JP3023935B2 - 波長変換装置 - Google Patents
波長変換装置Info
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Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、レーザー光の波長変換
装置に関するものであり、更に詳しくは、１０ｐｓ程度
以下の短い時間幅で波長０．６μｍ近傍の光パルスを発
生する色素レーザー等と組み合わせることができ、光通
信用として重要な波長１．３μｍ帯の光パルスを発生す
る連続波長可変極短パルス光源として用いられるレーザ
ー光の波長変換装置に関するものである。
装置に関するものであり、更に詳しくは、１０ｐｓ程度
以下の短い時間幅で波長０．６μｍ近傍の光パルスを発
生する色素レーザー等と組み合わせることができ、光通
信用として重要な波長１．３μｍ帯の光パルスを発生す
る連続波長可変極短パルス光源として用いられるレーザ
ー光の波長変換装置に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】従来、レーザー光の波長変換装置として
は、図３に示すような波長変換装置がよく知られてい
る。
は、図３に示すような波長変換装置がよく知られてい
る。
【０００３】この波長変換装置１は、非線形波長変換特
性（非線形光学特性）を有するＫＴＰ（ＫＴｉＯＰ
Ｏ4）結晶（光学結晶）２と、励起光を集光して前記Ｋ
ＴＰ結晶２に入射させるための集光器（凹面鏡）３と、
前記ＫＴＰ結晶２により波長が変換された変換光を平行
光線とするための光学器（凹面鏡）４と、前記ＫＴＰ結
晶２に設けられた変換光の波長を調整するための回転機
構５と、前記変換光より前記励起光を分離するための光
学フィルター６と、前記変換光の２波長を分離するため
のプリズム７とから概略構成されている。
性（非線形光学特性）を有するＫＴＰ（ＫＴｉＯＰ
Ｏ4）結晶（光学結晶）２と、励起光を集光して前記Ｋ
ＴＰ結晶２に入射させるための集光器（凹面鏡）３と、
前記ＫＴＰ結晶２により波長が変換された変換光を平行
光線とするための光学器（凹面鏡）４と、前記ＫＴＰ結
晶２に設けられた変換光の波長を調整するための回転機
構５と、前記変換光より前記励起光を分離するための光
学フィルター６と、前記変換光の２波長を分離するため
のプリズム７とから概略構成されている。
【０００４】次に、波長変換装置１の動作原理について
説明する。図３において、角振動数ωpの励起光ＬPが集
光器３により集光されてＫＴＰ結晶２に入射すると、該
ＫＴＰ結晶２の有する非線形光学効果により ωp＝ωs＋ωi …（１） なる条件を満たす様な角振動数ωs及びωiの２種類の光
が発生する。
説明する。図３において、角振動数ωpの励起光ＬPが集
光器３により集光されてＫＴＰ結晶２に入射すると、該
ＫＴＰ結晶２の有する非線形光学効果により ωp＝ωs＋ωi …（１） なる条件を満たす様な角振動数ωs及びωiの２種類の光
が発生する。
【０００５】上記のωs及びωiの位相整合条件は、運動
量ｋx（ｘ＝ｐ，ｓ，ｉ）を用いて Δｋ＝ｋp−ｋs−ｋi …（２） と表わすことができ、ωs及びωiは（２）式においてΔ
ｋ＝０を満足する様に定められる。
量ｋx（ｘ＝ｐ，ｓ，ｉ）を用いて Δｋ＝ｋp−ｋs−ｋi …（２） と表わすことができ、ωs及びωiは（２）式においてΔ
ｋ＝０を満足する様に定められる。
【０００６】ここで、運動量ｋxは、
【数１】 なる関係を満たす。式（３）中、ｃは光速度を、ｎはＫ
ＴＰ結晶２中の各振動数に対応する屈折率を表わしてい
る。
ＴＰ結晶２中の各振動数に対応する屈折率を表わしてい
る。
【０００７】通常、周波数同調をとる場合、二つの方法
が用いられる。第一の方法は、温度整合と呼ばれる方法
で、励起光を光学結晶の結晶軸に垂直に入射する方法で
ある。この方法では、常光線（ｏ−ｒａｙ）に対する屈
折率ｎoと異常光線（ｅ−ｒａｙ）に対する屈折率ｎeの
温度係数が異なるので、温度を変えることにより励起光
の角振動数を同調する事ができる。
が用いられる。第一の方法は、温度整合と呼ばれる方法
で、励起光を光学結晶の結晶軸に垂直に入射する方法で
ある。この方法では、常光線（ｏ−ｒａｙ）に対する屈
折率ｎoと異常光線（ｅ−ｒａｙ）に対する屈折率ｎeの
温度係数が異なるので、温度を変えることにより励起光
の角振動数を同調する事ができる。
【０００８】第二の方法は、この従来例で示している角
度整合と呼ばれる方法で、励起光のＫＴＰ結晶２に対す
る入射方位を変える方法である。複屈折特性を有するＫ
ＴＰ結晶２では、屈折率ｎe（θ，φ）は光の伝搬方向
が該ＫＴＰ結晶２の誘電率テンソルの主軸（光学弾性
軸）となす角度に依存し、次式
度整合と呼ばれる方法で、励起光のＫＴＰ結晶２に対す
る入射方位を変える方法である。複屈折特性を有するＫ
ＴＰ結晶２では、屈折率ｎe（θ，φ）は光の伝搬方向
が該ＫＴＰ結晶２の誘電率テンソルの主軸（光学弾性
軸）となす角度に依存し、次式
【数２】 に従う。
【０００９】ここで、θは光の伝搬方向が光学弾性軸の
一つ（Ｚ軸）となす角、φは光の伝搬方向の他の二つの
光学弾性軸の張る平面（Ｘ−Ｙ平面）への射影が、Ｘ軸
となす角である。
一つ（Ｚ軸）となす角、φは光の伝搬方向の他の二つの
光学弾性軸の張る平面（Ｘ−Ｙ平面）への射影が、Ｘ軸
となす角である。
【００１０】特に、１軸結晶では ｎx＝ｎy＝ｎe …（５） ｎz＝ｎo …（６） とすれば、（４）式より、
【数３】 が得られる。ここで、ｎo，ｎe，ｎx，ｎy，ｎzは定数
である。
である。
【００１１】従って、励起光に対するＫＴＰ結晶２の角
度を変えることにより、変換光の角振動数を同調する事
ができる。
度を変えることにより、変換光の角振動数を同調する事
ができる。
【００１２】この変換光の角振動数を同調する場合、第
一種位相整合と第二種位相整合とがある。
一種位相整合と第二種位相整合とがある。
【００１３】第一種位相整合のときは、 （ａ）正の結晶の場合
【数４】
【００１４】（ｂ）負の結晶の場合
【数５】 となる。
【００１５】また、第二種位相整合のときは、 （ａ）正の結晶の場合
【数６】
【００１６】（ｂ）負の結晶の場合
【数７】 となる。
【００１７】取り出された変換光は、光学フィルター６
により励起光と分離された後、プリズム７により２種類
の波長の変換光が空間的に分離され、角振動数ωs及び
ωiの２種類の変換光Ｌs，Ｌiとなって外方へ出射す
る。
により励起光と分離された後、プリズム７により２種類
の波長の変換光が空間的に分離され、角振動数ωs及び
ωiの２種類の変換光Ｌs，Ｌiとなって外方へ出射す
る。
【００１８】
【発明が解決しようとする課題】上記の波長変換装置１
を用いた励起光の波長変換においては、該励起光の変換
効率はＫＴＰ結晶２等の非線形結晶が有する有効非線形
定数に依存することが知られているが、従来用いられて
いたＫＴＰ結晶２などの非線形結晶の有効非線形定数は
非常に小さく、励起光の変換効率が小さいという欠点が
ある。
を用いた励起光の波長変換においては、該励起光の変換
効率はＫＴＰ結晶２等の非線形結晶が有する有効非線形
定数に依存することが知られているが、従来用いられて
いたＫＴＰ結晶２などの非線形結晶の有効非線形定数は
非常に小さく、励起光の変換効率が小さいという欠点が
ある。
【００１９】そこで、変換光の強度を大きくする目的で
入射するレーザー光の強度を大きくすると、該レーザー
光によりＫＴＰ結晶２等の非線形結晶自身が損傷を受け
てしまうことになり、変換光の強度を現状のレベル以上
に大きくすることができないという問題がある。したが
って、上記の波長変換装置１の用途は著しく制限されて
いた。
入射するレーザー光の強度を大きくすると、該レーザー
光によりＫＴＰ結晶２等の非線形結晶自身が損傷を受け
てしまうことになり、変換光の強度を現状のレベル以上
に大きくすることができないという問題がある。したが
って、上記の波長変換装置１の用途は著しく制限されて
いた。
【００２０】本発明は、上記事情に鑑みてなされたもの
であって、１０ｐｓ程度以下の短い時間幅で波長０．６
μｍ近傍の光パルスを発生する色素レーザー等と組み合
わせることができ、光通信用として重要な１．３μｍ帯
への高効率波長変換を実現することができ、この１．３
μｍ帯の光パルスを発生する連続波長可変極短パルス光
源として用いることのできるレーザー光の波長変換装置
を提供することにある。
であって、１０ｐｓ程度以下の短い時間幅で波長０．６
μｍ近傍の光パルスを発生する色素レーザー等と組み合
わせることができ、光通信用として重要な１．３μｍ帯
への高効率波長変換を実現することができ、この１．３
μｍ帯の光パルスを発生する連続波長可変極短パルス光
源として用いることのできるレーザー光の波長変換装置
を提供することにある。
【００２１】
【課題を解決するための手段】本発明は次の様な波長変
換装置を採用した。
換装置を採用した。
【００２２】すなわち、本発明の波長変換装置は、非線
形光学特性を有する光学結晶を具備し、該光学結晶に入
射するレーザー光の波長を変換する波長変換装置に於い
て、前記光学結晶は、２−アダマンチルアミノー５ーニ
トロピリジン（ＡＡＮＰ）からなり、該ＡＡＮＰに入射
するレーザー光の方位と該ＡＡＮＰの光学弾性軸のＺ軸
とのなす角をΘとし、入射するレーザー光の方位の、前
記光学弾性軸のＸ軸及びＹ軸のなす平面（Ｘ−Ｙ平面）
への射影と前記Ｘ軸とのなす角をΦとすると、前記ＡＡ
ＮＰは、該ＡＡＮＰに垂直に入射するレーザー光が、Θ
の範囲が３５〜４５゜、Φの範囲が６５〜９０゜となる
様な表面を有し、このＡＡＮＰに入射するレーザー光に
垂直な二つの軸のまわりに回転しうるように配置してな
ることを特徴としている。
形光学特性を有する光学結晶を具備し、該光学結晶に入
射するレーザー光の波長を変換する波長変換装置に於い
て、前記光学結晶は、２−アダマンチルアミノー５ーニ
トロピリジン（ＡＡＮＰ）からなり、該ＡＡＮＰに入射
するレーザー光の方位と該ＡＡＮＰの光学弾性軸のＺ軸
とのなす角をΘとし、入射するレーザー光の方位の、前
記光学弾性軸のＸ軸及びＹ軸のなす平面（Ｘ−Ｙ平面）
への射影と前記Ｘ軸とのなす角をΦとすると、前記ＡＡ
ＮＰは、該ＡＡＮＰに垂直に入射するレーザー光が、Θ
の範囲が３５〜４５゜、Φの範囲が６５〜９０゜となる
様な表面を有し、このＡＡＮＰに入射するレーザー光に
垂直な二つの軸のまわりに回転しうるように配置してな
ることを特徴としている。
【００２３】
【００２４】ここで、ＡＡＮＰ結晶は、光学弾性軸に対
してΘ＝３５〜４５゜，Φ＝６５〜９０゜の範囲にある
方位に垂直な表面を有する非線形結晶である。
してΘ＝３５〜４５゜，Φ＝６５〜９０゜の範囲にある
方位に垂直な表面を有する非線形結晶である。
【００２５】有機結晶である前記ＡＡＮＰ結晶は、本発
明者等の発表（参考文献：Ｎonlinear Ｏptical Ｐrope
rties of 2-Ａdamantylamino-5-Ｎitropyridine Ｃryst
als（Ａpplied Ｐhysics Ｌetters Vol.58,No.23,10 Ju
ne 1991）において指摘しているように、１．０６４μ
ｍにおける第２高調波発生（ＳＨＧ）においては従来の
ＫＴＰ結晶等より１００倍以上高効率である。
明者等の発表（参考文献：Ｎonlinear Ｏptical Ｐrope
rties of 2-Ａdamantylamino-5-Ｎitropyridine Ｃryst
als（Ａpplied Ｐhysics Ｌetters Vol.58,No.23,10 Ju
ne 1991）において指摘しているように、１．０６４μ
ｍにおける第２高調波発生（ＳＨＧ）においては従来の
ＫＴＰ結晶等より１００倍以上高効率である。
【００２６】本発明者等は、このＡＡＮＰ結晶を０．６
１７μｍの色素レーザー光から１．３μｍ帯への光パル
スを得るためのオプティカルパラメトリック波長変換に
適用し、同様な高効率が得られなおかつ波長の連続可変
性が可能となる波長変換装置とした。
１７μｍの色素レーザー光から１．３μｍ帯への光パル
スを得るためのオプティカルパラメトリック波長変換に
適用し、同様な高効率が得られなおかつ波長の連続可変
性が可能となる波長変換装置とした。
【００２７】
【作用】本発明の波長変換装置では、２−アダマンチル
アミノー５ーニトロピリジン（ＡＡＮＰ）からなる光学
結晶にレーザー光が入射すると、該ＡＡＮＰ結晶の非線
形光学効果により、（１）及び（２）式を満たす様に変
換された２種類の波長の光が発生する。（２）式の位相
整合条件は角度整合によって満足され、条件に合った角
振動数の光が発生するように光学結晶の角速度を調整す
る。
アミノー５ーニトロピリジン（ＡＡＮＰ）からなる光学
結晶にレーザー光が入射すると、該ＡＡＮＰ結晶の非線
形光学効果により、（１）及び（２）式を満たす様に変
換された２種類の波長の光が発生する。（２）式の位相
整合条件は角度整合によって満足され、条件に合った角
振動数の光が発生するように光学結晶の角速度を調整す
る。
【００２８】
【００２９】
【実施例】以下、本発明の波長変換装置について図１を
基に説明する。
基に説明する。
【００３０】この波長変換装置１１は、従来例において
説明した波長変換装置１を改良したものであり、前記波
長変換装置１と同一の構成要素については同一符号を付
し説明を省略する。
説明した波長変換装置１を改良したものであり、前記波
長変換装置１と同一の構成要素については同一符号を付
し説明を省略する。
【００３１】この波長変換装置１１は、２−アダマンチ
ルアミノー５ーニトロピリジン（ＡＡＮＰ）からなる光
学結晶（ＡＡＮＰ結晶）１２と、励起光を集光して該Ａ
ＡＮＰ結晶１２に入射させるための集光器（凹面鏡）３
と、前記ＡＡＮＰ結晶１２により波長が変換された変換
光を平行光線とするための光学器（凹面鏡）４と、前記
ＡＡＮＰ結晶１２に設けられた変換光の波長を調整する
ための回転機構５と、前記変換光より前記励起光を分離
するための光学フィルター６と、前記変換光の２波長を
分離するためのプリズム７とからなる波長変換機構と、
波長０．６１７μｍの極短光パルスを出射するモード同
期色素レーザー（色素レーザー）１３と、ＹＡＧ励起色
素増幅器光源（色素増幅器）１４とから概略構成されて
いる。
ルアミノー５ーニトロピリジン（ＡＡＮＰ）からなる光
学結晶（ＡＡＮＰ結晶）１２と、励起光を集光して該Ａ
ＡＮＰ結晶１２に入射させるための集光器（凹面鏡）３
と、前記ＡＡＮＰ結晶１２により波長が変換された変換
光を平行光線とするための光学器（凹面鏡）４と、前記
ＡＡＮＰ結晶１２に設けられた変換光の波長を調整する
ための回転機構５と、前記変換光より前記励起光を分離
するための光学フィルター６と、前記変換光の２波長を
分離するためのプリズム７とからなる波長変換機構と、
波長０．６１７μｍの極短光パルスを出射するモード同
期色素レーザー（色素レーザー）１３と、ＹＡＧ励起色
素増幅器光源（色素増幅器）１４とから概略構成されて
いる。
【００３２】ＡＡＮＰ結晶１２は、θ＝３６゜，φ＝９
０゜の方位の入射光が丁度このＡＡＮＰ結晶１２に垂直
に入射するように、このＡＡＮＰ結晶１２の表面がΘ＝
３６゜，Φ＝９０゜の方位に垂直になるようにカットさ
れている。ここでは、前記角度において第一種位相整合
をとるように配置されている。
０゜の方位の入射光が丁度このＡＡＮＰ結晶１２に垂直
に入射するように、このＡＡＮＰ結晶１２の表面がΘ＝
３６゜，Φ＝９０゜の方位に垂直になるようにカットさ
れている。ここでは、前記角度において第一種位相整合
をとるように配置されている。
【００３３】次に、この波長変換装置１１の作用につい
て説明する。色素レーザー１３から出射した波長０．６
１７μｍの色素レーザー光Ｌpは、色素増幅器１４によ
り増幅された後に集光器３により収束されＡＡＮＰ結晶
１２に入射する。上記の色素レーザー光Ｌpの特性は、
波長０．６１７μｍ，パルス幅１ps，繰り返し周波数１
０Hz，尖塔出力１０GW/cm2である。
て説明する。色素レーザー１３から出射した波長０．６
１７μｍの色素レーザー光Ｌpは、色素増幅器１４によ
り増幅された後に集光器３により収束されＡＡＮＰ結晶
１２に入射する。上記の色素レーザー光Ｌpの特性は、
波長０．６１７μｍ，パルス幅１ps，繰り返し周波数１
０Hz，尖塔出力１０GW/cm2である。
【００３４】この入射した色素レーザー光Ｌpは、ＡＡ
ＮＰ結晶１２内に於いて該ＡＡＮＰ結晶１２の有する非
線形光学効果により、（１）及び（２）式を満たす様な
波長１．３８及び１．１２μｍの２種類の変換光が発生
する。
ＮＰ結晶１２内に於いて該ＡＡＮＰ結晶１２の有する非
線形光学効果により、（１）及び（２）式を満たす様な
波長１．３８及び１．１２μｍの２種類の変換光が発生
する。
【００３５】ここでは、（２）式の位相整合条件はＡＡ
ＮＰ結晶１２の角度整合によって満足され、条件に合っ
た角振動数の光が発生するように回転機構５により同調
することができる。また、変換光の波長は励起光のＡＡ
ＮＰ結晶１２に対する入射角を、ＡＡＮＰ結晶１２の回
転機構５を調整することによって変化させる事ができ
る。
ＮＰ結晶１２の角度整合によって満足され、条件に合っ
た角振動数の光が発生するように回転機構５により同調
することができる。また、変換光の波長は励起光のＡＡ
ＮＰ結晶１２に対する入射角を、ＡＡＮＰ結晶１２の回
転機構５を調整することによって変化させる事ができ
る。
【００３６】取り出された変換光は光学フィルター６に
より励起光と分離された後、プリズム７により２種類の
波長の変換光が空間的に分離され、２種類の変換光
Ｌs，Ｌiとなって外方へ出射する。
より励起光と分離された後、プリズム７により２種類の
波長の変換光が空間的に分離され、２種類の変換光
Ｌs，Ｌiとなって外方へ出射する。
【００３７】図２は、変換光の波長の同調特性、すなわ
ち、変換波長とＡＡＮＰ結晶の調整角度との関係を示す
グラフである。
ち、変換波長とＡＡＮＰ結晶の調整角度との関係を示す
グラフである。
【００３８】図中、黒丸は上記実施例の波長変換装置１
１を用いた場合の効果を示し、実線は上述した参考文献
に於ける屈折率の値を用いた計算値を示している。
１を用いた場合の効果を示し、実線は上述した参考文献
に於ける屈折率の値を用いた計算値を示している。
【００３９】グラフから明らかな様に、本実施例の波長
変換装置１１を用いた場合における波長変換効率は、従
来例の波長変換装置１よりも３６倍大きな値であり極め
て高い変換効率を有することがわかる。
変換装置１１を用いた場合における波長変換効率は、従
来例の波長変換装置１よりも３６倍大きな値であり極め
て高い変換効率を有することがわかる。
【００４０】以上説明したように、この波長変換装置１
１によれば、ＡＡＮＰ結晶１２を具備し、該ＡＡＮＰ結
晶１２は、θ＝３６゜，φ＝９０゜の方位の入射光が丁
度このＡＡＮＰ結晶１２に垂直に入射するように、この
ＡＡＮＰ結晶１２の表面がΘ＝３６゜，Φ＝９０゜の方
位に垂直になるようにカットされ、このＡＡＮＰ結晶１
２は前記角度において第一種位相整合をとるように配置
することとしたので、従来と比べて波長変換効率の優れ
た２種類の波長の光を発生させることができる。
１によれば、ＡＡＮＰ結晶１２を具備し、該ＡＡＮＰ結
晶１２は、θ＝３６゜，φ＝９０゜の方位の入射光が丁
度このＡＡＮＰ結晶１２に垂直に入射するように、この
ＡＡＮＰ結晶１２の表面がΘ＝３６゜，Φ＝９０゜の方
位に垂直になるようにカットされ、このＡＡＮＰ結晶１
２は前記角度において第一種位相整合をとるように配置
することとしたので、従来と比べて波長変換効率の優れ
た２種類の波長の光を発生させることができる。
【００４１】したがって、１０ｐｓ程度以下の短い時間
幅で波長０．６μｍ近傍の光パルスを発生する色素レー
ザー等と組み合わせることができ、光通信用として重要
な１．３μｍ帯への高効率波長変換を実現することがで
き、この１．３μｍ帯の光パルスを発生する連続波長可
変極短パルス光源として用いることができる。
幅で波長０．６μｍ近傍の光パルスを発生する色素レー
ザー等と組み合わせることができ、光通信用として重要
な１．３μｍ帯への高効率波長変換を実現することがで
き、この１．３μｍ帯の光パルスを発生する連続波長可
変極短パルス光源として用いることができる。
【００４２】なお、本実施例においては表面をΘ＝３６
゜，Φ＝９０゜にカットしたＡＡＮＰ結晶１２を用いた
が、該ＡＡＮＰ結晶１２のカット面は必ずしも前記の値
でなくとも良く、Θ＝３５〜４５゜，Φ＝６５〜９０゜
の範囲であればこのＡＡＮＰ結晶１２を入射レーザー光
線に垂直な二つの軸の周りに回転することにより全く同
様の効果を得ることができる。
゜，Φ＝９０゜にカットしたＡＡＮＰ結晶１２を用いた
が、該ＡＡＮＰ結晶１２のカット面は必ずしも前記の値
でなくとも良く、Θ＝３５〜４５゜，Φ＝６５〜９０゜
の範囲であればこのＡＡＮＰ結晶１２を入射レーザー光
線に垂直な二つの軸の周りに回転することにより全く同
様の効果を得ることができる。
【００４３】
【発明の効果】以上説明したように、本発明の波長変換
装置によれば、非線形光学特性を有する光学結晶を具備
し、該光学結晶に入射するレーザー光の波長を変換する
波長変換装置に於いて、前記光学結晶をＡＡＮＰとし、
該ＡＡＮＰに入射するレーザー光の方位と該ＡＡＮＰの
光学弾性軸のＺ軸とのなす角をΘとし、入射するレーザ
ー光の方位の、前記光学弾性軸のＸ軸及びＹ軸のなす平
面（Ｘ−Ｙ平面）への射影と前記Ｘ軸とのなす角をΦと
すると、前記ＡＡＮＰは、該ＡＡＮＰに垂直に入射する
レーザー光が、Θの範囲が３５〜４５゜、Φの範囲が６
５〜９０゜となる様な表面を有し、このＡＡＮＰに入射
するレーザー光に垂直な二つの軸のまわりに回転しうる
ように配置してなることとしたので、このＡＡＮＰ結晶
の非線形光学効果により、従来と比べて波長変換効率の
優れた２種類の波長の光を発生させることができる。し
たがって、高効率連続波長可変波長極短パルス光源を実
現することができる。
装置によれば、非線形光学特性を有する光学結晶を具備
し、該光学結晶に入射するレーザー光の波長を変換する
波長変換装置に於いて、前記光学結晶をＡＡＮＰとし、
該ＡＡＮＰに入射するレーザー光の方位と該ＡＡＮＰの
光学弾性軸のＺ軸とのなす角をΘとし、入射するレーザ
ー光の方位の、前記光学弾性軸のＸ軸及びＹ軸のなす平
面（Ｘ−Ｙ平面）への射影と前記Ｘ軸とのなす角をΦと
すると、前記ＡＡＮＰは、該ＡＡＮＰに垂直に入射する
レーザー光が、Θの範囲が３５〜４５゜、Φの範囲が６
５〜９０゜となる様な表面を有し、このＡＡＮＰに入射
するレーザー光に垂直な二つの軸のまわりに回転しうる
ように配置してなることとしたので、このＡＡＮＰ結晶
の非線形光学効果により、従来と比べて波長変換効率の
優れた２種類の波長の光を発生させることができる。し
たがって、高効率連続波長可変波長極短パルス光源を実
現することができる。
【００４４】
【００４５】したがって、１０ｐｓ程度以下の短い時間
幅で波長０．６μｍ近傍の光パルスを発生する色素レー
ザー等と組み合わせることができ、光通信用として重要
な１．３μｍ帯への高効率波長変換を実現することがで
き、この１．３μｍ帯の光パルスを発生する連続波長可
変極短パルス光源として用いることができる。
幅で波長０．６μｍ近傍の光パルスを発生する色素レー
ザー等と組み合わせることができ、光通信用として重要
な１．３μｍ帯への高効率波長変換を実現することがで
き、この１．３μｍ帯の光パルスを発生する連続波長可
変極短パルス光源として用いることができる。
【図１】本発明の一実施例である波長変換装置の概略構
成図である。
成図である。
【図２】変換波長とＡＡＮＰ結晶の調整角度との関係を
示すグラフである。
示すグラフである。
【図３】従来例の波長変換装置の概略構成図である。
１１ 波長変換装置 １２ ２−アダマンチルアミノー５ーニトロピリジン
（ＡＡＮＰ）からなる光学結晶（ＡＡＮＰ結晶） ３ 集光器（凹面鏡） ４ 光学器（凹面鏡） ５ 回転機構 ６ 光学フィルター ７ プリズム １３ モード同期色素レーザー（色素レーザー） １４ ＹＡＧ励起色素増幅器光源（色素増幅器） Ｌp 色素レーザー光 Ｌs，Ｌi 変換光
（ＡＡＮＰ）からなる光学結晶（ＡＡＮＰ結晶） ３ 集光器（凹面鏡） ４ 光学器（凹面鏡） ５ 回転機構 ６ 光学フィルター ７ プリズム １３ モード同期色素レーザー（色素レーザー） １４ ＹＡＧ励起色素増幅器光源（色素増幅器） Ｌp 色素レーザー光 Ｌs，Ｌi 変換光
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 久保寺 憲一 東京都千代田区内幸町一丁目１番６号 日本電信電話株式会社内 (72)発明者 都丸 暁 東京都千代田区内幸町一丁目１番６号 日本電信電話株式会社内 (72)発明者 戒能 俊邦 東京都千代田区内幸町一丁目１番６号 日本電信電話株式会社内 (56)参考文献 Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔｔ．，Ｖ ｏｌ．58 Ｎｏ．23 ｐｐ．2583−2585 （10 Ｊｕｎｅ 1991) Ｍｏｌ．Ｃｒｙｓｔ．Ｌｉｑ．Ｃｒｙ ｓｔ．Ｍｏｎｌｉｎ．Ｏｐｔ．，Ｖｏ ｌ．156 ｐｐ．257−268（1988) Ｏｒｇａｎｉｃ Ｍａｔｅｒｉａｌｓ ｆｏｒ Ｎｏｎｌｉｎｅａｒ Ｏｐｔ ｉｃｓ ▲ＩＩ▼，ｐｐ．156−162 （1991年10月８日) (58)調査した分野(Int.Cl.7，ＤＢ名) G02F 1/35 - 1/39 H01S 3/108 - 3/109 ＣＡ（ＳＴＮ) ＲＥＧＩＳＴＲＹ（ＳＴＮ)
Claims (1)
- 【請求項１】 非線形光学特性を有する光学結晶を具備
し、該光学結晶に入射するレーザー光の波長を変換する
波長変換装置に於いて、 前記光学結晶は、２−アダマンチルアミノー５ーニトロ
ピリジン（ＡＡＮＰ）からなり、 該ＡＡＮＰに入射するレーザー光の方位と該ＡＡＮＰの
光学弾性軸のＺ軸とのなす角をΘとし、入射するレーザ
ー光の方位の、前記光学弾性軸のＸ軸及びＹ軸のなす平
面（Ｘ−Ｙ平面）への射影と前記Ｘ軸とのなす角をΦと
すると、 前記ＡＡＮＰは、該ＡＡＮＰに垂直に入射するレーザー
光が、Θの範囲が３５〜４５゜、Φの範囲が６５〜９０
゜となる様な表面を有し、このＡＡＮＰに入射するレー
ザー光に垂直な二つの軸のまわりに回転しうるように配
置してなる ことを特徴とする波長変換装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP3195525A JP3023935B2 (ja) | 1991-08-05 | 1991-08-05 | 波長変換装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP3195525A JP3023935B2 (ja) | 1991-08-05 | 1991-08-05 | 波長変換装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0540287A JPH0540287A (ja) | 1993-02-19 |
| JP3023935B2 true JP3023935B2 (ja) | 2000-03-21 |
Family
ID=16342545
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP3195525A Expired - Fee Related JP3023935B2 (ja) | 1991-08-05 | 1991-08-05 | 波長変換装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP3023935B2 (ja) |
Families Citing this family (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP3517220B2 (ja) * | 2001-03-15 | 2004-04-12 | アンリツ株式会社 | 光サンプリング波形測定装置 |
| WO2004088922A1 (ja) | 2003-03-31 | 2004-10-14 | Fujitsu Limited | ネットワーク設計装置 |
-
1991
- 1991-08-05 JP JP3195525A patent/JP3023935B2/ja not_active Expired - Fee Related
Non-Patent Citations (3)
| Title |
|---|
| Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔｔ．，Ｖｏｌ．５８ Ｎｏ．２３ ｐｐ．２５８３−２５８５（１０ Ｊｕｎｅ １９９１） |
| Ｍｏｌ．Ｃｒｙｓｔ．Ｌｉｑ．Ｃｒｙｓｔ．Ｍｏｎｌｉｎ．Ｏｐｔ．，Ｖｏｌ．１５６ ｐｐ．２５７−２６８（１９８８） |
| Ｏｒｇａｎｉｃ Ｍａｔｅｒｉａｌｓ ｆｏｒ Ｎｏｎｌｉｎｅａｒ Ｏｐｔｉｃｓ ▲ＩＩ▼，ｐｐ．１５６−１６２（１９９１年１０月８日） |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0540287A (ja) | 1993-02-19 |
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