JPH01320491A - カメラ回転型ｅｃｔ装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 Ａ、産業上の利用分野 この発明は、カメラ回転型ＥＣＴ装置の散乱線補正装置
に関する。

Ｂ、従来技術 カメラ回転型ＥＣＴ装置においては、被検体（患者）や
コリメータなどの内部でコンプトン散乱したガンマ線が
偽の空間的情報をもたらすため、プロジェクションイメ
ージひいては再構成画像の画質劣化を招く。

この不都合を解消するために、−Ｓ的に、エネルギー信
号を波高分析し、一定のエネルギーウィンド範囲に入っ
ている事象信号のみを有効であるとして処理している。

これは、コンプトン散乱線が元のガンマ線に比べて一部
のエネルギーを損失していることに対応するためである
。

すなわち、単一のエネルギーレベル、例えば、９９“Ｔ
ｃ（原子核が励起状態にあるテクネチウム）の１４０ｋ
ｅνのガンマ線の場合に、同一ブロジエクンヨンイメー
ジでのエネルギー信号の波高と、カウント数との関係（
スペクトル）を図示すると、コンプトン散乱等のために
、例えば第６図に示すように、エネルギー信号波高に分
散が生じる。

ところで、ガンマカメラのエネルギー分解能が半値幅（
ＦＷＨＭ）で１０％程度であるため、前記の分散したエ
ネルギー信号をある程度高い精度をもって検出するには
、エネルギーウィンド幅Ｗとして、２０％程度が必要と
なる。このウィンド幅Ｗは、カウント数ピーク値のエネ
ルギー信号波高値Ｅ、に関して、低レベル側と高レベル
側とに１０％ずつとっである（対称ウィンド法）。コン
プトン散乱による影響は、ピーク波高値Ｅ、よりも低レ
ベル側に現れ、かつ、散乱角度が大きいほど低レベルに
現れる。

したがって、上記のようにウィンド幅Ｗとして約２０％
もの大きな範囲を設定せざるを得ないとすると、低角度
のコンプトン散乱線がウィンド幅Ｗ内に入り込み、これ
を除去することができないという問題がある。

この問題点を改善するために、従来から次のような対策
が講じられたり、または提案されている。

（ａ）　　非対称ウィンド法 これは、第７図に示すように、ウィンド幅Ｗの中央をピ
ーク波高値Ｅ、よりも高レベル側に一定量シフトさせ、
ウィンド幅Ｗをピーク波高値Ｅ。

に関して非対称にしたものである。これによって、ウィ
ンド幅Ｗ内に入り込むコンプトン散乱線のカウント数を
減少させることができる。

（ロ）エネルギー重み付は収集法 これは、エネルギー信号波高の分散が、核種。

コリメータの種類によって変化することに着目し、それ
らの種類に応じた重み関数を予め求めておき、盪影時に
得られた検出信号をその重み関数で補正するものである
。

（Ｃ）　　散乱体厚さに応じた補正方法例えば、特開昭
６２−１６７４９１号公報に記載されているように、各
画素単位でエネルギー信号波高の分散を求め、これに基
づいて得られた補正関数によって散乱体厚さに応じた補
正を行うものである。

Ｃ１発明が解決しようとする課題 しかしながら、上記の各改善策には、それぞれ次のよう
な問題がある。

第２図の（Ａ）と（Ｂ）とに示すように、ガンマカメラ
（ンンチレーションカメラ）■の回転位置が異なると、
エネルギー信号波高の分散の状態が第７図の実線と破線
とで示すように変化する。

なお、図において、２はコリメータ、ｍば被検体、ｍｌ
は対象臓器であり、この対象臓器ｍ、にＲｒが蓄積され
ている。

第２図の（Ａ）の場合は、ガンマカメラ１のカメラ面に
垂直な方向における対象臓器ｍ１から被検体ｍの体表面
までの厚さすなわち散乱体厚さｄｌが小さいので、コン
プトン散乱線の影響が少なくてエネルギー信号波高の分
散が小さくなり、第７図の実線のようになるが、第２図
の（Ｂ）の場合は、散乱体厚さｄ２が大きいので、コン
プトン散乱線の影響が大きくてエネルギー信号波高の分
散が大きくなり、第７図の破線のようになる。

散乱体厚さｄの変化は、ガンマカメラ１の回転位置によ
るだけでなく、対象臓器ｍ、の位置の違いや、被検体ｍ
の形状の違い（体形の相違や太っているか痩せているか
）によっても生じる。

しかし、上記（ａ）の非対称ウィンド法によれば、ウィ
ンドの幅Ｗおよびエネルギー信号波高におけるレベル範
囲が常に一定に固定されているために、上記のエネルギ
ー信号波高の分散の変化に対する補正が不完全であると
ともに、分散が大きくなるほどカウントロスを生じると
いう問題がある。

また、上記（ｂ）のエネルギー重み付は収集法は、その
重み関数において、ガンマカメラの回転位置。

被検体形状、対象臓器の変化が考慮されていないので、
散乱体厚さの変化に起因するエネルギー信号波高の分散
の変化を補正できない。

上記（Ｃ）の散乱体厚さに応じた補正方法では、カウン
ト数を充分に大きくした理論上の計算では有効ではあっ
ても、実際の臨床においては、各画素単位で前述の補正
関数を正確に算出するに足るだけのカウント数を得るこ
とが困難であり（通常では１画素当たり数十ないし数百
カウント）、統計誤差が大きく現れるとともに、補正関
数を作成するとき、およびその補正関数に基づいた補正
演算をするときの処理データが膨大なものとなり、実用
性に欠けるという問題がある。

この発明は、このような事情に鑑みてなされたものであ
って、実際の臨床の場合のようにカウント数が少なくて
も、ガンマカメラの回転位置、被検体形状、対象臓器の
変化に応じて常に適正な散乱線補正を行えるようにする
ことを目的とする。

０１課題を解決するための手段 この発明は、このような目的を達成するために、次のよ
うな構成をとる。

すなわち、この発明のカメラ回転型ＥＣＴ装置の散乱線
補正装置は、測定するガンマ線のエネルギーレベルの１
個に対してエネルギースペクトルのウィンドを複数もつ
エネルギー信号波高分析器と、各ウィンドごとに別個に
イメージデータを収集する手段と、各ウィンドごとに得
られたイメージの総カウント数を求める手段と、ピーク
波高値よりも高レベル側のウィンドに関する総カウント
数の前記各ウィンドに関する総カウント数の和に対する
割合を算出する手段と、この割合をパラメータとして各
ウィンドごとの重み係数を予め記憶する手段と、各プロ
ジェクションイメージ単位で前記割合に基づいて前記記
憶手段より読み出された各ウィンドごとの重み係数を各
ウィンドごとのイメージデータに乗じ、その結果を加算
して最終のプロジェクションイメージを得る重み付き加
算処理手段とを備えたことを特徴とするものである。

８０作用 この発明は、同一のプロジェクションイメージ内では、
被検体内における前方散乱についての散乱体厚さが、対
象臓器またはその一部分である関心領域の範囲内におい
ては画素によらずほぼ一定であると近似して取り扱うこ
とが可能であることと、他の領域の範囲におけるカウン
ト数が前記対象臓器またはその一部分である関心領域の
範囲におけるカウント数に比べて一般的に微少であると
いうことを利用したものである。

前記他の領域の範囲におけるカウントとしては、被検体
内において対象臓器以外の部位に分布しているガンマ線
放出核種からのガンマ線や、地面。

建物等から放出されるガンマ線、宇宙線などのバックグ
ラウンド放射線のカウントなどがある。

この発明の構成による作用は、次のとおりである。

ピーク波高値よりも高レベル側のウィンドではコンプト
ン散乱線の影響がほとんどないことに鑑み、予め、この
ピーク波高値よりも高レベル側のウィンドでの総カウン
ト数がすべてのウィンドについての総カウント数の和に
占める割合を求め、この割合に基づいて、各ウィンドご
との重み係数を記憶させている。

実際の測定に際しては、複数のウィンドをもつエネルギ
ー信号波高分析器によって、ガンマカメラから得られた
エネルギー信号が各ウィンドごとに区分され、前記ピー
ク波高値よりも高レベル側のウィンドでの総カウント数
および区分された各ウィンドごとのイメージの総カウン
ト数が求められ、それらに基づいて実測時の前記総カウ
ント数の和に対する前記高レベル側のウィンドでの総カ
ウント数の割合が求められる。

そして、各プロジェクションイメージごとに、この実測
時の割合に基づいて、前記の記憶手段からそのプロジェ
クション角度での各ウィンドごとの重み係数が読み出さ
れ、このウィンドごとの重み係数を各ウィンドごとのイ
メージデータに乗じ、その結果を加算して最終のプロジ
ェクションイメージを得る。

前記の重み係数は同一のプロジェクション角度において
は、すべての画素について共通である。

したがって、各画素のカウント数が判りさえすれば、そ
のカウント数がいかに少なくても、上記の重み付き加算
処理によってガンマカメラの回転位置、被検体形状、対
象臓器の変化にかかわらず、散乱線補正を高精度に行う
ことができる。

Ｆ、実施例 以下、この発明の実施例を図面に基づいて詳細に説明す
る。

第２図の（Ａ）は、ガンマカメラｌを被検体ｍの真上に
位置させた状態を示し、この状態でのプロジェクション
イメージについてのガンマ線のエネルギースペクトルを
第３図の（Ａ）に示す。この場合、散乱体厚さｄ、が小
さいので、ピーク波高値Ｅ、でのカウント数は多くなっ
ている。

第２図の（Ｂ）は、ガンマカメラｌを被検体ｍの真横に
位置させた状態を示し、この状態でのプロジェクション
イメージについてのエネルギースペクトルを第３図の（
Ｂ）に示す。この場合、散乱体厚さｄ２が大きいので、
ピーク波高４ｆｉ　Ｅ　Ｐでのカウント数は少なくなっ
ている。なお、第２図の（Ａ）と（Ｂ）では、核種、コ
リメータ２はもちろん、被検体ｍ、対象臓器ｍ、その他
の条件もすべて同一であり、使用核種としては単一エネ
ルギーのガンマ線放出核種（例えば、エネルギーが１４
０　ｋ　ｅＶのみの””Ｔ　ｃ　）を使用するものとす
る。

第２図（Ｂ）の場合の方が、第２図（Ａ）の場合に比べ
て、散乱体厚さが大きいために、被検体ｍ内において低
角度でコンプトン散乱したガンマ線がガンマカメラｌに
入射する確率が高く、それだけプロジェクションイメー
ジ中に偽の情報が含まれる割合が高くなっている。

エネルギースペクトルにおいてウィンドとして、従来は
１個のエネルギーレベルについて１つのウィンドしかも
っていなかったのに対し、この発明では、そのウィンド
を複数に分割する。第３図の場合は、分割数が３の場合
を例示しており、エネルギーレベルの低い方から、第１
ウィンドＷ、。

第２ウィンドＷｚ、第３ウィンドＷ、とする。第３ウィ
ンドＷ、は、ピーク波高値Ｅ、よりも高レベル側に存在
するように決めである。なお、各ウィンドＷ＋　、Ｗｚ
　、Ｗｓのウィンド幅については、同じであっても異な
っていてもよいが、第３図の場合は同一のウィンド幅と
しである。

ピーク波高４１　Ｅ　Ｐよりも高レベル側にある第３ウ
インドＷ３においては、コンプトン散乱線の入射による
影響はほとんどない。その影響が現れるのは、第１ウイ
ンドＷ１および第２ウインドＷ２においてである。

第３図の（Ａ）と（Ｂ）とのコンプトン散乱線の入射確
率の相違は、個々のウィンドＷ、、Ｗ、。

Ｗ３におけるイメージの総カウント数Ｎ、、Ｎ、。

Ｎ３の相違に対応させることができる。より具体的には
、次のとおりである。

第２図、第３図ではガンマカメラ１の２状態について説
明したが、実際のプロジェクション角度の数ｎは数十な
いし百数十である。そこで、ｉ番目（ｉ＝１．２・・・
・ｎ）のプロジェクション角度において、各ウィンドＷ
、、Ｗ、、Ｗ、ごとに各々のイメージの総カウント数Ｎ
　＋　ｒ　＋　Ｎ　２　ｉ　＋　Ｎ　ｓ　ｔの総カウン
ト数の和Ｎｓ８に対する割合ｒ　ｆｉｒ　　ｒ　ｆｉｒ
ｒｆｆｌを考えると、 ｒ＋＋＝Ｎ目／Ｎｓ＋ ｒ　２ｉ　＝　Ｎ　ｔＩ／　Ｎ　ｓｒ ｒ　３１　＝　Ｎ　ｚｒ／　Ｎ　ｓｒ となる。ただし、 Ｎｓ　ｒ−Ｎ　＋　Ｈ＋　Ｎ　ｚ　４　＋　Ｎ　ｓ　ｒ
である。

第１ウインドＷＩおよび第２ウインドＷ２の割合ｒ　ｆ
ｉｒ　　ｒ　Ｘｉは、コンプトン散乱線によって太きな
影響を受けるのに対し、第３ウィンドＷ、の割合ｒｆｆ
ｌはほとんど影響を受けないので、この第３ウインドＷ
ｓの割合ｒ１、すなわち、 Ｎコ１ Ｎ１１＋Ｎｔｔ　＋　Ｎｓｔ に基づいて、各ウィンドＷ、、Ｗ、、Ｗｊごとのｉ番目
のプロジェクション角度における補正のための重み係数
ｋｌｉ＋　　ｋｚｉ＋　　ｋｆｆ＋を前もっての実験に
よって求めておく。この重み係数ｋｌｌ＋　　１（ｘｉ
。

ｋ３ｉは、第３ウィンドＷ、の割合ｒｌｉで作られるア
ドレスに対応した状態で、後述するＲＡＭ７（第１図参
照）に予めストアされる。

重み係数ｋ　ｆｉｒ　　ｋ　２ｉ＋　　ｋ　、ｌｉを図
示すると、例えば、第４図のようになる。この場合に、
散乱線補正とともに吸収補正をも同時に行えるようにす
るため、後述する画素単位での重み付き加算処理の演算
式■における補正済みカウント数Ｃｉ　　（χ。

ｙ）の総和、すなわち、 Ｉｓ　Ｃ、（ｘ　、　　ｙ　）　ｄｘｄｙ＝に１．・Ｎ
＋ｔ＋ｋｚｔ・Ｎｚｔ＋に＊Ｉ−Ｎｔ＋が一定となるよ
うに、各重み係数ｋ　Ｉｉ＋　　Ｌｉ＋に３１を定める
。

もし、プロジェクション角度のナンバーｉのいかんにか
かわらず、ただ単に、第３ウインドＷ３の重み係数に３
１を常に１゛とする状態で、他の重み係数ｋｌｌ＋　　
ｋ！ｉを定めると、後述の０式による補正では、散乱線
補正はマチえても吸収補正が行えなくなるからである。

先に、第３ウインドＷ。

はコンプトン散乱線の入射による影響をほとんど受けな
いといったが、光電効果やコンプトン散乱による吸収の
影響は受けるのであり、重み係数に３ｉを常に“１”と
すれば、吸収補正ができなくなり、散乱線補正とは別に
吸収補正を行う必要が生じる。

次に、画素単位での重み付き加算処理について説明する
。

ガンマカメラ１のカメラ面での二次元方向の画素を（ｘ
、　　ｙ）とし、ｉ番目のプロジェクション角度におい
て、エネルギースペクトルの第１ウインドＷ１に対応し
たイメージにおける画素（Ｘ。

ｙ）のカウント数をＣ＋＋　（Ｘ、　　ｙ）とし、第２
ウインドＷ２での画素（ｘ、ｙ）のカウント数をＣ□（
ｘ、　　ｙ）、第３ウィンドＷ、での画素（ｘ。

ｙ）のカウント数をＣ３！（Ｘ、ｙ）とする。

なお、ｙ値、ｙ値は、ガンマカメラｌの有効視野の範囲
内で連続的な多数の値をとる。例えば、ガンマカメラ１
によって得られる二次元パターンデータが、Ｘ方向、Ｙ
方向でそれぞれ６ビツトあるとすると、ｙ値、ｙ値とも
に、１．２・・・・６４の値をとる。

前述のようにして予め求められている重み係数に目、　
　ｋｚ＋、　　ｋｘムを用いて、第１ウインドＷ１にお
いては、各画素（ｘ、　　ｙ）ごとのカウント数Ｃ＋＋
　（ｘ、ｙ）に重み係数ｋ１１を掛算し、ｋｌｉ・Ｃ＋
＋（ｘ、ｙ）を算出する。同様に、第２ウインドＷ２に
おいては、ｋｚ＊　・Ｃｗｔ　（Ｘ、　　ｙ）を算出し
、第３ウィンドＷ、においては、ｋ３ｒ・Ｃ３ｌ（ｘ、
ｙ）を算出する。

そして、最終的に次式■のように加算することにより、
ｉ番目のプロジェクション角度における各画素（ｘ、ｙ
）での補正済みカウント数Ｃ７（ｘ、ｙ）を算出する。

Ｃｒ　　（ｘ、Ｖ）　＝に＋ｒ　・Ｃｈｉ　（Ｘ、ｙ）
＋に、ｉ・Ｃｗｔ（ｘ−ｙ） ＋に３ｔ−Ｃｊｔ　（Ｘ、　　ｙ） ・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・■重み係
数に、ｉ、に□、　　ｋｆｆｌは、プロジェクション角
度ごとに異なるが、同一のプロジェクション角度におい
ては、画素（ｘ、　　ｙ）のｙ値、ｙ値のいかんにかか
わりなくすべての画素について共通である。このことは
、同一のプロジェクシヲンイメージ内では、被検体内に
おける前方散乱についての散乱体厚さが、対象臓器また
はその一部分である関心領域の範囲内においては画素に
よらずほぼ一定であると近似して取り扱うことが可能で
あることと、他の領域の範囲におけるカウント数が前記
対象臓器またはその一部分である関心領域の範囲におけ
るカウント数に比べて一般的に微少であるということを
利用したものである。

したがって、各画素のカウント数が判りさえすれば、そ
のカウント数がいかに少なくても、上記０式の重み付き
加算処理によって、ガンマカメラの回転位置、被検体形
状、対象臓器の変化にかかわらず、散乱補正と吸収補正
とを高精度に行うことができ、このように補正されたプ
ロジェクションイメージデータに基づいてバックプロジ
ェクションによる画像再構成を行えば、空間分解能が高
くコントラストが良好な高品質の断層像が得られる。

重み係数ｋｉｔ、　　ｋ□、に１、につぃて、これを対
象臓器またはその一部分である関心領域の範囲の画素に
適用するだけでなく、その他の周辺の範囲の画素に対し
ても適用することによって、周辺範囲のイメージの定量
性を多少劣化させるが、−ａ的に臨床イメージでは、対
象臓器またはその一部分である関心領域およびその近傍
の範囲のイメージの画質（空間分解能、コントラスト）
が高く、かつ、定量性があれば良いのであり、その他の
周辺のイメージについてはあまり重要視する必要がない
ので特に問題にはならない。

なお、前記の総カウント数Ｎ　１　（、Ｎ　ｚ　（、Ｎ
　３１は、それぞれ次のように表すことができる。

Ｎ＋ｔ＝ｊｌＣ＋＋　（ｘ、　　ｙ）ａｘａｙＮｔ＋＝
ＳＳ　ＣＺｌ　（Ｘ、　　ｙ　）　ｄｘｄｙＮｓｒ＝Ｅ
ＳＣ３ｔ　（ｘ、　　ｙ）ｄＸｄｙ次に、カメラ回転型
のシングルフォトンＥＣＴ装置の散乱線補正装置の構成
を第１図に基づいて説明する。

ガンマカメラｌからは、ガンマ線が入射したＸ座標信号
Ｘと、ｙ座標信号Ｙと、エネルギー信号Ｅと、アンプラ
ンク信号（ＵＮＢＬＡＮＫ信号：タイミング信号）Ｔが
出力される。ガンマ線は、カメラ面の二次元マトリクス
上の各画素に対してランダムに入射する。

第５図に示すように、１つのガンマ線がある画素に入射
すると、その画素のＸ座標信号Ｘ、ｙ座標信号Ｙが出力
される。そのＸ座標信号Ｘ、ｙ座標信号Ｙが安定した時
点でアンプランク信号Ｔが出力され、入射した１個のガ
ンマ線のエネルギー信号Ｅがアンプランク信号Ｔに同期
して出力されこのエネルギー信号Ｅおよびアンプランク
信号Ｔは、３つのウィンドＷ＋　、Ｗｚ　、Ｗｘに対応
して設けられた第１ないし第３の波高分析器３．。

３ｔ、３ｓに入力される。Ｘ座標信号Ｘおよびｙ座標信
号Ｙは、３つのウィンドＷ、、Ｗ、、Ｗ。

に対応して設けられた第１ないし第３のイメージメモリ
４＋、４ｘ、４ｓに入力される。これらのイメージメモ
リ４１．４□、４．は、Ｘ座標信号Ｘ、ｙ座標信号Ｙが
指定する記憶エリアに記憶させるべきカウント数にプラ
ス１する二次元イメージ蓄積メモリである。

各波高分析器３０．３ｚ、３ｓにおいて波高分析により
、エネルギー信号Ｅの波高が存在するウィンドＷｔ　　
（Ｊ＝１．２．３）に対応した波高分析器３ｊからアン
プランク信号Ｔ、が対応するイメージメモリ４ｊに出力
される。例えば、１番目のプロジェクション角度におい
て、画素（ｘ、ｙ）（Ｘ値、ｙ値は任意）にガンマ線が
入射し、そのエネルギー信号Ｅの波高が第１ウインドＷ
Ｉに入っているとすると、第１の波高分析器３１からア
ンプランク信号Ｔ、が第１のイメージメモリ４゜に入力
され、このイメージメモリ４．においてＸ座標信号Ｘ、
ｙ座標信号Ｙで指定されたアドレスのデータがプラス１
される。

ｉ番目のプロジェクション角度において、所定時間（例
えば、３０ｓｅｃ　：　１画素当たりのカウント数にし
て数十ないし数百）のデータ収集が完了すると、各イメ
ージメモリ４＋　、４ｔ、４２の各画素（ｘ、ｙ）にス
トアされた各ウィンドＷ１゜Ｗ２．Ｗ、でのカウント数
Ｃ０（ｘ、　　ｙ）、　Ｃｇｉ（ｘ、ｙ）、Ｃ３１（Ｘ
、ｙ）が確定する。

一方、このデータ収集と並行して、第１の波高分析器３
．からのアンプランク信号Ｔ１が第１の加算器５．に入
力され、第１ウインドＷ１でのカウント数が順次累積さ
れていき、データ収集が完了した時点での総カウント数
Ｎ　＋　ｉは、Ｎ１．＝Ｓ５Ｃｚ　（ｘ、　ｙ）ｄｘｄ
ｙとなる。同様に、第２の加算器５□でのデータ収集完
了時の総カウント数Ｎ２□は、Ｎｚ＋＝ｆｆＣｚｚ　（
Ｘ、　　Ｙ）ｄＸｄｙとなり、第３の加算器５３での総
カウント数Ｎ、！＋よ、ｌ’１ｆｆｔ−ｆＥ　Ｃｓｔ　
（ｘ、　　ｙ　）　ｄｘｄｙとなる。

データ収集が完了すると、第１ないし第３の加算器５．
．５ｇ、５．の総カウント数Ｎ　＋　ｒ　、　Ｎ　ｚ　
ｉ＋Ｎ３ｉの信号は第４の加算器５４に出力され、総カ
ウント数の和Ｎ□＝Ｎ＋ｔｆＮ□十Ｎ１．の演算を行い
、その総カウント数の和Ｎ３Ｉおよび第３ウィンドＷ、
に対応する第３の加算器５．の総カウント数Ｎｌｌの各
信号が割算器６に入力され、割算器６において、割合ｒ
３ｉが、 Ｎ　！Ｉ　　　　　　　Ｎ　３ｉ １３、＝＋＋　　−４＝： Ｎ　ｓ　ＩＮ　＋　ｔ　＋　Ｎ　ｚム＋Ｎ□ｆｆｃｓｔ
　（ｘ、　ｙ）ｄｘｄｙ÷（ｆｆｃ＋＋　（ｘ、　ｙ）
ｄｘｄｙ＋ＳＳＣ＊ｚ　（ｘ、　　ｙ）ｄｘｄｙ−＋４
５Ｇ、（（ｘ、　　ｙ）ｄｒｄｙ）の演算によって算出
される。割合ｒ３（の信号がＲＡＭ７のアドレスを指定
する。

ＲＡＭ７には、予め、各ウィンドＷ、、Ｗ、。

Ｗ、ごとの重み係数ｋｌ□、　　ｋｉｔ、　　ｋｚムが
ストアされており、アドレス信号ｒ！ｉによって重み係
数ｋｌｌ＋　　ｋ□、に□が読み出され、重み付き加算
処連部８に転送される。

一方、各イメージメモリ４＋　、４ｚ、４ｓは、アドレ
ス発生回路９によって順次的にアドレスが更新され、各
画素（ｘ、ｙ）のカウント数Ｃｌ１（ｘ、　ｙ）、　Ｃ
ｔ＊　（ｘ、　ｙ）、　Ｃｉｉ　（ｘ、　ｙ）のデータ
が重み付き加算処理部８に転送される。

重み付き加算処理部８は、順次送られてくるカウント数
Ｃ目（ｘ、ｙ）　、Ｃｗｔ　（ｘ、ｙ）　、Ｃ５ｒ（ｘ
、ｙ）のデータと、ＲＡＭ７から読み出した重み係数ｋ
ｌＬ　　ｋｇｉ、　　ｋ２１とに基づいて、０式の演算
を行い、その画素（ｘ、　　ｙ）についての補正済みカ
ウント数Ｃｒ　　（ｘ、ｙ）を算出し、重み付き加算処
理部８に内蔵されているＲＡＭＢａ内の画素（ｘ、ｙ）
に対応したアドレスにストアする。

このような処理をすべての画素（ｘ、　　ｙ）について
行うことにより、重み付き加算処理部８の内蔵ＲＡＭ８
ａにはｉ番目（最初は１番目）のプロジェクション角度
における最終のプロジエクシゴンイメージのデータが格
納されたことになる。

この格納が完了すると、各イメージメモリ４１゜４□、
４３、加算器５１，５□、５ｊ、５．、割算器６がクリ
アされ、次のプロジェクション角度（！＋１）について
上記と同様の処理を行う。このような処理の繰り返しに
よって、すべてのプロジェクション角度ｉ＝１．２・・
・・ｎについて、各画素（ｘ、　　ｙ）ごとの補正済み
カウント数Ｃ。

（ｘ、　　ｙ）のデータが重み付き加算処理部８の内蔵
ＲＡＭ８ａにストアされる。

これが完了すると、前記内蔵ＲＡＭＢａ内のすべての補
正済みカウント数Ｃｒ　　（ｘ、ｙ）のデータが画像再
構成処理部１０に転送され、この画像再構成処理部１０
において各プロジヱクションイメージデータに基づいて
断層像が再構成される。

なお、第１図において、符号１２．　、１２□はＡ／Ｄ
変換器である。

ウィンドの数、各ウィンドの下限値および上限値、各ウ
ィンドごとの重み係数の値は、使用する核種やコリメー
タに応じて適当に設定する必要がある。

この発明は、請求の範囲を逸脱しない範囲で、種々の変
更が可能である。

例えば、上記実施例においては、１個のエネルギーレベ
ルに対してウィンド数を３つとしたが、この発明はこれ
に限定されず、ウィンド数は２つ以上であれば何個でも
よい、また、各ウィンド幅は必ずしも同一である必要は
ない。

また、単一エネルギーの核種における撮影において、上
記実施例の３つの波高分析器３．．３．。

３、の代わりに、従来からマルチエネルギーの測定用に
ガンマカメラｌに標準装備されている３つの波高分析器
を流用しても構わない。この場合、各波高分析器のウィ
ンドを隣接させて、互いのアッパレベルとロウアレベル
とを一敗させる調整が必要である。

また、上記実施例では、ガンマ線放出核種として単一エ
ネルギーの核種を使用したが、この発明はこれに限定さ
れず、マルチエネルギーガンマ線放出核種を用いる場合
や、エネルギーレベルが異なる複数種類の核種によって
同時撮影する場合においても、各エネルギーレベルごと
に波高分析器のセット、イメージメモリのセットおよび
割合ｒｆｆｉの算出のためのデバイス群のセットを設け
るとともに、各エネルギーレベルごとに２つ以上のウィ
ンドを設けて、前記と同様の処理を行うように構成して
もよい。

さらに、ガンマカメラ１としては、従来例の場合と同様
に、内部に波高分析器が含まれているタイプのものでも
よいし、含まれていないタイプのものであってもよい。

Ｇ０発明の効果 この発明によれば、次の効果が発揮される。

予め、ピーク波高値よりも高レベル側のウィンドでの総
カウント数がすべてのウィンドについての総カウント数
の和に占める割合を求め、この割合に基づいて、各ウィ
ンドごとの重み係数を記憶させている。

実測時には、各プロジェクション角度ごとに複数のウィ
ンドをもつエネルギー信号波高分析器によって、ガンマ
カメラから得られたエネルギー信号を各ウィンドごとに
区分し、前記ピーク波高値よりも高レベル側のウィンド
での総カウント数の全ウィンドの総カウント数の和に対
する割合を求め、前記の記憶手段からそのプロジェクシ
ョン角度での各ウィンドごとの重み係数を読み出し、ウ
ィンドごとの重み係数を各ウィンドごとのイメージデー
タ（各画素のカウント数）に乗じ、その結果を加算して
最終のプロジェクションイメージを得る。

そして、前記の重み係数は同一のプロジェクション角度
においては、すべての画素について共通であるから、各
画素のカウント数が判りさえずれば、そのカウント数が
いかに少なくても、上記の重み付き加算処理によってガ
ンマカメラの回転位置、被検体形状、対象臓器の変化に
かかわらず、散乱線補正を高精度に行うことができる。

このように補正されたプロジェクションデータに基づい
て画像再構成を行うことにより、高品質な断層像が得ら
れる。

【図面の簡単な説明】

第１図ないし第５図はこの発明の一実施例に係り、第１
図はカメラ回転型のシングルフォトンＥＣＴ装置の散乱
線補正装置のブロンク構成図、第２図の（Ａ）は、ガン
マカメラを被検体の真上に位置させた状態の説明図、第
２図の（Ｂ）はガンマカメラを被検体の真横に位置させ
た状態の説明図、第３図の（Ａ）は第２図の（Ａ）に対
応したガンマ線のエネルギースペクトル図、第３図の（
Ｂ）は第２図の（Ｂ）に対応したガンマ線のエネルギー
スペクトル図、第４図は各プロジェクション角度での各
ウィンドの重み係数の特性曲線図、第５図は１つのガン
マ線ごとにガンマカメラからの各信号が変化する状態を
示すタイムチャートである。 また、第６図は対称ウィンド法における単一エネルギー
レベルの核種によるスペクトル図、第７図は非対称ウィ
ンド法におけるスペクトル図である。 Ｗ、、Ｗ、、Ｗ、・・・ウィンド Ｌ　、３２．３３・・・波高分析器 ４＋、４ｘ、４ｚ　・・・イメージメモリ５１．５ｔ、
５３，５．・・・加算器 ６・・・割算器 ７・・・重み係数格納用のＲＡＭ ８・・・重み付き加算処理部 ｌＯ・・・画像再構成処理部 第４図 第５図 第２閃 （Ａ）　　　　　　　　　　　　　　（Ｂ）第３図 （Ａ）　　　　　　　　　（Ｂ） 第６図

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. （１）測定するガンマ線のエネルギーレベルの１個に対
   してエネルギースペクトルのウインドを複数もつエネル
   ギー信号波高分析器と、各ウインドごとに別個にイメー
   ジデータを収集する手段と、各ウインドごとに得られた
   イメージの総カウント数を求める手段と、ピーク波高値
   よりも高レベル側のウインドに関する総カウント数の前
   記各ウインドに関する総カウント数の和に対する割合を
   算出する手段と、この割合をパラメータとして各ウイン
   ドごとの重み係数を予め記憶する手段と、各プロジェク
   ションイメージ単位で前記割合に基づいて前記記憶手段
   より読み出された各ウインドごとの重み係数を各ウイン
   ドごとのイメージデータに乗じ、その結果を加算して最
   終のプロジェクションイメージを得る重み付き加算処理
   手段とを備えたことを特徴とするカメラ回転型ＥＣＴ装
   置の散乱線補正装置。