JP3039065B2 - Laser oscillator - Google Patents
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Description
【０００１】[0001]
【産業上の利用分野】本発明はレーザ発振器に関する。BACKGROUND OF THE INVENTION 1. Field of the Invention The present invention relates to a laser oscillator.
【０００２】[0002]
【従来の技術】所望の波長の光を得ることのできるレー
ザ発振器としては、レーザ共振器内にその所望の波長の
発振線の得られるレーザ媒質を配し、そのレーザ媒質を
励起光で励起して、その特定の波長の発振線を得るよう
にしたレーザ発振器〔従来例（１）〕と、レーザ共振器
内に光パラメトリック媒質を配し、その光パラメトリッ
ク媒質を所定の波長の励起光で励起して波長変換を行っ
て、その所望の波長の発振線を得るレーザ発振器〔従来
例（２）〕とがある。次に、従来例（１）、（２）のレ
ーザ発振器を具体的に説明する。2. Description of the Related Art As a laser oscillator capable of obtaining light of a desired wavelength, a laser medium capable of obtaining an oscillation line of the desired wavelength is arranged in a laser resonator, and the laser medium is excited by excitation light. A laser oscillator [conventional example (1)] for obtaining an oscillation line of a specific wavelength, an optical parametric medium disposed in a laser resonator, and the optical parametric medium being excited by pump light of a predetermined wavelength. There is a laser oscillator [conventional example (2)] that performs wavelength conversion to obtain an oscillation line having a desired wavelength. Next, the laser oscillators of the conventional examples (1) and (2) will be specifically described.
【０００３】〔従来例（１）〕（図４） 図４を参照して、従来例（１）のレーザ発振器を説明す
る。一対のミラー（凹面ミラー）Ｍ１、Ｍ２から成るレ
ーザ共振器内に、光パラメトリック媒質〔非線型光学結
晶：ＫＴＰ結晶（カット角θ＝９０°、φ＝１５．７°
又は３２．６°）〕Ｃ１を配する。Ｂ２、Ｂ５はそれぞ
れ光線を示し、その各波長をそれぞれλ２、λ５とす
る。[Conventional Example (1)] (FIG. 4) A laser oscillator of a conventional example (1) will be described with reference to FIG. An optical parametric medium [non-linear optical crystal: KTP crystal (cut angle θ = 90 °, φ = 15.7 °) is provided in a laser resonator including a pair of mirrors (concave mirrors) M1 and M2.
Or 32.6 °)] C1 is disposed. B2 and B5 denote light rays, and their wavelengths are respectively λ2 and λ5.
【０００４】Ｂ２は光パラメトリック媒質（非線型光学
結晶）Ｃ１を励起する励起光（ポンプ光）で、例えば、
Ｎｄ：ＹＡＧレーザ（グリーンレーザ）の第２高調波
（λ２＝５３２ｎｍ）を用いる。Ｂ５は、励起光Ｂ２に
よる励起によって、非線型光学結晶Ｃ１から発生した発
振線（シグナル波及びアイドラ波）（λ５＝１０４５．
６ｎｍ及び１０８３．１ｎｍ）である。B2 is an excitation light (pump light) for exciting the optical parametric medium (non-linear optical crystal) C1, for example,
The second harmonic (λ2 = 532 nm) of an Nd: YAG laser (green laser) is used. B5 is an oscillation line (signal wave and idler wave) generated from the nonlinear optical crystal C1 by excitation by the excitation light B2 (λ5 = 1045.
6 nm and 1083.1 nm).
【０００５】ミラーＭ１は、発振線Ｂ５の内、波長λ５
が１０８３．１ｎｍの発振線を全反射し、波長λ５が１
０４５．６ｎｍの発振線Ｂ５及び波長λ２が５３２ｎｍ
の励起光Ｂ２を反射しないミラーである。ミラーＭ２
は、波長λ５が１０８３．１ｎｍの発振線Ｂ５の略９９
％を反射すると共に、その残りの部分を透過し、波長λ
５が１０４５．６ｎｍの発振線Ｂ５及び波長λ５が５３
２ｎｍの励起光Ｂ２を反射しないミラーである。The mirror M1 has a wavelength λ5 of the oscillation line B5.
Totally reflects the oscillation line of 1083.1 nm, and the wavelength λ5 is 1
Oscillation line B5 of 045.6 nm and wavelength λ2 of 532 nm
Is a mirror that does not reflect the excitation light B2. Mirror M2
Is about 99 of the oscillation line B5 having a wavelength λ5 of 1083.1 nm.
% While transmitting the rest of the
5 is 1045.6 nm oscillation line B5 and wavelength λ5 is 53
The mirror does not reflect the excitation light B2 of 2 nm.
【０００６】〔従来例（２）〕（図５） 図５を参照して、従来例（２）のレーザ発振器を説明す
る。一対のミラー（凹面ミラー）Ｍ１、Ｍ２から成るレ
ーザ共振器内に、レーザ媒質〔Ｎｄ：ＹＡＰ（Ｎｄ：Ｙ
ＡｌＯ3 ）Ｌ１を配する。Ｂ１、Ｂ６はそれぞれ光線を
示し、その各波長をそれぞれλ１、λ６とする。[Conventional Example (2)] (FIG. 5) A laser oscillator of a conventional example (2) will be described with reference to FIG. In a laser resonator composed of a pair of mirrors (concave mirrors) M1 and M2, a laser medium [Nd: YAP (Nd: Y
AlO 3 ) L1 is provided. B1 and B6 denote light rays, respectively, and their wavelengths are respectively λ1 and λ6.
【０００７】Ｂ１はレーザ媒質Ｌ１を励起する励起光
（ポンプ光）で、例えば、半導体レーザＡｌＧａＡｓか
らの出射光（λ１＝８０５ｎｍの光線）を用いる。Ｂ６
は、励起光Ｂ１の励起によって、レーザ媒質Ｌ１から発
生した発振線（λ６＝１０８３．１ｎｍ）である。尚、
レーザ媒質（Ｎｄ：ＹＡＰ）Ｌ１は、波長が１０８３．
１ｎｍの発振線（弱い発振線）の他に、波長が１０７
９．５ｎｍの発振線（強い発振線）をも発生するが、こ
こでは弱い発振線の方を得ようとした場合である。B1 is excitation light (pump light) for exciting the laser medium L1, for example, light emitted from a semiconductor laser AlGaAs (light having a wavelength of λ1 = 805 nm). B6
Is an oscillation line (λ6 = 1083.1 nm) generated from the laser medium L1 by the excitation of the excitation light B1. still,
The laser medium (Nd: YAP) L1 has a wavelength of 1083.
In addition to the 1 nm oscillation line (weak oscillation line), the wavelength is 107
Although a 9.5 nm oscillation line (strong oscillation line) is also generated, this is a case where a weak oscillation line is to be obtained.
【０００８】ミラーＭ１は、発振線Ｂ６を全反射し、励
起光Ｂ１を反射しないミラーである。ミラーＭ２は、発
振線Ｂ６の略９９％を反射すると共に、その残りの部分
を透過し、励起光Ｂ１を反射しないミラーである。[0008] The mirror M1 is a mirror that totally reflects the oscillation line B6 and does not reflect the excitation light B1. The mirror M2 is a mirror that reflects approximately 99% of the oscillation line B6, transmits the remaining portion, and does not reflect the excitation light B1.
【０００９】Ｎｄ：ＹＡＰのレーザ媒質Ｌ１は、波長が
１０８３．１ｎｍの発振線を持っており、このため、波
長が１０８３．１ｎｍの光源でＨｅ3 の同位体分離を行
う用途には好適である。The Nd: YAP laser medium L1 has an oscillation line having a wavelength of 1083.1 nm, and is therefore suitable for use in performing He 3 isotope separation using a light source having a wavelength of 1083.1 nm. .
【００１０】[0010]
【発明が解決しようとする課題】しかし、従来例（１）
のレーザ発振器は、得ようとする発振線の波長選択の範
囲が広いと言う利点があるが、その反面、一対のミラー
Ｍ１、Ｍ２から成るレーザ共振器内の１回通過当たりの
増幅率を確保するために、強力な励起光を発生する励起
光源を必要とするため、レーザ発振器が大型のものに成
り、又、変換効率（エネルギー効率）もあまり良くない
と言う欠点がある。However, the conventional example (1)
Has the advantage that the wavelength selection range of the oscillation line to be obtained is wide, but on the other hand, it ensures an amplification factor per pass in the laser resonator consisting of the pair of mirrors M1 and M2. For this purpose, a pump light source for generating a strong pump light is required, so that the laser oscillator becomes large and the conversion efficiency (energy efficiency) is not very good.
【００１１】従来例（２）のレーザ発振器は、装置が小
型と成り、変換効率（エネルギー効率）が高いと言う利
点があるが、その反面、レーザ媒質の発振線の波長の選
択の範囲が狭いと言う欠点があり、従って、必ずしも所
望の波長の発振線を発生するレーザ媒質が得られるとは
限らない。又、所望の波長の発振線を発生するレーザ媒
質が得られても、その発振線が弱く、レーザ共振器内に
他の波長の強力な発振線があった場合には、その所望の
波長の発振線を得ることができないと言う欠点がある。
即ち、従来例（２）の場合、レーザ媒質（Ｎｄ：ＹＡ
Ｐ）Ｌ１から、波長が１０８３．１ｎｍの発振線（弱い
発振線）を得ようとしているが、このレーザ媒質（Ｎ
ｄ：ＹＡＰ）Ｌ１は波長が１０７９．５ｎｍの発振線
（強い発振線）をも発生するので、結局、波長が１０８
３．１ｎｍの発振線（弱い発振線）を得ることは困難で
ある。しかも、この両方の発振線がその波長が接近して
いるので、レーザ共振器を構成するミラーによって、こ
れら発振線を区別して反射させることは困難である。従
って、かかるレーザ発振器の変換効率（エネルギー効
率）はあまり良くない。The laser oscillator of the prior art (2) has the advantage that the device is small and the conversion efficiency (energy efficiency) is high, but on the other hand, the range of selection of the wavelength of the oscillation line of the laser medium is narrow. Therefore, a laser medium that generates an oscillation line having a desired wavelength is not always obtained. Further, even if a laser medium that generates an oscillation line of a desired wavelength is obtained, if the oscillation line is weak and a strong oscillation line of another wavelength exists in the laser resonator, the laser beam of the desired wavelength may be obtained. There is a drawback that an oscillation line cannot be obtained.
That is, in the case of the conventional example (2), the laser medium (Nd: YA)
P) An oscillation line (weak oscillation line) having a wavelength of 1083.1 nm is to be obtained from L1.
d: YAP) L1 also generates an oscillation line (strong oscillation line) having a wavelength of 1079.5 nm, so that the wavelength is 108
It is difficult to obtain a 3.1 nm oscillation line (weak oscillation line). In addition, since the wavelengths of these two oscillation lines are close to each other, it is difficult to distinguish and reflect these oscillation lines by a mirror constituting the laser resonator. Therefore, the conversion efficiency (energy efficiency) of such a laser oscillator is not very good.
【００１２】かかる点に鑑み、本発明は、装置が小型と
成り、得ようとする発振線の波長選択の範囲が広く成
り、しかも、変換効率（エネルギー効率）の高いレーザ
発振器を提案しようとするものである。In view of the above, the present invention intends to propose a laser oscillator having a small device, a wide range of wavelength selection of an oscillation line to be obtained, and high conversion efficiency (energy efficiency). Things.
【００１３】[0013]
【課題を解決するための手段】本発明によるレーザ発振
器は、レーザ共振器Ｍ１、Ｍ２内に光パラメトリック媒
質Ｃ１及びレーザ媒質Ｌ１を配し、光パラメトリック媒
質Ｃ１からその励起時に発生したシグナル波及びアイド
ラ波の内の一方の光線の波長と、レーザ媒質Ｌ１からそ
の励起時に発生した発振線の内の一つの光線の波長とが
一致するようにしたものである。In the laser oscillator according to the present invention, an optical parametric medium C1 and a laser medium L1 are arranged in laser resonators M1 and M2, and a signal wave and an idler generated from the optical parametric medium C1 at the time of its excitation. The wavelength of one of the waves coincides with the wavelength of one of the oscillation lines generated at the time of its excitation from the laser medium L1.
【００１４】[0014]
【作用】かかる本発明によれば、光パラメトリック媒質
Ｃ１からその励起時に発生したシグナル波及びアイドラ
波の内の一方の光線の波長と、レーザ媒質Ｌ１からその
励起時に発生した発振線の内の一つの光線の波長とが一
致するので、励起光源としてさほど強力なものを必要と
しないので、装置が小型に成り、得られる発振線の波長
選択の範囲が広く成り、しかも、変換効率が良好と成
る。According to the present invention, the wavelength of one of the signal wave and the idler wave generated from the optical parametric medium C1 at the time of its excitation and one of the oscillation lines generated at the time of its excitation from the laser medium L1. Since the wavelengths of the two light beams coincide with each other, there is no need for a very powerful excitation light source, so that the device becomes compact, the range of wavelength selection of the obtained oscillation line becomes wide, and the conversion efficiency becomes good. .
【００１５】[0015]
【実施例】以下に、図面を参照して、本発明の実施例を
詳細に説明する。 〔実施例〕（図１〜図３） 図１は、実施例のレーザ発振器を示す。一対のミラーＭ
１、Ｍ２から成るレーザ共振器内に、光パラメトリック
媒質（非線型光学結晶）Ｃ１及びレーザ媒質Ｌ１を配す
る。ここでは、光パラメトリック媒質Ｃ１がミラー（平
面ミラー）Ｍ１側、レーザ媒質Ｌ１がミラー（凹面ミラ
ー）Ｍ２側に位置している。反射面がレーザ共振器の光
路に対し４５度の角度を成ように、ミラー（平面ミラ
ー）Ｍ３がミラーＭ１の後ろ側に配する。尚、ミラーＭ
１、Ｍ２及びＭ３は、それぞれ平面ミラー、凹面ミラ
ー、凸面ミラーのいずれでも良い。Embodiments of the present invention will be described below in detail with reference to the drawings. Embodiment (FIGS. 1 to 3) FIG. 1 shows a laser oscillator according to an embodiment. A pair of mirrors M
1, an optical parametric medium (non-linear optical crystal) C1 and a laser medium L1 are arranged in a laser resonator composed of M2. Here, the optical parametric medium C1 is located on the mirror (plane mirror) M1 side, and the laser medium L1 is located on the mirror (concave mirror) M2 side. The mirror (plane mirror) M3 is arranged behind the mirror M1 so that the reflection surface forms an angle of 45 degrees with the optical path of the laser resonator. In addition, mirror M
1, M2 and M3 may be any of a plane mirror, a concave mirror and a convex mirror, respectively.
【００１６】Ｂ１〜Ｂ４はそれぞれ光線を示し、その各
波長をそれぞれλ１〜λ４とし、その各角振動数をω１
〜ω４とする。波長λと角振動数ωとの関係は、次式の
通りである。但し、ｃは光速である。 λ＝２πｃ／ωB1 to B4 denote light beams, the wavelengths of which are λ1 to λ4, respectively, and the angular frequencies of which are ω1
To ω4. The relationship between the wavelength λ and the angular frequency ω is as follows. Here, c is the speed of light. λ = 2πc / ω
【００１７】Ｂ１はレーザ媒質Ｌ１を励起する励起光
（ポンプ光）である。Ｂ２は非線型光学結晶Ｃ１を励起
する励起光（ポンプ光）である。Ｂ３及びＢ４は、励起
光Ｂ２による励起によって、非線型光学結晶Ｃ１から発
生したそれぞれシグナル波及びアイドラ波である。又、
Ｂ４（又はＢ３）は、同時にレーザ媒質Ｌ１から発生し
た発振線でもある。この場合、光線Ｂ２、Ｂ３及びＢ４
の角振動数ω２、ω３及びω４の間には次式の関係があ
る。 ω２＝ω３＋ω４ このω３及びω４の組合せは非線型光学結晶Ｃ１の結晶
の角度によって決定される。B1 is excitation light (pump light) for exciting the laser medium L1. B2 is excitation light (pump light) for exciting the nonlinear optical crystal C1. B3 and B4 are a signal wave and an idler wave generated from the nonlinear optical crystal C1 by the excitation with the excitation light B2, respectively. or,
B4 (or B3) is also an oscillation line generated from the laser medium L1 at the same time. In this case, rays B2, B3 and B4
Has the following relationship among the angular frequencies ω2, ω3, and ω4. ω2 = ω3 + ω4 The combination of ω3 and ω4 is determined by the angle of the nonlinear optical crystal C1.
【００１８】ミラーＭ１は、アイドラ波Ｂ４（又はシグ
ナル波Ｂ３）の略９０％を反射し、励起光Ｂ２を反射し
ないミラーである。ミラーＭ２は、アイドラ波Ｂ４（又
はシグナル波Ｂ３）の略９９％を反射すると共に、その
残りの部分を透過し、励起光Ｂ１を反射しないミラーで
ある。ミラーＭ３は、アイドラ波Ｂ４（又はシグナル波
Ｂ３）のかなりの部分を反射し、シグナル波Ｂ３（又は
アイドラ波Ｂ４）及び励起光Ｂ２を僅か反射するミラー
である。The mirror M1 reflects approximately 90% of the idler wave B4 (or the signal wave B3) and does not reflect the excitation light B2. The mirror M2 is a mirror that reflects approximately 99% of the idler wave B4 (or the signal wave B3), transmits the remaining portion, and does not reflect the excitation light B1. The mirror M3 reflects a considerable part of the idler wave B4 (or the signal wave B3) and slightly reflects the signal wave B3 (or the idler wave B4) and the excitation light B2.
【００１９】非線型光学結晶Ｃ１は、これが励起光Ｂ２
によって励起され、それぞれシグナル波Ｂ３及びアイド
ラ波Ｂ４を発生するように、原料と成る結晶から切り出
された光パラメトリック媒質である。The nonlinear optical crystal C1 is formed by the excitation light B2
Is an optical parametric medium cut out from a crystal as a raw material so as to be excited by and generate a signal wave B3 and an idler wave B4, respectively.
【００２０】レーザ媒質Ｌ１は、励起光Ｂ１によって励
起され、アイドラ波Ｂ４（又はシグナル波Ｂ３）と同じ
周波数の発振光を発生する。The laser medium L1 is excited by the excitation light B1, and generates an oscillation light having the same frequency as the idler wave B4 (or the signal wave B3).
【００２１】実施例のレーザ発振器において、光パラメ
トリック媒質Ｃ１からその励起時に発生したシグナル波
Ｂ３及びアイドラ波Ｂ４の内の一方の発振線、ここでは
例えば発振線Ｂ４の波長λ４と、レーザ媒質Ｌ１からそ
の励起時に発生した発振線の内の一つの発振線の波長と
が一致する場合は、レーザ共振器内に発振線Ｂ４に近い
エネルギー準位にその発振線Ｂ４より強い発振線があっ
ても、発振線Ｂ４のレーザ共振器内の増幅率は、レーザ
媒質Ｌ１及び光パラメトリック媒質Ｃ１の増幅率の和と
成るので、発振線Ｂ４はこれに近いエネルギー準位の発
振線より強力な発振線と成る。In the laser oscillator of this embodiment, one of the signal lines B3 and idler waves B4 generated from the optical parametric medium C1 at the time of its excitation, for example, the wavelength λ4 of the oscillation line B4 and the laser medium L1. When the wavelength of one of the oscillation lines generated at the time of the excitation coincides with the wavelength of one of the oscillation lines, even if there is an oscillation line stronger than the oscillation line B4 at an energy level close to the oscillation line B4 in the laser resonator, Since the amplification factor of the oscillation line B4 in the laser resonator is the sum of the amplification factors of the laser medium L1 and the optical parametric medium C1, the oscillation line B4 is a stronger oscillation line than the oscillation line having an energy level close thereto. .
【００２２】従って、かかるレーザ発振器は、装置が小
型と成り〔従来例（２）の長所〕、得ようとする発振線
の波長選択の範囲が広く成り〔従来例（１）の長所〕、
しかも、変換効率（エネルギー効率）の高い〔従来例
（２）の長所〕ものと成る。Therefore, in such a laser oscillator, the size of the device becomes small (advantage of the conventional example (2)), and the range of wavelength selection of the oscillation line to be obtained is widened (advantage of the conventional example (1)).
In addition, the conversion efficiency (energy efficiency) is high [advantage of the conventional example (2)].
【００２３】次に、実施例のレーザ発振器の具体例を挙
げる。 〔具体例（１）〕 非線型光学結晶Ｃ１ ＫＴＰ（カット角θ＝９０°、φ
＝１５．７°又は３２．６°） レーザ媒質Ｌ１ Ｎｄ：ＹＡＰ（Ｎｄ：ＹＡｌ
Ｏ3 ）（波長が１０８３．１ｎｍの比較的弱い発振線と
波長が１０７９．５ｎｍの比較的強い発振線を有する） 励起光Ｂ２ Ｎｄ：ＹＡＧレーザの第２高調波
（λ２＝５３２ｎｍ） シグナル波Ｂ３ λ３＝１０４５．６ｎｍ アイドラ波Ｂ４ λ４＝１０８３．１ｎｍ（レーザ
媒質Ｌ１の比較的弱い発振線の波長と同じ）Next, specific examples of the laser oscillator of the embodiment will be described. [Specific Example (1)] Nonlinear optical crystal C1 KTP (cut angle θ = 90 °, φ
= 15.7 ° or 32.6 °) Laser medium L1 Nd: YAP (Nd: YAl
O 3 ) (having a relatively weak oscillation line having a wavelength of 1083.1 nm and a relatively strong oscillation line having a wavelength of 1079.5 nm) Pumping light B2 Second harmonic (λ2 = 532 nm) of Nd: YAG laser Signal wave B3 λ3 = 1045.6 nm Idler wave B4 λ4 = 1083.1 nm (same as the wavelength of the relatively weak oscillation line of the laser medium L1)
【００２４】〔具体例（２）〕 非線型光学結晶Ｃ１ ＢＢＯ（ＢａＢ2 Ｏ4 ）（一軸性
の非線型光学結晶）この結晶のｃ軸と光軸の成す角度を
４２°〜４６．５°の範囲で変化させることによって、
光パラメトリック発振波長を、７００ｎｍ〜１０００ｎ
ｍの範囲で自由に選択することができる（図２のＢＢＯ
の光パラメトリックチューニング曲線参照）。 レーザ媒質Ｌ１ ＬｉＳＡＦレーザ（波長可変固体
レーザ）（図３に示すように、波長が６５０ｎｍの周辺
に吸収のピークがあり、発振波長の範囲は７００ｎｍ〜
１０００ｎｍである） 励起光Ｂ１ 半導体レーザ（ＡｌＧａＩｎＰ）
からの波長λ１が６７０ｎｍの赤色レーザ 励起光Ｂ２ Ｎｄ：ＹＡＧレーザのＦＨＧ（λ
２＝２６６ｎｍ） シグナル波Ｂ３ 波長λ３は７００ｎｍ〜１０００
ｎｍ アイドラ波Ｂ４ 波長λ４は７００ｎｍ〜１０００
ｎｍ ミラーＭ３ 波長が２６６ｎｍの励起光Ｂ２を
透過し、波長が３００ｎｍ以上の光線を反射する色分離
ミラーである。[Specific Example (2)] Nonlinear Optical Crystal C1 BBO (BaB 2 O 4 ) (Uniaxial Nonlinear Optical Crystal) The angle between the c axis and the optical axis of this crystal is 42 ° to 46.5 °. By changing in the range of
Optical parametric oscillation wavelength of 700 nm to 1000 n
m can be selected freely (BBO in FIG. 2).
Light parametric tuning curve). Laser medium L1 LiSAF laser (tunable solid-state laser) (as shown in FIG. 3, there is an absorption peak around a wavelength of 650 nm, and the oscillation wavelength range is from 700 nm to
Excitation light B1 Semiconductor laser (AlGaInP)
Red laser whose wavelength λ1 is 670 nm from the excitation light B2 Nd: YAG laser FHG (λ
2 = 266 nm) Signal wave B3 Wavelength λ3 is 700 nm to 1000
nm idler wave B4 wavelength λ4 is 700 nm to 1000
nm mirror M3 A color separation mirror that transmits excitation light B2 having a wavelength of 266 nm and reflects light having a wavelength of 300 nm or more.
【００２５】〔その他の具体例〕 非線型光学結晶Ｃ１ ＬＢＯ（ＬｉＢ3 Ｏ5 ）、ＫＴＰ
（ＫＴｉＯＰ4 ）、ＬＮ（ＬｉＮｂＯ3 ）、ＫＮ（ＫＮ
ｂＯ3 ）等 レーザ媒質Ｌ１ Ｔｉ：サファイア（Ｔｉ：Ａｌ2
Ｏ3 ）、Ｃｒ：ＬｉＣＡＦ等[Other specific examples] Non-linear optical crystal C1 LBO (LiB 3 O 5 ), KTP
(KTiOP 4 ), LN (LiNbO 3 ), KN (KN
bO 3 ) etc. Laser medium L1 Ti: sapphire (Ti: Al 2)
O 3 ), Cr: LiCAF, etc.
【００２６】[0026]
【発明の効果】上述せる本発明によれば、装置が小型と
成り、得ようとする発振線の波長選択の範囲が広く成
り、しかも、変換効率（エネルギー効率）の高いレーザ
発振器を得ることができる。According to the present invention described above, the device can be made compact, the range of wavelength selection of the oscillation line to be obtained can be widened, and a laser oscillator with high conversion efficiency (energy efficiency) can be obtained. it can.
【図１】本発明の実施例を示す線図FIG. 1 is a diagram showing an embodiment of the present invention.
【図２】ＢＢＯの光パラメトリックチューニング曲線FIG. 2 Optical parametric tuning curve of BBO
【図３】ＬｉＳＡＦの吸収断面積／放出断面積スペクト
ラムFIG. 3 is an absorption cross section / emission cross section spectrum of LiSAF.
【図４】従来例（１）を示す線図FIG. 4 is a diagram showing a conventional example (1).
【図５】従来例（２）を示す線図FIG. 5 is a diagram showing a conventional example (2).
【符号の説明】 Ｍ１〜Ｍ３ ミラー Ｃ１ 非線型光学結晶 Ｌ１ レーザ媒質 Ｂ１〜Ｂ４ 光線[Description of Signs] M1 to M3 Mirror C1 Nonlinear Optical Crystal L1 Laser Medium B1 to B4 Light
Claims (1)
及びレーザ媒質を配し、 上記光パラメトリック媒質からその励起時に発生したシ
グナル波及びアイドラ波の内の一方の光線の波長と、上
記レーザ媒質からその励起時に発生した発振線の内の一
つの光線の波長とが一致するようにしたことを特徴とす
るレーザ発振器。An optical parametric medium and a laser medium are arranged in a laser resonator, and a wavelength of one of a signal wave and an idler wave generated at the time of excitation from the optical parametric medium and a wavelength of one of the light waves from the laser medium. A laser oscillator characterized in that the wavelength of one of the oscillation lines generated at the time of excitation matches the wavelength of one of the oscillation lines.
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP3315050A JP3039065B2 (en) | 1991-11-28 | 1991-11-28 | Laser oscillator |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP3315050A JP3039065B2 (en) | 1991-11-28 | 1991-11-28 | Laser oscillator |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH05152668A JPH05152668A (en) | 1993-06-18 |
| JP3039065B2 true JP3039065B2 (en) | 2000-05-08 |
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Family Applications (1)
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1991
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