JPH0329398A

JPH0329398A - 電波吸収体

Info

Publication number: JPH0329398A
Application number: JP16266989A
Authority: JP
Inventors: Makoto Tsuruta; 鶴田　真琴
Original assignee: AKZO KASHIMA Ltd; Kashima Industries Co
Current assignee: AKZO KASHIMA Ltd; Kashima Industries Co
Priority date: 1989-06-27
Filing date: 1989-06-27
Publication date: 1991-02-07

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】（産業上の利用分！Ｉ！Ｐ）本発明は屯波無響室或いは不要１ａ対電波防止用の設備
に用いられる電波吸収体に関し、特に、棒状とした電波
吸収体に関する。

（従来の技術）コンピュータを初めとする秤々の電子機器からは電磁波
ノイズが発生することから、これらの機器からの発生電
波を測定する場合がある。この測定は基本的には屋外で
行なうことが、発生電波の伝わり状態を最も良く検出し
得ることとなるが、そのような測定を屋外で行なうと、
外来電波の影響を受けることになり、正確な測定作業を
行なうことができないのみならず、測定作業が天岐に左
右されることになり、測定の再現性を朋待することがで
きない。また、新たに開発されたアンテナの特性を調べ
る際にも、外来電波の影響を受けないようにして受信状
態をａ＜＋ｔ定する必要がある。

そこで、外来電波の影響を排除しつつ−Ｌ述した測定を
行ない得るようにすべく、電波暗室、或いは電波無反対
室等とも言われる電波無響室が開允されている。電波発
生源から受信アンテナに入ＪＨする電波に地上からの反
射波が含むことを前提とした場合を半無響室と言い、宇
宙空間を想定して地上からの反射波をも受信アンテナに
入射させないようにした場合のみを電波無響室という狭
義の意味でこれを使用する場合があり、更に地上からの
反対波が入対する場合をも含めて広義の意味で７し波無
響室と言うことがある。

従来の電波無響室にあっては、外来電波を遮蔽するため
に金属材料からなる壁体を用いて内部に収容空間を有す
る電波無響室を形戊し、この収容空間内に設けられた発
生電波が反射するのを防止するために、壁体の内側に電
波吸収体を貼り付けている。従来用いられている電波吸
収体としては、発泡ウレタンを基材として用い、これの
発泡により生じた空間内にカーボン粉末を浸透させるこ
とによって、ウレタンに導電性を持たせたものが使用さ
れている。

（発明が解決しようとする課題）しかしながら、このタイプの電波吸収体は、製造コスト
が高くなるだけでなく、重量及び体積が大きくなり、特
に不要輻射電波防止用の設偏としては使用することがで
きない。また、他のタイプの電波吸収体としては、フエ
ライトタイルによりなるものがある。この電波吸収体は
、体積は小さくなるが、重量が前記ウレタン発泡利の電
波吸収体よりも大きくなり、コストも高い。

本発門は上記従来技術の問題点に鑑みてなされたもので
あり、低価格の材料を使川して軽量かつ小型で、電波吸
収特性に優れた電波吸収体を提供することを目的とする
。

（課題を解決するための手段）」―記口的を達成するための本発明は、′七磁波か到達
する壁体の内面に、前記電磁波の半波長の自然数倍の電
気長を何する真直ぐな棒材を配置し、当該棒材を導電性
材料を有する抵抗体により形成し、前記１氏抗体製の棒
相が前記電磁波を唄収するようにした電波吸収体である
。

また、本発門は電磁波が到達する壁体の内面に、一周の
電気長が前記電磁波の波長の長さの自然数倍となったル
ープ状の棒材を配置し、当該俸伺を導電性材料を有する
抵抗体により形成し、前記抵抗体製の棒材が前記電磁波
を吸収するようにした電波吸収体である。

（作用）本発明の電波吸収体を、導電性材料を有する祇抗体によ
り形成された真直ぐな棒材により形成した場合には、壁
体に向けて伝播される電磁波の半波長の自然数倍の電気
長に前記棒月が設定されているので、壁体に向けて伝播
される電磁波は棒材に到達すると、そこで棒材と同調し
、電気エネルギーが熱エネルギーに変換されて棒材に吸
収される。また、電波吸収体を、導電性利料を右する抵
抗体により形成された四角形や円形等のループ状の棒材
により形成した場合には、その一周の電気長が、壁体に
向けて伝播される電磁波の波長の自然数倍に設定されて
いるので、その市磁波は棒材に到達すると、そこで棒材
と同調してこれに吸収されることになる。

（実施例）以下、図示する本発門の実施例に基いて本発明を詳細に
説明する。

第１図は本発明の電波吸収体が組付けられることになる
電波無響室の一例を示す概略図であり、それぞれ金属材
料からなる床壁１１と、前後壁１２、１３と、左右壁１
４、１５と、天井壁１６とにより内部に収容空間１７が
形戊されている。この収容空間１７内には、発信＃．１
８と受信アンテナ１９とが設置され、電子機器等の発信
源１８から発信された電磁波を受信アンテナ１９により
受信し、発信′＃．１８からの電磁波の発信状態等をａ
ｌｌ＋定するようにしている。

第２図は発信＃．１８から発信された電磁波のある瞬間
における伝播状態を示す図であり、図中Ｚ方向に空間内
で電磁波の伝挿が進行していると仮定すると、この進行
方向に対してそれぞれ垂直の方向に変位して電界Ｅと磁
界Ｈとが形成される。

そして、これらの電界Ｅと磁界Ｈとは相互に直角方向を
なしている。この電界Ｅの方向が水平方口であれば、水
平偏波と呼ばれ、車直方向であれば、重直侃波と言われ
る。これらの電磁波は、上述した電波無響室内では、そ
れぞれ壁体をとしての６つの聖１１〜１６に向けてそれ
ぞれ伝播されることになる。

第３図（Ａ）は本発叩の電波吸収体の一実施例を示す図
であり、上述した電波無響室のうち、後壁１３と底壁１
１の一部が図示されている。この図にあっては、図外の
発信源１８から重直侃波、つまり市界Ｅの方向が丞直方
向となった電磁波が壁体としての後聖１３に向けて伝播
されている状態を示しており、この壁１３の内側には、
この電波の屯界Ｅの方向と同方向を向いた電波吸収棒材
２１が設けられている。化磁波の伝播する方向をＺ軸方
向とすると、前記電波吸収棒材２１は符号Ｙで示す上下
方向つまり重直方向を向いており、凶示するように同一
長さの前記棒材２１がＸ軸方向に多数配列されている。

それぞれの棒材２１は、は１示しない支持部材により壁
１３の内面に取付けられるようになっている。

それぞれの棒材２１は、抵抗体により形成されており、
祇抗体としてはカーボンのみからなる棒月やプラスチッ
クを基材としてこれにカーボンが含有された棒材が用い
られる。また、カーボンを含−庁していない導電性のプ
ラスチックを用いて棒月を形成するようにしても良い。

そして、それぞれの棒材２１の有する祇抗値によってそ
の電気長が定まることになるが、この電気長の寸法は、
伝播される電磁波の波長をλとすると、これの２分の１
波長の整数倍つまり自然数倍に設定されている。このよ
うな物理長に設定すると、各々の電波吸収棒材２１にま
で伝播されてここに到達した７Ｌ！．磁波が所定の電気
長を打する棒材２１内でｌＣｉｌ調して、抵抗体内で゜
屯磁波の持つ電気エネルギーが熱エネルギーに変換され
る。これにより、電磁波が反射することなく、発信源１
８から受信アンテナ１つに直接向かう７ヒ磁波以外が受
信アンテナ１９に向けて伝播されることがなくなり、発
信源１８からの発信電波の状態を正砒に測定することが
できる。ここで、電気長は、これをＬとし、棒祠２１の
実際の長さつまり物理長を９とすると、Ωに対して、比
透磁率μｒと比誘尤率εｒとの積の２乗根に反比例した
値で示される。

即ち、　Ｌ−Ω／ＪＴＴ７７で示される。

前記電波吸収棒材２１を金属等のように電気祇抗が非常
に小さい材料によって形成すると、電磁波エネルギーが
熱エネルギーに変換されずに、電磁波の再放対が起るこ
とになる。したがって、これを防止するために、上述の
ように、棒材２１を比恢的７ｔ！．気祇抗が大きい導電
性材料により全体的に形成するか、或いは棒材の一部に
その導電性材料を念白゜させる。前述したように、棒材
全体を抵抗体により形成すると、金ＩＩ属により形成し
た場合に比して、現実の長さつまり物理長に比較して７
Ｂ気長を長くすることができ、同一の物理長によって、
より低周波数つまり波長の長い電磁波までを吸収するこ
とができる。また、低抗体を構成する基材と導電性材料
との割合いを変化させることにより、同一の物理長で異
なるＴＢ気長とすることが可能である。

第３図（Ｂ）は壁１３に向けて発信源からの水手偏波、
つまり電界Ｅの方向が水平方向となった゛屯磁波が伝播
される堝合に、その電磁波を吸収するために、この電界
Ｅの方向と同一の方向Ｘの方向を向いた化波吸収棒材２
１か壁１３の内方に設けられた場合を示す。この場合の
Ｔｌｆ，波吸収棒材２１の素月と長さは上述した場合と
同様に設定されている。

前記図示実施例では、６つの壁体１１〜１６のうち、後
壁１３にのみ電波吸収体を配置した場合を示すが、少な
くとも、底壁を除く５つの聖に電波吸収体を配置して、
反射電波が受信アンテナ１つに伝播されないようにする
。

第３図（Ａ）は、それぞれ１口１−の物理長を何する多
数の化波吸収棒材２１をＸ軸の方向に多数配列した場合
を示すが、第４図に示されるように、相互に長さが相違
する複数秤類の電波吸収棒材２１を配列するようにして
も良い。第４図は、第３図（Ａ）に矢印■で示された方
向から壁体１３を見た部分に相当する本発川の他の実施
例に係る電波吸収体が組込まれた電波無響室を示す図で
あり、この場合には、長さが相違する複数の挿類の電波
吸収棒材が壁体１３の内方に設けられている。これらの
棒月のうち、最も物理長が長い電波吸収棒材２１ａを壁
体１３に近い位置とし、順次、短い長さの棒材２ｌｂ〜
２１ｆを内方に位置させている。これにより、それぞれ
波長が相違した多数の種類の丞直偏波成分を有する電磁
波を吸収することができる。そして、それぞれの棒材は
、第１図（Ａ）に示される場合と同様に、Ｘ？［ｌ１方
向に同一長さの棒材が多数本配列されている。

同様にして、水平方向に相互に長さが相違した俸材を配
置すれば、同様にして相互に波長が相違する水平偏波成
分を有する電磁波を吸収することが可能となる。

第５図は本発明の更に他の実施例に係る電波吸収体を示
す図であり、上下左右の４本の棒材が一体となって四辺
形のループ形状に形成された５組の電波吸収枠体が符号
２２ａ〜２２ｅで示すように、壁体１３の内方に配置さ
れている。これらのループ状の棒材は全て同一平面内に
位置しており、各々の上下及び左右方向の寸法が相違し
て同心状態に配列されている。このタイプの電波吸収体
によれば、水平偏波と乗直偏波を吸収することができる
。このような構造の電波吸収体のうち、第５図において
最外側の枠体２２ａに水平偏波或いは亜直偏波が伝播さ
れた場合を想定すると、この枠体２２ａを構成する各々
の直線部内で、矢印で示す方向とこれらと逆の方向とに
繰り返して電流が発生し、電波のエネルギーが熱エネル
ギーに変換され、゛１Ｌ！．波が吸収されることになる
。水平偏波と乗直偏波の両方の電波の吸収を考ｉ・ｂ、
すると、第５図に示されるような構造の電波吸収体とす
ることが最適である。

第５図に示す場合には、各々のループ形状の棒材はその
上下及び左右方向の寸法が同一となった正方形となって
いるが、ループ状となっていれば、長方形でも良く、更
には、円形や楕円形に設定しても良い。

（発明の効果）以上のように、本介明によれば、導電性月料を有し抵抗
体となった真直ぐないしループ状の棒月を壁体の内方に
配置し、それぞれを電磁波の波長に対して所定の物理長
に設定したので、壁体に向けて伝播される電磁波は前記
棒材により岐収されることになる。これにより、軽量か
つ薄型の電波吸収体が得られ、しかもその製造コストを
低減させることができる。

【図面の簡単な説明】

第１図は電波無響室の一例を示す概略図、第２図は電磁
波の伝挿状態を概念的に示す斜視図、第３図（Ａ）（Ｂ
）はそれぞれ本発川の一実施例を示す斜視図、第４図は
本発明の更に他の実施例に係る電波吸収体を示す側面図
、第５図は更に他の実施例に係る電波吸収体を示す正面
図である。１１〜１６・・・壁体、２１、２１ａ〜２１ｆ・・・棒材、２２ａ〜２２ｅ・・・棒材。

Claims

【特許請求の範囲】

（１）電磁波が到達する壁体の内面に、前記電磁波の半
波長の自然数倍の電気長を有する真直ぐな棒材を配置し
、当該棒材を導電性材料を有する抵抗体により形成し、
前記抵抗体製の棒材が前記電磁波を吸収するようにした
電波吸収体。
（２）電磁波が到達する壁体の内面に、一周の電気長が
前記電磁波の波長の長さの自然数倍となったループ状の
棒材を配置し、当該棒材を導電性材料を有する抵抗体に
より形成し、前記抵抗体製の棒材が前記電磁波を吸収す
るようにした電波吸収体。