JP3762940B2 - 非対称方向性結合器型波長フィルタ - Google Patents
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Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】
この出願の発明は、非対称方向性結合器型波長フィルタに関するものである。さらに詳しくは、この出願の発明は、ＷＤＭシステム等において有用な、パワー移行を全透過波長域において均一に生じさせることができ、透過波長域が平坦でサイドローブが非常に低いステップ状のスペクトル特性を有する、新しい非対称方向性結合器型波長フィルタに関するものである。
【０００２】
【従来の技術とその課題】
光ファイバを用いた光通信は、低伝送損失や広伝送帯域による大容量通信などの非常に優れた特徴を有するため、高度情報化の進展にともなって、その実用化が急速に進んできている。現在、このような光ファイバを用いた光通信では、光信号を発光する光源とこの光信号を受光して電気信号へ変換する光検出器との間を１本の光ファイバで結ぶ一方向１対１通信が実用化されている。
【０００３】
しかしながら、このような一方向１対１通信では、伝送できる情報量が非常に限られており、光ファイバの広帯域性を効率良く利用していない。そこで、さらなる大容量通信化、高機能化のために、１対複数や複数対複数の端末装置間を結ぶネットワーク光通信が盛んに研究開発され、実用化が図られている。このネットワーク光通信においては、たとえば、一本の光ファイバのみにより端末間の双方向通信を行う場合や、異なった種類の複数信号を１本の光ファイバのみにより伝送する場合などでは、波長の異なる光を１本の光ファイバに伝送させ、それぞれの波長に各信号を別々にのせることにより双方向通信や一方向多重通信を行う波長分割多重通信（ＷＤＭ）が採用されている。また、一方向１対１通信においても、伝送容量を飛躍的に拡大させるに、このＷＤＭが用いられようとしている。
【０００４】
従来より、加入者系ＷＤＭシステムにおいては、波長１．３μｍおよび１．５５μｍの２つのチャンネルを分割するフィルタの実現が望まれている。このフィルタはレーザ発信波長の許容誤差の範囲が含まれるだけの、十分な広帯域特性が必要である。
このような波長フィルタとしては、たとえば、Adiabatic （断熱的）結合を用いて最適化されたスペクトル特性、すなわち、透過波長域における透過効率が平坦且つ一様であり、阻止波長域における透過効率が０となり、さらにこれら２つの波長域間で透過効率が鋭く変化するステップ状のスペクトル特性を有する波長フィルタが提案されている。
【０００５】
このような波長フィルタが持つスペクトル特性は、図１５に例示したような非対称方向性結合器型波長フィルタにおいても得ることができる。
非対称方向性結合器型波長フィルタは、コアとクラッドの屈折率差Δ、コアの幅ｗおよびコアの厚さｔが互いに異なる第一光導波路（３）と第二光導波路（４）とが組み合わされた構造を有しており、この構造によって、図１６に例示したように、波長λに対する伝播定数βの依存性である分散特性が互いに異なり、ある中心波長λ0 でのみ第一光導波路（３）の伝播定数β1 と第二光導波路（４）の伝播定数β2 とが一致して方向性結合器を構成している。また、伝播定数βと等価屈折率ｎeqの間には、次式
【０００６】
【数１】
【０００７】
により表される関係がある。但し、λは真空中の波長である。したがって、縦軸に等価屈折率ｎeqをとって２つの導波路の分散を表すと、たとえば図１７に示したようになり、第一光導波路（３）の等価屈折率ｎeq (1) および第二光導波路（４）の等価屈折率ｎeq (2) も中心波長λ0 においてのみ一致する。
方向性結合器では、一般に、固有状態の電磁界は、横方向電磁界分布が同一方向に２つのピークを形成する偶モード（伝播定数βe ）と、逆方向に２つのピークを形成する奇モード（伝播定数βo ）とに分かれるため、次式
【０００８】
【数２】
【０００９】
で与えられる結合長Ｌo と、第一光導波路（３）と第二光導波路（４）の方向性結合部（５）の長さＬとが等しく（あるいは奇数倍に）なるように設計され、これにより、中心波長λo の光信号のみが入射光導波路とは別の光導波路に乗り移って出射される。
しかしながら、このような従来の非対称方向性結合器型波長フィルタでは、入射波長が中心波長λo からずれると最大結合効率は１００％より小さくなり、且つ結合長Ｌo も短くなるため、光導波路間におけるパワーの移行が周期的に変化してサイドローブが大きくなってしまうといった問題があった。
【００１０】
そこで、この出願の発明は、以上の通りの事情に鑑みてなされたものであり、パワー移行を全透過波長域において均一に生じさせることができ、透過波長域が平坦でサイドローブが非常に低いステップ状のスペクトル特性を有する、新しい非対称方向性結合器型波長フィルタを提供することを目的としている。
【００１１】
【課題を解決するための手段】
この出願の発明は、上記の課題を解決するものとして、２つの光導波路のうちの一方の光導波路のコアが、方向性結合部における結合始端部から結合終端部へ伝播方向に沿ってテーパー状である幅または膜厚を有していることを特徴とする非対称方向性結合器型波長フィルタ（請求項１）を提供する。
【００１２】
また、この出願の発明は、上記の波長フィルタにおいて、２つの光導波路が基板面に垂直に結合されていること（請求項２）や、２つの光導波路のうちの一方の光導波路がＡＲＲＯＷ型光導波路またはチャネル光導波路であり、他方の光導波路がチャネル光導波路であること（請求項３）や、ＡＲＲＯＷ型光導波路が伝播方向に沿ってテーパー状である幅または膜厚を有していること（請求項４）もその態様として提供する。
【００１３】
【発明の実施の形態】
図１は、この出願の発明の非対称方向性結合器型波長フィルタを例示したものである。
この図１に示したこの発明の非対称方向性結合器型波長フィルタでは、たとえば、基板上において垂直に結合された一組の光導波路により構成されており、上部光導波路（１）または下部光導波路（２）のどちらか一方が、伝播方向に沿ってテーパー状に変化する幅を有している。
【００１４】
たとえば、図２に例示したように基板上に形成された多層構造を有するＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型光導波路、および図４に例示したようにＡＲＲＯＷ型光導波路上に形成されたチャネル光導波路がそれぞれ、下部光導波路（２）および上部光導波路（１）として垂直結合されて波長フィルタが構成されているとする。
ＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型光導波路の幅Ｗ’が初期幅Ｗ０’からＷ０’＋ΔＷ’またはＷ０’−ΔＷ’に変化すると、等価屈折率は、図３に例示したように、幅値に従って、幅が広がれば高くなり、狭まれば低くなる。また、チャネル光導波路においては、その幅Ｗが初期幅Ｗ０からＷ０＋ΔＷまたはＷ０−ΔＷに変化すると、ＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型光導波路と同様に、等価屈折率は図５に例示したように変化する。
【００１５】
ここで、たとえば、図６に例示したように、ＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型光導波路の幅が、方向性結合部における結合始端部の幅Ｗ１’が結合終端部の幅Ｗ２’よりも広いテーパー状となっているとすると、透過波長域は、図７に例示したように、ＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型光導波路の幅Ｗ１’の等価屈折率とチャネル光導波路の幅Ｗ０の等価屈折率とが一致する波長を下限、ＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型光導波路の幅Ｗ２’の等価屈折率とチャネル光導波路の幅Ｗ０の伝播定数とが一致する波長を上限とした波長域となる。
【００１６】
このため、このような構造の非対称方向性結合器型波長フィルタが有するフィルタ特性は、図８に例示しような透過帯域が平坦でサイドロープが非常に低いステップ状のものとなる。
逆に、図９に例示したように、チャネル光導波路が、方向性結合部における結合始端部の幅Ｗ１が結合終端部の幅Ｗ２よりも広い、伝播方向に沿ってテーパー状である幅を有している場合では、透過波長域は、図１０に例示したように、チャネル光導波路の幅Ｗ２の伝播定数とＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型光導波路の幅Ｗ０’の伝播定数とが一致する波長を下限、チャネル光導波路の幅Ｗ１の伝播定数とＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型光導波路の幅Ｗ０’の伝播定数とが一致する波長を上限とした波長域となり、よって、図１１に例示したようなステップ状のフィルタ特性となる。
【００１７】
すなわち、この発明の非対称方向性結合器型波長フィルタは、一組の光導波路の一方を、伝播方向に沿ってテーパー状に変化する幅（または膜厚）を有するものとすることによって、任意の透過波長域を有するステップ状フィルタ特性を容易に得ることができるようになる。
また、上述のように得られる透過波長域における各波長は、結合器内の伝播方向において各光導波路の等価屈折率が一致する位置で結合される。このため、パワーの移行は全透過波長域にわたって均一に生じることとなる。
【００１８】
なお、下部光導波路（２）としては、上述したＡＲＲＯＷ型光導波路の他に、チャネル光導波路が用いられていてもよい。
以下、添付した図面に沿って実施例を示し、この発明の実施の形態についてさらに詳しく説明する。
【００１９】
【実施例】
図１に例示したこの発明の非対称方向性結合器型波長フィルタの各光導波路パラメータが図１２に例示したような値に設計されている場合におけるフィルタ特性を求めた。
ここでは、チャネル光導波路およびＡＲＲＯＷ型光導波路が、それぞれ、上部光導波路（１）および下部光導波路（２）として基板面に対して垂直に結合されている。
【００２０】
ＡＲＲＯＷ型光導波路の分散特性は比較的平坦であるので、広帯域で動作可能な波長フィルタとするために、ＡＲＲＯＷ型光導波路の幅を大きく変化させて、チャンネル光導波路と同程度にその伝播定数を変化させる必要がある。したがって、ＡＲＲＯＷ型光導波路の幅が線形なテーパー状とされている。
ＡＲＲＯＷ型光導波路のテーパ状幅の変化、つまり前記の図６に例示した方向性結合部の結合始端部幅Ｗ１’から結合終端部幅Ｗ２’への変化は、１０．０μｍから５．０μｍ、９．５μｍから５．５μｍ，９．０μｍから６．０μｍの３パターンとした場合、特性の半値全幅はそれぞれ３２．７、２５．３、１８．３である。
【００２１】
このようなテーパー状幅を有するＡＲＲＯＷ型光導波路において、その上部コア層（２１）および下部コア層（２３）は共に膜厚ｔ＝３．５μｍおよび屈折率ｎ＝１．５３６５、ストライプ横閉じ込め層（＝ＳＬＣ層）（２２）は膜厚０．６μｍおよび屈折率ｎ＝１．４５１２、第一クラッド（２４）は膜厚ｔ＝０．８μｍおよび屈折率ｎ＝１．４５１２、第二クラッド（２５）は膜厚ｔ＝３．５μｍおよび屈折率ｎ＝１．５３６５、シリコン基板（２６）は屈折率ｎ＝３．４７８０である。
【００２２】
一方、チャンネル光導波路の幅は１．３０μｍに固定されており、そのコア（１１）は膜厚ｔ＝１．３μｍおよび屈折率ｎ＝１．６１５０、クラッド（１２）の屈折率ｎ＝１．４５１２、ＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型導波路の上部コア層（２１）とチャネル導波路のコア（１１）の間のクラッド層厚は０．５μｍとなっている。
【００２３】
また、結合長Ｌ、つまり方向性結合部の長さＬは３０ｍｍに固定されている。図１３は、このような各光導波路間の相互作用を例示したものであり、デバイス長による結合強度Ｋ（ｚ）と離調Δβ（λ，ｚ）とを定性的に表している。この図１３に例示したように、離調Δβ（λ，ｚ）、つまり導波路幅の変化は線形に変化する。一方、結合強度は、デバイス長、つまり方向性結合部の長さＬに渡って一定であり、その両端近くにおいて滑らかに減少する。波長が変化するとこの曲線は垂直にシフトし、同調点（Δβ（λ，ｚ）＝０）は異なった位置に移動する。
【００２４】
図１４は、各テーパ状幅の変化パターンにおいて得られるフィルタ特性を例示したものである。なお、このフィルタ特性は、個々の光導波路の厳密なモードを用いて導出したものであり、パワー移行特性はモード結合理論を用いて求めた。この図１４から明らかなように、この発明の非対称方向性結合器型波長フィルタでは、透過効率が平坦で且つ一様な透過波長域と、透過効率がほぼ０となる阻止波長域とのステップ状のスペクトル特性を得ることができ、また、光導波路のテーパー状の幅値によって透過波長域が決まることがわかる。つまり、この発明の波長フィルタでは、波長帯域幅を光導波路幅の変化の割合の制御によって容易に行うことができる。
【００２５】
もちろん、この発明は以上の例に限定されるものではなく、細部については様々な態様が可能であることは言うまでもない。
【００２６】
【発明の効果】
以上詳しく説明した通り、この発明によって、パワー移行を全透過波長域において均一に生じさせることができ、透過波長域が平坦でサイドローブが非常に低いステップ状のスペクトル特性を有する、新しい非対称方向性結合器型波長フィルタが提供される。
【図面の簡単な説明】
【図１】この発明の非対称方向性結合器型波長フィルタの構成を例示した斜視図である。
【図２】ＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型光導波路を例示した構成図である。
【図３】ＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型光導波路の等価屈折率特性を例示した図である。
【図４】チャネル光導波路を例示した構成図である。
【図５】チャネル光導波路の等価屈折率特性を例示した図である。
【図６】この発明の非対称方向性結合器型波長フィルタの一例を示した平面図である。
【図７】図６の非対称方向性結合器型波長フィルタの等価屈折率特性を例示した図である。
【図８】図６の非対称方向性結合器型波長フィルタのフィルタ特性を例示した図である。
【図９】この発明の非対称方向性結合器型波長フィルタの他の一例を示した平面図である。
【図１０】図９の非対称方向性結合器型波長フィルタの等価屈折率特性を例示した図である。
【図１１】図９の非対称方向性結合器型波長フィルタのフィルタ特性を例示した図である。
【図１２】この発明の非対称方向性結合器型波長フィルタにおける各光導波路パラメータの一例を示した図である。
【図１３】図１２の非対称方向性結合器型波長フィルタにおける各光導波路間の相互作用を例示した図である。
【図１４】図１２の非対称方向性結合器型波長フィルタのフィルタ特性を例示した図である。
【図１５】従来の非対称方向性結合器型波長フィルタを例示した概念図である。
【図１６】図１５の非対称方向性結合器型波長フィルタにおける２つの光導波路の伝播定数の分散関係を例示した図である。
【図１７】図１５の非対称方向性結合器型波長フィルタにおける２つの光導波路の等価屈折率の分散関係を例示した図である。
【符号の説明】
１ 上部光導波路
１１ コア
１２ クラッド
２ 下部光導波路
２１ 上部コア層
２２ ストライプ横閉じ込め層
２３ 下部コア層
２４ 第一クラッド
２５ 第二クラッド
２６ シリコン基板
３ 第一光導波路
４ 第二光導波路
５ 方向性結合部
【発明の属する技術分野】
この出願の発明は、非対称方向性結合器型波長フィルタに関するものである。さらに詳しくは、この出願の発明は、ＷＤＭシステム等において有用な、パワー移行を全透過波長域において均一に生じさせることができ、透過波長域が平坦でサイドローブが非常に低いステップ状のスペクトル特性を有する、新しい非対称方向性結合器型波長フィルタに関するものである。
【０００２】
【従来の技術とその課題】
光ファイバを用いた光通信は、低伝送損失や広伝送帯域による大容量通信などの非常に優れた特徴を有するため、高度情報化の進展にともなって、その実用化が急速に進んできている。現在、このような光ファイバを用いた光通信では、光信号を発光する光源とこの光信号を受光して電気信号へ変換する光検出器との間を１本の光ファイバで結ぶ一方向１対１通信が実用化されている。
【０００３】
しかしながら、このような一方向１対１通信では、伝送できる情報量が非常に限られており、光ファイバの広帯域性を効率良く利用していない。そこで、さらなる大容量通信化、高機能化のために、１対複数や複数対複数の端末装置間を結ぶネットワーク光通信が盛んに研究開発され、実用化が図られている。このネットワーク光通信においては、たとえば、一本の光ファイバのみにより端末間の双方向通信を行う場合や、異なった種類の複数信号を１本の光ファイバのみにより伝送する場合などでは、波長の異なる光を１本の光ファイバに伝送させ、それぞれの波長に各信号を別々にのせることにより双方向通信や一方向多重通信を行う波長分割多重通信（ＷＤＭ）が採用されている。また、一方向１対１通信においても、伝送容量を飛躍的に拡大させるに、このＷＤＭが用いられようとしている。
【０００４】
従来より、加入者系ＷＤＭシステムにおいては、波長１．３μｍおよび１．５５μｍの２つのチャンネルを分割するフィルタの実現が望まれている。このフィルタはレーザ発信波長の許容誤差の範囲が含まれるだけの、十分な広帯域特性が必要である。
このような波長フィルタとしては、たとえば、Adiabatic （断熱的）結合を用いて最適化されたスペクトル特性、すなわち、透過波長域における透過効率が平坦且つ一様であり、阻止波長域における透過効率が０となり、さらにこれら２つの波長域間で透過効率が鋭く変化するステップ状のスペクトル特性を有する波長フィルタが提案されている。
【０００５】
このような波長フィルタが持つスペクトル特性は、図１５に例示したような非対称方向性結合器型波長フィルタにおいても得ることができる。
非対称方向性結合器型波長フィルタは、コアとクラッドの屈折率差Δ、コアの幅ｗおよびコアの厚さｔが互いに異なる第一光導波路（３）と第二光導波路（４）とが組み合わされた構造を有しており、この構造によって、図１６に例示したように、波長λに対する伝播定数βの依存性である分散特性が互いに異なり、ある中心波長λ0 でのみ第一光導波路（３）の伝播定数β1 と第二光導波路（４）の伝播定数β2 とが一致して方向性結合器を構成している。また、伝播定数βと等価屈折率ｎeqの間には、次式
【０００６】
【数１】
により表される関係がある。但し、λは真空中の波長である。したがって、縦軸に等価屈折率ｎeqをとって２つの導波路の分散を表すと、たとえば図１７に示したようになり、第一光導波路（３）の等価屈折率ｎeq (1) および第二光導波路（４）の等価屈折率ｎeq (2) も中心波長λ0 においてのみ一致する。
方向性結合器では、一般に、固有状態の電磁界は、横方向電磁界分布が同一方向に２つのピークを形成する偶モード（伝播定数βe ）と、逆方向に２つのピークを形成する奇モード（伝播定数βo ）とに分かれるため、次式
【０００８】
【数２】
で与えられる結合長Ｌo と、第一光導波路（３）と第二光導波路（４）の方向性結合部（５）の長さＬとが等しく（あるいは奇数倍に）なるように設計され、これにより、中心波長λo の光信号のみが入射光導波路とは別の光導波路に乗り移って出射される。
しかしながら、このような従来の非対称方向性結合器型波長フィルタでは、入射波長が中心波長λo からずれると最大結合効率は１００％より小さくなり、且つ結合長Ｌo も短くなるため、光導波路間におけるパワーの移行が周期的に変化してサイドローブが大きくなってしまうといった問題があった。
【００１０】
そこで、この出願の発明は、以上の通りの事情に鑑みてなされたものであり、パワー移行を全透過波長域において均一に生じさせることができ、透過波長域が平坦でサイドローブが非常に低いステップ状のスペクトル特性を有する、新しい非対称方向性結合器型波長フィルタを提供することを目的としている。
【００１１】
【課題を解決するための手段】
この出願の発明は、上記の課題を解決するものとして、２つの光導波路のうちの一方の光導波路のコアが、方向性結合部における結合始端部から結合終端部へ伝播方向に沿ってテーパー状である幅または膜厚を有していることを特徴とする非対称方向性結合器型波長フィルタ（請求項１）を提供する。
【００１２】
また、この出願の発明は、上記の波長フィルタにおいて、２つの光導波路が基板面に垂直に結合されていること（請求項２）や、２つの光導波路のうちの一方の光導波路がＡＲＲＯＷ型光導波路またはチャネル光導波路であり、他方の光導波路がチャネル光導波路であること（請求項３）や、ＡＲＲＯＷ型光導波路が伝播方向に沿ってテーパー状である幅または膜厚を有していること（請求項４）もその態様として提供する。
【００１３】
【発明の実施の形態】
図１は、この出願の発明の非対称方向性結合器型波長フィルタを例示したものである。
この図１に示したこの発明の非対称方向性結合器型波長フィルタでは、たとえば、基板上において垂直に結合された一組の光導波路により構成されており、上部光導波路（１）または下部光導波路（２）のどちらか一方が、伝播方向に沿ってテーパー状に変化する幅を有している。
【００１４】
たとえば、図２に例示したように基板上に形成された多層構造を有するＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型光導波路、および図４に例示したようにＡＲＲＯＷ型光導波路上に形成されたチャネル光導波路がそれぞれ、下部光導波路（２）および上部光導波路（１）として垂直結合されて波長フィルタが構成されているとする。
ＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型光導波路の幅Ｗ’が初期幅Ｗ０’からＷ０’＋ΔＷ’またはＷ０’−ΔＷ’に変化すると、等価屈折率は、図３に例示したように、幅値に従って、幅が広がれば高くなり、狭まれば低くなる。また、チャネル光導波路においては、その幅Ｗが初期幅Ｗ０からＷ０＋ΔＷまたはＷ０−ΔＷに変化すると、ＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型光導波路と同様に、等価屈折率は図５に例示したように変化する。
【００１５】
ここで、たとえば、図６に例示したように、ＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型光導波路の幅が、方向性結合部における結合始端部の幅Ｗ１’が結合終端部の幅Ｗ２’よりも広いテーパー状となっているとすると、透過波長域は、図７に例示したように、ＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型光導波路の幅Ｗ１’の等価屈折率とチャネル光導波路の幅Ｗ０の等価屈折率とが一致する波長を下限、ＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型光導波路の幅Ｗ２’の等価屈折率とチャネル光導波路の幅Ｗ０の伝播定数とが一致する波長を上限とした波長域となる。
【００１６】
このため、このような構造の非対称方向性結合器型波長フィルタが有するフィルタ特性は、図８に例示しような透過帯域が平坦でサイドロープが非常に低いステップ状のものとなる。
逆に、図９に例示したように、チャネル光導波路が、方向性結合部における結合始端部の幅Ｗ１が結合終端部の幅Ｗ２よりも広い、伝播方向に沿ってテーパー状である幅を有している場合では、透過波長域は、図１０に例示したように、チャネル光導波路の幅Ｗ２の伝播定数とＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型光導波路の幅Ｗ０’の伝播定数とが一致する波長を下限、チャネル光導波路の幅Ｗ１の伝播定数とＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型光導波路の幅Ｗ０’の伝播定数とが一致する波長を上限とした波長域となり、よって、図１１に例示したようなステップ状のフィルタ特性となる。
【００１７】
すなわち、この発明の非対称方向性結合器型波長フィルタは、一組の光導波路の一方を、伝播方向に沿ってテーパー状に変化する幅（または膜厚）を有するものとすることによって、任意の透過波長域を有するステップ状フィルタ特性を容易に得ることができるようになる。
また、上述のように得られる透過波長域における各波長は、結合器内の伝播方向において各光導波路の等価屈折率が一致する位置で結合される。このため、パワーの移行は全透過波長域にわたって均一に生じることとなる。
【００１８】
なお、下部光導波路（２）としては、上述したＡＲＲＯＷ型光導波路の他に、チャネル光導波路が用いられていてもよい。
以下、添付した図面に沿って実施例を示し、この発明の実施の形態についてさらに詳しく説明する。
【００１９】
【実施例】
図１に例示したこの発明の非対称方向性結合器型波長フィルタの各光導波路パラメータが図１２に例示したような値に設計されている場合におけるフィルタ特性を求めた。
ここでは、チャネル光導波路およびＡＲＲＯＷ型光導波路が、それぞれ、上部光導波路（１）および下部光導波路（２）として基板面に対して垂直に結合されている。
【００２０】
ＡＲＲＯＷ型光導波路の分散特性は比較的平坦であるので、広帯域で動作可能な波長フィルタとするために、ＡＲＲＯＷ型光導波路の幅を大きく変化させて、チャンネル光導波路と同程度にその伝播定数を変化させる必要がある。したがって、ＡＲＲＯＷ型光導波路の幅が線形なテーパー状とされている。
ＡＲＲＯＷ型光導波路のテーパ状幅の変化、つまり前記の図６に例示した方向性結合部の結合始端部幅Ｗ１’から結合終端部幅Ｗ２’への変化は、１０．０μｍから５．０μｍ、９．５μｍから５．５μｍ，９．０μｍから６．０μｍの３パターンとした場合、特性の半値全幅はそれぞれ３２．７、２５．３、１８．３である。
【００２１】
このようなテーパー状幅を有するＡＲＲＯＷ型光導波路において、その上部コア層（２１）および下部コア層（２３）は共に膜厚ｔ＝３．５μｍおよび屈折率ｎ＝１．５３６５、ストライプ横閉じ込め層（＝ＳＬＣ層）（２２）は膜厚０．６μｍおよび屈折率ｎ＝１．４５１２、第一クラッド（２４）は膜厚ｔ＝０．８μｍおよび屈折率ｎ＝１．４５１２、第二クラッド（２５）は膜厚ｔ＝３．５μｍおよび屈折率ｎ＝１．５３６５、シリコン基板（２６）は屈折率ｎ＝３．４７８０である。
【００２２】
一方、チャンネル光導波路の幅は１．３０μｍに固定されており、そのコア（１１）は膜厚ｔ＝１．３μｍおよび屈折率ｎ＝１．６１５０、クラッド（１２）の屈折率ｎ＝１．４５１２、ＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型導波路の上部コア層（２１）とチャネル導波路のコア（１１）の間のクラッド層厚は０．５μｍとなっている。
【００２３】
また、結合長Ｌ、つまり方向性結合部の長さＬは３０ｍｍに固定されている。図１３は、このような各光導波路間の相互作用を例示したものであり、デバイス長による結合強度Ｋ（ｚ）と離調Δβ（λ，ｚ）とを定性的に表している。この図１３に例示したように、離調Δβ（λ，ｚ）、つまり導波路幅の変化は線形に変化する。一方、結合強度は、デバイス長、つまり方向性結合部の長さＬに渡って一定であり、その両端近くにおいて滑らかに減少する。波長が変化するとこの曲線は垂直にシフトし、同調点（Δβ（λ，ｚ）＝０）は異なった位置に移動する。
【００２４】
図１４は、各テーパ状幅の変化パターンにおいて得られるフィルタ特性を例示したものである。なお、このフィルタ特性は、個々の光導波路の厳密なモードを用いて導出したものであり、パワー移行特性はモード結合理論を用いて求めた。この図１４から明らかなように、この発明の非対称方向性結合器型波長フィルタでは、透過効率が平坦で且つ一様な透過波長域と、透過効率がほぼ０となる阻止波長域とのステップ状のスペクトル特性を得ることができ、また、光導波路のテーパー状の幅値によって透過波長域が決まることがわかる。つまり、この発明の波長フィルタでは、波長帯域幅を光導波路幅の変化の割合の制御によって容易に行うことができる。
【００２５】
もちろん、この発明は以上の例に限定されるものではなく、細部については様々な態様が可能であることは言うまでもない。
【００２６】
【発明の効果】
以上詳しく説明した通り、この発明によって、パワー移行を全透過波長域において均一に生じさせることができ、透過波長域が平坦でサイドローブが非常に低いステップ状のスペクトル特性を有する、新しい非対称方向性結合器型波長フィルタが提供される。
【図面の簡単な説明】
【図１】この発明の非対称方向性結合器型波長フィルタの構成を例示した斜視図である。
【図２】ＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型光導波路を例示した構成図である。
【図３】ＳＬＣ−ＡＲＲＯＷ型光導波路の等価屈折率特性を例示した図である。
【図４】チャネル光導波路を例示した構成図である。
【図５】チャネル光導波路の等価屈折率特性を例示した図である。
【図６】この発明の非対称方向性結合器型波長フィルタの一例を示した平面図である。
【図７】図６の非対称方向性結合器型波長フィルタの等価屈折率特性を例示した図である。
【図８】図６の非対称方向性結合器型波長フィルタのフィルタ特性を例示した図である。
【図９】この発明の非対称方向性結合器型波長フィルタの他の一例を示した平面図である。
【図１０】図９の非対称方向性結合器型波長フィルタの等価屈折率特性を例示した図である。
【図１１】図９の非対称方向性結合器型波長フィルタのフィルタ特性を例示した図である。
【図１２】この発明の非対称方向性結合器型波長フィルタにおける各光導波路パラメータの一例を示した図である。
【図１３】図１２の非対称方向性結合器型波長フィルタにおける各光導波路間の相互作用を例示した図である。
【図１４】図１２の非対称方向性結合器型波長フィルタのフィルタ特性を例示した図である。
【図１５】従来の非対称方向性結合器型波長フィルタを例示した概念図である。
【図１６】図１５の非対称方向性結合器型波長フィルタにおける２つの光導波路の伝播定数の分散関係を例示した図である。
【図１７】図１５の非対称方向性結合器型波長フィルタにおける２つの光導波路の等価屈折率の分散関係を例示した図である。
【符号の説明】
１ 上部光導波路
１１ コア
１２ クラッド
２ 下部光導波路
２１ 上部コア層
２２ ストライプ横閉じ込め層
２３ 下部コア層
２４ 第一クラッド
２５ 第二クラッド
２６ シリコン基板
３ 第一光導波路
４ 第二光導波路
５ 方向性結合部
Claims (4)
- ２つの光導波路のうちの一方の光導波路のコアが、方向性結合部における結合始端部から結合終端部へ伝播方向に沿ってテーパー状である幅または膜厚を有していることを特徴とする非対称方向性結合器型波長フィルタ。
- ２つの光導波路が基板面に垂直に結合されている請求項１の非対称方向性結合器型波長フィルタ。
- ２つの光導波路のうちの一方の光導波路がＡＲＲＯＷ型光導波路またはチャネル光導波路であり、他方の光導波路がチャネル光導波路である請求項１または２の非対称方向性結合器型波長フィルタ。
- ＡＲＲＯＷ型光導波路が伝播方向に沿ってテーパー状である幅または膜厚を有している請求項３の非対称方向性結合器型波長フィルタ。
Priority Applications (1)
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|---|---|---|---|
| JP4832098A JP3762940B2 (ja) | 1998-02-27 | 1998-02-27 | 非対称方向性結合器型波長フィルタ |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP4832098A JP3762940B2 (ja) | 1998-02-27 | 1998-02-27 | 非対称方向性結合器型波長フィルタ |
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| JPH11248948A JPH11248948A (ja) | 1999-09-17 |
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| JP4832098A Expired - Fee Related JP3762940B2 (ja) | 1998-02-27 | 1998-02-27 | 非対称方向性結合器型波長フィルタ |
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- 1998-02-27 JP JP4832098A patent/JP3762940B2/ja not_active Expired - Fee Related
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