JPH04339273A - 検波器 - Google Patents
検波器Info
- Publication number
- JPH04339273A JPH04339273A JP11141091A JP11141091A JPH04339273A JP H04339273 A JPH04339273 A JP H04339273A JP 11141091 A JP11141091 A JP 11141091A JP 11141091 A JP11141091 A JP 11141091A JP H04339273 A JPH04339273 A JP H04339273A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- light
- linearly polarized
- intensity
- extraordinary
- polarized lights
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
Links
- 230000003287 optical effect Effects 0.000 claims abstract description 46
- 239000000463 material Substances 0.000 claims abstract description 23
- 230000010287 polarization Effects 0.000 claims abstract description 18
- 238000001514 detection method Methods 0.000 claims abstract description 8
- 230000000694 effects Effects 0.000 claims description 19
- 238000000926 separation method Methods 0.000 claims description 5
- 239000000126 substance Substances 0.000 claims description 3
- 230000004044 response Effects 0.000 claims description 2
- 230000008859 change Effects 0.000 abstract description 6
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 9
- 239000004020 conductor Substances 0.000 description 5
- 238000000034 method Methods 0.000 description 4
- 230000002159 abnormal effect Effects 0.000 description 3
- 239000013307 optical fiber Substances 0.000 description 3
- 230000035945 sensitivity Effects 0.000 description 3
- GWEVSGVZZGPLCZ-UHFFFAOYSA-N titanium dioxide Inorganic materials O=[Ti]=O GWEVSGVZZGPLCZ-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 2
- 230000009471 action Effects 0.000 description 1
- 239000000853 adhesive Substances 0.000 description 1
- 230000001070 adhesive effect Effects 0.000 description 1
- 230000008901 benefit Effects 0.000 description 1
- 238000007796 conventional method Methods 0.000 description 1
- 239000000696 magnetic material Substances 0.000 description 1
- 230000035699 permeability Effects 0.000 description 1
- 229910000859 α-Fe Inorganic materials 0.000 description 1
Landscapes
- Measuring Magnetic Variables (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、ファラデー効果を利用
したアンテナなど、電磁波の光方式検波器に関する。
したアンテナなど、電磁波の光方式検波器に関する。
【０００２】
【従来の技術】電気方式検波器、例えばダイポール・ア
ンテナは図５に示すように、全長が検波する電磁波の半
波長の整数倍でかつ同一直線上で分離した導体棒１６と
分離した導体棒１６の中央に設けられる電圧感知器１５
から構成されている。そして、λ＝４×ｈ／ｎ（ただし
、λ：波長、ｎ：整数）を満足する波長の電磁波のみが
干渉現象に起因する定在波を導体棒１６上に形成するこ
とができ、電磁波の強度をそれに応じた２導体棒間の電
位差に変換することができる。このようにして、特定波
長の電磁波に乗った信号を適当な長さの導体棒１６を使
用することにより、電圧感知器１５においてその信号を
間接的に受信するものであった。
ンテナは図５に示すように、全長が検波する電磁波の半
波長の整数倍でかつ同一直線上で分離した導体棒１６と
分離した導体棒１６の中央に設けられる電圧感知器１５
から構成されている。そして、λ＝４×ｈ／ｎ（ただし
、λ：波長、ｎ：整数）を満足する波長の電磁波のみが
干渉現象に起因する定在波を導体棒１６上に形成するこ
とができ、電磁波の強度をそれに応じた２導体棒間の電
位差に変換することができる。このようにして、特定波
長の電磁波に乗った信号を適当な長さの導体棒１６を使
用することにより、電圧感知器１５においてその信号を
間接的に受信するものであった。
【０００３】
【発明が解決しようとする課題】従来の方法では、電波
信号を直接光信号に変換することができず、一度電気信
号に変換する必要がある。
信号を直接光信号に変換することができず、一度電気信
号に変換する必要がある。
【０００４】この発明は、従来のものがもつ上記のよう
な課題を解決させ、簡単な方法で電波を直接光で受信で
きるようにした検波器を提供することを目的とする。
な課題を解決させ、簡単な方法で電波を直接光で受信で
きるようにした検波器を提供することを目的とする。
【０００５】
【課題を解決するための手段】この目的を達成するため
本発明は、進行方向が同一で偏波面が互いに９０度異な
る２つの直線偏光を入射光とし、外部の磁界の強度に比
例した角度で偏波面を回転させて出力するファラデー素
子と、前記ファラデー素子により回転した前記２つの直
線偏光の回転角を検出する回転角検出手段とからなり、
前記回転角検出手段は検光子と、前記２つの直線偏光に
位相差をつける位相変調手段と、光の強度を検出する受
光素子とからなり、前記検光子は前記入射光のいずれか
の直線偏光に対して、設定角が４５度になるように配置
し、前記検光子を通過した後の前記２つの直線偏光が外
部の磁界強度の変化に対して、各々の光量が相反する強
度変化をするようにし、前記位相変調手段が前記２つの
直線偏光の位相をずらし、前記受光素子は各直線偏光の
光量の絶対値を加算して受信して外部磁界の変化を検出
することを特徴とする検波器である。
本発明は、進行方向が同一で偏波面が互いに９０度異な
る２つの直線偏光を入射光とし、外部の磁界の強度に比
例した角度で偏波面を回転させて出力するファラデー素
子と、前記ファラデー素子により回転した前記２つの直
線偏光の回転角を検出する回転角検出手段とからなり、
前記回転角検出手段は検光子と、前記２つの直線偏光に
位相差をつける位相変調手段と、光の強度を検出する受
光素子とからなり、前記検光子は前記入射光のいずれか
の直線偏光に対して、設定角が４５度になるように配置
し、前記検光子を通過した後の前記２つの直線偏光が外
部の磁界強度の変化に対して、各々の光量が相反する強
度変化をするようにし、前記位相変調手段が前記２つの
直線偏光の位相をずらし、前記受光素子は各直線偏光の
光量の絶対値を加算して受信して外部磁界の変化を検出
することを特徴とする検波器である。
【０００６】また、複屈折材料を設け、常光と異常光に
分離して進行方向が同一で偏波面が互いに９０度異なる
２つの直線偏光を得ることを特徴とする検波器である。
分離して進行方向が同一で偏波面が互いに９０度異なる
２つの直線偏光を得ることを特徴とする検波器である。
【０００７】また、位相変調手段はとして、常光と異常
光の各々の光路に屈折率の異なる物質あるいは常光と異
常光が入射できる大きさで、光軸に垂直な方向に屈折率
分布を持った材料を設け、光学的光路差をつけることに
より位相差をつけることを特徴とする検波器である。
光の各々の光路に屈折率の異なる物質あるいは常光と異
常光が入射できる大きさで、光軸に垂直な方向に屈折率
分布を持った材料を設け、光学的光路差をつけることに
より位相差をつけることを特徴とする検波器である。
【０００８】また、屈折率の異なる物質の一方あるいは
両方に、圧電効果あるいは電気光学効果を有する材料を
使用して、外部から光学的光路差を調節すること特徴と
する検波器である。
両方に、圧電効果あるいは電気光学効果を有する材料を
使用して、外部から光学的光路差を調節すること特徴と
する検波器である。
【０００９】また、複屈折材料に圧電効果あるいは電気
光学効果を有する材料を使用して外部から常光と異常光
の分離距離を調整し、光学的光路差を調節することを特
徴とする検波器である。
光学効果を有する材料を使用して外部から常光と異常光
の分離距離を調整し、光学的光路差を調節することを特
徴とする検波器である。
【００１０】
【作用】上記のような検波器を使用すると、電波信号を
直接光信号に変換することができる。また、光を使用し
ているため通常の機械的なアンテナでは受信できないマ
イクロ波よりも短波長である電磁波を受信することがで
きる。更に、常光と異常光の各光路間で光学的に光路差
ができる物体に圧電効果あるいは電気光学効果を有する
材料を用いると機械的あるいは電気的作用を加えること
により容易に受信周波数を変化させることができるため
、受信周波数により検波器の形状および大きさを変える
必要がなく、小型化も可能である。
直接光信号に変換することができる。また、光を使用し
ているため通常の機械的なアンテナでは受信できないマ
イクロ波よりも短波長である電磁波を受信することがで
きる。更に、常光と異常光の各光路間で光学的に光路差
ができる物体に圧電効果あるいは電気光学効果を有する
材料を用いると機械的あるいは電気的作用を加えること
により容易に受信周波数を変化させることができるため
、受信周波数により検波器の形状および大きさを変える
必要がなく、小型化も可能である。
【００１１】
【実施例】以下、具体例について詳細に述べる。図１は
本検波器の第一実施例を示す。複屈折材料（ルチル等）
４−ファラデー素子５−検光子６（設定角４５度）の後
に常光２と異常光３の各光路での屈折率が各々ｎ１，ｎ
２である光学物体１２，１３（厚み：ｄ）と受光器８を
設ける。無偏光入射光１は、複屈折材料４で常光２（振
動方向１０）と異常光３（振動方向１１）のお互いに偏
光面が直交した２つの直線偏光に分離する。ファラデー
素子５において常光２と異常光３は共に外部磁場１４の
強度に応じて同方向に偏波面が回転する。この外部磁場
１４の強度に応じて回転させられた常光２と異常光３は
、これらの光が回転する前の偏波面と４５度に設置され
た検光子６を通過することにより、常光２は回転に応じ
て光量が減少する傾向に検出され、異常光３は回転に応
じて光量が増加する傾向に検出される。また、回転する
方向が反対の場合には、常光２は回転に応じて光量が増
加する傾向に検出され、異常光３は回転に応じて光量が
減少する傾向に検出される。言い換えれば、常光２の強
度変化と異常光３の強度変化が、偏波面の回転角の変化
に対して相反する振舞いをする。そして、常光２が屈折
率ｎ１の光学物体１２、異常光３が屈折率ｎ２の光学物
体１３を通過し、常光２と異常光３の間で光学的位相差
θが発生し、各光の強度変化は図３左図のようになりそ
れらを強度加算すると図３右図となる。ただし、ωは、
外部磁場１４の角速度でω＝２π＊ｆ（ｆ：周波数）の
関係がある。図３より、光学的位相差θがθ／２＝Ｎ＊
π（Ｎ：奇数）、すなわち（１／ｎ２−１／ｎ１）＊ｄ
／λ＝Ｎ＊πの関係を満足するとき、強度振幅すなわち
受信感度が最大となりＮが偶数の時強度振幅が０すなわ
ち外部磁場１４は全く受信されない。第一実施例の外部
磁場１４の波長と受信強度（強度振幅）の関係を図４（
ａ）に示す。図４（ａ）からもわかるように光学物体１
２、１３の厚みｄと各屈折率の違いのよって受信波長を
選択することができる。ここで、光学物体１２、１３に
圧電効果あるいは電気光学効果等屈折率操作可能な効果
を有する材料を使用すると形状を変えることなく外部操
作で各々の屈折率を変化させることができ、容易に受信
波長選択ができる。
本検波器の第一実施例を示す。複屈折材料（ルチル等）
４−ファラデー素子５−検光子６（設定角４５度）の後
に常光２と異常光３の各光路での屈折率が各々ｎ１，ｎ
２である光学物体１２，１３（厚み：ｄ）と受光器８を
設ける。無偏光入射光１は、複屈折材料４で常光２（振
動方向１０）と異常光３（振動方向１１）のお互いに偏
光面が直交した２つの直線偏光に分離する。ファラデー
素子５において常光２と異常光３は共に外部磁場１４の
強度に応じて同方向に偏波面が回転する。この外部磁場
１４の強度に応じて回転させられた常光２と異常光３は
、これらの光が回転する前の偏波面と４５度に設置され
た検光子６を通過することにより、常光２は回転に応じ
て光量が減少する傾向に検出され、異常光３は回転に応
じて光量が増加する傾向に検出される。また、回転する
方向が反対の場合には、常光２は回転に応じて光量が増
加する傾向に検出され、異常光３は回転に応じて光量が
減少する傾向に検出される。言い換えれば、常光２の強
度変化と異常光３の強度変化が、偏波面の回転角の変化
に対して相反する振舞いをする。そして、常光２が屈折
率ｎ１の光学物体１２、異常光３が屈折率ｎ２の光学物
体１３を通過し、常光２と異常光３の間で光学的位相差
θが発生し、各光の強度変化は図３左図のようになりそ
れらを強度加算すると図３右図となる。ただし、ωは、
外部磁場１４の角速度でω＝２π＊ｆ（ｆ：周波数）の
関係がある。図３より、光学的位相差θがθ／２＝Ｎ＊
π（Ｎ：奇数）、すなわち（１／ｎ２−１／ｎ１）＊ｄ
／λ＝Ｎ＊πの関係を満足するとき、強度振幅すなわち
受信感度が最大となりＮが偶数の時強度振幅が０すなわ
ち外部磁場１４は全く受信されない。第一実施例の外部
磁場１４の波長と受信強度（強度振幅）の関係を図４（
ａ）に示す。図４（ａ）からもわかるように光学物体１
２、１３の厚みｄと各屈折率の違いのよって受信波長を
選択することができる。ここで、光学物体１２、１３に
圧電効果あるいは電気光学効果等屈折率操作可能な効果
を有する材料を使用すると形状を変えることなく外部操
作で各々の屈折率を変化させることができ、容易に受信
波長選択ができる。
【００１２】ところで、光学物体１２、１３通過後の常
光２と異常光３の加算方法については、常光２と異常光
３の分離幅が数十μｍ程度なので、図１の第１実施例の
ように即受光器８に入射させても差し支えなく光学的に
強度加算される。また、光学物体１２、１３と受光器８
の間にレンズを用いて常光２と異常光３を集光させたり
、あるいは復屈折材料を用いて常光２と異常光３を合成
させた後、受光器８に入射させる方法もある。
光２と異常光３の加算方法については、常光２と異常光
３の分離幅が数十μｍ程度なので、図１の第１実施例の
ように即受光器８に入射させても差し支えなく光学的に
強度加算される。また、光学物体１２、１３と受光器８
の間にレンズを用いて常光２と異常光３を集光させたり
、あるいは復屈折材料を用いて常光２と異常光３を合成
させた後、受光器８に入射させる方法もある。
【００１３】また、受光器８の代わりに光ファイバー等
を設け、常光２と異常光３をレンズ等を用いて光ファイ
バーに結合すれば光信号の形で利用することができる。
を設け、常光２と異常光３をレンズ等を用いて光ファイ
バーに結合すれば光信号の形で利用することができる。
【００１４】更に、感度を上げたり、微弱電磁波を受信
する必要がある場合には、補助装置として本検波器の光
軸方向に高透磁率特性を有する軟磁性体であるフェライ
ト等を配置しファラデー素子５での磁場を強めればよい
。
する必要がある場合には、補助装置として本検波器の光
軸方向に高透磁率特性を有する軟磁性体であるフェライ
ト等を配置しファラデー素子５での磁場を強めればよい
。
【００１５】なお、図１では各光学部品は間隔をおいて
配置してあるが、各々の光学部品を接着剤等を用いて間
隔をなくし一体化することもできる。
配置してあるが、各々の光学部品を接着剤等を用いて間
隔をなくし一体化することもできる。
【００１６】次に、図２に本検波器の第２実施例を示す
。複屈折材料（ルチル等）４−ファラデー素子５−検光
子６（設定角４５度）の後に軸対照な屈折率分布をもっ
た光学材料７を設け、常光２と異常光３の各光路での屈
折率が各々ｎ１’，ｎ２’と異なるようにし、受光器８
で受光する。無偏光入射光１は、複屈折材料４で常光２
（振動方向１０）と異常光３（振動方向１１）のお互い
に偏光面が直交した２つの直線偏光に分離する。ファラ
デー素子５において常光２と異常光３は共に外部磁界１
４の強度に応じて同方向に偏波面が回転し、検光子６に
おいて常光２と異常光３は各々の強度変化が各々の偏波
面の回転角の変化に対して相反する強度変化となる。そ
して、常光２と異常光３が屈折率分布をもった光学物体
７を各々通過後常光２と異常光３の間で光学的位相差θ
が発生し、各光の強度変化は図３左図のようになりそれ
らを強度加算すると図３右図となる。ただし、ωは、外
部磁場の角速度でω＝２π＊ｆ（ｆ：周波数）の関係が
ある。図３より、光学的位相差θがθ／２＝Ｎ＊π（Ｎ
：奇数）、すなわち（１／ｎ２’−１／ｎ１’）＊ｄ／
λ＝Ｎ＊πの関係を満足するとき強度振幅すなわち受信
感度が最大となりＮが偶数の時強度振幅が０すなわち外
部磁場１４は全く受信されない。第２実施例の外部磁場
１４の波長と受信強度（強度振幅）の関係を図４（ｂ）
に示す。図４（ｂ）からもわかるように光学物体７の厚
みｄと屈折率分布の様子によって受信波長を選択するこ
とができる。ここで、複屈折材料４に圧電効果あるいは
電気光学効果等屈折率操作可能な効果を有する材料を使
用することにより常光２と異常光３の分離幅を簡単な外
部操作で変化させることができ、光学物体７は軸対照屈
折率分布を有してるため分離幅に応じて常光２と異常光
３が各々感じる屈折率ｎ１’とｎ２’を自由に変えるこ
とができる。また、軸対照屈折率分布を有する光学物体
７としてセルフォックレンズを使用すると集光効果と光
学位相差発生効果が同時に起こるため、コア径の小さな
光ファイバーでも結合が容易になる。
。複屈折材料（ルチル等）４−ファラデー素子５−検光
子６（設定角４５度）の後に軸対照な屈折率分布をもっ
た光学材料７を設け、常光２と異常光３の各光路での屈
折率が各々ｎ１’，ｎ２’と異なるようにし、受光器８
で受光する。無偏光入射光１は、複屈折材料４で常光２
（振動方向１０）と異常光３（振動方向１１）のお互い
に偏光面が直交した２つの直線偏光に分離する。ファラ
デー素子５において常光２と異常光３は共に外部磁界１
４の強度に応じて同方向に偏波面が回転し、検光子６に
おいて常光２と異常光３は各々の強度変化が各々の偏波
面の回転角の変化に対して相反する強度変化となる。そ
して、常光２と異常光３が屈折率分布をもった光学物体
７を各々通過後常光２と異常光３の間で光学的位相差θ
が発生し、各光の強度変化は図３左図のようになりそれ
らを強度加算すると図３右図となる。ただし、ωは、外
部磁場の角速度でω＝２π＊ｆ（ｆ：周波数）の関係が
ある。図３より、光学的位相差θがθ／２＝Ｎ＊π（Ｎ
：奇数）、すなわち（１／ｎ２’−１／ｎ１’）＊ｄ／
λ＝Ｎ＊πの関係を満足するとき強度振幅すなわち受信
感度が最大となりＮが偶数の時強度振幅が０すなわち外
部磁場１４は全く受信されない。第２実施例の外部磁場
１４の波長と受信強度（強度振幅）の関係を図４（ｂ）
に示す。図４（ｂ）からもわかるように光学物体７の厚
みｄと屈折率分布の様子によって受信波長を選択するこ
とができる。ここで、複屈折材料４に圧電効果あるいは
電気光学効果等屈折率操作可能な効果を有する材料を使
用することにより常光２と異常光３の分離幅を簡単な外
部操作で変化させることができ、光学物体７は軸対照屈
折率分布を有してるため分離幅に応じて常光２と異常光
３が各々感じる屈折率ｎ１’とｎ２’を自由に変えるこ
とができる。また、軸対照屈折率分布を有する光学物体
７としてセルフォックレンズを使用すると集光効果と光
学位相差発生効果が同時に起こるため、コア径の小さな
光ファイバーでも結合が容易になる。
【００１７】
【発明の効果】以上のように、本発明は電波を直接光で
受信するため、電波信号を一度電気信号に変換すること
なく光信号に変換できるという効果を有するものである
。
受信するため、電波信号を一度電気信号に変換すること
なく光信号に変換できるという効果を有するものである
。
【図１】本発明の第一実施例における検波器の概要図
【
図２】本発明の第二実施例における検波器の概要図
図２】本発明の第二実施例における検波器の概要図
【図
３】常光成分と異常光成分の光学的加算の説明図
３】常光成分と異常光成分の光学的加算の説明図
【図４
】第一実施例と第二実施例の受信条件の説明図
】第一実施例と第二実施例の受信条件の説明図
【図５】
従来の検波器の一例であるダイポール・アンテナの概要
図
従来の検波器の一例であるダイポール・アンテナの概要
図
１ 無偏波入射光
２ 常光
３ 異常光
４ 複屈折材料
５ ファラデー素子
６ 検光子（設定角４５度）
７ 光学物体
８ 受光器
９ 空気
１０ 常光振動方向
１１ 異常光振動方向
１２ 光学物体
１３ 光学物体
１４ 外部磁場
１５ 電圧感知器
１６ 分離導体棒
１７ 偏向方向
Claims (6)
- 【請求項１】進行方向が同一で偏波面が互いに９０度異
なる２つの直線偏光を入射光とし、外部の磁界の強度に
比例した角度で偏波面を回転させて出力するファラデー
素子と、前記ファラデー素子により回転した前記２つの
直線偏光の回転角を検出する回転角検出手段とからなり
、前記回転角検出手段は検光子と、前記２つの直線偏光
に位相差をつける位相変調手段と、光の強度を検出する
受光素子とからなり、前記検光子は前記入射光のいずれ
かの直線偏光に対して、設定角が４５度になるように配
置し、前記検光子を通過した後の前記２つの直線偏光が
外部の磁界強度の変化に対して、各々の光量が相反する
強度変化をするようにし、前記位相変調手段が前記２つ
の直線偏光の位相をずらし、前記受光素子は各直線偏光
の光量の絶対値を加算して受信して外部磁界の変化を検
出することを特徴とする検波器。 - 【請求項２】複屈折材料を設け、常光と異常光に分離し
て進行方向が同一で偏波面が互いに９０度異なる２つの
直線偏光を得ることを特徴とする請求項１記載の検波器
。 - 【請求項３】位相変調手段は、常光と異常光の各々の光
路に屈折率の異なる物質を設け、光学的光路差をつける
ことにより位相差をつけることを特徴とする請求項２記
載の検波器。 - 【請求項４】屈折率の異なる物質の一方あるいは両方に
、圧電効果あるいは電気光学効果を有する材料を使用し
て、外部から光学的光路差を調節すること特徴とする請
求項３記載の検波器。 - 【請求項５】位相変調手段は、常光と異常光が入射でき
る大きさで、光軸に垂直な方向に屈折率分布を持った材
料を設け、光学的光路差をつけることを特徴とする請求
項２記載の検波器。 - 【請求項６】複屈折材料に圧電効果あるいは電気光学効
果を有する材料を使用して外部から常光と異常光の分離
距離を調整し、光学的光路差を調節する事を特徴とする
請求項５記載の検波器。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP11141091A JPH04339273A (ja) | 1991-05-16 | 1991-05-16 | 検波器 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP11141091A JPH04339273A (ja) | 1991-05-16 | 1991-05-16 | 検波器 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH04339273A true JPH04339273A (ja) | 1992-11-26 |
Family
ID=14560459
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP11141091A Pending JPH04339273A (ja) | 1991-05-16 | 1991-05-16 | 検波器 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH04339273A (ja) |
-
1991
- 1991-05-16 JP JP11141091A patent/JPH04339273A/ja active Pending
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US5056919A (en) | Device for measuring a phase shift which is not reciprocal produced in a ring interferometer | |
| Shen et al. | Liquid crystal enabled dynamic cloaking of terahertz Fano resonators | |
| Plum | Extrinsic chirality: Tunable optically active reflectors and perfect absorbers | |
| CN108519566B (zh) | 一种基于光频移调制的serf原子磁强计装置及方法 | |
| CA2021015A1 (en) | Active polarization control servo and method | |
| EP0514492A4 (en) | Light wave polarization determination using a hybrid system | |
| Wang et al. | Realistic polarizing Sagnac topology with DC readout for the Einstein Telescope | |
| JPS6387032A (ja) | 光信号ビーム検出装置 | |
| EP0696739B1 (en) | Optical sensor | |
| US4403190A (en) | Magnetic resonance gyroscope with spectral control | |
| US4286878A (en) | Optical fibre interferometric gyrometer with polarization switching | |
| US4433915A (en) | Dual-polarization interferometer with a single-mode waveguide | |
| JPH04339273A (ja) | 検波器 | |
| US20040056655A1 (en) | Photomagnetic field sensor | |
| JPH04339274A (ja) | 検波器 | |
| Chang et al. | Enhance stable coupling region of a high-Q WGM up to micrometer | |
| JPH02173518A (ja) | 光ファイバ回転角速度センサ | |
| Akiyama et al. | Cotton-Mouton polarimeter with HCN laser on CHS | |
| JPS59107273A (ja) | 光電流・磁界センサ | |
| JP3685906B2 (ja) | 電流の測定方法 | |
| US4898443A (en) | Coherent mixing of optical signals | |
| US7102757B2 (en) | Current measurement method and device based on a fiber optic in-line Sagnac interferometer | |
| KR20110039808A (ko) | 광전자 발진기를 이용한 자기장 측정장치 | |
| JP3404606B2 (ja) | 電界センサ | |
| JPS585365B2 (ja) | 回転速度測定装置 |