FR2704100A1 - Procédé et dispositif d'atténuation des perturbations électromagnétiques apparaissant au niveau d'une discontinuité géométrique d'une antenne. - Google Patents
Procédé et dispositif d'atténuation des perturbations électromagnétiques apparaissant au niveau d'une discontinuité géométrique d'une antenne. Download PDFInfo
- Publication number
- FR2704100A1 FR2704100A1 FR9304427A FR9304427A FR2704100A1 FR 2704100 A1 FR2704100 A1 FR 2704100A1 FR 9304427 A FR9304427 A FR 9304427A FR 9304427 A FR9304427 A FR 9304427A FR 2704100 A1 FR2704100 A1 FR 2704100A1
- Authority
- FR
- France
- Prior art keywords
- antenna
- impedance
- additional impedance
- discontinuity
- attenuating
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Granted
Links
Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01Q—ANTENNAS, i.e. RADIO AERIALS
- H01Q9/00—Electrically-short antennas having dimensions not more than twice the operating wavelength and consisting of conductive active radiating elements
- H01Q9/04—Resonant antennas
- H01Q9/30—Resonant antennas with feed to end of elongated active element, e.g. unipole
- H01Q9/40—Element having extended radiating surface
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R29/00—Arrangements for measuring or indicating electric quantities not covered by groups G01R19/00 - G01R27/00
- G01R29/08—Measuring electromagnetic field characteristics
- G01R29/0807—Measuring electromagnetic field characteristics characterised by the application
- G01R29/0814—Field measurements related to measuring influence on or from apparatus, components or humans, e.g. in ESD, EMI, EMC, EMP testing, measuring radiation leakage; detecting presence of micro- or radiowave emitters; dosimetry; testing shielding; measurements related to lightning
- G01R29/0821—Field measurements related to measuring influence on or from apparatus, components or humans, e.g. in ESD, EMI, EMC, EMP testing, measuring radiation leakage; detecting presence of micro- or radiowave emitters; dosimetry; testing shielding; measurements related to lightning rooms and test sites therefor, e.g. anechoic chambers, open field sites or TEM cells
- G01R29/0828—TEM-cells
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01Q—ANTENNAS, i.e. RADIO AERIALS
- H01Q1/00—Details of, or arrangements associated with, antennas
- H01Q1/002—Protection against seismic waves, thermal radiation or other disturbances, e.g. nuclear explosion; Arrangements for improving the power handling capability of an antenna
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Electromagnetism (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Testing Electric Properties And Detecting Electric Faults (AREA)
Abstract
L'invention concerne un dispositif d'atténuation voire d'élimination des perturbations électromagnétiques apparaissant au niveau des discontinuités géométriques (7, 7') d'une antenne (20) du type guide d'ondes, caractérisé en ce qu'il comporte une impédance (12) d'une valeur prédéfinie incorporée en série à l'antenne. Application aux antennes de type guide d'ondes.
Description
PROCEDE ET DISPOSITIF D'ATTENUATION DES PERTURBATIONS
ELECTROMAGNETIQUES APPARAISSANT AU NIVEAU D'UNE
DISCONTINUITE GEOMETRIQUE D'UNE ANTENNE.
ELECTROMAGNETIQUES APPARAISSANT AU NIVEAU D'UNE
DISCONTINUITE GEOMETRIQUE D'UNE ANTENNE.
La présente invention concerne le domaine des antennes du type guide d'ondes et plus particulièrement les simulateurs à ondes guidées par des lignes de transmission.
Elle a pour objet un procédé, et un dispositif associé, d'atténuation voire de suppression des perturbations électromagnétiques apparaissant au niveau d'une discontinuité géométrique d'une antenne.
Dans l'industrie, de nombreux types d'antennes sont utilisées. Aucune d'entre-elles ne rayonne de façon isotrope et chacune possède son propre diagramme de rayonnement dans lequel apparaissent des perturbations électromagnétiques, consistant en des lobes de rayonnement diffus, dues aux imperfections de réalisation.
Dans le cas d'antennes du type guide d'ondes, on recherche généralement un mode de transmission de LECHER dans lequel le champ électrique dérive d'une fonction potentiel et pour lequel on définit une impédance caractéristique comme le rapport de la tension au courant sur une ligne infinie ou adaptée.
Pour cela des structures de guidage ont été développées comme les lignes triplaques qui présentent un mode fondamental de LECHER. Leur utilisation est très répandue pour la réalisation de microlignes. Cependant, elles présentent des imperfections dues aux discontinuités c'est à dire aux modifications locales de géométrie ou de caractéristiques comme la permittivité ou la perméabilité.
Ces imperfections conduisent à l'apparition de perturbations électromagnétiques consistant en des ondes de modes d'ordre supérieur qui se superposent à celles du mode fondamental.
Afin de pouvoir prévoir le comportement d'un circuit global, l'une des techniques actuelles consiste à modéliser les discontinuités, et par voie de conséquence les perturbations électromagnétiques, en utilisant le modèle du guide d'ondes consistant, globalement, à substituer la discontinuité microligne par une discontinuité en guide d'ondes.
Une telle discontinuité peut alors être étudiée à l'aide d'une technique de raccordement modal dans laquelle le champ électromagnétique est décomposé en la somme d'une combinaison linéaire des modes susceptibles de se propager.
Cependant, dans certains cas, une modélisation de la discontinuité est insuffisante. Il en est ainsi lorsqu'on utilise un simulateur à lignes de transmissions pour la simulation d'effets naturels tel que la foudre, ou artificiels tel qu'une explosion nucléaire, et pour la détermination de la distribution et de la valeur des courants induits à la surface d'un objet conducteur. La présence d'une discontinuité modifie le contenu spectral du champ électromagnétique, et la distribution et la valeur des courants induits mesurés ne sont plus représentatifs de ceux résultants des effets naturels ou artificiels précédemment cités.
L'un des buts de l'invention est de remédier au problème précédemment mentionné en proposant un procédé, et un dispositif associé, d'atténuation voire de suppression des perturbations électromagnétiques dues aux discontinuités géométriques des antennes du type guide d'ondes.
Un procédé d'atténuation des perturbations électromagnétiques apparaissant au niveau des discontinuités géométriques d'une antenne du type guide d'ondes, est caractérisé en ce qu'il consiste à incorporer en série, à l'antenne, une impédance supplémentaire d'une valeur prédéfinie.
selon une autre caractéristique de l'invention, la valeur de l'impédance supplémentaire est prédéfinie lors d'essais.
Selon l'invention, un dispositif d'atténuation des perturbations électromagnétiques apparaissant au niveau des discontinuités géométriques d'une antenne du type guide d'ondes, est caractérisé en ce qu'il comporte une impédance d'une valeur prédéfinie incorporée en série à l'antenne.
Selon une caractéristique avantageuse de l'invention, l'impédance supplémentaire est une résistance R
selon une autre caractéristique de l'invention, l'impédance supplémentaire est une capacité C
selon une autre caractéristique de l'invention, l'impédance supplémentaire est une inductance L
selon une autre caractéristique de l'invention, l'impédance supplémentaire est une combinaison des éléments
R,C et L.
selon une autre caractéristique de l'invention, l'impédance supplémentaire est une capacité C
selon une autre caractéristique de l'invention, l'impédance supplémentaire est une inductance L
selon une autre caractéristique de l'invention, l'impédance supplémentaire est une combinaison des éléments
R,C et L.
selon une autre caractéristique de l'invention, l'impédance supplémentaire est incorporée en amont de la discontinuité.
selon une autre caractéristique de l'invention, l'impédance supplémentaire est incorporée à l'antenne de manière dispersée.
Selon l'invention, un dispositif de simulation d'une impulsion électromagnétique comportant une source d'énergie, une terminaison et, entre eux, une antenne ayant une impédance caractéristique en mode TEM et présentant au moins une discontinuité géométrique, est remarquable en ce que l'antenne comporte un dispositif d'atténuation des perturbations électromagnétiques apparaissant au niveau des discontinuités géométriques.
Selon une autre caractéristique, un dispositif de simulation d'une impulsion électromagnétique est remarquable en ce que le dispositif d'atténuation des perturbations électromagnétiques apparaissant au niveau des discontinuités géométriques comporte une impédance d'une valeur prédéfinie.
D'autres avantages et caractéristiques de la présente invention apparaîtront dans la description d'une variante de réalisation appliquée à la simulation d'une impulsion électromagnétique d'origine nucléaire, en regard des figures annexées parmi lesquelles
- la figure 1 présente l'évolution dans le temps de la structure des principaux dispositifs de simulation d'une impulsion électromagnétique d'origine nucléaire,
- les figures 2a et 2b présentent deux schémas d'un dispositif de simulation d'une impulsion électromagnétique d'origine nucléaire, l'un comportant une polarisation horizontale et l'autre une polarisation verticale.
- la figure 1 présente l'évolution dans le temps de la structure des principaux dispositifs de simulation d'une impulsion électromagnétique d'origine nucléaire,
- les figures 2a et 2b présentent deux schémas d'un dispositif de simulation d'une impulsion électromagnétique d'origine nucléaire, l'un comportant une polarisation horizontale et l'autre une polarisation verticale.
- la figure 3 est un schéma d'un dispositif de simulation selon l'invention.
- les figures 4 à 7 présentent des résultats d'essais.
La figure 1 présente l'évolution des dispositifs de simulation d'une impulsion électromagnétique d'origine nucléaire, du plus ancien la à l'un des plus récents le, cette évolution ayant permis d'atténuer les perturbations dues aux réflexions d'ondes (la à lc) et d'atténuer la sphéricité de l'onde guidée (ld à le). Les principaux éléments représentés sur ces schémas sont, une source d'énergie 1, une antenne 20 de type guide d'ondes comprenant un cornet d'entrée 2, une ou plusieurs surfaces conductrices planes 3, un cornet de sortie 4 et une terminaison résistive 5, la référence 6 symbolisant le sol.
Cette figure montre les discontinuités géométriques 7 et 7' qui correspondent aux changements de plan dans lesquels sont positionnés les éléments 2,3 et 4. La figure lc montre un dispositif de simulation de type cornet dans lequel le cornet d'entrée 2 et la surface plane 3 sont confondus, supprimant ainsi la discontinuité géométrique 7. La figure le montre un dispositif à structure biplaque dans lequel une surface conductrice supplémentaire 8 relie directement la source à la terminaison et ceci dans un plan quasi horizontal.
Dans les simulateurs de faibles dimensions, les éléments 2,3 et 4 sont généralement des plaques. Dans les simulateurs de grandes dimensions les éléments 2,3 et 4 sont habituellement réalisés par des nappes filaires ou des grillages et l'adaptation de l'excitation est généralement obtenue en donnant une forme conique aux éléments 2 et 4.
La figure 2 présente deux types de dispositif de simulation de grandes dimensions l'un, figure 2a, à polarisation horizontale et l'autre, figure 2b, à polarisation verticale. Ces dispositifs sont du type biplaque. La figure 2a montre un dispositif comprenant deux ensembles 10 et 11 de nappes maillées constituées respectivement par les éléments 2,3,4 et 2',3',4', ces ensembles étant positionnés verticalement et symétriquement par rapport à un plan vertical passant par les éléments 1 et 5.
La figure 2b présente un dispositif de simulation à polarisation verticale comportant deux ensembles 10 et 11 de nappes maillées constituées respectivement des éléments 2,3,4 et 2',3',4', les éléments 3 et 3' étant positionnés horizontalement. La largeur de l'ensemble 11 est très supérieure à celle de l'ensemble 10 afin de limiter au maximum les réflexions sur le sol.
La figure 3 présente un simulateur selon l'invention dans le cas d'un dispositif de simulation d'une impulsion électromagnétique d'origine nucléaire, de grandes dimensions et à polarisation verticale. Ce dispositif comporte, en plus des éléments 1 à 10 précédemment cités, une charge 12 incorporée en série à l'antenne légèrement en amont de la discontinuité 7 présente entre les éléments 2 et 3. En mode de transmission TEM, l'ensemble 10 a une impédance caractéristique indépendante de la fréquence et de la position le long de la direction de propagation. La charge 12 est une impédance, que l'on appelera impédance supplémentaire, dont la valeur a été prédéfinie lors d'essais et qui peut être soit une résistance soit une capacité soit une inductance soit une combinaison de ces composants.
Cette figure présente aussi un repère orthonormé dextrogyre
OXYZ dans lequel sera décomposé ultérieurement le champ électrique induit E. L'axe OX est l'axe de symétrie de l'élément 3, l'axe OZ définissant avec OX un plan vertical et l'axe OY définissant avec OX un plan horizontal.
OXYZ dans lequel sera décomposé ultérieurement le champ électrique induit E. L'axe OX est l'axe de symétrie de l'élément 3, l'axe OZ définissant avec OX un plan vertical et l'axe OY définissant avec OX un plan horizontal.
En fonctionnement, la source d'énergie, en général un générateur de Marx ou de Van de Graaf génère une tension crête de l'ordre du MV ou plus avec un temps de montée et un temps de descente de l'ordre de quelques ns, et un courant de très forte intensité débite alors dans les ensembles 10 et 11. Un champ magnétique H et un champ électrique E sont alors induits entre les ensembles 10 et 11. L'amplitude maximale de ces champs induits atteint plusieurs centaines de kV/m.
Des essais ont été réalisés avec un simulateur d'échelle réduite, simulant lui même un simulateur de grandes dimensions. Pour cela la source d'énergie est un générateur transitoire fournissant une tension V dont l'allure temporelle est celle d'une double exponentielle du type
V= V (e~at ~ e~sst) où Vo est normalisée à 1 Volt.
V= V (e~at ~ e~sst) où Vo est normalisée à 1 Volt.
Les nappes filaires 2,3 et 4 étaient constituées de 1 fil
Les figures 4, 5 et 6 présentent des résultats d'essais, sous forme de courbes, simulant l'évolution de la composante verticale Ez du champ électrique E induit en fonction du temps, respectivement aux points A, B et C montrés sur la figure 3, les points A et C étant, respectivement, la limite inférieure et la limite supérieure de la zone de test, c'est à dire du volume dans lequel doit être positionné l'objet devant être testé.
Les figures 4, 5 et 6 présentent des résultats d'essais, sous forme de courbes, simulant l'évolution de la composante verticale Ez du champ électrique E induit en fonction du temps, respectivement aux points A, B et C montrés sur la figure 3, les points A et C étant, respectivement, la limite inférieure et la limite supérieure de la zone de test, c'est à dire du volume dans lequel doit être positionné l'objet devant être testé.
Sur chacune de ces courbes sont représentées, en (a) l'évolution idéale, en (b) l'évolution dans le cas d'un simulateur sans impédance supplémentaire 12 et en (c), l'évolution avec une impédance supplémentaire constituée par une résistance de 270 Ohm.
Ces courbes montrent que la perturbation sur la valeur du champ électrique Ez provoquée par la transition atteint environ 10% au point A et 93% au point C. Cette amplification est due aux phénomènes de réflexions sur la partie plate.
Ces courbes montrent aussi que lorsqu'une résistance de 270
Ohm est placée au niveau de la discontinuité géométrique situé à la transition des éléments 2 et 3, la perturbation est atténuée au minimum de 80% et la figure 4 montre que la perturbation, au point A est quasiment supprimée pendant toute la durée comprise entre les instants T1 et T2.
Ohm est placée au niveau de la discontinuité géométrique situé à la transition des éléments 2 et 3, la perturbation est atténuée au minimum de 80% et la figure 4 montre que la perturbation, au point A est quasiment supprimée pendant toute la durée comprise entre les instants T1 et T2.
Dans le cas ou l'atténuation minimum de 80%, en l'occurrence au point C, serait jugée insuffisante, une autre impédance supplémentaire 12' pourrait être incorporée en série à l'antenne à l'endroit à partir duquel une atténuation supplémentaire est souhaitée.
Il est à noter que les valeurs des composantes horizontales Ex et Ey du champ électrique E sont très faibles par rapport à la composante Ez. Cependant, la présence de l'impédance supplémentaire réduit notablement les composantes suivant les axes OX et OY du repère présenté en figure 3. Des essais ont montré une réduction de la composante de la perturbation suivant OX de l'ordre de 50%.
La courbe de la figure 7 présente la variation de la perturbation créée par la discontinuité géométrique des éléments 2 et 3 pour diverses valeurs de la résistance supplémentaire. Cette courbe montre qu'une valeur optimale de la résistance peut être choisie, en l'occurrence 270
Ohm. Cependant, cette valeur est optimale pour la configuration simulée et il évident qu'elle sera différente, sauf coïncidence, dans le cas d'un simulateur ayant des caractéristiques physiques différentes de celles qui ont été simulées.
Ohm. Cependant, cette valeur est optimale pour la configuration simulée et il évident qu'elle sera différente, sauf coïncidence, dans le cas d'un simulateur ayant des caractéristiques physiques différentes de celles qui ont été simulées.
De nombreuses modifications peuvent être apportées, tout en restant dans le cadre de l'invention. Notamment, l'impédance supplémentaire pourrait être constituée par une capacité ou par une inductance. Il faut noter que dans ce cas, l'impédance est complexe et dépend de la fréquence donc du spectre de l'excitation (temps de montée et temps de descente). L'optimisation d'une telle impédance est alors difficile à obtenir. De plus, un dispositif selon l'invention peut aussi bien être utiliser pour changer le diagramme de rayonnement dans le cas d'un fonctionnement en ondes entretenues que pour modifier le contenu spectral dans le cas d'un fonctionnement impulsionnel.
Claims (10)
1. Procédé d'atténuation des perturbations électromagnétiques apparaissant au niveau des discontinuités géométriques (7,7') d'une antenne, caractérisé en ce qu'il consiste à incorporer en série, à l'antenne, une impédance supplémentaire (12) d'une valeur prédéfinie.
2. Procédé selon la revendication 1 caractérisé en ce que la valeur de l'impédance supplémentaire est prédéfinie lors d'essais.
3. Dispositif d'atténuation des perturbations électromagnétiques apparaissant au niveau des discontinuités géométriques d'une antenne (20) du type guide d'ondes, caractérisé en ce qu'il comporte une impédance (12) d'une valeur prédéfinie incorporée en série à l'antenne.
4. Dispositif selon la revendication 3, caractérisé en ce que l'impédance supplémentaire est une résistance R.
5. Dispositif selon la revendication 3, caractérisé en ce que l'impédance supplémentaire est une capacité C.
6. Dispositif selon la revendication 3, caractérisé en ce que l'impédance supplémentaire est une inductance L.
7. Dispositif selon la revendication 3, caractérisé en ce que l'impédance supplémentaire est une combinaison des éléments R,C et L.
8. Dispositif selon l'une des revendications 3 à 7, caractérisé en ce que l'impédance supplémentaire est incorporée en amont de la discontinuité.
9. Dispositif selon l'une des revendications 3 à 7, caractérisé en ce que l'impédance supplémentaire est incorporée à l'antenne de manière dispersée.
10. Dispositif de simulation d'une impulsion électromagnétique comportant une source d'énergie (1), une terminaison (4) et, entre eux, une antenne (20) ayant une impédance caractéristique en mode TEM et présentant au moins une discontinuité géométrique (7), dispositif remarquable en ce que l'antenne comporte un dispositif d'atténuation des perturbations électromagnétiques apparaissant au niveau de la discontinuité géométrique selon l'une quelconque des revendications 3 à 9.
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| FR9304427A FR2704100B1 (fr) | 1993-04-15 | 1993-04-15 | Procédé et dispositif d'atténuation des perturbations électromagnétiques apparaissant au niveau d'une discontinuité géométrique d'une antenne. |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| FR9304427A FR2704100B1 (fr) | 1993-04-15 | 1993-04-15 | Procédé et dispositif d'atténuation des perturbations électromagnétiques apparaissant au niveau d'une discontinuité géométrique d'une antenne. |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| FR2704100A1 true FR2704100A1 (fr) | 1994-10-21 |
| FR2704100B1 FR2704100B1 (fr) | 1995-06-09 |
Family
ID=9446091
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| FR9304427A Expired - Fee Related FR2704100B1 (fr) | 1993-04-15 | 1993-04-15 | Procédé et dispositif d'atténuation des perturbations électromagnétiques apparaissant au niveau d'une discontinuité géométrique d'une antenne. |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| FR (1) | FR2704100B1 (fr) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| FR2727210A1 (fr) * | 1994-11-22 | 1996-05-24 | Alcatel Cable | Simulateur d'impulsion electromagnetique |
Citations (8)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US2407911A (en) * | 1942-04-16 | 1946-09-17 | Gen Electric | Wave propagation |
| FR2238290A1 (en) * | 1973-07-20 | 1975-02-14 | France Etat | High-power H.V. pulse generator - has distributed H.V. line coupled via transition to line feeding output pulsating switch |
| DE3130487A1 (de) * | 1981-07-23 | 1983-02-10 | Licentia Patent-Verwaltungs-Gmbh, 6000 Frankfurt | Reflexionsarme, geschirmte, metallische simulationskammer fuer elektromagnetische strahlung |
| DE3503181A1 (de) * | 1985-01-31 | 1986-08-14 | C. Plath Gmbh Nautisch-Elektronische Technik, 2000 Hamburg | Abschlusswiderstand fuer emp - simulatoren |
| EP0247794A2 (fr) * | 1986-05-29 | 1987-12-02 | Btg International Limited | Adaptation de discontinuités asymétriques dans des lignes de transmission |
| US4952892A (en) * | 1989-05-12 | 1990-08-28 | The United States Of America As Represented By The United States Department Of Energy | Wave guide impedance matching method and apparatus |
| DE3925247A1 (de) * | 1989-07-29 | 1991-01-31 | Telefunken Systemtechnik | Anordnung zur erzeugung und zum empfang definierter feldstaerken |
| DE3938238A1 (de) * | 1989-11-17 | 1991-05-23 | Telefunken Systemtechnik | Saugkreisabsorber fuer elektromagnetische wellen |
-
1993
- 1993-04-15 FR FR9304427A patent/FR2704100B1/fr not_active Expired - Fee Related
Patent Citations (8)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US2407911A (en) * | 1942-04-16 | 1946-09-17 | Gen Electric | Wave propagation |
| FR2238290A1 (en) * | 1973-07-20 | 1975-02-14 | France Etat | High-power H.V. pulse generator - has distributed H.V. line coupled via transition to line feeding output pulsating switch |
| DE3130487A1 (de) * | 1981-07-23 | 1983-02-10 | Licentia Patent-Verwaltungs-Gmbh, 6000 Frankfurt | Reflexionsarme, geschirmte, metallische simulationskammer fuer elektromagnetische strahlung |
| DE3503181A1 (de) * | 1985-01-31 | 1986-08-14 | C. Plath Gmbh Nautisch-Elektronische Technik, 2000 Hamburg | Abschlusswiderstand fuer emp - simulatoren |
| EP0247794A2 (fr) * | 1986-05-29 | 1987-12-02 | Btg International Limited | Adaptation de discontinuités asymétriques dans des lignes de transmission |
| US4952892A (en) * | 1989-05-12 | 1990-08-28 | The United States Of America As Represented By The United States Department Of Energy | Wave guide impedance matching method and apparatus |
| DE3925247A1 (de) * | 1989-07-29 | 1991-01-31 | Telefunken Systemtechnik | Anordnung zur erzeugung und zum empfang definierter feldstaerken |
| DE3938238A1 (de) * | 1989-11-17 | 1991-05-23 | Telefunken Systemtechnik | Saugkreisabsorber fuer elektromagnetische wellen |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| FR2727210A1 (fr) * | 1994-11-22 | 1996-05-24 | Alcatel Cable | Simulateur d'impulsion electromagnetique |
| EP0714030A1 (fr) | 1994-11-22 | 1996-05-29 | Alcatel Cable | Simulateur d'impulsion électromagnétique |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| FR2704100B1 (fr) | 1995-06-09 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| Ziolkowski | Design, fabrication, and testing of double negative metamaterials | |
| Güney et al. | Reducing ohmic losses in metamaterials by geometric tailoring | |
| Fang et al. | Generalized perfectly matched layer for the absorption of propagating and evanescent waves in lossless and lossy media | |
| Tamayama et al. | Variable group delay in a metamaterial with field-gradient-induced transparency | |
| Yamamoto et al. | Overvoltages on DC side of power conditioning system caused by lightning stroke to structure anchoring photovoltaic panels | |
| Bakır et al. | Metamaterial characterization by applying different boundary conditions on triangular split ring resonator type metamaterials | |
| Sivatharani et al. | Painlevé integrability and multi-wave pattern for (2+ 1)-dimensional long wave–short wave resonance interaction system | |
| CN105633592B (zh) | 人工电磁屏蔽材料 | |
| FR2704100A1 (fr) | Procédé et dispositif d'atténuation des perturbations électromagnétiques apparaissant au niveau d'une discontinuité géométrique d'une antenne. | |
| Chikhi et al. | Pyramidal metamaterial absorber for mode damping in microwave resonant structures | |
| Lee et al. | Effective medium approach of left-handed material using a dispersive FDTD method | |
| Khajehpour et al. | Analysis of pyramid EM wave absorber by FDTD method and comparing with capacitance and homogenization methods | |
| Selleri et al. | A time-domain physical optics heuristic approach to passive intermodulation scattering | |
| Janyani et al. | Time domain simulation in photonics: A comparison of nonlinear dispersive polarisation models | |
| Roden et al. | The convolutional PML for FDTD analysis: Transient electromagnetic absorption from DC to daylight | |
| Giri et al. | The relationship between NEMP standards and simulator performance specifications | |
| Alù et al. | Finite-difference time-domain analysis of the tunneling and growing exponential in a pair of ε-negative and μ-negative slabs | |
| KR101285560B1 (ko) | 방위산업용 전자파 흡수 차폐 기능성 투명 복합 패널 | |
| Yamasaki et al. | Spice simulations of inductive nonlinear transmission lines | |
| FR2662260A1 (fr) | Dispositif simulateur de champs electriques sinusouidaux. | |
| Yang et al. | A polarization‐insensitive frequency selective rasorber with wideband high‐transmission passband and absorption | |
| EP0592324B1 (fr) | Dispositif de protection vis-à-vis des champs magnétiques | |
| EP0614276B1 (fr) | Simulateur de champs à prédominance magnétique, et son application aux essais d'équipements | |
| Liu et al. | Miniaturised frequency selective surface | |
| Li et al. | Unsplit-field formulations for the higher-order PML |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| ST | Notification of lapse |