JP2003130790A - Method for creating light-wave for light-wave coherence tomographic image measurement and light source apparatus using the same - Google Patents
Method for creating light-wave for light-wave coherence tomographic image measurement and light source apparatus using the sameInfo
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Abstract
Description
【０００１】[0001]
【発明の属する技術分野】本発明は、インコヒーレンス
または低コヒーレンス光源の任意形状スペクトルを、単
純にフィルターを用いることにより、理想的なガウス型
スペクトルに変更することができる光波コヒーレンス断
層画像測定用光波の生成方法及びそれを用いた光源装置
に関するものである。BACKGROUND OF THE INVENTION 1. Field of the Invention The present invention relates to an optical wave for measuring a coherence tomographic image of a light wave capable of changing an arbitrary shape spectrum of an incoherence or low coherence light source into an ideal Gaussian spectrum by simply using a filter. And a light source device using the same.
【０００２】[0002]
【従来の技術】このような分野の参照文献としては、以
下のようなものが挙げられる。2. Description of the Related Art References in this field include the following.
【０００３】参照文献〔１〕：精密工学会誌 Ｖｏｌ．
６７，Ｎｏ．４，２００１，ｐｐ．５４６−５４９
参照文献〔２〕：日本光学会 第２回 生体医用光学研
究会 講演論文集 ｐｐ．９５−９８
参照文献〔３〕：ＳＣＩＥＮＣＥ，Ｖｏｌ．２５４，２
２ ＮＯＶＥＭＢＥＲ１９９１ ｐｐ．１１７８−１１
８１
参照文献〔４〕：ＪＯＵＲＮＡＬ ＯＦ ＢＩＯＭＥＤ
ＩＣＡＬ ＯＰＴＩＣＳ３（１），ｐｐ．７６−７９
（ＪＡＮＵＡＲＹ １９９８）
参照文献〔５〕：ＯＰＴＩＣＳ ＬＥＴＴＥＲＳ／Ｖｏ
ｌ．２４，Ｎｏ．１７／ＳＥＰＴＥＭＢＥＲ １，１９
９９，ｐｐ．１２２１−１２２３
参照文献〔６〕：ＯＰＴＩＣＳ ＬＥＴＴＥＲＳ／Ｖｏ
ｌ．２６，Ｎｏ．８／ＡＰＲＩＬ １５，２００１，ｐ
ｐ．５６０−５６２
図３は従来の光波コヒーレンス断層画像測定装置の基本
構成図である。Reference [1]: Journal of Precision Engineering Vol.
67, No. 4, 2001, pp. 546-549 Reference [2]: Proceedings of the 2nd Biomedical Optics Research Society of Japan Optics Society, pp. 95-98 Reference [3]: SCIENCE, Vol. 254,2
2 NOVEMBER 1991 pp. 1178-11
81 Reference [4]: JOURNAL OF BIOMED
ICAL OPTICS 3 (1), pp. 76-79
(JANUARY 1998) Reference [5]: OPTICS LETTERS / Vo
l. 24, No. 17 / SEPTEMBER 1,19
99, pp. 1221-1223 Reference [6]: OPTICS LETTERS / Vo
l. 26, No. 8 / APRIL 15,2001, p
p. 560-562 FIG. 3 is a basic configuration diagram of a conventional optical coherence tomographic image measuring apparatus.
【０００４】この図において、１は光源、２はビームス
プリッタ（ＢＳ）、３はミラー（Ｍ）、４は対物レン
ズ、５は生体試料、６は光検出器である。In this figure, 1 is a light source, 2 is a beam splitter (BS), 3 is a mirror (M), 4 is an objective lens, 5 is a biological sample, and 6 is a photodetector.
【０００５】この図に示すように、光源１からの光波の
一方の光波はビーム状に生体試料５に照射される。その
際、生体試料５の中の至るところで散乱し、その中でも
後方散乱光（信号光）は逆行して干渉光学系に戻る。As shown in this figure, one of the light waves from the light source 1 is applied to the biological sample 5 in the form of a beam. At that time, the light is scattered everywhere in the biological sample 5, and among them, the backscattered light (signal light) goes backward and returns to the interference optical system.
【０００６】光検出器６では、他方の光路の参照光ＥR
と信号光ＥS の干渉信号のみが交流信号として検出され
る。このとき、信号光ＥS はさまざまな生体試料５内の
位置からの後方散乱光となるが、参照光ＥR の光路上の
ミラー（Ｍ）３が決定する光路長と等しい光路長の信号
光ＥS のみがコヒーレンス長の誤差内で検出される。In the photodetector 6, the reference light E R of the other optical path
And only the interference signal of the signal light E S is detected as an AC signal. At this time, the signal light E S becomes backscattered light from various positions within the biological sample 5, but the signal light having an optical path length equal to the optical path length determined by the mirror (M) 3 on the optical path of the reference light E R. Only E S is detected within the coherence length error.
【０００７】よって、奥行き方向の分解能を有する。通
常、コヒーレンス長の半分が、奥行き方向分解能であ
る。横方向の分解能はビームの大きさで与えられる。Therefore, it has a resolution in the depth direction. Usually, half the coherence length is the depth resolution. The lateral resolution is given by the beam size.
【０００８】光波は電磁波であるので“連続した波”が
存在する。コヒーレンス長とはこの連続した波の長さと
考えられる。スペクトル幅は、スペクトルの幅であり、
その逆フーリエ変換がコヒーレンス関数で、その幅がコ
ヒーレンス長である。スペクトル幅が広いほどコヒーレ
ンス長は短くなり、ＯＣＴ（光波コヒーレンス断層画像
法）の分解能は高くなる。スペクトル形状がガウス型の
場合は、その逆フーリエ変換であるコヒーレンス関数も
ガウス型で、余分なサイドローブがない。Since a light wave is an electromagnetic wave, a "continuous wave" exists. The coherence length is considered to be the length of this continuous wave. Spectral width is the width of the spectrum,
The inverse Fourier transform is the coherence function, and its width is the coherence length. The wider the spectrum width, the shorter the coherence length, and the higher the resolution of OCT (optical wave coherence tomography). When the spectral shape is Gaussian, the coherence function, which is its inverse Fourier transform, is also Gaussian and has no extra side lobes.
【０００９】[0009]
【発明が解決しようとする課題】しかしながら、一般の
スペクトル形状の場合はサイドローブが発生して、これ
が測定断層画像のバックグランドノイズを増大させて画
質を低下させる。However, in the case of a general spectrum shape, side lobes are generated, which increase the background noise of the measured tomographic image and deteriorate the image quality.
【００１０】ＯＣＴの光源装置は、ハロゲンランプ、Ｌ
ＥＤなどのインコヒーレンス光源（上記参照文献
〔２〕）または、スーパールミネッセンスダイオード
（ＳＬＤ）（上記参照文献〔３〕）、活性イオンを含む
ファイバーからの蛍光（上記参照文献〔４〕）などを低
コヒーレンス光源としている。The OCT light source device is a halogen lamp, L
Incoherence light sources such as ED (reference [2] above), super luminescence diodes (SLD) (reference [3] above), fluorescence from fibers containing active ions (reference [4] above), etc. It is used as a coherence light source.
【００１１】世界最高の空間分解能（上記参照文献
〔５〕）は、モードロックレーザ（上記参照文献
〔６〕）で実現されているが、装置が複雑、高価であ
り、しかも操作が煩雑などの理由で実用化は困難であ
る。The highest spatial resolution in the world (reference [5] above) is realized by a mode-locked laser (reference [6] above), but the device is complicated and expensive, and the operation is complicated. Practical application is difficult for the reason.
【００１２】光源の実用化を考えると、安価なハロゲン
ランプ、ＬＥＤ、ＳＬＤ、蛍光などが候補となるが、一
般にこれらの光源のスペクトルは、完全なガウス型では
ない。In consideration of practical use of the light source, inexpensive halogen lamps, LEDs, SLDs, fluorescent light, and the like are candidates, but generally, the spectra of these light sources are not completely Gaussian.
【００１３】すなわち、ＯＣＴにおいては、高空間分解
能のための広いスペクトル幅とサイドローブのない理想
的なガウス型スペクトルが重要である。後者は、断層画
像においてバックグランドノイズを下げるためのもので
ある。That is, in OCT, a wide spectrum width for high spatial resolution and an ideal Gaussian spectrum without side lobes are important. The latter is for reducing background noise in a tomographic image.
【００１４】ところで、ＯＣＴにおいては、光源のスペ
クトルのフーリエ変換がコヒーレンス関数となり、深さ
方向の信号強度プロファイルは、屈折率分布とコヒーレ
ンス関数のコンボリューションとなる。よって、光源の
スペクトルがガウス型以外の場合は、コヒーレンス関数
はガウス型と異なるために、ＯＣＴ像に、バックグラン
ドノイズが重畳して、ダイナミックレンジが低下して、
大きな問題になる。そこで、比較的ガウス型スペクトル
に近いＳＬＤ（スーパールミネッセンスダイオード）、
ＬＥＤなどが使用されているが、ハロゲンランプなどで
は、バックグランドが大きいために使用は制限される。By the way, in OCT, the Fourier transform of the spectrum of the light source becomes a coherence function, and the signal intensity profile in the depth direction becomes a convolution of the refractive index distribution and the coherence function. Therefore, when the spectrum of the light source is other than the Gaussian type, the coherence function is different from the Gaussian type, so that background noise is superimposed on the OCT image and the dynamic range is reduced,
It becomes a big problem. Therefore, SLD (super luminescence diode) that is relatively close to Gaussian spectrum,
Although LEDs and the like are used, the use of halogen lamps and the like is limited due to the large background.
【００１５】本発明は、上記状況に鑑みて、安価かつ簡
単な構成で、ガウス型スペクトルを生成することができ
る光波コヒーレンス断層画像測定用光波の生成方法及び
それを用いた光源装置を提供することを目的とする。In view of the above situation, the present invention provides a lightwave generation method for lightwave coherence tomographic image measurement capable of generating a Gaussian spectrum with an inexpensive and simple structure, and a light source device using the same. With the goal.
【００１６】[0016]
【課題を解決するための手段】本発明は、上記目的を達
成するために、
〔１〕光波コヒーレンス断層画像測定用光波の生成方法
において、（ａ）光源のスペクトルＳS（λ）を測定
し、（ｂ）実現したいガウス型スペクトルＳcot （λ）
を、前記光源のスペクトルで割り、作製する最適フィル
ター特性ＴF（λ）を求め、（ｃ）この最適フィルター
特性ＴF（λ）を実現するために、薄膜計算プログラム
で、実際の多層構造をシミュレーションし、最適フィル
ターの設計を行い、（ｄ）前記多層構造をシミュレーシ
ョン結果に沿って作製し、前記光源のスペクトルＳ
S（λ）を作製された最適フィルターに入射させて、実
現したいガウス型スペクトルＳcot （λ）を生成するこ
とを特徴する。In order to achieve the above object, the present invention provides [1] a method of generating a light wave for measuring a light wave coherence tomographic image, in which (a) a spectrum S S (λ) of a light source is measured. , (B) Gaussian spectrum to be realized S cot (λ)
Is divided by the spectrum of the light source to obtain the optimum filter characteristic T F (λ) to be produced, and (c) in order to realize this optimum filter characteristic T F (λ), an actual multilayer structure is calculated by a thin film calculation program. Simulation is performed to design an optimum filter, and (d) the multilayer structure is produced according to the simulation result, and the spectrum S of the light source is obtained.
It is characterized in that S (λ) is made incident on the prepared optimum filter to generate a Gaussian spectrum S cot (λ) to be realized.
【００１７】〔２〕光波コヒーレンス断層画像測定用光
源装置において、ガウス型スペクトルでない光源と、こ
の光源からの光を受けて、ガウス型スペクトルを生成す
る最適フィルターとを具備することを特徴とする。[2] A light source device for measuring an optical wave coherence tomographic image is characterized by comprising a light source which is not a Gaussian spectrum and an optimum filter which receives light from this light source and generates a Gaussian spectrum.
【００１８】〔３〕上記〔２〕記載の光波コヒーレンス
断層画像測定用光源装置において、前記最適フィルター
は誘電体多層構造を有するフィルターであることを特徴
とする。[3] In the light source device for measuring an optical coherence tomographic image according to the above [2], the optimum filter is a filter having a dielectric multilayer structure.
【００１９】[0019]
【発明の実施の形態】以下、本発明の実施の形態につい
て詳細に説明する。BEST MODE FOR CARRYING OUT THE INVENTION Embodiments of the present invention will be described in detail below.
【００２０】図１は本発明の光波コヒーレンス断層画像
測定装置の基本構成図である。FIG. 1 is a basic configuration diagram of a lightwave coherence tomographic image measuring apparatus of the present invention.
【００２１】この図において、１１は光源装置、１２は
光源、１３は最適フィルター、１４は最適フィルター１
３から生成される光波コヒーレンス断層画像測定用光波
である透過光である。In this figure, 11 is a light source device, 12 is a light source, 13 is an optimum filter, and 14 is an optimum filter 1.
3 is transmitted light which is a light wave for measuring a light wave coherence tomographic image generated from 3.
【００２２】まず、本発明の光波コヒーレンス断層画像
測定装置において、光源１２は、ハロゲンランプ、ＬＥ
Ｄなどのインコヒーレンス光源または、スーパールミネ
ッセンスダイオード（ＳＬＤ）、活性イオンを含むファ
イバーからの蛍光などの低コヒーレンス光源などからな
る。一般にこれらの光源のスペクトルは、完全なガウス
型ではない。そこで、以下のステップで最適フィルター
を作成して、理想的なガウス型スペクトルを有するＯＣ
Ｔ用光源を実現する。
（１）光源のスペクトルＳs （λ）を測定する。
（２）実現したいガウス型スペクトルＳcot （λ）を、
測定した光源のスペクトルで割り〔ＳOCT（λ）／Ｓ
S（λ）〕、作製するフィルター特性ＴF（λ）を求め
る。
（３）このフィルター特性ＴF（λ）を実現するため
に、市販されている薄膜計算プログラムで、実際の多層
構造をシミュレーションし、フィルターの設計を行う。
（４）そこで、多層構造をシミュレーション結果に沿っ
て作製し、光源１２の光を最適フィルター１３に入射さ
せて、実現したいガウス型スペクトルＳcot を有する光
波コヒーレンス断層画像測定用光波である透過光１４を
生成させる。First, in the lightwave coherence tomographic image measuring apparatus of the present invention, the light source 12 is a halogen lamp or LE.
An incoherence light source such as D, a super luminescence diode (SLD), or a low coherence light source such as fluorescence from a fiber containing active ions. In general, the spectra of these sources are not perfectly Gaussian. Therefore, an OC having an ideal Gaussian spectrum is created by creating an optimum filter in the following steps.
A light source for T is realized. (1) The spectrum S s (λ) of the light source is measured. (2) The Gaussian spectrum S cot (λ) to be realized is
Divide by the spectrum of the measured light source [S OCT (λ) / S
S (λ)], the filter characteristic T F (λ) to be produced is determined. (3) In order to realize this filter characteristic T F (λ), a commercially available thin film calculation program is used to simulate the actual multilayer structure and design the filter. (4) Therefore, a transmitted light 14 which is a light wave for measuring a light wave coherence tomographic image having a Gaussian spectrum S cot to be realized by making a multilayer structure in accordance with the simulation result and making the light of the light source 12 incident on the optimum filter 13 Is generated.
【００２３】このように、光源１２からの光波をフィル
ター特性ＴF（λ）の最適フィルター１３で受けて、そ
の最適フィルター１３からガウス型スペクトルＳ
cot （λ）を生成することができる。As described above, the light wave from the light source 12 is received by the optimum filter 13 having the filter characteristic T F (λ), and the Gaussian spectrum S is received from the optimum filter 13.
cot (λ) can be generated.
【００２４】近年、市販されている誘電体薄膜計算プロ
グラム（上記参照文献〔２〕）の基本性能・機能は、飛
躍的に向上しており、実際の材料パラメータを用いて、
最適化などの機能を用いれば誘電体多層構造の最適設計
が容易である。In recent years, the basic performances and functions of commercially available dielectric thin film calculation programs (reference document [2] above) have dramatically improved, and by using actual material parameters,
Optimum design of the dielectric multi-layer structure is easy if functions such as optimization are used.
【００２５】図２は本発明の最適フィルターによって得
られる１．５μｍ帯の完全なガウス型スペクトル例を示
す図である。この図において、横軸は波長（ｎｍ）、縦
軸はスペクトルパワー密度（相対単位）である。FIG. 2 is a diagram showing an example of a complete Gaussian spectrum in the 1.5 μm band obtained by the optimum filter of the present invention. In this figure, the horizontal axis represents wavelength (nm) and the vertical axis represents spectral power density (relative unit).
【００２６】一般に、ガウス型スペクトルＦG （λ）
は、
ＦG （λ）＝ｅｘｐ〔−（１／２）・δ2 （λ−λ0 ）
2 〕
ここで、δは根平均２乗幅、λ0 は中心波長である。で
表されるが、本発明においても、同様のガウス型スペク
トルを得ることができる。In general, the Gaussian spectrum F G (λ)
Is F G (λ) = exp [− (1/2) · δ 2 (λ−λ 0 ).
2 ] Here, δ is the root mean square width, and λ 0 is the center wavelength. In the present invention, a similar Gaussian spectrum can be obtained.
【００２７】現在、種々の薄膜・光学デバイスの設計手
法が報告されており、高速コンピュータを用いることに
より具体的な設計が可能になってきている。例えば、多
層構造の光学特性シミュレーション、自動設計などが市
販のソフトで可能である。設計が決まれば、一般の真空
蒸着装置を用いて誘電体多層構造を有する最適フィルタ
ーの作製ができる。最適フィルターと先の光源を用いて
ＯＣＴ用の理想的な光源が実現できる。At present, various thin film / optical device design techniques have been reported, and specific designs have become possible by using high-speed computers. For example, it is possible to use a commercially available software to perform optical characteristic simulation of a multi-layered structure and automatic design. Once the design is decided, an optimum filter having a dielectric multilayer structure can be produced using a general vacuum vapor deposition apparatus. An ideal light source for OCT can be realized by using the optimum filter and the above light source.
【００２８】なお、本発明は上記実施例に限定されるも
のではなく、本発明の趣旨に基づいて種々の変形が可能
であり、これらを本発明の範囲から排除するものではな
い。The present invention is not limited to the above embodiments, and various modifications can be made based on the spirit of the present invention, and these modifications are not excluded from the scope of the present invention.
【００２９】[0029]
【発明の効果】以上、詳細に説明したように、本発明に
よれば、以下のような効果を奏することができる。As described in detail above, according to the present invention, the following effects can be achieved.
【００３０】（Ａ）安価かつ簡単な構成で、ガウス型ス
ペクトルを生成することができる光波コヒーレンス断層
画像測定用光波の生成方法及びそれを用いた光源装置を
実現することができる。(A) It is possible to realize a lightwave generation method for lightwave coherence tomographic image measurement capable of generating a Gaussian spectrum and a light source device using the same with an inexpensive and simple structure.
【００３１】（Ｂ）市販されている汎用の薄膜計算プロ
グラムを用いて、容易に最適フィルターの設計を行い、
ＯＣＴの光源に理想的なガウス型スペクトルを有する光
源を実現することができる。(B) An optimum filter can be easily designed by using a commercially available general-purpose thin film calculation program,
It is possible to realize a light source having a Gaussian spectrum that is ideal for an OCT light source.
【図１】本発明の光波コヒーレンス断層画像測定装置の
基本構成図である。FIG. 1 is a basic configuration diagram of an optical coherence tomographic image measuring apparatus of the present invention.
【図２】本発明の最適フィルターによって得られる１．
５μｍ帯の完全なガウス型スペクトル例を示す図であ
る。FIG. 2: 1. Obtained by the optimum filter of the present invention
It is a figure which shows the perfect Gaussian type spectrum example of a 5 micrometer band.
【図３】従来の光波コヒーレンス断層画像測定装置の基
本構成図である。FIG. 3 is a basic configuration diagram of a conventional lightwave coherence tomographic image measuring device.
１１ 光源装置 １２ 光源 １３ 最適フィルター １４ 透過光 11 Light source device 12 light sources 13 Optimal filter 14 transmitted light
Claims (3)
生成方法において、（ａ）光源のスペクトルＳS（λ）
を測定し、（ｂ）実現したいガウス型スペクトルＳcot
（λ）を、前記光源のスペクトルで割り、作製する最適
フィルター特性ＴF（λ）を求め、（ｃ）該最適フィル
ター特性ＴF（λ）を実現するために、薄膜計算プログ
ラムで、実際の多層構造をシミュレーションし、最適フ
ィルターの設計を行い、（ｄ）前記多層構造をシミュレ
ーション結果に沿って作製し、前記光源のスペクトルＳ
S（λ）を作製された最適フィルターに入射させて、実
現したいガウス型スペクトルＳcot （λ）を生成するこ
とを特徴する光波コヒーレンス断層画像測定用光波の生
成方法。1. A method of generating an optical wave for measuring an optical coherence tomographic image, comprising: (a) a spectrum S S (λ) of a light source.
(B) Gaussian spectrum S cot to be realized
(Λ) is divided by the spectrum of the light source to obtain the optimum filter characteristic T F (λ) to be produced, and (c) in order to realize the optimum filter characteristic T F (λ), an actual thin film calculation program is used. A multilayer structure is simulated, an optimum filter is designed, (d) the multilayer structure is produced according to the simulation result, and the spectrum S of the light source is obtained.
A method for generating a light wave for measuring a light wave coherence tomographic image, which comprises causing S (λ) to enter the produced optimum filter to generate a Gaussian spectrum S cot (λ) to be realized.
置において、（ａ）ガウス型スペクトルでない光源と、
（ｂ）該光源からの光を受けて、ガウス型スペクトルを
生成する最適フィルターとを具備することを特徴とする
光波コヒーレンス断層画像測定用光源装置。2. A light source device for measuring an optical coherence tomographic image, comprising: (a) a light source which is not a Gaussian spectrum;
(B) A light source device for measuring a light wave coherence tomographic image, comprising: an optimum filter that receives light from the light source to generate a Gaussian spectrum.
像測定用光源装置において、前記最適フィルターは誘電
体多層構造を有するフィルターであることを特徴とする
光波コヒーレンス断層画像測定用光源装置。3. The light source device for measuring an optical wave coherence tomographic image according to claim 2, wherein the optimum filter is a filter having a dielectric multilayer structure.
Priority Applications (1)
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|---|---|---|---|
| JP2001322408A JP2003130790A (en) | 2001-10-19 | 2001-10-19 | Method for creating light-wave for light-wave coherence tomographic image measurement and light source apparatus using the same |
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Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO2007066465A1 (en) * | 2005-12-07 | 2007-06-14 | Kabushiki Kaisha Topcon | Optical image measuring instrument |
| JP2007327909A (en) * | 2006-06-09 | 2007-12-20 | Fujifilm Corp | Optical tomography apparatus |
| JP2014149242A (en) * | 2013-02-01 | 2014-08-21 | Canon Inc | Wavelength variable light source device and driving method of the same, optical tomographic image acquisition apparatus including wavelength variable light source device, and optical tomographic image acquisition method |
| JP2016188795A (en) * | 2015-03-30 | 2016-11-04 | 株式会社Ｓｃｒｅｅｎホールディングス | Signal processing method, and image processing device |
-
2001
- 2001-10-19 JP JP2001322408A patent/JP2003130790A/en active Pending
Cited By (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO2007066465A1 (en) * | 2005-12-07 | 2007-06-14 | Kabushiki Kaisha Topcon | Optical image measuring instrument |
| US8009297B2 (en) | 2005-12-07 | 2011-08-30 | Kabushiki Kaisha Topcon | Optical image measuring apparatus |
| JP4891261B2 (en) * | 2005-12-07 | 2012-03-07 | 株式会社トプコン | Optical image measuring device |
| JP2007327909A (en) * | 2006-06-09 | 2007-12-20 | Fujifilm Corp | Optical tomography apparatus |
| JP2014149242A (en) * | 2013-02-01 | 2014-08-21 | Canon Inc | Wavelength variable light source device and driving method of the same, optical tomographic image acquisition apparatus including wavelength variable light source device, and optical tomographic image acquisition method |
| JP2016188795A (en) * | 2015-03-30 | 2016-11-04 | 株式会社Ｓｃｒｅｅｎホールディングス | Signal processing method, and image processing device |
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