JP2000307182A - 超短パルス光発生装置 - Google Patents
超短パルス光発生装置Info
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- JP2000307182A JP2000307182A JP11089499A JP11089499A JP2000307182A JP 2000307182 A JP2000307182 A JP 2000307182A JP 11089499 A JP11089499 A JP 11089499A JP 11089499 A JP11089499 A JP 11089499A JP 2000307182 A JP2000307182 A JP 2000307182A
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Abstract
(57)【要約】
【課題】 単色のピコ秒レーザーを安定に発生させるこ
とができる超短パルス光発生装置を提供する。 【解決手段】 励起レーザー１を透過型回折格子４に通
し、１次回折光Ａと−１次回折光Ｂを発生させ、２つの
光Ａ，Ｂを発振段色素セル８上で重ねる。ここで発生す
る色素レーザーの波長は２つのビームを重ねた時の干渉
縞間隔で決まる。即ち波長はレーザー光の入射角θに依
存するので、色素レーザーの波長を波長計（ウエーブメ
ータ）２４で測定し、その波長情報Ｓを制御用コンピュ
ータ２５で処理してレーザー光の入射角θを決めるミラ
ー６，７の反射角調整機構２６にフィードバックする。
これにより、色素レーザーの波長は温度等の影響を受け
ることなく、一定に保たれる。
とができる超短パルス光発生装置を提供する。 【解決手段】 励起レーザー１を透過型回折格子４に通
し、１次回折光Ａと−１次回折光Ｂを発生させ、２つの
光Ａ，Ｂを発振段色素セル８上で重ねる。ここで発生す
る色素レーザーの波長は２つのビームを重ねた時の干渉
縞間隔で決まる。即ち波長はレーザー光の入射角θに依
存するので、色素レーザーの波長を波長計（ウエーブメ
ータ）２４で測定し、その波長情報Ｓを制御用コンピュ
ータ２５で処理してレーザー光の入射角θを決めるミラ
ー６，７の反射角調整機構２６にフィードバックする。
これにより、色素レーザーの波長は温度等の影響を受け
ることなく、一定に保たれる。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は、超短パルス光発生
装置に関するものである。
装置に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】波長可変レーザーの波長を精度よく求め
るため、オプトガルバノ分光を用いる方法が実用化され
ている。すなわち、アルゴンなどの気体を封入したホロ
カソードランプにレーザー光を入射させ、共鳴励起に基
づくイオン電流の増大を検出する方法である。
るため、オプトガルバノ分光を用いる方法が実用化され
ている。すなわち、アルゴンなどの気体を封入したホロ
カソードランプにレーザー光を入射させ、共鳴励起に基
づくイオン電流の増大を検出する方法である。
【０００３】
【発明が解決しようとする課題】上記した従来の方法
は、安価で精度の高い測定を行うことができる。しかし
ながら、この方法は、校正できる波長が飛び飛びであ
り、しかも気体の種類によって予め決まっているので、
レーザー波長を常に掃引して用いることが前提になる。
換言すれば、波長を特定の値に固定して用いることはで
きない。したがって、レーザー波長の制御には適してい
ない。
は、安価で精度の高い測定を行うことができる。しかし
ながら、この方法は、校正できる波長が飛び飛びであ
り、しかも気体の種類によって予め決まっているので、
レーザー波長を常に掃引して用いることが前提になる。
換言すれば、波長を特定の値に固定して用いることはで
きない。したがって、レーザー波長の制御には適してい
ない。
【０００４】一方、分光学においては、スペクトルある
いはダイナミクスを研究するため、ナノ秒色素レーザー
がよく用いられている。しかし、従来市販されているナ
ノ秒レーザーは、一般にフーリエ限界には達しておら
ず、フーリエ限界に達することができるようになれば、
パルス幅あるいはスペクトル幅のいずれかを、さらに２
桁程度狭くすることができる。
いはダイナミクスを研究するため、ナノ秒色素レーザー
がよく用いられている。しかし、従来市販されているナ
ノ秒レーザーは、一般にフーリエ限界には達しておら
ず、フーリエ限界に達することができるようになれば、
パルス幅あるいはスペクトル幅のいずれかを、さらに２
桁程度狭くすることができる。
【０００５】なお、スペクトル幅を若干狭くした高分解
能型装置は、一部製品化されているが、装置が複雑にな
ること、及び用途が限られることになるため、ほとんど
利用されていないのが現状である。
能型装置は、一部製品化されているが、装置が複雑にな
ること、及び用途が限られることになるため、ほとんど
利用されていないのが現状である。
【０００６】また、パルス幅を狭くすることは、実用的
な応用において、極めて魅力的である。たとえば、一般
に有機分子の励起寿命は数ナノ秒程度であり、そのダイ
ナミクスを研究するにはピコ秒レーザーが必要になる。
な応用において、極めて魅力的である。たとえば、一般
に有機分子の励起寿命は数ナノ秒程度であり、そのダイ
ナミクスを研究するにはピコ秒レーザーが必要になる。
【０００７】ところで、現在までに、ピコ秒波長可変レ
ーザーとしては、以下の２種類が市販されている。
ーザーとしては、以下の２種類が市販されている。
【０００８】（１）コンテニアム製ピコ秒ＹＡＧレーザ
ー励起色素レーザー この色素レーザーは、ピコ秒のパルス幅を有している
が、スペクトル幅が広く、気体分子の分光測定には適し
ていない。
ー励起色素レーザー この色素レーザーは、ピコ秒のパルス幅を有している
が、スペクトル幅が広く、気体分子の分光測定には適し
ていない。
【０００９】（２）スペクトラフィジックス製モードロ
ックチタンサファイアレーザー（再生増幅器付き） このチタンサファイアレーザーは、単色性、パルス幅に
関しては問題ないが、波長が変化できるスペクトル領域
が限られる。また、装置が極めて高価で複雑なため、現
在のところほとんど利用されていない。
ックチタンサファイアレーザー（再生増幅器付き） このチタンサファイアレーザーは、単色性、パルス幅に
関しては問題ないが、波長が変化できるスペクトル領域
が限られる。また、装置が極めて高価で複雑なため、現
在のところほとんど利用されていない。
【００１０】レーザーは、基礎研究はもとより、応用研
究においても、現在では幅広く利用されている。特に、
分光分析化学では、単色でパルス幅の短い波長可変レー
ザーの実用化が強く要望されている。しかし、下記の
（１）式の不確定性原理からも分かるように、時間幅
（Δｔ）とエネルギー幅（Δε）すなわちスペクトル幅
は相反する性質をもっており、両者を同時に無限に狭く
することはできない。
究においても、現在では幅広く利用されている。特に、
分光分析化学では、単色でパルス幅の短い波長可変レー
ザーの実用化が強く要望されている。しかし、下記の
（１）式の不確定性原理からも分かるように、時間幅
（Δｔ）とエネルギー幅（Δε）すなわちスペクトル幅
は相反する性質をもっており、両者を同時に無限に狭く
することはできない。
【００１１】 ΔｔｘΔε≧ｈ／２π …（１） 上記（１）式の等式の場合をフーリエ限界と呼ぶが、こ
のようなフーリエ限界パルスは、通常の分布帰還形色素
レーザーを用いることにより、比較的容易に発生できる
ことが知られている。この方式では、レーザー波長は、
次式より与えられる。
のようなフーリエ限界パルスは、通常の分布帰還形色素
レーザーを用いることにより、比較的容易に発生できる
ことが知られている。この方式では、レーザー波長は、
次式より与えられる。
【００１２】 λ＝２ｎΛ …（２） ＝ｎλp ／ｓｉｎθ …（３） ここで、λはレーザーの発振波長、ｎはレーザー媒体の
屈折率、Λは色素セル表面で生じる干渉縞の間隔、λp
は励起レーザーの波長、θは励起レーザーの入射角であ
る。
屈折率、Λは色素セル表面で生じる干渉縞の間隔、λp
は励起レーザーの波長、θは励起レーザーの入射角であ
る。
【００１３】上記（３）式によれば、レーザー発振波長
は、レーザー媒体の屈折率に比例する。通常液体や固体
の屈折率は、１．３〜１．５程度であり、温度により１
０-4／℃程度変化する。したがって、レーザー媒体は、
励起レーザーにより加熱されるため、温度変化が生じ、
それにより、レーザー波長も常に変動することになる。
は、レーザー媒体の屈折率に比例する。通常液体や固体
の屈折率は、１．３〜１．５程度であり、温度により１
０-4／℃程度変化する。したがって、レーザー媒体は、
励起レーザーにより加熱されるため、温度変化が生じ、
それにより、レーザー波長も常に変動することになる。
【００１４】一方、通常のレーザーでは、単色化のため
の素子である回折格子は、空気中で使用する。空気の屈
折率は１．０００３程度で、その変化は１０-6／℃程度
である。したがって、通常レーザー波長の変動は無視す
ることができる。しかしながら、このように、分布帰還
型色素レーザーは、レーザー物質中で回折縞を作ること
によって単色化を実現しているので、発振波長の安定性
に問題がある。このため、上記したように、まだ製品と
して販売されるには至っていない。
の素子である回折格子は、空気中で使用する。空気の屈
折率は１．０００３程度で、その変化は１０-6／℃程度
である。したがって、通常レーザー波長の変動は無視す
ることができる。しかしながら、このように、分布帰還
型色素レーザーは、レーザー物質中で回折縞を作ること
によって単色化を実現しているので、発振波長の安定性
に問題がある。このため、上記したように、まだ製品と
して販売されるには至っていない。
【００１５】本発明は、上記状況に鑑みて、単色のピコ
秒レーザーを安定に発生させることができる超短パルス
光発生装置を提供することを目的とする。
秒レーザーを安定に発生させることができる超短パルス
光発生装置を提供することを目的とする。
【００１６】
【課題を解決するための手段】本発明は、上記目的を達
成するために、 〔１〕励起レーザーからのレーザー光を回折格子を通
し、１次回折光Ａと−１次回折光Ｂを発生させ、前記２
つの回折光を色素セル上で重ねる超短パルス光発生装置
において、色素レーザーの波長を測定する波長計と、こ
の波長計からの波長情報をデータ処理する制御用コンピ
ュータと、この制御用コンピュータからの出力信号によ
り駆動される前記色素セルへのレーザー光の入射角θを
決めるミラーの反射角調整機構とを具備するようにした
ものである。
成するために、 〔１〕励起レーザーからのレーザー光を回折格子を通
し、１次回折光Ａと−１次回折光Ｂを発生させ、前記２
つの回折光を色素セル上で重ねる超短パルス光発生装置
において、色素レーザーの波長を測定する波長計と、こ
の波長計からの波長情報をデータ処理する制御用コンピ
ュータと、この制御用コンピュータからの出力信号によ
り駆動される前記色素セルへのレーザー光の入射角θを
決めるミラーの反射角調整機構とを具備するようにした
ものである。
【００１７】〔２〕上記〔１〕記載の超短パルス光発生
装置において、前記ミラーの反射角調整機構は、前記制
御用コンピュータからの出力信号によりフィードバック
制御され、前記色素レーザーの波長は温度等の影響を受
けることなく一定に保たれるように構成する。
装置において、前記ミラーの反射角調整機構は、前記制
御用コンピュータからの出力信号によりフィードバック
制御され、前記色素レーザーの波長は温度等の影響を受
けることなく一定に保たれるように構成する。
【００１８】〔３〕上記〔１〕記載の超短パルス光発生
装置において、前記ミラーの反射角調整機構は、前記制
御用コンピュータからの出力信号によりフィードバック
制御され、単色のピコ秒波長可変レーザーを安定に発生
させることができる。
装置において、前記ミラーの反射角調整機構は、前記制
御用コンピュータからの出力信号によりフィードバック
制御され、単色のピコ秒波長可変レーザーを安定に発生
させることができる。
【００１９】〔４〕上記〔１〕記載の超短パルス光発生
装置において、前記回折格子からの０次の回折光は、中
心に設置したミラーで反射させ増幅段の励起光として用
いるようにしたものである。
装置において、前記回折格子からの０次の回折光は、中
心に設置したミラーで反射させ増幅段の励起光として用
いるようにしたものである。
【００２０】
【発明の実施の形態】以下、本発明の実施の形態につい
て詳細に説明する。
て詳細に説明する。
【００２１】図１は本発明の実施例を示す超短パルス光
発生装置の全体構成図、図２はその超短パルス光発生装
置の波長制御機構の構成図である。
発生装置の全体構成図、図２はその超短パルス光発生装
置の波長制御機構の構成図である。
【００２２】図１において、１は励起光レーザー（Ｎ
ｄ：ＹＡＧレーザーの第３高調波）、２は凹レンズ、３
は円柱レンズ、４は透過型回折格子、５，６，７はミラ
ー、８は発振段色素セル、１０はマルチパス増幅器であ
る。このマルチパス増幅器１０は、増幅段色素セル１
１，反射ミラー１２〜２２、発振段色素セル８からのビ
ームを受ける反射ミラー２３、波長計（ウエーブメー
タ）２４、制御用コンピュータ２５、ミラー反射角調整
機構２６を備えている。
ｄ：ＹＡＧレーザーの第３高調波）、２は凹レンズ、３
は円柱レンズ、４は透過型回折格子、５，６，７はミラ
ー、８は発振段色素セル、１０はマルチパス増幅器であ
る。このマルチパス増幅器１０は、増幅段色素セル１
１，反射ミラー１２〜２２、発振段色素セル８からのビ
ームを受ける反射ミラー２３、波長計（ウエーブメー
タ）２４、制御用コンピュータ２５、ミラー反射角調整
機構２６を備えている。
【００２３】図１に示すように、励起光レーザー１を透
過型回折格子４に通し、１次回折光Ａと−１次回折光Ｂ
を発生させ、これを発振段色素セル８上で重ねる。凹レ
ンズ２及び円柱レンズ３は、レーザー光を発振段色素セ
ル８表面上で線状に集光するために用いる。色素レーザ
ーの波長は、２つの回折光（ビーム）Ａ，Ｂを重ねたと
きの干渉縞の間隔（Λ）、すなわちレーザー光の入射角
θにより決まる。このとき励起光強度を調整することに
より、ピコ秒のパルス幅を持つ単一パルスを発生するこ
とができる。
過型回折格子４に通し、１次回折光Ａと−１次回折光Ｂ
を発生させ、これを発振段色素セル８上で重ねる。凹レ
ンズ２及び円柱レンズ３は、レーザー光を発振段色素セ
ル８表面上で線状に集光するために用いる。色素レーザ
ーの波長は、２つの回折光（ビーム）Ａ，Ｂを重ねたと
きの干渉縞の間隔（Λ）、すなわちレーザー光の入射角
θにより決まる。このとき励起光強度を調整することに
より、ピコ秒のパルス幅を持つ単一パルスを発生するこ
とができる。
【００２４】また、透過型回折格子４からの０次の回折
光は、中心に設置したミラー５で反射させ、増幅段の励
起光として用いることができる。発振段からのレーザー
光をマルチパス増幅器１０における増幅段に多数回通過
させることにより、出力を次第に増強させる。
光は、中心に設置したミラー５で反射させ、増幅段の励
起光として用いることができる。発振段からのレーザー
光をマルチパス増幅器１０における増幅段に多数回通過
させることにより、出力を次第に増強させる。
【００２５】このように、励起光レーザー１を透過型回
折格子４に通し、１次回折光Ａと−１次回折光Ｂを発生
させ、２つの回折光Ａ，Ｂを発振段色素セル８上で重ね
る。ここで発生する色素レーザーの波長は２つのビーム
を重ねた時の干渉縞間隔で決まる。即ち、波長はレーザ
ー光の入射角θに依存するので、色素レーザーの波長を
波長計（ウエーブメータ）２４で測定し、その波長情報
Ｓを制御用コンピュータ２５で処理してレーザー光の発
振段色素セル８への入射角θを決めるミラー６，７の反
射角調整機構２６にフィードバックする。これにより、
色素レーザーの波長は温度等の影響を受けることなく、
一定に保たれる。
折格子４に通し、１次回折光Ａと−１次回折光Ｂを発生
させ、２つの回折光Ａ，Ｂを発振段色素セル８上で重ね
る。ここで発生する色素レーザーの波長は２つのビーム
を重ねた時の干渉縞間隔で決まる。即ち、波長はレーザ
ー光の入射角θに依存するので、色素レーザーの波長を
波長計（ウエーブメータ）２４で測定し、その波長情報
Ｓを制御用コンピュータ２５で処理してレーザー光の発
振段色素セル８への入射角θを決めるミラー６，７の反
射角調整機構２６にフィードバックする。これにより、
色素レーザーの波長は温度等の影響を受けることなく、
一定に保たれる。
【００２６】次に、波長制御機構について図２を参照し
ながら説明する。
ながら説明する。
【００２７】図２に示すように、制御用コンピュータ２
５からの出力制御信号Ｃは、ミラー６，７の反射角調整
機構３１，３２（角度θ１，θ２を調整）、ミラー６，
７の位置（Ｙ方向の位置）調整機構３３（Ｄ１の調
整）、レーザーの導入経路（Ｙ方向の位置）の調整機構
３４（Ｄ２）に入力されて、レーザーの波長制御を行う
ことができる。
５からの出力制御信号Ｃは、ミラー６，７の反射角調整
機構３１，３２（角度θ１，θ２を調整）、ミラー６，
７の位置（Ｙ方向の位置）調整機構３３（Ｄ１の調
整）、レーザーの導入経路（Ｙ方向の位置）の調整機構
３４（Ｄ２）に入力されて、レーザーの波長制御を行う
ことができる。
【００２８】このように構成したので、フーリエ限界パ
ルスを安定に発生するレーザー光発生装置を得ることが
できる。
ルスを安定に発生するレーザー光発生装置を得ることが
できる。
【００２９】また、最近、環境計測の分野においてダイ
オキシンを超音速分子ジェット分光法により分析する方
法が提案されている〔今坂藤太郎，化学，５０（４），
５６（１９９５）〕。このような場合に、ここで提案し
ている単色なピコ秒波長可変レーザーが極めて有効であ
り（特願平１０−１３９５９０号：「高感度超音速分子
ジェット多光子イオン化質量分析装置」）、このような
分野への応用が期待される。
オキシンを超音速分子ジェット分光法により分析する方
法が提案されている〔今坂藤太郎，化学，５０（４），
５６（１９９５）〕。このような場合に、ここで提案し
ている単色なピコ秒波長可変レーザーが極めて有効であ
り（特願平１０−１３９５９０号：「高感度超音速分子
ジェット多光子イオン化質量分析装置」）、このような
分野への応用が期待される。
【００３０】更に、図２に示したように、発振段におい
ては増幅段の逆方向にもレーザー出力が取り出せる。そ
のレーザー波長は、波長計２４により測定することがで
きる。波長計２４は内蔵しているヘリウムネオンレーザ
ーにより逐次波長を校正しているので、有効数字６桁以
上の精度で波長が決定できる。得られた値をフィードバ
ックして、レーザー波長を一定の値に保つ、あるいは指
定された速度で掃引することができる。
ては増幅段の逆方向にもレーザー出力が取り出せる。そ
のレーザー波長は、波長計２４により測定することがで
きる。波長計２４は内蔵しているヘリウムネオンレーザ
ーにより逐次波長を校正しているので、有効数字６桁以
上の精度で波長が決定できる。得られた値をフィードバ
ックして、レーザー波長を一定の値に保つ、あるいは指
定された速度で掃引することができる。
【００３１】なお、本発明の分布帰還型レーザーと波長
計を組み合わせる方式は、色素レーザーの場合だけでな
く、固体素子を用いる波長可変レーザーの場合にも極め
て有効である。
計を組み合わせる方式は、色素レーザーの場合だけでな
く、固体素子を用いる波長可変レーザーの場合にも極め
て有効である。
【００３２】また、本発明は上記実施例に限定されるも
のではなく、本発明の趣旨に基づいて種々の変形が可能
であり、これらを本発明の範囲から排除するものではな
い。
のではなく、本発明の趣旨に基づいて種々の変形が可能
であり、これらを本発明の範囲から排除するものではな
い。
【００３３】
【発明の効果】以上、詳細に説明したように、本発明に
よれば、以下のような効果を奏することができる。
よれば、以下のような効果を奏することができる。
【００３４】（Ａ）フーリエ限界パルスを安定に発生す
るレーザー光発生装置を得ることができる。
るレーザー光発生装置を得ることができる。
【００３５】（Ｂ）色素レーザーの波長は温度等の影響
を受けることなく、一定に保たれ、安定な単色のピコ秒
波長可変レーザーを発生させることができる。
を受けることなく、一定に保たれ、安定な単色のピコ秒
波長可変レーザーを発生させることができる。
【００３６】（Ｃ）回折格子からの０次の回折光は、中
心に設置したミラーで反射させ、増幅段の励起光として
用いることにより、発振段からのレーザー光を増幅段に
多数回通過させることにより、出力を次第に増強させる
ことができる。
心に設置したミラーで反射させ、増幅段の励起光として
用いることにより、発振段からのレーザー光を増幅段に
多数回通過させることにより、出力を次第に増強させる
ことができる。
【図１】本発明の実施例を示す超短パルス光発生装置の
全体構成図である。
全体構成図である。
【図２】本発明の実施例を示す超短パルス光発生装置の
波長制御機構の構成図である。
波長制御機構の構成図である。
１ 励起光レーザー（Ｎｄ：ＹＡＧレーザーの第３高
調波） ２ 凹レンズ ３ 円柱レンズ ４ 透過型回折格子 ５，６，７ ミラー ８ 発振段色素セル １０ マルチパス増幅器 １１ 増幅段色素セル １２〜２３ 反射ミラー ２４ 波長計（ウエーブメータ） ２５ 制御用コンピュータ ２６ ミラー反射角調整機構 ３１，３２ ミラーの反射角調整機構 ３３ ミラーの位置（Ｙ方向の位置）調整機構 ３４ レーザーの導入経路（Ｙ方向の位置）の調整機
構
調波） ２ 凹レンズ ３ 円柱レンズ ４ 透過型回折格子 ５，６，７ ミラー ８ 発振段色素セル １０ マルチパス増幅器 １１ 増幅段色素セル １２〜２３ 反射ミラー ２４ 波長計（ウエーブメータ） ２５ 制御用コンピュータ ２６ ミラー反射角調整機構 ３１，３２ ミラーの反射角調整機構 ３３ ミラーの位置（Ｙ方向の位置）調整機構 ３４ レーザーの導入経路（Ｙ方向の位置）の調整機
構
Claims (4)
- 【請求項１】 励起レーザーからのレーザー光を回折格
子を通し、１次回折光Ａと−１次回折光Ｂを発生させ、
前記２つの回折光を色素セル上で重ねる超短パルス光発
生装置において、（ａ）色素レーザーの波長を測定する
波長計と、（ｂ）該波長計からの波長情報をデータ処理
する制御用コンピュータと、（ｃ）該制御用コンピュー
タからの出力信号により駆動される前記色素セルへのレ
ーザー光の入射角θを決めるミラーの反射角調整機構と
を具備することを特徴とする超短パルス光発生装置。 - 【請求項２】 請求項１記載の超短パルス光発生装置に
おいて、前記ミラーの反射角調整機構は、前記制御用コ
ンピュータからの出力信号によりフィードバック制御さ
れ、前記色素レーザーの波長は温度等の影響を受けるこ
となく一定に保たれるように構成したことを特徴とする
超短パルス光発生装置。 - 【請求項３】 請求項１記載の超短パルス光発生装置に
おいて、前記ミラーの反射角調整機構は、前記制御用コ
ンピュータからの出力信号によりフィードバック制御さ
れ、単色のピコ秒波長可変レーザーを安定に発生させる
ことを特徴とする超短パルス光発生装置。 - 【請求項４】 請求項１記載の超短パルス光発生装置に
おいて、前記回折格子からの０次の回折光は、中心に設
置したミラーで反射させ増幅段の励起光として用いるこ
とを特徴とする超短パルス光発生装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP11089499A JP2000307182A (ja) | 1999-04-19 | 1999-04-19 | 超短パルス光発生装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP11089499A JP2000307182A (ja) | 1999-04-19 | 1999-04-19 | 超短パルス光発生装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JP2000307182A true JP2000307182A (ja) | 2000-11-02 |
Family
ID=14547393
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP11089499A Withdrawn JP2000307182A (ja) | 1999-04-19 | 1999-04-19 | 超短パルス光発生装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP2000307182A (ja) |
-
1999
- 1999-04-19 JP JP11089499A patent/JP2000307182A/ja not_active Withdrawn
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| A300 | Withdrawal of application because of no request for examination |
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