JPH02256914A - 超電導磁気軸受を付加した気体軸受 - Google Patents
超電導磁気軸受を付加した気体軸受Info
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- JPH02256914A JPH02256914A JP1076418A JP7641889A JPH02256914A JP H02256914 A JPH02256914 A JP H02256914A JP 1076418 A JP1076418 A JP 1076418A JP 7641889 A JP7641889 A JP 7641889A JP H02256914 A JPH02256914 A JP H02256914A
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
（産業上の利用分野）
本発明は、冷却装置用ターボ膨脹機を初めとする各種低
温回転機器の軸受に適し、且つ超電導材料を用いて超電
導磁気軸受を付加した気体軸受に関する。
温回転機器の軸受に適し、且つ超電導材料を用いて超電
導磁気軸受を付加した気体軸受に関する。
（従来の技術）
気体軸受は側部材間に気体が存在する隙間を残して、負
荷を支える構成となっている。気体軸受はオイル軸受に
較べて動作温度範囲が広く、無接触運転から耐久性に富
むという長所があることから、たとえば、代表的な気体
軸受は第５−８図の如き構成を有す。
荷を支える構成となっている。気体軸受はオイル軸受に
較べて動作温度範囲が広く、無接触運転から耐久性に富
むという長所があることから、たとえば、代表的な気体
軸受は第５−８図の如き構成を有す。
第５−６図に示す例は、回転シ中フトエのまわりに多孔
質のブツシュ２を両者間に小さな隙間を残すようにして
配し、このブツシュ２の外周面に、その内周面に凹部５
を有するスリーブ３を嵌入する。スリーブ３に給気口４
を取付ける。この例では、吸気口４を介して圧縮空気を
環状の凹部５内に供給し、多孔質のブツシュ２を介して
、シャフト１とブツシュ２との間の隙間に均一分布の形
で圧縮空気を入れ、シャツ）ｌをブツシュ２に対し等間
隔となるよう浮上らせて軸受作用を得る。
質のブツシュ２を両者間に小さな隙間を残すようにして
配し、このブツシュ２の外周面に、その内周面に凹部５
を有するスリーブ３を嵌入する。スリーブ３に給気口４
を取付ける。この例では、吸気口４を介して圧縮空気を
環状の凹部５内に供給し、多孔質のブツシュ２を介して
、シャフト１とブツシュ２との間の隙間に均一分布の形
で圧縮空気を入れ、シャツ）ｌをブツシュ２に対し等間
隔となるよう浮上らせて軸受作用を得る。
第７図に示す例は、静圧スラスト軸受で、回転シャフト
６の下端に第１の円板７を固定させる。
６の下端に第１の円板７を固定させる。
この第１の円板７に対向させて多孔質の第２の円板８を
配置させ、この第２の円板８に空気だめ９とこれに通じ
る吸気口１０を有するカバー１１を固定させている。こ
の例では、吸気口１０からの圧縮空気は第２の円板の多
孔部を通って絞られて空気の流れは均一分布となって両
日ｔｒＩｉ７．８間の隙間に入り、この隙間内の気体の
圧力により負荷を支える。
配置させ、この第２の円板８に空気だめ９とこれに通じ
る吸気口１０を有するカバー１１を固定させている。こ
の例では、吸気口１０からの圧縮空気は第２の円板の多
孔部を通って絞られて空気の流れは均一分布となって両
日ｔｒＩｉ７．８間の隙間に入り、この隙間内の気体の
圧力により負荷を支える。
第８図に示す例は、テイルティングバットと名称される
動圧軸受で、回転シャフト１０のまわりに等間隔にバッ
ト１２を円筒状のスリーブ１３にピボット１４を介して
支持させる。シャフト１０の回転は、シャフト１０まわ
りの空気をシャフト１０とバット１２で作るくさび状す
きまに引き込み、動圧を作り、その気体の圧力により負
荷を支える。
動圧軸受で、回転シャフト１０のまわりに等間隔にバッ
ト１２を円筒状のスリーブ１３にピボット１４を介して
支持させる。シャフト１０の回転は、シャフト１０まわ
りの空気をシャフト１０とバット１２で作るくさび状す
きまに引き込み、動圧を作り、その気体の圧力により負
荷を支える。
（本発明が解決しようとする課題）
気体軸受に用いる空気は、前述した如くオイルや水等に
比し利用できる温度域が広い。しかし、近年のように、
ＭＨＤ発電、磁気浮上列車等に用いる超電導磁石の冷却
装置、或いは、レーザー、メーザ−、パラメトリック増
中器などの電子装置に用いる冷却装置は、時には、たと
えば、１００に以下の極低温雰囲気下でシャフトを回転
し、且つこのシャフトを支える必要がある。
比し利用できる温度域が広い。しかし、近年のように、
ＭＨＤ発電、磁気浮上列車等に用いる超電導磁石の冷却
装置、或いは、レーザー、メーザ−、パラメトリック増
中器などの電子装置に用いる冷却装置は、時には、たと
えば、１００に以下の極低温雰囲気下でシャフトを回転
し、且つこのシャフトを支える必要がある。
しかし、ヘリウム、ネオン等の気体でも、１００に以下
といった極低温では粘性の低下が著しく、気体による負
荷能力は小さくなる。加えて、たとえば、シャフト及び
そのまわりのブツシュとの間の隙間寸法は、極低温によ
る両部材の熱膨張係数の差により常温時の隙間寸法を確
保することが難かしく、負荷能力の劣化をまねくことも
ある。
といった極低温では粘性の低下が著しく、気体による負
荷能力は小さくなる。加えて、たとえば、シャフト及び
そのまわりのブツシュとの間の隙間寸法は、極低温によ
る両部材の熱膨張係数の差により常温時の隙間寸法を確
保することが難かしく、負荷能力の劣化をまねくことも
ある。
それ故に、本発明は極低温下でも負荷能力の低下を防ぐ
気体軸受を提供することを解決すべき課題とする。
気体軸受を提供することを解決すべき課題とする。
（課題を解決するための手段）
最近の新素材の開発は目をはみるものがあるが、超電導
材料について言えば、イツトリウム・バリウム・銅・酸
素系；ランタノイド系各種希土類・バリウム・銅・酸素
系；ビスマス・ストロンチュウム・カルシウム・銅・酸
素系；タリウム・バリウム・カルシウム・銅・酸素系の
超電導材料は、高周波スパッタリングや化学気相法、或
いは他の蒸着法によりチタン等を含む焼結体の基板上に
生成可能となっている。この超電導材料は、極低温雰囲
気下で、電力損失なしに高密度の電流を流すことができ
る外、磁界での完全反磁性特性により強磁気シールド材
となる。
材料について言えば、イツトリウム・バリウム・銅・酸
素系；ランタノイド系各種希土類・バリウム・銅・酸素
系；ビスマス・ストロンチュウム・カルシウム・銅・酸
素系；タリウム・バリウム・カルシウム・銅・酸素系の
超電導材料は、高周波スパッタリングや化学気相法、或
いは他の蒸着法によりチタン等を含む焼結体の基板上に
生成可能となっている。この超電導材料は、極低温雰囲
気下で、電力損失なしに高密度の電流を流すことができ
る外、磁界での完全反磁性特性により強磁気シールド材
となる。
本発明は、極低温雰囲気下で超電導材料が強磁気シール
ド特性を示すことに着目し、これと磁石からなる部材と
を対向させて、気体軸受の気体の負荷能力を助成させる
ことを基本的考えとする。
ド特性を示すことに着目し、これと磁石からなる部材と
を対向させて、気体軸受の気体の負荷能力を助成させる
ことを基本的考えとする。
この考えを具体化し、前述した本発明の課題を解決する
た控に、本発明は、運動部材と、これに隙間を介して対
向する静止部材を有し、運動部材が永久磁石からなり、
静止部材はその表面が磁気シールド特性を有する超電導
材料からなることを特徴とする超電導磁気軸受を付加し
た気体軸受を提供する。
た控に、本発明は、運動部材と、これに隙間を介して対
向する静止部材を有し、運動部材が永久磁石からなり、
静止部材はその表面が磁気シールド特性を有する超電導
材料からなることを特徴とする超電導磁気軸受を付加し
た気体軸受を提供する。
さらに、本発明は、静止部材と、これに隙間を介して対
向する運動部材を有し、静止部材が永久磁石からなり、
運動部材はその表面が磁気シールド特性を有する超電導
材料からなることを特徴とする超電導磁気軸受を付加し
た気体軸受を提供すりに隙間を介してその表面が超電導
材料からなるバット状の静止部材を設けてなる超電導磁
気軸受を付加した気体軸受を提供する。
向する運動部材を有し、静止部材が永久磁石からなり、
運動部材はその表面が磁気シールド特性を有する超電導
材料からなることを特徴とする超電導磁気軸受を付加し
た気体軸受を提供すりに隙間を介してその表面が超電導
材料からなるバット状の静止部材を設けてなる超電導磁
気軸受を付加した気体軸受を提供する。
（作用）
常温領域では、永久磁石の磁力線は、超電導材間の隙間
の気体のｉ荷能力のみに応じだ軸受となる。
の気体のｉ荷能力のみに応じだ軸受となる。
周囲温度が極低温即ち超電導材が超電導状態に移るとそ
の内部から磁束を絞め出マイスナー効果を示す温度以下
になると、一方の部材が他方の部材から磁力に反発して
その間に磁力による浮力を作り、極低温下で秀れた特性
を示す軸受となる。
の内部から磁束を絞め出マイスナー効果を示す温度以下
になると、一方の部材が他方の部材から磁力に反発して
その間に磁力による浮力を作り、極低温下で秀れた特性
を示す軸受となる。
さらに、温度が下がり、気体の粘性が低下して、気体軸
受が作用しなくなっても、超電導磁気軸受のみにより負
荷を支えることができる。
受が作用しなくなっても、超電導磁気軸受のみにより負
荷を支えることができる。
（実施例）
第１図ａに示す本発明の一例は、基本構成は第６図に示
す例と同じであるが、運動部材としての回転部材である
シャフト１５を、たとえば、残留磁気及び保持力の大き
いアル−磁石、Ｆｅ−Ｃｒ４；ｏ、フェライト、Ｎｄ
−Ｆｅ系、或いは、白金、コバルト系、サマリウム・コ
バルト系磁石を埋め込み製作する。一方、静止部材であ
るブツシュ１６は、超電導材料あるいは多孔質超電導材
料、または非磁性体の内周面に超電導薄膜を形成したも
ので製作する。
す例と同じであるが、運動部材としての回転部材である
シャフト１５を、たとえば、残留磁気及び保持力の大き
いアル−磁石、Ｆｅ−Ｃｒ４；ｏ、フェライト、Ｎｄ
−Ｆｅ系、或いは、白金、コバルト系、サマリウム・コ
バルト系磁石を埋め込み製作する。一方、静止部材であ
るブツシュ１６は、超電導材料あるいは多孔質超電導材
料、または非磁性体の内周面に超電導薄膜を形成したも
ので製作する。
本例では、マイスナー効果を示す遷移温度以上の雰囲気
下で、給気孔４からの気体は、ブツシュ１６の多孔部を
通過してシャフト１５まわりに均一に分散させて、シャ
フト１５をブツシュ１６に対して等間隔に浮上させる。
下で、給気孔４からの気体は、ブツシュ１６の多孔部を
通過してシャフト１５まわりに均一に分散させて、シャ
フト１５をブツシュ１６に対して等間隔に浮上させる。
周囲温度が超電導材料の遷移温度以下に下がると、プッ
、シュ１６の超電導材料により磁気シールドが成され、
磁力線は第１図ａに矢印で示す如くなる。この結果、気
体の粘性が下がっても、気体の負荷能力に加えて、磁力
的に反発力による浮力が生じ、軸受としての働きを充分
になす。
、シュ１６の超電導材料により磁気シールドが成され、
磁力線は第１図ａに矢印で示す如くなる。この結果、気
体の粘性が下がっても、気体の負荷能力に加えて、磁力
的に反発力による浮力が生じ、軸受としての働きを充分
になす。
第１図すに示す本発明の一例は、基本構成は第６図に示
す例と同じであるが、静止部材であるブ人さいアル＝＝
峨石、Ｆｅ−Ｃｒ−Ｃ０％フェライト、Ｎｄ −Ｆｅ系
、或いは、白金、コバルト系、サマリウム・コバルト系
磁石を埋め込み製作する。一方、運動部材であるシャフ
ト１５は、超電導材料あるいは多孔質超電導材料、また
は非磁性体の内周面に超電導薄膜を形成したもので製作
する。
す例と同じであるが、静止部材であるブ人さいアル＝＝
峨石、Ｆｅ−Ｃｒ−Ｃ０％フェライト、Ｎｄ −Ｆｅ系
、或いは、白金、コバルト系、サマリウム・コバルト系
磁石を埋め込み製作する。一方、運動部材であるシャフ
ト１５は、超電導材料あるいは多孔質超電導材料、また
は非磁性体の内周面に超電導薄膜を形成したもので製作
する。
本例では、マイスナー効果を示す遷移温度以上の雰囲気
下で、給気孔４からの気体は、ブツシュ１６の多孔部を
通過してシャフト１５まわりに均一に分散させて、シャ
フト１５をブツシュ１６に第１図すに矢印で示す如くな
る。この結果、気体の粘性が下がっても、気体の負荷能
力に加えて、磁力的に反発力による浮力が生じ、軸受と
しての働きを充分になす。
下で、給気孔４からの気体は、ブツシュ１６の多孔部を
通過してシャフト１５まわりに均一に分散させて、シャ
フト１５をブツシュ１６に第１図すに矢印で示す如くな
る。この結果、気体の粘性が下がっても、気体の負荷能
力に加えて、磁力的に反発力による浮力が生じ、軸受と
しての働きを充分になす。
第２図ａに示す例は、基本的には第７図に示す例と同じ
であるが、第１の円板１７を永久磁石で、あるいは永久
磁石を埋め込んだ金属板で作り、第２の円板１８の第１
の円板１７に対向する面に超電導薄膜を生成する。この
結果、薄膜の遷移温度以上での使用は、従来と実質的に
同じであるが、しかし、該遷移温度以下に周囲温度が降
下すると、超電導薄膜が磁界で反磁性を示し、第１の円
板１７からの磁力に反発し、第２図ａに示す如き磁力線
図となり、第１の円板１７に浮力が生じ、極低温による
気体粘性の低下があっても、内円板１７．１８間の気体
と共に軸受としての必要な機能を果たす。
であるが、第１の円板１７を永久磁石で、あるいは永久
磁石を埋め込んだ金属板で作り、第２の円板１８の第１
の円板１７に対向する面に超電導薄膜を生成する。この
結果、薄膜の遷移温度以上での使用は、従来と実質的に
同じであるが、しかし、該遷移温度以下に周囲温度が降
下すると、超電導薄膜が磁界で反磁性を示し、第１の円
板１７からの磁力に反発し、第２図ａに示す如き磁力線
図となり、第１の円板１７に浮力が生じ、極低温による
気体粘性の低下があっても、内円板１７．１８間の気体
と共に軸受としての必要な機能を果たす。
第２図すに示す例は、基本的には第７図に示す例と同じ
であるが、第２の円板１８を永久磁石で、あるいは永久
磁石を埋め込んだ金属板で作り、第１の円板１７の第２
の円板１８に対向する面に超電導薄膜を生成する。この
結果、薄膜の遷移温度以上での使用は、実質的に同じで
あるが、しかし、該遷移温度以下に周囲温度が降下する
と、超電導薄膜が磁界で反磁性を示し、第２の円板１８
からの磁力に反発し、第２図すに示す如き磁力線図とな
り、第１の円板１７に浮力が生じ、極低温による気体粘
性の低下があっても、内円板１７．１８間の気体と共に
軸受としての必要なａ能を果たす。
であるが、第２の円板１８を永久磁石で、あるいは永久
磁石を埋め込んだ金属板で作り、第１の円板１７の第２
の円板１８に対向する面に超電導薄膜を生成する。この
結果、薄膜の遷移温度以上での使用は、実質的に同じで
あるが、しかし、該遷移温度以下に周囲温度が降下する
と、超電導薄膜が磁界で反磁性を示し、第２の円板１８
からの磁力に反発し、第２図すに示す如き磁力線図とな
り、第１の円板１７に浮力が生じ、極低温による気体粘
性の低下があっても、内円板１７．１８間の気体と共に
軸受としての必要なａ能を果たす。
第３図ａに示す例は、第８図に示す動圧軸受と同一構成
であるが、回転シャツ１−１９を磁石材であるいは磁石
を埋め込んだ金属体で成形し、バンド２０の内面に超電
導材料の層を生成する。この例も、第１図と第２図の例
と同じ作用をするが、この場合、動圧軸受なので、シャ
フト１９が回転することによって気体軸受を形成する。
であるが、回転シャツ１−１９を磁石材であるいは磁石
を埋め込んだ金属体で成形し、バンド２０の内面に超電
導材料の層を生成する。この例も、第１図と第２図の例
と同じ作用をするが、この場合、動圧軸受なので、シャ
フト１９が回転することによって気体軸受を形成する。
したがって、シャフト１９の回転によってシャフト１９
とパッド２０との間に動圧が生じ、その圧力によってパ
ッド２０とシャフト１９との間に小さな隙間を残してシ
ャフトを支える。周囲温度が下がり、超電導材料の遷移
温度以下となると、超電導材料アつく一一ゝ の［６反磁性の磁気シールド特性を示し、第３図ａの如
き磁力線となり、パッド１２に対する浮力を作り、極低
温下でも固体接触を起こすことなく負荷を維持できる。
とパッド２０との間に動圧が生じ、その圧力によってパ
ッド２０とシャフト１９との間に小さな隙間を残してシ
ャフトを支える。周囲温度が下がり、超電導材料の遷移
温度以下となると、超電導材料アつく一一ゝ の［６反磁性の磁気シールド特性を示し、第３図ａの如
き磁力線となり、パッド１２に対する浮力を作り、極低
温下でも固体接触を起こすことなく負荷を維持できる。
第３図すに示す例は、第８図に示す動圧軸受と同一構成
であるが、パッド２０を磁石材であるいは磁石を埋め込
んだ金属体で成形し、シャフト１９の外周面、に超電導
材料の層を生成する。この例も、第１図と第２図の例と
同じ作用をするが、この場合、動圧軸受なので、シャツ
）１９が回転することによって気体軸受を形成する。し
たがって、シャフト１９０回転によってシャフトエ９と
パッド２０との間に動圧が生じ、その圧力によってパッ
ド２０とシャフト１９との間に小さな隙間を残してシャ
フトを支える。周囲温度が下がり、超電導材料の遷移温
度以下となると、超電導材料の層の反磁性の磁気シール
ド特性を示し、第３図すの如き磁力線となり、パッド１
２に対する浮力を作り、極低温下でも固体接触を起こす
ことなく負荷を維持できる。
であるが、パッド２０を磁石材であるいは磁石を埋め込
んだ金属体で成形し、シャフト１９の外周面、に超電導
材料の層を生成する。この例も、第１図と第２図の例と
同じ作用をするが、この場合、動圧軸受なので、シャツ
）１９が回転することによって気体軸受を形成する。し
たがって、シャフト１９０回転によってシャフトエ９と
パッド２０との間に動圧が生じ、その圧力によってパッ
ド２０とシャフト１９との間に小さな隙間を残してシャ
フトを支える。周囲温度が下がり、超電導材料の遷移温
度以下となると、超電導材料の層の反磁性の磁気シール
ド特性を示し、第３図すの如き磁力線となり、パッド１
２に対する浮力を作り、極低温下でも固体接触を起こす
ことなく負荷を維持できる。
第４図に示す例は、第３図に示す各バンドを改良し、第
３図に示す軸受を静圧型にするためのものである。勿論
、第４図のパッドを第３図ａの各パッドと取替える必要
がある。磁石を持つシャフト１９の周りの各パッド２０
の内周面に超電導材料の層を設け、この層をシャフト１
９の外周面に離間対向させる。ステム２１に中央孔２２
を設け、中央孔２２をシャフト１９に向けて開口させる
。
３図に示す軸受を静圧型にするためのものである。勿論
、第４図のパッドを第３図ａの各パッドと取替える必要
がある。磁石を持つシャフト１９の周りの各パッド２０
の内周面に超電導材料の層を設け、この層をシャフト１
９の外周面に離間対向させる。ステム２１に中央孔２２
を設け、中央孔２２をシャフト１９に向けて開口させる
。
この例では、中央孔２２を介して圧縮空気を送り、パッ
ド２０をシャフト１９に対し静圧軸受とさせる。周囲温
度が超電導材料の遷移温度以下になると、第３図に示す
如き磁力分布となってパッド２０を磁気によってシャフ
ト１９に対し反発浮上させる。このため、超低温下でも
軸受としての機能を損なわない。第３図すの各パッドと
取換える時には、シャフトの外周面に超電導材料の層を
設は且つパッド１９を永久磁石又は磁石を埋込んだ金属
体とすればよい。
ド２０をシャフト１９に対し静圧軸受とさせる。周囲温
度が超電導材料の遷移温度以下になると、第３図に示す
如き磁力分布となってパッド２０を磁気によってシャフ
ト１９に対し反発浮上させる。このため、超低温下でも
軸受としての機能を損なわない。第３図すの各パッドと
取換える時には、シャフトの外周面に超電導材料の層を
設は且つパッド１９を永久磁石又は磁石を埋込んだ金属
体とすればよい。
（効果）
従来技術では極低温の雰囲気で負荷能力が減少し安定な
運転が実現できなかったことに対し、本発明によれば極
低温の雰囲気では、超電導材の磁気反発力によって減少
した気体の負荷能力を十分に補ない、常温から極低温ま
での連続運転が可能となる。
運転が実現できなかったことに対し、本発明によれば極
低温の雰囲気では、超電導材の磁気反発力によって減少
した気体の負荷能力を十分に補ない、常温から極低温ま
での連続運転が可能となる。
また、本発明では常温で気体軸受として作用する部材が
極低温では磁気軸受としても作用するという本発明特有
の効果があり、他に別部材の磁気軸受を設けた場合と比
較し機器の簡略化、小型化等、本発明の効果は著しい。
極低温では磁気軸受としても作用するという本発明特有
の効果があり、他に別部材の磁気軸受を設けた場合と比
較し機器の簡略化、小型化等、本発明の効果は著しい。
第１図ａとｂは本発明のラジアル気体軸受の一例の断面
図、第２図ａとｂは本発明の一例のスラスト気体軸受の
断面図、第３図ａとｂは本発明によるチルティングパッ
ド気体軸受の一例の断面図、第４図はパッドの一例の部
分断面図、第５図は従来例の縦断面図、第６図はその横
断面図、第７−８図は他の従来例の各断面図である。 図中： １５．１９・・・・・・シャフト １６・・・・・・超電導材料の層を有するブツシュ１７
．１８・・・・・・円板 ２０・・・・・・パッド代
理人 弁理士 桑 原 英 明第２図ｂ
図、第２図ａとｂは本発明の一例のスラスト気体軸受の
断面図、第３図ａとｂは本発明によるチルティングパッ
ド気体軸受の一例の断面図、第４図はパッドの一例の部
分断面図、第５図は従来例の縦断面図、第６図はその横
断面図、第７−８図は他の従来例の各断面図である。 図中： １５．１９・・・・・・シャフト １６・・・・・・超電導材料の層を有するブツシュ１７
．１８・・・・・・円板 ２０・・・・・・パッド代
理人 弁理士 桑 原 英 明第２図ｂ
Claims (6)
- （１）運動部材と、これに隙間を介して対向する静止部
材を有し、運動部材が永久磁石からなり、静止部材はそ
の表面が磁気シールド特性を有する超電導材料からなる
ことを特徴とする超電導磁気軸受を付加した気体軸受。 - （２）静止部材と、これに隙間を介して対向する運動部
材を有し、静止部材が永久磁石からなり、運動部材はそ
の表面が磁気シールド特性を有する超電導材料からなる
ことを特徴とする超電導磁気軸受を付加した気体軸受。 - （３）隙間に気体を強制的に供給する装置を有する請求
項（１）又は（２）の気体軸受。 - （４）静止部材が多孔質部材からなり気体を多孔質部材
を介して隙間に給気させ且つ運動部材が回転自在なシャ
フトである請求項（１）又は（２）の気体軸受。 - （５）運動部材と静止部材とが板状である請求項（１）
又は（２）の気体軸受。 - （６）永久磁石からなる運動部材まわりに隙間を介して
その表面が超電導材料からなるバット状の静止部材を設
けてなる超電導磁気軸受を付加した気体軸受。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP1076418A JP2774304B2 (ja) | 1989-03-29 | 1989-03-29 | 超電導磁気軸受を付加した気体軸受 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP1076418A JP2774304B2 (ja) | 1989-03-29 | 1989-03-29 | 超電導磁気軸受を付加した気体軸受 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH02256914A true JPH02256914A (ja) | 1990-10-17 |
| JP2774304B2 JP2774304B2 (ja) | 1998-07-09 |
Family
ID=13604652
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP1076418A Expired - Lifetime JP2774304B2 (ja) | 1989-03-29 | 1989-03-29 | 超電導磁気軸受を付加した気体軸受 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP2774304B2 (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN112727922A (zh) * | 2020-12-24 | 2021-04-30 | 北华航天工业学院 | 一种降低摩擦损耗和提高静压支承性能的磁液双悬浮轴承涂层处理方法 |
Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6332514A (ja) * | 1986-07-25 | 1988-02-12 | Tokyo Electric Co Ltd | レ−ザ−プリンタの走査速度ムラ補正方法 |
-
1989
- 1989-03-29 JP JP1076418A patent/JP2774304B2/ja not_active Expired - Lifetime
Patent Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6332514A (ja) * | 1986-07-25 | 1988-02-12 | Tokyo Electric Co Ltd | レ−ザ−プリンタの走査速度ムラ補正方法 |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN112727922A (zh) * | 2020-12-24 | 2021-04-30 | 北华航天工业学院 | 一种降低摩擦损耗和提高静压支承性能的磁液双悬浮轴承涂层处理方法 |
| CN112727922B (zh) * | 2020-12-24 | 2022-11-08 | 北华航天工业学院 | 一种降低摩擦损耗和提高静压支承性能的磁液双悬浮轴承涂层处理方法 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JP2774304B2 (ja) | 1998-07-09 |
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Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| EXPY | Cancellation because of completion of term |