JPH02500788A - 高周波使用のための磁歪がほぼ0のガラス質合金 - Google Patents
高周波使用のための磁歪がほぼ0のガラス質合金Info
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- JPH02500788A JPH02500788A JP62507130A JP50713087A JPH02500788A JP H02500788 A JPH02500788 A JP H02500788A JP 62507130 A JP62507130 A JP 62507130A JP 50713087 A JP50713087 A JP 50713087A JP H02500788 A JPH02500788 A JP H02500788A
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるため要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
高周波数適用のための磁歪がほぼ0のガラス質合金1、発明の背景
この発明は高周波数適用での使用に特に適したほぼ0の磁歪を示すガラス質合金
に関する。
2、先行技術の説明
飽和磁歪λ は消磁状態から飽和した強磁性状態に変化する磁性材料で生じる△
fl/flの長さの比率変化に関する。磁歪の値、非ディメンション量はしばし
ば微小ひずみの単位で与えられる(すなわち、微小ひずみは1 ppmの長さの
比率変化である)。低磁歪の強磁性合成はいくつかの相互に関係した理由のため
望ましい。
1、軟磁性(低保磁力、高透磁率)は、一般的に飽和磁歪λ。
と磁気結晶異方性kが0に近づくとき得られる。それ故、同じ異方性を示す低磁
歪の合金は低dc保磁力と高透磁率を示す。
このような合金は種々の軟磁性応用に適する。
2、磁歪が0の材料の磁性は機械的歪に敏感でない。この場合巻取り、パンチン
グ又はその他このような材料からデバイスを形成するに必要な物理的処理後応力
除去焼鈍をほとんど必要としない。これに対して結晶質合金のような応力に敏感
な材料の磁性はこのような冷間加工によって大きく劣化し、このような材料は注
意深く焼鈍しなければならない。
3、低保磁力と高透磁率が実現するとき(磁気結晶異方性が大きすぎずかつ抵抗
が小さすぎないことを条件として)0の磁歪を示す材料の低da保磁力がac操
作状態にもたらされる。飽和磁歪がOのときエネルギーが機械的振動として失わ
れないので、0の磁歪を示す材料の鉄損は極めて低い。このように、低損失及び
高ac透磁率が要求される場合には(低磁気結晶異方性の)磁歪が0の磁性合金
が有用である。このような応用は、電力変圧機、信号変換器、磁気記録ヘッド等
のような種々のテープ巻き及び積層鉄心装置を含む。
4、結局、磁歪が0の材料を含む電磁装置はAC励磁下で騒音を生じない。これ
が前記のより低い鉄損のための理由であると同時に、多くの電磁装置に固有のハ
ムを排除するのでそれ自身欲ましい性質でもある。
磁歪が0の周知の3つの結晶質合金がある(もし他の表示がないとき原子%で示
す)。
(1)約80%ニッケルを含有するニッケルー鉄合金(“80ニツケルパーマロ
イ”)
(2)約90%コバルトを含有するコバルト−鉄合金 及び(3)約6重量%珪
素を含有する鉄−珪素合金2元系であるが、特定の性質を変化させるためにモリ
ブデン、銅又はアルミニウムのような他の元素を少量添加した磁歪が0の合金も
これらの種類に包含される。これらは、例えば、増大した抵抗率と透磁率の4%
Mo、79%Ni、、17%Fe(モリ−パーマロイという名称で販売):軟磁
性と改善した延性の銅の添加曾を変化させたパーマロイ(ムメタルという名称で
販売):異方性が0の85重二%Fe、9重二%St、6重i%Ag (センダ
ストという名称で販売)を含む。
種類(1)に包含される合金は、低異方性と磁歪が0であり、そのため優れた軟
磁性であるために前記の3種類の内で最もよく使用される:すなわち、それらは
低保磁力、高透磁率及び低鉄損を示す。これらの合金も相対的には機械的に軟質
であり、高温(1000℃以上)焼鈍により得られた優れた磁性は相対的に軽い
機械的衝撃によって劣化しがちである。CO90F e to金合金ような種類
(2)の合金はパーマロイより一層高い飽和磁気誘導(BS約1.9テスラ)を
有する。しかしながら、これらの合金は、優れた軟磁性材料であることを妨げる
強い負の磁気結晶異方性を有する。例えば、CO90F e toの初透磁率は
約100〜200にすぎない。
前記のFe−6重量%St及び関連した3元合金センダストのような種類(3)
の合金もパーマロイより一層高い飽和磁気誘導(それぞれB、約1.8テスラ及
び1.1テスラ)を示す。しかしながら、これらの合金は極めてもろく、そのた
め粉末の形のみの限られた使用が見つけられた。最近、Fe−6,5重量%凝固
により相対的に延性に製造された。しかしながら、磁歪の組成依存性はこれらの
材料において極めて強く、はぼ0の磁歪を確保するだめの合金組成の正確なテー
ラリング(tayloring)は困難である。
磁気結晶異方性はガラス状態で効果的に排除されることはよく知られている。こ
れ故、磁歪が0のガラス質合金を発見することが望ましい。このような合金は前
記組成の近傍で発見されうる。遷移金属d−電子状態に電荷を移動させることに
より磁化を消滅させる傾向のあるメタロイドの存在のため、ともかく80ニツケ
ルパーマロイのガラス質合金は室温で非磁性か又は許容できないほどに低い飽和
磁気誘導を示す。例えば、ガラス質合金F e 40 N 14o P 14
B e (下付き成度は原子%である)は0.8テスラの飽和磁気誘導を有する
。一方、ガラス質合金N l 49F e 29P 14B s S l 2は
約0.46テスラの飽和磁気誘導を有し、ガラス質合金Ni8oP2oは非磁性
である。はぼ0に等しい飽和磁歪を有する非ガラス質合金はFe高濃度のセンダ
スト組成の近傍でまだ発見されていない。前記(2)のCo−Fe結晶質合金か
らなる磁歪がほぼ0のガラス質合金の多くは文献に報告された。これらは、例え
ば、CO72F e s P ts B e Ag3[AIP Confere
nce Proceeding 、 NG、 24. pp、 745−748
(1975))、CO70,5F e 4.5S L 15B 10 (vof
、14.日本応用物理学会誌。
pp、1077−1078(1975)) 、Co 、2F e y、g N
i 39.oB14S i 8(Proceedings of 3rd In
ternational Conference on RapidlyQue
nched Metals、 p、183(1979))及びC074Fe6B
2oCIEEETrans、 HAC−12,942(1976) )である。
表Iはこれらの材料の磁気的性質のいくつかを列挙する。
これらの合金の飽和磁気誘導(B ”)は0.6〜1.2テスラでS
ある。0.6Tに近い、BSを示すガラス質合金は、結晶質スーパマロイに比べ
て低保磁力及び高い透磁率を示す。しかしながら、これらの合金は相対的に低い
温度(150℃)で磁気的に不安定になる傾向にある。一方、B、1.2テスラ
までのガラス質合金は第1次結晶化部度(TCρ)近傍又はそれ以上で強磁性キ
ュリ一温度(θf)を有しやすい。焼鈍がθfに近い温度で実施されるとき最も
効果的であるので、このことは、望ましい軟磁性を得るためのこれらの材料の熱
処理を極めて困難にする。
最近の先行技術〔応用物理学会誌、 53.7819(1983))は優れた軟
磁性と磁気的安定性を示す磁歪がほぼ0のガラス質合金を発表する。これらのガ
ラス質合金はできるだけ高い飽和磁気誘導の考えで計画される。応用磁気学にお
ける最近の傾向は、高い飽和磁気誘導を必ず要求するのでなくて、高い矩形比、
高周波数での低いac鉄損と高い透磁率を要求する。この観点で、このような性
質を示すガラス質合金は望ましい。
発明の要約
この発明によれば、少なくとも70%がガラス質で、磁歪がほぼ0で、磁気的及
び熱的に高安定性で、高周波で優れた軟磁性を示す磁性合金が提供される。この
ガラス質合金はCo a F e bN ic M dB 8S i(の組成を
有す、ここに下付き文字は原子%であり、“a′は約65.5〜70.5の範囲
であり、“b”は約3.8〜約4.5の範囲であり、C′は約0〜約3の範囲で
あり、“doは約1〜約2の範囲であり、“e”は約10〜約12の範囲であり
、“f”は約14〜15の範囲であり、Mはバナジウム、クロム、モリブデン、
ニオブ、タングステンからなる群から選択される。Mがマンガンのとき、“a″
は約68.0〜約70.0の範囲であり、“b″は約2.5〜約4.0の範囲で
あり、“C”は約0〜約3の範囲であり、“doは約1〜約4の範囲であり、“
e″は約10〜約12の範囲であり、“f″は約14〜約15の範囲である。ガ
ラス質合金は約−1×10−6〜約+ I X10−6の範囲の飽和磁歪値、約
0.65〜約0.80テスラの範囲の飽和磁気誘導、約245〜約310℃の範
囲のキュリ一温度及び約530〜575℃の範囲の第1次結晶化部度を有する。
発明の詳細な説明
この発明によると、少なくとも70%がガラス質であり、磁歪がOで、磁気的及
び熱的に高安定で、高透磁串、低鉄損及び低保磁力を含む諸性質の優れた組み合
せを有する磁性合金が提供される。このガラス質合金はCo a F e bN
t c M dB e St fの組成を有する。ここに下付き文字は原子%
であり、“a”は約65.5〜約70.5の範囲であり、“b”は約3.8〜約
4.5の範囲であり、 “C′は約O〜約3の範囲であり、”doは約1〜約2
の範囲であり、“e″は約10〜約12の範囲であり、“f′は約14〜約15
の範囲であり、Mはバナジウム、クロム、モリブデン、ニオブ及びタングステン
からなる群から選択される。
Mがマンガンのとき、 “a”は約68.0〜約70.0の範囲であり、“b′
は約2.5〜約4.0の範囲であり、“C”は約0〜約3の範囲であり、“do
は約1〜約4の範囲であり、“e”は約10〜約12の範囲であり、“f”は約
14〜約15の範囲である。ガラス質合金は約−IXIO’〜+lXl0−6の
範囲の飽和磁歪値、約0.65〜0.80テスラの範囲の飽和磁気誘導、約24
5〜約310℃の範囲のキュリ一温度及び約530〜575℃の範囲の第1次結
晶化部度を有する。
前記組成の純度は通常の商業的慣習で見い出される。2原子%の(Si +B)
はこれらの合金の望ましい磁性を大きく劣化させることなく炭素、アルミニウム
又はゲルマニウムによって置換することが可能である。
この発明の本質的に磁歪が00ガラス質合金の例は、C065,7Fe4.4”
12.9)402B11Si14及びC068,13F84.0N11.37
Mol、5BlO8i15を含む。これらのガラス質合金は約0.65〜0.7
0テスラの飽和磁気誘導、約270℃のキュリ一温度及び530℃の第1次結晶
化部度を有する。当該発明の磁歪がほぼ0のガラス質合金のいくつかの磁気的及
び熱的性質を表Hに列挙する。
金属元素Mの存在はTc、!を増大し、それゆえ合金系の熱的安定性を増大する
。2原子%を超えるMの含有量はしかしながら通常の磁気的装置において望まし
くない245℃より低いレベルにキュリ一温度を減少する。
いくつかの応用にとって、微小子又は微小−の磁歪を有する材料の使用が望まし
く又は容認される。その例のとき−I×10−6〜+1×10−6の範囲の飽和
磁歪値を示す表]のすべてのガラス質合金が適切である。磁歪値はFe / (
Co +Fe )又は(Fe +Mn ) / (Co +Fe +Mn )の
比率によって本質的に決定される。これらの比率はそれぞれ約0.06及び0.
07〜0.09である。当該発明のガラス質合金に存在するMnを除く金属Mと
Ni元素の微少量はこれらの合金の磁歪を変化するのに比較的効果がない。
発明のガラス質合金は、ほかで容易に入手できる技術によって都合よく調製され
る:例えば1974年11月5日に発行したLi、S特許3,845.805及
び1974年12月240に発行したLl、S特許3.856,513参照。一
般に連続リボン、線材等の形のガラス質合金が希望した組成の溶融物から少なく
とも約10” K/秒の冷却速度で急速冷却される。
全体の合金組成の約24〜27原子%のボロン及び珪素のメタロイド含有量は、
約10〜12原子%の範囲のボロンと約14〜15原子%の範囲の珪素によりガ
ラス形成にとって充分である。
表■及び■は、種々の温度(To)で焼鈍した当該発明の磁歪がほぼ0のガラス
質合金の50にヘルツ及び0.1テスラの磁気誘導における透磁率(μ)、励磁
力(P8)、ac鉄損(L)を示す。要約すれば、表■に示す熱処理後の水冷に
よってこの発明のガラス質合金は平均してL=4W/kg、P8=6VA/kg
、及びμ= 28.000を示す。それらの内の1種、主としてCo Fe N
i Mo B Si はL=3.068.13 4.0 1.37 1.5 1
0 15W/ kg%P s = 4.2vA/ kg及びμ=38.000を
確保することができる。熱処理後の徐冷は、一般に損失と励磁力が高く、低い透
磁率となる。熱処理後徐冷するとき、この発明のい(つかのガラス質合金は、と
もかく、熱処理後急冷した材料によって示されるものより優れているか又はそれ
に匹敵するものとなる。このような例の1つは、磁場をかけずに400℃で15
分間熱処理し、約−4℃/分の冷却速度で徐冷したとき、50にヘルツで0.1
テスラの磁気誘導においてL=2.7W/kgSp8= 4.6vA/kg及び
μ=34.100を示すC068,75Fe4.25W2B1oSi15のガラ
ス質合金によって示される。これらの値と比較して、同じ厚さく25m+)の従
来技術の結晶質の非磁歪スーパマロイは0.1テスラ及び50にヘルツにおいて
L=BW/kg、 p8=lOVA/kg及びμ= 19.000を示す。この
発明の範囲外のガラス質合金の例を表Vに列挙する。当該発明の合金によって提
供される性質の′ 有益な組み合せは、CO74F e e B 20のような
高い飽和磁気誘導を有する従来技術の非磁歪ガラス質合金によって得ることがで
きない。というのは、それにのキュリ一温度は第1次結晶化部度よりも高くかつ
性質を改善するための熱処理は低飽和磁気誘導を有すそれらにおいて効果的でな
いからである。
当該発明のガラス質合金が得た前記の性質は、従来技術の低磁気誘導ガラス質合
金で得られるかもしれない。ともかく、C031,2Fe7.8−Ni39.0
−Bl4Si8のような従来技術の合金は、前記のように約150℃の相対的に
低い温度において磁気的に不安定になりやすい。従来技術の他のガラス質合金の
優れた組み合した性質は、380℃15分間焼鈍後急冷したガラス質′)006
7.4Fe4.I Ni3.OMol、5 − B12.5Si11.5″′C
′得ら当該発明のガラス質合金はこのクラスのガラス質合金より一般的に優れて
いることは明らかである。
表 ■
種々のど度(T)で焼鈍した当該発明の磁歪がほぼ0のガラス質合金の50にヘ
ルツ及び0.1テスラにおける鉄損(L)、励磁力(P8)及び透磁率(μ)の
例。焼鈍時間は15分間で、その後ガラス質合金は室温の水に急冷された。
熱処理の間磁場をかけなかった。
組 成
Co Fe Ni M B Si T8L Fa uB8.134.01.37
Mo−1,510153803,04,23g、00069.64.40 Mo
−110154004,55,927,10068,754,250M−210
154204,35,72g、200fi9.64.40 Cr−110154
404,15,529,700BB、754.250 Cr−21015400
4,25,627,50068,23,80Mrrl 12154204.15
.728.40067.73J OMn−212154404,0[i、12B
、60070.04.00 Mn−110154203,65,529,300
B9.53.50 Mn−210154204,46,128,90069,0
3,00Mn−310154404,25,927,80088,52,50M
n−410154204,5[i、325.80069、l1i4.40 V−
110154004,25,729,000[i8.75t、250 V−21
0154004,26,227,000B9.64.40 Nb−110154
205,57,322,600B8.754.250 Nb−21015400
4,25,927,50069,84,40警−110154204,15,3
30,50068,754,250警−210154005,26,128,1
00表 ■
種々の状態で焼鈍した当該発明の磁歪がほぼOのガラス質合金についての50に
ヘルツ及び0.1テスラの磁気誘導において1N!ll定した鉄損(L)、励磁
力(P ’)及び透磁率(μ)。焼鈍時間は15分間で、特に記載がないとき、
試料は室温まで約−4℃/分の冷却速度で冷却された。アスタリスクマークより
表示される場合を除き焼鈍中磁場をかけなかった。
組 成
Co FeNi M B Si TB L PCM(”C) (W7kg) (
V、A/kg)e5.74.42.9←21115440* 3.95.[i
29.0006g、134.01.37 Mo−1,51015400* 4.
97.421.900B111.134.01.37 yK)−1,51015
4404,810,814,900B8.754.250 Mo−210154
f305.08.119,700fi8.23.80 Mn−11215420
6,711J 13.30067.73.30 Mn−212154604,0
8U 18.70088.754.250 V−210154404,29,2
18,10068,754,250Nb−210154603,59,017,
80068,754,250W−210154002,74,634,100*
1600A/mの磁場が熱処理中リボンの方向に沿ってかけられた。
その後試料は室温の水中に急冷された。
表 ■
a、 b、c、d、e、fの少なくとも1つが当該発明で限定した範囲外にある
いくつかの代表的なCoaFeb Ni、 MdB8Sifのガラス質合金の磁
気的性質
64.2 3.8 0 Mo=3 14 15 0.33 6465.05 3
.95 0 Mo−410150,5620966,13,90Cr3 12
15 0.50 154B5.8 3.2 0 Mn−214150,5817
066,21,80Mrr5 12 15 0.65 19467.9 4.1
0 V−310150,5819967,94,10Nb−310150,5
7195B7.9 4.1 0 W−310150,54179表■ではa、
b、c、d、e及びfの少なくとも1つが当該発明で限定した組成の範囲外にあ
るCOaFebN1oMdB8Sifの組成(MはV、Cr、Mn、Mo、Nb
及びWからなる群から選択される)のいくつかの代表的なガラス質合金の磁気的
性質を示す。この表は、限定した範囲外の成分の少なくとも1種を有する合金は
キュリ一温度又は飽和磁気誘導のいずれかが多くの磁気的応用で実用的であるに
はあまりにも低いことを示すことを列挙する。
次の例は、この発明のより完全な理解を提供するために示される。特定の技術、
状態、材料、比率及び報告されたデータが原理を説明するために示され、この発
明の実際が例として役立ち、この発明の範囲を制限するものと解釈されるべきで
ない。
例
1、試料調製
表■〜■に列挙したガラス質合金がり、S特許3,856.513のチェノとボ
ークが教示する技術に従って溶融物から急冷(約106に7秒)された。典型的
には厚525〜30−1幅0.5〜2.5cmの得られたリボンは、X線回折法
(CuK放射使用)及び走査熱量測定によって有効な結晶性を欠くことが決定さ
れた。ガラス質合金のリボンは強度があり、光沢を有し、硬くかつ延性を示した
。
2、磁性測定
例工に記載した手順に従い調製したガラス合金の連続リボンが密閉した磁石道(
closed −magnet −path)の環状試料を形成するためにボビ
ン(3,8cm0.D、)に巻かれた。各試料は1〜3gのりボンを含んでいた
。絶縁した1次及び2次巻き(各々少なくとも10を数えて)が環状に適用され
た。これらの試料は商用曲線トレーサを用いて初透磁率及びヒステリシスループ
(保磁力及び残留磁気)並びに鉄損(IEEE標準10B −1972)を得る
ために用いられた。
各試料の飽和磁化M ′が商用振動試料磁気計(プリンセトン応用研究)を用い
て測定された。この場合に、リボンはいくつかの小さい正方形(2mmX2mm
)に切断された。これらは標準方向の周囲に任意に配向され、それらの平面は付
与する磁場(0〜720kA/m)に平行である。飽和磁気誘導BS(=4π4
M、D)は測定された質量密度りを使用することによって計算された。
強磁性キュリ一温度(θf)はインダクタンス法によって測定され、結晶化温度
を決定するために主として使用される示差走査熱量測定によっても監視された。
最初の又は第1次結晶化部度(ToΩ)は当該及び従来技術の発明の種々のガラ
ス質合金の熱的安定性を比較するために使用された。
磁気的安定性は、応用物理学会誌昌!offi、49. p、6510(197
8)に記載された方法に従って磁化の再配向運動学から決定された。
その方法はそこへ参照によってその中に具体化されている。
磁歪測定は、リボンの2つの短かい長さ間に接合(イーストマン−910セメン
ト)された金属ストレンゲージ(BLHエレクトロニクス)を使用した。リボン
軸とゲージ軸は平行であった。磁歪は、式λ=2/3[(Δρ/ρ)=Δg/Ω
)〕に従って、平坦な磁場に平行(△D /D )に及び垂直(△0 、Ql
)に長さ歪から付与した磁場の関数として決定された。発明をがなり詳細に記載
したので、この詳細な記載に厳格に固守する必要はなく、追加した特許請求の範
囲により限定される発明の範囲内に属するすべてのなお一層の変更及び修正が当
業者に示唆されうる。
補正書の翻訳文提出書
(特許法第184条の8)
特許庁長官 吉 1)文 毅 殿
1、特許8酊1の表示
PCT/LI387102802
2、発明の名称
高周波数適用のための磁歪がほぼ0のガラス質合金3、 *許出願人
住 所 アメリカ合衆国ニューシャーシー州07960.モーリス・カウンティ
、モーリス・タウンシップ、コロンビア・ロード・アンド・パーク・アベニュー
(番地ない名 称 アライド・コーポレーション
4、代理人
住 所 東京都千代田区大手町二丁目2番1号新大手町ビル 206区
5、補正書の提出日
請求0笥罠
特許請求の範囲
1、式Coa F ebN ie M dB e S 1 fの組成を有し、少
なくとも70%がガラス質であり、−1XIO’〜+lXl0−6の飽和磁歪の
値、約り45℃〜約310℃の範囲のキュリ一温度、約り30℃〜約575°C
の範囲の第1次結晶化部度及び少なくとも0.65テスラの飽和磁気誘導を有す
る磁性合金。ここに下付き文字は原子%であり、“a”は約65.5〜70.5
の範囲であり、“b′は約3.8〜4.5の範囲であり、“Coは約0〜約3の
範囲であり、“d”は約1〜約2の範囲であり、“e″は約10〜約12の範囲
であり、“f″は約14〜約15の範囲にあり、Mはバナジウム、クロム、モリ
ブデン、ニオブ及びタングステンからなる群から選択されJ、 Mがマンガンの
とき、“a“は約68.0〜約70.0の範囲であり、“b″は約2.5〜約4
.0の範囲であり、C”は約0〜約3の範囲であり、“d″は約1〜約4の範囲
であり、“e”は約10〜約12の範囲であり、“f”は約14〜約15の範囲
である。
2、 COC5,yF e 4.a N 12.9M O2BIIS 114の
組成を有する特許請求の範囲第1項の磁性合金。
3、C068,13Fe4.oNil、37M01.5B1oS115の組成を
有する特許請求の範囲第1項の磁性合金。
4− C069,6F ea、4Mot BloS l 15の組成を有する特
許請求の範囲第1項の磁性合金。
5、Co Fe Mo B Si の組成を有する特許6g、75 4.25
2 10 15請求の範囲第1項の磁性合金。
6、 C069,6Fe 4.4Cr IBloS l 15の組成を有する特
許請求の範囲第1項の磁性合金。
7−006g、75 Fe4.25Cr2 B105i15の組成を有する特許
請求の範囲第1項の磁性合金。
8、 Coa8.2Fe3.8 MnlB125 l 15の組成を有する特許
請求の範囲第1項の磁性合金。
9、 Co67.7Fe3.3 Mnz B125115の組成を有する特許請
求の範囲第1項の磁性合金。
10、 Co70.OFe 4.o Mn t BloS l t5の組成を有
する特許請求の範囲第1項の磁性合金。
11、 C069,5Fe3.5 Mn2BloS l t5の組成を有する特
許請求の範囲第1項の磁性合金。
12、 Coa9.OFe s、o Mns BIO3l 15の組成を有する
特許請求の範囲第1項の磁性合金。
国際調査報告
le看1−−1−*++*+a−^ml1gaam+−・p(τ/’:S87/
C2E!02国際調査報告
Claims (19)
- 1.式COa Feb Nic Md Be Sifの組成を有し、少なくとも70 %がガラス質であり、−1×10−6〜+1×10−6の飽和磁歪の値を有する 磁性合金。ここに下付き文字は原子%であり、“a”は約65.5〜70.5の 範囲であり、“b”は約3.8〜約4.5の範囲であり、“c”は約0〜約3の 範囲であり、“d”は約1〜約2の範囲であり、“e”は約10〜約12の範囲 であり、“f”は約14〜約15の範囲にあり、Mはバナジウム、クロム、モリ ブデン、ニオブ及びタングステンからなる群から選択され、Mがマンガンのとき 、“a”は約68.0〜約70.0の範囲であり、“b”は約2.5〜約4.0 の範囲であり、“c”は約0〜約3の範囲であり、“d”は約1〜約4の範囲で あり、“e”は約10〜約12の範囲であり、“f”は約14〜約15の範囲で ある。
- 2.Co65.7Fe4.4Ni2.9Mo2B11Si14の組成を有する特 許請求の範囲第1項の磁性合金。
- 3.Co68.13Fe4.0Ni1.37Mo1.5B10Si15の組成を 有する特許請求の範囲第1項の磁性合金。
- 4.Co69.6Fe4.4Mo1B10Si15の組成を有する特許請求の範 囲第1項の磁性合金。
- 5.Co68.75Fe4.25Mo2B10Si15の組成を有する特許請求 の範囲第1項の磁性合金。
- 6.Co69.6Fe4.4Cr1B10Si15の組成を有する特許請求の範 囲第1項の磁性合金。
- 7.Co68.75Fe4.25Cr2B10Si15の組成を有する特許請求 の範囲第1項の磁性合金。
- 8.Co68.2Fe3.8Mn1B12Si15の組成を有する特許請求の範 囲第1項の磁性合金。
- 9.Co67.7Fe3.3Mn2B12Si15の組成を有する特許請求の範 囲第1項の磁性合金。
- 10.Co70.0Fe4.0Mn1B10Si15の組成を有する特許請求の 範囲第1項の磁性合金。
- 11.Co69.5Fe3.5Mn2B10Si15の組成を有する特許請求の 範囲第1項の磁性合金。
- 12.Co69.0Fe3.0Mn3B10Si15の組成を有する特許請求の 範囲第1項の磁性合金。
- 13.Co68.5Fe2.5Mn4B10Si15の組成を有する特許請求の 範囲第1項の磁性合金。
- 14.Co69.6Fe4.4V1B10Si15の組成を有する特許請求の範 囲第1項の磁性合金。
- 15.Co68.75Fe4.25V2B10Si15の組成を有する特許請求 の範囲第1項の磁性合金。
- 16.Co69.6Fe4.4Nb1B10Si15の組成を有する特許請求の 範囲第1項の磁性合金。
- 17.Co68.75 Fe4.25Nb2B10Si15の組成を有する特許 請求の範囲第1項の磁性合金。
- 18.Co69.6Fe4.4W1B10Si15の組成を有する特許請求の範 囲第1項の磁性合金。
- 19.Co68.75Fe4.25W2B10Si15の組成を有する特許請求 の範囲第1項の磁性合金。
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-
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