JP3322708B2 - 光高調波発生器 - Google Patents
光高調波発生器Info
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- JP3322708B2 JP3322708B2 JP34436392A JP34436392A JP3322708B2 JP 3322708 B2 JP3322708 B2 JP 3322708B2 JP 34436392 A JP34436392 A JP 34436392A JP 34436392 A JP34436392 A JP 34436392A JP 3322708 B2 JP3322708 B2 JP 3322708B2
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Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、コヒーレンス性の良い
短波長光の発生に係わり、特に高調波光生成による短波
長光の発生に関するものである。
短波長光の発生に係わり、特に高調波光生成による短波
長光の発生に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】コヒーレンス性の良い光はレーザ発振に
よって得ることができるが、レーザ光は、波長の長い光
ほど発振しやすく、現状では赤外光、可視光、近紫外光
までは実現されている。これらの波長よりも短い波長の
レーザ光の生成が困難な理由は、次の二点がある。
よって得ることができるが、レーザ光は、波長の長い光
ほど発振しやすく、現状では赤外光、可視光、近紫外光
までは実現されている。これらの波長よりも短い波長の
レーザ光の生成が困難な理由は、次の二点がある。
【０００３】（１） 自然放射の確率が放射光の周波数
の３乗に比例して増大する問題 このために、励起準位の寿命がきわめて短くなる。一
方、レーザ発振を可能にするには、まず関与する準位間
で反転分布を実現する必要があるが、寿命の短い励起準
位に励起を蓄積して反転分布を作るには、強力なポンプ
光を必要とする。その必要入力強度は周波数の４乗に比
例して増大する。さらに、レーザ発振は反転分布下での
誘導放射で引き起こされるが、強い自然放射に打ち勝つ
誘導放射を実現する困難さがある。
の３乗に比例して増大する問題 このために、励起準位の寿命がきわめて短くなる。一
方、レーザ発振を可能にするには、まず関与する準位間
で反転分布を実現する必要があるが、寿命の短い励起準
位に励起を蓄積して反転分布を作るには、強力なポンプ
光を必要とする。その必要入力強度は周波数の４乗に比
例して増大する。さらに、レーザ発振は反転分布下での
誘導放射で引き起こされるが、強い自然放射に打ち勝つ
誘導放射を実現する困難さがある。
【０００４】（２） 反射鏡の問題 可視域では誘電体多層膜により、容易に１００％の反射
鏡が得られるが、短波長領域ではほとんどの物質は屈折
率が１に近くなり、光の干渉を用いた反射鏡は不可能と
なる。
鏡が得られるが、短波長領域ではほとんどの物質は屈折
率が１に近くなり、光の干渉を用いた反射鏡は不可能と
なる。
【０００５】そこで、Ｎｄ：ガラスレーザやＹＡＧレー
ザの強力な出力光を基本波とし、非線形光学素子を用い
て高調波光を発生させ、コヒーレントな短波長光を得る
ことが実用化されはじめている。この方式を採用した第
３次高調波光を生成する短波長光発生装置として、例え
ば、特開昭６４−６４２８０で開示されたレーザ装置が
ある。この装置の構成を図５に示す。この装置は、アレ
キサンドライトをレーザ媒質として基本周波数光（波長
＝７５０ｎｍ）のレーザ光を出射するレーザ発振器１５
０と、偏光方向が同一方向を有する２つの光に対してタ
イプＩと称される位相整合法をもち、７５０ｎｍのレー
ザ光の素子内光路が第２次高調波光発生の位相整合条件
を満たす方向を有するように配置された第１の非線形光
学素子２５０と、第１の非線形光学素子２５０を出射す
る基本周波数光と偏光方向が基本周波数光と垂直に偏光
した第２次高調波光とを入射し、夫々の偏光方向に異な
る旋回を施して偏光方向を平行化した後に出射する旋光
性物質５５０と、基本周波数光と第２次高調波光との素
子内光路が和周波発生のタイプＩの位相整合条件を満た
す方向を有するように配置された第２の非線形光学素子
２６０と、から構成される。
ザの強力な出力光を基本波とし、非線形光学素子を用い
て高調波光を発生させ、コヒーレントな短波長光を得る
ことが実用化されはじめている。この方式を採用した第
３次高調波光を生成する短波長光発生装置として、例え
ば、特開昭６４−６４２８０で開示されたレーザ装置が
ある。この装置の構成を図５に示す。この装置は、アレ
キサンドライトをレーザ媒質として基本周波数光（波長
＝７５０ｎｍ）のレーザ光を出射するレーザ発振器１５
０と、偏光方向が同一方向を有する２つの光に対してタ
イプＩと称される位相整合法をもち、７５０ｎｍのレー
ザ光の素子内光路が第２次高調波光発生の位相整合条件
を満たす方向を有するように配置された第１の非線形光
学素子２５０と、第１の非線形光学素子２５０を出射す
る基本周波数光と偏光方向が基本周波数光と垂直に偏光
した第２次高調波光とを入射し、夫々の偏光方向に異な
る旋回を施して偏光方向を平行化した後に出射する旋光
性物質５５０と、基本周波数光と第２次高調波光との素
子内光路が和周波発生のタイプＩの位相整合条件を満た
す方向を有するように配置された第２の非線形光学素子
２６０と、から構成される。
【０００６】レーザ共振器１５０から出射された基本周
波数を有する直線偏光を、第１の非線形光学素子２５０
へ第２次高調波光発生に関する位相整合方向から入射
し、第１の非線形光学素子２５０の有する２次の非線形
光学効果により第２次高調波光（波長＝３７５ｎｍ）を
発生させる。この第２次高調波光は、第１の非線形光学
素子２５０を透過する基本周波数光と同一の進行方向を
有し、基本周波数光の偏光方向と垂直な偏光方向を有す
る。こうして第１の非線形光学素子２５０から出力され
る基本周波数光と第２次高調波光とを、旋光性物質５５
０を介することにより双方の偏光方向を平行化し、基本
周波数光と第２次高調波光とに対するタイプＩでの和周
波光生成の位相整合方向から第２の非線形光学素子２６
０に入射させる。この結果、第２の非線形光学素子２６
０内で２次の非線形光学効果によって基本周波数光と第
２次高調波光との和周波である第３次高調波光（波長＝
２５０ｎｍ）が発生する。この第３次高調波光は、第２
の非線形光学素子２６０を透過する基本周波数光および
第２次高調波光と同一の進行方向を有し、基本周波数光
および第２次高調波光の偏光方向と垂直な偏光方向を有
する。この装置では、以上のようにして、レーザ発信器
１５０の発生するレーザ光の第３次高調波光を得てい
る。
波数を有する直線偏光を、第１の非線形光学素子２５０
へ第２次高調波光発生に関する位相整合方向から入射
し、第１の非線形光学素子２５０の有する２次の非線形
光学効果により第２次高調波光（波長＝３７５ｎｍ）を
発生させる。この第２次高調波光は、第１の非線形光学
素子２５０を透過する基本周波数光と同一の進行方向を
有し、基本周波数光の偏光方向と垂直な偏光方向を有す
る。こうして第１の非線形光学素子２５０から出力され
る基本周波数光と第２次高調波光とを、旋光性物質５５
０を介することにより双方の偏光方向を平行化し、基本
周波数光と第２次高調波光とに対するタイプＩでの和周
波光生成の位相整合方向から第２の非線形光学素子２６
０に入射させる。この結果、第２の非線形光学素子２６
０内で２次の非線形光学効果によって基本周波数光と第
２次高調波光との和周波である第３次高調波光（波長＝
２５０ｎｍ）が発生する。この第３次高調波光は、第２
の非線形光学素子２６０を透過する基本周波数光および
第２次高調波光と同一の進行方向を有し、基本周波数光
および第２次高調波光の偏光方向と垂直な偏光方向を有
する。この装置では、以上のようにして、レーザ発信器
１５０の発生するレーザ光の第３次高調波光を得てい
る。
【０００７】
【発明が解決しようとする課題】従来の高調波発生装置
は以上のように構成されているので、基本周波数光から
第ｎ次高調波光を生成するのに、（ｎ−１）個の２次の
非線形光学効果を有する非線形光学素子を必要とするた
め、非線形光学素子での高調波の発生動作を安定させる
ため非線形光学素子の温度を一定に保持するための機構
が各非線形光学素子ごとに必要となり、装置の電気回路
系等が複雑になってしまうという問題点があった。ま
た、非線形光学素子は高価なものであり、これを複数個
使用する第３次以上の高調波発生装置は非常に高価とな
ってしまう問題点があった。
は以上のように構成されているので、基本周波数光から
第ｎ次高調波光を生成するのに、（ｎ−１）個の２次の
非線形光学効果を有する非線形光学素子を必要とするた
め、非線形光学素子での高調波の発生動作を安定させる
ため非線形光学素子の温度を一定に保持するための機構
が各非線形光学素子ごとに必要となり、装置の電気回路
系等が複雑になってしまうという問題点があった。ま
た、非線形光学素子は高価なものであり、これを複数個
使用する第３次以上の高調波発生装置は非常に高価とな
ってしまう問題点があった。
【０００８】本発明は、以上の問題点を解消するために
なされたものであり、簡単な構成を有し、廉価な第３次
ないしは第４次の高調波光を得ることができる光高調波
発生器を提供することを目的とする。
なされたものであり、簡単な構成を有し、廉価な第３次
ないしは第４次の高調波光を得ることができる光高調波
発生器を提供することを目的とする。
【０００９】
【課題を解決するための手段】本発明に係わる光高調波
発生器は、（ａ）２次の非線形光学効果を有する単一の
非線形光学素子と、（ｂ）非線形光学素子に同一方向か
ら入射する２つの直線偏光の偏光方向が互いに平行の場
合に第２次高調波光の発生に関して位相整合する方向か
ら、非線型光学素子へ入射する直線偏光した基本周波数
光を出射するレーザ光源と、（ｃ）非線形光学素子から
同一方向に出射される基本周波数光と第２次高調波光と
について、第３次高調波光の発生に関して位相整合する
方向から非線形光学素子へ入射する光路および偏光方向
を設定する光路・偏光方向設定手段と、を含んで構成さ
れることを特徴とする。
発生器は、（ａ）２次の非線形光学効果を有する単一の
非線形光学素子と、（ｂ）非線形光学素子に同一方向か
ら入射する２つの直線偏光の偏光方向が互いに平行の場
合に第２次高調波光の発生に関して位相整合する方向か
ら、非線型光学素子へ入射する直線偏光した基本周波数
光を出射するレーザ光源と、（ｃ）非線形光学素子から
同一方向に出射される基本周波数光と第２次高調波光と
について、第３次高調波光の発生に関して位相整合する
方向から非線形光学素子へ入射する光路および偏光方向
を設定する光路・偏光方向設定手段と、を含んで構成さ
れることを特徴とする。
【００１０】また、本発明に係わる他の光高調波発生器
は、（ａ）２次の非線形光学効果を有する単一の非線形
光学素子と、（ｂ）非線形光学素子に同一方向から入射
する２つの直線偏光の偏光方向が互いに平行の場合に第
２次高調波光の発生が位相整合する第１の方向から、非
線型光学素子へ入射する直線偏光した基本周波数光を出
射するレーザ光源と、（ｃ）非線型光学素子から同一方
向に出射される基本周波数光と第２次高調波光とについ
て、第３次高調波光の発生に関して位相整合する方向か
ら非線型光学素子へ入射する第１の光路および偏光方向
を設定する第１の光路・偏光方向設定手段と、（ｄ）非
線型光学素子から同一方向に出射される基本周波数光と
第３次高調波光とについて、第４次高調波光の発生に関
して位相整合する方向から非線型光学素子へ入射する第
２の光路および偏光方向を設定する第２の光路・偏光方
向設定手段と、を含んで構成されることを特徴とする。
は、（ａ）２次の非線形光学効果を有する単一の非線形
光学素子と、（ｂ）非線形光学素子に同一方向から入射
する２つの直線偏光の偏光方向が互いに平行の場合に第
２次高調波光の発生が位相整合する第１の方向から、非
線型光学素子へ入射する直線偏光した基本周波数光を出
射するレーザ光源と、（ｃ）非線型光学素子から同一方
向に出射される基本周波数光と第２次高調波光とについ
て、第３次高調波光の発生に関して位相整合する方向か
ら非線型光学素子へ入射する第１の光路および偏光方向
を設定する第１の光路・偏光方向設定手段と、（ｄ）非
線型光学素子から同一方向に出射される基本周波数光と
第３次高調波光とについて、第４次高調波光の発生に関
して位相整合する方向から非線型光学素子へ入射する第
２の光路および偏光方向を設定する第２の光路・偏光方
向設定手段と、を含んで構成されることを特徴とする。
【００１１】また、本発明に係わる別の光高調波発生器
は、（ａ）２次の非線形光学効果を有する単一の非線形
光学素子と、（ｂ）非線形光学素子に同一方向から入射
する２つの直線偏光の偏光方向が互いに垂直の場合に第
２次高調波光の発生が位相整合する方向から入射する、
直線偏光した基本周波数光を出射するレーザ光源と、
（ｃ）レーザ光源の出射した直線偏光した基本周波数光
の偏光方向を４５゜回転させる基本周波数光に関する第
１の１／２波長板と、（ｄ）非線型光学素子から同一方
向に出射される基本周波数光と第２次高調波光とについ
て、第３次高調波光の発生に関して位相整合する方向か
ら非線型光学素子へ入射する光路および偏光方向を設定
する光路・偏光方向設定手段と、を含んで構成されるこ
とを特徴とする。
は、（ａ）２次の非線形光学効果を有する単一の非線形
光学素子と、（ｂ）非線形光学素子に同一方向から入射
する２つの直線偏光の偏光方向が互いに垂直の場合に第
２次高調波光の発生が位相整合する方向から入射する、
直線偏光した基本周波数光を出射するレーザ光源と、
（ｃ）レーザ光源の出射した直線偏光した基本周波数光
の偏光方向を４５゜回転させる基本周波数光に関する第
１の１／２波長板と、（ｄ）非線型光学素子から同一方
向に出射される基本周波数光と第２次高調波光とについ
て、第３次高調波光の発生に関して位相整合する方向か
ら非線型光学素子へ入射する光路および偏光方向を設定
する光路・偏光方向設定手段と、を含んで構成されるこ
とを特徴とする。
【００１２】また、本発明に係わる更に別の光高調波発
生器は、（ａ）２次の非線形光学効果を有する単一の非
線形光学素子と、（ｂ）非線形光学素子に同一方向から
入射する２つの直線偏光の偏光方向が互いに垂直の場合
に第２次高調波光の発生が位相整合する方向から入射す
る、直線偏光した基本周波数光を出射するレーザ光源
と、（ｃ）レーザ光源の出射した直線偏光した基本周波
数光の偏光方向を４５゜回転させる基本周波数光に関す
る第１の１／２波長板と、（ｄ）非線型光学素子から同
一方向に出射される基本周波数光と第２次高調波光とに
ついて、第３次高調波光の発生に関して位相整合する方
向から非線型光学素子へ入射する第１の光路および偏光
方向を設定する第１の光路・偏光方向設定手段と、
（ｅ）非線型光学素子から同一方向に出射される基本周
波数光と第３次高調波光とについて、第４次高調波光の
発生に関して位相整合する方向から非線型光学素子へ入
射する第２の光路および偏光方向を設定する第２の光路
・偏光方向設定手段と、を含んで構成されることを特徴
とする。
生器は、（ａ）２次の非線形光学効果を有する単一の非
線形光学素子と、（ｂ）非線形光学素子に同一方向から
入射する２つの直線偏光の偏光方向が互いに垂直の場合
に第２次高調波光の発生が位相整合する方向から入射す
る、直線偏光した基本周波数光を出射するレーザ光源
と、（ｃ）レーザ光源の出射した直線偏光した基本周波
数光の偏光方向を４５゜回転させる基本周波数光に関す
る第１の１／２波長板と、（ｄ）非線型光学素子から同
一方向に出射される基本周波数光と第２次高調波光とに
ついて、第３次高調波光の発生に関して位相整合する方
向から非線型光学素子へ入射する第１の光路および偏光
方向を設定する第１の光路・偏光方向設定手段と、
（ｅ）非線型光学素子から同一方向に出射される基本周
波数光と第３次高調波光とについて、第４次高調波光の
発生に関して位相整合する方向から非線型光学素子へ入
射する第２の光路および偏光方向を設定する第２の光路
・偏光方向設定手段と、を含んで構成されることを特徴
とする。
【００１３】
【作用】本発明の構成によれば、まず、光源から発生す
る基本周波数の直線偏光を基にして、この基本周波数光
を２次の非線形光学効果を有する非線形光学素子に第２
次高調波光の発生に関する位相整合方向から入力する。
非線形光学素子の内部では、電磁波としての光が有する
電界によって生じる非線形光学素子の電気分極の電界に
関する第２次成分を種として第２次高調波光を生成す
る。生成された第２次高調波光は、位相整合条件により
基本周波数光の透過方向と同一の方向へ進行する。
る基本周波数の直線偏光を基にして、この基本周波数光
を２次の非線形光学効果を有する非線形光学素子に第２
次高調波光の発生に関する位相整合方向から入力する。
非線形光学素子の内部では、電磁波としての光が有する
電界によって生じる非線形光学素子の電気分極の電界に
関する第２次成分を種として第２次高調波光を生成す
る。生成された第２次高調波光は、位相整合条件により
基本周波数光の透過方向と同一の方向へ進行する。
【００１４】つぎに、非線形光学素子から同一方向に出
力された、透過した基本周波数光と生成された第２次高
調波光とを、必要に応じて夫々の偏光方向を１／２波長
板によって調整しつつミラーを使用して、基本周波数光
と第２次高調波光と和周波混合による第３次高調波光の
発生に関する位相整合方向から再び非線形光学素子へ入
力する。非線形光学素子の内部では、入力光に伴う電界
によって生じる電気分極の電界に関する第２次の成分の
内、位相整合条件を満たす、基本周波数光と第２次高調
波光との和周波である第３次高調波光が効率良く生成さ
れる。生成された第３次高調波光は、位相整合条件によ
り基本周波数光および第２次高調波光の透過方向と同一
の方向へ進行する。
力された、透過した基本周波数光と生成された第２次高
調波光とを、必要に応じて夫々の偏光方向を１／２波長
板によって調整しつつミラーを使用して、基本周波数光
と第２次高調波光と和周波混合による第３次高調波光の
発生に関する位相整合方向から再び非線形光学素子へ入
力する。非線形光学素子の内部では、入力光に伴う電界
によって生じる電気分極の電界に関する第２次の成分の
内、位相整合条件を満たす、基本周波数光と第２次高調
波光との和周波である第３次高調波光が効率良く生成さ
れる。生成された第３次高調波光は、位相整合条件によ
り基本周波数光および第２次高調波光の透過方向と同一
の方向へ進行する。
【００１５】更に、非線形光学素子から同一方向に出力
された、透過した基本周波数光と生成された第３次高調
波光とを、必要に応じて夫々の偏光方向を１／２波長板
によって調整しつつ、ミラーを使用して基本周波数光と
第３次高調波光と和周波混合による第４次高調波光の発
生に関する位相整合方向から再度非線形光学素子へ入力
する。非線形光学素子の内部では、入力光に伴う電界に
よって生じる電気分極の電界に関する第２次の成分の
内、位相整合条件を満たす、基本周波数と第３次高調波
光との和周波である第４次高調波光が効率良く生成され
る。生成された第４次高調波光は、位相整合条件により
基本周波数光および第３次高調波光の透過方向と同一の
方向へ進行する。
された、透過した基本周波数光と生成された第３次高調
波光とを、必要に応じて夫々の偏光方向を１／２波長板
によって調整しつつ、ミラーを使用して基本周波数光と
第３次高調波光と和周波混合による第４次高調波光の発
生に関する位相整合方向から再度非線形光学素子へ入力
する。非線形光学素子の内部では、入力光に伴う電界に
よって生じる電気分極の電界に関する第２次の成分の
内、位相整合条件を満たす、基本周波数と第３次高調波
光との和周波である第４次高調波光が効率良く生成され
る。生成された第４次高調波光は、位相整合条件により
基本周波数光および第３次高調波光の透過方向と同一の
方向へ進行する。
【００１６】
【実施例】本発明の実施例の説明に先立って、本発明で
利用している非線形光学現象の概要を述べておく。本発
明で利用する非線形光学現象は、光として伝播する電界
と磁界との内で、電界に対する物質の非線形応答の内で
最も低次の現象である２次の非線形光学応答であり、和
周波光・２倍高調波光の発生が該当する。これらの和周
波光・２倍高調波光の発生は、電界を印加された時に生
じる物質の電気分極の電界に対する２次の非線形成分に
由来するものである。本発明の光高調波発生器は、単一
の基本周波数光を出発点として、第２次高調波光、第３
次高調波光、および第４次高調波光を生成する装置であ
り、まず、基本周波数光から２倍高調波光の発生により
第２次高調波光を生成し、次いで和周波混合により順
次、第３次高調波、第４次高調波を生成する。以下、単
一の基本周波数光からの２倍高調波光の発生条件、およ
び２つの入力光による和周波光の発生条件を考察する。
利用している非線形光学現象の概要を述べておく。本発
明で利用する非線形光学現象は、光として伝播する電界
と磁界との内で、電界に対する物質の非線形応答の内で
最も低次の現象である２次の非線形光学応答であり、和
周波光・２倍高調波光の発生が該当する。これらの和周
波光・２倍高調波光の発生は、電界を印加された時に生
じる物質の電気分極の電界に対する２次の非線形成分に
由来するものである。本発明の光高調波発生器は、単一
の基本周波数光を出発点として、第２次高調波光、第３
次高調波光、および第４次高調波光を生成する装置であ
り、まず、基本周波数光から２倍高調波光の発生により
第２次高調波光を生成し、次いで和周波混合により順
次、第３次高調波、第４次高調波を生成する。以下、単
一の基本周波数光からの２倍高調波光の発生条件、およ
び２つの入力光による和周波光の発生条件を考察する。
【００１７】（１）２倍高調波の発生条件 単一の基本周波数光から２倍高調波生成により有効に第
２次高調波を発生するには、基本周波数光を入力する物
体を構成する物質が次の条件を満たす必要がある。
２次高調波を発生するには、基本周波数光を入力する物
体を構成する物質が次の条件を満たす必要がある。
【００１８】 反転対称性を有する結晶構造を有して
いないこと。
いないこと。
【００１９】反転対称性をもつ結晶では、２次の非線形
分極率が「０」であり、２次の非線形光学効果が発現し
ない。
分極率が「０」であり、２次の非線形光学効果が発現し
ない。
【００２０】 ２倍高調波の発生に対して位相整合条
件を満たす手段が存在すること。物質中を伝播する基本
周波数光の電界成分を、 Ｅ0 ＝Ｅ（ω0 ）ｅｘｐ（ｊ（ｋ0 ・ｒ−ω0 ｔ））・・（１） ここで、ω0 ：基本周波数光の周波数 ｋ0 ：基本周波数光の波数ベクトル として、２倍高調波は発生した場合、基本周波数光の進
行方向と同一方向に進行するが、この進行方向に関して
次の式が成り立つことが位相整合条件である。
件を満たす手段が存在すること。物質中を伝播する基本
周波数光の電界成分を、 Ｅ0 ＝Ｅ（ω0 ）ｅｘｐ（ｊ（ｋ0 ・ｒ−ω0 ｔ））・・（１） ここで、ω0 ：基本周波数光の周波数 ｋ0 ：基本周波数光の波数ベクトル として、２倍高調波は発生した場合、基本周波数光の進
行方向と同一方向に進行するが、この進行方向に関して
次の式が成り立つことが位相整合条件である。
【００２１】 ｎ（ω0 ）＝ｎ（２ω0 ）・・（２） ここで、ｎ（ω）：角速度ωに対する屈折率 この位相整合条件（（２）式）は、正常分散あるいは異
常分散を有する等方あるいは立方対称の結晶では実現で
きないが、対称性の低い結晶では複屈折を用いて、基本
周波数光の入力方向を調整することにより位相整合をと
ることができる。
常分散を有する等方あるいは立方対称の結晶では実現で
きないが、対称性の低い結晶では複屈折を用いて、基本
周波数光の入力方向を調整することにより位相整合をと
ることができる。
【００２２】（２）和周波の発生条件 同一光路にて進行する２つの光から和周波生成により有
効に和周波を発生するには、２つの光を入力する物体を
構成する物質が次の条件を満たす必要がある。
効に和周波を発生するには、２つの光を入力する物体を
構成する物質が次の条件を満たす必要がある。
【００２３】 反転対称性を有する結晶構造を有して
いないこと。
いないこと。
【００２４】反転対称性をもつ結晶では、２次の非線形
分極率が「０」であり、２次の非線形光学効果が発現し
ない。
分極率が「０」であり、２次の非線形光学効果が発現し
ない。
【００２５】 和周波の発生に対して位相整合条件を
満たす手段が存在すること。
満たす手段が存在すること。
【００２６】物質中を伝播する基本周波数光の電界成分
を、 Ｅi ＝Ｅ（ωi ）ｅｘｐ（ｊ（ｋi ・ｒ−ωi ｔ））・・（３） ここで、ωi ：周波数 ｋi ：波数ベクトル ｉ：１ｏｒ２ として、和周波は発生した場合、基本周波数光の進行方
向と同一方向に進行するが、この進行方向に関して次の
式が成り立つことが位相整合条件である。
を、 Ｅi ＝Ｅ（ωi ）ｅｘｐ（ｊ（ｋi ・ｒ−ωi ｔ））・・（３） ここで、ωi ：周波数 ｋi ：波数ベクトル ｉ：１ｏｒ２ として、和周波は発生した場合、基本周波数光の進行方
向と同一方向に進行するが、この進行方向に関して次の
式が成り立つことが位相整合条件である。
【００２７】 ω1 ｎ（ω1 ）＋ω2 ｎ（ω2 ） ＝（ω1 ＋ω2 ）ｎ（ω1 ＋ω2 ）・・（４） ここで、ｎ（ω）：角速度ωに対する屈折率 この位相整合条件（（４）式）は、正常分散あるいは異
常分散を有する等方あるいは立方対称の結晶では実現で
きないが、対称性の低い結晶では複屈折を用いて、基本
周波数光の入力方向を調整することにより位相整合をと
ることができる。
常分散を有する等方あるいは立方対称の結晶では実現で
きないが、対称性の低い結晶では複屈折を用いて、基本
周波数光の入力方向を調整することにより位相整合をと
ることができる。
【００２８】和周波混合にあたっては、入力する２つの
光の偏光方向が互いに平行な場合をタイプＩと呼び、互
いに垂直な場合をタイプＩＩと呼ぶ。２倍高調波の発生
にあったても、このタイプの呼称を拡張して使用する。
なお、以下の実施例の説明にあたっては、座標系は光学
主軸系を使用する。
光の偏光方向が互いに平行な場合をタイプＩと呼び、互
いに垂直な場合をタイプＩＩと呼ぶ。２倍高調波の発生
にあったても、このタイプの呼称を拡張して使用する。
なお、以下の実施例の説明にあたっては、座標系は光学
主軸系を使用する。
【００２９】（第１実施例）本実施例は、非線形光学素
子としてＬｉＢ3 Ｏ5 結晶（結晶構造：ｍｍ２、以後、
ＬＢＯ結晶と呼ぶ）を、基本周波数光としてＮｄ：ＹＡ
Ｇレーザの発生する波長＝１０６４ｎｍのレーザ光を用
い、第２次高調波光の生成および第３高調波光の生成を
タイプＩで行ったものである。
子としてＬｉＢ3 Ｏ5 結晶（結晶構造：ｍｍ２、以後、
ＬＢＯ結晶と呼ぶ）を、基本周波数光としてＮｄ：ＹＡ
Ｇレーザの発生する波長＝１０６４ｎｍのレーザ光を用
い、第２次高調波光の生成および第３高調波光の生成を
タイプＩで行ったものである。
【００３０】図１は、本実施例の装置の構成を示す。こ
の装置は、非線形光学素子１１０と、非線形光学素子１
１０のｚ軸（すなわち、光学主軸系において最も屈折率
の大きな方向を示す軸）に平行な偏光方向を有し、波長
＝１０６４ｎｍのレーザ光を、タイプＩによる第２次高
調波光の発生に関して位相整合する方向（光学主軸系
で、θ＝９０゜、φ＝１２゜）へ出力するＮｄ：ＹＡＧ
レーザを含む光源２１０と、非線形光学素子１１０から
出力される第２次高調波光とこの第２高調波と同一光路
で出力される透過した基本周波数光とに対してタイプＩ
で和周波混合による第３次高調波光の発生に関する位相
整合方向（θ＝９０゜、φ＝３８．４゜）から非線形光
学素子１１０に入力する光路を設定するミラー３１１お
よびミラー３１２と、この光路中に配置された基本周波
数光の偏光方向は偏光せずに第２次高調波光のみの偏光
方向を９０゜回転する第２高調波光に関する１／２波長
板４１０と、非線形光学素子１１０から出力される第３
次高調波光とこの第３次高調波光と同一光路で出力され
る基本周波数光および第２次高調波光とについて第３次
高調波光のみを反射するミラー３１５と、ミラー３１５
を透過した基本周波数光と第２次高調波光とについて第
２次高調波光のみを反射するミラー３１６と、から構成
される。
の装置は、非線形光学素子１１０と、非線形光学素子１
１０のｚ軸（すなわち、光学主軸系において最も屈折率
の大きな方向を示す軸）に平行な偏光方向を有し、波長
＝１０６４ｎｍのレーザ光を、タイプＩによる第２次高
調波光の発生に関して位相整合する方向（光学主軸系
で、θ＝９０゜、φ＝１２゜）へ出力するＮｄ：ＹＡＧ
レーザを含む光源２１０と、非線形光学素子１１０から
出力される第２次高調波光とこの第２高調波と同一光路
で出力される透過した基本周波数光とに対してタイプＩ
で和周波混合による第３次高調波光の発生に関する位相
整合方向（θ＝９０゜、φ＝３８．４゜）から非線形光
学素子１１０に入力する光路を設定するミラー３１１お
よびミラー３１２と、この光路中に配置された基本周波
数光の偏光方向は偏光せずに第２次高調波光のみの偏光
方向を９０゜回転する第２高調波光に関する１／２波長
板４１０と、非線形光学素子１１０から出力される第３
次高調波光とこの第３次高調波光と同一光路で出力され
る基本周波数光および第２次高調波光とについて第３次
高調波光のみを反射するミラー３１５と、ミラー３１５
を透過した基本周波数光と第２次高調波光とについて第
２次高調波光のみを反射するミラー３１６と、から構成
される。
【００３１】この装置では、まず、光源２１０から、Ｎ
ｄ：ＹＡＧレーザのレーザ発振による、波長＝１０６４
ｎｍのレーザ光の内、線形光学素子１１０のｚ軸方向に
平行な偏光方向を有する直線偏光成分を選択されて基本
周波数光として出力させる。この出力された基本周波数
光は、この基本周波数光の波長および偏光方向について
タイプＩで位相整合する方向（光学主軸系において、θ
＝９０゜、φ＝１２゜）から、非線形光学素子１１０で
あるＬＢＯ結晶へ入力される。非線形光学素子１１０に
おいて、基本周波数光の担った電界に応答して電界に関
して２次の成分を有する電気分極が生じる。この電気分
極を種として、位相整合条件に従い、基本周波数光と同
一方向に進行する第２次高調波が発生し、透過する基本
周波数光とともに非線形光学素子１１０から出力され
る。ここで、発生した第２次高調波の偏光方向は、透過
した基本周波数光の偏光方向とは垂直となっている。
ｄ：ＹＡＧレーザのレーザ発振による、波長＝１０６４
ｎｍのレーザ光の内、線形光学素子１１０のｚ軸方向に
平行な偏光方向を有する直線偏光成分を選択されて基本
周波数光として出力させる。この出力された基本周波数
光は、この基本周波数光の波長および偏光方向について
タイプＩで位相整合する方向（光学主軸系において、θ
＝９０゜、φ＝１２゜）から、非線形光学素子１１０で
あるＬＢＯ結晶へ入力される。非線形光学素子１１０に
おいて、基本周波数光の担った電界に応答して電界に関
して２次の成分を有する電気分極が生じる。この電気分
極を種として、位相整合条件に従い、基本周波数光と同
一方向に進行する第２次高調波が発生し、透過する基本
周波数光とともに非線形光学素子１１０から出力され
る。ここで、発生した第２次高調波の偏光方向は、透過
した基本周波数光の偏光方向とは垂直となっている。
【００３２】次に、非線形光学素子１１０から同一方向
へ出力された、上記の基本周波数光と第２次高調波光と
に対して、ミラー３１１およびミラー３１２を使用し
て、タイプＩで和周波混合による第３次高調波光の発生
に関する位相整合方向（θ＝９０゜、φ＝３８．４゜）
から非線形光学素子１１０に入力する光路を設定すると
ともに、この光路中に配置された第２高調波光に関する
１／２波長板を使用して、基本周波数光の偏光方向は偏
光せずに第２次高調波光のみの偏光方向を９０゜回転し
て双方の偏光方向をｚ軸と平行とし、タイプＩの位相整
合条件を整える。こうして、非線形光学素子１１０に同
時に入力した基本周波数光と第２次高調波光とは、非線
形光学素子１１０の非線形光学応答（入力光の電界に対
する２次の電気分極成分の発生）によって、和周波混合
され第３次高調波光が生成され、透過する基本周波数光
および第２次高調波光とともに非線形光学素子１１０か
ら出力される。ここで、発生した第３次高調波の偏光方
向は、透過した基本周波数光および第２次高調波の偏光
方向とは垂直となっている。
へ出力された、上記の基本周波数光と第２次高調波光と
に対して、ミラー３１１およびミラー３１２を使用し
て、タイプＩで和周波混合による第３次高調波光の発生
に関する位相整合方向（θ＝９０゜、φ＝３８．４゜）
から非線形光学素子１１０に入力する光路を設定すると
ともに、この光路中に配置された第２高調波光に関する
１／２波長板を使用して、基本周波数光の偏光方向は偏
光せずに第２次高調波光のみの偏光方向を９０゜回転し
て双方の偏光方向をｚ軸と平行とし、タイプＩの位相整
合条件を整える。こうして、非線形光学素子１１０に同
時に入力した基本周波数光と第２次高調波光とは、非線
形光学素子１１０の非線形光学応答（入力光の電界に対
する２次の電気分極成分の発生）によって、和周波混合
され第３次高調波光が生成され、透過する基本周波数光
および第２次高調波光とともに非線形光学素子１１０か
ら出力される。ここで、発生した第３次高調波の偏光方
向は、透過した基本周波数光および第２次高調波の偏光
方向とは垂直となっている。
【００３３】次いで、非線形光学素子１１０から同一方
向へ出力された、上記の基本周波数光と第２次高調波光
と第３次高調波とを、これらの光の光路上に配置された
ミラー３１５およびミラー３１６を使用して分離するこ
とにより、第２次高調波と第３次高調波を同時に得るこ
とができる。
向へ出力された、上記の基本周波数光と第２次高調波光
と第３次高調波とを、これらの光の光路上に配置された
ミラー３１５およびミラー３１６を使用して分離するこ
とにより、第２次高調波と第３次高調波を同時に得るこ
とができる。
【００３４】（第２実施例）本実施例は、第１実施例と
同様に、非線形光学素子としてＬｉＢ3 Ｏ5 結晶（結晶
構造：ｍｍ２、以後、ＬＢＯ結晶と呼ぶ）を、基本周波
数光としてＮｄ：ＹＡＧレーザの発生する波長＝１０６
４ｎｍのレーザ光を用い、第２次高調波光の生成および
第３高調波光の生成をタイプＩで行ったものである。
同様に、非線形光学素子としてＬｉＢ3 Ｏ5 結晶（結晶
構造：ｍｍ２、以後、ＬＢＯ結晶と呼ぶ）を、基本周波
数光としてＮｄ：ＹＡＧレーザの発生する波長＝１０６
４ｎｍのレーザ光を用い、第２次高調波光の生成および
第３高調波光の生成をタイプＩで行ったものである。
【００３５】図２は、本実施例の装置の構成を示す。こ
の装置は、第１実施例の装置について非線形光学素子で
あるＬＢＯ結晶の切り出し角度を変えて装置の小型化を
図ったものであり、非線形光学素子１２０と非線形光学
素子１２０のｚ軸（すなわち、光学主軸系において最も
屈折率の大きな方向を示す軸）に平行な偏光方向を有
し、波長＝１０６４ｎｍのレーザ光を、タイプＩによる
第２次高調波光の発生に関して位相整合する方向（光学
主軸系でθ＝９０゜、φ＝１２゜）へ出力するＮｄ：Ｙ
ＡＧレーザを含む光源２２０と、非線形光学素子１２０
から出力される第２次高調波光とこの第２高調波と同一
光路で出力される透過した基本周波数光とに対してタイ
プＩで和周波混合による第３次高調波光の発生に関する
位相整合方向 （θ＝９０゜、φ＝３８．４゜）から非
線形光学素子１２０に入力する光路を設定するミラー３
２１およびミラー３２２と、この光路中に配置された基
本周波数光の偏光方向は偏光せずに第２次高調波光のみ
の偏光方向を９０゜回転する第２高調波光に関する１／
２波長板４２０と、非線形光学素子１２０から出力され
る第３次高調波光とこの第３次高調波光と同一光路で出
力される基本周波数光および第２次高調波光とについて
第３次高調波光のみを反射するミラー３２５と、ミラー
３２５を透過した基本周波数光と第２次高調波光とにつ
いて第２次高調波光のみを反射するミラー３２６と、か
ら構成される。この装置の動作は、第１実施例の装置と
全く同一である。
の装置は、第１実施例の装置について非線形光学素子で
あるＬＢＯ結晶の切り出し角度を変えて装置の小型化を
図ったものであり、非線形光学素子１２０と非線形光学
素子１２０のｚ軸（すなわち、光学主軸系において最も
屈折率の大きな方向を示す軸）に平行な偏光方向を有
し、波長＝１０６４ｎｍのレーザ光を、タイプＩによる
第２次高調波光の発生に関して位相整合する方向（光学
主軸系でθ＝９０゜、φ＝１２゜）へ出力するＮｄ：Ｙ
ＡＧレーザを含む光源２２０と、非線形光学素子１２０
から出力される第２次高調波光とこの第２高調波と同一
光路で出力される透過した基本周波数光とに対してタイ
プＩで和周波混合による第３次高調波光の発生に関する
位相整合方向 （θ＝９０゜、φ＝３８．４゜）から非
線形光学素子１２０に入力する光路を設定するミラー３
２１およびミラー３２２と、この光路中に配置された基
本周波数光の偏光方向は偏光せずに第２次高調波光のみ
の偏光方向を９０゜回転する第２高調波光に関する１／
２波長板４２０と、非線形光学素子１２０から出力され
る第３次高調波光とこの第３次高調波光と同一光路で出
力される基本周波数光および第２次高調波光とについて
第３次高調波光のみを反射するミラー３２５と、ミラー
３２５を透過した基本周波数光と第２次高調波光とにつ
いて第２次高調波光のみを反射するミラー３２６と、か
ら構成される。この装置の動作は、第１実施例の装置と
全く同一である。
【００３６】（第３実施例）本実施例は、非線形光学素
子として第１実施例と同様にＬｉＢ3 Ｏ5 結晶（結晶構
造：ｍｍ２、以後、ＬＢＯ結晶と呼ぶ）を、基本周波数
光としてＮｄ：ＹＡＧレーザの発生する波長＝１０６４
ｎｍのレーザ光を用い、第２次高調波光の生成および第
３高調波光の生成をタイプＩＩで行ったものである。
子として第１実施例と同様にＬｉＢ3 Ｏ5 結晶（結晶構
造：ｍｍ２、以後、ＬＢＯ結晶と呼ぶ）を、基本周波数
光としてＮｄ：ＹＡＧレーザの発生する波長＝１０６４
ｎｍのレーザ光を用い、第２次高調波光の生成および第
３高調波光の生成をタイプＩＩで行ったものである。
【００３７】図３は、本実施例の装置の構成を示す。こ
の装置は、非線形光学素子１３０と非線形光学素子１３
０のｘ軸（すなわち、光学主軸系において最小の屈折率
の大きな方向を示す軸）に平行な偏光方向を有し、波長
＝１０６４ｎｍのレーザ光を、タイプＩＩによる第２次
高調波光の発生に関して位相整合する方向（光学主軸系
でθ＝１５．５゜、φ＝９０゜）へ出力するＮｄ：ＹＡ
Ｇレーザを含む光源２３０と、この光源２３０から出力
された直線偏光の偏光方向を４５゜回転させる基本周波
数光に関する１／２波長板４３１と、非線形光学素子１
３０から出力される第２次高調波光とこの第２高調波と
同一光路で出力される透過した基本周波数光とに対して
タイプＩＩで和周波混合による第３次高調波光の発生に
関する位相整合方向（θ＝４１゜、φ＝９０゜）から非
線形光学素子１３０に入力する光路を設定するミラー３
３１およびミラー３３２と、この光路中に配置された基
本周波数光の偏光方向は偏光せずに第２次高調波光のみ
の偏光方向を９０゜回転する第２高調波光に関する１／
２波長板４３２と、やはりこの光路中に配置された第２
次高調波光の偏光方向は偏光せずに基本周波数光のみの
偏光方向を４５゜回転する基本周波数光に関する１／２
波長板４３３と、非線形光学素子１３０から出力される
第３次高調波光とこの第３次高調波光と同一光路で出力
される基本周波数光および第２次高調波光とについて第
３次高調波光のみを反射するミラー３３５と、ミラー３
３５を透過した基本周波数光と第２次高調波光とについ
て第２次高調波光のみを反射するミラー３３６と、から
構成される。
の装置は、非線形光学素子１３０と非線形光学素子１３
０のｘ軸（すなわち、光学主軸系において最小の屈折率
の大きな方向を示す軸）に平行な偏光方向を有し、波長
＝１０６４ｎｍのレーザ光を、タイプＩＩによる第２次
高調波光の発生に関して位相整合する方向（光学主軸系
でθ＝１５．５゜、φ＝９０゜）へ出力するＮｄ：ＹＡ
Ｇレーザを含む光源２３０と、この光源２３０から出力
された直線偏光の偏光方向を４５゜回転させる基本周波
数光に関する１／２波長板４３１と、非線形光学素子１
３０から出力される第２次高調波光とこの第２高調波と
同一光路で出力される透過した基本周波数光とに対して
タイプＩＩで和周波混合による第３次高調波光の発生に
関する位相整合方向（θ＝４１゜、φ＝９０゜）から非
線形光学素子１３０に入力する光路を設定するミラー３
３１およびミラー３３２と、この光路中に配置された基
本周波数光の偏光方向は偏光せずに第２次高調波光のみ
の偏光方向を９０゜回転する第２高調波光に関する１／
２波長板４３２と、やはりこの光路中に配置された第２
次高調波光の偏光方向は偏光せずに基本周波数光のみの
偏光方向を４５゜回転する基本周波数光に関する１／２
波長板４３３と、非線形光学素子１３０から出力される
第３次高調波光とこの第３次高調波光と同一光路で出力
される基本周波数光および第２次高調波光とについて第
３次高調波光のみを反射するミラー３３５と、ミラー３
３５を透過した基本周波数光と第２次高調波光とについ
て第２次高調波光のみを反射するミラー３３６と、から
構成される。
【００３８】この装置では、まず、光源２３０から、Ｎ
ｄ：ＹＡＧレーザのレーザ発振による、波長＝１０６４
ｎｍのレーザ光の内、非線型光学素子１３０のｘ軸方向
に平行な偏光方向を有する直線偏光成分を選択されて基
本周波数光として出力される。光源２３０から出力され
た基本周波数光は、基本周波数光に関する１／２波長板
４３１を経由することにより偏光方向について４５゜回
転が施され、この基本周波数光の波長および偏光方向に
ついてタイプＩＩで位相整合する方向（光学主軸系にお
いて、θ＝１５．５゜、φ＝９０゜）から、非線形光学
素子１３０であるＬＢＯ結晶へ入力される。非線形光学
素子１３０において、基本周波数光の担った電界に応答
して電界に関して２次の成分を有する電気分極が生じ
る。この電気分極を種として、位相整合条件に従い、基
本周波数光と同一方向に進行する第２次高調波光が発生
し、透過する基本周波数光とともに非線形光学素子１３
０から出力される。ここで、発生した第２次高調波光の
偏光方向は、ｘ軸に対して平行となっている。
ｄ：ＹＡＧレーザのレーザ発振による、波長＝１０６４
ｎｍのレーザ光の内、非線型光学素子１３０のｘ軸方向
に平行な偏光方向を有する直線偏光成分を選択されて基
本周波数光として出力される。光源２３０から出力され
た基本周波数光は、基本周波数光に関する１／２波長板
４３１を経由することにより偏光方向について４５゜回
転が施され、この基本周波数光の波長および偏光方向に
ついてタイプＩＩで位相整合する方向（光学主軸系にお
いて、θ＝１５．５゜、φ＝９０゜）から、非線形光学
素子１３０であるＬＢＯ結晶へ入力される。非線形光学
素子１３０において、基本周波数光の担った電界に応答
して電界に関して２次の成分を有する電気分極が生じ
る。この電気分極を種として、位相整合条件に従い、基
本周波数光と同一方向に進行する第２次高調波光が発生
し、透過する基本周波数光とともに非線形光学素子１３
０から出力される。ここで、発生した第２次高調波光の
偏光方向は、ｘ軸に対して平行となっている。
【００３９】次に、非線形光学素子１３０から同一方向
へ出力された、上記の基本周波数光と第２次高調波光と
に対して、ミラー３３１およびミラー３３２を使用し
て、タイプＩＩで和周波混合による第３次高調波光の発
生に関する位相整合方向（θ＝４１゜、φ＝９０゜）か
ら非線形光学素子１３０に入力する光路を設定するとと
もに、この光路中に配置された第２次高調波光に関する
１／２波長板４３２を使用して基本周波数光の偏光方向
は変化させずに第２次高調波光のみの偏光方向を９０゜
回転し、また、やはりこの光路中に配置された基本周波
数光に関する１／２波長板４３３を使用して第２次高調
波光の偏光方向は変化させずに基本周波数光のみの偏光
方向を４５゜回転させてｘ軸に平行とし、タイプＩＩの
位相整合条件を整える。こうして、非線形光学素子１３
０に同時に入力した基本周波数光と第２次高調波光と
は、非線形光学素子１３０の非線形光学応答（入力光の
電界に対する２次の電気分極成分の発生）によって、和
周波混合され第３次高調波光が生成され、透過する基本
周波数光および第２次高調波光とともに非線形光学素子
１３０から出力される。ここで、発生した第３次高調波
光の偏光方向は、透過した基本周波数光の偏光方向と平
行となっている。
へ出力された、上記の基本周波数光と第２次高調波光と
に対して、ミラー３３１およびミラー３３２を使用し
て、タイプＩＩで和周波混合による第３次高調波光の発
生に関する位相整合方向（θ＝４１゜、φ＝９０゜）か
ら非線形光学素子１３０に入力する光路を設定するとと
もに、この光路中に配置された第２次高調波光に関する
１／２波長板４３２を使用して基本周波数光の偏光方向
は変化させずに第２次高調波光のみの偏光方向を９０゜
回転し、また、やはりこの光路中に配置された基本周波
数光に関する１／２波長板４３３を使用して第２次高調
波光の偏光方向は変化させずに基本周波数光のみの偏光
方向を４５゜回転させてｘ軸に平行とし、タイプＩＩの
位相整合条件を整える。こうして、非線形光学素子１３
０に同時に入力した基本周波数光と第２次高調波光と
は、非線形光学素子１３０の非線形光学応答（入力光の
電界に対する２次の電気分極成分の発生）によって、和
周波混合され第３次高調波光が生成され、透過する基本
周波数光および第２次高調波光とともに非線形光学素子
１３０から出力される。ここで、発生した第３次高調波
光の偏光方向は、透過した基本周波数光の偏光方向と平
行となっている。
【００４０】次いで、非線形光学素子１３０から同一方
向へ出力された、上記の基本周波数光と第２次高調波光
と第３次高調波とを、これらの光の光路上に配置された
ミラー３３５およびミラー３３６を使用して分離するこ
とにより、第２次高調波と第３次高調波を同時に得るこ
とができる。
向へ出力された、上記の基本周波数光と第２次高調波光
と第３次高調波とを、これらの光の光路上に配置された
ミラー３３５およびミラー３３６を使用して分離するこ
とにより、第２次高調波と第３次高調波を同時に得るこ
とができる。
【００４１】（第４実施例）本実施例は、非線形光学素
子としてＬｉＢ3 Ｏ5 結晶（結晶構造：ｍｍ２、以後、
ＬＢＯ結晶と呼ぶ）を、基本周波数光としてＮｄ：ＹＡ
Ｇレーザの発生する波長＝１０６４ｎｍのレーザ光を用
い、第２次高調波光の生成、第３高調波光の生成、およ
び第４高調波の生成をタイプＩで行ったものである。
子としてＬｉＢ3 Ｏ5 結晶（結晶構造：ｍｍ２、以後、
ＬＢＯ結晶と呼ぶ）を、基本周波数光としてＮｄ：ＹＡ
Ｇレーザの発生する波長＝１０６４ｎｍのレーザ光を用
い、第２次高調波光の生成、第３高調波光の生成、およ
び第４高調波の生成をタイプＩで行ったものである。
【００４２】図４は、本実施例の装置の構成を示す。こ
の装置は、第１実施例の装置に対して更にタイプＩでの
基本周波数光と第３次高調波光との和周波混合を実施さ
せるようにしたものであり、非線形光学素子１１０と非
線形光学素子１１０のｚ軸（すなわち、光学主軸系にお
いて最も屈折率の大きな方向を示す軸）に平行な偏光方
向を有し、波長＝１０６４ｎｍのレーザ光を、タイプＩ
による第２次高調波光の発生に関して位相整合する方向
（光学主軸系でθ＝９０゜、φ＝１２゜）へ出力するＮ
ｄ：ＹＡＧレーザを含む光源２１０と、非線形光学素子
１１０から出力される第２次高調波光とこの第２高調波
と同一光路で出力される透過した基本周波数光とに対し
てタイプＩで和周波混合による第３次高調波光の発生に
関する位相整合方向（θ＝９０゜、φ＝３８．４゜）か
ら非線形光学素子１１０に入力する光路を設定するミラ
ー３１１およびミラー３１２と、この光路中に配置され
た基本周波数光の偏光方向は偏光せずに第２次高調波光
のみの偏光方向を９０゜回転する第２高調波光に関する
１／２波長板４１０と、非線形光学素子１１０から出力
される第３次高調波光とこの第３高調波と同一光路で出
力される透過した基本周波数光とに対してタイプＩで和
周波混合による第４次高調波光の発生に関する位相整合
方向（θ＝９０゜、φ＝５７゜）から非線形光学素子１
１０に入力する光路を設定するミラー３４１およびミラ
ー３４２と、この光路中に配置された基本周波数光の偏
光方向は偏光せずに第２次高調波光のみの偏光方向を９
０゜回転する第３次高調波光に関する１／２波長板４４
０と、非線形光学素子１１０から出力される第４次高調
波光と、この第４次高調波光と同一光路で出力される基
本周波数光、第２次高調波光および第３次高調波光とに
ついて第４次高調波光のみを反射するミラー３４４と、
基本周波数光、第２次高調波光および第３次高調波光と
について第３次高調波光のみを反射するミラー３４５
と、ミラー３４５を透過した基本周波数光と第２次高調
波光とについて第２次高調波光のみを反射するミラー３
４６と、から構成される。
の装置は、第１実施例の装置に対して更にタイプＩでの
基本周波数光と第３次高調波光との和周波混合を実施さ
せるようにしたものであり、非線形光学素子１１０と非
線形光学素子１１０のｚ軸（すなわち、光学主軸系にお
いて最も屈折率の大きな方向を示す軸）に平行な偏光方
向を有し、波長＝１０６４ｎｍのレーザ光を、タイプＩ
による第２次高調波光の発生に関して位相整合する方向
（光学主軸系でθ＝９０゜、φ＝１２゜）へ出力するＮ
ｄ：ＹＡＧレーザを含む光源２１０と、非線形光学素子
１１０から出力される第２次高調波光とこの第２高調波
と同一光路で出力される透過した基本周波数光とに対し
てタイプＩで和周波混合による第３次高調波光の発生に
関する位相整合方向（θ＝９０゜、φ＝３８．４゜）か
ら非線形光学素子１１０に入力する光路を設定するミラ
ー３１１およびミラー３１２と、この光路中に配置され
た基本周波数光の偏光方向は偏光せずに第２次高調波光
のみの偏光方向を９０゜回転する第２高調波光に関する
１／２波長板４１０と、非線形光学素子１１０から出力
される第３次高調波光とこの第３高調波と同一光路で出
力される透過した基本周波数光とに対してタイプＩで和
周波混合による第４次高調波光の発生に関する位相整合
方向（θ＝９０゜、φ＝５７゜）から非線形光学素子１
１０に入力する光路を設定するミラー３４１およびミラ
ー３４２と、この光路中に配置された基本周波数光の偏
光方向は偏光せずに第２次高調波光のみの偏光方向を９
０゜回転する第３次高調波光に関する１／２波長板４４
０と、非線形光学素子１１０から出力される第４次高調
波光と、この第４次高調波光と同一光路で出力される基
本周波数光、第２次高調波光および第３次高調波光とに
ついて第４次高調波光のみを反射するミラー３４４と、
基本周波数光、第２次高調波光および第３次高調波光と
について第３次高調波光のみを反射するミラー３４５
と、ミラー３４５を透過した基本周波数光と第２次高調
波光とについて第２次高調波光のみを反射するミラー３
４６と、から構成される。
【００４３】この装置では、第３次高調波光の生成まで
は第１実施例と全く同一の動作で行われる。第３次高調
波光の生成に引き続き、非線形光学素子１１０から同一
方向へ出力された、上記の基本周波数光と第３次高調波
光とに対して、ミラー３４１およびミラー３４２を使用
して、タイプＩで和周波混合による第４次高調波光の発
生に関する位相整合方向（θ＝９０゜、φ＝５７゜）か
ら非線形光学素子１１０に入力する光路を設定するとと
もに、この光路中に配置された第３高調波光に関する１
／２波長板を使用して基本周波数光の偏光方向は変化さ
せずに第３次高調波光のみの偏光方向を９０゜回転して
双方の偏光方向をｚ軸と平行とし、タイプＩの位相整合
条件を整える。こうして、非線形光学素子１１０に同時
に入力した基本周波数光と第３次高調波光とは、非線形
光学素子１１０の非線形光学応答（入力光の電界に対す
る２次の電気分極成分の発生）によって、和周波混合さ
れ第４次高調波光が生成され、透過する基本周波数光、
第２次高調波光および第３次高調波光とともに非線形光
学素子１１０から出力される。ここで、発生した第３次
高調波の偏光方向は、透過した基本周波数光の偏光方向
とは垂直となっている。
は第１実施例と全く同一の動作で行われる。第３次高調
波光の生成に引き続き、非線形光学素子１１０から同一
方向へ出力された、上記の基本周波数光と第３次高調波
光とに対して、ミラー３４１およびミラー３４２を使用
して、タイプＩで和周波混合による第４次高調波光の発
生に関する位相整合方向（θ＝９０゜、φ＝５７゜）か
ら非線形光学素子１１０に入力する光路を設定するとと
もに、この光路中に配置された第３高調波光に関する１
／２波長板を使用して基本周波数光の偏光方向は変化さ
せずに第３次高調波光のみの偏光方向を９０゜回転して
双方の偏光方向をｚ軸と平行とし、タイプＩの位相整合
条件を整える。こうして、非線形光学素子１１０に同時
に入力した基本周波数光と第３次高調波光とは、非線形
光学素子１１０の非線形光学応答（入力光の電界に対す
る２次の電気分極成分の発生）によって、和周波混合さ
れ第４次高調波光が生成され、透過する基本周波数光、
第２次高調波光および第３次高調波光とともに非線形光
学素子１１０から出力される。ここで、発生した第３次
高調波の偏光方向は、透過した基本周波数光の偏光方向
とは垂直となっている。
【００４４】次いで、非線形光学素子１１０から同一方
向へ出力された、上記の基本周波数光と第２次高調波光
と第３次高調波光と第４次高調波光とを、これらの光の
光路上に配置されたミラー３４４、ミラー３４５および
ミラー３４６を使用して分離することにより、第２次高
調波光と第３次高調波光と第４次高調波光を同時にかつ
独立に得ることができる。
向へ出力された、上記の基本周波数光と第２次高調波光
と第３次高調波光と第４次高調波光とを、これらの光の
光路上に配置されたミラー３４４、ミラー３４５および
ミラー３４６を使用して分離することにより、第２次高
調波光と第３次高調波光と第４次高調波光を同時にかつ
独立に得ることができる。
【００４５】本発明は上記実施例に限定されるものでは
なく様々な変形が可能である。例えば、上記実施例１〜
４では第２次高調波光の生成、第３次高調波光の生成、
および第４次高調波光の生成は同一のタイプを用いて実
施し、光路の設定を同一の平面上で行ったが、夫々の高
調波光の生成は、タイプＩあるいはタイプＩＩのいずれ
で実施してもよく、一つの装置でタイプＩとタイプＩＩ
とを混在して使用しても光高調波発生器を構成すること
もできる。このように、タイプＩとタイプＩＩとを混在
させた場合には、全ての光路を同一平面上に設定するこ
とは不可能になる。
なく様々な変形が可能である。例えば、上記実施例１〜
４では第２次高調波光の生成、第３次高調波光の生成、
および第４次高調波光の生成は同一のタイプを用いて実
施し、光路の設定を同一の平面上で行ったが、夫々の高
調波光の生成は、タイプＩあるいはタイプＩＩのいずれ
で実施してもよく、一つの装置でタイプＩとタイプＩＩ
とを混在して使用しても光高調波発生器を構成すること
もできる。このように、タイプＩとタイプＩＩとを混在
させた場合には、全ての光路を同一平面上に設定するこ
とは不可能になる。
【００４６】また、上記の実施例では、非線形光学素子
としてＬＢＯ結晶を使用したが、これ以外にβ−ＢａＢ
2 Ｏ4 （ＢＢＯ）結晶、ＫＨ2 ＰＯ4 （ＫＤＰ）結晶、
ＫＤ2 ＰＯ4 （ＫＤ* Ｐ）結晶、ＫＴｉＯＰＯ4 （ＫＴ
Ｐ）結晶、またはＬｉＩＯ3結晶などを使用してもよ
い。ただし、位相整合方向および高調波・和周波発生率
は夫々の結晶によって異なるので、上記実施例とは異な
る偏光方向・光路設定を実施する必要がある。たとえ
ば、ＢＢＯ結晶を使用した場合、上記実施例と同一波長
（１０６４ｎｍ）の基本周波数光を使用して第３次高調
波光までを発生させるにあったては、タイプＩではタイ
プＩＩの約２倍の高調波発生効率を有するので、タイプ
Ｉで高調波生成を実施することが望ましい。この、ＢＢ
Ｏ結晶でのタイプＩによる高調波発生の位相整合方向
は、第２次高調波発生で（θ＝２３゜、φ＝０゜）であ
り、第３次高調波発生で（θ＝３１゜、φ＝０゜）であ
る。
としてＬＢＯ結晶を使用したが、これ以外にβ−ＢａＢ
2 Ｏ4 （ＢＢＯ）結晶、ＫＨ2 ＰＯ4 （ＫＤＰ）結晶、
ＫＤ2 ＰＯ4 （ＫＤ* Ｐ）結晶、ＫＴｉＯＰＯ4 （ＫＴ
Ｐ）結晶、またはＬｉＩＯ3結晶などを使用してもよ
い。ただし、位相整合方向および高調波・和周波発生率
は夫々の結晶によって異なるので、上記実施例とは異な
る偏光方向・光路設定を実施する必要がある。たとえ
ば、ＢＢＯ結晶を使用した場合、上記実施例と同一波長
（１０６４ｎｍ）の基本周波数光を使用して第３次高調
波光までを発生させるにあったては、タイプＩではタイ
プＩＩの約２倍の高調波発生効率を有するので、タイプ
Ｉで高調波生成を実施することが望ましい。この、ＢＢ
Ｏ結晶でのタイプＩによる高調波発生の位相整合方向
は、第２次高調波発生で（θ＝２３゜、φ＝０゜）であ
り、第３次高調波発生で（θ＝３１゜、φ＝０゜）であ
る。
【００４７】
【発明の効果】以上、詳細に説明した通り、本発明の光
高調波発生器によれば、単一の非線形光学素子を使用し
て、まず、この非線形光学素子に入力する直線偏光の
偏光方向と非線形光学素子を形成する結晶の光学主軸の
方向に応じて、第２次高調波の発生に関する位相整合方
向から非線形光学素子へ直線偏光を入力して、第２次高
調波を生成し、更に、同一方向に出力される、基本周
波数光と第ｎ次高調波光とを、この非線形光学素子に夫
々の偏光方向を調整後、第（ｎ＋１）次高調波光の発生
に関する位相整合方向から入力して、第（ｎ＋１）次高
調波光を生成しているので、３次以上の高調波生成にあ
たって、非線形光学素子の動作安定化のための温度調節
の対象が一つの結晶のみで済み、単一の非線形光学素子
の簡単な構成で、かつ容易に安定動作制御可能な装置を
廉価に実現できる。
高調波発生器によれば、単一の非線形光学素子を使用し
て、まず、この非線形光学素子に入力する直線偏光の
偏光方向と非線形光学素子を形成する結晶の光学主軸の
方向に応じて、第２次高調波の発生に関する位相整合方
向から非線形光学素子へ直線偏光を入力して、第２次高
調波を生成し、更に、同一方向に出力される、基本周
波数光と第ｎ次高調波光とを、この非線形光学素子に夫
々の偏光方向を調整後、第（ｎ＋１）次高調波光の発生
に関する位相整合方向から入力して、第（ｎ＋１）次高
調波光を生成しているので、３次以上の高調波生成にあ
たって、非線形光学素子の動作安定化のための温度調節
の対象が一つの結晶のみで済み、単一の非線形光学素子
の簡単な構成で、かつ容易に安定動作制御可能な装置を
廉価に実現できる。
【図１】第１実施例の光高調波発生器の構成図である。
【図２】第２実施例の光高調波発生器の構成図である。
【図３】第３実施例の光高調波発生器の構成図である。
【図４】第４実施例の光高調波発生器の構成図である。
【図５】従来の光高調波発生器の構成図である。
１１０，１２０，１３０…非線形光学素子、２１０，２
２０，２３０…光源、３…３１１，３１２，３２１，３
２２，３３１，３３２，３４１，３４２…ミラー、３１
５，３１６，３２５，３２６，３３５，３３６，３４
４，３４５，３４６…波長選択透過ミラー、４３１，４
３３…基本周波数光の１／２波長板、４１０，４２０，
４３２…第２次高調波の１／２波長板、４４０…第３次
高調波の１／２波長板。
２０，２３０…光源、３…３１１，３１２，３２１，３
２２，３３１，３３２，３４１，３４２…ミラー、３１
５，３１６，３２５，３２６，３３５，３３６，３４
４，３４５，３４６…波長選択透過ミラー、４３１，４
３３…基本周波数光の１／２波長板、４１０，４２０，
４３２…第２次高調波の１／２波長板、４４０…第３次
高調波の１／２波長板。
フロントページの続き (56)参考文献 Ｊ．Ｔ．ＬＩＮ，ｅｔ．ａｌ．，Ｔｅ ｍｐｅｒｅｔｕｒｅ−ｔｕｎｅｄ ｎｏ ｎｃｒｉｔｉｃａｌｌｙ ｐｈａｓｅ− ｍａｔｃｈｅｄ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｃｏｎｖｅｒｓｉｏｎ ｉｎ ＬｉＢ３ Ｏ５ Ｃｒｙｓｔａｌ，ＯＰＴＩＣＳ ＣＯＭＭＵＮＩＣＡＴＩＯＮＳ，1990年 12月15日，Ｖｏｌ．80，Ｎｏ．２，ｐ ｐ．159−165 Ｇ．Ｃ．ＢＨＡＲ，ｅｔ．ａｌ．，Ａ ｎａｌｙｓｅｓ ｏｆ Ｐｈａｓｅ−Ｍ ａｔｃｈｉｎｇ ｆｏｒ Ｎｏｎｃｏｌ ｌｉｎｅａｒ Ｔｈｒｅｅ−Ｗａｖｅ ｍｉｘｉｎｇ ｉｎ Ｕｎｉａｘｉａｌ Ｃｒｙｓｔａｌｓ，ＪＡＰＡＮＥＳＥ ＪＯＵＲＮＡＬ ＯＦ ＡＰＰＬＩＥ Ｄ ＰＨＹＳＩＣＳ，1990年 ６月20 日，Ｖｏｌ．29，Ｎｏ．６，ｐｐ．1103 −1107 加藤洌，β−ＢａＢ204によるＮｄ； ＹＡＧレーザーの第４，５高調波発生, レーザー研究，1990年 １月29日，第18 巻，第１号，ｐｐ．３−７ (58)調査した分野(Int.Cl.7，ＤＢ名) G02F 1/35 - 1/39 ＪＩＣＳＴファイル（ＪＯＩＳ)
Claims (13)
- 【請求項１】 ２次の非線形光学効果を有する単一の非
線形光学素子と、 前記非線形光学素子に同一方向から入射する２つの直線
偏光の偏光方向が互いに平行の場合に第２次高調波光の
発生に関して位相整合する方向から、前記非線形光学素
子へ入射する直線偏光した基本周波数光を出射するレー
ザ光源と、 前記非線形光学素子から同一方向に出射される基本周波
数光と第２次高調波光とについて、第３次高調波光の発
生に関して位相整合する方向から前記非線形光学素子へ
入射する光路および偏光方向を設定する光路・偏光方向
設定手段と、 を含んで構成されることを特徴とする光高調波発生器。 - 【請求項２】 前記非線形光学素子は、ＬｉＢ3Ｏ5結晶
から成り、 前記非線形光学素子に入射する基本周波数光の偏光方向
は、前記非線形光学素子をなす結晶における最も屈折率
の大きな光学主軸の方向である、 ことを特徴とする請求項１記載の光高調波発生器。 - 【請求項３】 前記光路・偏光方向設定手段は、 前記光路を形成するための１つ以上の反射鏡と、 前記光路中に配置され、前記第２次高調波光の偏光方向
を９０゜回転して前記基本周波数光の偏光方向と平行と
する、第２次高調波光に関する１／２波長板と、 から構成されることを特徴とする請求項１記載の光高調
波発生器。 - 【請求項４】 ２次の非線形光学効果を有する単一の非
線形光学素子と、 前記非線形光学素子に同一方向から入射する２つの直線
偏光の偏光方向が互いに平行の場合に第２次高調波光の
発生が位相整合する第１の方向から、前記非線形光学素
子へ入射する直線偏光した基本周波数光を出射するレー
ザ光源と、 前記非線形光学素子から同一方向に出射される基本周波
数光と第２次高調波光とについて、第３次高調波光の発
生に関して位相整合する方向から前記非線形光学素子へ
入射する第１の光路および偏光方向を設定する第１の光
路・偏光方向設定手段と、 前記非線形光学素子から同一方向に出射される基本周波
数光と第３次高調波光とについて、第４次高調波光の発
生に関して位相整合する方向から前記非線形光学素子へ
入射する第２の光路および偏光方向を設定する第２の光
路・偏光方向設定手段と、 を含んで構成されることを特徴とする光高調波発生器。 - 【請求項５】 前記非線形光学素子は、ＬｉＢ3Ｏ5結晶
から成り、 前記非線形光学素子に入射する基本周波数光の偏光方向
は、前記非線形光学素子をなす結晶における最も屈折率
の大きな光学主軸の方向である、 ことを特徴とする請求項４記載の光高調波発生器。 - 【請求項６】 前記第１の光路・偏光方向設定手段は、 前記第１の光路を形成するための１つ以上の反射鏡と、 前記第１の光路中に配置され、前記第２次高調波光の偏
光方向を９０゜回転して前記基本周波数光の偏光方向と
平行とする第２次高調波光に関する第１の１／２波長板
と、 から構成されることを特徴とする請求項４記載の光高調
波発生器。 - 【請求項７】 前記第２の光路・偏光方向設定手段は、 前記第２の光路を形成するための１つ以上の反射鏡と、 前記第２の光路中に配置され、前記第３次高調波光の偏
光方向を９０゜回転して前記基本周波数光の偏光方向と
平行とする第３次高調波光に関する第２の１／２波長板
と、 から構成されることを特徴とする請求項６記載の光高調
波発生器。 - 【請求項８】 ２次の非線形光学効果を有する単一の非
線形光学素子と、 前記非線形光学素子に同一方向から入射する２つの直線
偏光の偏光方向が互いに垂直の場合に第２次高調波光の
発生が位相整合する方向から入射する、直線偏光した基
本周波数光を出射するレーザ光源と、 前記レーザ光源の出射した直線偏光した基本周波数光の
偏光方向を４５゜回転させる基本周波数光に関する第１
の１／２波長板と、 前記非線形光学素子から同一方向に出射される基本周波
数光と第２次高調波光とについて、第３次高調波光の発
生に関して位相整合する方向から前記非線形光学素子へ
入射する光路および偏光方向を設定する光路・偏光方向
設定手段と、 を含んで構成されることを特徴とする光高調波発生器。 - 【請求項９】 前記非線形光学素子は、ＬｉＢ3Ｏ5結晶
から成り、 基本周波数光に関する前記第１の１／２波長板に入射す
る基本周波数光の偏光方向は、前記非線形光学素子をな
す結晶における最も屈折率の小さな光学主軸の方向であ
る、 ことを特徴とする請求項８記載の光高調波発生器。 - 【請求項１０】 前記光路・偏光方向設定手段は、 前記光路を形成するための１つ以上の反射鏡と、 前記光路中に配置され、前記基本周波数光の偏光方向を
４５゜回転させる基本周波数光に関する第２の１／２波
長板と、 前記光路中に配置され、前記第２次高調波光の偏光方向
を９０゜回転して前記基本周波数光の偏光方向と垂直と
する、第２次高調波光に関する第３の１／２波長板と、 から構成されることを特徴とする請求項８記載の光高調
波発生器。 - 【請求項１１】 ２次の非線形光学効果を有する単一の
非線形光学素子と、 前記非線形光学素子に同一方向から入射する２つの直線
偏光の偏光方向が互いに垂直の場合に第２次高調波光の
発生が位相整合する方向から入射する、直線偏光した基
本周波数光を出射するレーザ光源と、 前記レーザ光源の出射した直線偏光した基本周波数光の
偏光方向を４５゜回転させる基本周波数光に関する第１
の１／２波長板と、 前記非線形光学素子から同一方向に出射される基本周波
数光と第２次高調波光とについて、第３次高調波光の発
生に関して位相整合する方向から前記非線形光学素子へ
入射する第１の光路および偏光方向を設定する第１の光
路・偏光方向設定手段と、 前記非線形光学素子から同一方向に出射される基本周波
数光と第３次高調波光とについて、第４次高調波光の発
生に関して位相整合する方向から前記非線形光学素子へ
入射する第２の光路および偏光方向を設定する第２の光
路・偏光方向設定手段と、 を含んで構成されることを特徴とする光高調波発生器。 - 【請求項１２】 前記非線形光学素子は、ＬｉＢ3Ｏ5結
晶から成り、 前記非線形光学素子に入射する基本周波数光の偏光方向
は、前記非線形光学素子をなす結晶における最も屈折率
の小さな光学主軸の方向である、 ことを特徴とする請求項１１記載の光高調波発生器。 - 【請求項１３】 前記第１の光路・偏光方向設定手段
は、 前記第１の光路を形成するための１つ以上の反射鏡と、 前記第１の光路中に配置され、前記第１の１／２波長板
における前記基本周波数光の偏光方向の回転方向とは逆
の方向に前記基本周波数光の偏光方向を４５゜回転させ
る、基本周波数光に関する第２の１／２波長板と、 前記第１の光路中に配置され、前記第２次高調波光の偏
光方向を９０゜回転させる第２次高調波光に関する第３
の１／２波長板と、 から構成されることを特徴とする請求項１１記載の光高
調波発生器。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP34436392A JP3322708B2 (ja) | 1992-12-24 | 1992-12-24 | 光高調波発生器 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP34436392A JP3322708B2 (ja) | 1992-12-24 | 1992-12-24 | 光高調波発生器 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH06194705A JPH06194705A (ja) | 1994-07-15 |
| JP3322708B2 true JP3322708B2 (ja) | 2002-09-09 |
Family
ID=18368660
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
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Families Citing this family (2)
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-
1992
- 1992-12-24 JP JP34436392A patent/JP3322708B2/ja not_active Expired - Fee Related
Non-Patent Citations (3)
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|---|
| Ｇ．Ｃ．ＢＨＡＲ，ｅｔ．ａｌ．，Ａｎａｌｙｓｅｓ ｏｆ Ｐｈａｓｅ−Ｍａｔｃｈｉｎｇ ｆｏｒ Ｎｏｎｃｏｌｌｉｎｅａｒ Ｔｈｒｅｅ−Ｗａｖｅ ｍｉｘｉｎｇ ｉｎ Ｕｎｉａｘｉａｌ Ｃｒｙｓｔａｌｓ，ＪＡＰＡＮＥＳＥ ＪＯＵＲＮＡＬ ＯＦ ＡＰＰＬＩＥＤ ＰＨＹＳＩＣＳ，１９９０年 ６月２０日，Ｖｏｌ．２９，Ｎｏ．６，ｐｐ．１１０３−１１０７ |
| Ｊ．Ｔ．ＬＩＮ，ｅｔ．ａｌ．，Ｔｅｍｐｅｒｅｔｕｒｅ−ｔｕｎｅｄ ｎｏｎｃｒｉｔｉｃａｌｌｙ ｐｈａｓｅ−ｍａｔｃｈｅｄ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｃｏｎｖｅｒｓｉｏｎ ｉｎ ＬｉＢ３Ｏ５ Ｃｒｙｓｔａｌ，ＯＰＴＩＣＳ ＣＯＭＭＵＮＩＣＡＴＩＯＮＳ，１９９０年１２月１５日，Ｖｏｌ．８０，Ｎｏ．２，ｐｐ．１５９−１６５ |
| 加藤洌，β−ＢａＢ２０４によるＮｄ；ＹＡＧレーザーの第４，５高調波発生，レーザー研究，１９９０年 １月２９日，第１８巻，第１号，ｐｐ．３−７ |
Also Published As
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