JP2000303154A - 一方向性電磁鋼板用の一次再結晶焼鈍板 - Google Patents
一方向性電磁鋼板用の一次再結晶焼鈍板Info
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Abstract
製造することができる中間材としての一次再結晶焼鈍板
を提供する。 【解決手段】 一次再結晶焼鈍板の表層近傍の集合組織
を、Bunge のオイラー角表示で、φ1 =5°、Φ=20
°、φ2 =70°の方位から10°以内に極大方位を有する
ように制御する。
Description
性電磁鋼板を安定して製造するのに有利な中間材として
の一次再結晶焼鈍板に関するものである。
他の電気機器の鉄心材料として使用され、磁束密度およ
び鉄損値などの磁気特性に優れることが基本的に重要で
ある。そのため、厚さ:100 〜300 mmのスラブを、高温
に加熱後、熱間圧延し、ついでこの熱延板を1回または
中間焼鈍を挟む2回以上の冷間圧延によって最終板厚と
したのち、脱炭を兼ねた一次再結晶焼鈍を施し、ついで
焼鈍分離剤を塗布してから、二次再結晶および純化を目
的として最終仕上げ焼鈍を施すという複雑な工程が採ら
れている。磁気特性を高めるためには、最終仕上げ焼鈍
工程での二次再結晶で、磁化容易軸である<001>軸
が圧延方向に揃った{110}<001>方位の結晶粒
を成長させることが重要である。
集積した二次再結晶を効果的に発達させるためには、そ
の前段階、すなわち脱炭焼鈍後の鋼板状態を適正に制御
することが極めて重要であり、特に制御すべき点として
以下の3つが挙げられる。
と呼ばれる分散相を、均一かつ適正なサイズに分散させ
ることである。インヒビターの作用により、最終仕上げ
焼鈍時に、一次再結晶粒の成長が抑制されるのである
が、最も粒成長の優位性の高い{110}<001>方
位の粒だけが、他の方位を蚕食して大きく成長できるよ
うに、インヒビターの抑制力は、{110}<001>
方位の粒のみが成長でき、他の粒の成長は阻止できるよ
うな強さに制御しなければならない。かようなインヒビ
ターとして代表的なものは、MnS,MnSe, AlNおよびV
Nのような硫化物、Se化合物および窒化物等で、鋼中へ
の溶解度が極めて小さいものが用いられていて、熱延前
のスラブ加熱時にインヒビターを一旦完全に固溶させて
から、その後の工程で微細に析出させることにより、抑
制力を制御する方法が採られている。
適正に制御することである。一次再結晶組織の結晶粒径
については、二次再結晶の駆動力の制御という観点から
研究が進められてきた。例えば特開平2−182866号公報
には、一次再結晶粒の平均直径が15μm 以上で、かつ変
動係数(平均直径で規格化した粒径分布の標準偏差)が
0.6以下の一次再結晶組織をそえていることが重要であ
ることが開示されている。また、特開平4-337029号公報
には、最終冷間圧延前の焼鈍過程における鋼のN量を検
出し、その結果に基づいて15〜25μm の範囲内の一次再
結晶粒を得るように一次再結晶焼鈍における設定温度を
変更する技術が開示されている。さらに、特開平6-331
41号公報には、脱炭焼鈍後の一次再結晶粒の平均直径を
6〜11μm 、かつ変動係数が 0.5以下とし、最終仕上焼
鈍の二次再結晶開始直前までに一次再結晶粒の平均直径
を5〜30%大きくする技術が開示されている。
説がある。これは、二次再結晶を生じさせるには、粒成
長の駆動力とそれを抑えるインヒビターの抑制力のバラ
ンスを微妙に制御することが肝心であって、鋼板の化学
組成、工程条件によってインヒビターの抑制力が変化す
ると、最適な駆動力すなわち最適な一次再結晶粒径も変
化するということである。
である。インヒビター抑制力と粒成長駆動力の制御だけ
では、良好な二次再結晶は生じず、最終仕上げ焼鈍前段
階での集合組織が二次粒の成長性や方位({110}<
001>への集積の強さ)に大きな影響を及ぼす。
に係わるもので、従来からの常識を覆す新発見に基づい
て、良好な二次再結晶に有利な集合組織を有する一次再
結晶焼鈍板を提案するものである。
ては、主方位が{111}<112>方位に強く集積
し、かつその中に二次再結晶の核となる先鋭性の高い
{110}<001>方位を存在させることが重要であ
るとされてきた。こうした考え方は、特開平5−17I371
号公報や特公平7-26155号公報に示されるように、Σ9
対応関係にある粒界は移動し易いとの説に基づくもので
ある。Σ9対応関係とは、粒界を挟んだ両側の結晶格子
を延長して重ね合わせ、平行移動して格子点の一対を一
致させると、格子点のうち1/Σが隣の格子点と一致す
る関係であり、Σ9対応関係の場合は、厳密には、粒界
を挟む両側の粒が<110>軸回り38.9°の回転関係に
あることをいう。なお、一般的には、回転角が38.9±5.
0 °の範囲内はΣ9対応関係とみなせる(Brandonの条
件:厳密な対応関係から15°/Σ1/2 以内であれば、対
応関係とみなせる)。
2>は、<110>軸回り35.3°の回転関係にあるた
め、Σ9の関係とみなせる範囲内にある。従って、一次
再結晶集合組織においては、{111}<112>に強
く集積した基地の中に、先鋭性の高い{110}<00
1>が散在している状態が、{110}<001>方位
の二次再結晶には有利であると考えられてきた。
の方位は、必ずしも{111}<112>近傍ばかりで
はないことから、副方位にも着目すべきことが開示され
た。例えば、特開平9−296219号公報、特開平9−2560
51号公報では、副方位である{411}<148>方位
の強度を制御することが重要であると開示している。
{110}<001>と{411}<148>は、ほぼ
Σ9対応関係にあり、ここでもΣ9対応関係にある粒界
は移動し易いとの考え方が基盤となっていた。
うな対応関係からみて理想的な集合組織であっても、二
次再結晶不良が生じたり、二次再結晶はするものの{1
10}<001>からずれた方位が多く出現するなどし
て、製品の磁気特性が悪化する例がしばしば現れること
から、磁気特性が良好な方向性電磁鋼板を安定して製造
することのできる中間材としての一次再結晶焼鈍板を開
発することが急務となっている。
で、磁気特性が良好な方向性電磁鋼板を安定して製造す
ることができる中間材としての一次再結晶焼鈍板を提案
することを目的とする。
に、二次再結晶の途中過程における結晶粒の方位分布を
解析することにより、ゴス方位が二次再結晶することと
Σ9対応関係とは無関係であることを見出した。そし
て、特開平10−140297号公報において、一次再結晶後に
ゴス方位から20〜40°の方位差を有する方位粒がマトリ
クスに多く存在していることが、良好な二次再結晶を生
じさせるために重要であることを開示した。これは、粒
界を挟んだ両側の結晶粒が20〜40°の方位差を有する場
合に、粒界エネルギーが高くなって、粒界移動速度が速
まるためと考えられる。そこで、発明者らは、さらに鋭
意研究を進めた結果、方位差20°から40°の範囲内で
も、特に30°の方位差の粒界が最も粒界エネルギーが高
く移動し易いことが分かってきた。なお、ここでいう二
方位間の方位差とは、二方位を重ねるための最小回転角
度である。
から30°の方位差をもつ方位を多く存在させることが重
要となるわけであるが、ゴス方位から30°の方位差をも
つ任意の方位が自由に増減させられるわけではなく、圧
延と焼鈍の結果得られる一次再結晶集合組織において、
出現し易い方位はいくつかに絞られる。そこで、一次再
結晶集合組織を3次元方位空間で解析し、最も集積が強
くなる第1ピークと二番目に集積が強くなる第2ピーク
に着目し、これらのピークの中心がゴス方位から30°に
なるよう制御すればよいのではないかという仮説を立て
た。そして、この仮説に立って、数多くの実験と検討を
重ねた結果、本発明を完成させるに至ったのである。
合組織が、Bunge のオイラー角表示で、φ1 =5°、Φ
=20°、φ2 =70°の方位から10°以内に極大方位を有
することを特徴とする一方向性電磁鋼板用の一次再結晶
焼鈍板である。
織が、Bunge のオイラー角表示で、φ1 =5°、Φ=20
°、φ2 =70°の方位から10°以内に極大方位を有し、
かつφ1 =90°、Φ=60°、φ2 =45°の方位から5°
以内に極大方位を有することを特徴とする一方向性電磁
鋼板用の一次再結晶焼鈍板である。
%、Si:2.0 〜4.5 wt%、Mn:0.03〜2.5 wt%を含有
し、かつAl:0.003 〜0.050 wt%、Se:0.003 〜0.050
wt%、S:0.003 〜0.050 wt%、Sb:0.001 〜0.3 wt
%、Sn:0.001 〜0.3 wt%のうちから選んだ一種または
二種以上を含有する組成になる珪素鋼スラブを、熱延
し、必要に応じて熱延板焼鈍を施したのち、一回または
中間焼鈍を挟む二回以上の冷間圧延によって最終板厚と
し、ついで一次再結晶焼鈍を施すことによって得られ
る、上記の集合組織を有する一方向性電磁鋼板用の一次
再結晶焼鈍板である。
は、Roe の表示法(ψ,θ,φによる表示)とBunge の
表示法(φ1 ,Φ,φ2 による表示)がある。
間に固定された直行座標系をX,Y,Z(XをRD方
向、YをTD方向、ZをND方向とする)、結晶に固定
された直行座標系をx,y,z(xを[100]方向、
yを[010]方向、zを[001]方向)とする。
(X,Y,Z)と(x,y,z)が一致した状態から、
結晶をZ軸(ND)回りにφ回転させ、続いてY軸(T
D)回りにθ回転させ、最後に再びZ軸(ND)の回り
にψ回転させた方位がRoe の表示法による(ψ,θ,
φ)方位である。
っているが、Roe の表示法と次のような関係がある。 φ1(Bunge)=ψ(Roe) +90° Φ (Bunge)=θ(Roe) φ2(Bunge)=φ(Roe) −90° 最近では、Bunge の表示法の方が一般によく使用されて
いるので、本発明でもBunge 表示法で結晶方位を表すこ
ととする。
る。すなわち、Bunge のオイラー角表示でφ1 、Φ、φ
2 なる方位のランダム強度比をf(φ1 ,Φ,φ2 )と
し、φ1 =x,Φ=y,φ2 =zなる方位が極大方位で
あるとは、以下の(1), (2), (3) が全て成立することと
して定義する。 (1) 絶対値の十分小さい全ての正および負のhの値に対
して、 f(x+h,y,z)−f(x,y,z)<0 (2) 絶対値の十分小さい全ての正および負のkの値に対
して、 f(x,y+k,z)−f(x,y,z)<0 (3) 絶対値の十分小さい全ての正および負の1の値に対
して、 f(x,y,z+1)−f(x,y,z)<0 なお、ランダム強度比とは、特定方位の存在比率を表す
ものであり、 (測定部位において、特定方位を有する部分の存在比
率) ÷(配向性が全くない仮想的な場合の、その方位を
有する部分の存在比率) と定義する。
測定し、その結果から方位分布関数(ODF)によって
3次元の強度分布を計算することができる。EIectron B
ackScattering Pattern (EBSP) 、Electron Channeling
Pattern(ECP)等により各結晶粒の方位を直接測定する
ことによって、強度分布を求めることもできる。一般に
集合組織は板の厚み方向で変化する。本発明では、試料
の表層近傍(試料表面からサブスケールを除去し、厚み
方向に50μm 以内入った部分)で集合組織を測定するこ
ととする。表層近傍に着目した理由は、二次再結晶粒が
比較的表層近傍から発生、成長し易く、この位置の集合
組織が良好な二次再結晶を生じさせるために極めて重要
だからである。
結果について説明する。C:0.060 wt%、Si:3.00wt
%、Mn:0.08wt%、Al:0.020 wt%、N:0.008wt%、
S:0.001 wt%、Se:0.020 wt%、Cu:0.10wt%および
Sb:0.020 wt%を含有し、残部はFeおよび不可避不純物
からなるスラブを複数用意し、1200〜1400℃の温度に加
熱後、熱間圧延して2.3 mm厚の熱延コイルとした。つい
で、熱延コイルの一部を採取し、実験室にて熱延板焼鈍
を施し、酸洗したのち、0.34mmの厚みまでタンデム圧延
機で一回で冷間圧延した。この際、熱延板焼鈍温度を 8
00〜1150℃の範囲で、また冷間圧延温度を80〜300 ℃の
範囲で変化させた。その後、これらの圧延板に対し、脱
脂処理を行い、 850℃で120 秒間の脱炭を兼ねた一次再
結晶焼鈍を施したのち、焼鈍分離剤を塗布してから、最
終仕上焼鈍を施した。
表層付近の集合組織の測定を行った。スラブ加熱温度、
熱延板焼鈍温度、冷間圧延温度を変化させることによ
り、一次再結晶集合組織を変化させた試料が22通り準備
できた。なお、集合組織は、X線極点図により測定し、
測定データから3次元集合組織を計算により求めた。3
次元集合組織はφ1 、Φ、φ2 いずれも5°刻みで求め
た。
し、コロイダルシリカを含有するリン酸マグネシウムを
主成分とする絶縁コーティングを塗布し、 800 ℃で焼
き付けて製品とした。各製品から、圧延方向に沿ってエ
プスタインサイズの試験片を切り出し、磁束密度B8 を
測定した。
ゴス方位から30°の方位差を有する方位の中で、圧延・
再結晶により頻繁に出現し得る方位は Bungeのオイラ一
角表示で、φ1 =90°、Φ=60°、φ2 =45°(以後
(90 60 45) と略す)とφ1 =5°、Φ=20°、φ2 =
70° (以後(5 20 70) と略す)であることが分かった。
しかしながら、(90 60 45)および(5 20 70)が必ずしも
極大方位となるわけではなく、極大方位は工程条件によ
ってかなりシフトすることが分かった。そこで、極大と
なる方位と製品の磁気特性B8 (T)との関係を調査し
たところ、表1に示す結果を得た。
大方位は、工程条件によって大きくシフトする。表1で
は、(5 20 70)に最も近い極大方位と(5 20 70)の方位
差が小さい順にa〜vの記号を付した。製品の磁気特性
を良好にするためには、(5 20 70)付近の極大方位を(5
20 70) に近づけることが重要であり、同表からも明ら
かなように、製品でB8 ≧1.85(T)を得るためには、
(5 20 70)から10°以内に極大方位が存在することが必
要不可欠である。
に極大方位が存在すれば、製品の磁気特性は良好になる
が、併せて(90 60 45)付近の極大方位を(90 60 45)に近
づけることにより、磁気特性はさらに安定して良好にな
る。(90 60 45)付近の極大方位は(5 20 70)に比べると
ピークの位置が変化しにくいという特徴をもつが、この
方位ピークの微妙な制御が重要であり、(90 60 45)から
5°以内に制御することが磁気特性の安定に有効であ
る。
の位置と製品の磁束密度の関係として整理すると、図1
のようになる。
60 45)方位が極大方位であるか否かが重要であり、その
集積度については特に限定しない。また、他に強いピー
クが存在するか否かについても限定しない。
2>と{411}<148>はいずれも、ゴス方位とΣ
9の対応方位関係の範囲内(Brandonの条件)であるが、
本発明で対象とする(5 20 70)、(90 60 45)はゴス方位
とΣ9の対応方位関係の範囲ではない。(5 20 70)は
{411}<148>と12.4°の方位差を有しており、
従来の集合組織制御技術では全く考慮が払われていなか
った方位である。また、(90 60 45)は、ミラー指数表示
では{554}<225>に近く、BCC金属多結晶材
の一次再結晶集合組織としては比較的頻繁に発生する方
位として知られている(鉄鋼薄板の再結晶及び集合組
織;昭和49年鉄鋼基礎共同研究会再結晶部会)が、一方
向性電磁鋼板の一次再結晶集合組織としては、これまで
ゴス方位との対応方位関係という観点から{111}<
112>により注目が集められてきた。しかしながら、
本発明により、ゴス方位の二次再結晶と対応方位関係と
は無関係であり、{111}<112>ではなくて(90
60 45)に注目すべきことが明らかになった。
法としては、材料成分、スラブ加熱条件、熱間圧延条
件、熱延板焼鈍条件、中間焼鈍条件、冷間圧延条件(特
に圧下率と圧延温度および時効処理条件)および一次再
結晶焼鈍条件等の調整が挙げられる。従来技術では{1
11}<112>と{411}<148>に強く集積し
ていた一次再結晶焼鈍板の集合組織を、(5 20 70)、(9
0 60 45)に強く集積させるための具体的な方法として、
例えば以下のような方法がある。
成分を従来レベルよりも大幅に低減することによって、
最終冷延前の粒径を大きくし、粒内からの再結晶を促進
させる方法。 粒内からの再結晶を促進させることにより、(5 20 70)
方位の再結晶が頻繁になると共に、{111}<112
>(3次元表示では(90 54.7 45))に集積していたピー
クが(90 60 45)の方向にシフトする。
延)により、<110>方向が圧延方向に揃ったバンド
組織からの(5 20 70) 方位再結晶を促進させる方法。 特に、タンデム圧延機での温間圧延は効果的である。
分)に応じて最終冷延庄下率を調整する方法。 これは、素材成分が異なると一次再結晶集合組織の集積
のピークがシフトする性質と、圧下率が異なると一次再
結晶集合組織の集積のピークがシフトする性質を組み合
わせて利用する方法である。
焼鈍板の集合組織を制御することが重要である。制御す
る方法は特に限定されるものではないが、一般には、以
下の製造条件に従うことが望ましい。
る。 C:0.005 wt%以上、0.08wt%以下 Cは、組織を改善し、二次再結晶を安定化させるために
必要な元素で、そのためには 0.005wt%以上含有させる
ことが好ましい。しかしながら、、0.08wt%を超えると
冷延時の破断が増加するだけでなく、脱炭に要する焼鈍
時間が長くなり生産性の劣化を招くので、0.08wt%以下
とすることが好ましい。
の元素であり、このためには 2.0wt%以上含有させる必
要があるが、4.5 wt%を超えると加工性が劣化し、製造
や製品の加工が極めて困難になるので、2.0 wt%以上、
4.5 wt%以下の範囲で含有させることが好ましい。
を向上させるのに有用な元素である。この目的のために
は、0.03wt%以上の含有が必要であるが、2.5wt%を超
えて含有した場合、 γ変態を誘起して磁気特性が劣化
するので、0.03wtwt%以上、2.5 wt%以下の範囲とする
ことが好ましい。
ヒビターとして機能させる。その場合におけるこれらの
元素の添加量はそれぞれ Al:0.003 〜0.050wt%, S
e:0.003 〜0.050 wt%,S:0.003 〜0.050 wt%,S
b:0.001 〜0.3 wt%,Sn:0.001 〜0.3 wt%程度とす
ることが好ましい。
ターの役割を果たす。インヒビターとして有効に機能さ
せるためには、熱延前のスラブ加熱時に固溶させ、後の
工捏で微細に析出させることが必要であるが、含有量が
0.050wt%を超えるとスラブ加熱時の固溶が不完全にな
り、一方 0.003wt%未満ではインヒビターの量が不足し
効果を発揮できないので、 0.003〜0.050 wt%の範囲で
含有させることが好ましい。
してインヒビターの役割を果たす。インヒビターとして
有効に機能させるためには、Alと同様、熱延前のスラブ
加熱時に固溶させ、後の工程で微細に析出させる必要が
あるが、含有量が 0.050wt%を超えるとスラブ加熱時の
固溶が不完全になり、一方 0.003wt%未満ではインヒビ
ターの量が不足し効果が発揮できないので、 0.003〜0.
050 wt%の範囲で含有させることが好ましい。
して機能する。インヒビターとして十分機能させるため
には、0.001 wt%以上の含有が必要であるが、0.3 wt%
を超えると製品のベンド特性等の機械的特性が劣化する
ので、 0.001〜0.3 wt%の範囲で含有させることが好ま
しい。
Cr, Cu, Nb, B等を添加することもできる。添加量は、
インヒビター機能を十分発揮でき、かつ製品のベンド特
性等の機械的特性を劣化させない範囲内とすべきであ
り、それぞれCr:0.001 〜0.3wt%, Cu:0.005 〜0.5 w
t%, Nb:0.OOl 〜0.3 wt%, B:0.0001〜0.05wt%程
度とすることが好ましい。なお、最近、インヒビター元
素を特に添加しなくても、粒界移動度の方位差依存性を
利用して二次再結晶を生じさせる技術が報告されている
が、この技術は、本発明にも適応できる技術である。
い、スラブ加熱に供した後、熱間圧延により熱延コイル
とする。なお、近年、スラブ加熱を行わず、連続鋳造
後、直接熱間圧延を行う方法が提案されているが、この
方法は本発明にも適用することができる。
ターの微細析出のために、 800〜1150℃の温度範囲で熱
延板焼鈍を施す。
中間焼鈍を挟む2回以上の冷間圧延を施し、製品板厚と
する。冷間圧延は、タンデム圧延機で行ってもゼンジミ
ア圧延機で行ってもよい。また、圧延温度は常温で行っ
てもよいし、必要に応じて常温よりも高い温度とし、圧
延中の動的歪時効やパス間の静的歪み時効を利用して集
合組織を制御するも可能である。
とした焼鈍を施す。
方向性電磁鋼板を製造するための中間材として用いられ
る。一般的には、焼鈍分離剤を塗布し、仕上焼鈍を施し
たのち、必要に応じて絶縁コーティングを塗布・焼き付
け、さらに平坦化焼鈍を施すことによって製品となる。
005 wt%、N:0.004wt%、S:0.002 wt%、Se:0.001
wt%、Cu:0.01wt%およびSb:0.010 wt%を含有し、
残部はFeおよび不可避不純物からなるスラブを複数用意
し、1200℃に加熱後、熱間圧延して 2.5mm厚の熱延コイ
ルとした。次に、熱延コイルに熱延板焼鈍を施し、酸洗
したのち、0.34mmの厚みまでタンデム圧延機で1回で冷
間圧延した。この際、熱延板焼鈍温度を 800〜1150℃の
範囲で、また冷間圧延温度を80〜300 ℃の範囲で変化さ
せた。その後、脱脂処理を行い、 800〜880 ℃で 120秒
間の脱炭を兼ねた一次再結晶焼鈍を施した。かくして、
表2に番号1〜20で示すような、集合組織を大きく変化
させた一次再結晶焼鈍板が得られた。また、これらの一
次再結晶焼鈍板の一部を採取し、表層付近の集合組織の
測定を行った。集合組織は、X線極点図により測定し、
測定データから3次元集合組織を計算により求めた。3
次元集合組織はφ1 、Φ、φ2 いずれも5°刻みで求め
た。
鈍分離剤を塗布してから、最終仕上焼鈍を施した。最終
仕上げ焼鈍後、未反応分離剤を除去したのち、コロイタ
ルシリカを含有するリン酸マグネシウムを主成分とする
絶縁コーティングを塗布し、800 ℃で焼き付けて製品と
した。各製品から、圧延方向に沿ってエプスタインサイ
ズの試験片を切り出し、磁束密度B8 を測定した。表2
に、一次再結晶焼鈍板の集合組織における極大方位と製
品の磁束密度B8を示す。
結晶焼鈍板を用いて製品を製造した場合には、磁束密度
が極めて良好な製品を得ることができた。
025 wt%、N:0.009wt%、S:0.002 wt%、Se:0.020
wt%、Cu:0.10wt%、Sb:0.020 wt%およびSn:0.12w
t%を含有し、残部はFeおよび不可避不純物からなるス
ラブを複数用意し、1400℃に加熱後、熱間圧延して 2.5
mm厚の熱延コイルとした。引き続き 800〜1150℃の温度
で60秒間保持する熱延板焼鈍を施した。その後、酸洗
し、1.7 mmの厚みまでタンデム圧延機により常温で第1
回目の冷間圧廷を施したのち、950℃の温度で中間焼鈍
を施し、再び酸洗したのち、0.22mmの厚みまでゼンジミ
ア圧延機で第2回目の冷間圧延を施した。第2回目の冷
間圧延では、圧延温度を80〜300 ℃の範囲で変化させ
た。ついで、脱脂処理後、 800〜880 ℃で120 秒間の脱
炭を兼ねた一次再結晶焼鈍を施した。かくして、表3に
記号ア〜ヌで示すような、集合組織を大きく変化させた
一次再結晶焼鈍板が得られた。また、これらの一次再結
晶焼鈍板の一部を採取し、表層付近の集合組織の測定を
行った。集合組織は、X線極点図により測定し、測定デ
ータから3次元集合組織を計算により求めた。3次元集
合組織はφ1 、Φ、φ2 いずれも5°刻みで求めた。
鈍分離剤を塗布してから、最終仕上焼鈍を施した。最終
仕上げ焼鈍後、未反応分離剤を除去したのち、コロイダ
ルシリカを含有するリン酸マグネシウムを主成分とする
絶縁コーティングを塗布し、800 ℃で焼き付け製品とし
た。各製品から、圧延方向に沿ってエプスタインサイズ
の試験片を切り出し、磁束密度B8 を測定した。表3
に、一次再結晶焼鈍板の集合組織における極大方位と製
品の磁束密度B8を示す。
結晶焼鈍板を用いてた得られた一方向性電磁鋼板は、い
ずれも良好な磁束密度が得られている。
003 wt%、N:0.003wt%、S:0.001 wt%、Se:0.020
wt%、Cu:0.01wt%、Sb:0.020 wt%を含有し、残部
はFeおよび不可避不純物からなるスラブを複数用意し、
1200℃に加熱後、熱間圧延して 2.8mm厚の熱延コイルと
した。その後、酸洗し、タンデム圧延機により常温で第
1回目の冷間圧延を施した。第1回目の冷間圧延後の板
厚(中間厚)は、0.50〜2.0 mmの範囲で変化させた。つ
いで、 900℃〜1100℃の温度で中間焼鈍を施したのち、
再び酸洗し、ゼンジミア圧延機により0.22mmの厚みまで
の第2回目の冷間圧延を施した。第2回目の冷間圧延で
は、圧延温度を80〜300 ℃の範囲で変化させた。その
後、脱脂処理を行い、 850℃で120 秒間の脱炭を兼ねた
一次再結晶焼鈍を施した。かくして、表4に記号あ〜な
で示すような、集合組織を大きく変化させた一次再結晶
焼鈍板が得られた。また、これらの一次再結晶焼鈍板の
一部を採取し、表層付近の集合組織の測定を行った。集
合組織は、X線極点図により測定し<測定データから3
次元集合組織を計算により求めた。3次元集合組織はφ
1 、Φ、φ2 いずれも5°刻みで求めた。
鈍分離剤を塗布してから、最終仕上焼鈍を施した。最終
仕上げ焼鈍後、末反応分離剤を除去したのち、コロイタ
ルシリカを含有するリン酸マグネシウムを主成分とする
絶縁コーティングを塗布し、800 ℃で焼き付け製品とし
た。各製品から、圧延方向に沿ってエプスタインサイズ
の試験片を切り出し、磁束密度B8 を測定した。表4
に、一次再結晶焼鈍板の集合組織における極大方位と製
品の磁束密度B8を示す。
焼鈍板を用いることにより、製品の磁束密度が良好とな
った。
焼鈍板の集合組織を的確に制御することにより、磁気特
性を良好に保った方向性電磁鋼板を安定して製造するこ
とが可能となった。
の極大方位の位置と製品の磁束密度との関係を示した図
である。
Claims (3)
- 【請求項1】 鋼板の表層近傍の集合組織が、Bunge の
オイラー角表示で、φ1=5°、Φ=20°、φ2 =70°
の方位から10°以内に極大方位を有することを特徴とす
る一方向性電磁鋼板用の一次再結晶焼鈍板。 - 【請求項2】 鋼板の表層近傍の集合組織が、Bunge の
オイラー角表示で、φ1=90°、Φ=60°、φ2 =45°
の方位から5°以内に極大方位を有することを特徴とす
る請求項1記載の一方向性電磁鋼板用の一次再結晶焼鈍
板。 - 【請求項3】C:0.005 〜0.08wt%、 Si:2.0 〜4.5 wt%、 Mn:0.03〜2.5 wt% を含有し、かつ Al:0.003 〜0.050 wt%、 Se:0.003 〜0.050 wt%、 S:0.003 〜0.050 wt%、 Sb:0.001 〜0.3 wt%、 Sn:0.001 〜0.3 wt% のうちから選んだ一種または二種以上を含有する組成に
なる珪素鋼スラブを、熱延し、必要に応じて熱延板焼鈍
を施したのち、一回または中間焼鈍を挟む二回以上の冷
間圧延によって最終板厚とし、ついで一次再結晶焼鈍を
施すことによって得られる、請求項1または2記載の一
方向性電磁鋼板用の一次再結晶焼鈍板。
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---|---|---|---|
JP11033899A JP4192332B2 (ja) | 1999-04-19 | 1999-04-19 | 一方向性電磁鋼板の製造方法 |
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-
1999
- 1999-04-19 JP JP11033899A patent/JP4192332B2/ja not_active Expired - Fee Related
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