JPH0359977B2 - - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】

本発明は非晶質合金に関し、さらに詳しくは、
ある種の遷移金属とメタロイド元素とを含む、コ
バルト富非晶質金属合金に関する。 磁性材料の容易な磁化および減磁を抑制し得る
３つの物理的パラメーターがある。強い異方性、
０でない磁気ひずみ、および高周波における低い
抵抗率である。金属ガラスは一般に100マイクロ
ohmcmより大きい抵抗率を示すが、結晶質およ
び多結晶磁性金属は、一般に、50マイクロ
ohmcmより小さい抵抗率を示す。また、金属ガ
ラスは、ランダムに不規則な構造を有しているた
めに、通常その物理的性質が等方性であり、磁化
もそのような物理的性質の１つである。これら２
つの特徴を有するために、金属ガラスは、通常の
磁性金属よりも初期利点を有している。しかしな
がら、金属ガラスは、一般にゼロの磁気ひずみを
示さない。ゼロの磁気ひずみガラスが見出し得る
とき、それらは一般に、良好な軟磁性金属であ
る。（R.C.O′Handley，B.A，Nesbitt，およびL.
I.Mendelsohn，IEEE Trans Mag−12，第942
頁，1976，米国特許第4038073号、および同第
4150981）何故なら、それらは上記３つの是認さ
れた基準を満足するからである。この理由によ
り、低磁歪金属ガラスに関する多くの刊行物があ
ることによつて示されるように、磁気ひずみゼロ
のガラスに対して強い関心がもたれてきた（A.
W.SimpsonおよびW.G.Clements，IEEE Trans
Mag−11，第133頁，1975；Ｎ，Tsuya，K.I.
Arai，Y.ShiragaおよびT.Masumoto.Phys.Lett.
A51，第121頁，1975；H.A.Brooks，Jour，
Appl.Phys，47，第334頁，1975；T.Egami，P.
J.FlandersおよびC.D.Graham，Jr.，Appl.Phys.
Lett.26，第128頁，1975およびAIP Conf.Proc.No.
24，第697頁，1975；R.C.Sherwood，E.M.
Gyorgy.H.S.Chen.S.D.Ferris，G.Normanおよび
H.J.Leamy，AlP Conf.Proc.No.24，第745頁，
1975；H.Fujimori，K.I.Arai，H.Shiraga，M.
Yamada，T.MasumotoおよびN.Tsuya，
Japan，Jour，Appl，Phys.15，第705頁1976；L.
KrausおよびJ.Schneider，Phys，Stat，Sol.
a39，第K161頁，1977；R.C.O′Handley、in
Amorphous Magnetism，R.LevyおよびR.
Hasegawa編（Plenum Press，New
York1977）、第379頁；R.C.O′Handley，Solid
State Communications21，第1119頁，1977；R.
C.O′Handley，Solid StateCommunications22，
第458頁，1977；R.C.O′Handley，Phys，
Rev.18，第930頁，1978；H.S.Chem，E.M.
Gyorgy，H.J.LeamyおよびR.C.Sherwood，米
国特許第4056411号、11月１日、1977）。 Co−Mn−Ｂガラスの磁気ひずみにゼロが存在
することがドイツ国，Hanau，
VacuumschmeltzeA.G.のH.Hiltzingerによつて
観察された。 Journal of Applied Physics，第49巻，第
5663頁，1978年において、N.Heiman，R.D.
HempsteadおよびN.Kazamaによつて６原子％
のCrを含むCo富ガラスに言及がなされている。
彼らの関心は、Co−Ｂ系の薄いフイルムの腐食
抵抗を改善することにあつた。同論文中では、磁
気ひずみについては全く言及がなされていない。
最近、RITU（東北大学研究所）発行のScientific
Reports of RITU，Ａ，1978年６月号の付録第
117頁において、T.Mizoguchiにより、Co_80-xT_x
P₁₀B₁₀ガラス（Ｔ＝Mn、CrまたはＶ）の飽和モ
ーメントおよびキユーリー温度が報告された。し
かしながら、それらの金属ガラスについての磁気
ひずみ特性については全く報告されていない。 Journal of Applied Physics，第50巻，第
7597頁，1979年において、S.OhnumaおよびT.
Masumotoは、Co−Fe−Ｂ−Si系ガラス中の成
分元素を軽遷移金属（Mn、Cr、Ｖ、Ｗ、Ta、
MoおよびNb）で置換したときの磁化および磁気
ひずみについての彼等の研究の概要を述べてい
る。彼等は、磁気ひずみがゼロとる付近の組成範
囲において、保磁率（coercivity）が減少し、有
効透磁率が増加することを示している。 容易に２次加工でき、優れた安定性を有する改
良された軟性ゼロ磁性材料を必要とする新しい用
途は、さらに特定な組成の合金を開発する努力を
必要とするようになつた。 本発明は、２次加工が容易で熱的に安定な低磁
歪およびゼロ磁歪ガラス質合金を提供する。該合
金は少なくとも50％ガラス質であつて、実質上次
の式によつて定義される組成からなり： （Co_1-xT_x）_100-b（B_1-yY_y）_b、ただし式中Ｔは
CrおよびＶのうちの少なくとも１つであり、Ｙ
は炭素および珪素のうちの少なくとも１つであ
り、Ｂは硼素であり、ｘは0.05〜0.25の範囲内に
あり、ｙは０〜0.75の範囲内にあり、ｂは14〜28
の範囲内にある。本発明の合金は、−６×10^-6乃
至４×10^-6の範囲内の磁気ひずみ値を有し、かつ
0.2乃至1.0Tの飽和誘導を有している。 本発明の好ましい具体例についての下記の詳細
な記述および添付の図面に言及がなされるとき、
本発明はさらにもつと十分に理解され、かつその
上の利点も明らかとなるであろう。 本発明によつて、少なくとも50％ガラス質であ
り、（Co_1-xT_x）_100-b（B_1-yY_y）_bの組成から実質上
なる磁性合金が提供される。ここに前記式中Ｔは
クロムおよびバナジウムのうち少なくとも１つで
あり、Ｙは炭素および珪素のうち少なくとも１つ
であり、ｘは0.05〜0.25の範囲内にあり、ｙは０
〜0.75の範囲内にあり、ｂは14〜28の範囲内にあ
る。該ガラス質合金は−６×10^-6乃至４×10^-6の
磁気ひずみ値と0.2乃至1.0Tの飽和誘導とを有し
ている。 上記組成物の純度は通常市販されているものの
純度である。しかしながら、本発明の合金は、組
成物の全量を基準として５原子％以下の少なくと
も１つの他の遷移金属元素たとえばFe、Co、
Ni、Cu、Zn、Mn、Cr、Ｖ、Ti、Zr、Nb、Ta、
Mo、Ｗ、Ru、RhおよびPd、組成物全量を基準
として約２原子％以下の少なくとも１つの他のメ
タロイド元素たとえばＢ、Ｃ、Si、Ｐ、Ge、Al、
Ｎ、ＯおよびＳを、これらガラス質合金の所望の
磁気特性を著しく低下させることなく、含み得る
ことが理解されるであろう。 本発明の非晶質合金は、前記組成物の溶融体
を、少なくとも10⁵℃／秒の速度で冷却すること
によつてつくることができる。当該技術分野でよ
く知られているように、スプラツト急冷した箔お
よび超急冷した連続リボン、ワイヤー、シート等
を成形加工するためには各種の方法が利用でき
る。 典型的には、ある特定の組成を選び、必要な元
素の（または分解してそのような元素を生ずる物
質たとえばニツケルボイラ等の）粉末を所望の比
率で混合したものを溶融均一化し、該溶融合金を
回転している冷却シリンダーのような冷却表面上
で超急冷するか、あるいは冷却ブライン液のよう
な適当な流体媒質中で超急冷する。非晶質合金は
空気中でもつくることができる。しかしながら、
Ray等への米国特許第4154283号に開示されてい
るように、絶対圧力が5.5cmHg以下、好ましくは
100μm〜１cmHgの不完全真空中でこれらの非晶
質合金を形成することにより、優れた機械的性質
を得ることができる。 該非晶質金属合金は、Ｘ−線回折による測定で
少なくとも50％が非晶質であり、好ましくは少な
くとも80％が非晶質である。しかしながら、これ
らの非晶質金属合金を部分的（すなわち不完全）
真空中で形成することにより、100％非晶質に近
い実質上の非晶質が得られる。これによつて延性
が改善される。従つて実質上の非晶質性を有する
これらの合金は、好ましい非晶質合金である。 これらの合金のリボンは、軟磁性分野に用途が
あり、また低い磁気ひずみ、高い熱的安定性（た
とえば約100℃まで安定）および卓越した２次加
工性が必要とされる分野に用途がある。 下記の実施例は、より完全な発明の理解を可能
ならしめるために記されたものである。採用され
た特定の技術、条件、物質、比率および報告され
たデータは、発明の原理および実施方法を説明す
るための例示的なものであり、これらが発明の範
囲を制限するものと解釈されるべきではない。 実施例 組成のわかつた合金溶融体を超急冷して非結晶
質のリボンを形成した。リボンの組成は溶融体と
同じじものであると考えてよいであろう。該リボ
ンは、典型的には40マイクロメーター（μm）×２
mmの横断面を有しており、これらリボンはいくつ
かの正方形にカツトされた。295K＜Ｔ＜Tx、結
晶化温度で、特定の磁化σ（4.2K、9KOe）およ
びσ（Ｔ、9KOe）について、振動試料マグネト
メーター測定を行なうためであつた。キユーリー
温度は、σ（Ｔ、9KOe）曲線における変曲点か
ら得られた。 磁気ひずみ測定は、4KOe以下の磁界中で、金
属箔ひずみゲージを用いて行なつた（これについ
ては、Solid、State Communication，第22巻第
485頁，1977年中に、R.C.O′Handleyによつて、
より詳しく報告されている）。これらの測定値の
精度は、歪全体の大きさの10％以内であり、歪感
度は10^-7オーダーであると考えられる。 Co_80-xT_xB₂₀（Ｔ＝Fe、Mn、Cr、Ｖ）という組
成をもつガラスの組成を表わすｘの関数としての
室温比飽和磁化σ（295K、9KOe）の組成変化が
第１図に示されている。第１図における傾向は、
これらの合金の飽和モーメントn_Bおよびキユーリ
ー温度T_c両者の変化を反映する。 Co富ガラスのキユーリー温度は、一般に結晶
化温度T_xの十分上にあるが、CrまたはＶを十分
多量に添加すると、T_xの下に落ちる（第２図参
照）。 磁気装置で有効に使用できるためには、その材
料はしかるべき磁性を示すものでなければならな
い。パーマロイ〔（Ni₈₂Fe₁₈）_1-xX_x、ただしＸ＝
MoまたはCu、ｘ＜0.04〕によつて代表される種
類の市販のゼロ磁歪結晶質金属合金は、その有す
る飽和誘導B_s＝Ｈ＋4πM_s＝4πM_sが約0.6〜0.8テ
ラス（６−8Kガウス）である。第１図に示す比
磁化（specific magnetizations）は、質量密度
倍の4π／10000をかけることによりテスラに換算
することができる。これら研究されたガラスの密
度は、Co₈₀B₂₀、Fe₈₀B₂₀およびCo₇₀Fe₁₀B₂₀など
のガラスについて測定された密度および結晶質
Co、Fe、Mn、CrおよびＶの公知の密度から推
定することができる。 ρ_xを結晶質物質Ｘの質量密度、ρgをガラス質物
質X₈₀B₂₀の質量密度と定義するとき、測定量の
比ρg／ρxはC₈₀B₂₀およびFe₈₀B₂₀については0.92
〜0.94であることが見出された。第表に示す仮
説的なX₈₀B₂₀ガラスについても、類似の傾向が
保たれている。X₈₀B₂₀（Ｘ＝Mn、CrV）という
組成のガラスについての推定密度も第表に示さ
れている。Co₇₀X₁₀B₂₀ガラスの密度は、Co₈₀B₂₀
およびX₈₀B₂₀の密度を組み合わせて直線的に計
算したものである。そのようにして求めた
Co₇₀Fe₁₀B₂₀についての値は、そのガラスについ
て測定した密度よりも僅か１％未満大きいだけで
あつた。

【表】 (c) 比磁化測定値、密度推定値
第３図には、Co₈₀B₂₀ガラスの飽和磁気ひずみ
に対するFe、Mn、CrおよびＶ置換の効果が示さ
れている。Q′Handley等の米国特許第4038073号
に開示されているCoをFeで置換するケースのよ
うに、より軽い遷移金属はゼロを通過してλ_S（飽
和磁気歪値）を増加させ、MnおよびCr置換の場
合はTcより低い正の値に到らしめ、Ｖ置換の場
合にはゼロに到る。Co₆₆V₁₄B₂₀ガラスの場合は、
T_c＝300Kである（第２図参照）。従つて多分T_c
が低いことによるものと思われるが、室温におけ
る磁気ひずみは０である。 第４図はC_80-xT_xB₂₀非晶質合金についての温
度と磁気歪値との関係を示している。 C_80-xT_xB₂₀非晶質合金の場合、Ｖが増加する
につれて磁気歪値はプラスの方向に近付いてお
り、V₁₄の場合ほぼ０である。この図に示された
データを外挿すれば、Ｖが14以上の場合、4.2K
で正の磁気歪を示すであろうことが理解できる。
C_O−M_o−Ｂ及びC_O−C^r-Bガラスの場合、同様に
ほぼゼロに近い低磁歪性であり、ｘ14の場合と
ほぼ同じ値を示す。このことは第３図からも理解
できる。Co₇₄Fe₆B₂₀および関連ガラスはλ＝０
のパーマロイの磁化の約２倍の磁化
（magnetization）を有する非磁歪性合金である。
Co₇₁Mn₉B₂₀ガラスは同じカテゴリーの合金であ
り、λ＝０、σ（295K）＝111emu／ｇ（4πM＝1K
ガウス）である。 飽和磁気歪値（λ_S）は温度に依存する。この点
について、いくつかの合金について第４図に示し
た。飽和磁気歪値の符号（Sign）は、ここに示
したガラスの２つにおいて変化することが観察さ
れた。磁気歪値（λ）が正又は負からゼロに変る
温度を補償温度（COmpensationtemperature）
と称する。こうした補償温度が金属ガラスに関し
て観察されたことはなかつた。バナジウム含有ガ
ラスは補償が認識される前に常磁性になるか結晶
化してしまう。すなわちＶ含有合金のいくつかに
おいてはキユリー温度及び／又は結晶化温度が低
いため、合金のキユリー温度及び／又は結晶化温
度のいずれかをこえる前にクロスオーバー（補
償）温度に到達することはできないのである。第
３図のグラフは、それぞれの合金において磁気歪
値が温度の関数であることを示している。第３図
に示されている負の磁気ひずみを有するガラス
は、幾分高い温度（室温よりも約200℃程度まで
だけ高い温度。このような温度は電子装置では珍
しいことではない。）においてλ_s＝０であること
を必要とする用途に使用することができる。 本明細書に開示されている新規な低磁歪金属ガ
ラス（Co−Cr−ＢおよびCo−Ｖ−Ｂ）は、比較
的低い4πM_sを示す（第１図参照）。その結果とし
て、それらの有用性は、パーマロイその他のλ_s＝
０の結晶質または非結晶質物質に対比して、より
優れた機械的性質または改善された腐蝕抵抗を必
要とする用途に限定されている。 正および負の磁気ひずみを有するCo富ガラス
組成物は、直線的に添加されてゼロ磁歪を与える
ことができる。たとえば、Co₇₀Fe₁₀B₂₀おおよび
Co₈₀B₂₀ガラスに対するλ_sはそれぞれ＋４および
−４×10^-6である。これらのガラスの50−50％混
合物はCo₇₅Fe₅B₂₀とななるが、これは実際にλ_s
＝０を示す（Q′Handley等、IEEETrans Mag−
12，第942頁，1976年）。 同様に、Co₄₀Ni₄₀B₂₀についてλ_s＝−７×10^-6
であるが、一方Fe₈₀B₂₀についてはλ_s＝32×10^-6
である。これらより、λ＝０となる直線的混合物
は0.18×（Fe₈₀B₂₀）＋0.82×（Co₄₀Ni₄₀B₂₀）＝
Co₃₃Ni₃₃Fe₁₄B₂₀と推定されるが、これはλ_s＝０
であることが観察された組成であるところの
Co_33.5Ni_33.5Fe₁₃B₂₀に非常に近い。 対立する磁気ひずみの線状組み合わせ（linear
combination of opposing magnetostrictons
（LCOM））の法則が応用されてさらに別のゼロ
磁歪ガラスが開発された。第３図には、これらの
ゼロに近い低磁歪性合金について、飽和磁歪と組
成との関係を示す。第表にはこようなガラスの
いくつかの例をリストアツプし、第５図に三角組
成図のコバルトに富んだコーナーにおいて、これ
らのガラスが占める位置を示した。このような、
新たに開発されたλ_s＝０の組成物を結ぶ線は、使
用したメタロイドが、本発明では Ｂのみである
にもかかわず、前述のOhnumaとMasumotoが （CoFeX）₇₈B₁₄Si₈（Ｘ＝M_o，Cr，Ｖ）ガラス
（すなわちメタロイドとしてＢ＋Siを使用したガ
ラス）について観察した結果とよく合つている。

【表】 Coに富んだガラスの磁気ひずみは、磁気ひず
み上の２つの独立したメカニズムが正に打ち消し
合う（ニア・キヤンセレーシヨン）ため小さい。
メカニズムの一は、２−イオン・相互作用（two
−ion interaction）即ち正の２種イオン（Feと
Ｔ）の相互作用であり、もう一つはシングル−
TM−イオンターム、すなわち負の遷移金属
（TM）イオン（Co）によるものである、
（O′Handley，Phys.Rev.B₁₈，第930ページ，
1978年，参照）。すなわち、CCoは純砕であれば
ある程磁気ひずみ的に負となり、負に寄与する。
一方、FeとＴの成分は、正の磁気ひずみ要因と
なる。両者は互に打ち消しあい、ほぼゼロに近い
低磁歪合金を提供する。この現象については、第
５図において、 （Co_1-x-yFe_xT_y）₈₀B₂₀合金について図示的に説
明した。 この相互作用に基づくCo富ガラスにおける磁
気ひずみの組成依存度は室温では一般に次の式に
よつて示すことができる。 λ_sα＋6.8×10^-6×10.2 ×10^-6×（100−ｘ）／80 ただし式中で最初の項目（α）は、（メタロイ
ド量とは無関係に）磁気ひずみにおける観察され
た２−イオン成分に関し、そして残りは（TM濃
度、すなわち100−ｘによつて直線的に変化する）
磁気ひずみのシングル−イオン成分に関する。従
つて、メタロイドｘの量が増加するにつれて、磁
気ひずみは負性を減じ、λの変化はメタロイドが
１原子％多くなる毎に＋0.13×10^-6となる。また
は、ゼロ磁歪組成は、100−ｘが増加するにつれ
て、鉄により一層富んだガラスにシフトする。シ
フトは、ｘが１％減少する毎に、約＋0.23％Feで
ある。 第５図に示すように、λ_s＝０に対するCo−Fe
−Ｔ比（Ｔ＝Mn、Cr、Ｖ）は、12＜ｘ＜28原子
％のガラス形成範囲内の他のTM／Ｍ比について
もほぼ当てはまる。第１のオーダーの補正は、ｘ
が４％減少する毎に、λ_s＝０の線をFeに向つて
約１％だけシフトさせる。 メタロイドの種類は、Co富ガラスにおける磁
気ひずみの大きさおよび符号にほとんど影響を与
えない（O′Tandley in Amorphous Magnetism
eds.R.Levy and R.Hasegawa，Plenum
Press1977，第379頁）。したがつて第表および
第５図の組成物は、もしＢがＰ、Ｃ、Siまたはこ
れらメタロイドの何らかの組合せによつて置換さ
れても、やはり邪気ひずみが０に近いという点は
変らないであろう。 先に述べた対立する磁気ひずみの線状組合せの
法則（LCOM）は、第６図に示したFe−Co三角
形磁歪図表のCo−Ni側を横断して適用すること
もできる。（O′Handleyの米国特許第4150981号参
照）。第表にはこのようにして得た代表的なほ
ぼゼロ磁歪組成を示す。

【表】 第６図において、３角Fe−Co−Ni図表のNi−
富コーナーに、２次加工が困難で比較的不安定な
ガラスの領域部分が存在する。しかし、各種の用
途への可能性をもつた磁気ひずみがゼロまたはそ
れに近い低いガラス質合金が存在する。 もし“遅い（late）”遷移金属Niが“早い
（early）”TM（遷移金属）たとえばMn、Cr、Ｖ
によつてある程度までバランスされていれば、
Ni−富ガラスはもつと容易につくられ、かつも
つと安定である。そういつたガラスの例としては
Ni₅₀Mn₃₀B₂₀、Ni₆₀Cr₂₀B₂₀、またはNi₇₀V₁₀B₂₀
などがある。 上に示されたλ_s＝０の合金の存在の証拠および
公知の軽いTMのNi−富ガラスに与える安定化
効果に基いて、Mn、Cr、および／またはＶの添
加により、Niに富んだ新規な低磁歪ガラスが、
第６図のλ_s＝０の線の下または近くの領域（すな
わち、最初にλ_s＜０を示すガラス）に開発され
た。従つて、たとえば、（Co_0.25Ni_0.75）₈₀B₂₀は、
Coの代りにMn、CrまたはＶを置換することによ
り、より一層２次加工性が良好であり、かつガラ
ス状態においてより安定であるようにされること
ができ、かつその負の磁気ひずみがゼロ近くまで
増加させられることができる：（Ni_0.75Co_0.25−
xTx）₈₀B₂₀ 以上本発明をかなり詳細に記述したが、そのよ
うな詳細はそれに厳密に固執させるためのもので
はなく、各種の変更および改良が当業者には自明
であると思う。そういつたものもすべて、特許請
求の範囲に定義される本発明の技術範囲に属する
ものである。

【図面の簡単な説明】

第１図は式：Co_80-xT_xB₂₀（ただしＴはFe、
Mn、CrおよびＶのうち少なくとも１であり、ｘ
は約16原子％以下の範囲内にある。）によつて定
義される組成物についての飽和磁化を示すグラフ
である。第２図はTcが結晶化温度Txよりも下に
ある組成物についてのキユーリー温度を示すグラ
フである。第３図は飽和磁歪と本発明の選ばれた
合金についての組成との関係を示すグラフであ
る。第４図は温度と本発明の選ばれた合金につい
ての磁歪値との関係を示すグラフである。第５図
は式：（Co_1-x-yFe_xT_y）₈₀B₂₀（ただしＴはＶ、Cr、
Mn、Fe、CoおよびNiのうち少なくとも１つで
ある）によつて定義される組成物についての３角
図表のコバルト−富コーナーを示す。第６図は正
および負の磁気ひずみの領域を示す３角Fe−Co
−Ni図表であつて、点線は非晶質金属が形成さ
れ難くかつ熱的に不安定である領域を区分してい
る。

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １ 式（CO_1-xT_x）_100-b（B_1-yY_y）_bを有し、少な
   くとも50％が非晶質である磁性合金であつて、上
   記式中、Ｔはクロムおよびバナジウムのうちの少
   なくとも１つであり、Ｙは炭素、珪素、燐および
   ゲルマニウムのうちの少なくとも１つであり、ｘ
   は0.05〜0.25の範囲内の数値であり、ｙは0.75以
   下の範囲内の数値であり、ｂは14〜28の範囲内に
   あり、前記合金は遷移金属不純物として、Fe、
   Ni、Cu、Zn、Mn、Ti、Zr、Nb、Ta、Mo、
   Ｗ、Ru、RhおよびPdのうちの少なくとも１種を
   合金全体の５原子％以下含み、かつメタクロイド
   不純物として、Al、Ｎ、ＯおよびＳのうち少な
   くとも１種を合金全体の２原子％以下含み、−６
   ×10^-6乃至４×10^-6の磁気ひずみ値と0.2乃至
   1.0Tの飽和誘導とを有することを特徴とする磁
   性合金。 ２ 前記式においてｘが0.05〜0.15の範囲内の数
   値であり、ｙが0.25以下の範囲内の数値であり、
   かつｂは17〜22の範囲内であつて、前記合金は−
   ３×10^-6乃至＋１×10^-6の磁気ひずみ値と0.3乃
   至0.6Tの飽和誘導とを有する、特許請求の範囲
   第１項に記載の磁性合金。 ３ 式（CO_1-xT_x）_100-bB_bを有し、少なくとも50
   ％が非晶質である磁性合金であつて、前記式中Ｔ
   は、クロムおよびバナジウムのうち少なくとも１
   種であり、ｂは18〜22の範囲内にあり、ｘは0.05
   〜0.25の範囲内にあり、前記合金はさらに、遷移
   金属不純物として、Fe、Ni、Cu、Zn、Mn、Ti、
   Zr、Nb、Ta、Mo、Ｗ、Ru、RhおよびPdのう
   ち少なくとも１種を合金全体の５原子％以下含
   み、かつメタロイド不純物として、Ｃ、Si、Ｐ、
   Ge、Al、Ｎ、ＯおよびＳのうち少なくとも１種
   を、合金全体の２原子％以下含み、−６×10^-6乃
   至全体４×10^-6の磁気ひずみ値と0.2乃至1.0Tの
   飽和誘導とを有することを特徴とする磁性合金。 ４ CO_80-xT_xB₂₀を有し、少なくとも50％はガラ
   ス質であり、前記式中のＴはCrおよびＶのうち
   の少なくとも１種であり、Ｂは硼素であり、ｘは
   16以下の範囲内にある−６×10^-6乃至４×10^-6の
   磁気ひずみ値と0.2乃至1.0Tの飽和誘導とを有す
   ることを特徴とする磁性合金。