JP2001066653A - 超短光パルス発生装置 - Google Patents
超短光パルス発生装置Info
- Publication number
- JP2001066653A JP2001066653A JP24142299A JP24142299A JP2001066653A JP 2001066653 A JP2001066653 A JP 2001066653A JP 24142299 A JP24142299 A JP 24142299A JP 24142299 A JP24142299 A JP 24142299A JP 2001066653 A JP2001066653 A JP 2001066653A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- light
- signal light
- signal
- pulse generator
- dispersion
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
Links
Landscapes
- Optical Modulation, Optical Deflection, Nonlinear Optics, Optical Demodulation, Optical Logic Elements (AREA)
Abstract
(57)【要約】
【課題】 波長可変性を有するとともにパルス幅が１０
ｆｓを下回る超短光パルスを発生させる。 【解決手段】 信号光取出部１は、信号光として白色光
を取り出し、励起光取出部２は、励起光として第２高調
波光を取り出す。これら白色光及び第２高調波光は所定
の角度を以て、すなわち、出射すべき信号光及びアイド
ラー光の群速度の不整合が消失するようにＢＢＯ結晶３
ａに入射する。ＢＢＯ結晶３ａから出射する信号光の分
散は分散補償部５によって補償される。
ｆｓを下回る超短光パルスを発生させる。 【解決手段】 信号光取出部１は、信号光として白色光
を取り出し、励起光取出部２は、励起光として第２高調
波光を取り出す。これら白色光及び第２高調波光は所定
の角度を以て、すなわち、出射すべき信号光及びアイド
ラー光の群速度の不整合が消失するようにＢＢＯ結晶３
ａに入射する。ＢＢＯ結晶３ａから出射する信号光の分
散は分散補償部５によって補償される。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は、超短光パルスを発
生させる超短光パルス発生装置に関するものである。
生させる超短光パルス発生装置に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】凝縮系の位相緩和、化学反応等の過程
は、数フェムト秒（ｆｓ）から数十フェムト秒での非常
に速い時間領域における現象である。これらの過程を追
跡するためには、２０フェムト秒を下回るとともに波長
可変性を有する超短光パルスを発生させることが好まし
い。
は、数フェムト秒（ｆｓ）から数十フェムト秒での非常
に速い時間領域における現象である。これらの過程を追
跡するためには、２０フェムト秒を下回るとともに波長
可変性を有する超短光パルスを発生させることが好まし
い。
【０００３】
【発明が解決しようとする課題】近年、白色連続光発生
−圧縮法によって、パルス幅を４．５フェムト秒まで短
縮させることができるようになったが、白色連続光発生
−圧縮法を用いた場合、発生するパルスが波長可変性を
有さず、これまでのところ、波長可変性を有するととも
にパルス幅が２０フェムト秒を下回る超短光パルスを発
生させることができなかった。
−圧縮法によって、パルス幅を４．５フェムト秒まで短
縮させることができるようになったが、白色連続光発生
−圧縮法を用いた場合、発生するパルスが波長可変性を
有さず、これまでのところ、波長可変性を有するととも
にパルス幅が２０フェムト秒を下回る超短光パルスを発
生させることができなかった。
【０００４】本発明の目的は、波長可変性を有するとと
もにパルス幅が２０フェムト秒を下回る超短光パルスを
発生させることができる超短光パルス発生装置を提供す
ることである。
もにパルス幅が２０フェムト秒を下回る超短光パルスを
発生させることができる超短光パルス発生装置を提供す
ることである。
【０００５】
【課題を解決するための手段】本発明による超短光パル
ス発生装置は、光源と、その光源が発した光から信号光
を取り出す信号光取出手段と、前記光源が発した光から
励起光を取り出す励起光取出手段と、前記信号光及び励
起光が所定の角度を以て入射し、群速度の不整合が消失
した信号光及びアイドラー光を出射する光入射及び出射
手段と、前記光入射及び出射手段から出射される信号光
の分散を補償する分散補償手段とを具えることを特徴と
するものである。
ス発生装置は、光源と、その光源が発した光から信号光
を取り出す信号光取出手段と、前記光源が発した光から
励起光を取り出す励起光取出手段と、前記信号光及び励
起光が所定の角度を以て入射し、群速度の不整合が消失
した信号光及びアイドラー光を出射する光入射及び出射
手段と、前記光入射及び出射手段から出射される信号光
の分散を補償する分散補償手段とを具えることを特徴と
するものである。
【０００６】本発明によれば、信号光取出手段が、光源
が発した光から信号光を取り出し、かつ、励起光取出手
段が、光源が発した光から励起光を取り出す。これら信
号光及び励起光は所定の角度を以て、すなわち、出射す
べき信号光及びアイドラー光の群速度の不整合が消失す
るように光入射及び出射手段に入射する。光入射及び出
射手段から出射する信号光の分散は分散補償手段によっ
て補償される。
が発した光から信号光を取り出し、かつ、励起光取出手
段が、光源が発した光から励起光を取り出す。これら信
号光及び励起光は所定の角度を以て、すなわち、出射す
べき信号光及びアイドラー光の群速度の不整合が消失す
るように光入射及び出射手段に入射する。光入射及び出
射手段から出射する信号光の分散は分散補償手段によっ
て補償される。
【０００７】このように群速度の不整合が消失した信号
光及びアイドラー光を出射することによって、パルスが
広い変換帯域を有すること、すなわち、パルスが波長可
変性を有することができる。また、出射手段から出射す
る信号光の分散は分散補償手段によって補償されること
によって、パルス幅が２０フェムト秒を下回る超短光パ
ルスを発生させることができる。
光及びアイドラー光を出射することによって、パルスが
広い変換帯域を有すること、すなわち、パルスが波長可
変性を有することができる。また、出射手段から出射す
る信号光の分散は分散補償手段によって補償されること
によって、パルス幅が２０フェムト秒を下回る超短光パ
ルスを発生させることができる。
【０００８】好適には、前記励起光のパルス面傾角補償
を行い、前記信号光のパルス幅伸延効果を除去するパル
ス面整合励起手段を更に具える。さらに好適には、前記
分散補償手段が、プリズム対と、回折格子対又はチャー
プ鏡とを有する。なお、前記信号光を白色光とし、励起
光を第二高調波光とし、前記信号光出射手段が非線形光
学結晶を有する。
を行い、前記信号光のパルス幅伸延効果を除去するパル
ス面整合励起手段を更に具える。さらに好適には、前記
分散補償手段が、プリズム対と、回折格子対又はチャー
プ鏡とを有する。なお、前記信号光を白色光とし、励起
光を第二高調波光とし、前記信号光出射手段が非線形光
学結晶を有する。
【０００９】
【発明の実施の形態】本発明による超短光パルス発生装
置の実施の形態を、図面を参照して詳細に説明する。図
１は、本発明による超短光パルス発生装置の概略図であ
る。この超短光パルス発生装置は、図示しない光源と、
光源が発した光から信号光を取り出す信号光取出部１
と、光源が発した光から励起光を取り出す励起光取出部
２と、信号光及び励起光が入射し、かつ、信号光及びア
イドラー光を出射する光入射及び出射部３と、信号光及
び励起光が光入射及び出射部３に入射するタイミングを
調整するタイミング調整部４と、光入射及び出射３から
出射される信号光の分散を補償する分散補償部５とを具
える。
置の実施の形態を、図面を参照して詳細に説明する。図
１は、本発明による超短光パルス発生装置の概略図であ
る。この超短光パルス発生装置は、図示しない光源と、
光源が発した光から信号光を取り出す信号光取出部１
と、光源が発した光から励起光を取り出す励起光取出部
２と、信号光及び励起光が入射し、かつ、信号光及びア
イドラー光を出射する光入射及び出射部３と、信号光及
び励起光が光入射及び出射部３に入射するタイミングを
調整するタイミング調整部４と、光入射及び出射３から
出射される信号光の分散を補償する分散補償部５とを具
える。
【００１０】図示しない光源は、エネルギーが３００μ
Ｊ、パルス幅が１２０ｆｓ、繰り返し数が１ｋＨｚ及び
波長が７９０ｎｍの光を発する。その光は、信号光取出
部１のビームサンプラ１ａによって１μジュールのエネ
ルギーの光とそれ以外の光とに分離される。１μジュー
ルのエネルギーの光は、平面鏡１ｂ及び凸レンズ１ｃを
介してサファイア結晶１ｄによって白色種光を発生さ
せ、その白色種光を、凹面鏡１ｅ及び平面鏡１ｆを介し
てノッチフィルタ１ｇに入射させる。ノッチフィルタ１
ｇは、７９０ｎｍの波長のみ減衰し、それ以外の波長域
の白色光を透過し、その白色光は、信号光として平面鏡
１ｇを介して光入射及び出射部３に入射される。
Ｊ、パルス幅が１２０ｆｓ、繰り返し数が１ｋＨｚ及び
波長が７９０ｎｍの光を発する。その光は、信号光取出
部１のビームサンプラ１ａによって１μジュールのエネ
ルギーの光とそれ以外の光とに分離される。１μジュー
ルのエネルギーの光は、平面鏡１ｂ及び凸レンズ１ｃを
介してサファイア結晶１ｄによって白色種光を発生さ
せ、その白色種光を、凹面鏡１ｅ及び平面鏡１ｆを介し
てノッチフィルタ１ｇに入射させる。ノッチフィルタ１
ｇは、７９０ｎｍの波長のみ減衰し、それ以外の波長域
の白色光を透過し、その白色光は、信号光として平面鏡
１ｇを介して光入射及び出射部３に入射される。
【００１１】ビームサンプラ１ａによって分離されたそ
れ以外の光は、第二高調波発生（ＳＨＧ）素子２ａに入
射される。ＳＨＧ素子２ａから出射した第二高調波光
は、ハーモニックセパレータ２ｂによって７９０ｎｍの
波長の光と１００μＪのエネルギー及び３９５ｎｍの波
長の第二高調波光に分離され、１００μＪのエネルギー
及び３９５ｎｍの波長の第二高調波光がタイミング調整
部４に入射される。
れ以外の光は、第二高調波発生（ＳＨＧ）素子２ａに入
射される。ＳＨＧ素子２ａから出射した第二高調波光
は、ハーモニックセパレータ２ｂによって７９０ｎｍの
波長の光と１００μＪのエネルギー及び３９５ｎｍの波
長の第二高調波光に分離され、１００μＪのエネルギー
及び３９５ｎｍの波長の第二高調波光がタイミング調整
部４に入射される。
【００１２】タイミング調整部４に入射された第二高調
波光は、励起光として反射部４ａ、平面鏡４ｂ、凸レン
ズ４ｃ及び凹レンズ４ｄを介して光入射及び出射部３に
入射される。なお、白色光及び第二高調波光が光入射及
び出射部３に入射するタイミングは、ミラー部４ａを図
１において上下方向に移動させることによって行われ
る。
波光は、励起光として反射部４ａ、平面鏡４ｂ、凸レン
ズ４ｃ及び凹レンズ４ｄを介して光入射及び出射部３に
入射される。なお、白色光及び第二高調波光が光入射及
び出射部３に入射するタイミングは、ミラー部４ａを図
１において上下方向に移動させることによって行われ
る。
【００１３】また、タイミング調整部４と光入射及び出
射部３との間に、白色光及び第二高調波光のパルス面を
整合するためのパルス面整合励起部を配置するのが好ま
しく、これを図２に示す。タイミング調整部を出射した
第二高調波光は、パルス面整合励起部６（図２）のプリ
ズム６ａ、凸レンズ６ｂ及び凸レンズ６ｃを介して光入
射及び出射部３に入射される。本例では、プリズム６ａ
の傾角を４５°とし、第二高調波光がそのプリズムの一
面に対して４９°の入射角で入射するようにする。さら
に、凸レンズ６ｂ及び６ｃの焦点距離をそれぞれ２００
ｍｍ及び７０ｍｍとする。このようなパルス面整合励起
部６は、プリズム６ａを通して第二高調波光すなわち励
起光のパルス面傾角補償を行い、白色光すなわち信号光
のパルス幅伸延効果を除去する。
射部３との間に、白色光及び第二高調波光のパルス面を
整合するためのパルス面整合励起部を配置するのが好ま
しく、これを図２に示す。タイミング調整部を出射した
第二高調波光は、パルス面整合励起部６（図２）のプリ
ズム６ａ、凸レンズ６ｂ及び凸レンズ６ｃを介して光入
射及び出射部３に入射される。本例では、プリズム６ａ
の傾角を４５°とし、第二高調波光がそのプリズムの一
面に対して４９°の入射角で入射するようにする。さら
に、凸レンズ６ｂ及び６ｃの焦点距離をそれぞれ２００
ｍｍ及び７０ｍｍとする。このようなパルス面整合励起
部６は、プリズム６ａを通して第二高調波光すなわち励
起光のパルス面傾角補償を行い、白色光すなわち信号光
のパルス幅伸延効果を除去する。
【００１４】光入射及び出射部３はβ−ＢａＢ2 Ｏ4
（ＢＢＯ）結晶３ａを有する。タイミング調整部４から
出射される第二高調波光は、ＢＢＯ結晶３ａの一面に入
射する。それに対して、信号光取出部１からの白色光
は、ＢＢＯ結晶３ａから出射する信号光とアイドラー光
の群速度不整合が消失するような位相整合が行われるよ
うに、第二高調波光と所定の角度をなす。
（ＢＢＯ）結晶３ａを有する。タイミング調整部４から
出射される第二高調波光は、ＢＢＯ結晶３ａの一面に入
射する。それに対して、信号光取出部１からの白色光
は、ＢＢＯ結晶３ａから出射する信号光とアイドラー光
の群速度不整合が消失するような位相整合が行われるよ
うに、第二高調波光と所定の角度をなす。
【００１５】光入射及び出射部３から出射される信号光
は、分散の補償を行うために分散補償部５の凸レンズ５
ａ、平面鏡５ｂ、プリズム５ｄ、プリズム５ｅ、平面鏡
５ｆ、プリズム５ｅ、プリズム５ｄａ介し、往路と光軸
高さを変えて平面鏡５ｃから出力される。なお、光入射
及び出射部３からは破線の矢印で示すようなアイドラー
光を出射するが、これについては後に説明する。
は、分散の補償を行うために分散補償部５の凸レンズ５
ａ、平面鏡５ｂ、プリズム５ｄ、プリズム５ｅ、平面鏡
５ｆ、プリズム５ｅ、プリズム５ｄａ介し、往路と光軸
高さを変えて平面鏡５ｃから出力される。なお、光入射
及び出射部３からは破線の矢印で示すようなアイドラー
光を出射するが、これについては後に説明する。
【００１６】本実施の形態によれば、白色光すなわち信
号光と第二高調波光すなわち励起光を非平行に位相整合
して、信号光とアイドラー光の群速度不整合が消失し、
信号光と励起光を平行にした場合に比べて１桁大きな変
換バンド幅を有することができる。
号光と第二高調波光すなわち励起光を非平行に位相整合
して、信号光とアイドラー光の群速度不整合が消失し、
信号光と励起光を平行にした場合に比べて１桁大きな変
換バンド幅を有することができる。
【００１７】光源をフェムト秒チタンサファイア再生増
幅器とし、その出力の第二高調波光を励起光し、白色光
を信号光としてＢＢＯ結晶中で光パラメトリック増幅を
行うことによって、１６０ＴＨｚに及ぶ広帯域の信号増
幅を行うことができる。
幅器とし、その出力の第二高調波光を励起光し、白色光
を信号光としてＢＢＯ結晶中で光パラメトリック増幅を
行うことによって、１６０ＴＨｚに及ぶ広帯域の信号増
幅を行うことができる。
【００１８】白色光のチャープによって、白色光及び第
二高調波光がＢＢＯ結晶に入射するタイミングをずらす
のみで結晶角を変更することなく５５０ｎｍから７００
ｎｍまで連続的に広帯域信号光を発生させることができ
る。
二高調波光がＢＢＯ結晶に入射するタイミングをずらす
のみで結晶角を変更することなく５５０ｎｍから７００
ｎｍまで連続的に広帯域信号光を発生させることができ
る。
【００１９】ＢＢＯ結晶から出射する信号光の位相は、
光学系に存在する分散媒質によって著しく歪められる
が、分散補償を行うことによって５５０〜７００ｎｍに
亘る波長可変で幅が１５ｆｓ以下のパルスを得ることが
できる。なお、図１の分散補償部５は、プリズム対５
ｄ，５ｅに加えて回折格子対（図３Ａ）又はチャープ鏡
（３Ｂ）を用いることもでき、回折格子対（図３Ａ）を
プリズム対５ｄ，５ｅと併用する場合には、可視域で幅
が８ｆｓ以下のパルスを発生させることができ、チャー
プ鏡（図３Ｂ）をプリズム対５ｄ，５ｅと併用した場合
には、可視域で幅が５ｆｓ以下のパルスを発生させるこ
とができる。
光学系に存在する分散媒質によって著しく歪められる
が、分散補償を行うことによって５５０〜７００ｎｍに
亘る波長可変で幅が１５ｆｓ以下のパルスを得ることが
できる。なお、図１の分散補償部５は、プリズム対５
ｄ，５ｅに加えて回折格子対（図３Ａ）又はチャープ鏡
（３Ｂ）を用いることもでき、回折格子対（図３Ａ）を
プリズム対５ｄ，５ｅと併用する場合には、可視域で幅
が８ｆｓ以下のパルスを発生させることができ、チャー
プ鏡（図３Ｂ）をプリズム対５ｄ，５ｅと併用した場合
には、可視域で幅が５ｆｓ以下のパルスを発生させるこ
とができる。
【００２０】次に、アイドラー光角分散補償を、図４を
用いて説明する。群速度整合は周波数下方変換における
アクロマティック位相整合と等価であり、励起光７が広
帯域の信号光８と位相整合するためにアイドラー光９は
大きな角分散を以て扇状に出射する。アイドラー光９の
角度分散を、凹面鏡１０ａ及び円筒面鏡１０ｂからなる
全反射型望遠鏡１０及び回折格子１１で補償することに
よって、色分散のない広帯域近赤外ビームが得られる。
用いて説明する。群速度整合は周波数下方変換における
アクロマティック位相整合と等価であり、励起光７が広
帯域の信号光８と位相整合するためにアイドラー光９は
大きな角分散を以て扇状に出射する。アイドラー光９の
角度分散を、凹面鏡１０ａ及び円筒面鏡１０ｂからなる
全反射型望遠鏡１０及び回折格子１１で補償することに
よって、色分散のない広帯域近赤外ビームが得られる。
【００２１】この場合も、０．９〜１．３μｍに亘って
波長可変であり、ＢＢＯ結晶３から非位相整合の第二高
調波光が同軸に出射するので、整合は容易である。信号
光の正チャープの結果、アイドラー光は負チャープとな
り、正分散プリズム圧縮器によって圧縮すると、１μｍ
帯におけるサブ１０ｆｓパルスを発生させることができ
る。最短で８．４ｆｓのパルス幅が得られ、電場振動に
して２周期という極限的なパルスである。
波長可変であり、ＢＢＯ結晶３から非位相整合の第二高
調波光が同軸に出射するので、整合は容易である。信号
光の正チャープの結果、アイドラー光は負チャープとな
り、正分散プリズム圧縮器によって圧縮すると、１μｍ
帯におけるサブ１０ｆｓパルスを発生させることができ
る。最短で８．４ｆｓのパルス幅が得られ、電場振動に
して２周期という極限的なパルスである。
【００２２】本発明は、上記実施の形態に限定されるも
のではなく、幾多の変更及び変形が可能である。例え
ば、本発明による超短光パルス発生装置を、図１に示し
た配置以外のものとすることができ、信号光及び励起光
をそれぞれ白色光及び第二高調波光以外のものとするこ
とができる。
のではなく、幾多の変更及び変形が可能である。例え
ば、本発明による超短光パルス発生装置を、図１に示し
た配置以外のものとすることができ、信号光及び励起光
をそれぞれ白色光及び第二高調波光以外のものとするこ
とができる。
【図１】 本発明による超短光パルス発生装置の概略図
である。
である。
【図２】 パルス面整合励起部の概略図である。
【図３】 分散補償部の他の例を示す図である。
【図４】 アイドラー光角分散補償を説明するための図
である。
である。
【符号の説明】 １ 信号光取出部 １ａ ビームサンプラー １ｂ，１ｆ，１ｈ，４ｂ，５ｂ，５ｃ，５ｆ 平面鏡 １ｃ，４ｃ，５ａ，６ｂ，６ｃ 凸レンズ １ｄ サファイア結晶 １ｅ 凹面鏡 １ｇ ノッチフィルタ ２ 励起光取出部 ２ａ ＳＨＧ素子 ２ｂ ハーモニックセパレーター ３ 光入射及び出射部 ３ａ ＢａＢ2 Ｏ4 結晶３ａ ４ タイミング調整部 ４ａ 反射部 ４ｄ 凹レンズ ５ 分散補償部 ６ パルス面整合励起部 ５ｄ，５ｅ，６ａ プリズム ７ 励起光 ８ 信号光 ９ アイドラー光 １０ 全反射型望遠鏡 １０ａ 凹面鏡 １０ｂ，１２ 円筒面鏡 １１ 回折格子
Claims (4)
- 【請求項１】 光源と、その光源が発した光から信号光
を取り出す信号光取出手段と、前記光源が発した光から
励起光を取り出す励起光取出手段と、前記信号光及び励
起光が所定の角度を以て入射し、群速度の不整合が消失
した信号光及びアイドラー光を出射する光入射及び出射
手段と、前記光入射及び出射手段から出射される信号光
の分散を補償する分散補償手段とを具えることを特徴と
する超短光パルス発生装置。 - 【請求項２】 前記励起光のパルス面傾角補償を行い、
前記信号光のパルス幅伸延効果を除去するパルス面整合
励起手段を更に具えることを特徴とする請求項１記載の
超短光パルス発生装置。 - 【請求項３】 前記分散補償手段が、プリズム対と、回
折格子対又はチャープ鏡とを有することを特徴とする請
求項１又は２記載の超短光パルス発生装置。 - 【請求項４】 前記信号光を白色光とし、励起光を第二
高調波光とし、前記信号光出射手段が非線形光学結晶を
有することを特徴とする請求項１から３のうちのいずれ
か１項に記載の超短光パルス発生装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP24142299A JP2001066653A (ja) | 1999-08-27 | 1999-08-27 | 超短光パルス発生装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP24142299A JP2001066653A (ja) | 1999-08-27 | 1999-08-27 | 超短光パルス発生装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JP2001066653A true JP2001066653A (ja) | 2001-03-16 |
Family
ID=17074072
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP24142299A Pending JP2001066653A (ja) | 1999-08-27 | 1999-08-27 | 超短光パルス発生装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP2001066653A (ja) |
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2010281891A (ja) * | 2009-06-02 | 2010-12-16 | Japan Atomic Energy Agency | レーザー装置及びレーザー増幅方法 |
| JP2011215382A (ja) * | 2010-03-31 | 2011-10-27 | Hamamatsu Photonics Kk | 電磁波発生装置 |
| US8248687B2 (en) | 2008-01-21 | 2012-08-21 | Nikon Corporation | Wide-band optical amplifier, optical pulse generator, and optical instrument |
| JP2016166804A (ja) * | 2015-03-10 | 2016-09-15 | 日本電信電話株式会社 | 成分濃度測定装置及び成分濃度測定方法 |
-
1999
- 1999-08-27 JP JP24142299A patent/JP2001066653A/ja active Pending
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US8248687B2 (en) | 2008-01-21 | 2012-08-21 | Nikon Corporation | Wide-band optical amplifier, optical pulse generator, and optical instrument |
| JP2010281891A (ja) * | 2009-06-02 | 2010-12-16 | Japan Atomic Energy Agency | レーザー装置及びレーザー増幅方法 |
| JP2011215382A (ja) * | 2010-03-31 | 2011-10-27 | Hamamatsu Photonics Kk | 電磁波発生装置 |
| JP2016166804A (ja) * | 2015-03-10 | 2016-09-15 | 日本電信電話株式会社 | 成分濃度測定装置及び成分濃度測定方法 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US8675699B2 (en) | Laser pulse synthesis system | |
| US7630418B2 (en) | Laser system for generation of high-power sub-nanosecond pulses with controllable wavelength in 2-15 μm region | |
| US7616304B2 (en) | System and method for providing a tunable optical parametric oscillator laser system that provides dual frequency output for non-linear vibrational spectroscopy and microscopy | |
| JP4820904B2 (ja) | ３次分散チャーピングを用いたスペクトル倍増光媒介型チャープパルス増幅装置 | |
| US10483709B2 (en) | Sub-nanosecond broad spectrum generating laser system | |
| US9660412B2 (en) | Femtosecond ultraviolet laser | |
| US8462424B2 (en) | Optical apparatus | |
| US10216063B2 (en) | Single pass laser amplifier with pulsed pumping | |
| US6870664B2 (en) | Nondegenerate optical parametric chirped pulse amplifier | |
| US6775053B2 (en) | High gain preamplifier based on optical parametric amplification | |
| US10642127B1 (en) | Single Crystal optical parametric amplifier | |
| Farinella et al. | Demonstration of thin film compression for short-pulse X-ray generation | |
| JP2001083558A (ja) | 超広帯域光パルス発生方法 | |
| JP2001066653A (ja) | 超短光パルス発生装置 | |
| Ionin et al. | A Broadband Infrared Laser Source (2.5–17 μm) for Plasma Diagnostics | |
| Geesmann et al. | Rapidly Tunable Femtosecond UV Laser Pulses through Non-collinear Sum-frequency Generation in a Visible NOPO | |
| Bodrov et al. | Improving the Efficiency of Cherenkov-Type Terahertz Generation in LiNbO 3 by Using Longer Wavelength Optical Pump | |
| Rotermund et al. | Laser-diode-seeded single and double stage femtosecond optical parametric amplification in the mid-infrared | |
| Steinmann et al. | Tunable fs Laser Pulses from OPA with MHz Repetition Rate | |
| GRAGSON et al. | High power broadly tunable piscosecond IR laser system for use in nonlinear spectroscopic applications(Technical Report, Jun. 1994- May 1995) | |
| JPH0521878A (ja) | 赤外波長可変レ−ザ |