JPH04118530A - ストリーク管 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 【産業上の利用分野】

この発明は、高速度で変化する光の時間的な明るさの変
化を、数百フェムト秒以内のオーダーで計測できるスト
リーク管に関する。

【従来の技術】

ストリーク管は、被測定光の時間的な強度分布を出力面
上に空間的な強度分布に変換する装置であり、ピコ秒台
の時間分解能が得られるので超高速光現象の解析に用い
られている。 従来の一般的なストリーク管の構成は、第１１図及び第
１２図に示されるようになっている。 第１１図（Ａ）は偏向電極に平行な平面で切断した断面
図、第１１図（Ｂ）は、光電面と光学像の関係を示す平
面図であり、又第１２図（Ａ）は、ストリーク管の管軸
を含み、偏向電極に垂直な平面で切断した断面図、第１
２図（Ｂ）は第１２図（Ａ）における光電面と光学像と
の関係を示す平面図である。 図に示されるように、ストリーク管１は真空気密容器２
が一端面に設けられた、解析しようとする光学像が結像
させられる入射窓３と、この入射窓３の反対側の端面に
形成され、処理された光学像を出射する出射窓４と、を
備えている。 真空気密容器２内の、前記入射窓３と出射窓４との間に
は、管軸に沿って、順次、光電面５、加速用メツシュ電
極６、集束電極７、偏向電極９、蛍光面１０が配置され
ている。 前記光電面５に対して集束電極７、メツシュ電極６、ア
パーチャ電極８に、この順でより高い電圧を加え、更に
蛍光面１０にアパーチャ電極８と同一の電位を与えるよ
うにされている。 図示されていない装置で、入射窓３を経て光電面５に、
その中心を通る線上に光学Ｉｌｌが投影されると、充電
面５は、光学像１１に対応した電子像を放出し、放出さ
れた電子はメツシュ電極６によって加速され、更に集束
電極７により集束され、アパーチャ電極８を通過し、偏
向電極９の間隙に入射する。 この線状の電子像が、前記偏向電極９の間隙を通過する
期間、偏向を極９に傾斜状の偏向電圧を加えると、該偏
向電極９に生ずる屠肉電界により偏向され、蛍光面１０
に入射する。 このとき偏向電圧によって生じる電界の方向は管軸及び
線上の電子像に垂直（第１１図（Ａ）において紙面に垂
直、第１２図（Ａ）では紙面に平行）であり、その強さ
は偏向電圧に比例する。 蛍光面１０上には、線状の電子ビームがその線状の方向
と垂直に走査されることにより、最終的に蛍光面１０上
に、光電面５に投影された線状の光学像をその線の方向
と垂直に時間的に順次配列した光学像、いわゆるストリ
ーク像が形成される。 従って、ストリーク像の配列方向即ち掃引方向の輝度変
化は光電面５に入射した光学像１１の強度の時間的変化
を表わすことになる。 上記のようなストリーク管において、光電面から放出さ
れた光電子は種々のエネルギーを持つ。 このため、同時に光電面５から放出された光電子群が時
間分解動作を行う偏向型ｆ２９に到達する時刻にばらつ
きが生じ、走行時開拡がりか発生する。 この走行時開拡がりがストリーク管１の時間分解能の限
界の１つの要因となっている。 一般に、光電面の種類と、被計測光の波長とにより光電
面より放出される光電子群のエネルギー分布が定まり、
且つ、ストリーク管の光電面から偏向電極に至る管軸上
の電位分布がこれらの光電子群の加速状況を決定する。 従って、走行時開拡がりは光電面の種類と被計測光の波
長及び管の軸上電位分布によって決定される。 従来、この走行時開拡がりを低減するために、光電面近
傍での光電子の低速領域を少なくすべく、光電面に近接
して加速用メツシュ電極を設け、光電子を急加速するよ
うにしている。 このようにすると、光電面とメツシュ電極の間の走行時
開拡がりは、用いる光電面と被計測光の波長が定まれば
、この間の電界のみで定まることになる。 例えば、Ｓ−２０（米国電子機械工業団体の規格）と言
われる光電面で光波長が５０（Ｉｌのときの、電界と走
行時開拡がりの関係は第１３図に示されるようになる。 この図からは、電界を大きくすれば、走行時開拡がりは
理論的にいくらでも小さくできることとなる。 しかしながら、実際には、光電面表面が例えば６　　ｋ
Ｖ／ｎｎ以上になると、電界効果により、入射光が無い
暗時にも暗電子流が放出され、出力蛍光面上に雑音によ
る発光（バックグラウンド）の増加か生じ、ＳＮ比が悪
くなる。 又、光電面上に微小な突起があるときは、その表面に非
常に強い電界が生じ、トンネル効果により、非常に大き
な暗電子流が発生して、これが出力蛍光面に白スポット
となって表われる。 これに対しては、光電面とメツシュ電極との間に印加す
る電圧を非常に短い時間だけ印加するようにして、暗電
流の発生時間を低減させて、出力蛍光面上に生じるバッ
クグラウンドを小さくすることが考えられる。

【発明が解決しようとする課題】 このためには、例えば第１４図に示されるような短パル
ス電圧を、ストリーク管の光電面が形成された入射窓を
支持するフランジ電極から、光電面に印加することにな
る。 しかしながら、インピーダンスの整合がとれていないの
で印加したパルス電圧波の一部が反射されたり、又、フ
ランジ電極間の静電容量も多いため、実際には、第１５
図に示されるように、波形が鈍り、且つ低下した電圧が
光電面に印加されることになる。 このため、必要とする大きさのパルス電圧を印加できな
いと共に、電源で発生したパルス電圧のパルス幅よりも
長い時間、光電面と加速電極間に加速電圧が印加されて
しまい、短い時間だけ電圧を印加して暗電流の発生時間
を低減させるという初期の目的が達成できないことにな
る。 更に、従来のストリーク管においては、組立精度等の点
から、光電面と加速電極との間隔を０゜５１１以下とす
ることができなかった。 このため、例えば光電面と加速電極間での走行時開拡が
りを５０ｆＳ以内にしようとすれば、光電面近傍ノミ界
ハ３６ｋｖ／ＩＩＮ、即ち、１８ｋＶ（１０，５ｉ１の
パルス電圧が必要となるが、このような高電圧を、例え
ば１　　ｎＳの非常に短いパルス幅で形成するのは容易
でないという問題点がある。 この発明は上記従来の問題点に鑑みてなされたものであ
って、光電面と加速電極間に、大きく波形が鈍ったり電
圧低下を生じることなく、非常に短いパルス幅のパルス
電圧を印加できるようにしたストリーク管を提供するこ
とを目的とする。 又、光電面と加速電極との間の間隔を、従来より大幅に
狭くして、高電圧のパルス電圧を加えることなく所要の
電界を得ることができるようにしたストリーク管を提供
することを目的とする。

【課題を解決するための手段］ この発明は、光電面と、該光電面に対向して配置され、光電面から放出された光電子ビームを加速する加速電極と、を有してなるストリーク管において、前記光電面及び加速電極の少なくとも一方を、パルス電圧印加可能な帯状電極に設けることにより上記目的を達成するものである。 又、光電面及び加速電極の所要部分を接近して形成することにより上記目的を達成するものである。 【作用及び効果】

この発明においては一光電面及び加速ｔ　％の少なくと
も一方が、パルス電圧印加可能な帯状電極とされている
ので、比較的低いパルス電圧により、光電面と加速電極
間に超短且つ非常に強いパルス電界を発生することがで
き、これによって出力蛍光面上にバックグラウンド上昇
を生じさせることなく、非常に高い時間分解能でストリ
ーク像を得ることができる。 特に、光電面及び加速電極の所要部分のみを接近して形
成したので、両者間の間隔を更に小さくすることにより
、形成が容易な比較的低いパルス電圧によって、所要の
パルス強電界を発生することができる。

【実施例】

以下本発明の実施例を図面を参照して説明する。 この実施例は、第１図及び第２図に示されるように、ス
トリーク管２０における光電面２２を、ストリップ伝送
線路２４上に形成したものである。 ストリーク管２０の入射窓２６は管の内側に凸状のガラ
ス面板からなり、その突出した内側端面２７に、前記光
電面２２が設けられている。 前記ストリップ伝送線＃１２４は、入射窓２６の内側表
面に幅５１Ｉｍで形成された金蒸着膜から構成されてい
る。 この金蒸着膜からなるストリップ伝送線路２４の、前記
入射窓２６の中心に該当する部分には、Ｑ、５ｉ１１ｘ
Ｏ１５１１１の非蒸着部２５が形成されている。 この非蒸着部２５には、周囲の金蒸着膜と重なるように
して、０．５１１１ｘ０．５ｎｎよりも大きい正方形に
、半透明のタングステン下地２８が蒸着されている。 前記光電面２２はこのタングステン下地２８の上に形成
されている。 前記ストリップ伝送線路２４は、第２図において、入射
窓２６の内側端面２７を、縦断する範囲で形成され、そ
の両端には、一対の封入リード３０Ａ、３０Ｂが接続さ
れている。この封入り−ド３０Ａ、３０Ｂの、ガラスバ
ルブ３２からの突出端部には、５０Ωの特性インピーダ
ンスを持つ同軸線８３４の芯線３４Ａにそれぞｉ″ＬＬ
接続ている。　前記同軸線路３４の一方にはパルス電圧
発生器３６の出力側が接続され、又、他方の同軸線路３
４は、５０Ωの抵抗に接続されて終端されている。 又前記同軸線路３４における外側のシールド線３４Ｂは
加速電極３８に接続されている。 第１図の符号４０はガラスバルブ３２における、入射窓
２６と反対側に設けられた出射窓を示す。 前記加速電極３８と出射窓４０との間には集束型＃１４
２、陽＠４４、偏向電極４６、マイクロチャンネルプレ
ート４８が配置されている。 前記出射窓４０の内側面には、蛍光面５０が形成されて
いる。 第１図において、符号５２は陽極４４とマイクロチャン
ネルプレート４８の間で、ガラスパルプ３２内側面に形
成されたウオール電極、５４はマイクロチャンネルプレ
ート４８のためのＭＣＰ入力電極、５６はＭＣＰ出力電
極をそれぞれ示す。 ここで、前記入射窓２６は、支持筒５８により支持され
、この支持筒５８は、周囲のフランジ部５８Ａでベロー
ズ６０を介してガラスバルブ３２の端部に支持されてい
る。ガラスバルブ３２の端部とフランジ部５８Ａの間の
距離は、間隔保持材６２によって設定されるようになっ
ている。 次に、前記ベローズ６０、間＠保持材６２によって、支
持間５８の位置即ち入射窓２６及びこれと一体の光電面
２２と、加速電極３８との位置決め並びに光電面２２の
形成過程について説明する。 ます、第１図におけるベローズ６０が伸びな状態で、入
射窓２６の内ｒｐＪ＠面２７と加速電極３８の間を１０
〜２０１Ｉｍ空けておく。 この状態で、光電面製作用チヅグ６４から光電面の材料
であるアンチモン蒸着源を導入して、タングステン下地
２８上にアンチモンを蒸着し、更にアルカリ金属蒸気を
送り込むことにより、該タングステン下地２８上に５−
２０光電面２２を作成する。 光電面作成後、ベローズ６０を縮め、光電面２２と加速
電極３８との間を、例えば０．２１となるように微調整
する。この距離の設定後、前記間隔保持材６２をフラン
ジ部５８Ａとベローズ６゜のフランジ部６０Ａの間に入
れて接着剤で固定し、光電面２２と加速電極３８との間
の距離を０．２１１１１に固定する。 ここで、前記加速電極３８は、光電面２２側に伸びた円
錐台形状であって、その内側は空洞とされ、又円錐台先
端には円状に１０００メツシユ／イツチの細かさの同メ
ツシュを貼ることによって形成されている。 ここで、各電極に印加される電圧は、例えば、集束電極
４２は＋１５ｋＶ、加速電極３８、ウオールを極５２及
びＭＣＰ入力電１ｆｆ１５４はそれぞれ０■、ＭＣＰ出
力電極５６は＋８００Ｖ、蛍光面５０は＋３．８　ｋｖ
とする。 又前記偏向電ｆ！４６には、第２図中に示されるように
、偏向電極４６を光電子流が通過するタイミングに合せ
て、４００ｐＳで＋１．５ｋＶがら１．５ｋＶに変化す
る傾斜電圧が印加されるようになっている。 又光電面２２には、ストリーク動作を行う期間のみパル
ス電圧発生器３６からパルス電圧が印加され、ストリー
ク動作を行わない期間には０■が印加されるようになっ
ている（第３図参照）。 次に上記実施例のストリーク管２０で計測を行う過程に
ついて説明する。 被計測光が、入射窓２６から、半透明のタングステン下
地２８を通って光電面２２に入射しなとき、その計測し
たい時間帯、即ち蛍光面５０上に、被計測光をストリー
ク像として捕えたい時間帯が、光電面２２へのパルス印
加時間の中に含まれるような電界を、光電面２２と加速
電極３８間に発生させる。 即ち、パルス電圧発生器３６により、第３図に示される
ような、パルス電圧を発生し、これを、同軸線Ｎ３４、
封入リード３０Ａ及びストリップ伝送線１ｉ２４を介し
て、光電面２２に印加する。 このときのパルス電圧は、−３ｋＶ且つパルス時間は１
　　ｎＳである。 この電圧パルスは、他方の封入リード３０Ｂから抜けて
、５０Ωの抵抗で終端される。 前記光電面２２に供給されるパルス電圧は、インピーダ
ンス整合されたストリップ伝送線路２４上を伝播するの
で、波形のなまりや反射による減衰もなく、パルス電圧
発生器３６で発生された電圧に対応した、高速のパルス
電界を、光電面２２と加速電極３８との間に発生させる
。 ここで、光電面２２と加速電極の間隔は、前述の如＜０
．２１１１１に設定されている。 従って、−３ｋＶのパルス電圧による電界の強さは、１
５ｋＶ／ｎ１１と非常に大きな値となり、光電面２２か
ら出射する光電子を強く加速することになる。 このため、光電子の光電面２２から出射するときの初速
灰分布に起因する、該光電子の走行時開広がりを、小さ
く抑えることができる。 又、前述の如く、パルス電圧はｉ　　ｎｓと非常に短い
時間だけ印加されるので、このパルス電圧に基づく高電
界に伴う暗電流もほとんど無視できる程度となる。 光電面２２から出射し、加速電極３８によって加速され
た光電子は、１５ｋＶの電圧が印加された集束電極４２
により、ＭＣＰ４８の入力面上に集束される。 ここで、プラス極性の高い電圧を集束電極４４に加える
ことにより集束レンズを形成しているので、集束電極４
４部分での走行時開広がりが小さい。 集束電極４２を通過後、光電子ビームが偏向電極４６に
より掃引され、マイクロチャンネルプレート４８によっ
て増倍され、出力蛍光面５０上にストリーク像が形成さ
れる。 この実施例では、１００ｆＳオーダーの時間分解能が得
られる。 又、この実施例では、ベローズ６０を利用して、光電面
２２と加速電極３８間の距離を製作誤差よりも更に小さ
い距離に設定できるので、大きな電圧をかけることなく
、高電界及びそれに伴う急速な光電子の加速を得ること
かできる。 又、光電面２２が、インピーダンス整合したストリップ
伝送線路２４上に形成されているので、パルス電圧波の
一部が反射したりすることがなく、所望の、超短、且つ
、非常に強いパルス強電界を発生することができる。 上記実施例は、ベローズ６０を利用して、光電面２２と
加速電極３８との間の距離を、光電面２２形成後に微調
整して両者間の距離を製作誤差よりも更に小さくするよ
うにしているが、本発明はこれに限定されるものでなく
、他の手段により、あるいは製作精度を向上させること
によって、両者の距離を最小限とするようにしてもよい
。 例えば、第４図に示される本発明の第２実施例のように
、インジュームを利用してもよい。 第４図の第２実施例は、この実施例におけるストリーク
管６６の、入射窓２６を、インジュームロ８を介して封
着するようにしたものである。 ここで、ストリーク管６６のガラスバルブ３２の端面に
は、入射窓接着フランジ７０が取付けられ、該入射窓接
着フランジ７０の内側且つ図において左側の端面凹部７
２にインジュームロ８を配置し、ここに、入射窓２６に
おける大径部内側面２６Ａを密着させ、このとき、光電
面２２と加速電極３８との間が、例えば０．１５ｍｎに
なるようにしておく。 インジュームロ８は柔かいので容易に変形し、前記のよ
うな設定が可能となり、光電面２２と加速電極３８間の
間隔を狭くすることができる。 次に、第５図に示される本発明の第３実施例について説
明する。 この第３実施例のストリーク管７３は、加速電極７４を
ストリップ伝送線路７６に設け、光電面２２１Ｆｌに、
同軸線路３４のシールド線３４Ｂを接続したものである
。 前記加速電極７４は、第５図（Ｂ）に拡大して示される
ように、主要部分のみを光電面２２方向に断面略台形に
突出した形状のストリップ伝送線路７６の中央部に、光
電面２２と対向して、例えば０．５Ｘ０．５Ｉｎの孔の
部分にメツシュを配置することによって形成されている
。 この実施例の場合、光電面２２側には−３ｋＶの直流電
圧が印加され、パルス電圧発生器３６は一３ｋＶバイア
スされていて、第６図に示されるように、プラス極性の
、３　ｋＶ、１　　ｎＳのパルス電圧を発生するように
されている。 この実施例の作用は前記第１実施例の場合と同様である
ので説明を省略する。 次に、第７図に示される本発明の第４実施例について説
明する。 この第４実施例のストリーク管７７は、第１図の第１実
施例と同一の構成に対して、第２加速電極７８を追加し
て設けたものである。 ここでは、加速電極３８に対して第２加速電極７８は例
えば−５ｍｎ離れて配置されたメツシュがらなり、プラ
ス２０ｋＶの直流電圧が印加されている。 他の構成は前記第１実施例と同一であるので、同一部分
に同一符号を付することにより説明を省略するものとす
る。 この実施例において光電面２２と加速電極３８の間でパ
ルス電界により加速された光電子は、更に、第２加速電
極７８に印加されなる＋２０ｋＶの直流電圧により、第
１図の実施例と比較して、短い距離で該高電圧に相当す
る速度に加速されるので、加速電極以降での走行時開広
がりが小さくなる。 ここで、第２加速電極７８に印加される＋２０ｋＶは高
圧ではあるか、直流電圧であるのでその形成は容易であ
り、且つ第２加速電極７８と加速電極３８間の距離も大
きいので、両者間の電界は４　　ｋＶ／ＩＩと比較的小
さく、電界効果等によるバックグラウンドの増大がない
。 なお上記いずれの実施例においても加速電極はメツシュ
状電極とされているが、例えば、第８図に示されるよう
に、偏向電極４６に平行な、例えば、長さ１１１１、略
３０μｌのスリット８０を持つようにしてもよい、又、
Ｑ、５ｉｎ径のアパーチャを形成したものであってもよ
い。 このような、スリットあるいはアパーチャを有する加速
電極の場合、多少の暗電流が発生しても、光電子が通過
する開口部（スリット、アパーチャ）以外は暗電流を阻
止してしまうので、バックグラウンド上昇を防止できる
。 又、前記第７図に示されるような第２加速電極７８につ
いても、前述のようなスリット又はアパーチャを備えた
ものとしてもよい。 この場合、スリットあるいはアパーチャのような開口の
みでは電位が乱れることがあるので、その場合は、これ
らスリット又はアパーチャに細いメツシュを重ねて、加
速４Ｓ極を構成するようにしてもよい。 次に、第９図に示される本発明の第５実施例について説
明する。 この第５実施例は、第１２図に示される実施例のように
、第２加速電極７８を備えたストリーク管８２において
、偏向電極８４を第２加速電極に接近して設けたもので
ある。 この実施例においては、集束コイル８６が偏向電極８４
の後側に配置されている。 ここで、光電面２２と加速電極３８との間隔は０．０８
ｎＩｍ、加速電極３８と第２加速電ｆ！７８の間は４１
１＋１、第２加速電＆ｉ７８と偏向を極８４の間は３１
１ｍとする。 又、加速型ｆ！３８はメツシュタイプ、第２加速電極７
８はアパーチャを備えた電極を用いている。 又、加速電極３８には−７ｋＶ、第２加速電極７６、ウ
オール電極５２、蛍光面５０をＯＶとする。 他の構成は、前記第１実施例と同一部分に同一符号を付
することにより説明を省略するものとする。 この実施例においては、例えば、第１図及び第７図にお
けるストリーク管では、偏向電極まで数十ｌｌｌ１以上
荒以上−るので、この間での初速炭分布あるいは空間電
荷効果に起因する走行時開広がりを無視することができ
ない。 この実施例では、光電面と加速電極間に非常に強いパル
ス電界を発生させて、初期における走行時開広がりを抑
え、更に、その効果を高めるために、偏向電極８４を第
２加速電極７８の直後に設けている。 光電面２２にパルス電圧発生器３６からパルス電圧が供
給されると、１　　ｎＳの間、光電面２２と加速電極３
８の間には３７　、５　ｋＶ／１ｎの非常に強いパルス
電界が発生する。 このパルス電界によって加速された光電子は、更に第２
加速電極７８により加速され、その後直ちに偏向電極８
４によって偏向される。この偏向電極８４には、図に示
されるように、一方の偏向板には＋１．５　ｋＶ　〜−
１，５ｋＶ、他方のｉ向板には−１，５ｋｖ　〜＋１．
５　ｋＶニ２００　ｐＳの量変化する斜状電圧が印加さ
れる。光電子はこの偏向電極８４間で偏向された後、集
束コイル８６により蛍光面５０に結像されてストリーク
像が発生する。 この実施例においては、加速電極３８及び第２加速電極
７８で加速された後直ちに、偏向電極８４により時間分
解することによって、５０ｆＳの時間分解能を達成する
ことができた。 なお、上記実施例において、光電面と加速電極の間隔は
、ベローズやインジュームを利用して所望の狭い間隔に
調整しているが、本発明はこれに限定されるものでなく
、製作精度を向上させることによって、両者間の距離を
、更に小さくすることもできる。 前記各実施例において、光電面又は加速電極はストリッ
プ伝送線路に形成されているが、これは、要すればイン
ピーダンスの整合がとれていて、比較的低いパルス電圧
により光電面と加速電極間に、超短且つ、非常に強いパ
ルス電界を発生させ得る帯状の電極であればよい。 又、ストリップ伝送路あるいは帯状電極は、対向する加
速電極あるいは光電面との関係において、インピーダン
スを一定にするため等の理由で、ある程度の幅の変化を
含むものである。 更に、上記各実施例は、光電面と加速電極の一方をスト
リップ伝送線路又は帯状電極としたものであるが、光電
面と加速電極の両方を帯状電極あるいはストリップ伝送
線路とするようにしてもよい。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明に係るストリーク管の第１実施例を示す
断面図、第２図は同実施例におけるストリップ伝送線路
及び光電面部分を拡大して示す断面図、第３図は同実施
例において、ストリップ伝送線路に印加されるパルス電
圧を示す線図、第４図は、光電面と加速電極間の他の設
定手段を用いた第２実施例の要部を示す断面図、第５図
（Ａ）は本発明に係るストリーク管の第３実施例を示す
断面図、第５図（Ｂ）は同実施例の加速電極部分を拡大
して示す斜視図、第６図は同実施例において加速電極に
印加されるパルス電圧を示す線図、第７図は本発明の第
４実施例に係るストリーク管の要部を示す一部回路図を
含む断面図、第８図は加速電極の他の例を示す断面図及
び正面図、第９図は本発明の第５実施例に係るストリー
ク管を示す一部回路図を含む断面図、第１０図は、同実
施例において光電面に印加されるパルス電圧を示す線図
、第１１図（Ａ）は従来のストリーク管の概要を示す断
面図、第１１図（Ｂ）は同従来のストリーク管における
光電面と入力光像との関係を示す平面図、第１２図（Ａ
）は同従来のストリーク管を示す、第１１図（Ａ）と直
交する方向の断面図、第１２図（Ｂ）は第１２図（Ａ）
における光電面と入力光像との関係を示す平面図、第１
３図は光電面と加速電極間の電界と、両者間での光電子
の走行時開広がりとの関係を示す線区、第１４図は光電
面又は加速電極に印加しようとするパルス電圧を示す線
図、第１５図は第１４図のパルス電圧が実際に光電面又
は加速電極に印加される状態での波形を示す線図である
。 ２０、６６、７３、７７． ２２・・・光電面、 ２４．７６・・・ストリ ２６・・・入射窓、 ３４・・・同軸線路、 ３６・・・パルス電圧発生器、 ３８．７４・・・加速電極、 ４０・・・出射窓、 ４２・・・集束電極、 ツブ伝送線路、 ８２・・・ストリーク管、 ６．８４・・・偏向電極、 ０・・・蛍光面、 ０・・・ベローズ、 ２・・・間隔保持材、 ６・・・ストリーク管、 ８・・・インジューム、 ８・・・第２加速電極。

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. （１）光電面と、該光電面に対向して配置され、光電面
   から放出された光電子ビームを加速する加速電極と、を
   有してなるストリーク管において、前記光電面及び加速
   電極の少なくとも一方を、パルス電圧印加可能な帯状電
   極に設けたことを特徴とするストリーク管。（２）請求
   項１において、前記光電面及び加速電極の所要部分を接
   近して形成したことを特徴とするストリーク管。