JPH0316855B2 - - Google Patents
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- JPH0316855B2 JPH0316855B2 JP60139360A JP13936085A JPH0316855B2 JP H0316855 B2 JPH0316855 B2 JP H0316855B2 JP 60139360 A JP60139360 A JP 60139360A JP 13936085 A JP13936085 A JP 13936085A JP H0316855 B2 JPH0316855 B2 JP H0316855B2
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- Measuring Magnetic Variables (AREA)
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Description
【発明の詳細な説明】
〔発明の技術分野〕
本発明は、磁気共鳴現象を利用して生体各組織
の特定原子核（通常は水素原子核）の密度分布、
緩和時定数分布及び化学シフト計測を生体外部か
ら無侵襲に測定し、医学的診断のための画像情報
等を得る診断用磁気共鳴イメージング装置の如き
の磁気共鳴イメージング装置（以下MRI装置と
称する）にかかり、特に、静磁場発生装置の負帰
還制御を改良して安定した静磁場が得られるよう
にしたMRI装置に関する。
の特定原子核（通常は水素原子核）の密度分布、
緩和時定数分布及び化学シフト計測を生体外部か
ら無侵襲に測定し、医学的診断のための画像情報
等を得る診断用磁気共鳴イメージング装置の如き
の磁気共鳴イメージング装置（以下MRI装置と
称する）にかかり、特に、静磁場発生装置の負帰
還制御を改良して安定した静磁場が得られるよう
にしたMRI装置に関する。
この種MRI装置では、静磁場発生装置により
高強度静磁場を発生させ、この静磁場中に被検体
を配置し、この静磁場に所定の信号収集のパルス
シークエンスに従い傾斜磁場を重畳し且つ励起回
転磁場を印加することにより、上記被検体の予定
断層面部分に磁気共鳴現象が生じる。この磁気共
鳴現象に伴つて誘起された磁気共鳴信号を検出
し、該検出信号に所定の画像処理を施すことによ
り、上記被検体の断層面における或る特定の原子
核のスピン密度分布及び緩和時定数分布の少なく
とも一方が反映された画像情報が得られる。
高強度静磁場を発生させ、この静磁場中に被検体
を配置し、この静磁場に所定の信号収集のパルス
シークエンスに従い傾斜磁場を重畳し且つ励起回
転磁場を印加することにより、上記被検体の予定
断層面部分に磁気共鳴現象が生じる。この磁気共
鳴現象に伴つて誘起された磁気共鳴信号を検出
し、該検出信号に所定の画像処理を施すことによ
り、上記被検体の断層面における或る特定の原子
核のスピン密度分布及び緩和時定数分布の少なく
とも一方が反映された画像情報が得られる。
このようなMRI装置にあつては、良質の、即
ち空間分解能の優れたMR画像情報を得るには、
MR共鳴条件の安定化が望まれる。そのために
は、先ず、上記静磁場の高安定性が要求される。
従来、上述の静磁場の高安定化を実現する手段と
して、磁場ロツク制御を行う構成（特願昭58−
76424号）が見受けられる。
ち空間分解能の優れたMR画像情報を得るには、
MR共鳴条件の安定化が望まれる。そのために
は、先ず、上記静磁場の高安定性が要求される。
従来、上述の静磁場の高安定化を実現する手段と
して、磁場ロツク制御を行う構成（特願昭58−
76424号）が見受けられる。
磁場ロツク制御は以下のようなものである。即
ち、静磁場に重畳して用いる傾斜磁場として撮像
対象面に垂直な方向についての傾斜磁場のみを用
いて、MRエコー信号を検出し、それをフーリエ
変換して得られる投影信号のピークを検出するこ
とにより、周波数のずれΔωを検出し、静磁場変
動分ΔH0を下記式による算出する。
ち、静磁場に重畳して用いる傾斜磁場として撮像
対象面に垂直な方向についての傾斜磁場のみを用
いて、MRエコー信号を検出し、それをフーリエ
変換して得られる投影信号のピークを検出するこ
とにより、周波数のずれΔωを検出し、静磁場変
動分ΔH0を下記式による算出する。
ΔH0＝Δω／γ（γ：磁気回転比）
この静磁場変動分ΔH0を静磁場電源（静磁場
発生装置）に負帰還することにより静磁場H0を
調整し、上記周波数を合せるようにする。
発生装置）に負帰還することにより静磁場H0を
調整し、上記周波数を合せるようにする。
このように磁場ロツク制御は、撮像対象面に垂
直な方向についての傾斜磁場のみを用いなければ
ならないことから、静磁場変動分ΔH0は予め撮
影前に検出するものであり、これにより制御値を
設定し負帰還制御を行う。従つて、撮影時間の長
短とは無関係に撮影時間中はずつとその設定値を
保持するようにしている。このため、長時間の撮
影の場合には撮影前の設定値が保たれない場合が
生じ、静磁場の安定化という点では問題であつ
た。
直な方向についての傾斜磁場のみを用いなければ
ならないことから、静磁場変動分ΔH0は予め撮
影前に検出するものであり、これにより制御値を
設定し負帰還制御を行う。従つて、撮影時間の長
短とは無関係に撮影時間中はずつとその設定値を
保持するようにしている。このため、長時間の撮
影の場合には撮影前の設定値が保たれない場合が
生じ、静磁場の安定化という点では問題であつ
た。
本発明は上記事情に基づいてなされたもので、
その目的とするところは、長時間の撮影の場合に
も静磁場の高安定化が図られ、ひいては良質の
MR画像情報を得ることが可能なMRI装置を提供
することにある。
その目的とするところは、長時間の撮影の場合に
も静磁場の高安定化が図られ、ひいては良質の
MR画像情報を得ることが可能なMRI装置を提供
することにある。
かかる目的を達成するために本発明は、静磁場
発生装置により発生させた静磁場中に被検体を配
置し、所定のパルスシーケンスに従い信号収集の
ため傾斜磁場および励起回転磁場を前記静磁場に
重畳し、上記被検体の予定断層面部分に磁気共鳴
現象を生じせしめ、誘起された磁気共鳴信号に基
づき上記被検体の断層面における或る特定の原子
核のスピン密度分布及び緩和時定数分布の少なく
とも一方が反映された画像情報を得る磁気共鳴イ
メージング装置において、 発光手段と、 この発光手段からの光を導入しその偏向波を一
定にする偏向子と、 上記静磁場内に貫通して配置され上記偏光子の
出力光を導入するフアラデー効果を有する光フア
イバと、 この光フアイバからの出力光を導入しその偏向
面が互いに直交する２つの光に分離するウオラス
トンプリズムと、 このウオラストンプリズムからの２つの出力光
を電気出力に変換する光検出手段と、 この光検出手段からの２つの電気出力について
所定の演算を行うことにより上記光フアイバ内に
おる偏向波が上記静磁場の磁場強度に比例して受
けたフアラデー効果に伴うフアラデー回転角を示
す信号を得る演算手段と、 第１、第２の記憶手段と、 前記演算手段と前記第１、第２の記憶手段との
間に設けられてなるものであつて、１つの信号収
集が終わると前記演算手段の出力を前記第１、第
２の記憶手段に更新しつつ記憶すべく切換え動作
する切換手段と、 前記第１、第２の記憶手段それぞれに記憶され
たデータに基づき前記信号収集間における前記静
磁場の磁場強度の差分値を算出し該差分値に基づ
き前記静磁場発生装置により発生する静磁場の磁
場強度を制御する制御手段と、 を具備し、撮影中にあつても静磁場の磁場強度を
制御可能としたことを特徴とする。
発生装置により発生させた静磁場中に被検体を配
置し、所定のパルスシーケンスに従い信号収集の
ため傾斜磁場および励起回転磁場を前記静磁場に
重畳し、上記被検体の予定断層面部分に磁気共鳴
現象を生じせしめ、誘起された磁気共鳴信号に基
づき上記被検体の断層面における或る特定の原子
核のスピン密度分布及び緩和時定数分布の少なく
とも一方が反映された画像情報を得る磁気共鳴イ
メージング装置において、 発光手段と、 この発光手段からの光を導入しその偏向波を一
定にする偏向子と、 上記静磁場内に貫通して配置され上記偏光子の
出力光を導入するフアラデー効果を有する光フア
イバと、 この光フアイバからの出力光を導入しその偏向
面が互いに直交する２つの光に分離するウオラス
トンプリズムと、 このウオラストンプリズムからの２つの出力光
を電気出力に変換する光検出手段と、 この光検出手段からの２つの電気出力について
所定の演算を行うことにより上記光フアイバ内に
おる偏向波が上記静磁場の磁場強度に比例して受
けたフアラデー効果に伴うフアラデー回転角を示
す信号を得る演算手段と、 第１、第２の記憶手段と、 前記演算手段と前記第１、第２の記憶手段との
間に設けられてなるものであつて、１つの信号収
集が終わると前記演算手段の出力を前記第１、第
２の記憶手段に更新しつつ記憶すべく切換え動作
する切換手段と、 前記第１、第２の記憶手段それぞれに記憶され
たデータに基づき前記信号収集間における前記静
磁場の磁場強度の差分値を算出し該差分値に基づ
き前記静磁場発生装置により発生する静磁場の磁
場強度を制御する制御手段と、 を具備し、撮影中にあつても静磁場の磁場強度を
制御可能としたことを特徴とする。
以下本発明にかかるMRI装置の一実施例を第
１図を参照して説明する。
１図を参照して説明する。
第１図において、１はシールドルーム２内に設
置されたMRI装置の静磁場コイルであり、この
静磁場コイル（静磁場磁石）１は静磁場電源装置
３により電源が供給される。ここで、このMRI
装置は図示しない傾斜磁場コイル及びその電源装
置、プローブヘツド、送受信系、信号処理系等を
有している。
置されたMRI装置の静磁場コイルであり、この
静磁場コイル（静磁場磁石）１は静磁場電源装置
３により電源が供給される。ここで、このMRI
装置は図示しない傾斜磁場コイル及びその電源装
置、プローブヘツド、送受信系、信号処理系等を
有している。
また、第１図において、４は発光ダイオード、
５は光フアイバーで、この発光ダイオード４の出
力光を導入する。６は光学系で、フアイバー５の
出力光に集束等を施す。７は光学系６からの出力
光の偏面波を一定にする偏光子、８は光学系で、
偏光子７により偏面波が一定にされた光を導入す
る。これらはシールドルーム２の外部に設置され
る。
５は光フアイバーで、この発光ダイオード４の出
力光を導入する。６は光学系で、フアイバー５の
出力光に集束等を施す。７は光学系６からの出力
光の偏面波を一定にする偏光子、８は光学系で、
偏光子７により偏面波が一定にされた光を導入す
る。これらはシールドルーム２の外部に設置され
る。
９は静磁場コイル１を貫通し静磁場内に配置さ
れたフアラデー効果を有する光フアイバーであ
る。ここで、フアラデー効果について説明する。
即ち、第２図は第１図の要部を模式的に示したも
のであり、磁場H0中に重フリントガラスの鉛ガ
ラス等よりなる光フアイバー９を配置し、その一
端から図示の如くの偏面波の光を入射すると、こ
の光は磁場H0の強度に比例した偏波面回転（フ
アラデー回転角θ）を受け、出力光となる。ここ
で、回転角θは、磁場強度H0と相互作用する距
離ｌの積に比例し、光の進行方向と磁場H0の方
向とが平行な場合に最大値θ＝lVdH0となる。た
だし、Vdは物質固有のベルデ定数である。本実
施例では、このフアラデー効果に伴うフアラデー
回転角θから磁場H0を知ることができる、とい
うことを利用するものである。
れたフアラデー効果を有する光フアイバーであ
る。ここで、フアラデー効果について説明する。
即ち、第２図は第１図の要部を模式的に示したも
のであり、磁場H0中に重フリントガラスの鉛ガ
ラス等よりなる光フアイバー９を配置し、その一
端から図示の如くの偏面波の光を入射すると、こ
の光は磁場H0の強度に比例した偏波面回転（フ
アラデー回転角θ）を受け、出力光となる。ここ
で、回転角θは、磁場強度H0と相互作用する距
離ｌの積に比例し、光の進行方向と磁場H0の方
向とが平行な場合に最大値θ＝lVdH0となる。た
だし、Vdは物質固有のベルデ定数である。本実
施例では、このフアラデー効果に伴うフアラデー
回転角θから磁場H0を知ることができる、とい
うことを利用するものである。
１０は光学系で、光フアイバー９内でフアラデ
ー回転角θを受けた光を導入する。１１は光学系
１０からの出力光を偏光面が互いに直交する２つ
の光に分離するウオラストンプリズムである。こ
こで、偏光子７とウオラストンプリズム１１との
主軸のなす角はπ／４（rad）45゜に設定されてい
るものとする。１２ａ，１２ｂは夫々光学系で、
ウオラストンプリズム１１により偏光面が互いに
直交する光を夫々導入する。１３ａ，１３ｂは
夫々光フアイバーで、光学系１２ａ，１２ｂの出
力光を導入する。１４ａ，１４ｂは夫々光フアイ
バー１３ａ，１３ｂからの出力光を電気出力P1，
P2に変換するフオトダイオード等の光検出器で
ある。
ー回転角θを受けた光を導入する。１１は光学系
１０からの出力光を偏光面が互いに直交する２つ
の光に分離するウオラストンプリズムである。こ
こで、偏光子７とウオラストンプリズム１１との
主軸のなす角はπ／４（rad）45゜に設定されてい
るものとする。１２ａ，１２ｂは夫々光学系で、
ウオラストンプリズム１１により偏光面が互いに
直交する光を夫々導入する。１３ａ，１３ｂは
夫々光フアイバーで、光学系１２ａ，１２ｂの出
力光を導入する。１４ａ，１４ｂは夫々光フアイ
バー１３ａ，１３ｂからの出力光を電気出力P1，
P2に変換するフオトダイオード等の光検出器で
ある。
１５は光検出器１４ａ，１４ｂからの電気出力
P1，P2に対し演算（P1−P2）／（P1＋P2）を実
行し、出力Ｅを得る演算回路、１６は演算回路１
５の出力Ｅを２系統に切換出力するアナログスイ
ツチで、パルスシークエンスに従い１つの信号収
集が終わると切換作動する。１７ａ，１７ｂは
夫々アナログスイツチ１６の出力をパルスシーク
エンス毎にデータ（H0、H0′）をホールドする記
憶回路である。
P1，P2に対し演算（P1−P2）／（P1＋P2）を実
行し、出力Ｅを得る演算回路、１６は演算回路１
５の出力Ｅを２系統に切換出力するアナログスイ
ツチで、パルスシークエンスに従い１つの信号収
集が終わると切換作動する。１７ａ，１７ｂは
夫々アナログスイツチ１６の出力をパルスシーク
エンス毎にデータ（H0、H0′）をホールドする記
憶回路である。
１８は記憶回路１７ａ，１７ｂの出力H0、
H0′を受け、その差分ΔH0＝H0−H0′を得る比較
器である。１９は比較器１８からの差分値ΔH0
に基づきパルスシークエンス毎に静磁場電源装置
３の電流設定値を制御する制御回路である。２０
はアナログスイツチ１６、記憶回路１７ａ，１７
ｂ、制御回路１９にパルスシークエンス毎の制御
信号を与える計算機であり、通常のMRI装置の
信号処理系を構成する計算機の機能の一部を用い
てもよい。
H0′を受け、その差分ΔH0＝H0−H0′を得る比較
器である。１９は比較器１８からの差分値ΔH0
に基づきパルスシークエンス毎に静磁場電源装置
３の電流設定値を制御する制御回路である。２０
はアナログスイツチ１６、記憶回路１７ａ，１７
ｂ、制御回路１９にパルスシークエンス毎の制御
信号を与える計算機であり、通常のMRI装置の
信号処理系を構成する計算機の機能の一部を用い
てもよい。
次ぎに上記の如く構成された本実施例の動作に
ついて説明する。
ついて説明する。
即ち、偏光子７で偏面波が一定となつた光は、
静磁場H0内に配置されたフアラデー効果を有す
る光フアイバー９でその磁場強度に比例してフア
ラデー回転θを受けた後、ウオラストンプリズム
１１により、偏光面が互いに直交する２つの光に
分離され、夫々の光は光検出器１４ａ，１４ｂに
より電気出力P1，P2に変換される。
静磁場H0内に配置されたフアラデー効果を有す
る光フアイバー９でその磁場強度に比例してフア
ラデー回転θを受けた後、ウオラストンプリズム
１１により、偏光面が互いに直交する２つの光に
分離され、夫々の光は光検出器１４ａ，１４ｂに
より電気出力P1，P2に変換される。
ここで、偏光子７とウオラストンプリズム１１
との主軸のなす角はπ／４（rad）45゜に設定され
ているので、その出力は、 P1＝P0cos2（θ−π／４） P2＝P0cos2（θ＋π／４） となる。この出力P1，P2に対し演算回路１５で
演算を施すと、 Ｅ＝（P1−P2）／（P1＋P2）＝sin2θ となる。この出力Ｅ＝sin2θは光源強度の変化、
光フアイバ等における偏光状態と無関係、つまり
フアラデー回転角θだけの信号となる。そして、
この出力Ｅ＝sin2θは、 θ＝lVd H0 θ＝Sin-1E／２ H0＝Sin-1E／2lVd となり、磁場H0を直接に反映したしたものであ
ることがわかる。
との主軸のなす角はπ／４（rad）45゜に設定され
ているので、その出力は、 P1＝P0cos2（θ−π／４） P2＝P0cos2（θ＋π／４） となる。この出力P1，P2に対し演算回路１５で
演算を施すと、 Ｅ＝（P1−P2）／（P1＋P2）＝sin2θ となる。この出力Ｅ＝sin2θは光源強度の変化、
光フアイバ等における偏光状態と無関係、つまり
フアラデー回転角θだけの信号となる。そして、
この出力Ｅ＝sin2θは、 θ＝lVd H0 θ＝Sin-1E／２ H0＝Sin-1E／2lVd となり、磁場H0を直接に反映したしたものであ
ることがわかる。
第３図に示すような回転磁場、傾斜磁場のパル
スによりMR信号を収集するパルスシークエンス
が実行されるものであれば、このパルスシークエ
ンスの１実行毎にアナログスイツチ１６が切換動
作することから、記憶回路１７ａには、第１回目
のパルスシークエンスの際の傾斜磁場が印加され
ていない時刻に、出力H0（Ｅ）が保持され、次ぎ
に撮影が開始（MR信号の収集）されると記憶回
路１７ｂに切換わり、次ぎの回のパルスシークエ
ンスの際の傾斜磁場が印加されていない時刻に、
出力H0′（E′）が保持される。
スによりMR信号を収集するパルスシークエンス
が実行されるものであれば、このパルスシークエ
ンスの１実行毎にアナログスイツチ１６が切換動
作することから、記憶回路１７ａには、第１回目
のパルスシークエンスの際の傾斜磁場が印加され
ていない時刻に、出力H0（Ｅ）が保持され、次ぎ
に撮影が開始（MR信号の収集）されると記憶回
路１７ｂに切換わり、次ぎの回のパルスシークエ
ンスの際の傾斜磁場が印加されていない時刻に、
出力H0′（E′）が保持される。
即ち、各パルスシークエンスの傾斜磁場が印加
されていない時刻に、記憶回路１７ａ，１７ｂの
値が更新し保持される。そして、比較器１８によ
り記憶回路１７ａ，１７ｂの出力H0，H0′を受
け、その差分ΔH0＝H0−H0′を得、制御回路１９
ではこの差分値ΔH0に基づきパルスシークエン
ス毎に静磁場電源装置３の電流設定値を制御す
る。尚、撮影前には、従来と同様に磁場ロツクに
よる磁場制御を行うものである。
されていない時刻に、記憶回路１７ａ，１７ｂの
値が更新し保持される。そして、比較器１８によ
り記憶回路１７ａ，１７ｂの出力H0，H0′を受
け、その差分ΔH0＝H0−H0′を得、制御回路１９
ではこの差分値ΔH0に基づきパルスシークエン
ス毎に静磁場電源装置３の電流設定値を制御す
る。尚、撮影前には、従来と同様に磁場ロツクに
よる磁場制御を行うものである。
以上詳述したように本実施例によれば以下の如
くの作用効果を奏するものである。
くの作用効果を奏するものである。
本実施例によれば、フアラデー効果を利用す
ることにより、静磁場H0内にノイズを持込む
ことなく、また回転磁場の影響を受けることな
しに磁場H0の値が検出できる。これにより、
磁場強度のフイードバツク制御が行なえ、静磁
場H0の高安定化が実現でき、ひいては空間分
解能の優れたMR画像情報が得られる。
ることにより、静磁場H0内にノイズを持込む
ことなく、また回転磁場の影響を受けることな
しに磁場H0の値が検出できる。これにより、
磁場強度のフイードバツク制御が行なえ、静磁
場H0の高安定化が実現でき、ひいては空間分
解能の優れたMR画像情報が得られる。
本実施例によれば、磁場の検出信号はパルス
シークエンスの実行毎に更新され、その差分値
に基づき制御できることから、長時間の撮影で
も、その撮影の間は高安定の磁場が保持され、
空間分解能の優れたMR画像情報が得られる。
シークエンスの実行毎に更新され、その差分値
に基づき制御できることから、長時間の撮影で
も、その撮影の間は高安定の磁場が保持され、
空間分解能の優れたMR画像情報が得られる。
本発明は上記実施例に限定されるものではな
く、その要旨を逸脱しない範囲で種々変形して実
施できるものである。
く、その要旨を逸脱しない範囲で種々変形して実
施できるものである。
以上述べたように本発明によれば、
発光手段と、
この発光手段からの光を導入しその偏向波を一
定にする偏向子と、 上記静磁場内に貫通して配置された上記偏光子
の出力光を導入するフアラデー効果を有する光フ
アイバと、 この光フアイバからの出力光を導入しその偏向
面が互いに直交する２つの光に分離するウオラス
トンプリズムと、 このウオラストンプリズムからの２つの出力光
を電気出力に変換する光検出手段と、 この光検出手段からの２つの電気出力について
所定の演算を行うことにより上記光フアイバ内に
おる偏向波が上記静磁場の磁場強度に比例して受
けたフアラデー効果に伴うフアラデー回転角を示
す信号を得る演算手段と、 第１、第２の記憶手段と、 前記演算手段と前記第１、第２の記憶手段との
間に設けられてなるものであつて、１つの信号収
集が終わると前記演算手段の出力を前記第１、第
２の記憶手段に更新しつつ記憶すべく切換え動作
する切換手段と、 前記第１、第２の記憶手段それぞれに記憶され
たデータに基づき前記信号収集間における前記静
磁場の磁場強度の差分値を算出し該差分値に基づ
き前記静磁場発生装置により発生する静磁場の磁
場強度を制御する制御手段と、 を具備し、撮影中にあつても静磁場の磁場強度を
制御可能としたので、長時間の撮影の場合にも静
磁場の高安定化が図られ、ひいては良質のMR画
像情報を得ることが可能なMRI装置が提供でき
るものである。
定にする偏向子と、 上記静磁場内に貫通して配置された上記偏光子
の出力光を導入するフアラデー効果を有する光フ
アイバと、 この光フアイバからの出力光を導入しその偏向
面が互いに直交する２つの光に分離するウオラス
トンプリズムと、 このウオラストンプリズムからの２つの出力光
を電気出力に変換する光検出手段と、 この光検出手段からの２つの電気出力について
所定の演算を行うことにより上記光フアイバ内に
おる偏向波が上記静磁場の磁場強度に比例して受
けたフアラデー効果に伴うフアラデー回転角を示
す信号を得る演算手段と、 第１、第２の記憶手段と、 前記演算手段と前記第１、第２の記憶手段との
間に設けられてなるものであつて、１つの信号収
集が終わると前記演算手段の出力を前記第１、第
２の記憶手段に更新しつつ記憶すべく切換え動作
する切換手段と、 前記第１、第２の記憶手段それぞれに記憶され
たデータに基づき前記信号収集間における前記静
磁場の磁場強度の差分値を算出し該差分値に基づ
き前記静磁場発生装置により発生する静磁場の磁
場強度を制御する制御手段と、 を具備し、撮影中にあつても静磁場の磁場強度を
制御可能としたので、長時間の撮影の場合にも静
磁場の高安定化が図られ、ひいては良質のMR画
像情報を得ることが可能なMRI装置が提供でき
るものである。
第１図は本発明によるMRI装置の一実施例を
示す図、第２図はフアラデー効果を説明するため
の模式図、第３図はパルスシークエンスの一例を
示すタイムチヤートである。 １……静磁場コイル、２……シールドルーム、
３……静磁場電源装置、４……発光ダイオード、
５，１３ａ，１３ｂ……光フアイバー、６，８，
１０，１２ａ，１２ｂ……光学系、７……偏光
子、９……フアラデー効果を有する光フアイバ
ー、１１……ウオラストンプリズム、１４ａ，１
４ｂ……光検出器、１５……演算回路、１６……
アナログスイツチ、１７ａ，１７ｂ……サンプル
ホールド回路、１８……比較器、１９……制御回
路、２０……計算機。
示す図、第２図はフアラデー効果を説明するため
の模式図、第３図はパルスシークエンスの一例を
示すタイムチヤートである。 １……静磁場コイル、２……シールドルーム、
３……静磁場電源装置、４……発光ダイオード、
５，１３ａ，１３ｂ……光フアイバー、６，８，
１０，１２ａ，１２ｂ……光学系、７……偏光
子、９……フアラデー効果を有する光フアイバ
ー、１１……ウオラストンプリズム、１４ａ，１
４ｂ……光検出器、１５……演算回路、１６……
アナログスイツチ、１７ａ，１７ｂ……サンプル
ホールド回路、１８……比較器、１９……制御回
路、２０……計算機。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １ 静磁場発生装置により発生させた静磁場中に
被検体を配置し、所定のパルスシーケンスに従い
信号収集のため傾斜磁場および励起回転磁場を前
記静磁場に重畳し、上記被検体の予定断層面部分
に磁気共鳴現象を生じせしめ、誘起された磁気共
鳴信号に基づき上記被検体の断層面における或る
特定の原子核のスピン密度分布及び緩和時定数分
布の少なくとも一方が反映された画像情報を得る
磁気共鳴イメージング装置において、 発光手段と、 この発光手段からの光を導入しその偏向波を一
定にする偏向子と、 上記静磁場内に貫通して配置された上記偏光子
の出力光を導入するフアラデー効果を有する光フ
アイバと、 この光フアイバからの出力光を導入しその偏向
面が互いに直交する２つの光に分離するウオラス
トンプリズムと、 このウオラストンプリズムからの２つの出力光
を電気出力に変換する光検出手段と、 この光検出手段からの２つの電気出力について
所定の演算を行うことにより上記光フアイバ内に
おる偏向波が上記静磁場の磁場強度に比例して受
けたフアラデー効果に伴うフアラデー回転角を示
す信号を得る演算手段と、 第１、第２の記憶手段と、 前記演算手段と前記第１、第２の記憶手段との
間に設けられてなるものであつて、１つの信号収
集が終わると前記演算手段の出力を前記第１、第
２の記憶手段に更新しつつ記憶すべく切換え動作
する切換手段と、 前記第１、第２の記憶手段それぞれに記憶され
たデータに基づき前記信号収集間における前記静
磁場の磁場強度の差分値を算出し該差分値に基づ
き前記静磁場発生装置により発生する静磁場の磁
場強度を制御する制御手段と、 を具備したことを特徴とする磁気共鳴イメージン
グ装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60139360A JPS62333A (ja) | 1985-06-26 | 1985-06-26 | 磁気共鳴イメ−ジング装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60139360A JPS62333A (ja) | 1985-06-26 | 1985-06-26 | 磁気共鳴イメ−ジング装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS62333A JPS62333A (ja) | 1987-01-06 |
| JPH0316855B2 true JPH0316855B2 (ja) | 1991-03-06 |
Family
ID=15243512
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP60139360A Granted JPS62333A (ja) | 1985-06-26 | 1985-06-26 | 磁気共鳴イメ−ジング装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS62333A (ja) |
Citations (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5523499A (en) * | 1978-08-05 | 1980-02-19 | Emi Ltd | Method and apparatus for magnetogyric resonance test |
| JPS5827072A (ja) * | 1981-08-12 | 1983-02-17 | Hitachi Ltd | 光磁界測定装置 |
| JPS5972005A (ja) * | 1982-10-18 | 1984-04-23 | Nec Corp | 光干渉型光フアイバセンサ |
| JPS59159076A (ja) * | 1983-03-02 | 1984-09-08 | Hitachi Ltd | 光学式磁界センサ |
| JPS60102544A (ja) * | 1983-11-10 | 1985-06-06 | Hitachi Ltd | Νｍｒイメ−ジング装置 |
-
1985
- 1985-06-26 JP JP60139360A patent/JPS62333A/ja active Granted
Patent Citations (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5523499A (en) * | 1978-08-05 | 1980-02-19 | Emi Ltd | Method and apparatus for magnetogyric resonance test |
| JPS5827072A (ja) * | 1981-08-12 | 1983-02-17 | Hitachi Ltd | 光磁界測定装置 |
| JPS5972005A (ja) * | 1982-10-18 | 1984-04-23 | Nec Corp | 光干渉型光フアイバセンサ |
| JPS59159076A (ja) * | 1983-03-02 | 1984-09-08 | Hitachi Ltd | 光学式磁界センサ |
| JPS60102544A (ja) * | 1983-11-10 | 1985-06-06 | Hitachi Ltd | Νｍｒイメ−ジング装置 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS62333A (ja) | 1987-01-06 |
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