである。
スがあるときのスペクトラムである。
１Ａ 高出力光パルス発生器 ２ ラマンファイバ ３Ａ 光送出器 ３Ｂ 光方向性結合器 ４Ａ 光ビーム ４Ｂ 光ビーム ５Ａ 受光器 ５Ｂ 送受光器 ５Ｃ 受光器 ５Ｄ 受光器 ６ 分光器 ７ 光反射体 ８ 波長選択光分波器 ９Ａ 光強度測定器 ９Ｂ 光強度測定器
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 中根 淑光 神奈川県横浜市鶴見区末広町１丁目７番７ 号 東京瓦斯株式会社生産技術センター内 (72)発明者 温井 一光 神奈川県横浜市鶴見区末広町１丁目７番７ 号 東京瓦斯株式会社生産技術センター内 (72)発明者 瀬戸 実 神奈川県横浜市鶴見区末広町１丁目７番７ 号 東京瓦斯株式会社生産技術センター内
Claims (4)
- 【請求項１】 高出力の光パルスを発生する光パルス発
生器(1A)と、 光パルス発生器(1A)の光パルスにより誘導ラマン散乱現
象を起こすラマンファイバ(2) と、 ラマンファイバ(2) の出力を光ビーム(4A)に変換する光
送出器(3A)と、 光ビーム(4A)を受光する受光器(5A)と、 受光器(5A)の出力を分光測定する分光器(6) とを備え、 分光器(6) の分光測定により、光送出器(3A)と受光器(5
A)の間のガスの有無とガスの種類を検出することを特徴
とする光によるガス検出器。 - 【請求項２】 高出力の光パルスを発生する光パルス発
生器(1A)と、 光パルス発生器(1A)の光パルスにより誘導ラマン散乱現
象を起こすラマンファイバ(2) と、 ラマンファイバ(2) の出力を入力とする光方向性結合器
(3B)と、 光方向性結合器(3B)の直進出力を光ビーム(4B)に変換す
る送受光器(5B)と、 光ビーム(4B)を反射する光反射体(7) と、 光反射体(7) による光ビーム(4B)の戻り光を送受光器(5
B)で受光し、送受光器(5B)で受光した戻り光を光方向性
結合器(3B)で分岐し、光方向性結合器(3B)の分岐光を分
光測定する分光器(6) とを備え、 分光器(6) の分光測定により、送受光器(5B)と光反射体
(7) の間のガスの有無とガスの種類を検出することを特
徴とする光によるガス検出器。 - 【請求項３】 高出力の光パルスを発生する光パルス発
生器(1A)と、 光パルス発生器(1A)の光パルスにより誘導ラマン散乱現
象を起こすラマンファイバ(2) と、 ラマンファイバ(2) の出力を光ビーム(4A)に変換する光
送出器(3A)と、 光ビーム(4A)を受光する第１の受光器(5A)と、 第１の受光器(5A)の受光出力を波長の異なる第１の波長
λａと第２の波長λｂの光に分離選択する波長選択光分
波器(8) と、 波長選択光分波器(8) によって分波された第１の波長λ
ａの光を受光する第２の受光器(5C)と、 波長選択光分波器(8) によって分波された第２の波長λ
ｂの光を受光する第３の受光器(5D)と、 第２の受光器(5C)の出力を測定する第１の光強度測定器
(9A)と、 第３の受光器(5D)の出力を測定する第２の光強度測定器
(9B)とを備え、 第１の光強度測定器(9A)と第２の光強度測定器(9B)の測
定により、光送出器(3A)と第１の受光器(5A)の間のガス
の有無とガスの種類を検出することを特徴とする光によ
るガス検出器。 - 【請求項４】 高出力の光パルスを発生する光パルス発
生器(1A)と、 光パルス発生器(1A)の光パルスにより誘導ラマン散乱現
象を起こすラマンファイバ(2) と、 ラマンファイバ(2) の出力を入力とする光方向性結合器
(3B)と、 光方向性結合器(3B)の直進出力を光ビーム(4B)に変換す
る送受光器(5B)と、 光ビーム(4B)を反射する光反射体(7) と、 光反射体(7) による光ビーム(4B)の戻り光を送受光器(5
B)で受光し、送受光器(5B)で受光した戻り光を光方向性
結合器(3B)で分岐し、光方向性結合器(3B)の分岐光を波
長の異なる第１の波長λａと第２の波長λｂに分離選択
する波長選択光分波器(8) と、 波長選択光分波器(8) によって分波された第１の波長λ
ａの光を受光する第１の受光器(5C)と、 波長選択光分波器(8) によって分波された第２の波長λ
ｂの光を受光する第２の受光器(5D)と、 第１の受光器(5C)の出力を測定する第１の光強度測定器
(9A)と、 第２の受光器(5D)の出力を測定する第２の光強度測定器
(9B)とを備え、 第１の光強度測定器(9A)と第２の光強度測定器(9B)の測
定により、送受光器(5B)と光反射体(7) の間のガスの有
無とガスの種類を検出することを特徴とする光によるガ
ス検出器。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP1424993A JPH06229914A (ja) | 1993-01-29 | 1993-01-29 | 光によるガス検出器 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP1424993A JPH06229914A (ja) | 1993-01-29 | 1993-01-29 | 光によるガス検出器 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH06229914A true JPH06229914A (ja) | 1994-08-19 |
Family
ID=11855819
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP1424993A Pending JPH06229914A (ja) | 1993-01-29 | 1993-01-29 | 光によるガス検出器 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH06229914A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| EP0758084A2 (en) | 1995-08-09 | 1997-02-12 | Kyoto Dai-ichi Kagaku Co., Ltd. | Optical measuring method of expiration components |
-
1993
- 1993-01-29 JP JP1424993A patent/JPH06229914A/ja active Pending
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| EP0758084A2 (en) | 1995-08-09 | 1997-02-12 | Kyoto Dai-ichi Kagaku Co., Ltd. | Optical measuring method of expiration components |
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Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| A02 | Decision of refusal |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A02 Effective date: 20000321 |