JP3463175B2

JP3463175B2 - 組合わせ旋光子

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Publication number: JP3463175B2
Application number: JP25135293A
Authority: JP
Inventors: 一穂山田
Original assignee: NEC Tokin Corp
Current assignee: Tokin Corp
Priority date: 1993-10-07
Filing date: 1993-10-07
Publication date: 2003-11-05
Anticipated expiration: 2018-11-05
Also published as: JPH07104226A

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【産業上の利用分野】本発明は、光通信，光計測等に使
用され、偏光依存型若しくは偏光無依存型の光アイソレ
ータ等の光デバイスを構成する旋光子であって、詳しく
は偏光面を４５度回転させる組合わせ旋光子に関する。

【０００２】

【従来の技術】従来、光ファイバを用いた大容量光通信
システムでは、伝送容量を増大させるために、同一の光
ファイバの中に複数の異なる波長の信号光を透過させる
方法が導入されている。この場合、ｎ種の異なる波長の
信号光を伝送させ得る光ファイバの伝送容量は、単一波
長の信号光の伝送の場合に比べて合計でｎ倍となる。こ
の方法の利点は、原則として既に敷設済の光ファイバ網
をそのまま転用できることで、基本的には信号光の光入
出力部の改造のみで設備を構築できるため、新規設備の
構成を比較的低コストに上げることができる。

【０００３】しかしながら、実際には波長の異なる信号
光同士の干渉や、既存の光ファイバ網が必ずしも多くの
波長の異なる信号光の伝送には適さないという問題点
（例えば特定波長の信号光以外に対しては減衰量や波長
分散の値が大きくなる）があり、それ故，信号光の波長
数ｎを極端に大きくすることできない。それにも拘ら
ず、既成の技術的応用によって新規設備を構築でき、し
かも必要経費を少なくできるため、現在の伝送容量増大
化方法においては有力視されている。現在の光通信シス
テムでは、１．３１μｍ，１．５５μｍの２種類の波長
を同一の光ファイバに伝送させ、２波長を用いて通信容
量を２倍にする方法が採用されている。

【０００４】又、複数の異なる波長を用いた光ファイバ
伝送システムにおいても、従来の単波長を使用した伝送
システムと同様に、光アイソレータを構成上の必須部品
として使用している。一般にレーザ等の出射光はその一
部がレーザ自体に帰還すると、揺らぎやノイズを生じる
が、光アイソレータはこのような原因となる光源への戻
り光を除去するために用いられている。一度、戻り光が
発生して信号用のレーザー光源に入射すると、レーザー
光源の発信が乱されてノイズとなり、伝送信号のＣ／Ｎ
（容量／ノイズ）比が低下する原因となる。

【０００５】一般に光アイソレータには波長依存性があ
り、そのアイソレーションが透過光の波長によって異な
るので、原則として各透過波長毎に最適化された波長数
と同数の光アイソレータを用いる必要がある。

【０００６】図７は、１．３１μｍ，１．５５μｍの２
種類の波長を用いた双方向光ファイバ通信システムの基
本構成を示したものである。この双方向光ファイバ通信
システムは、中心の添加光ファイバ３０に対し、レーザ
Ｌ₁，Ｌ₂と、光アイソレータＩ_A，Ｉ_B，Ｉ_C，Ｉ_D
と、分離フィルタ３１と、受光器３２_A，３２_Bとがそ
れぞれ対称に配置されている。

【０００７】ここで、レーザＬ₁の波長は１．５５μｍ
で、レーザＬ₂の波長は１．３１μｍである。又、光ア
イソレータＩ_Aは順方向で波長１．５５μｍを透過し、
且つ逆方向で波長１．３１μｍを除去し、光アイソレー
タＩ_Bは順方向で波長１．５５μｍを透過し、且つ逆方
向で波長１．５５μｍを除去し、光アイソレータＩ_Cは
順方向で波長１．３１μｍを透過し、且つ逆方向で波長
１．３１μｍを除去し、光アイソレータＩ_Dは順方向で
波長１．３１μｍを透過し、且つ逆方向で波長１．５５
μｍを除去する。更に、受光器３２_Aは波長１．５５μ
ｍ，受光器３２_Bは波長１．３１μｍを受光する。

【０００８】この複数の通信波長を有する双方向光ファ
イバ通信システムでは、信号光発信用の各レーザＬ₁，
Ｌ₂に対し、各々反射戻り光を除去するための光アイソ
レータＩ_A，Ｉ_B，Ｉ_C，Ｉ_Dが用いられており、既存
の光ファイバ通信網を利用するにも拘らず、その伝送容
量を使用する伝送光の波長の数だけ増加させることがで
きる。従って、このシステムは、光ファイバ通信網の総
伝送容量の増加に際して適用性があり、その開発が期待
されている。

【０００９】因みに、光アイソレータにはファラデー回
転子に代表される旋光子が備えられるが、この旋光子か
らの透過光に対して更に偏光面を回転させる場合には旋
光板が用いられる。このように、旋光子と旋光板とを組
合わせた構成は組合わせ旋光子と呼ばれる。

【００１０】

【発明が解決しようとする課題】上述した双方向光ファ
イバ通信システムの場合、光アイソレータを合計４ヶ所
に用いてそれぞれのレーザの発信光と同じ波長の戻り光
を除去しているが、光アイソレータには上述したように
波長依存性があるため、波長の異なる戻り光はその一部
しか除去することができない。

【００１１】即ち、単一波長の信号光を用いた光ファイ
バ通信システムでは、レーザ発信光以外の波長の戻り光
は殆ど存在しないが、複数の伝送波長を用いた光ファイ
バ通信システムの場合は、そのレーザ光源に達した発信
波長以外の信号光が全て反射戻り光となってしまう。そ
れ故、特に図７に示すように双方向光通信を実施してい
る場合には、この反射戻り光の光量が非常に大きなもの
になってしまう。

【００１２】一般に発信用のレーザにおいて、自らの発
信波長以外の波長の戻り光によって生じる発信の乱れ量
は相対的に小さいものの、双方向型の多重波長光通信シ
ステムにおいては反射戻り光量自体が非常に大きいの
で、その存在による影響は決して無視できなくなる。こ
れらの複数波長の反射戻り光を除去するためには、発信
側のレーザの前に反射戻り光の各波長に対応した光アイ
ソレータを直列に設けることが有効である。

【００１３】しかしながら、従来の光アイソレータは、
除去する反射戻り光と同じ波長の入射光以外は原理的に
損失を生じること無く順方向に透過させることができな
いので、結果的に発信光の相当量が減衰してしまうとい
う問題を抱えている。

【００１４】本発明は、かかる問題点を解決すべくなさ
れたもので、その技術的課題は、複数の伝送波長を使用
できると共に、反射戻り光を精度良く抑止できる組合わ
せ旋光子を提供することにある。

【００１５】

【課題を解決するための手段】本発明によれば、所定波
長の順方向における第１の透過光に対して第１の偏光面
を（４５＋α）［但し、αは零を除く実数］度回転させ
る厚さのファラデー回転子と、第１の透過光に対して第
２の偏光面を−α度回転させる厚さの旋光板とから成る
組合わせ旋光子であって、実数αは、第１の透過光とは
異なる波長で且つ順方向とは逆方向の第２の透過光が該
ファラデー回転子及び該旋光板を透過する際、第１及び
第２の偏光面が合計で−４５度回転する値として定めら
れ、ファラデー回転子及び旋光板の厚さは、該実数α値
に基づいて定められた組合わせ旋光子が得られる。

【００１６】又、本発明によれば、波長１．５５μｍの
順方向における第１の透過光に対して第１の偏光面を
（４５＋α）度回転させる厚さのファラデー回転子と、
第１の透過光に対して第２の偏光面を−α度回転させる
厚さの旋光板とから成る組合わせ旋光子であって、実数
αは、波長１．３１μｍで且つ順方向とは逆方向の第２
の透過光が該ファラデー回転子及び該旋光板を透過する
際、第１及び第２の偏光面が合計で−４５度回転する値
として定められ、ファラデー回転子及び旋光板の厚さ
は、該実数α値に基づいて定められた組合わせ旋光子が
得られる。

【００１７】更に、本発明によれば、波長１．３１μｍ
の順方向における第１の透過光に対して第１の偏光面を
（４５＋α）度回転させる厚さのファラデー回転子と、
第１の透過光に対して第２の偏光面を−α度回転させる
厚さの旋光板とから成る組合わせ旋光子であって、実数
αは、波長１．５１μｍで且つ順方向とは逆方向の第２
の透過光が該ファラデー回転子及び該旋光板を透過する
際、第１及び第２の偏光面が合計で−４５度回転する値
として定められ、ファラデー回転子及び旋光板の厚さ
は、該実数α値に基づいて定められた組合わせ旋光子が
得られる。

【００１８】加えて、本発明によれば、上記何れか一つ
に記載の組合わせ旋光子において、ファラデー回転子は
磁性ガーネット膜であり、旋光板は水晶板である組合わ
せ旋光子が得られる。

【００１９】

【作用】本発明では、順方向で透過する第１の透過光
と、これと逆方向の第２の透過光（反射戻り光）との相
関性を考慮し、第１の透過光の波長とは異なる特定波長
の第２の透過光を除去する旋光板を作成し、その旋光板
にファラデー回転子を組合わせることにより、対象とす
る波長が異なる組合わせ旋光子を構成している。

【００２０】

【実施例】以下に実施例を挙げ、本発明の組合わせ旋光
子について、図面を参照して詳細に説明する。図１は、
本発明の一実施例に係る組合わせ旋光子の基本構成を斜
視図により示したものである。

【００２１】この組合わせ旋光子は、それぞれ光学素子
であるファラデー回転子１１，旋光板１２を直列に配列
して構成されるもので、図示するものではファラデー回
転子１１が旋光板１２よりも前方に配置されている。
又、ファラデー回転子１１の近傍には、ファラデー回転
子１１を磁界の向きＨに従って磁気飽和させるべく、永
久磁石等からなる磁界印加手段（図示せず）が備えられ
ている。尚、ファラデー回転子１１にはＢｉ置換型磁性
ガーネット膜を各１枚ずつ使用し、旋光板１２には水晶
旋光板を使用している。

【００２２】又、図２は、本発明の他の実施例に係る組
合わせ旋光子の基本構成を斜視図により示したものであ
る。この組合わせ旋光子は、先の実施例のものに比べて
旋光板１２がファラデー回転子１１よりも前方に配置さ
れている点以外は同じ構成になっている。

【００２３】これらの各組合わせ旋光子における各光学
素子１１，１２の厚さは、以下に説明する方法に従って
決定される。

【００２４】先ず、組合わせ旋光子を光アイソレータと
して使用可能にするためには、光軸Ｚに沿って順方向に
直進する透過光（第１の透過光）の波長をλ₁、この第
１の透過光に対して逆方向に光軸Ｚに沿って戻る戻り光
（第２の透過光）の波長をλ₂と仮定すると、順方向で
は波長λ₁の透過光に対して出射光の偏光面Ｍ_A´，Ｍ
_B´（それらの方位角）が４５度回転し、逆方向では波
長λ₂の戻り光に対して入射光の偏光面Ｍ_A，Ｍ_Bが逆
向きに同じ角度，即ち、−４５度回転することにより、
順方向における入射前の透過光と、透過後の逆方向の戻
り光とに関する偏光面の回転角の差が合計で９０度とな
るようにすれば良い。

【００２５】ここで、ファラデー回転子１１の波長
λ₁，λ₂に対する厚さ１ｍｍ当たりの回転角（回転能
と呼ばれるもので、順方向を正とする）をそれそれ
θ₁，θ₂とすると共に、旋光板１２の１ｍｍ当たりの
回転角（回転能）をφ₁，φ₂とし、更に、ファラデー
回転子１１と旋光板１２とにおいてそれぞれ必要となる
厚さをｘ，ｙ（ｍｍ）とすると、これらの素子の間には
θ₁ｘ＋φ₁ｙ＝４５，θ₂ｘ−φ₂ｙ＝４５なる関係
が成立する。

【００２６】そこで、これらの関係式をｘ，ｙについて
解けば、ｘ＝４５（φ₂＋φ₁）／（θ₁φ₂＋θ₂φ
₁），ｙ＝４５（θ₂−θ₁）／（θ₁φ₂＋θ
₂φ₁）となる。

【００２７】即ち、ファラデー回転子１１，旋光板１２
に関して順方向の透過光（第１の透過光），逆方向の戻
り光（第２の透過光）の各々波長に対する回転能θ₁，
θ₂，φ₁，φ₂を求め、上式に代入して求めたｘ，ｙ
を各光学素子１１，１２の厚さとし、こうして決定した
厚さの各光学素子１１，１２を光アイソレータにおける
ファラデー回転子の代わりに用いると、順方向では波長
λ₁の透過光に対して偏光面Ｍ_A´，Ｍ_B´を４５度回
転させるが、逆方向では順方向とは異なり、予め定めら
れた波長λ₂の戻り光に対して偏光面Ｍ_A，Ｍ_Bを−４
５度回転することとなる。

【００２８】従って、この組合わせ旋光子を用いた光ア
イソレータの場合、予め定めた波長の透過光に関しては
戻り光を完全に除去し得るようになる。但し、ここで順
方向の透過光と同じ波長の反射戻り光があると、その合
計の回転角が４５度から外れてしまうため、戻り光を除
去することができなくなる。こうした場合に同波長の戻
り光を除去する必要があれば、その他にもう１つの通常
の光アイソレータを直列に設ければ良い。

【００２９】因みに、上述した各実施例の組合わせ旋光
子を比較した場合、各光学素子１１，１２の何れかが順
方向に対して前方に配置されるだけなので、光学的作用
そのものには全く差異が生じない。

【００３０】次に図３及び図４を参照し、この組合わせ
旋光子による双方向（順方向及び逆方向）光通信を説明
する。尚、図３は図１に示す組合わせ旋光子に順方向
（左側）から波長λ₁＝１．３１μｍの透過光が入射さ
れた場合を示し、図４は図１に示す組合わせ旋光子に逆
方向（右側）から波長λ₁＝１．５１μｍの戻り光が入
射された場合を示している。

【００３１】図３を参照すれば、この組合わせ旋光子で
は、視線方向Ｖに関して各光学素子１１，１２の間で同
図（ａ）に示されるような３つの偏光面Ａ，Ｂ，Ｃが存
在し、各偏光面Ａ，Ｂ，Ｃでは同図（ｂ）にそれぞれ示
すように方位角が回転する。

【００３２】一方、図４を参照すれば、逆方向からの戻
り光を入射した場合、視線方向Ｖに関して各光学素子１
１，１２の間で同図（ａ）に示される各偏光面Ａ，Ｂ，
Ｃでは同図（ｂ）にそれぞれ示すように方位角が回転す
る。

【００３３】ここでは、逆方向からの戻り光のファラデ
ー回転能が順方向の入射光の場合よりも小さい場合に
は、旋光板１２における偏光面の回転の向きとファラデ
ー回転子１１での回転の向きとを一致させ、且つ各光学
素子１１，１２を透過した逆方向の戻り光の偏光面の回
転角を−４５度とする必要がある。

【００３４】この組合わせ旋光子の場合、順方向におけ
る入射前の透過光と、透過後の逆方向の戻り光とに関す
る偏光面の回転角の差が９０度となることで、この組合
わせ旋光子を光アイソレータ等に使用されるファラデー
回転子に代用させることができる。

【００３５】以上の関係を一般化して換言すれば、所定
波長の順方向における第１の透過光に対して第１の偏光
面（図３中では偏光面Ｂ）を（４５＋α）［但し、αは
零を除く実数］度回転させる厚さのファラデー回転子１
１と、第１の透過光に対して第２の偏光面（図３中では
偏光面Ｃ）を−α度回転させる厚さの旋光板１２とから
組合わせ旋光子を構成し、この組合わせ旋光子における
実数αを第１の透過光とは異なる波長であって、順方向
とは逆方向の第２の透過光がファラデー回転子１１及び
旋光板１２を透過する際、第１及び第２の偏光面が合計
で−４５度回転する値として定めると共に、ファラデー
回転子１１と旋光板１２とのそれぞれの厚さを実数α値
に基づいて求めることになる。

【００３６】そこで、以下はこれらの各光学素子１１，
１２の満たすべき厚さ，透過光の偏光面の回転角度につ
いて、具体例に説明する。但し、ファラデー回転子１１
における磁性ガーネット膜のファラデー回転角はその組
成よって変化するが、ここでは組成（ＧｄＢｉ）₃（Ｇ
ａＦｅＡｌ）₅Ｏ₁₂のものを用いるものとし、又旋光板
１２には水晶旋光板を用いるものとする。

【００３７】このとき、各光学素子１１，１２の予め定
められた各波長に対する回転角は、この組成の磁性ガー
ネット膜の場合、波長１．３１μｍでは１２８度／ｍ
ｍ、波長１．５５μｍでは８８度／ｍｍとなり、水晶旋
光板の場合、波長１．３１μｍでは４．２３度／ｍｍ、
波長１．５５μｍでは２．９３度／ｍｍとなる。従っ
て、これらの値を上述した関係式に代入すると、磁性ガ
ーネット膜の厚さｘは、ｘ＝０．４３ｍｍとなり、水晶
旋光板の厚さｙは、ｙ＝−２．４１ｍｍとなる。

【００３８】尚、ここで水晶旋光板の厚さは負となって
いるが、これは順方向の透過光の偏光面の回転の向きが
磁性ガーネット膜とは逆であることを意味している。

【００３９】一方、各光学素子１１，１２における透過
光の偏光面の回転角は、磁性ガーネット膜では順方向
（１．３１μｍ）に関して５５．２度となり、水晶旋光
板では同様に順方向（１．３１μｍ）に関して−１０．
２度となる。又、逆方向の戻り光（１．５５μｍ）に対
する偏光面の回転角は、磁性ガーネット膜では３７．９
度、水晶旋光板では７．１度となる。

【００４０】従って、図３に示す組合わせ旋光子の構成
を参照すれば、先ず順方向から入射する透過光は、偏光
面Ａでは方位角が変化しないが、ファラデー回転子１１
において進行方向右回りにファラデー回転し、偏光面Ｂ
（第１の偏光面）では４５度よりも１０．２度増した５
５．２度の回転角で回転する。次に、旋光板１２では進
行方向左回りにファラデー回転し、偏光面Ｃ（第２の偏
光面）では５５．２度よりも更に１０．２度減った４５
度の回転角で右回りに回転した状態となっている。即
ち、各光学素子１１，１２を透過した順方向入射光の偏
光面の回転角は４５度となる。

【００４１】因みに、各光学素子１１，１２における回
転角はその素子の厚さに比例し、又逆方向からの戻り光
のファラデー回転能が順方向の入射光の場合よりも小さ
い場合には、ファラデー回転角が４５度よりも大きくな
るので、この場合は上述したように旋光板１２における
偏光面の回転の向きはファラデー回転子１１での回転と
は逆向きとなる。

【００４２】一方、図４に示す組合わせ旋光子の構成を
参照すれば、先ず逆方向から入射する戻り光は、偏光面
Ｃでは方位角が変化せずに４５度のままであるが、旋光
板１２において進行方向に対し同じく右回り（光の進行
方向が逆向きなので、順方向の透過時とは逆回転とな
る）にファラデー回転し、偏光面Ｂでは４５度よりも
７．１度増した５２．１度の回転角で回転する。次に、
ファラデー回転子１１では逆向きの右回りにファラデー
回転（順方向透過時と同方向の回転）し、偏光面Ｃでは
５２．１度よりも３７．１度増した９０度の回転角で右
回りに回転した状態となっている。

【００４３】因みに、この組合わせ旋光子を組み込んだ
光アイソレータでは、順方向の透過光と同一波長の逆方
向からの戻り光に対する遮断効果は期待できない。上述
した一実施例のものについても、仮に逆方向から１．３
１μｍの反射戻り光が入射した場合には、組合わせ旋光
子での回転角は６５．４度となり、計算上入射側に設け
られている各光学素子１１，１２を用いた光アイソレー
タを約１２％もの戻り光が透過してしまうことになる。

【００４４】従って、順方向の透過光と同一波長の戻り
光を除去するためには、通常の光アイソレータをもう１
つ直列に挿入する必要がある。

【００４５】図５は、図１に示した組合わせ旋光子を組
み込んで構成した偏光無依存型の光アイソレータを斜視
図により示したものである。又、図６は、図１に示した
組合わせ旋光子を組み込んで構成した偏光依存型の光ア
イソレータを斜視図により示したものである。

【００４６】図５を参照すれば、この光アイソレータで
は、２枚の楔型複屈折板１３，１４の間に各光学素子１
１，１２から成る組合わせ旋光子を直列に配置させた構
成になっている。ここで、楔型複屈折板１３は、楔型複
屈折板１４に対して上下が逆さに配置されている。又、
図６を参照すれば、この光アイソレータでは、２枚のガ
ラス偏光板１５，１６の間に各光学素子１１，１２から
成る組合わせ旋光子を直列に配置させた構成になってい
る。

【００４７】これらの楔型複屈折板１３，１４や、ガラ
ス偏光板１５，１６には反射防止コートが施されるが、
反射防止コートは順逆両方向における透過光の双方の波
長に対して共に反射防止を有効に図り得る必要がある。

【００４８】このような偏光無依存型や偏光依存型の光
アイソレータは、それぞれ図７に示したような双方向光
ファイバ通信システムに使用できるが、各実施例で説明
した組合わせ旋光子を含む光アイソレータを用いること
で、単一波長，単方向の光通信システムに比べて、約４
倍の伝送容量が得られるようになる。

【００４９】尚、各実施例で説明した組合わせ旋光子
は、従来の光アイソレータにおけるファラデー回転子を
そのまま置き換えて用いることができるので、これを用
いて構成される光アイソレータは偏光依存型、無依存型
を問わない。又、光アイソレータ以外でも４５度回転す
るファラデー回転子を用いる製品であるならば、他の製
品にも用いることができる。例えば逆方向から入射する
順方向とは異なる波長の透過光を除去するという同じ目
的で用いられる光サーキュレータ，光スイッチ，磁界セ
ンサ等が挙げられる。

【００５０】

【発明の効果】以上に述べた通り、本発明の組合わせ旋
光子によれば、順方向で入射する透過光の偏光面を４５
度回転させる以外に、入射光とは異なる設定波長の反射
戻り光に対しても同じように偏光面を４５度回転させる
ので、この組合わせ旋光子をファラデー回転子の代わり
に用いることで、順方向で入射する透過光とは異なる予
め設定した波長の逆方向の戻り光を除去し得る光アイソ
レータが得られるようになる。又、この組合わせ旋光子
は、複数波長を使用する光サーキュレータ，光スイッ
チ，光磁界センサ等の他の製品にも応用が可能である。
特に、この組合わせ旋光子を用いることで、複数波長に
対応し得る組合わせ光アイソレータの開発が可能とな
り、この組合わせ光アイソレータを使用すれば、既存の
双方向光ファイバ通信システムを生かしたままその伝送
容量を大きく向上できるようになる。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明の一実施例に係る組合わせ旋光子の基本
構成を示した斜視図である。

【図２】図１に示す組合わせ旋光子における各光学素子
を配置換えした本発明の他の実施例に係る組合わせ旋光
子の基本構成を示した斜視図である。

【図３】図１に示す組合わせ旋光子に順方向から波長
１．３１μｍの透過光が入射された場合の偏光面の回転
状態を説明するために示したものである。

【図４】図１に示す組合わせ旋光子に逆方向から波長
１．５１μｍの戻り光が入射された場合の偏光面の回転
状態を説明するために示したものである。

【図５】図１に示した組合わせ旋光子を組み込んで構成
した偏光無依存型の光アイソレータを示した斜視図であ
る。

【図６】図１に示した組合わせ旋光子を組み込んで構成
した偏光依存型の光アイソレータを示した斜視図であ
る。

【図７】従来の２種類の波長（１．３１μｍ，１．５５
μｍ）を用いた双方向光ファイバ通信システムの基本構
成を示したものである。

【符号の説明】

１１ファラデー回転子１２旋光子１３，１４楔型複屈折板１５，１６ガラス偏光板

Claims

(57)【特許請求の範囲】

【請求項１】所定波長の順方向における第１の透過光
に対して第１の偏光面を（４５＋α）［但し、αは零を
除く実数］度回転させる厚さのファラデー回転子と、前
記第１の透過光に対して第２の偏光面を−α度回転させ
る厚さの旋光板とから成る組合わせ旋光子であって、前
記実数αは、前記所定波長とは異なる波長で且つ前記順
方向とは逆方向の第２の透過光が該ファラデー回転子及
び該旋光板を透過する際、前記第１及び第２の偏光面が
合計で−４５度回転する値として定められ、前記ファラ
デー回転子及び前記旋光板の厚さは、該実数α値に基づ
いて定められたことを特徴とする組合わせ旋光子。
【請求項２】波長１．５５μｍの順方向における第１
の透過光に対して第１の偏光面を（４５＋α）度回転さ
せる厚さのファラデー回転子と、前記第１の透過光に対
して第２の偏光面を−α度回転させる厚さの旋光板とか
ら成る組合わせ旋光子であって、前記実数αは、波長
１．３１μｍで且つ前記順方向とは逆方向の第２の透過
光が該ファラデー回転子及び該旋光板を透過する際、前
記第１及び第２の偏光面が合計で−４５度回転する値と
して定められ、前記ファラデー回転子及び前記旋光板の
厚さは、該実数α値に基づいて定められたことを特徴と
する組合わせ旋光子。
【請求項３】波長１．３１μｍの順方向における第１
の透過光に対して第１の偏光面を（４５＋α）度回転さ
せる厚さのファラデー回転子と、前記第１の透過光に対
して第２の偏光面を−α度回転させる厚さの旋光板とか
ら成る組合わせ旋光子であって、前記実数αは、波長
１．５１μｍで且つ前記順方向とは逆方向の第２の透過
光が該ファラデー回転子及び該旋光板を透過する際、前
記第１及び第２の偏光面が合計で−４５度回転する値と
して定められ、前記ファラデー回転子及び前記旋光板の
厚さは、該実数α値に基づいて定められたことを特徴と
する組合わせ旋光子。
【請求項４】請求項１〜３の何れか一つに記載の組合
わせ旋光子において、前記ファラデー回転子は磁性ガー
ネット膜であり、前記旋光板は水晶板であることを特徴
とする組合わせ旋光子。