JPH05249513A - 誘導ラマン散乱による波長変換方法およびこれを用いた波長可変レーザー装置 - Google Patents
誘導ラマン散乱による波長変換方法およびこれを用いた波長可変レーザー装置Info
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- JPH05249513A JPH05249513A JP4873492A JP4873492A JPH05249513A JP H05249513 A JPH05249513 A JP H05249513A JP 4873492 A JP4873492 A JP 4873492A JP 4873492 A JP4873492 A JP 4873492A JP H05249513 A JPH05249513 A JP H05249513A
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Abstract
(57)【要約】
【目的】 波長可変域が広く、広帯域において高出力な
コヒーレント光を得ることのできる誘導ラマン散乱によ
る波長変換方法およびこれを用いた波長可変レーザー装
置を提供する。 【構成】 励起光源となる波長可変固体レーザー１等か
ら射出されたレーザー光２を、複数のレンズ等からなる
平行ビーム生成機構３によって平行ビームとし、この平
行ビームをまず高圧ラマンセル４によって波長変換す
る。そして、高圧ラマンセル４によって波長変換された
レーザー光をさらに多重反射型ラマンセル５によって波
長変換する。
コヒーレント光を得ることのできる誘導ラマン散乱によ
る波長変換方法およびこれを用いた波長可変レーザー装
置を提供する。 【構成】 励起光源となる波長可変固体レーザー１等か
ら射出されたレーザー光２を、複数のレンズ等からなる
平行ビーム生成機構３によって平行ビームとし、この平
行ビームをまず高圧ラマンセル４によって波長変換す
る。そして、高圧ラマンセル４によって波長変換された
レーザー光をさらに多重反射型ラマンセル５によって波
長変換する。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、科学測定用機器、赤外
吸収を利用した微量検出器、同位体分離等の光源に利用
できる誘導ラマン散乱による波長変換方法およびこれを
用いた波長可変レーザー装置に関する。
吸収を利用した微量検出器、同位体分離等の光源に利用
できる誘導ラマン散乱による波長変換方法およびこれを
用いた波長可変レーザー装置に関する。
【０００２】
【従来の技術】従来から、科学測定用機器、赤外吸収を
利用した微量検出器、同位体分離等の光源として、各種
のレーザー装置が用いられている。
利用した微量検出器、同位体分離等の光源として、各種
のレーザー装置が用いられている。
【０００３】ところで、高強度のレーザー光がラマン活
性な物質に入射すると、この物質に特有なエネルギー量
だけ波長が長波長側にシフトしたストークス光と呼ばれ
るコヒーレント光が誘導ラマン散乱の過程を通して発生
する。そこで、このような誘導ラマン散乱を利用してレ
ーザー光源からのレーザー光の波長を変換し、より広帯
域のレーザー光を得る方法が知られている。
性な物質に入射すると、この物質に特有なエネルギー量
だけ波長が長波長側にシフトしたストークス光と呼ばれ
るコヒーレント光が誘導ラマン散乱の過程を通して発生
する。そこで、このような誘導ラマン散乱を利用してレ
ーザー光源からのレーザー光の波長を変換し、より広帯
域のレーザー光を得る方法が知られている。
【０００４】また、波長可変固体レーザーを励起源と
し、多種類のラマン物質を用いた2 段階の誘導ラマン散
乱を行い、さらに広帯域な赤外光を得る方法も提案され
ている。すなわち、この方法では、 第１段のラマン変換で水素の回転ラマン散乱、第２
段のラマン変換で水素の振動ラマン散乱を起こす方法。
し、多種類のラマン物質を用いた2 段階の誘導ラマン散
乱を行い、さらに広帯域な赤外光を得る方法も提案され
ている。すなわち、この方法では、 第１段のラマン変換で水素の回転ラマン散乱、第２
段のラマン変換で水素の振動ラマン散乱を起こす方法。
【０００５】 第１段のラマン変換で水素の振動ラマ
ン散乱、第２段のラマン変換で重水素の振動ラマン散乱
を起こす方法。
ン散乱、第２段のラマン変換で重水素の振動ラマン散乱
を起こす方法。
【０００６】 第１段のラマン変換で水素の振動ラマ
ン散乱、第２段のラマン変換で窒素のラマン散乱を起こ
す方法。
ン散乱、第２段のラマン変換で窒素のラマン散乱を起こ
す方法。
【０００７】等によって、2 段階の誘導ラマン散乱によ
り、さらに広帯域な赤外光を得る。
り、さらに広帯域な赤外光を得る。
【０００８】
【発明が解決しようとする課題】しかしながら、上述し
た2 段階のラマン変換による波長変換方法では、従来通
常使用されているラマン変換セルを用いた場合、必要と
する特定のラマン変換過程を選択的に誘起するようなこ
とができず、反ストークス光、あるいは、高次のストー
クス光等を生起する不必要なラマン変換も同時に発生し
てしまうため、所望とする波長における変換効率が非常
に低くなってしまい、高出力を得ることが困難であると
いう問題があった。
た2 段階のラマン変換による波長変換方法では、従来通
常使用されているラマン変換セルを用いた場合、必要と
する特定のラマン変換過程を選択的に誘起するようなこ
とができず、反ストークス光、あるいは、高次のストー
クス光等を生起する不必要なラマン変換も同時に発生し
てしまうため、所望とする波長における変換効率が非常
に低くなってしまい、高出力を得ることが困難であると
いう問題があった。
【０００９】本発明は、かかる従来の事情に対処してな
されたもので、波長可変域が広く、広帯域において高出
力なコヒーレント光を得ることのできる誘導ラマン散乱
による波長変換方法およびこれを用いた波長可変レーザ
ー装置を提供しようとするものである。
されたもので、波長可変域が広く、広帯域において高出
力なコヒーレント光を得ることのできる誘導ラマン散乱
による波長変換方法およびこれを用いた波長可変レーザ
ー装置を提供しようとするものである。
【００１０】
【課題を解決するための手段】すなわち、本発明の誘導
ラマン散乱による波長変換方法は、波長可変レーザーを
励起光源とし、この励起光源からのレーザー光をエネル
ギーのシフト量の異なる少なくとも２段階の誘導ラマン
散乱により、波長変換する方法において、前記励起光源
からのレーザー光を平行ビームとし、この平行ビームを
高圧ラマンセルに入射させて波長変換を行い、次にこの
波長変換されたレーザー光を多重反射型ラマンセルに入
射させてさらに波長変換することを特徴とする。
ラマン散乱による波長変換方法は、波長可変レーザーを
励起光源とし、この励起光源からのレーザー光をエネル
ギーのシフト量の異なる少なくとも２段階の誘導ラマン
散乱により、波長変換する方法において、前記励起光源
からのレーザー光を平行ビームとし、この平行ビームを
高圧ラマンセルに入射させて波長変換を行い、次にこの
波長変換されたレーザー光を多重反射型ラマンセルに入
射させてさらに波長変換することを特徴とする。
【００１１】また、本発明の波長可変レーザー装置は、
励起光源となる波長可変レーザーと、前記波長可変レー
ザーからのレーザー光を平行ビームとする平行ビーム生
成機構と、内部に高圧なガスが充填され、前記平行ビー
ム生成機構からの平行ビームを波長変換する高圧ラマン
セルと、前記高圧ラマンセルによって波長変換されたレ
ーザー光をさらに波長変換する多重反射型ラマンセルと
を具備したことを特徴とする。
励起光源となる波長可変レーザーと、前記波長可変レー
ザーからのレーザー光を平行ビームとする平行ビーム生
成機構と、内部に高圧なガスが充填され、前記平行ビー
ム生成機構からの平行ビームを波長変換する高圧ラマン
セルと、前記高圧ラマンセルによって波長変換されたレ
ーザー光をさらに波長変換する多重反射型ラマンセルと
を具備したことを特徴とする。
【００１２】
【作用】前述した従来の技術においては、図２（Ａ）に
示すように、第１段のラマン変換で、１次のストークス
光（Ｓ１）、２次のストークス光（Ｓ２）、３次のスト
ークス光（Ｓ３）等が発生し、これに伴って第２段のラ
マン変換でも同様に、不要なストークス光が発生するた
め、例えば３次のストークス光（ＳＲ３）が所望の波長
域であったとしても、エネルギー変換効率が低くなり、
高い出力を得ることができない。
示すように、第１段のラマン変換で、１次のストークス
光（Ｓ１）、２次のストークス光（Ｓ２）、３次のスト
ークス光（Ｓ３）等が発生し、これに伴って第２段のラ
マン変換でも同様に、不要なストークス光が発生するた
め、例えば３次のストークス光（ＳＲ３）が所望の波長
域であったとしても、エネルギー変換効率が低くなり、
高い出力を得ることができない。
【００１３】そこで、上記構成の本発明の誘導ラマン散
乱による波長変換方法およびこれを用いた波長可変レー
ザー装置では、例えば、図２（Ｂ）および図２（Ｃ）に
示すように、第１段のラマン変換で、１次のストークス
光（Ｓ１）あるいは２次のストークス光（Ｓ２）を選択
的に発生させ、第２段のラマン変換でも同様に、３次の
ストークス光（ＳＲ３）あるいは２次のストークス光
（ＳＲ２）を選択的に発生させることにより、エネルギ
ー変換効率を向上させ、高い出力を得ることができるよ
うにする。
乱による波長変換方法およびこれを用いた波長可変レー
ザー装置では、例えば、図２（Ｂ）および図２（Ｃ）に
示すように、第１段のラマン変換で、１次のストークス
光（Ｓ１）あるいは２次のストークス光（Ｓ２）を選択
的に発生させ、第２段のラマン変換でも同様に、３次の
ストークス光（ＳＲ３）あるいは２次のストークス光
（ＳＲ２）を選択的に発生させることにより、エネルギ
ー変換効率を向上させ、高い出力を得ることができるよ
うにする。
【００１４】すなわち、本発明においては、図１に示す
ように、励起光源となる波長可変固体レーザー１等から
射出されたレーザー光２を、複数のレンズ等からなる平
行ビーム生成機構３によって平行ビームとし、この平行
ビームをまず高圧ラマンセル４によって波長変換する。
そして、高圧ラマンセル４における水素等の媒質圧力の
高圧化による分散効果の増大、および、平行ビームを用
いることによる複雑なラマン混合（集光ビームでは必然
的に生じる）の抑制効果により、入力パワー密度を制御
することによって１次、２次、３次のストークス光を選
択的に発生させることを可能とする。なお、入力パワー
密度の制御は、入射ビーム径を調節することにより行う
ことができる。また、例えば媒質が水素の場合、回転散
乱、振動散乱の発生は、励起光の偏光状態とラマンセル
の圧力とをパラメータとして制御できるが、励起光が直
線偏光の場合は振動散乱仮定のみが発生し、励起光が回
転偏光の場合はどちらの散乱も発生するものの高圧側で
は振動散乱が、低圧側では回転散乱が支配的に発生す
る。このため、高圧ラマンセル４内では振動散乱が支配
的に発生する。
ように、励起光源となる波長可変固体レーザー１等から
射出されたレーザー光２を、複数のレンズ等からなる平
行ビーム生成機構３によって平行ビームとし、この平行
ビームをまず高圧ラマンセル４によって波長変換する。
そして、高圧ラマンセル４における水素等の媒質圧力の
高圧化による分散効果の増大、および、平行ビームを用
いることによる複雑なラマン混合（集光ビームでは必然
的に生じる）の抑制効果により、入力パワー密度を制御
することによって１次、２次、３次のストークス光を選
択的に発生させることを可能とする。なお、入力パワー
密度の制御は、入射ビーム径を調節することにより行う
ことができる。また、例えば媒質が水素の場合、回転散
乱、振動散乱の発生は、励起光の偏光状態とラマンセル
の圧力とをパラメータとして制御できるが、励起光が直
線偏光の場合は振動散乱仮定のみが発生し、励起光が回
転偏光の場合はどちらの散乱も発生するものの高圧側で
は振動散乱が、低圧側では回転散乱が支配的に発生す
る。このため、高圧ラマンセル４内では振動散乱が支配
的に発生する。
【００１５】次に、この高圧ラマンセル４によって波長
変換されたレーザー光を、さらに多重反射型ラマンセル
（マルチパスラマンセル）５によって波長変換する。こ
のように、第２段のラマン変換にマルチパスラマンセル
５を用いることにより、ラマンセル中での相互作用長を
長くし、第１段のラマン変換による弱いストークス光で
あってもラマン変換を達成することができるようにする
とともに、このマルチパスラマンセル５のパス数を選ぶ
ことにより、所望の次数への変換効率を最適化できるよ
うにする。
変換されたレーザー光を、さらに多重反射型ラマンセル
（マルチパスラマンセル）５によって波長変換する。こ
のように、第２段のラマン変換にマルチパスラマンセル
５を用いることにより、ラマンセル中での相互作用長を
長くし、第１段のラマン変換による弱いストークス光で
あってもラマン変換を達成することができるようにする
とともに、このマルチパスラマンセル５のパス数を選ぶ
ことにより、所望の次数への変換効率を最適化できるよ
うにする。
【００１６】これにより、広帯域において高出力なコヒ
ーレント光を得ることができる。なお、マルチパスラマ
ンセル５に入射する入射光の偏光状態を直線偏光とすれ
ば、振動ラマン散乱のみを選択的生じさせることがで
き、円偏光とすれば回転ラマン散乱のみを選択的生じさ
せることができる。
ーレント光を得ることができる。なお、マルチパスラマ
ンセル５に入射する入射光の偏光状態を直線偏光とすれ
ば、振動ラマン散乱のみを選択的生じさせることがで
き、円偏光とすれば回転ラマン散乱のみを選択的生じさ
せることができる。
【００１７】
【実施例】以下、本発明の波長可変レーザー装置の詳細
を、一実施例について図面を参照して説明する。
を、一実施例について図面を参照して説明する。
【００１８】図３は、本発明の一実施例の波長可変レー
ザー装置の構成を示すもので、図において、１１は波長
可変励起光源としてのマルチモードＱ−スイッチアレキ
サンドライトレーザーであり、波長可変域は720 〜800
nmである。このアレキサンドライトレーザー１１からの
レーザー光は、複数のレンズ等から構成される平行ビー
ム生成機構１２によって平行ビームとされ、第１段のラ
マン変換を行う高圧ラマンセル１３に入射するよう構成
されている。
ザー装置の構成を示すもので、図において、１１は波長
可変励起光源としてのマルチモードＱ−スイッチアレキ
サンドライトレーザーであり、波長可変域は720 〜800
nmである。このアレキサンドライトレーザー１１からの
レーザー光は、複数のレンズ等から構成される平行ビー
ム生成機構１２によって平行ビームとされ、第１段のラ
マン変換を行う高圧ラマンセル１３に入射するよう構成
されている。
【００１９】本実施例では、この高圧ラマンセル１３
は、100atmの圧力に絶えられる構造とされており、内部
に高圧の水素あるいは重水素等のラマン媒質が充填され
る。このように、高圧ラマンセル１３を用いるのは、媒
質の分散効果を増大させ、位相整合条件を積極的に崩す
ことによって、特定のストークス光へエネルギーを集中
させるためであり、図４および図５に示す測定結果から
分かるように、このガス圧は、好ましくは15 atm以上で
あり、さらに好ましくは20 atm以上である。
は、100atmの圧力に絶えられる構造とされており、内部
に高圧の水素あるいは重水素等のラマン媒質が充填され
る。このように、高圧ラマンセル１３を用いるのは、媒
質の分散効果を増大させ、位相整合条件を積極的に崩す
ことによって、特定のストークス光へエネルギーを集中
させるためであり、図４および図５に示す測定結果から
分かるように、このガス圧は、好ましくは15 atm以上で
あり、さらに好ましくは20 atm以上である。
【００２０】図４のグラフは、上記高圧ラマンセル１３
の1 次の反ストークス光出力と、ガス圧との関係を調べ
た結果を示すもので、このグラフに示すように、1 次の
反ストークス光出力は、ガス圧が10 atmを越えると徐々
に減少し、20 atm以上ではほとんどゼロとなった。ま
た、図３のグラフは、上記高圧ラマンセル１３の1 次の
ストークス光出力と、ガス圧との関係を調べた結果を示
すもので、このグラフに示すように、高圧ラマンセル１
３の1 次のストークス光出力は、圧力20 atm付近まで急
速に増加する。
の1 次の反ストークス光出力と、ガス圧との関係を調べ
た結果を示すもので、このグラフに示すように、1 次の
反ストークス光出力は、ガス圧が10 atmを越えると徐々
に減少し、20 atm以上ではほとんどゼロとなった。ま
た、図３のグラフは、上記高圧ラマンセル１３の1 次の
ストークス光出力と、ガス圧との関係を調べた結果を示
すもので、このグラフに示すように、高圧ラマンセル１
３の1 次のストークス光出力は、圧力20 atm付近まで急
速に増加する。
【００２１】上記高圧ラマンセル１３で波長変換された
レーザー光は、次に多重反射型ラマンセル（マルチパス
ラマンセル）１４に入射し、ここで第２段のラマン変換
が行われる。このマルチパスラマンセル１４は、ラマン
セル中に2 枚の凹面鏡によって共振器を形成し、多重反
射により利得長を稼ぐことができるよう構成されおり、
本実施例の場合、このマルチパスラマンセル１４のキャ
ビティ長は2250±100mmであり、両端に直径100 mmの凹
面鏡を取り付けた構造となっている。また、パス数は、
キャビティ長を変えることによって最大37パスにまで設
定することができるよう構成されている。
レーザー光は、次に多重反射型ラマンセル（マルチパス
ラマンセル）１４に入射し、ここで第２段のラマン変換
が行われる。このマルチパスラマンセル１４は、ラマン
セル中に2 枚の凹面鏡によって共振器を形成し、多重反
射により利得長を稼ぐことができるよう構成されおり、
本実施例の場合、このマルチパスラマンセル１４のキャ
ビティ長は2250±100mmであり、両端に直径100 mmの凹
面鏡を取り付けた構造となっている。また、パス数は、
キャビティ長を変えることによって最大37パスにまで設
定することができるよう構成されている。
【００２２】なお、図３において１５は1/4 波長板、１
６は前述した波長のアレキサンドライトレーザー１１か
らのレーザー光を反射するためのミラー、１７は所望の
赤外領域以外の波長の光を除去するための赤外透過フィ
ルターである。
６は前述した波長のアレキサンドライトレーザー１１か
らのレーザー光を反射するためのミラー、１７は所望の
赤外領域以外の波長の光を除去するための赤外透過フィ
ルターである。
【００２３】上記構成の装置では、高圧ラマンセル１３
の圧力およびこの高圧ラマンセル１３に入射するレーザ
ー光（平行ビーム）のビーム径を図示しないビーム径制
御機構等によって制御することにより、高圧ラマンセル
１３内において高効率で選択的に１次あるいは２次ある
いは３次のストークス光を発生させる。
の圧力およびこの高圧ラマンセル１３に入射するレーザ
ー光（平行ビーム）のビーム径を図示しないビーム径制
御機構等によって制御することにより、高圧ラマンセル
１３内において高効率で選択的に１次あるいは２次ある
いは３次のストークス光を発生させる。
【００２４】そして、このストークス光を、マルチパス
ラマンセル１４の前に設けた図示しない偏光制御機構等
によって例えば直線偏光あるいは円偏光に制御しつつマ
ルチパスラマンセル１４に入射させて波長変換する。こ
の時、マルチパスラマンセル１４のパス数を選ぶことに
より、所望の次数への変換効率を最適化する。
ラマンセル１４の前に設けた図示しない偏光制御機構等
によって例えば直線偏光あるいは円偏光に制御しつつマ
ルチパスラマンセル１４に入射させて波長変換する。こ
の時、マルチパスラマンセル１４のパス数を選ぶことに
より、所望の次数への変換効率を最適化する。
【００２５】このようにしてマルチパスラマンセル１４
からの出力を測定したところ、アレキサンドライトレー
ザー１１の基本波から波長1500nmまで連続的に、エネル
ギーが従来に比べて高いレーザー光を得ることができ
た。
からの出力を測定したところ、アレキサンドライトレー
ザー１１の基本波から波長1500nmまで連続的に、エネル
ギーが従来に比べて高いレーザー光を得ることができ
た。
【００２６】なお、図６および図７に、励起光と第１段
のラマン変換および第２段のラマン変換によって得られ
る光の波長の関係を示す。
のラマン変換および第２段のラマン変換によって得られ
る光の波長の関係を示す。
【００２７】
【発明の効果】以上説明したように、本発明の誘導ラマ
ン散乱による波長変換方法およびこれを用いた波長可変
レーザー装置によれば、波長可変域が広く、広帯域にお
いて高出力なコヒーレント光を得ることができる。
ン散乱による波長変換方法およびこれを用いた波長可変
レーザー装置によれば、波長可変域が広く、広帯域にお
いて高出力なコヒーレント光を得ることができる。
【図１】本発明の構成を原理的に示す図。
【図２】本発明の原理を従来技術と比較して説明するた
めの図。
めの図。
【図３】本発明の一実施例の構成を示す図。
【図４】1 次の反ストークス光出力とガス圧との関係を
調べた結果を示すグラフ。
調べた結果を示すグラフ。
【図５】1 次のストークス光出力とガス圧との関係を調
べた結果を示すグラフ。
べた結果を示すグラフ。
【図６】第１段および第２段のラマン変換によって得ら
れる波長域の関係を示す図。
れる波長域の関係を示す図。
【図７】第１段および第２段のラマン変換によって得ら
れる波長域の関係を示す図。
れる波長域の関係を示す図。
１ 波長可変固体レーザー ２ レーザー光 ３ 平行ビーム生成機構 ４ 高圧ラマンセル ５ マルチパスラマンセル
Claims (5)
- 【請求項１】 波長可変レーザーを励起光源とし、この
励起光源からのレーザー光をエネルギーのシフト量の異
なる少なくとも２段階の誘導ラマン散乱により、波長変
換する方法において、 前記励起光源からのレーザー光を平行ビームとし、この
平行ビームを高圧ラマンセルに入射させて波長変換を行
い、次にこの波長変換されたレーザー光を多重反射型ラ
マンセルに入射させてさらに波長変換することを特徴と
する誘導ラマン散乱による波長変換方法。 - 【請求項２】 請求項１記載の誘導ラマン散乱による波
長変換方法において、前記高圧ラマンセル中で、振動ラ
マン散乱により１次〜３次のストークス光のいずれかを
選択的に発生させ、前記多重反射型ラマンセル中で、振
動ラマン散乱あるいは回転ラマン散乱を必要な次数まで
生じさせることを特徴とする誘導ラマン散乱による波長
変換方法。 - 【請求項３】 請求項１記載の誘導ラマン散乱による波
長変換方法において、前記多重反射型ラマンセル中に入
射させる入射光の偏光状態を変化させ、振動ラマン散乱
あるいは回転ラマン散乱を選択的に発生させることを特
徴とする誘導ラマン散乱による波長変換方法。 - 【請求項４】 請求項１記載の誘導ラマン散乱による波
長変換方法において、前記高圧ラマンセルにおける圧力
および入射ビームのビーム径を調整することによって所
望のストークス光への変換効率を最大化し、前記多重反
射型ラマンセルにおける多重反射回数を選択することに
よって所望のストークス光への変換効率を最大化するこ
とを特徴とする誘導ラマン散乱による波長変換方法。 - 【請求項５】 励起光源となる波長可変レーザーと、 前記波長可変レーザーからのレーザー光を平行ビームと
する平行ビーム生成機構と、 内部に高圧なガスが充填され、前記平行ビーム生成機構
からの平行ビームを波長変換する高圧ラマンセルと、 前記高圧ラマンセルによって波長変換されたレーザー光
をさらに波長変換する多重反射型ラマンセルとを具備し
たことを特徴とする波長可変レーザー装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP4873492A JP2632469B2 (ja) | 1992-03-05 | 1992-03-05 | 誘導ラマン散乱による波長変換方法およびこれを用いた波長可変レーザー装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP4873492A JP2632469B2 (ja) | 1992-03-05 | 1992-03-05 | 誘導ラマン散乱による波長変換方法およびこれを用いた波長可変レーザー装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH05249513A true JPH05249513A (ja) | 1993-09-28 |
| JP2632469B2 JP2632469B2 (ja) | 1997-07-23 |
Family
ID=12811521
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP4873492A Expired - Lifetime JP2632469B2 (ja) | 1992-03-05 | 1992-03-05 | 誘導ラマン散乱による波長変換方法およびこれを用いた波長可変レーザー装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP2632469B2 (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| EP1630912A1 (en) | 2004-08-23 | 2006-03-01 | Furukawa Co., Ltd. | Frequency-doubled solid-state Raman laser |
| CN105024275A (zh) * | 2014-04-25 | 2015-11-04 | 中国科学院大连化学物理研究所 | 一种高阶斯托克斯光产生装置 |
-
1992
- 1992-03-05 JP JP4873492A patent/JP2632469B2/ja not_active Expired - Lifetime
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| EP1630912A1 (en) | 2004-08-23 | 2006-03-01 | Furukawa Co., Ltd. | Frequency-doubled solid-state Raman laser |
| CN105024275A (zh) * | 2014-04-25 | 2015-11-04 | 中国科学院大连化学物理研究所 | 一种高阶斯托克斯光产生装置 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JP2632469B2 (ja) | 1997-07-23 |
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