JPH02109300A - パルスパワー線形加速器 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 （産業上の利用分野） この発明は、一般に線形加速器（ライナック）に関し、
より詳細には、ＲＦ電力によるよりもむしろエネルギー
のパルスにより電力を供給される線形加速器に関する。

（従来の技術と発明が解決しようとする課題）粒子加速
器の分野では、反復して環状軌道内を動く粒子にエネル
ギーを与えるときに伴う便利性のために、環状装置が広
く利用される。しかし、比較的高いエネルギーレベルた
とえば１００Ｇｅ■では、ノンクロトロン放射損失のた
めに、電子加速用の環状装置の使用は近ごろでは避けら
れている。従って、線形加速器（ライナック）を利用す
あり、ｔはパルスの立上り時間である。）この依存性に
より、円板の中心で電場の著しい利得を得るために、供
給されたパルスは、速い（ｇ／ｃより速い）立上り時間
を持たねばならない。このことは、速い立上り時間、高
いピーク電力および円形のスイッチング形状の要求と結
びついた高価なスイッチングシステムを必要とする。後
に説明されるように、本発明の教えに従って構成した線
形加速器は、電場の急勾配をａ効に達成するために人力
パワーパルスに著しく速い立上り時間を必要としない。

また、粒子加速により消費されないエネルギーの回収は
、入カバワースイツチングと干渉せずに達成できる。さ
らに、同じ加速勾配を達成するために、ライリス型の放
射状ライン装置は、多くの場合、本発明の線形加速器が
必要とするよりも高い単位長さ当たりのエネルギーを必
要とする。

本発明の第１の目的は、改良されたパルスパワー線形加
速器を提供することである。

本発明の第２の目的は、パワースイッチングが単純化さ
れた種類の線形加速器を提供することでる可能性は、従
来より以上に研究されている。

スイヅヂバワーライナックすなわちパルスパワーライナ
ックは公知であるが、大抵は、従来の粒子加速器は、Ｒ
Ｆ’スイッチングパヮー圧縮方式を使用していた。スイ
ッチパワ−ライナック構造は、５ＡＳ−ＥＣＦＡ−ＩＮ
ＰＮ研究会のプロシーディング（フラスカティ（Ｆ　ｒ
ａｓｃａｔｉ）、１９８４年９Ｊ］）の１６６ｉ７４ペ
ージにＷ、ライリス（Ｗｉｌｌｉｓ）により開示されて
いる。ライリスの装置は、−組の平行な円板からなり、
各円板は１つの穴を備え、電子ビームは、この円板の円
周において適当な位相で一様に供給される電磁波により
この穴を通って加速される。この電磁波は、円板の中心
にある穴の方へ動（とき、空間的に圧縮される。

ライリス型構造では、エネルギーを与えた電場の波面は
、円板の円周の周囲で一様でなければならない。さもな
いと、横方向の電場が、加速される粒子により作用する
ことになる。さらに、円板の中心で得られる電場は、比
ｇ／ｌｃに比例する。（ここにｇは２枚の円板の間の距
離であり、Ｃは光速である。

本発明の第３の目的は、−列に配置されている異なった
加速ギャップに共通のスイッチング装置から進むエネル
ギーの走行時間の変化の統合的調整を達成するために伝
送線が備えられている種類の線形加速器を提供すること
である。

本発明の第４の目的は、高い電場勾配を達成する種類の
線形加速器を提供することである。

本発明の第５の目的は、供給エネルギーパルスに対して
利用されるスイッチング手段に対する加熱と損害の一方
または双方を生じないエネルギー回収手段を備えた種類
の線形加速器を提供することである。

（課題を解決するための手段） 本発明に係る線形加速器は、粒子加速領域を通る線形径
路に沿って進む荷電粒子を射出するための第１手段と、
この粒子加速領域で一列に配置される第１の複数の加速
ギャップを区画する第２手段であって、上記の加速ギャ
ップの各々は、」１記の径路に直交して配置される一対
の間隔をあけた電極により区画され、この電極の各々は
−Ｆ記の線形径路が通る開口を備えている第２手段と、
加速器を付勢するためにエネルギーパルスを発生ずるた
島の第３手段と、上記のエネルギーパルスが加えられる
電ツノ供給領域を備え、この電力供給領域で加えられた
エネルギーパルスを伝送線手段に沿って上記の加速ギャ
ップまで伝えるために上記の電極を電力供給領域に結合
する伝送線手段とからなり、 上記の伝送線手段は、上記の電力供給領域で平行に結合
される複数のライン部分を備え、このライン部分の各々
は、−Ｊ−記の間隔をあけた電極の６対に結合され、荷
電粒子が上記の加速ギャップを通るときに各加速ギャッ
プで、一個のエネルギーパルスから得られる電場により
発生される加速力をうけるように、上記の複数のライン
部分は、上記の加速ギャップの各々で」−記のエネルギ
ーパルスの到達を所定の順序で遅延するように構成され
、上記のライン部分の各々が、その間に空間を隔てた細
長い板状の第１と第２の伝導体からなることを特徴とす
る。

（作用） 本発明に係る線形加速器では、複数の加速ギャップが一
列に配置され、複数の伝送線の各々は、つの加速ギャッ
プに給電する。複数の伝送線の方に同時に伝わるエネル
ギーの単一のパルスを放出しまたはスイッチすることに
より、これらの加速ギャップに順次電圧が与えられる。

これらの伝送線の特性は、加速される一団の粒子が加速
ギャップを通るときにパルスパワーが各加速ギャップで
存在するように統合的に調整されることである。

この統合的調整は、各伝送線がパワーパルスの各部分に
対し異なった遅延を生じさせることにより達成される。

この種の調整を達成するために、伝送線は長さにおいて
順次増加される。すなわち、粒子の一団が通過する最初
の加速ギャップには最も短い伝送線で給電され、次の加
速ギャップはより長い伝送線で給電され、第３の加速ギ
ャップは、さらに長い伝送線で給電される。以下、同様
である。これにより、加速する電場が、粒子の一団の＋
１ 運動と同期されるようにする。

本発明による平行板型伝送線構造では、一つの細長い三
層薄板（絶縁層または真空により隔てられた外側の２つ
の電気伝導層を備える）がその中心領域で樅に細長く切
り開かれて、複数の縦に延びたリボンを形成し、リボン
の中心部は、薄板の端部か配置される面に対して直角に
なるようにねじられる。加速用通路は、ねじられた部分
で一列に並ぶ開ｌ］を通−）でいて、この開口領域では
絶縁材料が除去される。伝送線の自由端での切り開かれ
ていない端部は、電力供給領域として指定され、そこに
、貯蔵されたエネルギーを伝送線に送るたｙ）のスイッ
チが配置される。この目的に適したスイッチ装置は、ブ
ルームライン状のパルス形成ネットワーク設備である。

実際に、伝送線は、電力供給領域で平行に結合され、加
速ギャップはひと続きに配置される。

パルス電力の放電と、個々の加速ギャップを区画する電
極へのパルス電力の放出と印加との間の希望の統合的調
整を得るための走行（ｔｒａｎｓｔｔ）時間の制御は、
これらの伝送線（板）の長さを変えることにより、およ
び／または、その長さ方向の絶縁材料の誘電特性を変え
ることにより達成される。

伝送線のテーパー化と成彩とは、より小さい体積中に電
気パルスのエネルギーを集中し、これにより、電場の値
を増加する。

（実施例） 以下、添付の図面を参照して本発明の詳細な説明ケる。

第１図に図式的に示された線形加速器（ライナツク）１
０は、電力供給領域Ｉ２から粒子加速領域Ｉ４へ延びる
４本の同軸の伝送線区間１１、−、−１１１−２．１．
１−３．１１−４を備える。後で示される理由より、同
軸の伝送線区間１１−、−１．ＩＩ２．１１−３，１　
＋４は、異なった長さである。

電力供給領域１２で、この同軸区間の円筒状の外側伝導
体Ｉ６は、相互にノヤンバー線１７により結合され、こ
の同軸区間の中心の伝導体は、相互にバス１９により短
絡される。

加速領域１４では、複数のそれぞれ積み重ねて並べられ
た電極対（２１−１２２−１）、（２１２，２１２）な
どが存在する。粒子発生器２３は、線形径路２４に沿っ
た矢印Ｃで示した方向に進む粒子を発生するが、この線
形径路Ｃは、これらの積層された電極（２１，、、，１
，２２ｉ）等円の開口の列を通っている。

線形加速器ＩＯは、エネルギー源（Ｅ、Ｓ、）９９から
得られるパルスにより動力を供給される。エネルギー源
９９の出力は、貯蔵・動力圧縮装置（Ｓ。ｌ）、）９８
の入力２６に加えられて装置９８を充電４゛る。パルス
形成ケーブル１００の入力は装置９８の出力に結合され
る。通常は開いているスイッチ２９がバス１９とパルス
形成ケーブル＋００のエネルギー出力端子３１との間に
介在される。スイッチ２９が閉じているときは、貯蔵・
動力圧縮装置９８に貯蔵されたエネルギーがパルス形成
ケーブル１００を通って急速に放電されてエネルギーパ
ルスを供給する。このエネルギーパルスは、バスＪ９に
加えられ、それにより、全同軸区間１１−、、．１．ｌ
　Ｉ−２，１１−３，Ｉｉ４の中心伝導体１８に本質的
に同時に現れる。このエネルギーパルスは、同軸区間１
１−１に沿って伝わり、電極対２１１．２２−１に現れ
、そこで個々の外側伝導体１６と中心伝導体１８がそれ
ぞれ電極２１−１，２２１に直接に結合される。こうし
て、ポテンンヤル勾配が、電極２１−１　、２２−、−
１の間に形成される加速ギャップ３２１内に存在する。

加速ギャップ３２−１に存在する電場は、粒子発生器２
３からの粒子にエネルギーを与え、その粒子は加速ギャ
ップ３２−１を通って動く。同様に、他の同軸区間！　
！−２，１１−３，１１−４の各々の伝導体１６．１８
は、対（２１−２，２２２）等のそれぞれの電極に結合
される。

バス１９に加えられるエネルギーパルスは、加速ギャッ
プ３２−Ｉに現れた後に、第２の電極２１−２．２２−
２の対の間の加速ギャップ３２２に現れる。なぜなら、
より長い走行時間が、より短い同軸区間＋　１．−１を
通るときに比へ、より長い同軸区間１１−２を通るため
に必要になるからである。この時間差は、粒子発生器２
３からの粒子が加速ギャップ３２−１に達したときに高
電圧勾配がその加速ギャップにあり、次に、この加速さ
れた粒子が加速ギャップ３２−２に達したときに高電圧
勾配がその加速ギャップにあるようなものである。同じ
理由で、バス１９に加えられるエネルギーパルスは、加
速ギャップ３２−１と３２−２を通って加速された粒子
が個々の加速ギャップ３２−３と３２−４を進むときに
、これらの粒子かさらに加速されるような時に、電極２
＋−２゜２２−３の間の加速ギヤツブ３２−３と電極２
Ｉ４．２２−４の間の加速ギャップ３２−４に現れる。

当業各に明らかなように、第１図に示される開放終端接
続（Ｌｅｒｍｉｎａｔ　１ｏｎ）構成は、各加速ギヤツ
ブ３２−、１　、３２−２等に現れる電圧が、同軸入力
バス１９に加えられる電圧の２倍であることを意味４゛
る。

本発明により、第２図に示す平行板型の伝送線３５は、
電力供給領域３６から粒子加速領域３７へと、後者から
終端接続領域（ｔｅｒｍｉｎａｔｉｎｇ　　ｒｅｇｉｏ
ｎ）３８へのエネルギーの伝播のために使用される。よ
り詳しく説明すると、第２図の線形加速器３０は、間隔
をあけた平行板４１．４２を備え、平行板の縦の中央領
域は縦に切り開かれ細いストリップ即ちリボン４１−］
、・・・、４２−５を形成する。このリボン４１−１等
は、板４１．４２の曲げられていない端座が配置されて
いる面に対し直角をなす面に配置されるように曲げられ
る。各リボン４１−１．・・、４２−５の中心には開１
］４３が設けられ、一般に線形の粒子通路２４がこの開
［Ｊ４３を通っている。線形加速器３０ヘパワーを供給
するための手段は、電荷蓄積板４４と通常は開いている
スイッチ４５とにより図式的に示される。

電荷蓄積板４４は、電力供給領域３６に伝送線板４１．
４２の間に配置される。図では、スイッチ４５は板４２
，４．４の［■で後者の板の一端に結合されるように示
されているが、これは図示の容易さのためである。実際
の実施例では、パワーパルスが伝送線板４１．４２の全
幅Ｉ７にわたー）て同時にかつ一様に加えられることを
確実にするために、スイッチ４５の要素は電荷蓄積板４
４の全長にわたって存在する。

開口４３と破線［３−Ｂ’の間の線形加速器３０の部分
では、リボン４１−１．・、　４２、、−５を形成する
ために板４１．４２内に切られたスリットが、板４１．
４２の終縁部４１６，４２−６に関して平行でない破線
＋３−１１’で始まる。このことは、電力供給領域３６
に供給されるパワーパルスがリボン４１５，４１５に達
するのに要する時間がリボン４１１．４２−川に達する
のに要する時間よりも長いこ七を意味する。このため、
加速エネルギーは、加速径路２４のリボン４１−５４２
−５の間の部分に達する前にリボン４１−１゜４２−１
の間の部分に達して、エネルギー勾配が第２図に関して
−Ｊ二方向に加速径路２４を進むように効果的に与えら
れることになる。

開口４３の周りのリボン４１、−１　、・・、４２−５
の中央部分は、第１図の実施例における電極２１１、・
・・、２２−４と同等である。線形加速器３０の加速径
路２４の左の部分を人力部分といい、線形加速器３０の
残りの部分（径路２４と終端接続領域３８の間）を終端
接続部分という。後者は、伝送線板４１．４２の構成に
間引る限り前音の鏡像である。粒子加速の後に残ったエ
ネルギーは、終端接続領域３８で伝送線４１．４２の端
４６に達した後に回収できまたは少なくとら線形加速器
３０から除かれる。これにより、パワーを供給４゛るた
めに使用されるスイッチ４５は、過熱に、）；り損なわ
れない。

第３図かられかるように、誘電材料４８は、加速径路２
４が通る開口４３を備えたりポン４１１　・・・４２−
５の中央部分を除いて、板４１．４２の間の空間を満た
ず。エネルギーパルスの走行時間は、絶縁体の材料４８
の誘電定数により調整される。板４１，４２の間の空間
のテーパー化は、供給領域３６での間隔ｇ、が加速領域
３７での間隔ｇ、より大きいとき、加速領域３７での電
場を調整する。電場をさらに増加するために、各リボン
４１−１　　・・・、４２−５は、パルス供給端での幅
ＷＩが加速領域３７での幅Ｗ、より大きい。らしリポン
が、第５図に示すように加速領域３７のすぐ後で終わる
ならば、電圧パルスは２倍になり、電場勾配の利得は数
学的に として表わされる。ここに、Ｇは供給領域３６に加えら
れた電場の値と加速領域４３に現れる電場の値との比で
あり、ε　は比誘電率であり、ｇ＋、　Ｌ。

Ｗ、、Ｗ、はそれぞれ最初のギャップ、最後のギャップ
、最初の幅、最後の幅である。

第２図と第３図に示された構造においてリボン４　ＩＩ
、・・、４２−５の各々の中心は、リボンの端よりもず
っと狭いため、隣接する加速ギャップの間の空間４９は
、電子ビームを安定化するために平均電場および／また
は磁気的フォーカス要素（磁気四重極子、穴型極子など
）を増加するために、追加の加速ギャップ（第４図参照
）を収容できるほど大きい。加速ギャップの第４図の型
の配置は、加速領域３７で進行パルスから生じる磁場効
果を打ち消すのに有用であり、そのような磁場は、径路
２４で加速ビームの運動方向に平行である電場に直交し
て作用するインパルスになる。この磁場を０に平均化す
るために、第２図の構造と同様な３つの構造が組み合わ
されて、第２図に示される各空間４９は、２つの追加の
加速ギャップにより占められ、各加速ギャップの開口は
、加速径路２４が線形に保たれるように第２図の開口４
３のように一列に並べられる。ここで、隣接する構造は
相互に６０°の角度をなす。

なお、第７図は、第４図に示した実施例と同様な実施例
のＣＡＤ／ＣＡＭにより作成された斜視図を示す。

第５図に示す実施例においては、第３図の加速領域３７
の右にある終端接続領域は除かれる。粒子加速のために
使用されないエネルギーは、もとの電力供給領域３６に
反射される。第５図の実施例においては、間隔をあけた
板伝導体４１ａ、４２ａは誘電材料４８ａにより分離さ
れ、右側のリボン状部分は加速領域３７で終端となる。

第５図では６個のスポークが一列に並んだ開口４３を通
る粒子加速径路から放射状に広がるが、第６図は、３個
の第５図に示した伝送線粒子加速装置５０からなるスポ
ーク状配列を図式的に示す。

第８図は、第１図から第７図に示すような型の線形加速
器にパワーを供給する丸めの、普通の高電圧での比較的
大電流の信頼できる超高速スイッチングのために用いら
れるレーザートリガースイッチ６０を示す。より詳細に
は、第８図のガス電子なだれスイッチ６０は、成形水晶
要素６１を含むブルームライン型パルス形成ネットワー
クである。

この水晶要素６１は、紫外光に対し透明であり、たとえ
ば３００気圧に加圧された気体６２で充填されたキャビ
ティ６３を備える。キャビティ６３は、キャビティ６３
内に配置される成形縁部４４ａを存する蓄積電極４４の
幅の長さを有する。伝送線板４２の成形縁部４２ａは、
キャビティ６３内１こ配置されるが、伝送線板４１はキ
う・ビティ６３内にまで達せず、伝送線板４１の縁部４
１ａは、水晶要素６１のスロット６１ａ内に配置される
。

水晶要素６０の一部は、蓄積電極４４と伝送線板４１．
４２の間に、そして直接に蓄積電極４４の領域での伝送
線板４１．４２の間に挿入される。

気体４２の初期イオン化は、キャビティ６３内に入りア
ノード４４のアノード電極４４ａの比較的近くに集中す
るレーザー光から生じる。こりごとは、電子にアノード
電極４．４ａに向かってなだれを生じさせる。イオン化
領域は、電子なだれにより生じた電子が周りの気体６２
をイオン化するため、および電子が電場の影譬の下で動
くため、初めの分布から拡がる。電子なだれの変位電流
は、伝送線板すなわち電極４１．／１２の間にパルスを
誘起する。

図には、排気領域が示されていないか、当業音にとって
明らかなように、加速径路２４ｆｔ、真空が存在する領
域を通っていて、スイッチ６０もまた真空内にある。

本発明は、複数の好ましい実施例に関連して説明された
が、他の変形も当業音にとって明らかである。従って、
本発明は、本明細書内の特定の開示により制限されず、
特許請求の範囲によってのみ制限される。

（発明の効果） 本発明によるパルスパワー線形加速器では、極端に早い
立−１こり時間を必要とせずに、高いエネルギー勾配を
達成できる。また、粒子加速に用いられなかったエネル
ギーは、入カバヮースイソヂングと１−渉せずに回収で
きる。

【図面の簡単な説明】

第１図は、本発明により建設された線形加速器（第２図
〜第３図）・のための作用の原理の説明を簡単化するた
めに用いられる図式的な図である。 第２図は、平行板伝送線が利用されている本発明により
建設された線形加速器の部分的に図式的な斜視図である
。 第３図は、要素の間の対照を増加」ることにより明らか
な図示をするたぬに影を付加している、第２図と同様な
斜視図である。 第４図は、複数の第２図の構成が結合されている本発明
の実施例の図示的な図である。 第５図は、第２図に示した実施例に基づいた、本発明の
第２の実施例の斜視図である。 第６図は、第５図の実施例の変形例を図式的に示す図で
ある。 第７図は、第４図の実施例と同様な実施例のＣＡＤ／Ｃ
ＡＭで作成した斜視図である。 第８図は、本発明により建設された線形加速器へのパル
スパワーの供給のために有用な高速スイッチング装置の
図式的な図である。 １１・・伝送線、　２１．２２・電極、２３・・粒子発
生器、　　２４・・・線形径路、３２・・・加速ギャッ
プ、３６・・・電力（ｊ（給領域、３７・・・加速領域
、　　３日・・終端接続領域、４１．４２・・・伝送線
のライン部分、４３・・・開口、　　　　４８・・誘電
材料。

Claims (16)

【特許請求の範囲】
1. （１）粒子加速領域を通る線形径路に沿って進む荷電粒
   子を射出するための第１手段と、 この粒子加速領域で一列に配置される第１の複数の加速
   ギャップを区画する第２手段であって、上記の加速ギャ
   ップの各々は、上記の径路に直交して配置される一対の
   間隔をあけた電極により区画され、この電極の各々は上
   記の線形径路が通る開口を備えている第２手段と、 加速器を付勢するためにエネルギーパルスを発生する第
   ３手段と、 上記のエネルギーパルスが加えられる電力供給領域を備
   え、この電力供給領域で加えられたエネルギーパルスを
   伝送線手段に沿って上記の加速ギャップまで伝えるため
   に上記の電極を電力供給領域に結合する伝送線手段とか
   らなり、 上記の伝送線手段は、上記の電力供給領域で平行に結合
   される複数のライン部分を備え、このライン部分の各々
   は、上記の間隔をあけた電極の各対に結合され、 荷電粒子が上記の加速ギャップを通るときに各加速ギャ
   ップで、一個のエネルギーパルスから得られる電場によ
   り発生される加速力をうけるように、上記の複数のライ
   ン部分は、上記の加速ギャップの各々で上記のエネルギ
   ーパルスの到達を所定の順序で遅延するように構成され
   、 上記のライン部分の各々が、その間に空間を隔てた細長
   い板状の第１と第２の伝導体からなることを特徴とする
   線形加速器。
2. （２）請求項１に記載された線形加速器において、 上記の第１と第２の伝導体の間の空間を誘電媒体が占め
   る線形加速器。
3. （３）請求項２に記載された線形加速器において、 上記の誘電媒体が固体である線形加速器。
4. （４）請求項１に記載された線形加速器において、 上記の第３手段が電子なだれ型スイッチ装置を備える線
   形加速器。
5. （５）請求項３に記載された線形加速器において、 電力供給領域で、第１の伝導体は一般に第１の共通面内
   にあり、第２の伝導体は一般に第２の共通面内にある線
   形加速器。
6. （６）請求項５に記載された線形加速器において、 上記の粒子加速領域での伝導体部分が、一般に上記の電
   力供給領域で共通面に直交する面内にあるように、上記
   の第１と第２の伝導体が、電力供給領域と粒子加速領域
   の間の位置でねじまげられる線形加速器。
7. （７）請求項３に記載された線形加速器において、 粒子加速領域で、上記の全ライン部分の上記の伝導体が
   一般に相互に平行であり、一つの積み重ねをなして配置
   される線形加速器。
8. （８）請求項７に記載された線形加速器において、 伝導体の各々が、粒子加速領域でよりも電力供給領域で
   より広くなるように、伝導体の端から端までしだいに細
   くなる線形加速器。
9. （９）請求項７に記載された線形加速器において、 誘電媒体が粒子加速領域でよりも電力供給領域でより厚
   くなるように、誘電媒体の厚さが端から端までしだいに
   小さくなる線形加速器。
10. （１０）請求項７に記載された線形加速器において、 誘電媒体は、上記の伝送線手段の長さに沿って変化する
    誘電定数を有する線形加速器。
11. （１１）請求項１に記載された線形加速器において、 上記のライン部分が、電力供給領域から離れた端で開回
    路になる線形加速器。
12. （１２）請求項１に記載された線形加速器において、 上記のライン部分の各々が、上記の粒子加速領域から上
    記の終端接続領域へ達する終端接続部分を含み、この終
    端接続領域が、電力供給領域と粒子加速領域の間にある
    上記のライン部分の入力部分に関して一般に対称的であ
    る線形加速器。
13. （１３）請求項７に記載された線形加速器において、 上記のライン部分の各々が、上記の粒子加速領域から終
    端接続領域へ達する終端接続部分を含み、この終端接続
    部分が、電力供給領域と粒子加速領域の間にある上記の
    ライン部分の入力部分に関して一般に対称的である線形
    加速器。
14. （１４）請求項１に記載された線形加速器において、 第２の複数の加速ギャップと第３の複数の加速ギャップ
    も備え、この第２と第３の複数の加速ギャップは、それ
    ぞれ上記の粒子加速領域に一列に配置され、上記の線形
    径路に直交して配置される一対の間隔をあけた電極から
    なり、この線形径路が通る開口手段を備え、 上記の第１の複数の加速ギャップに隣接する複数の加速
    ギャップはその間に大きな空間を有し、これら空間の各
    々には、第２と第３の複数の加速ギャップの各々からの
    一つの加速ギャップが配置されていて、第２の複数の加
    速ギャップの中の各加速ギャップが第１の複数の加速ギ
    ャップの中の一つの加速ギャップと第３の複数の加速ギ
    ャップの中の一つの加速ギャップの間に配置されている
    線形加速器。
15. （１５）請求項１４に記載された線形加速器において、 第２の複数のライン部分からなる第２の伝送線手段も有
    し、各電極対の一つが第２の複数の加速ギャップを区画
    し、第１の複数の加速ギャップに加えられるパルスと統
    合して所定の順序でエネルギーパルスを第２の複数のラ
    イン部分に伝え、第３の複数のライン部分からなる第３
    の伝送線手段も有し、各電極対の一つが第３の複数の加
    速ギャップを区画し、第１と第２の複数の加速ギャップ
    に加えられるエネルギーパルスと統合して所定の順序で
    エネルギーパルスを第３の複数のライン部分に伝える線
    形加速器。
16. （１６）請求項１５に記載された線形加速器において、 ライン部分が、ハブのように粒子加速領域から放射状に
    のびる線形加速器。