JP5052744B2 - 原子炉の炉心の燃料束構成を判定する方法 - Google Patents
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Description
先に説明したように、燃料束は上から下まで一様である複数の格子に分割される。例えば、BWRでは、格子境界は濃縮度及びガドリニウムの変化が起こりうる唯一の場所である。従って、1つの格子の横断面は別の格子の横断面とは異なっていることが可能である。
式(1)におけるnxn行列は1つの格子Lの応答曲面行列に相当し、各要素は次のように定義できる。
式中、
Δeiはピンiの格子Lにおけるペレット濃縮度の変化であり、
ΔPiはピンiの格子Lにおける局所ピーキングの変化である。
これらの派生行列(「derivatives」)はあらかじめ計算されていても良い。しかし、これらの派生行列はほぼリアルタイムで、例えば、特にある特定の燃料束に関してその燃料束構成を判定するプロセスの間に同時に計算されることも可能であろう。
R係数も同様にして計算できるであろう。R係数は格子に従属せず、従って、ある特定の燃料束におけるR係数の変化は、式(3)に示すように単一の行列によって捕捉されることが可能である。
式(3)におけるnxn行列は1つの応答曲面行列に相当し、各要素は次のように定義できる。
式中、
Δeiはピンiにおけるペレット濃縮度の変化であり、
ΔRiはピンiのR係数の変化である。
平均燃料束濃縮度
平均燃料束濃縮度は燃料束に関するスカラー値であり、従って、その派生行列は、その燃料束の平均濃縮度をBとするとき、単純に(∂B/∂E),と表現される。この派生行列は、個々のピンの濃縮度の変化に基づいて平均燃料束濃縮度を予測するために使用されても良く、それにより、ユーザ定義済み目標平均燃料束濃縮度に基づく燃料束の最適化は容易になる。
OBJpar = MULTpar* (RESULTpar - CONS par). (5)
式(5)において、「par」は入力限界のいずれかである。これらのパラメータだけが評価の可能候補となりうるであろうパラメータではなく、これらのパラメータは原子炉の炉心に適する燃料束構成を判定するために一般に使用されるパラメータであることを理解すべきである。総合目標関数は全制約パラメータの合計である。すなわち、
OBJTOT = SUM(par=1, 31) {OBJpar}. (6)
式(6)には、31の異なる制約パラメータ(例えば、限界)が指示されているが、所定の目標関数計算に際してこれより多い数又は少ない数が選択されることは可能であろうということが理解される。更に、式(5)及び(6)は目標関数値を計算するための式の例であるにすぎず、実施例は式(5)及び(6)に基づいて計算される目標関数値に限定されない。式(5)に関して、RESULTがCONSより小さい(例えば、制約の違反がない)場合、差は0にリセットされ、目標関数は0になる。従って、0の目標関数値は特定の制約が違反されなかったことを示す。目標関数の正の値は、修正を必要とするであろう違反を表す。更に、シミュレーション結果は空間座標(i,j,k)及び時間座標(照射ステップ)(例えば、炉心エネルギーサイクルにおける特定の時間)の形で提供されても良い。従って、ユーザはどの時間座標(例えば、照射ステップ)に問題が位置しているかを見て取ることができる。そこで、炉心は識別された照射ステップのみで修正される。
・臨界出力比(CPR)マージンが炉心周囲に向かって低すぎる場合、炉心中心に向かってより反応度の高い燃料を移動させる
・サイクル終了(EOC)時にNEXRAT(節照射比、熱マージン制約)問題がある
場合、問題の場所へより反応度の高い(例えば、照射の少ない)燃料を移動させる
・サイクル開始(BOC)時に炉心の周囲にシャットダウンマージン(SDM)問題が
ある場合、周囲に向かってより反応度の低い燃料を配置する
エネルギー有害移動
・EOC時にCPRマージンが低すぎる場合、より反応度の低い燃料を問題の場所の中
へ移動させる
・EOC時にkW/ftマージンが低すぎる場合、より反応度の低い燃料を問題の場所
の中へ移動させる
過剰マージンの追加エネルギーへの変換
EOC時に炉心の中心に余分のCPRマージンがある場合、周囲の場所から炉心中心へより反応度の高い燃料を移動させる。
式(7)中、iは炉心位置を示す。
従って、所定の照射におけるR係数の改訂目標燃料束パラメータは式(9)で次のように判定できるであろう。
従って、特定のΔRに対応するMFLCPRの相対変化を式(10)で表すことができる。
この相対変化が正の値であることは、炉心限界を超えたことを示唆し、負の値は炉心限界に対するマージンを示唆する。ΔLPに対するMFLPD(あるいはMAPLHGR)の相対変化に関連する式(8)、(9)及び(10)に類似する式を同様にして取り出すことができるであろう。
式(11)中、iは特定の位置における特定のピンの変化に相関し、下付き文字0は初期状態を表す。経験上、それらの派生行列は、初期燃料束濃縮度、又は初期燃料束デザインが所望の燃料束構成又はデザインからどれほど離れているかとは無関係に、局所ピーキング及びR係数の応答をマッピングする際に正確な予測能力を提供しつつ、全ての濃縮度従属燃料束設計概念に包括的に使用されることが可能であると判定されている。
式中、Pは最適化されるべきパラメータのセットを表し、Eは照射を表す。これらの目標関数値は局所ピーキングに関して格子全体にわたり合計されても良い。
本発明の実施例の場合の最適化技法は確定ベース最適化アルゴリズムと、ランダムベース最適化アルゴリズムのうちの一方から選択されれば良い。確定ベース最適化アルゴリズムの一例は、最急降下方法である。最急降下最適化においては、燃料束の各ピン位置がその中にそれぞれ異なるピン型を挿入した状態で秩序立てて解析される。言い換えれば、各々の位置で各々のピン型が試行され、最適化の一部として、目標関数値を獲得するために、燃料束構成ごとに目標関数が実行される。最低の正の目標関数値は、炉心熱限界のいずれにも違反しない(又は最小の数の違反要因を有する)、判定された目標燃料束パラメータに最も近いモデルパラメータを有する燃料束構成に関して最高ランクの目標関数値を表す。従って、仮想炉心に挿入され、シミュレートされるべき試験燃料束の第1のイテレーションとして、最低の目標関数値を有する燃料束が選択されれば良い。
式中、ΔFは現在受け入れられている燃料束ピン構成と新たな燃料束ピン構成との間の目標関数変化であり、T(n)は式(14)により定義される温度である。
式中、nはイテレーション番号であり、αは「冷却」定数、すなわち、温度が低下する速度である。より高い(より低速の)速度は検索スペースが適正に捜索されていることを保証し、一方、より低い(より高速の)速度は最適化を局所最小値に整定させることができる。イテレーションごとにある数のセットのピン変化が試行されても良く、そのセットの数は数セットから数千セットまで変化し、約100から1000であるのが好ましい。これらのパラメータの全てはGUI145にデフォルトを有するが、非典型的な最適化ランに対してユーザにより変更されても良い。
先に論じた通り、目標関数は各々のピン位置における各々のピン型変化を評価し、特定のピン位置におけるピン型変化を伴う燃料束の目標関数値を判定するために採用される。最低の(すなわち、最高ランクの)目標関数値を有する燃料束構成が仮想炉心に挿入されるべき初期(改訂)試験燃料束として選択される。
濃縮度が局所ピーキング及びR係数にどのように影響するかの部分派生行列を収集するために、あらかじめ応答曲面モデルが開発されており、上述の派生行列は所定の燃料束デザイン問題に適合するように動的に計算されることが可能であろうと理解される。応答曲面モデルは、10x10燃料束格子デザインのピンごとに、各ピンの濃縮度の変化の関数として照射従属局所ピーキング及びR係数応答を含んでいた。
以下に、図5〜図14を参照して、操業中の原子炉プラントの実際の炉心について未使用燃料束を設計するために本発明の実施例に従った方法を採用する実際の例を示す。この実施例では、炉心全体にわたる256の位置に、本発明の実施例に従って設計された1つの未使用燃料束を挿入することになっていた。設計担当者は満足できるガドリニウム構成を有する燃料束を作成したが、炉心最適化及び手動操作による燃料束デザインの数回の試行の後になっても、MFLCPRはサイクル終了(EOC)近くで0.88の炉心限界を超えていた。MFLPDは当初は0.85の限界を固守していた。
Claims (1)
- 原子炉の炉心の燃料束構成を判定する方法において、
所定の炉心の少なくとも1つの既存の燃料束に関して少なくとも炉心熱限界、ユーザに定義された目標条件並びに局所ピーキング、R係数、燃料束濃縮度の少なくとも一つからなる燃料束パラメータを含む複数の入力を定義すること(310)と、
前記定義された入力を用いて、前記少なくとも1つの既存の燃料束を装填された仮想炉心をシミュレートして、シミュレーション炉心熱限界を含むシミュレーション結果を得ること(320)と、
前記シミュレーション結果を前記炉心熱限界と比較すること(330)と、
前記比較に基づいて、炉心熱限界及びユーザ定義済み目標条件に適合する、前記仮想炉心に挿入されるべき所望の燃料束構成を判定するために燃料棒ごとの変更を実行することを含めて、前記少なくとも1つの既存の燃料束を修正すること(372)とから成る方法。
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