JP4001930B2 - 導波路のための人工同位体分布を有するガラス - Google Patents
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Description
導波路は基本的には既知であり、通信網の伝送導体として広い範囲で使用される。医療面でも、センサ技術に関して利用され、材料加工用の高度な光の性能を伝送するための導波管の利用も増えている。情報伝送のためには、主に直径約10μmのコアと、それより屈折率が小さく、直径125μmのクラッドを持つ石英ガラスで作られる単一モードファイバが使われる。既知の導波路は石英グラスで作られ、伝送能力が大きく、減衰が少ないことが特長である。波長1.57μmの場合の最少減衰は約0.20dB/kmとなる。1986年、日本の住友が、田中他の著作物「純粋シリコンコアの単一モード光ファイバの特性」住友電気技術論文集、26(1987)43において、0.15dB/kmという最良値を発表した。
日本の特許抄録JP−A−60090845には、多孔性のSiO2(石英ガラス)、およびGeO2でドーピングされた石英ガラスでガラスを作る場合の、ヘリウムと重水素によるガラス洗浄装置について記述されている。ヘリウムはこのプロセスの場合、石英ガラスの構造的欠陥を低減し、その後、完全にリークする。重水素は水素同位体であり、材料から水素原子を押し出すので、前形態では、OH群の代わりOD群を形成する。石英ガラスに濃度0.0001%以下の汚染物質として存在することのあるOH群は、赤外線波長領域での吸収帯域の原因になる。水素を重水素で代替すると吸収帯域は長い波長の方に移る。それによって、たとえば、光学的情報伝達にとって重要な領域およびOH吸収による追加損失を示す領域では、追加吸収がなくなる。こうした技術は高価であり、実際には採用されていない。ファイバー製造者が石英ガラスのOH凝縮を、OH吸収が実際には何の役割も果たさない程度に減少させるからである。
そのほかにデータベースの「化学抄録;受け入れ番号81:44002」で、29Siをドーピングした石英ガラスが基本的には周知である。
波長1μmの上部の単一モードファイバの減衰αは、3つの構成要素で合成される。分散αs、OH吸収αOHおよび赤外線吸収αIRである。OH吸収はOHイオンのわずかな凝縮物を石英グラスに入れることが前提である。それは波長に強く依存しており、約1.4μmの場合、吸収帯のスペクトル減衰曲線に表れる。光通信技術にとって重要な光波領域1.5〜1.7μmの間の減衰は、実際には分散損失と赤外線吸収によってのみ決まる。分散損失は本質的にはRayleigh分散が前提であり、波長λが1/λ4で延びるにつれて小さくなる。赤外線吸収は約1.5μmで始まり、波長が長くなるにつれ急激に増える。減衰最小値は1.57μmの場合であるが、それは、そこでの分散損失の減少と赤外線吸収の増加が同じ大きさであるためである。
図1は、そうした実情を1.1〜1.7μmの間の波長について、単一モードファイバのスペクトル減衰曲線によって示す。1.4μmでのOH吸収帯がはっきりわかる。1.57μmでの最小値のとき、このファイバは0.17dB/kmの減衰を示す。OH吸収・赤外線吸収のない分散損失は点線で示してある。1.5μmの上部の波長では、OH吸収は実際には何の意味もない。約1.6μmから赤外線吸収が増える。M.E.Lines他の出版物「1.5〜1.9μmで可能な超低損失光学材料としてのアルミン酸カルシウム・ガラス」非結晶体ジャーナル107(1989)251からわかるように、赤外線吸収は以下の公式αIR=A・e-a/λで計算される。但し、石英グラスA=6・1011dB/kmであり、a=48μmである。式から1.55μm〜1.7μmでは0.02dB/km〜0.33dB/kmの赤外線吸収が計算される。ガラスの赤外線吸収は、S.小林他の出版物「赤外線波長領域の光ファイバの特性」電気通信研究26、3−4(1978)453からわかるように、非常に強い振動帯の張りだし(フォノン)によって長波の赤外線領域で引き起こされる。純粋な石英ガラスの優勢な吸収帯は9.1μmのときに見られ、最大で1010dB/kmの減衰になる。吸収帯のスペクトル状態と幅は関係する原子の質量、つまり石英ガラスの場合はシリコンと酸素の質量で決まる。その物理的基礎についてはT.Ruf他の出版物「バネと質量について:同位体純粋半導体の物理学」物理学論文集52,11(1996)1115に詳しく説明されている。これまで導波路製造のために使われていた純粋な石英ガラスとドーピングされた石英ガラスには、関連する元素の天然の同位体混合物を使う。つまり純粋の石英ガラスにはシリコンと酸素である。ドーピング材料には主にゲルマニウムとフッ素が使われる。
本発明の基礎的課題は、赤外線吸収が少ないガラスを作成することであり、そのガラスは、特に、明らかに低減された最少減衰係数を持つ導波路に適しており、効率的な製造に適している。
本発明の解決は請求項1および請求項2の特徴部分に記載されている。
本発明のその他の成形ないし解決については請求項3−請求項10の特徴部分で明らかになる。
天然の同位体分布の質量数よりも大きい質量数を持つ原子で構成されるガラスであるために、質量数(原子質量)が増えると吸収帯は長い波長の方へ移動し、その線の幅は狭くなる。こうした2つの作用により、赤外線吸収の始まりが、長い波長の方へ移り、それにより、そのような組成のガラスで作られる導波路または類似品の、本質的にさらに幅広い応用スペクトルがもたらされる。導波路のコストは、特に高価な海底ケーブル製造の場合では、全体費用のわずかな部分を占めるに過ぎない。本発明の導波路はわずかな減衰を示すためにリピーターないし増幅器を節約できるか、または完全に省略できるようになり、それによって多くの場合、海底ケーブルまたは国内の遠距離ケーブル建設の場合、ファイバのコストは高くなるが、それでも高い伝送品質であれば、全体的に著しいコスト節約になる。
本発明を実施例を用いて以下に詳しく説明する。
図1は、1.1〜1.7μmの間の波長の、単一モードファイバのスペクトル減衰曲線が示すが、これについてはすでに述べた。
まず始めに表を示すが、ここには、「物理学ハンドブック5版」1976、ビューベク出版、ブラウンシュバイク、編集者H.エーベルトのデータに従ってシリコンと酸素の安定した同位体をまとめている。
これまで生産されていた導波管用の石英ガラスでは、天然の同位体混合物が使用されていた。純粋な石英ガラスについては、表に従って、実質的に28Si,16Oで構成される同位体混合物が使われる。本発明の基礎になる原則的な考え方は、天然の同位体混合物ないし軽い同位体は、すべて、または部分的に重い同位体で代替できる、つまりSiO2は30Siと16O、または30Siと18O、または28Siと18Oで製造できるという考え方である。増えた質量数の合計(原子質量)は、吸収帯を長い波長の方へずらせ、線幅を細くするように作用する。この2つの作用により、赤外線吸収の始まりを長い方の波長の方へ移動できる。吸収帯のスペクトル状態の移動は、T.Ruf他の「バネと質量について、「同位体純粋半導体」、物理学論文集52,11(1996)1115」に従って1/√M(Mは質量数)に比例し、吸収帯の幅は1/Mに比例する。28Siが30Siで代替されるなら9.1μmでの帯については9.25μmに沿った移動になり、これは0.15μmの差異に対応する。吸収帯の幅の減少は基本的には短波スペクトル領域、つまり最少減衰値での赤外線吸収の始まりに二重の効果を持つので、30Siと16Oで作られている導波路にとっては、1.5μmではなく1.95μmの場合にはじめて著しい赤外線吸収が始まる。それによって最少減衰値は1.95μmの方へ移動する。石英導波路での分散損失についての、これまでに実現された数値によって、0.1dB/km以下の減衰係数が得られる。
30Si18Oで石英ガラスを作るなら、赤外線吸収の始まりは約1.35μm移動し、つまり最少減衰値は2.85μmの方へ移動し、それによって0.05dB/km以下の減衰係数が得られる。
減衰係数が0.1ないし0.05dB/kmの導波路は、特に海底ケーブルにとって新しい可能性を開く。これまで、海底ケーブルには所定の間隔でリピーターまたは光学的増幅器を取りつけなければならなかった。これには、エネルギー供給のために電気的遠隔給電が必要であり、そのためにコストが高くなった。沿岸部については、リピータないし増幅器が不要の、ファイバ減衰が0.2dB/kmの場合は最大500kmに敷設できるケーブルが開発された。0.1dB/km以下の導波路が本発明のガラスの利用により使用できるならば、そうした海底ケーブルで、さらに大陸全体をも増幅器ないしリピータなしで結合できるようになる。
純粋同位体または、天然の分布とは異なる同位体混合物のガラスの製造コストは高いが、提案されている解決策を実際に利用すれば、以下の理由からコストの持つ意味はそれほど重要ではなくなる。
導波路ないしその予備的形成品は、いわゆる「透きかけ」によって製造可能であり、その方法は現在すでに実際に使われている。その際、内部の予備的形成品、つまりコアとコアに近い部分が通常の方法で製造される。この内部の予備的形成品に、純粋の石英ガラス製の厚壁の管(透きかけ管)が溶融され、その製造コストは同量であれば、実質的に、内部の予備的形成品のためのコストよりも低くなる。
内部の予備的形成品の材料の割合は、その予備的形成品から作られるファイバでの減衰を増大させずに、全体量の約5%まで下げることができる。そのことから、ファイバ材料の5%だけを、変えられた同位体合成のガラスで製造しなければならなくなる。これは質量が2グラム以下の単一モードファイバ1キロメータに対応する。
費用のかかる海底ケーブルの場合、導波路のコストは全体コストのほんの一部である。導波路の減衰が少なくなることによってリピーターと増幅器が節約されるか、または完全に省略できるなら、長い海底ケーブル区間での使用、または内陸での遠距離ケーブルの場合にも、ファイバコストは高くなるがそれでも全体としては伝送品質が高くなり、修理頻度が少なくなるなら、実質的にコストは低くなる。
重い同位体で、ドーピング材料の天然の同位体配分を代替すれば、赤外線吸収のわずかな変化が期待できる。フッ素の場合は安定した同位体だけである。すべてのゲルマニウム同位体の質量数はシリコンと酸素の質量数よりかなり多い。そのほかに、通信技術で、もっともよく使用される標準単一モードファイバでは、コア材料は約5%のGeO2がドーピングされる。ドーピングを増やせば、たとえば、分散移動される単一モードファイバでは、天然のGe同位体混合物がドーピングされているガラスに比べると、76Geを使用することにより、赤外線吸収の移動は少なくなる。
すでに言及したように、通信技術での利用は、長波のスペクトル領域に赤外線吸収が移動するような、重い同位体で作られる石英ガラスファイバにとって唯一の利用分野ではないが、重要な利用分野であり、たとえば、赤外線レーザによって工業的、医学的に利用される。
光吸収は、たとえば、組織や血液ではUV領域では、プロテイン吸収と水吸収によって引き起こされ、赤外線領域でも水吸収によって特に強く引き起こされる。UVレーザ光のための浸入深さは、CO2レーザ(10.6μm)の光についても、Er:YAG(2.94μmの場合)、Er:YSGG(2.79μmの場合)の光についても1〜20μmの範囲にある。吸収されたエネルギーがその他の形に変容するような短い区間を基礎にするなら、特にErレーザは、非常に性能の高い、貫通展開される放射源として、医療面で大きな関心がもたれている。医療面では約2メートルの導波路が必要であり、その全体伝送は実質的に50%以下であってはならない。つまり望ましい減衰は最大で3dBである。
さまざまな材料で作る導波路、たとえば、チャロゲナイド、ハロゲナイド、サファイア、空洞導管、液体光導管で作る導波路のどれも石英ガラスファイバの品質には達しないことも既知である。しかし、標準石英ガラスの大きな欠点は、Erレーザ波長の際の減衰が高いので、これまでは非常に短いファイバ部分での利用に限定されていたことである。
2.94μmの場合の石英ガラスファイバは12dB/mの減衰率を持つ。つまり、長さ2メートルのファイバの端部では、結合された光能力の1%以下が出てしまうことが明らかになった。それに対して30Si16O2製の石英ガラスが使用されるなら、対数で示される減衰が吸収最小値と最大値の間の真中にあるような領域で、吸収エッジは約0.3μmだけ移動する。これによって2.94μmでの赤外線吸収が約1.8dB/mに減少する。この数値は実質的には先に記述した最少の減衰基準よりも高いが、しかし、この波長領域では十分である。長さ2mのグラスファイバの端部では、結合された放射出力の約40%が出ていく。こうした透過値は上述の基準では約50%になる。一方では、その他の石英ガラスと石英ガラスファイバの有利な特性は変わらない。それによって新しい石英ガラスファイバ伝送システムが医療技術では2.94μmで実現可能になり、しかもコスト面で好都合なErレーザと接続される。
そのほかに、伝送される出力密度ないし出力は、吸収が少ないために実質的に増大し、しかも、これまで既知のファイバであれば著しい加熱と破裂をもたらすような数値にまで増大することが可能となる。それによって工業、特に材料加工における新しい応用分野が開かれる。
こうした応用の場合も、(重い)二酸化シリコン(30Si16O2)の使用はわずかである。ファイバが実質的に、より厚くなるが、それでも典型的なコア直径が200〜600μm、典型的なクラッド・コア比率が1.1〜1.4になり、ファイバ長さは約2mになり、実質的に、より短くなるためにグラム単位の同位体材料だけが必要となる。コア直径200μmとクラッド直径240μmの1本のファイバの重さは約0.2グラムにすぎない。
Claims (10)
- 石英ガラス製の導波路において、ガラス材料が、純粋な又はドーピングされた石英ガラスを含み、前記純粋な又はドーピングされた石英ガラスは、天然の同位体分布の質量数より大きい質量数を持つ原子で構成されていることを特徴とする石英ガラス製導波路。
- 石英ガラスないしドーピングされたガラス中に存在するシリコン原子が、主に、または完全に、質量数29および/または30を持つことを特徴とする請求項1に記載の導波路。
- 石英ガラス中に存在する酸素原子が、主に、または完全に質量17および/または18の同位体で構成されることを特徴とする請求項1または請求項2の何れか1項に記載の導波路。
- 石英ガラス中に存在するシリコン原子が、主に、または完全に質量数29および/または30を持っており、石英ガラス中に存在する酸素原子は主に、または完全に質量数17および/または18を持つことを特徴とする請求項1に記載の導波路。
- 石英ガラスが主に同位体76Geの原子でドーピングされていることを特徴とする請求項1−請求項4の何れか1項に記載のドーピングされた石英ガラス製導波路。
- 前記ガラスが天然の同位体分布で規定されるよりも大きい質量数の原子で構成されており、それが、特に、減衰が0.15dB/km以下の同位体30Siおよび/または18Oおよび/または76Geで実現されていることを特徴とする請求項1に記載の石英ガラス製導波路。
- 接続面での出力密度を減少させるために、接続領域におけるファイバ直径は円錐状の輪郭になることを特徴とする請求項1−請求項6の何れか1項に記載の導波路。
- 2.0μmから3.0μmの波長領域にある、高エネルギーのレーザ光、パルス状のレーザ光、または持続的なレーザ光を伝送し、
約2.79μmおよび2.94μmの波長を含むエルビウムレーザ光を伝送することを特徴とする請求項1から請求項7の何れかに記載の導波路。 - 海底ケーブル、遠距離回線、短距離の導波路、医療技術及び材料加工のうちの少なくとも1つにおいて利用されることを特徴とする請求項1から請求項8の何れかに記載の導波路。
- 前記導波路が赤外線放射を用いたエネルギー伝送に適合するよう、前記導波路はドーピングされた石英ガラスを含み、前記ドーピングされた石英ガラスは、通常の同位体分布とは異なる同位体分布を有することを特徴とする請求項1から請求項9の何れかに記載の導波路。
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