JP2009283801A - Optical semiconductor device - Google Patents
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Abstract
Description
本発明は、光半導体装置に関する。 The present invention relates to an optical semiconductor device.
現在のFTTH(Fiber To The Home)の広がりから、加入者系での高性能な光デバイスが強く求められており、光源である半導体レーザは、1.3μm以上の光が得られ、厳しい温度環境下で動作し(85℃以上)、なおかつ、低消費電力であることが求められている。そして、これまでに、低消費電力で高い効率を有し、さらに、温度特性の良い光半導体装置として、歪量子井戸半導体レーザが研究開発されている。 Due to the current spread of FTTH (Fiber To The Home), there is a strong demand for high-performance optical devices in subscriber systems, and the semiconductor laser that is the light source can obtain light of 1.3 μm or more, and it is in a severe temperature environment It is required to operate below (85 ° C. or higher) and have low power consumption. In the past, strained quantum well semiconductor lasers have been researched and developed as optical semiconductor devices having low power consumption and high efficiency and good temperature characteristics.
光通信に用いられる半導体レーザ及び半導体光増幅器等の光半導体装置は、InP基板を用いて形成され、その基板上に結晶を成長する工程などを経て完成される。その結晶成長の際には、基板材料と格子定数が整合する材料を選択することが多いが、格子定数が異なった材料からなる歪量子井戸層も使用されている。歪量子井戸層は、多元系材料の組成をバリア層や基板と格子整合しない条件にするとともに、その膜厚を薄くして、強制的に基板と同じ格子定数になるようにしたものである。 An optical semiconductor device such as a semiconductor laser and a semiconductor optical amplifier used for optical communication is formed using an InP substrate, and is completed through a process of growing a crystal on the substrate. In the crystal growth, a material whose lattice constant matches with the substrate material is often selected, but a strained quantum well layer made of a material having a different lattice constant is also used. The strained quantum well layer has a condition that the composition of the multi-component material is not lattice-matched with the barrier layer or the substrate, and the film thickness is reduced so as to force the lattice constant to be the same as that of the substrate.
このような歪量子井戸層は、例えば、半導体レーザの活性層として適用されており、歪を加えることによってエネルギーバンド構造の状態密度が変化し、半導体レーザの特性が向上する。また、複数の量子井戸層を積み重ねた多重量子井戸構造とすることにより、しきい値電流を低減することや、出力パワーを増大することが可能である。 Such a strained quantum well layer is applied, for example, as an active layer of a semiconductor laser. When strain is applied, the state density of the energy band structure changes, and the characteristics of the semiconductor laser are improved. Further, by using a multiple quantum well structure in which a plurality of quantum well layers are stacked, it is possible to reduce the threshold current and increase the output power.
InP基板上に形成された歪量子井戸層を用いることで、加入者系光通信で用いられる波長1.3μm付近の光を得ることができる。1.3μm帯のInP系量子井戸層(たとえば、InGaAsP量子井戸層)では、量子井戸層の歪量が最大でも1.6%程度であり、この程度の歪ならば10層以上の多重量子井戸構造も作製可能である。しかしながら、電子に対して、量子井戸層とバリア層の間の深さ(伝導帯バンドオフセット:ΔEc)が小さいために、高温では電子が量子井戸層から飛び出しやすくなり、性能が著しく劣化することが知られている。 By using the strained quantum well layer formed on the InP substrate, it is possible to obtain light having a wavelength of about 1.3 μm used in subscriber optical communication. In an InP-based quantum well layer (for example, an InGaAsP quantum well layer) of 1.3 μm band, the strain amount of the quantum well layer is about 1.6% at the maximum. Structures can also be made. However, since the depth (conduction band offset: ΔE c ) between the quantum well layer and the barrier layer is small with respect to electrons, the electrons easily jump out of the quantum well layer at a high temperature, and the performance is significantly deteriorated. It has been known.
この問題を回避するための方法として、GaAs基板又はInGaAs基板を用いる方法がある。GaAs系の基板を用いることで、大きなΔEcが得られ、温度特性を向上することができる。このとき、量子井戸層には通常InGaAsが用いられ、InAsの割合を多くしていくほど、長波長の光を得ることができる。 As a method for avoiding this problem, there is a method using a GaAs substrate or an InGaAs substrate. By using a GaAs-based substrate, a large ΔE c can be obtained and the temperature characteristics can be improved. At this time, InGaAs is usually used for the quantum well layer, and as the proportion of InAs increases, light having a longer wavelength can be obtained.
しかし、InAsの割合を大きくしていくと、InAsとGaAsの格子定数の違いから、基板に対する歪が大きくなってしまう。InGaAs基板を用いると、格子定数がInAsのそれに近くなり、波長を保ったまま、歪を小さくすることも可能である。このとき、基板のIn組成比が大きいほど必要な歪量は小さくなるが、大きなIn組成比をもつ高品質なInGaAs基板を作製することは困難である。 However, when the InAs ratio is increased, the strain on the substrate increases due to the difference in lattice constant between InAs and GaAs. When an InGaAs substrate is used, the lattice constant becomes close to that of InAs, and the strain can be reduced while keeping the wavelength. At this time, the larger the In composition ratio of the substrate, the smaller the required strain amount, but it is difficult to produce a high-quality InGaAs substrate having a large In composition ratio.
GaAs基板上で量子井戸層にInGaAsを用いた場合には、波長1.3μmの光を得るためには3%以上の圧縮歪が必要であり、実現には至っていない。また、量子井戸層にGaInNAsを用いることで歪を大幅に減少することが可能であることが報告されているが、1.3μmの半導体レーザの実現には至っていない。 When InGaAs is used for a quantum well layer on a GaAs substrate, a compressive strain of 3% or more is required to obtain light having a wavelength of 1.3 μm, and this has not been realized. Although it has been reported that the strain can be significantly reduced by using GaInNAs in the quantum well layer, a 1.3 μm semiconductor laser has not been realized yet.
InGaAs基板を用いた場合には、例えば、基板のIn組成比が10%のInGaAs基板上で波長1.28μmの半導体レーザが実現されたが、必要な歪は2%以上であり、信頼性に関して問題がある。 When an InGaAs substrate is used, for example, a semiconductor laser having a wavelength of 1.28 μm is realized on an InGaAs substrate having an In composition ratio of 10%. However, the required strain is 2% or more, and the reliability is high. There's a problem.
また、GaAs基板及びInGaAs基板上のどちらの半導体レーザに対しても、量子井戸層に必要な歪が非常に大きいため、多重量子井戸構造とする場合に、臨界膜厚の関係から量子井戸層の数は最大でも3層程度であり、多重量子井戸構造を十分に生かした特性改良を行うことができない。 In addition, since the strain required for the quantum well layer is very large for both semiconductor lasers on the GaAs substrate and the InGaAs substrate, the quantum well layer has a critical quantum film thickness due to the critical film thickness. The maximum number is about three layers, and it is not possible to improve the characteristics by making full use of the multiple quantum well structure.
さらに、バリア層の材料にアルミを含んだ混晶(例えば、InAlGaAs)を用いることで、より大きなΔEcを得ることができ、温度特性を向上することが可能であるが、量子井戸層の歪が大きいためにアルミ系材料の結晶成長が困難である。 Further, by using a mixed crystal containing aluminum as the material of the barrier layer (for example, InAlGaAs), a larger ΔE c can be obtained and the temperature characteristics can be improved. Therefore, it is difficult to grow an aluminum material crystal.
以上のことから、本発明は、高品質の量子井戸層(活性層)結晶を有し良好な高温動作特性を有する光半導体装置を提供することを目的とする。 In view of the above, an object of the present invention is to provide an optical semiconductor device having high-quality quantum well layer (active layer) crystals and good high-temperature operating characteristics.
上記の課題を解決する第1の発明に係る光半導体装置は、
InGaAs基板又はGaAs基板の上にInGaAsからなるメタモルフィックバッファ層を形成した基板と、
前記メタモルフィックバッファ層を成長した基板の上に形成される下部クラッド層と、
前記下部クラッド層の上に形成され、バリア層とGaInNAsからなる量子井戸層とからなる1層又は多層の量子井戸構造と、
前記量子井戸構造の上に形成される上部クラッド層と
を備える
ことを特徴とする。
An optical semiconductor device according to a first invention for solving the above-mentioned problems is as follows.
A substrate in which a metamorphic buffer layer made of InGaAs is formed on an InGaAs substrate or a GaAs substrate;
A lower cladding layer formed on a substrate on which the metamorphic buffer layer is grown;
A one-layer or multi-layer quantum well structure formed on the lower cladding layer and comprising a barrier layer and a quantum well layer made of GaInNAs;
And an upper clad layer formed on the quantum well structure.
上記の課題を解決する第2の発明に係る光半導体装置は、第1の発明に係る光半導体装置において、
前記基板におけるInの組成比は0.05以上0.2以下であり、
前記量子井戸層におけるNの組成比は0より大きく0.025以下である
ことを特徴とする。
An optical semiconductor device according to a second invention for solving the above problem is the optical semiconductor device according to the first invention.
The composition ratio of In in the substrate is 0.05 or more and 0.2 or less,
The composition ratio of N in the quantum well layer is greater than 0 and 0.025 or less.
上記の課題を解決する第3の発明に係る光半導体装置は、第1の発明又は第2の発明に係る光半導体装置において、
前記量子井戸層の歪量は0.5%以上3.0%以下である
ことを特徴とする。
An optical semiconductor device according to a third invention for solving the above-described problems is the optical semiconductor device according to the first invention or the second invention.
The amount of strain in the quantum well layer is 0.5% to 3.0%.
上記の課題を解決する第4の発明に係る光半導体装置は、第1の発明から第3の発明のいずれかひとつに係る光半導体装置において、
前記バリア層はInAlGaAsであり、該バリア層のAl含有量は2.3%以上17%以下である
ことを特徴とする。
An optical semiconductor device according to a fourth invention for solving the above-described problems is the optical semiconductor device according to any one of the first invention to the third invention,
The barrier layer is InAlGaAs, and the Al content of the barrier layer is 2.3% to 17%.
上記の課題を解決する第5の発明に係る光半導体装置は、第1の発明から第4の発明のいずれかひとつに係る光半導体装置において、
前記量子井戸層における利得が最大となる波長は1.25μm以上1.35μm以下である
ことを特徴とする。
An optical semiconductor device according to a fifth invention for solving the above-mentioned problems is the optical semiconductor device according to any one of the first invention to the fourth invention.
The wavelength at which the gain in the quantum well layer is maximum is 1.25 μm or more and 1.35 μm or less.
上記の課題を解決する第6の発明に係る光半導体装置は、第1の発明から第5の発明のいずれかひとつに係る光半導体装置において、
前記下部クラッド層、前記量子井戸構造、前記上部クラッド層を有するメサ構造の両脇はルテニウムをドープした半絶縁性化合物半導体が埋め込まれる
ことを特徴とする。
An optical semiconductor device according to a sixth invention for solving the above problem is the optical semiconductor device according to any one of the first invention to the fifth invention,
Both sides of the lower cladding layer, the quantum well structure, and the mesa structure having the upper cladding layer are embedded with a semi-insulating compound semiconductor doped with ruthenium.
本発明によれば、高品質の量子井戸層(活性層)結晶を有し良好な高温動作特性を有する光半導体装置を実現することができる。 According to the present invention, it is possible to realize an optical semiconductor device having a high-quality quantum well layer (active layer) crystal and excellent high-temperature operating characteristics.
以下、本発明に係る光半導体装置の実施例について図を用いて説明する。
はじめに、本発明に係る光半導体装置の基本的な構造について説明する。
図1は、本発明に係る光半導体装置の基本的な構造を示した断面図である。
図1に示すように、本発明に係る光半導体装置は、下から順に、InGaAs基板又はGaAs基板上にInGaAsメタモルフィックバッファ層を成長したInGaAs基板1、下部InGaPクラッド層5、下部InAlGaAsバリア層3、GaInNAs量子井戸層2、上部InAlGaAsバリア層4、InGaPクラッド層6から構成されている。
Embodiments of an optical semiconductor device according to the present invention will be described below with reference to the drawings.
First, the basic structure of the optical semiconductor device according to the present invention will be described.
FIG. 1 is a sectional view showing the basic structure of an optical semiconductor device according to the present invention.
As shown in FIG. 1, an optical semiconductor device according to the present invention includes an
なお、以下の説明においては、InGaAs基板上にInGaAsメタモルフィックバッファ層を成長した基板と、GaAs基板上にInGaAsメタモルフィックバッファ層を成長した基板とを区別せず、共にInGaAs基板1と呼ぶことにする。また、図1で用いた符号は以下の実施例の説明においても使用するものとする。
In the following description, the substrate in which the InGaAs metamorphic buffer layer is grown on the InGaAs substrate and the substrate in which the InGaAs metamorphic buffer layer is grown on the GaAs substrate are not distinguished, and both are referred to as the
図2は、本発明の第1の実施例に係る光半導体装置の構造を示した斜視図である。
図2に示すように、n型のInGaAs基板1上にn‐InGaPクラッド5、InGaAsバリア層3,4及びGaInNAs単一量子井戸層2(活性層)からなる量子井戸構造7、エッチングによりリッジ構造としたp型のInGaPクラッド6から構成されている。ここで、量子井戸層2の歪、厚さは利得が最大となる波長を1.25から1.35μmとするように設定する。なお、量子井戸層2の幅は7nmとする。
FIG. 2 is a perspective view showing the structure of the optical semiconductor device according to the first embodiment of the present invention.
As shown in FIG. 2, a
量子井戸層2に歪がある場合、臨界膜厚の関係から量子井戸層2の層数と量子井戸層2の厚さには制限が加わる。なぜなら、歪が大きくなるほど、量子井戸層2の厚さが厚くなるほど格子緩和が生じて結晶品質が劣化するからである。上記非特許文献1によれば、xsub(基板1のIn組成比)=0.1の基板1上に、PLピークが1.28μmとなる(歪量2.2%程度に相当)厚さ10nmのInGaAs三重量子井戸構造7を成長可能である。
When the
よって、xsub=0.1の基板1の場合、量子井戸層2が1層ならば、例えば、歪量が0.5%のとき、量子井戸層2の厚さは132nmであり、歪量が2.2%のときに量子井戸層2の厚さは30nmが上限になる。又は、量子井戸層2が3層ならば、歪量が0.5%のとき、量子井戸層2の厚さは最大44nmであり、歪量が2.2%ならば10nmが上限となる。本実施例においては、例として、量子井戸層2の歪量は0.5%以上3.0%以下の範囲内に設定した。
Therefore, in the case of the
一方、量子井戸層2の特性から考えてみると、量子井戸層2の厚さがあまりに厚いと状態密度が増加し、しきい値の増加を招く。逆に、量子井戸層2の厚さがあまりに薄いと、量子閉じ込め効果が弱くなり量子化準位間波長が短くなることから、1.3μmの光を得るために必要な歪量が増大する。
On the other hand, considering the characteristics of the
こうした理由から、この波長帯での典型的な量子井戸層2の厚さは1〜10nm以下であり、この場合、量子井戸層2の層数については、xsub=0.1の基板1の場合、歪量が2.2%ならば、量子井戸層2の厚さ5nmで、6層程度が上限となる。歪量が0.5%ならば、量子井戸層2の厚さ5nmで26層程度、10nmで13層程度が上限となる。
For these reasons, the thickness of a typical
また、歪量に関しては基板1の格子定数を基準とし、全て圧縮歪を表す。バリア層4,5の材料の組成はInGaAs基板1に格子整合するものとする。基板1(半導体混晶)の組成比は、歪量、量子井戸層2の幅、第一量子化準位間波長によって特定するものとする。なお、本実施例に係る量子井戸層2の特性は、半導体量子井戸層の特性を極めて良く予測するk・p摂動理論を用いて算出している。
In addition, the strain amount is all expressed as compressive strain based on the lattice constant of the
ここで、本実施例に係る量子井戸層の特性の具体的な算出手順について説明する。
図3は、本発明の第1の実施例に係る光半導体装置における量子井戸層の特性の具体的な算出手順を示した図である。
図3に示すように、まず、ステップS1において、入カパラメータとして、基板1のIn組成比、量子井戸層2、バリア層3,4それぞれの厚さ、歪量、バンドギャップ波長、そして環境温度を設定する。
Here, a specific calculation procedure of the characteristics of the quantum well layer according to the present embodiment will be described.
FIG. 3 is a diagram showing a specific calculation procedure of the characteristics of the quantum well layer in the optical semiconductor device according to the first example of the present invention.
As shown in FIG. 3, first, in step S1, as input parameters, the In composition ratio of the
次に、ステップS2において、与えられた基板1の組成比に対して基板1の格子定数を算出し、その格子定数に対して、設定した歪量、バンドギャップ波長をもつ基板1(半導体混晶)の組成比を決定する。さらに、決定した組成比からその半導体混晶の有効質量、弾性ポテンシャルなど、シミュレーションに必要な物性定数を求める。その際、物性定数のボウイングを考慮する。
Next, in step S2, the lattice constant of the
次に、ステップS3において、この量子井戸層2のバンド構造をk・p摂動理論によって求める。
最後に、ステップS4において、与えられたキャリア密度に対して利得を算出する。また、量子井戸層2の共振周波数の2乗を微分利得から算出する(上記非特許文献3参照)。
Next, in step S3, the band structure of the
Finally, in step S4, a gain is calculated for the given carrier density. Further, the square of the resonance frequency of the
次に、本実施例に係る半導体レーザの製造方法について説明する。
まず、n型のInGaAs基板1上に、n‐InGaAsメタモルフィックバッファ層を300m成長させ、その上にn‐InGaPクラッド層5を2μm成長する。次に、InGaAsバリア層3,4及びGaInNA量子井戸層2(活性層)からなる三重量子井戸構造7を成長させる。
Next, a method for manufacturing the semiconductor laser according to the present embodiment will be described.
First, an n-InGaAs metamorphic buffer layer is grown by 300 m on an n-
最後に、三重量子井戸構造7上にp‐InGaPクラッド層6を2μm成長し、さらに、p‐InGaAsのコンタクト層を成長させることで、半導体レーザを作り込むウエハーが完成する。完成したウエハーに幅が2μmのメサ形成プロセス及び電極形成プロセスを施した後、劈開により長さ400〜1000μmのレーザ共振器を作製して完成となる。
Finally, a p-
図4は、本発明の第1の実施例に係るGaInNAs量子井戸層において第一量子化準位間波長が1.3μmとなるための量子井戸層歪量の窒素含有量依存性を示した図である。
図4中、xsubは基板1のIn組成比を示す。図4における歪量と窒素含有量の関係式は以下のように導出される。
FIG. 4 is a graph showing the dependency of the quantum well layer strain on the nitrogen content for the wavelength between the first quantization levels to be 1.3 μm in the GaInNAs quantum well layer according to the first embodiment of the present invention. It is.
In FIG. 4, x sub represents the In composition ratio of the
まず、基板1のIn組成比、量子井戸層2の歪量を決定する。ここで、バルクの場合のバンドギャップ波長を決定すると量子井戸層2の窒素含有量が決定し、k・p摂動法を用いて第一量子化準位間波長が求まる。その波長が決定した歪量に対して1.3μmとなるようなバルクのバンドギャップ波長を探索し、そのときの基板1(半導体混晶)の組成比が決定した歪量に対する窒素含有量となる。
First, the In composition ratio of the
そして、図4に示すように、量子井戸層2の窒素量を増加させると、1.3μmの波長の光を得るために必要な歪量は単調に減少する。例えば、xsub=0.15の場合には、窒素を1%加えることで、量子井戸層2に必要な歪量は2.18%から1.5%に減少する。なお、窒素含有量がある程度より多くなると、GaInNAs結晶が閃亜鉛構造から、六方晶構造へと変化してしまうため、ここでは窒素含有量の最大値を2.5%としている。
As shown in FIG. 4, when the amount of nitrogen in the
図5は、本発明の第1の実施例に係るGaInNAs量子井戸層の量子井戸利得の量子井戸層窒素含有量依存性を示した図である。
図5においては、図4に示す構造に対する量子井戸層利得の井戸層窒素含有量依存性を示している。図5に示すように、量子井戸層2の窒素含有量を増加させると、利得が減少していくのがわかる。つまり、量子井戸層2の歪と利得は窒素含有量に関して、トレードオフの関係にある。
FIG. 5 is a diagram showing the quantum well layer nitrogen content dependence of the quantum well gain of the GaInNAs quantum well layer according to the first embodiment of the present invention.
FIG. 5 shows the dependence of the quantum well layer gain on the well layer nitrogen content with respect to the structure shown in FIG. As can be seen from FIG. 5, the gain decreases as the nitrogen content of the
図6は、本発明の第1の実施例に係るInGaAs基板上GaInNAs量子井戸層において第一量子化準位間波長が1.3μmとなるための量子井戸層歪量の基板In組成比依存性を示した図である。
図6中の破線は、量子井戸層2の窒素含有量が0の場合の、第一量子化準位間波長が1.3μmとなるxsubの井戸層歪量依存性を示している。
FIG. 6 shows the dependency of the quantum well layer strain amount on the substrate In composition ratio for the wavelength between the first quantization levels to be 1.3 μm in the GaInNAs quantum well layer on the InGaAs substrate according to the first embodiment of the present invention. FIG.
The broken line in FIG. 6 shows the dependence of the x sub on the well layer strain amount where the wavelength between the first quantization levels is 1.3 μm when the nitrogen content of the
一般に、量子井戸層2の歪量が大きくなるほど利得が大きくなりしきい値電流が減少するが、あまりに大きな歪量をもつ層は結晶成長が困難で、信頼性にも問題がある。現在は、xsub=0.1の場合に2.18%程度の歪量をもつ量子井戸層2が実現されている(上記非特許文献1参照)ので、それを歪の上限とする。
Generally, as the strain amount of the
また、InP系の量子井戸層2では、歪量は最大でも1.6%程度であるので、そこを歪量の下限とすると、実際に量子井戸層2の成長が可能で、なおかつ、InP系の量子井戸層2よりも歪に関して性能が良い範囲は、図6中の点A,B,C,Dで囲まれた範囲になる。この範囲の中で、線ADの部分は窒素の含有量が0で、その他の部分は窒素の含有量が0ではない。
Further, in the InP-based
図7は、本発明の第1の実施例に係るInGaAs基板上GaInNAs量子井戸層の共振周波数の2乗の基板In組成比依存性を示した図である。
図7においては、微分利得から算出した、共振周波数の2乗のxsub依存性を示している。
共振周波数は半導体レーザの変調特性と深く結びついており、大きいほど、高速な変調が可能となる。また、点Dでの値で規格化を行っている。図7中、線AB,CDはそれぞれ、量子井戸層2の歪量が1.6%、2.18%の場合であり、図6中の線AB,CDに対応している。また、それぞれの線の右端が窒素含有量0の場合に対応している。
FIG. 7 is a diagram showing the dependence of the square of the resonance frequency of the GaInNAs quantum well layer on the InGaAs substrate according to the first embodiment of the present invention on the substrate In composition ratio.
FIG. 7 shows the x sub dependence of the square of the resonance frequency calculated from the differential gain.
The resonance frequency is deeply related to the modulation characteristics of the semiconductor laser. The larger the resonance frequency, the faster the modulation. Also, normalization is performed with the value at point D. In FIG. 7, lines AB and CD correspond to the cases where the strain amount of the
図7に示すように、窒素の含有量を増加させると共振周波数も増加するが、ある点を境に減少しはじめ、共振周波数は最大値をもつ。つまり、量子井戸層2に窒素を加えることで、半導体レーザの変調特性を向上させ、なおかつ、より高品質なIn組成比の小さい基板を用いることが可能となる。この効果に関して、共振周波数が最大となるときのxsubはともに0.1程度であり、0.05〜0.15の範囲でその値はほとんど変化しないことから、xsubが0.05〜0.15の範囲で特に大きな効果がある。本実施例においては、例として、基板1におけるInの組成比は0.05以上0.2以下とし、量子井戸層2におけるNの組成比は0より大きく0.025(2.5%)以下の範囲内に設定した。
As shown in FIG. 7, when the nitrogen content is increased, the resonance frequency also increases. However, the resonance frequency starts to decrease at a certain point and has a maximum value. That is, by adding nitrogen to the
これらの結果から、xsubと量子井戸層歪量の範囲をそれぞれ、0.05〜0.15、1.6〜2.18%とすることで、実際に作製が可能で、従来のInP系のレーザよりも歪に関して特性が良く、歪量一定の場合に共振周波数が窒素を添加しない場合よりも向上するような半導体レーザを構成することが可能となる。 From these results, the x sub and the quantum well layer strain amount ranges from 0.05 to 0.15 and 1.6 to 2.18%, respectively. Therefore, it is possible to construct a semiconductor laser that has better characteristics with respect to the strain than the above laser, and that the resonance frequency is improved when nitrogen is not added when the strain amount is constant.
図8、本発明の第1の実施例に係るD点に比べてしきい値電流が10%、20%増大する場合の量子井戸層歪量の基板In組成比依存性を示した図である。
上述したxsubと量子井戸層歪量の範囲の中でどの点を選ぶかは、半導体レーザの用途に応じて決めれば良い。
FIG. 8 is a graph showing the dependency of the quantum well layer strain amount on the substrate In composition ratio when the threshold current is increased by 10% and 20% compared to the point D according to the first embodiment of the present invention. .
Which point should be selected within the above-described range of x sub and quantum well layer strain may be determined according to the application of the semiconductor laser.
図8中の実線は、しきい値電流が点Dの値から、10%、20%増加するときの量子井戸層歪量とxsubの関係をプロットしたものである。しきい値電流が点Dの値から10%以内の範囲(図8中、点D,E,F,Iで囲む範囲)では、点Eは点Dに比べて、歪量を0.3%少なくすることが可能である。点Fでは、歪量が0.1%程度小さく、なおかつ、基板1のIn組成比を10%減らすことが可能である。
The solid line in FIG. 8 plots the relationship between the quantum well layer strain amount and x sub when the threshold current increases by 10% and 20% from the value of point D. In the range where the threshold current is within 10% from the value of point D (the range surrounded by points D, E, F, and I in FIG. 8), point E has a distortion amount of 0.3% compared to point D. It can be reduced. At the point F, the strain amount is small by about 0.1%, and the In composition ratio of the
また、図7に示す結果から微分利得もほとんど変化しない。しきい値電流が点Dの値から20%以内の範囲(図8中、点D,G,H,Iで囲む範囲)では、点Gは点Dに比べて、0.6%もの歪量の減少が可能である。点Hでは、歪量は0.3%程度小さく、なおかつ、基板1のIn組成比を10%減らすことが可能である。つまり、量子井戸層2の歪を少なく、また、高品質の基板1を用いたいときには、図8中、点D,G,J,Iで囲む範囲中の左下の点を用いることで、歪量、基板1のIn組成比をそれぞれ、最大0.6%、10%改善することが可能である。
Further, the differential gain hardly changes from the result shown in FIG. In the range where the threshold current is within 20% from the value of point D (the range surrounded by points D, G, H, and I in FIG. 8), point G has a distortion amount of 0.6% compared to point D. Can be reduced. At the point H, the amount of strain is as small as about 0.3%, and the In composition ratio of the
図2は、本発明の第2の実施例に係る光半導体装置の構造を示した斜視図である。
図2に示すように、n型のInGaAs基板1上にn‐InGaPクラッド5、InAlGaAsバリア層3,4及び3層のGaInNAs量子井戸層(活性層)2からなる量子井戸構造7、エッチングによりリッジ構造としたp型のInGaPクラッド6から構成されている。なお、量子井戸層幅は7nmとする。
FIG. 2 is a perspective view showing the structure of an optical semiconductor device according to the second embodiment of the present invention.
As shown in FIG. 2, a
図9は、本発明の第2の実施例に係るInGaAs基板上GaInNAs量子井戸層及びInAlGaAsバリア層からなる量子井戸層のポテンシャル分布を示した図である。
図9(a),(b),(c)はそれぞれ、バリア層3,4の材料がInGaAs、InAlGaAs(バンドギャップ波長095μm、Al含有量64%)、InAlGaAs(バンドギャップ波長0.85μm、Al含有量17%)の場合の量子井戸層2のポテンシャル分布を示す。なお、ここでは説明のため簡略化して、量子井戸層2が1層の場合のポテンシャル分布とした。
FIG. 9 is a diagram showing a potential distribution of a quantum well layer including a GaInNAs quantum well layer and an InAlGaAs barrier layer on an InGaAs substrate according to a second embodiment of the present invention.
9A, 9B, and 9C, the materials of the barrier layers 3 and 4 are InGaAs, InAlGaAs (band gap wavelength 095 μm, Al content 64%), InAlGaAs (band gap wavelength 0.85 μm, Al The potential distribution of the
バリア層3,4の材料のAl含有量を増加させると、ΔEcが大きくなってゆくのが分かる。しかし、Al含有量17%の場合には、伝導帯バンドの高さが、InGaPクラッド5,6の高さと略同じになってしまい、これ以上Al含有量を増やすと、バリア層3,4の伝導帯ポテンシャルが、InGaPクラッド5,6よりも高くなってしまい、キャリアの効率的な注入を妨げることになる。つまり、バリア層3,4に添加するAlの上限は17%ということになる。
It can be seen that ΔE c increases as the Al content of the material of the barrier layers 3 and 4 is increased. However, when the Al content is 17%, the height of the conduction band becomes substantially the same as the height of the
図10は、本発明の第2の実施例に係るInGaAs基板上GaInNAs量子井戸層及びInAlGaAsバリア層からなる量子井戸層の共振周波数の2乗の井戸層歪量依存性を示した図である。
図10にいくつかのバリア波長に対する、xsub=0.15、利得が750cm-1のときの、微分利得から算出した共振周波数の2乗の量子井戸層歪量依存性を示している。各プロットの右端は窒素含有量0(量子井戸層がInGaAs)の場合に対応している。また、共振周波数の値は、量子井戸層2、バリア層3,4にInGaAsを用いたときの値で規格化してある。
FIG. 10 is a diagram showing the well layer strain dependence of the square of the resonance frequency of a quantum well layer composed of a GaInNAs quantum well layer and an InAlGaAs barrier layer on an InGaAs substrate according to a second embodiment of the present invention.
FIG. 10 shows the quantum well layer strain dependence of the square of the resonance frequency calculated from the differential gain when x sub = 0.15 and the gain is 750 cm −1 for several barrier wavelengths. The right end of each plot corresponds to the case where the nitrogen content is 0 (quantum well layer is InGaAs). The value of the resonance frequency is normalized with the value when InGaAs is used for the
図10から、バリア層3,4の波長を短くすることで(Alの含有量を増やすことで)、共振周波数を増大できることがわかる。量子井戸層2に窒素を添加すると、必要な歪量は小さくなるが、共振周波数は減少する。
FIG. 10 shows that the resonance frequency can be increased by shortening the wavelengths of the barrier layers 3 and 4 (increasing the Al content). When nitrogen is added to the
Alを含んだ材料は結晶成長を高温で行わなければならないため、歪量2%以上の層の成長は実現困難である。そのため、図10における歪量の上限は実質2%となる。歪量2%のとき、量子井戸層2、バリア層3,4に窒素、Alを含まない場合と同じ共振周波数を得るためには、図10に示すように、バリア層3,4の材料の波長が1μm以下(Al含有量2.3%以上)でなければならないことがわかる。
Since a material containing Al must be crystal-grown at a high temperature, it is difficult to realize a layer having a strain of 2% or more. Therefore, the upper limit of the distortion amount in FIG. 10 is substantially 2%. In order to obtain the same resonance frequency as that when the
また、Al含有量が最大の17%(バンドギャップ波長0、85μm)のとき、量子井戸層2、バリア層3,4に窒素、Alを含まない場合と同じ共振周波数を得るためには、量子井戸層2の歪量が1.6%以上あれば良い。これは、量子井戸層2にGaInNAs、バリア層3,4にInAlGaAsを用いることで、量子井戸層2の性能を変えることなく、歪量を0.6%低くすることが可能であることを示している。
In order to obtain the same resonance frequency as in the case where the
これらの結果から、バリア層3,4のAl含有量を2.3〜17%、量子井戸層2の歪量を1.6〜2%(図10中、網かけした領域)とすることで、量子井戸層2、バリア層3,4に窒素、Alを含まない場合と比べて、共振周波数を増大(最大10%増大)し、なおかつ、必要な歪量を減少(最大0.6%減少)させることが可能となる。なお、本実施例では、xsubを0.15としたが、他のxsubの値に対しても全く同様の効果を得ることができる。
From these results, the Al content of the barrier layers 3 and 4 is 2.3 to 17%, and the strain amount of the
図11は、本発明の第3の実施例に係る光半導体装置の構造を示した斜視図である。
図11に示すように、n型のInGaAs基板1上にn‐InGaPクラッド5、InGaAs又はInAlGaAsバリア層3,4及び6層のGaInNAs量子井戸層(活性層)2からなる量子井戸構造7、エッチングによりリッジ構造としたp型のInGaPクラッド6の積層構造を1.5mm幅のメサ構造に加工した後、メサ構造の両脇をルテニウムをドープした半絶縁性InGaP埋め込み層8により埋め込んだものである。なお、量子井戸層2の幅は7nmとする。
FIG. 11 is a perspective view showing the structure of an optical semiconductor device according to the third embodiment of the present invention.
As shown in FIG. 11, an n-InGaP clad 5, an InGaAs or
本実施例では、埋め込み層8としてルテニウムをドープする化合物半導体にInGaPを用いたが、化合物半導体であればInAlAsでもよい。なお、InP及びGaAsでも可能だがInGaAs基板1に格子整合しないので結晶品質が劣化するおそれがある。ドープする不純物はルテニウム以外ではFeでも可能であるが、ルテニウムを用いるほうがp型不純物のZnと相互拡散を抑制でき量子井戸層7の光損失を低減することができるので素子特性が向上する。
In this embodiment, InGaP is used for the compound semiconductor doped with ruthenium as the buried
図2は、本発明の第4の実施例に係る光半導体装置の構造を示した斜視図である。
図2に示すように、n型のInGaAs基板1上にn‐InGaPクラッド5、InAlGaAsバリア層3,4及び10層のGaInNAs量子井戸層(活性層)2からなる量子井戸構造7、エッチングによりリッジ構造としたp型のInGaPクラッド6からなる。なお、量子井戸層2の幅は7nmとする。
FIG. 2 is a perspective view showing the structure of an optical semiconductor device according to the fourth embodiment of the present invention.
As shown in FIG. 2, a
図12は、本発明の第4の実施例に係る半導体光増幅器の増幅特性を示した図である。
図12はxsub=0.15、また、量子井戸層歪量が2%、注入キャリア密度が2×1018cm3の場合の、バリア層3,4がInGaAs、InAlGaAs(バンドギャップ波長0.85μm)の場合の利得スペクトルを示したものである。図12に示すように、強い量子閉じ込めにより、利得が増加しており、半導体光増幅器の増幅性能が改良される。
FIG. 12 is a diagram showing amplification characteristics of the semiconductor optical amplifier according to the fourth example of the present invention.
FIG. 12 shows that when x sub = 0.15, the quantum well layer strain is 2%, and the injected carrier density is 2 × 10 18 cm 3 , the barrier layers 3 and 4 are InGaAs, InAlGaAs (
これらの結果から、バリア層3,4のAl含有量を2.3〜17%、量子井戸層2の歪量を1.6〜2%(図10中、網かけした領域)とすることで、量子井戸層2、バリア層3,4に窒素、Alを含まない場合と比べて、増幅性能を増加(最大10%増加)し、なおかつ、必要な歪量を減少(最大0.6%減少)させることが可能となる。本実施例では、xsubを0.15としたが、他のxsubの値に対しても全く同様の効果を得ることができる。
From these results, the Al content of the barrier layers 3 and 4 is 2.3 to 17%, and the strain amount of the
以上のように、本発明に係る光半導体装置によれば、InGaAsメタモルフィックバッファ層を有するInGaAs基板1上の量子井戸層2にGaInNAsを用いることで、従来のGaAs及びInGaAsのみの基板を用いた半導体レーザで問題となっていた、量子井戸層2の大きな歪量を低減し、なおかつ、In組成比の小さい高品質なInGaAs基板1を用いて1.3μmの半導体レーザを実現することができる。
As described above, according to the optical semiconductor device of the present invention, by using GaInNAs for the
このとき、量子井戸層2の幅が7nmの場合には、xsubと量子井戸層歪量の範囲をそれぞれ、0.05〜0.15、1.6〜2.18%とすることで、実際に作製が可能で、従来のInP系の半導体レーザよりも歪に関して特性が良く、歪量一定の場合に共振周波数が窒素を添加しない場合よりも向上するような半導体レーザを構成することができる。
At this time, when the width of the
また、Al含有量2.3〜17%のInAlGaAsをバリア層3,4に用いることで、量子井戸層2、バリア層3,4に窒素、Alを含まない場合と比べて、共振周波数を増大し、なおかつ、必要な歪量を減少させることが可能となり、最大で、量子井戸層歪量を0.6%減少させることが可能となる。
なお、第1〜第4の実施例においては量子井戸層2の幅を全て7nmに固定したが、他の幅に対しても全く同様の効果を得ることができる。
In addition, the use of InAlGaAs having an Al content of 2.3 to 17% for the barrier layers 3 and 4 increases the resonance frequency as compared with the case where the
In the first to fourth embodiments, the width of the
本発明は、光半導体装置、より詳しくは、歪量子井戸層を有する半導体レーザや半導体光増幅器のような光半導体装置に利用することが可能である。 The present invention can be used for an optical semiconductor device, more specifically, an optical semiconductor device such as a semiconductor laser or a semiconductor optical amplifier having a strained quantum well layer.
1 InGaAs基板又はGaAs基板上にInGaAsメタモルフィックバッファ層を成長した基板
2 量子井戸層(活性層)
3 下部バリア層
4 上部バリア層
5 下部クラッド層
6 上部クラッド層
7 量子井戸層及びバリア層からなる量子井戸構造
8 ルテニウム等をドープした半絶縁性結晶による埋め込み層
1 InGaAs substrate or substrate with an InGaAs metamorphic buffer layer grown on a
DESCRIPTION OF
Claims (6)
前記メタモルフィックバッファ層を成長した基板の上に形成される下部クラッド層と、
前記下部クラッド層の上に形成され、バリア層とGaInNAsからなる量子井戸層とからなる1層又は多層の量子井戸構造と、
前記量子井戸構造の上に形成される上部クラッド層と
を備える
ことを特徴とする光半導体装置。 A substrate in which a metamorphic buffer layer made of InGaAs is formed on an InGaAs substrate or a GaAs substrate;
A lower cladding layer formed on a substrate on which the metamorphic buffer layer is grown;
A one-layer or multi-layer quantum well structure formed on the lower cladding layer and comprising a barrier layer and a quantum well layer made of GaInNAs;
An optical semiconductor device comprising: an upper clad layer formed on the quantum well structure.
前記量子井戸層におけるNの組成比は0より大きく0.025以下である
ことを特徴とする請求項1に記載の光半導体装置。 The composition ratio of In in the substrate is 0.05 or more and 0.2 or less,
The optical semiconductor device according to claim 1, wherein a composition ratio of N in the quantum well layer is greater than 0 and equal to or less than 0.025.
ことを特徴とする請求項1又は請求項2に記載の光半導体装置。 3. The optical semiconductor device according to claim 1, wherein a strain amount of the quantum well layer is not less than 0.5% and not more than 3.0%.
ことを特徴とする請求項1から請求項3のいずれか1項に記載の光半導体装置。 4. The optical semiconductor device according to claim 1, wherein the barrier layer is InAlGaAs, and the Al content of the barrier layer is 2.3% or more and 17% or less.
ことを特徴とする請求項1から請求項4のいずれか1項に記載の光半導体装置。 5. The optical semiconductor device according to claim 1, wherein a wavelength at which a gain in the quantum well layer is maximum is 1.25 μm or more and 1.35 μm or less.
ことを特徴とする請求項1から請求項5のいずれか1項に記載の光半導体装置。 6. The semi-insulating compound semiconductor doped with ruthenium is buried on both sides of the lower cladding layer, the quantum well structure, and the mesa structure having the upper cladding layer. An optical semiconductor device according to item.
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---|---|---|---|---|
CN102194671A (en) * | 2011-05-11 | 2011-09-21 | 中国科学院半导体研究所 | Method for growing varied buffer layer on substrate |
Citations (4)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JP2001189529A (en) * | 1999-12-28 | 2001-07-10 | Hitachi Ltd | Semiconductor laser device, semiconductor laser array device and optical transmission device |
JP2002286959A (en) * | 2000-12-28 | 2002-10-03 | Canon Inc | Semiconductor device, photoelectric fusion substrate and manufacturing method for the same |
JP2005243720A (en) * | 2004-02-24 | 2005-09-08 | Sony Corp | Semiconductor light-emitting device |
JP2007066930A (en) * | 2005-08-29 | 2007-03-15 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | Optical semiconductor device |
-
2008
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Patent Citations (4)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JP2001189529A (en) * | 1999-12-28 | 2001-07-10 | Hitachi Ltd | Semiconductor laser device, semiconductor laser array device and optical transmission device |
JP2002286959A (en) * | 2000-12-28 | 2002-10-03 | Canon Inc | Semiconductor device, photoelectric fusion substrate and manufacturing method for the same |
JP2005243720A (en) * | 2004-02-24 | 2005-09-08 | Sony Corp | Semiconductor light-emitting device |
JP2007066930A (en) * | 2005-08-29 | 2007-03-15 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | Optical semiconductor device |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
CN102194671A (en) * | 2011-05-11 | 2011-09-21 | 中国科学院半导体研究所 | Method for growing varied buffer layer on substrate |
CN102194671B (en) * | 2011-05-11 | 2012-08-15 | 中国科学院半导体研究所 | Method for growing varied buffer layer on substrate |
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