JP2007233041A - 量子演算装置及び量子演算方法 - Google Patents

Abstract

【課題】汎用的な演算子群を実現する。
【解決手段】光共振器の固有のモードの中に光格子を生成して、量子ビットとして用いる複数の中性原子３を光格子の各格子点に１つずつ整列させる。光格子に捕捉された中性原子３に対してレーザー光４ａ，４ｂを照射し、中性原子３と光との相互作用のみを用いて量子ビットのゲート操作を行う。
【選択図】 図２

Description

本発明は、量子計算機に係る技術に関し、特に中性原子の量子状態を光で制御することにより量子演算を行う量子演算装置及び量子演算方法に関するものである。

現在普及している古典的な計算機では如何なる技術革新を考慮しても現実的な時間内では計算が不可能とされる問題を、解決する能力があると予言されているのが量子計算機である。量子計算機は、量子状態を保持する基本単位である量子ビットにゲート操作を行うことで演算を行うものであるが、実用的な量子演算には、量子ビット数が２桁以上必要である。

従来、量子ビットとしてイオンや分子中の核スピンを用いたものでは、高々８個程度の量子ビットを実現するに止まる状況であるが、中性原子を用いれば、数的拡張性があり、１０００個以上の量子ビットに独立な状態を記録して計算する量子計算機を作ることができると考えられる。
このような中性原子を用いた量子計算機の実現方法として、２重光格子や光超格子を用いる方法が提案されている（例えば、非特許文献１、非特許文献２参照）。非特許文献１では、波数ベクトルの比が有理数となる複数の光格子ポテンシャルを重畳することで生成した、原子が無い空のポテンシャル極小点を周期的に有する光超絡子を用いて、内部状態に依存して原子を輸送することにより、制御回転ゲートを実現する量子回路が提案されている。

また、中性原子以外では、イオンを用いた量子計算機の実現方法として、２個のイオンと共通振動モードを用いる方法が研究されている（例えば、非特許文献３、非特許文献４参照）。

向井哲哉他，「光超格子を用いた量子演算」，第１１回量子情報技術研究会資料，ＱＩＴ２００４，ｐ．１８２−１８５，２００４年 Fujio Shimizu，「Scalable Quantum Computer With Optical Lattices」，Japanese Journal of Applied Physics，2004，Vol.43，No.12，P.8376-8382 Stephan Guide et al.，「Implementation of the Deutsch-Jozsa algorithm on an ion-trap quantum computer」，Nature，2003，Vol.421，p.48-50 Ferdinand Schmidt-Kaler et al.，「Realization of the Cirac-Zoller controlled-NOT quantum gate」，Nature，2003，Vol.422，p.408-411

中性原子を用いた量子計算において、２量子ビット間の演算に原子間の相互作用を用いる方法では、原子を空間的に移動させることが不可欠である。この原子の移動操作によって、原子の量子状態が変化することは演算操作を複雑にするため避けるべきである。従って、この原子の移動操作は、準静的変化の範囲内でゆっくりと行うことが基本になる。すなわち、実用的な実験条件を用いた場合、１回のゲート操作に少なくとも１ミリ秒程度の時間が必要になる。この１ミリ秒程度のゲート演算時間は、原子が量子状態を保持できる有限の時間内に、数万回のゲート演算を実行する上での大きな障害となることが予測されていた。

本発明は、上記課題を解決するためになされたもので、短時間でゲート演算が出来る光と原子との相互作用のみにより量子演算を行う量子演算装置及び量子演算方法を提供することを目的とする。

本発明の量子演算装置は、光共振器と、この光共振器の固有のモードの中に光格子を生成して、量子ビットとして用いる複数の中性原子を前記光格子の各格子点に１つずつ整列させる手段と、前記光格子に捕捉された中性原子に対してレーザー光を照射する照射手段とを備え、前記中性原子と前記レーザー光との相互作用を用いて前記量子ビットのゲート操作を行うようにしたものである。
また、本発明の量子演算装置の１構成例は、前記光共振器の固有モードの光子を媒介として、２量子ビット間の演算を行うようにしたものである。
また、本発明の量子演算装置の１構成例において、前記光格子は、前記レーザー光の焦点よりも大きな格子点間隔を持つようにしたものである。

また、本発明の量子演算装置の１構成例において、前記照射手段は、制御ビット原子と被制御ビット原子に対してそれぞれ状態変換を施す状態変換手段と、前記制御ビット原子の量子状態を前記光共振器の光子数状態に変換する量子状態−光子数状態変換手段と、前記被制御ビット原子に対してアダマール変換を行う第１のアダマール変換手段と、共鳴ラマン遷移で前記被制御ビット原子と前記光共振器の光子数状態とを結合させる結合手段と、前記被制御ビット原子に対してアダマール変換を行う第２のアダマール変換手段と、前記光共振器の光子数状態を前記制御ビット原子の量子状態に変換する光子数状態−量子状態変換手段と、前記制御ビット原子と前記被制御ビット原子の位相をそれぞれ反転させる反転手段と、前記制御ビット原子と前記被制御ビット原子に対して前記状態変換の逆変換を施す逆変換手段とを有するものである。
また、本発明の量子演算装置の１構成例において、前記照射手段は、制御ビット原子と被制御ビット原子に対してそれぞれ状態変換を施す状態変換手段と、前記制御ビット原子の量子状態を前記光共振器の光子数状態に変換する量子状態−光子数状態変換手段と、前記被制御ビット原子に対してアダマール変換を行う第１のアダマール変換手段と、非共鳴ラマン遷移で前記被制御ビット原子と前記光共振器の光子数状態とを結合させる結合手段と、前記光共振器の光子数状態を前記制御ビット原子の量子状態に変換する光子数状態−量子状態変換手段と、前記制御ビット原子の量子状態を位相シフトさせる位相シフト手段と、前記被制御ビット原子に対してアダマール変換を行う第２のアダマール変換手段と、前記制御ビット原子と前記被制御ビット原子に対して前記状態変換の逆変換を施す逆変換手段とを有するものである。

また、本発明の量子演算方法は、光共振器の固有のモードの中に光格子を生成して、量子ビットとして用いる複数の中性原子を前記光格子の各格子点に１つずつ整列させる捕捉手順と、前記光格子に捕捉された中性原子に対してレーザー光を照射する照射手順とを備え、前記中性原子と前記レーザー光との相互作用を用いて前記量子ビットのゲート操作を行うようにしたものである。

本発明によれば、光共振器の固有のモードの中に、量子ビットとして用いる複数の中性原子を光格子の各格子点に１つずつ整列させ、光格子に捕捉された中性原子に対してレーザー光を照射し、中性原子とレーザー光との相互作用を用いて量子ビットのゲート操作を行うことにより、任意の論理関数を実現できる汎用的な演算子群を実現することができる。また、本発明では、中性原子量子ビットのゲート演算に、光と原子との相互作用のみを用いることで、１回のゲート操作に必要な時間を大幅に短縮することができ、原子が量子状態を保持できる有限の時間内に、数十万回のゲート演算を行うことができる。さらに、本発明では、原子に対する全ての操作を、極少数のレーザー光の入断と偏向のみによって達成することができる。

また、本発明では、制御ビット原子と被制御ビット原子に対してそれぞれ状態変換を施し、制御ビット原子の量子状態を光共振器の光子数状態に変換し、被制御ビット原子に対してアダマール変換を行い、共鳴ラマン遷移で被制御ビット原子と光共振器の光子数状態とを結合させ、被制御ビット原子に対して再びアダマール変換を行い、光共振器の光子数状態を制御ビット原子の量子状態に変換し、制御ビット原子と被制御ビット原子の位相をそれぞれ反転させ、制御ビット原子と被制御ビット原子に対して状態変換の逆変換を施すことにより、１量子ビットの任意のユニタリ変換と２量子ビット間のＣＮＯＴ演算とを、多数の量子ビット間で等価的に行うことができる。

また、本発明では、制御ビット原子と被制御ビット原子に対してそれぞれ状態変換を施し、制御ビット原子の量子状態を光共振器の光子数状態に変換し、被制御ビット原子に対してアダマール変換を行い。非共鳴ラマン遷移で被制御ビット原子と光共振器の光子数状態とを結合させ、光共振器の光子数状態を制御ビット原子の量子状態に変換し、制御ビット原子の量子状態を位相シフトさせ、被制御ビット原子に対して再びアダマール変換を行い、制御ビット原子と被制御ビット原子に対して状態変換の逆変換を施すことにより、１量子ビットの任意のユニタリ変換と２量子ビット間のＣＮＯＴ演算とを、多数の量子ビット間で等価的に行うことができる。

本発明は、光と原子との相互作用のみにより量子ビットのゲート操作を行うことを特徴としている。中性原子量子ビットのゲート演算に、光と原子との相互作用のみを用いることで、１回のゲート演算を１０マイクロ秒以下の非常に短時間で行うことができる。量子ビットとなる中性原子を、光格子により３次元もしくは２次元的に整列させ、空間的に固定する。演算に用いる量子ビットは、２本のレーザー光の交点もしくは１本のレーザー光を、その量子ビットの位置に重ねることで選択される。このとき、唯一の量子ビットのみがレーザー光と相互作用する領域内に存在するように、格子点の間隔がレーザー光の焦点の大きさよりも十分大きな光格子を用いる。

図１は１量子ビット演算用のラマン遷移および光共振器との結合用のラマン遷移を示すエネルギー準位図である。図１のαが１量子ビット演算用のラマン遷移を示し、図１のβが光共振器との結合用のラマン遷移を示している。図１において、ω₀，ω₁，ω₂，ω₃は誘導ラマン遷移を起こす光、ω_cは光共振器モードの光子、ω_arはアンチストークスラマン遷移を起こすアンチストークス光、ω_srはストークスラマン遷移を起こすストークス光を表している。また、｜３＞，｜２＞，｜１＞，｜０＞は原子のエネルギー状態、Ｆ１，Ｆ２，Ｆ３は仮想的な励起準位を表している。

１量子ビットの任意のユニタリ変換は、光周波数の違いによるエネルギーの差が、原子の内部状態｜１＞と｜０＞とのエネルギー差に等しい２本のレーザー光（図１のω₀とω₁）によるラマン遷移を用いて行うことができる。

図２は光共振器中の光格子を示す模式図である。図２において、１ａは光共振器を構成する凹面鏡（ミラー面は上に凸）、１ｂは同じく光共振器を構成する凹面鏡（ミラー面は下に凸）、２は光共振器のＴＥＭ₀₀モード、３は原子、４ａ，４ｂはレーザー光である。図２は上下の凹面鏡１ａ，１ｂによって作られる光共振器のＴＥＭ₀₀モード２の中に、光格子によって原子３を整列させ、光共振器の外からビーム半径Ｚ₀に集光した２本のレーザー光４ａ，４ｂを交差させて、演算に用いる原子を特定する様子を示している。

２量子ビット間の演算には、全ての量子ビットと等価的に相互作用する光共振器の固有モードの光子を媒介とする。そのため、光格子中の全ての原子は、図２に記したように単一の光共振器のモード体積の中に置かれる。

共振器モードの光子を原子とカップルさせるには、光共振器の外から入射する１本の光で誘導ラマン遷移を起こさせることになるが、外部からの光が１本だけでも、特定の１原子だけと相互作用させるために、原子を｜０＞もしくは｜１＞の状態から、図１に記した｜２＞もしくは｜３＞の状態に変換させる方法をとる。すなわち、｜２＞もしくは｜３＞の状態にある原子が誘導ラマン遷移を起こす光（図１のω₂もしくはω₃）に対して、｜０＞もしくは｜１＞状態にある原子は共鳴しないことを利用する。したがって、演算に関与する原子は、｜０＞、｜１＞の状態から｜２＞、｜３＞の状態に変換される段階で、２本のレーザー光の交点により選別される。

系の量子状態を説明するために、制御ビット原子の量子状態ａ、被制御ビット原子の量子状態ｂ、光共振器の光子数状態ｎを用いて、系の状態を波動関数ΨによりΨ＝｜ａ，ｂ，ｎ＞で表すことにする。
光共振器中に光子が存在しない初期状態をΨ₀とすると、初期状態Ψ₀は次式のように表すことができる。
Ψ₀＝Φ₀₀｜０，０，０＞＋Φ₀₁｜０，１，０＞＋Φ₁₀｜１，０，０＞
＋Φ₁₁｜１，１，０＞ ・・・（１）
ここで、Φ_abはａ，ｂおよびｎ以外の量子状態を表している。光共振器の光子数状態とは、光共振器モードに存在する光子の数を表す。

次に、制御ビット原子と被制御ビット原子の２原子に光照射を行うことにより、ＣＮＯＴ（制御ＮＯＴ）演算を実現する例を説明する。初期状態Ψ₀からＣＮＯＴ演算を行うには、共鳴ラマン遷移を用いる方法と非共鳴ラマン遷移を用いる方法が考えられるので、それぞれの場合について順に説明する。

［共鳴ラマン遷移を用いるＣＮＯＴ演算］
演算に用いる制御ビット原子と被制御ビット原子のみが光と共鳴する状態を作り出すために、制御ビット原子に対して下記の変換Ａを行うと共に、被制御ビット原子に対して下記の変換Ｂを行う。

変換Ａは、制御ビット原子の｜０＞状態を｜３＞状態に変換し、制御ビット原子の｜１＞状態を｜２＞状態に変換するものである。制御ビット原子に変換Ａを施すには、ω₀，ω₁，ω₂，ω₃のうち２本の光を適宜組み合わせて制御ビット原子に照射すればよい。
変換Ｂは、被制御ビット原子の｜０＞状態を｜２＞状態に変換し、被制御ビット原子の｜１＞状態を｜３＞状態に変換するものである。被制御ビット原子に変換Ｂを施すには、変換Ａと同様にω₀，ω₁，ω₂，ω₃のうち２本の光を適宜組み合わせて被制御ビット原子に照射すればよい。

変換Ａ，Ｂの結果、系の状態は、式（１）に示した初期状態Ψ₀から以下の状態Ψに変わる。
Ψ＝Φ₀₀｜３，２，０＞＋Φ₀₁｜３，３，０＞＋Φ₁₀｜２，２，０＞
＋Φ₁₁｜２，３，０＞ ・・・（４）

次に、制御ビット原子の量子状態を、光共振器の光子数状態に変換すると、系の状態Ψは次式のようになる。
Ψ＝Φ₀₀｜２，２，１＞＋Φ₀₁｜２，３，１＞＋Φ₁₀｜２，２，０＞
＋Φ₁₁｜２，３，０＞ ・・・（５）
制御ビット原子の量子状態（波動関数Ψの第１引数）を光共振器の光子数状態（波動関数Ψの第３引数）に変換するには、図１に示すようにストークス光ω_srを用いて制御ビット原子にストークスラマン遷移を起こさせ、光共振器中に１つの光子（ω_c）を放出させる。例えば式（４）に記載した状態｜３，２，０＞から式（５）に記載した状態｜２，２，１＞のように第１引数が｜３＞から｜２＞へと変わる過程で、光共振器中に光子が１個放出され、第３引数が１つ増える。

次に、被制御ビット原子に対してアダマール変換を行うことで、系の状態は式（５）の状態から式（６）の状態に変わる。

アダマール変換は以下の式のように表すことができる。式（７）におけるＴはアダマール行列の１例である。このようなアダマール変換は、被制御ビット原子に照射するレーザー光の光強度と照射時間を調節することで行うことができる。なお、アダマール変換の詳細については、文献「M.A.Nielsen et al.，“Quantum computation and quantum information”，Cambridge University Press，Cambridge，2000」に記載されている。

ここで、共鳴ラマン遷移による被制御ビット原子と光共振器の光子数状態との結合状態を図３に示す。図３では、アンチストークス型のラマン遷移により｜２，２，０＞状態と｜２，３，１＞状態とが結合し、｜２，２，１＞状態と｜２，３，２＞状態とが結合することを示している。光子数状態ｎ＝１からｎ＝２への結合強度は、光子数状態ｎ＝０からｎ＝１への結合強度の２^1/2倍のため、同じパルスを照射したときに、ブロッホベクトルの回転角が２^1/2倍だけ異なる。

図３に示したような共鳴ラマン遷移で被制御ビット原子と光共振器の光子数状態とを結合させるために、図４に記した４つの連続ラマンパルスを照射する。図４では、４つの連続ラマンパルスによるブロッホベクトルの変化を示している。図４（Ａ）、図４（Ｃ）、図４（Ｅ）、図４（Ｇ）は｜２，２，０＞状態と｜２，３，１＞状態との結合を表し、図４（Ｂ）、図４（Ｄ）、図４（Ｆ）、図４（Ｈ）は｜２，２，１＞状態と｜２，３，２＞状態との結合を表している。

光子数状態ｎが０より小さくなる状態は存在しないため、｜２，３，０＞状態は、孤立して変化しないが、｜２，２，０＞状態は｜２，３，１＞状態と結合し、｜２，２，１＞状態は｜２，３，２＞状態と結合する。前述のとおり、｜２，２，１＞状態と｜２，３，２＞状態との結合の強さは、｜２，２，０＞状態と｜２，３，１＞状態との結合強さの２^1/2倍のため、同じパルスを照射したときに、ブロッホベクトルの回転角が２^1/2倍だけ異なる。したがって、以下のような４つの連続ラマンパルスを被制御ビット原子に照射する。

（ａ）光子数状態ｎ＝０からｎ＝１への結合のためのπパルスを被制御ビット原子に照射して、図４（Ａ）、図４（Ｂ）のようにブロッホベクトルを変化させる。
（ｂ）πパルスをπ／２位相シフトして、光子数状態ｎ＝１からｎ＝２への結合のためのπパルスを被制御ビット原子に照射して、図４（Ｃ）、図４（Ｄ）のようにブロッホベクトルを変化させる。
（ｃ）πパルスを−π／２位相シフトして、光子数状態ｎ＝０からｎ＝１への結合のためのπパルスを被制御ビット原子に照射して、図４（Ｅ）、図４（Ｆ）のようにブロッホベクトルを変化させる。
（ｄ）πパルスをπ／２位相シフトして、光子数状態ｎ＝１からｎ＝２への結合のためのπパルスを被制御ビット原子に照射して、図４（Ｇ）、図４（Ｈ）のようにブロッホベクトルを変化させる。

このような４つのパルスを連続照射することで、｜２，２，０＞と｜２，３，１＞との結合状態、および｜２，２，１＞と｜２，３，２＞との結合状態を表すブロッホベクトルは最終的にそれぞれ２πだけ変化することになり、｜２，２，０＞、｜２，３，１＞、｜２，２，１＞、および｜２，３，２＞の各状態は位相が反転する。しかしながら、４パルスの照射後に｜２，３，２＞状態は分布がゼロとなっているので、系全体の量子状態は式（８）のようになっている。

次に、被制御ビット原子に対して再びアダマール変換を施すと、系の状態は式（８）の状態から式（９）の状態に変わる。

ここから、光共振器モードの光子の量子状態を制御ビット原子の量子状態に変換することで、系の状態は式（１０）に示す状態となる。この変換は、式（４）から式（５）への変換の逆変換を行えばよい。

最後に、制御ビット原子と被制御ビット原子の位相を反転させた後（すなわち、式（１０）中の行列の符号を反転させる）、制御ビット原子に対して式（２）の変換Ａの逆変換を行うと共に、被制御ビット原子に対して式（３）の変換Ｂの逆変換を行うことで、系の状態は式（１１）に示す状態となって、ＣＮＯＴ演算が完了する。

制御ビット原子と被制御ビット原子の位相を反転させるには、制御ビット原子に照射するレーザー光と被制御ビット原子に照射するレーザー光の位相をそれぞれずらせばよい。また、制御ビット原子、被制御ビット原子にそれぞれ変換Ａ，Ｂの逆変換を施すには、ω₀，ω₁，ω₂，ω₃のうち２本の光を適宜組み合わせて制御ビット原子と被制御ビット原子に照射すればよい。

以上により、１量子ビットの任意のユニタリ変換と２量子ビット間のＣＮＯＴ演算とを、多数の量子ビット間で等価的に行うことができることになり、汎用的でスケーラブルな量子計算機を実現することができる。

［非共鳴ラマン遷移を用いるＣＮＯＴ演算］
演算に用いる制御ビット原子と被制御ビット原子のみが光と共鳴する状態を作り出すために、式（１）で表される初期状態の制御ビット原子および被制御ビット原子に対してそれぞれ変換Ｂと同様の下記の変換を行う。

これにより、系の状態は、式（１）に示した初期状態Ψ₀から式（１３）の状態Ψに変わる。
Ψ＝Φ₀₀｜２，２，０＞＋Φ₀₁｜２，３，０＞＋Φ₁₀｜３，２，０＞
＋Φ₁₁｜３，３，０＞ ・・・（１３）

次に、制御ビット原子の量子状態を、光共振器の光子数状態に変換すると、系の状態Ψは次式のようになる。
Ψ＝Φ₀₀｜２，２，０＞＋Φ₀₁｜２，３，０＞＋Φ₁₀｜２，２，１＞
＋Φ₁₁｜２，３，１＞ ・・・（１４）

ここで、被制御ビット原子に対してアダマール変換を行うと、系の状態は式（１４）の状態から式（１５）の状態に変わる。

次に、被制御ビット原子に照射するレーザー光により、被制御ビット原子と光共振器の光子数状態とを図５のように非共鳴ラマン遷移で結合する。図５では、ストークス型のラマン遷移により｜２，３，０＞状態と｜２，２，１＞状態とが結合し、｜２，３，１＞状態と｜２，２，２＞状態とが結合することを示している。

｜２，３，０＞状態と｜２，２，１＞状態、および｜２，３，１＞状態と｜２，２，２＞状態が同じ周波数の光で結合するが、｜２，３，０＞状態の結合によるエネルギーシフトを−θとすると、｜２，２，１＞状態のエネルギーシフトは＋θ、｜２，３，１＞状態のエネルギーシフトは−２θ、｜２，２，２＞状態のエネルギーシフトは＋２θとなるため、系全体でのシフトは式（１６）に示すようになる。

ここで、光共振器の光子数状態を制御ビット原子の量子状態に変換すれば、系の状態は式（１７）に示す状態となる。

次に、制御ビット原子に照射するレーザー光の位相をずらして、制御ビット原子の｜２＞状態に−ξの位相シフトを与えると、制御ビット原子の｜３＞状態は＋ξの位相シフトを受ける。また、制御ビット原子の｜２＞状態に−ηの位相シフト与えると、制御ビット原子の｜３＞状態は＋ηの位相シフトを受けるので、系全体としては式（１８）に示す状態となる。

ここで、例えばξ＝π／４、η＝−π／４、θ＝−π／２とすることで、系の状態を式（１９）のようにすることができる。

続いて、被制御ビット原子に対して再びアダマール変換を施すと、系の状態は式（１９）の状態から式（２０）の状態に変わる。

最後に、制御ビット原子と被制御ビット原子に対して式（１２）の変換の逆変換を行うことで、系の状態は式（２１）に示す状態となって、ＣＮＯＴ演算が完了する。

以上のような非共鳴ラマン遷移によれば、共鳴ラマン遷移の場合と同様に、１量子ビットの任意のユニタリ変換と２量子ビット間のＣＮＯＴ演算とを、多数の量子ビット間で等価的に行うことができることになり、汎用的でスケーラブルな量子計算機を実現することができる。

次に、本実施の形態の量子演算装置の構成について説明する。本実施の形態では、１つの原子を１つの量子ビットとして用いるために、図２に示す共振器長（凹面鏡１ａと１ｂ間の距離）が３ｍｍ程度の高Ｑ光共振器のモード体積の中に、量子ビットとして用いる全ての原子３が、格子点間隔が５μｍ程度の光格子の各格子点に１個ずつ整列した状態にする。このようにすることで、ビーム半径をＺ₀＝１．５μｍ程度に絞ったレーザー光を用いて、任意の原子１個とレーザー光とを直接相互作用させることができると同時に、光共振器モードの光子と任意の原子とを相互作用させることができる。本実施の形態では、光格子にレーザー光の焦点よりも大きな格子点間隔を持たせることにより、レーザー光と相互作用する領域内に１つの量子ビットのみを存在させることができる。

ここで用いる光格子のポテンシャルは、互いに直交するｘ，ｙ，ｚの各方向に波数ベクトルを持つ光定在波を、互いの偏光が直交するように重ね合わせることで得られる。この光格子ポテンシャルに、ボーズ凝縮のような極低温・高密度の原子集団から原子を取り込むことで、一つのポテンシャル極小点に、複数の原子が捕捉された状態を作り出すことができる。ここから更に光格子ポテンシャルの強さ、すなわち光強度を調節することで、ポテンシャル極小点間を原子が移動するエネルギーと、一つのポテンシャル中に複数の原子が存在することによる反発エネルギーとの兼ね合いをとり、各ポテンシャル極小点に各１個の原子が捕捉された状態を作り出すことができる。

原子種としては、図１のエネルギー準位を持つものを適用することができる。一例としては、アルカリ金属原子のルビジウム原子等がある。
また、光共振器の環境条件は、光格子のモット絶縁状態を作れる一般的な条件が必要となる。すなわち、温度は１マイクロケルビン以下が好適となる。また、光ポテンシャルは、ラムディッケ条件（光格子ポテンシャルをつくる光子の反跳によって、原子がポテンシャルを飛び出さない条件）を充足しなければならない。このような原子種や環境条件については、文献「Markus Greiner et al.，“Quantum phase transition from a superfluid to a Mott insulator in a gas of ultracold atoms”，Nature，2002，Vol.415,p.39-44」に記載されている。

演算を行う原子を特定するには、図２に記したように、演算に用いる原子の位置で、２本のレーザー光４ａ，４ｂのビーム半径をＺ₀に絞って交差させることで行う。したがって、制御ビット原子と被制御ビット原子に対してそれぞれ操作を行う場合は、計４本のレーザー光を用いることになる。レーザー光の偏向および入断は音響光学変調器による回折現象を用いればよく、これによりレーザー光の照射手段から照射するレーザー光の位相を調節したり、パルス光を生成したりすることができる。πパルス、２πパルス、アダマール変換等の、ブロッホベクトルの回転角はレーザー光の光強度と照射時間で調節することができる。

最終結果の計測は、被計測エネルギー準位と孤立２準位系をなすエネルギー準位との間で共鳴する光を、計測光照射手段から測定対象の原子に照射して、その蛍光を光検出器で観測すればよい。

本実施の形態では、１回のゲート操作に必要な時間を大幅に短縮することができ、原子が量子状態を保持できる有限の時間内に、数十万回のゲート演算を行うことができる。さらに、本実施の形態では、原子に対する全ての操作を、極少数（通常２本）のレーザー光の入断と偏向のみによって達成することができる。

本発明は、量子計算機を実現する技術に適用することができる。

１量子ビット演算用のラマン遷移および光共振器との結合用のラマン遷移を示すエネルギー準位図である。 光共振器中の光格子を示す模式図である。 共鳴ラマン遷移による被制御ビット原子と光共振器の光子数状態との結合状態を示す図である。 共鳴ラマン遷移を用いたＣＮＯＴ演算に用いる連続４パルスによるブロッホベクトルの変化を示す図である。 非共鳴ラマン遷移による被制御ビット原子と光共振器の光子数状態との結合状態を示す図である。

符号の説明

１ａ，１ｂ…凹面鏡、２…光共振器のＴＥＭ₀₀モード、３…原子、４ａ，４ｂ…レーザー光。

Claims (10)

1. 光共振器と、
   この光共振器の固有のモードの中に光格子を生成して、量子ビットとして用いる複数の中性原子を前記光格子の各格子点に１つずつ整列させる手段と、
   前記光格子に捕捉された中性原子に対してレーザー光を照射する照射手段とを備え、
   前記中性原子と前記レーザー光との相互作用を用いて前記量子ビットのゲート操作を行うことを特徴とする量子演算装置。
2. 請求項１記載の量子演算装置において、
   前記光共振器の固有モードの光子を媒介として、２量子ビット間の演算を行うことを特徴とする量子演算装置。
3. 請求項１記載の量子演算装置において、
   前記光格子は、前記レーザー光の焦点よりも大きな格子点間隔を持つことを特徴とする量子演算装置。
4. 請求項１記載の量子演算装置において、
   前記照射手段は、
   制御ビット原子と被制御ビット原子に対してそれぞれ状態変換を施す状態変換手段と、
   前記制御ビット原子の量子状態を前記光共振器の光子数状態に変換する量子状態−光子数状態変換手段と、
   前記被制御ビット原子に対してアダマール変換を行う第１のアダマール変換手段と、
   共鳴ラマン遷移で前記被制御ビット原子と前記光共振器の光子数状態とを結合させる結合手段と、
   前記被制御ビット原子に対してアダマール変換を行う第２のアダマール変換手段と、
   前記光共振器の光子数状態を前記制御ビット原子の量子状態に変換する光子数状態−量子状態変換手段と、
   前記制御ビット原子と前記被制御ビット原子の位相をそれぞれ反転させる反転手段と、
   前記制御ビット原子と前記被制御ビット原子に対して前記状態変換の逆変換を施す逆変換手段とを有することを特徴とする量子演算装置。
5. 請求項１記載の量子演算装置において、
   前記照射手段は、
   制御ビット原子と被制御ビット原子に対してそれぞれ状態変換を施す状態変換手段と、
   前記制御ビット原子の量子状態を前記光共振器の光子数状態に変換する量子状態−光子数状態変換手段と、
   前記被制御ビット原子に対してアダマール変換を行う第１のアダマール変換手段と、
   非共鳴ラマン遷移で前記被制御ビット原子と前記光共振器の光子数状態とを結合させる結合手段と、
   前記光共振器の光子数状態を前記制御ビット原子の量子状態に変換する光子数状態−量子状態変換手段と、
   前記制御ビット原子の量子状態を位相シフトさせる位相シフト手段と、
   前記被制御ビット原子に対してアダマール変換を行う第２のアダマール変換手段と、
   前記制御ビット原子と前記被制御ビット原子に対して前記状態変換の逆変換を施す逆変換手段とを有することを特徴とする量子演算装置。
6. 光共振器の固有のモードの中に光格子を生成して、量子ビットとして用いる複数の中性原子を前記光格子の各格子点に１つずつ整列させる捕捉手順と、
   前記光格子に捕捉された中性原子に対してレーザー光を照射する照射手順とを備え、
   前記中性原子と前記レーザー光との相互作用を用いて前記量子ビットのゲート操作を行うことを特徴とする量子演算方法。
7. 請求項６記載の量子演算方法において、
   前記光共振器の固有モードの光子を媒介として、２量子ビット間の演算を行うことを特徴とする量子演算方法。
8. 請求項６記載の量子演算方法において、
   前記光格子は、前記レーザー光の焦点よりも大きな格子点間隔を持つことを特徴とする量子演算方法。
9. 請求項６記載の量子演算方法において、
   前記照射手順は、
   制御ビット原子と被制御ビット原子に対してそれぞれ状態変換を施す状態変換手順と、
   前記制御ビット原子の量子状態を前記光共振器の光子数状態に変換する量子状態−光子数状態変換手順と、
   前記被制御ビット原子に対してアダマール変換を行う第１のアダマール変換手順と、
   共鳴ラマン遷移で前記被制御ビット原子と前記光共振器の光子数状態とを結合させる結合手順と、
   前記被制御ビット原子に対してアダマール変換を行う第２のアダマール変換手順と、
   前記光共振器の光子数状態を前記制御ビット原子の量子状態に変換する光子数状態−量子状態変換手順と、
   前記制御ビット原子と前記被制御ビット原子の位相をそれぞれ反転させる反転手順と、
   前記制御ビット原子と前記被制御ビット原子に対して前記状態変換の逆変換を施す逆変換手順とからなることを特徴とする量子演算方法。
10. 請求項６記載の量子演算方法において、
    前記照射手順は、
    制御ビット原子と被制御ビット原子に対してそれぞれ状態変換を施す状態変換手順と、
    前記制御ビット原子の量子状態を前記光共振器の光子数状態に変換する量子状態−光子数状態変換手順と、
    前記被制御ビット原子に対してアダマール変換を行う第１のアダマール変換手順と、
    非共鳴ラマン遷移で前記被制御ビット原子と前記光共振器の光子数状態とを結合させる結合手順と、
    前記光共振器の光子数状態を前記制御ビット原子の量子状態に変換する光子数状態−量子状態変換手順と、
    前記制御ビット原子の量子状態を位相シフトさせる位相シフト手順と、
    前記被制御ビット原子に対してアダマール変換を行う第２のアダマール変換手順と、
    前記制御ビット原子と前記被制御ビット原子に対して前記状態変換の逆変換を施す逆変換手順とからなることを特徴とする量子演算方法。

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