JPH0241136A - 核磁気共鳴画像診断装置のイメージング方法 - Google Patents
核磁気共鳴画像診断装置のイメージング方法Info
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- JPH0241136A JPH0241136A JP63190135A JP19013588A JPH0241136A JP H0241136 A JPH0241136 A JP H0241136A JP 63190135 A JP63190135 A JP 63190135A JP 19013588 A JP19013588 A JP 19013588A JP H0241136 A JPH0241136 A JP H0241136A
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- 238000005481 NMR spectroscopy Methods 0.000 title description 4
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- 238000002059 diagnostic imaging Methods 0.000 claims 1
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- 238000001208 nuclear magnetic resonance pulse sequence Methods 0.000 description 4
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- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
（産業上の利用分野）
本発明は静磁場不均一のために生ずる周波数方向のエリ
アジングを防止する核磁気共鳴画像診断装置のイメージ
ング方法に関する。
アジングを防止する核磁気共鳴画像診断装置のイメージ
ング方法に関する。
（従来の技術）
核磁気共鳴画像診断装置（以下ＭＲＩという）において
は静磁場中の被検体の３軸方向に勾配磁場を印加し、静
磁場方向（Ｚ軸）に垂直な方向（Ｘ軸）に磁界の強さで
決まる特定の原子核の歳差運動の核間波数に一致した高
周波磁場を加えると、磁気共鳴が起こって前記の原子核
の集団は単位間の遷移を生じ、エネルギー単位の高い方
の単位に遷移する。共鳴後緩和時間と呼ばれる時定数で
決まる時間の間に高い単位へ励起された原子核は低い準
位へ戻ってエネルギーの放射を行う。ＭＲｌは放射のエ
ネルギーによる高周波信号を受信して処理し、画像にす
る装置である。このＭＲｆにおいては静磁場の不均一は
形状歪み等画質に影響するためできる限り均一度を上げ
ることが要求される。
は静磁場中の被検体の３軸方向に勾配磁場を印加し、静
磁場方向（Ｚ軸）に垂直な方向（Ｘ軸）に磁界の強さで
決まる特定の原子核の歳差運動の核間波数に一致した高
周波磁場を加えると、磁気共鳴が起こって前記の原子核
の集団は単位間の遷移を生じ、エネルギー単位の高い方
の単位に遷移する。共鳴後緩和時間と呼ばれる時定数で
決まる時間の間に高い単位へ励起された原子核は低い準
位へ戻ってエネルギーの放射を行う。ＭＲｌは放射のエ
ネルギーによる高周波信号を受信して処理し、画像にす
る装置である。このＭＲｆにおいては静磁場の不均一は
形状歪み等画質に影響するためできる限り均一度を上げ
ることが要求される。
（発明が解決しようとする課題）
ところで、高均一度の磁石を実現しようとすると、磁石
を大型にする必要があるが、磁石を大型にすると、材料
の量、及び製作上高精度が必要になる等でコスト高とな
る。又大きな磁石に対しては大きなスキャンルームが必
要になる等のため、磁石は小形化される傾向にある。
を大型にする必要があるが、磁石を大型にすると、材料
の量、及び製作上高精度が必要になる等でコスト高とな
る。又大きな磁石に対しては大きなスキャンルームが必
要になる等のため、磁石は小形化される傾向にある。
ＭＲＩに用いられる磁石においてその均一度は、第２図
に示すような特性を持っている。図は横軸に磁石の中心
からの距離ｒｃｍを取り、縦軸に磁石の中心の磁束密度
からの偏移量ΔＢｐｐｍを取ったグラフである。図から
明らかなように磁束密度はその均一領域Ｆｍの端部でｒ
４〜ｒ（に比例して急激に低下する。この磁束密度の低
下は均一領域Ｆｍ内であれば、シムコイル等で補正可能
であるが、Ｆｍの外の部分に関しては如何ともし難い。
に示すような特性を持っている。図は横軸に磁石の中心
からの距離ｒｃｍを取り、縦軸に磁石の中心の磁束密度
からの偏移量ΔＢｐｐｍを取ったグラフである。図から
明らかなように磁束密度はその均一領域Ｆｍの端部でｒ
４〜ｒ（に比例して急激に低下する。この磁束密度の低
下は均一領域Ｆｍ内であれば、シムコイル等で補正可能
であるが、Ｆｍの外の部分に関しては如何ともし難い。
近時進められている磁石の小形化により磁石の大きさが
小さくなると、均一領域Ｆｍが小さくなり、画像構成上
必要になる可視領域（以下ＦＯ■という）に近くなる。
小さくなると、均一領域Ｆｍが小さくなり、画像構成上
必要になる可視領域（以下ＦＯ■という）に近くなる。
ＭＲＩで用いられるフーリエ変換イメージングでは、周
波数エンコード勾配Ｇｒの大きさによって得られる核磁
気共鳴（以下ＮＭＲという）信号の周波数ｆと位置ｒと
の関係は第３図のようになる。図において、（イ）図は
周波数エンコード勾配Ｑｒの大きさが静磁場の不均一に
対して充分大きい場合の図で、その直線部がイメージエ
リアＦ１をカバーしている。（０）図は周波数エンコー
ド勾配Ｇｒの大きさが静磁場の不均一に対して小さい場
合の図で、図に示されるように不均一のために上記均一
領域１”ｍ外では実効的なＧｒが低くなり、イメージエ
リアＦｉ内で周波数の２値化（エリアジング：異なる位
置において同一周波数となり、イメージ上で重なってし
まう）が起きてしまう。このような状態になると、ソフ
ト的に歪みを補正することは困Ｍ１ある。従ってこれを
防止するためには（イ）図のように充分周波数エンコー
ド勾配Ｇｒを大きくするとよ ところが、イメージのＳＮ比と周波数エンコード勾配Ｇ
ｒとには、次式のような関係がある。
波数エンコード勾配Ｇｒの大きさによって得られる核磁
気共鳴（以下ＮＭＲという）信号の周波数ｆと位置ｒと
の関係は第３図のようになる。図において、（イ）図は
周波数エンコード勾配Ｑｒの大きさが静磁場の不均一に
対して充分大きい場合の図で、その直線部がイメージエ
リアＦ１をカバーしている。（０）図は周波数エンコー
ド勾配Ｇｒの大きさが静磁場の不均一に対して小さい場
合の図で、図に示されるように不均一のために上記均一
領域１”ｍ外では実効的なＧｒが低くなり、イメージエ
リアＦｉ内で周波数の２値化（エリアジング：異なる位
置において同一周波数となり、イメージ上で重なってし
まう）が起きてしまう。このような状態になると、ソフ
ト的に歪みを補正することは困Ｍ１ある。従ってこれを
防止するためには（イ）図のように充分周波数エンコー
ド勾配Ｇｒを大きくするとよ ところが、イメージのＳＮ比と周波数エンコード勾配Ｇ
ｒとには、次式のような関係がある。
ＳＮ比＜１７Ｅ否下
即ち、ＳＮ比を大きくしようとすると周波数エンコード
勾配Ｇｒを低くすることが必要である。
勾配Ｇｒを低くすることが必要である。
本発明は上記の点に鑑みてなされたもので、その目的は
、周波数エンコード勾配Ｑｒを低くすると、周波数方向
でエリアジングが生じてしまうような磁場の不均一下に
おいて、エリアジングを防止し、ＳＮ比を良くするため
に低いＱｒによるイメージングを可能にするＭＲｒのイ
メージング方法を実現することにある。
、周波数エンコード勾配Ｑｒを低くすると、周波数方向
でエリアジングが生じてしまうような磁場の不均一下に
おいて、エリアジングを防止し、ＳＮ比を良くするため
に低いＱｒによるイメージングを可能にするＭＲｒのイ
メージング方法を実現することにある。
（課題を解決するための手段）
前記の課題を解決する本発明は、静磁場不均一のために
生ずる周波数方向のエリアジングを防止する核磁気共鳴
画像診断装置のイメージング方法において、ＲＦ受信コ
イル感度領域内でエリアジングを生じない程度以上の充
分大きな周波数エンコード勾配を印加してｍｓ不均一の
影響を受けてエリアジングを生ずる撮影領域外の不要領
域区間にその区間のラーモア周波数に相当する周波数と
前記不要領域の区間幅に相当する周波数帯域幅を有する
励起パルスを正規のスキャンをするためのシーケンス以
前に印加することを特徴とするものである。
生ずる周波数方向のエリアジングを防止する核磁気共鳴
画像診断装置のイメージング方法において、ＲＦ受信コ
イル感度領域内でエリアジングを生じない程度以上の充
分大きな周波数エンコード勾配を印加してｍｓ不均一の
影響を受けてエリアジングを生ずる撮影領域外の不要領
域区間にその区間のラーモア周波数に相当する周波数と
前記不要領域の区間幅に相当する周波数帯域幅を有する
励起パルスを正規のスキャンをするためのシーケンス以
前に印加することを特徴とするものである。
（作用）
正規のパルスシーケンス以前に大きな周波数エンコード
勾配と励起パルスにより不要領域の磁化ベクトルの位相
をばらばらにし、正規のイメージング時に信号を出力さ
せない。
勾配と励起パルスにより不要領域の磁化ベクトルの位相
をばらばらにし、正規のイメージング時に信号を出力さ
せない。
（実施例）
以下、図面を９照して本発明の実施例を詳細に説明する
。
。
第１図は本発明の方法の一実施例のパルスシーケンスの
図である。図において、ＲＦは高周波の回転磁場で、９
０’パルスである励起パルス１と１８０′″パルスであ
る反転パルス２を印加する。
図である。図において、ＲＦは高周波の回転磁場で、９
０’パルスである励起パルス１と１８０′″パルスであ
る反転パルス２を印加する。
３はスライス勾配で、励起パルス１とスライス勾配３に
よって決定されるスライス面内のスピンを選択的に励起
する。４はスライス勾配３によって乱れたスピンの位相
を元に戻すためのＧＳ勾配である。５は周波数エンコー
ド軸に加えられ、場所に応じた初期位相を与えるデイフ
ェーズ勾配、６は位相エンコード勾配で、その強度は毎
周期異なるように制御されている。７は乱れた位相を揃
えＳＥ信号８を生じさせるための周波数エンコード勾配
Ｇｐｒである。励起パルス１と次の励起パルス１との間
の繰り返し周期をＴＲとし、励起パルス１を印加してＳ
Ｅ倍信号８が現れるまでの期間をＴＥとする。９は不要
領域を励起する９０’パルスである励起パルスで、その
ＲＦ周波数はｆ１＋帯域幅はΔｆ１である。１ｏは励起
パルス９の印加時点に加える周波数エンコード勾配のＱ
ｒ、である。
よって決定されるスライス面内のスピンを選択的に励起
する。４はスライス勾配３によって乱れたスピンの位相
を元に戻すためのＧＳ勾配である。５は周波数エンコー
ド軸に加えられ、場所に応じた初期位相を与えるデイフ
ェーズ勾配、６は位相エンコード勾配で、その強度は毎
周期異なるように制御されている。７は乱れた位相を揃
えＳＥ信号８を生じさせるための周波数エンコード勾配
Ｇｐｒである。励起パルス１と次の励起パルス１との間
の繰り返し周期をＴＲとし、励起パルス１を印加してＳ
Ｅ倍信号８が現れるまでの期間をＴＥとする。９は不要
領域を励起する９０’パルスである励起パルスで、その
ＲＦ周波数はｆ１＋帯域幅はΔｆ１である。１ｏは励起
パルス９の印加時点に加える周波数エンコード勾配のＱ
ｒ、である。
次に上記のパルスシーケンスによって磁場不拘下のエリ
アジングを防止し得る低Ｇｐｒでのイメージングの方法
の原理を説明しながらその動作を説明する。第４図は被
検体の撮影範囲を示す図である。図において１１は撮影
を行う被検体、１２は被検体１１のうら撮影を行わない
不要領域、１３は被検体１１を撮影する断層面であるイ
メージ平面である。（ロ）図は磁石の磁場の強さの分布
図で、Ｚ軸のみを考える。Ｚ（磁石の中心からの距離）
≧２０ｃｍでの不均一の変化をΔＢ〈Ｚ４とする。即ち
磁石の持つ均−ＦＯＶｍは４０ｃｍである。イメージの
ＦＯｖ（Ｆｏｖｉ）を４ｏｃｍとする。被検体はＺ軸方
向に体積を持っている。
アジングを防止し得る低Ｇｐｒでのイメージングの方法
の原理を説明しながらその動作を説明する。第４図は被
検体の撮影範囲を示す図である。図において１１は撮影
を行う被検体、１２は被検体１１のうら撮影を行わない
不要領域、１３は被検体１１を撮影する断層面であるイ
メージ平面である。（ロ）図は磁石の磁場の強さの分布
図で、Ｚ軸のみを考える。Ｚ（磁石の中心からの距離）
≧２０ｃｍでの不均一の変化をΔＢ〈Ｚ４とする。即ち
磁石の持つ均−ＦＯＶｍは４０ｃｍである。イメージの
ＦＯｖ（Ｆｏｖｉ）を４ｏｃｍとする。被検体はＺ軸方
向に体積を持っている。
ＲＦコイルの感度領域即ち受信可能エリアの軸方向長を
Ｌｃとする。
Ｌｃとする。
Ｌｃ ＞ＦＯＶ ｉ Ｌｃ −５ｏｃｍとする。
周波数エンコード勾配７の大きさＧｐｒをＧｐｒ−ｏ。
０３Ｇ／ｃｍ
（０，５Ｔにおいて６ＤＩ）ｍ／ｃｍ）・・・（１）
又、不要領域１２励起時周波数エンコード勾配置０の大
きさＱｒｌを Ｇｒｔ ｘＱ、１５Ｇ／ｃｍ （０，５Ｔにおいて３０Ｄｐｍ／Ｃｍ）・・・ （２） とする。
きさＱｒｌを Ｇｒｔ ｘＱ、１５Ｇ／ｃｍ （０，５Ｔにおいて３０Ｄｐｍ／Ｃｍ）・・・ （２） とする。
第５図にＧｐｒ、Ｇｒｔ印加時の位［２と周波数（中心
周波数に対するずれ（ｐｐｍ表示））との関係を示す。
周波数に対するずれ（ｐｐｍ表示））との関係を示す。
（イ）図は数値を示す表である。
（イ）図を説明すると、磁石の磁場不均一の値は例えば
２１ｃｍの所で８ｐｐｍ、２３ｃｍの所で３６ ｏ ｐ
ｍと変化する。Ｇｐｒは２１ｃｍの所で６ｐｐｍ／ｃｍ
ｘ２１ ｃｍ−ｓｐｐｍ−ｉｌｓｐｐｍ と作表されている。又Ｇｒｔは ３０ ｐＤｍ／ｃｍｘ ２３ ｃｍ −３６ｐｐｍ−６５４ｐｐｍ のように作表されている。（ロ）図は（イ）図の表をグ
ラフ化したものである。小さな周波数エンコード勾配Ｇ
ｐｒを印加した所では例えば周波数５０ＤＤｍ （ｆｏ
＋５０）のＧｐｒ曲線との交点はｚ＝ｓｃｍとＺ−２
５０ｍの所にあり、ＦＯＶ ｉ外ノ不要領［（Ｚ−２５
ｃｍの所）の周波数との区別が付かなくなって所謂エリ
アジングが発生する。
２１ｃｍの所で８ｐｐｍ、２３ｃｍの所で３６ ｏ ｐ
ｍと変化する。Ｇｐｒは２１ｃｍの所で６ｐｐｍ／ｃｍ
ｘ２１ ｃｍ−ｓｐｐｍ−ｉｌｓｐｐｍ と作表されている。又Ｇｒｔは ３０ ｐＤｍ／ｃｍｘ ２３ ｃｍ −３６ｐｐｍ−６５４ｐｐｍ のように作表されている。（ロ）図は（イ）図の表をグ
ラフ化したものである。小さな周波数エンコード勾配Ｇ
ｐｒを印加した所では例えば周波数５０ＤＤｍ （ｆｏ
＋５０）のＧｐｒ曲線との交点はｚ＝ｓｃｍとＺ−２
５０ｍの所にあり、ＦＯＶ ｉ外ノ不要領［（Ｚ−２５
ｃｍの所）の周波数との区別が付かなくなって所謂エリ
アジングが発生する。
第１図の区間Ａに印加した励起パルス９の周波数ｆ１を
第４図の不要領域１２における周波数とすると、Ｇｒｌ
のカーブを考慮してｆｌ−ｆ。
第４図の不要領域１２における周波数とすると、Ｇｒｌ
のカーブを考慮してｆｌ−ｆ。
＋１３．４ＫＨ２となる。又帯域幅Δｆ１はＲＦコイル
の感度領域ＬＣから撮影領域ＦＯＶ ｉを引いた１／２
のΔＬのｉｔａにおける周波数幅であり△ｆ−１，２８
ＫＨｚとなる。従って励起パルス９は周波数がｆｏ ＋
１３．４ＫＨｚで、帯域幅１．２８Ｋｌ−１ｚのパルス
である。この励起パルス９を区間へにおいて印加すると
、不要領域ΔＬのみが励起される。周波数エンコード勾
配置ｏによってこの領域の磁化ベクトルはｘｙ面にあり
且つ位相がばらばらになでいる。続く区間Ｂにおいて撮
影領［ＦＯＶ ｉがスライス勾配３によってスライスさ
れ、励起パルス１が加えられる。そして周波数エンコー
ド勾配７の下でＮＭＲ信号が読み取られる。不要領１１
２では周波数エンコード勾配磁場Ｇｒｔ１０を印加され
、励起パルス９によって励起されたのみで、位相を揃え
るための勾配が印加されていないので位相がばらばらの
状態もしくは飽和状態にあって、パルス１に励起された
撮影領ｔａＦＯＶｉ内のスピンのように有効な信号を出
さない。従ってＧｐｒが第５図のような特性を持ってい
る低い勾配であっても、Ｆｏｖｔ外のＺ＞２０ｃｍの所
においては、ＦＯＶ ｉ内と同一の周波数の信号がＲＦ
コイルに受信されるようなエリアジングは起こらない。
の感度領域ＬＣから撮影領域ＦＯＶ ｉを引いた１／２
のΔＬのｉｔａにおける周波数幅であり△ｆ−１，２８
ＫＨｚとなる。従って励起パルス９は周波数がｆｏ ＋
１３．４ＫＨｚで、帯域幅１．２８Ｋｌ−１ｚのパルス
である。この励起パルス９を区間へにおいて印加すると
、不要領域ΔＬのみが励起される。周波数エンコード勾
配置ｏによってこの領域の磁化ベクトルはｘｙ面にあり
且つ位相がばらばらになでいる。続く区間Ｂにおいて撮
影領［ＦＯＶ ｉがスライス勾配３によってスライスさ
れ、励起パルス１が加えられる。そして周波数エンコー
ド勾配７の下でＮＭＲ信号が読み取られる。不要領１１
２では周波数エンコード勾配磁場Ｇｒｔ１０を印加され
、励起パルス９によって励起されたのみで、位相を揃え
るための勾配が印加されていないので位相がばらばらの
状態もしくは飽和状態にあって、パルス１に励起された
撮影領ｔａＦＯＶｉ内のスピンのように有効な信号を出
さない。従ってＧｐｒが第５図のような特性を持ってい
る低い勾配であっても、Ｆｏｖｔ外のＺ＞２０ｃｍの所
においては、ＦＯＶ ｉ内と同一の周波数の信号がＲＦ
コイルに受信されるようなエリアジングは起こらない。
尚、本発明は本実施例に限定されるものではない。例え
ば区間へにおける励起パルス１のパルス幅は９０”パル
スである必要はなく、飽和させる程度のＲＦパルスでも
よい。又、説明中に挙げた数値は一例であって例えば静
磁場の強さが変われば変わるものである。
ば区間へにおける励起パルス１のパルス幅は９０”パル
スである必要はなく、飽和させる程度のＲＦパルスでも
よい。又、説明中に挙げた数値は一例であって例えば静
磁場の強さが変われば変わるものである。
（発明の効果）
以上詳細に説明したように本発明によれば、低い周波数
エンコードで、エリアジングなしにイメージングできる
ため受信信号の周波数帯域を狭くでき、ＳＮ比の良いイ
メージ信号が得られる。
エンコードで、エリアジングなしにイメージングできる
ため受信信号の周波数帯域を狭くでき、ＳＮ比の良いイ
メージ信号が得られる。
第１図は本発明の一実施例の方法におけるパルスシーケ
ンスの図、第２図は磁石の不均一度を示す図、第３図は
磁石の磁場不均一のあるときの周波数エンコード勾配Ｇ
ｒの特性曲線の図で、（イ）はＱｒが大きいときの図、
（ロ）はＱｒが小さいときの図、第４図は被検体とｍｓ
強度の関係を示す図、第５図は静磁場不均一存在時の周
波数エンコード勾配の特性曲線の図である。 １．９・・・励起パルス ２・・・反転パルス３・・
・スライス勾配 ４・・・Ｇａ４・・・デイフェー
ズ勾配 ６・・・位相エンコード勾配７・・・周波数エ
ンコード勾配Ｇｐｒ ８・・・ＳＥ倍信 号０・・・周波数エンコード勾配Ｇ ｒ ＩＦＯＶ ｉ
・・・層形領域 Ｌｃ・・・ＲＦコイルの感度領域
ンスの図、第２図は磁石の不均一度を示す図、第３図は
磁石の磁場不均一のあるときの周波数エンコード勾配Ｇ
ｒの特性曲線の図で、（イ）はＱｒが大きいときの図、
（ロ）はＱｒが小さいときの図、第４図は被検体とｍｓ
強度の関係を示す図、第５図は静磁場不均一存在時の周
波数エンコード勾配の特性曲線の図である。 １．９・・・励起パルス ２・・・反転パルス３・・
・スライス勾配 ４・・・Ｇａ４・・・デイフェー
ズ勾配 ６・・・位相エンコード勾配７・・・周波数エ
ンコード勾配Ｇｐｒ ８・・・ＳＥ倍信 号０・・・周波数エンコード勾配Ｇ ｒ ＩＦＯＶ ｉ
・・・層形領域 Ｌｃ・・・ＲＦコイルの感度領域
Claims (1)
- 静磁場不均一のために生ずる周波数方向のエリアジング
を防止する核磁気共鳴画像診断装置のイメージング方法
において、ＲＦ受信コイル感度領域内でエリアジングを
生じない程度以上の充分大きな周波数エンコード勾配を
印加して磁場不均一の影響を受けてエリアジングを生ず
る撮影領域外の不要領域区間にその区間のラーモア周波
数に相当する周波数と前記不要領域の区間幅に相当する
周波数帯域幅を有する励起パルスを正規のスキャンをす
るためのシーケンス以前に印加することを特徴とする核
磁気共鳴画像診断装置のイメージング方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP63190135A JPH0241136A (ja) | 1988-07-29 | 1988-07-29 | 核磁気共鳴画像診断装置のイメージング方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP63190135A JPH0241136A (ja) | 1988-07-29 | 1988-07-29 | 核磁気共鳴画像診断装置のイメージング方法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0241136A true JPH0241136A (ja) | 1990-02-09 |
Family
ID=16252978
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP63190135A Pending JPH0241136A (ja) | 1988-07-29 | 1988-07-29 | 核磁気共鳴画像診断装置のイメージング方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0241136A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| EP1333295A2 (en) | 2002-01-30 | 2003-08-06 | GE Medical Systems Global Technology Company LLC | Customized spatial saturation pulse sequence for suppression of artifacts in MR images |
Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS62207447A (ja) * | 1986-03-07 | 1987-09-11 | 横河メディカルシステム株式会社 | Ｎｍｒイメ−ジングにおける選択励起方法 |
| JPS6346146A (ja) * | 1986-08-13 | 1988-02-27 | 株式会社東芝 | 磁気共鳴測定装置 |
-
1988
- 1988-07-29 JP JP63190135A patent/JPH0241136A/ja active Pending
Patent Citations (2)
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