ES2345651B2 - Marca de seguridad optica que comprende metamateriales con respuesta magnetica, procedimiento de autentificacion usando la marca y uso de la marca aplicada en un articulo. - Google Patents
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Abstract
Marca de seguridad óptica que comprende
metamateriales con respuesta magnética, procedimiento de
autentificación usando la marca y uso de la marca aplicada en un
artículo.
Marca de seguridad óptica aplicable en un
objeto, que comprende una estructura de un metamaterial que genera
una respuesta magnética (\mu_{r}) a una radiación incidente con
una longitud de onda (\lambda) de acuerdo con un código específico
de fórmula \mu_{r}(\lambda) en la que \mu_{r} es la
permeabilidad magnética relativa del metamaterial y \lambda es una
longitud de onda de la radiación incidente con un valor comprendido
entre 15 nm y 1100 nm, o un código específico de fórmula
\lambda(\mu_{r}), o combinaciones de tales códigos,
comprendiendo la marca una primera dimensión transversal b_{x} en
una primera extensión transversal del metamaterial y una segunda
dimensión transversal b_{y} en una segunda extensión transversal
del metamaterial, diferente a la primera dimensión transversal,
siendo la primeradimensión transversal y la segunda dimensión
transversal cada una al menos igual que la longitud de onda
(\lambda) de la radiación incidente.
Description
Marca de seguridad óptica que comprende
metamateriales con respuesta magnética, procedimiento de
autentificación usando la marca y uso de la marca aplicada en un
artículo.
La presente invención se encuadra en el campo
técnico de los elementos de seguridad que permiten verificar la
autenticidad de objetos provistos de tales elementos y, más
concretamente, en el sector de los elementos de seguridad óptica
basados en estructuras de metamateriales.
Numerosos objetos de nuestra vida diaria
incorporan dispositivos de seguridad óptica que confieren
autenticidad al objeto. Por ejemplo, los billetes de banco contienen
ciertas regiones que cambian de color a la vista al cambiar la
posición desde la que los observamos o miramos. Estos dispositivos
son generalmente estructuras planares que producen efectos en la luz
incidente y que permiten identificar la veracidad de un objeto a
simple vista. Sin embargo, pueden ser falsificados mediante el uso
de estructuras similares o de otras menos sofisticadas que produzcan
una respuesta similar tal que la falsificación no pueda ser
identificada como tal a simple vista. Por tanto, un objetivo
primordial de los dispositivos de seguridad óptica es que produzcan
una respuesta óptica que evite su falsificación. Es decir, se debe
crear una estructura cuya respuesta (o firma) óptica no pueda ser
sintetizada por otros medios. Existen numerosas técnicas para
producir este tipo de marcas de seguridad óptica, como la que, por
ejemplo, se describe en la solicitud de patente estadounidense
US-A-20030058491.
Por otro lado, los metamateriales se han
convertido en uno de los temas científicos más relevantes en la
actualidad. Para entender mejor las propiedades electromagnéticas
básicas de los metamateriales consideremos en primer lugar cómo
responden los medios naturales ante la radiación electromagnética.
Cuando la radiación electromagnética incidente sobre un medio
natural (por ejemplo, el cuarzo o el agua) tiene una longitud de
onda mucho mayor que el tamaño de los átomos/moléculas (del orden de
varios Armstrong) que lo componen, el medio presenta una respuesta
efectiva que viene caracterizada por dos magnitudes físicas
fundamentales: la permitividad eléctrica
\varepsilon=\varepsilon_{r}\varepsilon_{0}
(\varepsilon_{r} es la permitividad relativa y
\varepsilon_{0} la permitividad del vacío), que modela la
respuesta del medio al campo eléctrico; y la permeabilidad magnética
\mu=\mu_{r}\mu_{0} (\mu_{r} es la permeabilidad
relativa y \mu_{0} la permeabilidad del vacío), que modela la
respuesta del medio al campo magnético. A partir de estas
magnitudes, las únicas propiedades del medio que aparecen en las
ecuaciones de Maxwell, y que pueden ser números complejos, se
definen el Índice de refracción del medio como n=
(\varepsilon_{r}\mu_{r})^{1/2} y la impedancia del
medio como \eta= (\mu/\varepsilon)^{1/2}. En la
región de transparencia a frecuencias ópticas (por encima de 100
THz) de los medios dieléctricos, \varepsilon_{r} es un número
real positivo mayor que 1 mientras que \mu_{r} = 1 ya que los
medios naturales no muestran actividad magnética a frecuencias
ópticas. En el caso de los metales, por debajo de la frecuencia de
plasma (situada generalmente en el visible o el ultravioleta),
\varepsilon_{r} es un número negativo cuyo módulo crece de forma
inversa a la frecuencia, y \mu_{r} = 1.
Partiendo de tales materiales naturales con
estas características electromagnéticas, es posible conseguir
estructuras con ciertas propiedades o funcionalidades, como por
ejemplo, guías de onda para llevar la luz de forma confinada entre
dos puntos. Sin embargo, existe una limitación en cuanto a los
valores de los parámetros n y \eta que se pueden conseguir, ya que
un material natural no puede ser alterado en cuanto a su naturaleza
física para conseguir variar sus propiedades electromagnéticas. Así,
en cuanto al diseño de las estructuras, se está limitado a los
valores de n y \eta de los materiales que se pueden obtener de la
naturaleza. Por ejemplo, no existen materiales naturales con
actividad magnética a frecuencias ópticas (\mu_{r} \neq 1). En
este sentido, la capacidad de diseño está fuertemente limitada.
Por contra, un metamaterial es un medio
artificial formado por meta-átomos de tamaño mucho menor (al menos
en la dirección de propagación del campo electromagnético) que la
longitud de onda \lambda de la radiación incidente y cuya
respuesta electromagnética depende, no sólo de las propiedades
electromagnéticas de los medios que los forman, sino de cómo están
estructurados los mencionados meta-átomos. En general, dichos
meta-átomos componen una estructura desordenada ó periódica con un
cierto periodo a_{i} (i=x, y, z) en cada una de las direcciones
del espacio, x, y, z. El tamaño de los meta-átomos es mucho mayor
que el de un átomo o una molécula natural, siendo así mismo los
periodos a_{i} mucho mayores que la distancia interatómica en
sustancias naturales. Teóricamente, un metamaterial puede diseñarse
de tal forma que presente cualquier valor imaginable de la
permitividad eléctrica efectiva \varepsilon_{r} y de la
permeabilidad magnética \mu_{r}, desde infinito a cero, y
valores tanto positivos como negativos. Consecuentemente, podemos
obtener también cualquier valor imaginable de los parámetros n y
\eta. Es decir, los metamateriales permiten sintetizar medios
electromagnéticos "a la carta".
El origen de los metamateriales se encuentra en
un artículo teórico publicado por el físico ruso V. Veselago hace
más de 40 años [V. G. Veselago, "The electrodynamics of substances
with simultaneously negative valúes of permittivity and
permeability", Sov. Phys. Usp. 10, 509 (1968)]. En este
documento, Veselago estudiaba las propiedades inversas de medios
electromagnéticos ideales (en el sentido de ser homogéneos,
isótropos y sin pérdidas) con la permitividad eléctrica y la
permeabilidad magnética simultáneamente negativas, y se llegaba a la
conclusión de que si ambas propiedades eran de signo negativo,
también debía serlo el Índice de refracción n. Dado que en ese
momento no existían materiales naturales o artificiales con estas
propiedades (ya se han comentado anteriormente las propiedades
electromagnéticas típicas de los metales y los dieléctricos, las
sustancias más típicas en la naturaleza en cuanto a comportamiento
electromagnético) este trabajo permaneció en el olvido durante más
de 30 años, hasta que fue rescatado por el científico inglés Sir
John Pendry.
La idea era desarrollar materiales artificiales
(de ahí la denominación de metamateriales) cuyas respuestas
eléctrica y magnética pudiesen ser diseñadas para producir cualquier
valor imaginable. Primero, Pendry demostró que una red
tridimensional de hilos metálicos tiene una respuesta plasmónica
diluida, tal que la frecuencia de plasma (frecuencia a partir de la
cual el medio es transparente) depende, no del metal con el que
fabriquemos la red, sino de la periodicidad de la misma y del radio
de los hilos [J. B. Pendry, A. J. Holden, W. J. Stewart, and I.
Youngs, "Extremely Low Frequency Plasmons in Metallic
Mesostructures", Phys. Rev. Lett. 76, 4773 (1996)].Poco después,
Pendry propuso que dos anillos metálicos cortados concéntricos
tienen un comportamiento resonante a cierta frecuencia en la que la
permeabilidad magnética efectiva experimenta un cambio muy brusco,
llegando incluso a alcanzar valores negativos [J. B. Pendry, A. J.
Holden, D. J. Robins, and W. J. Stewart, "Magnetism from
conductors and enhanced nonlinear phenomena", IEEE Trans.
Microwave Theory Technol. 47, 2075 (1999)]. Mezclando ambas
estructuras, en 2001 se realizó la primera demostración experimental
a frecuencias de microondas del fenómeno de refracción negativa
usando un metamaterial con \varepsilon_{r}, \mu_{r} < 0
simultáneamente [R. A. Shelby, D. R. Smith, S. Schultz,
"Experimental Verification of a Negative Index of Refraction",
Science 292, 77-79 (2002)]. En general, puede
decirse que se fabricó el primer metamaterial que presentaba un
Indice de refracción n diseñado a la carta e imposible de conseguir
con medios naturales.
En el régimen de las microondas los periodos
a_{i} es del orden de los centímetros o milímetros. Por las
propiedades de escalado de las ecuaciones de Maxwell, cabe pensar
que disminuyendo esos periodos a_{i} hasta órdenes de micrómetros
o centenas de nanómetros, es posible obtener metamateriales con
respuesta "a la carta" a frecuencias ópticas (visible,
infrarrojo). Esto sólo es cierto en parte, ya que los metales usados
para construir el metamaterial en el trabajo de Shelby et al.
antes mencionado se comportan como conductores perfectos en
microondas mientras que a frecuencias ópticas vienen caracterizados
por la existencia de plasmones de superficie que complican la
realización de metamateriales a tan altas frecuencias. Además, por
otras causas, existe una máxima frecuencia a la que se puede
conseguir respuesta magnética con los anillos resonantes propuestos
por Pendry, debido a la saturación de la respuesta magnética [J.
Zhou, TH. Koschny, M. Kafesaki, E. N. Economou, J. B. Pendry and C.
M. Soukoulis, "Saturation of the negative magnetic response of
split-ring resonators at optical frequencies",
Phys. Rev. Lett. 95, 223902 (2005)]. A todo esto hay que sumar la
dificultad de fabricación de meta-átomos de tamaños tan reducidos
que requiere de procesos de nanofabricación muy complejos y
avanzados. En consecuencia, la realización de metamateriales
tridimensionales con respuesta magnética a frecuencias
ópticas (infrarrojo cercano y visible, principalmente) es todavía un
reto. Hay que destacar que los metamateriales son la única forma de
producir actividad magnética (\mu_{r} \neq 1) a frecuencias
ópticas, a las que todos los materiales naturales son inertes al
campo magnético.
Sin embargo, diversos experimentos han
demostrado la posibilidad de realización de metamateriales planares,
es decir, bidimensionales de una o varias capas con respuesta
magnética a frecuencias ópticas [T. J. Yen, W. J. Padilla, N. Fang,
D. C. Vier, D. R. Smith, J. B. Pendry, D. N. Basov, and X. Zhang,
"Terahertz Magnetic Response from Artificial Materials",
Science 303, 1494-1496 (2004); V. M. Shalaev,
"Optical negative-index metamaterials", Nat.
Photon. 1, 41-48 (2007); S. Zhang, W. Fan, A.
Frauenglass, B. Minhas, K. J. Malloy and S. R. J. Brueck,
"Demonstration of Mid-Infrared Resonant Magnetic
Nanostructures Exhibiting a Negative Permeability", Phys. Rev.
Lett. 94, 037402 (2005)]. Pese a la delgadez en términos de
longitudes de onda de dichas capas de metamaterial, se pueden usar
algoritmos de extracción de los parámetros \varepsilon_{r} y
\mu_{r}, determinados de forma unívoca a partir de las medidas
de transmisión y reflexión al iluminar la mencionada capa tanto con
incidencia normal como oblicua a la misma. Dichos algoritmos están
descritos en profundidad en varios artículos: [D. R. Smith, S.
Schultz, P. Markos, and C. M. Soukoulis, "Determination of
effective permittivity and permeability of metamaterials from
reflection and transmission coefficients", Phys. Rev. B 65,
195104 (2002); C. Menzel, C. Rockstuhl, T. Paul, F. Lederer, and T.
Pertsch "Retrieving effective parameters for metamaterials at
oblique incidence", Phys. Rev. B 77, 195328 (2008)]. Utilizando
este método, ha sido posible determinar que dichas capas presentan
un comportamiento exclusivo de los metamateriales, incluyendo una
permeabilidad relativa distinta de 1 a frecuencias ópticas.
En un diseño reciente se ha demostrado de forma
teórica la factibilidad de conseguir una respuesta simultánea
eléctrica y magnética en el espectro visible usando un metamaterial
de plata sin necesidad de uso simultáneo de anillos resonadores
cortados y tiras de metal [C. García-Meca, R.
Ortuño, R. Salvador, A. Martínez, and J. Martí,
"Low-loss single-layer
metamaterial with negative index of refraction at visible
wavelengths", Opt. Express 15, 9320-9325
(2007)].
El documento
WO-A-2008/110775 describe marcas de
seguridad basadas en diferentes estructuras de metamateriales y
esencialmente correspondientes a dos tipos de configuraciones: una
para refracción y otra para difracción de radiaciones en el rango de
los terahercios (longitud de onda 3 mm a 15 \mum) o infrarrojo
(longitud de onda mayor que 750 nm). Si bien los metamateriales
presentes en estas estructuras proporcionan respuestas en difracción
y/o refracción diferentes a las de los medios naturales en dichas
configuraciones de difracción y refracción, presentan el
inconveniente de que esas respuestas son imitables usando otro tipo
de materiales como, por ejemplo, cristales fotónicos (estructuras
dieléctricas periódicas).
El documento
WO-A-2006023195 describe
metamateriales para uso en dispositivos ópticos tales como lentes,
formados a partir de una pluralidad de células unitarias de las que
al menos una parte presenta una permeabilidad electromagnética
distinta de otras, y dispuestas de tal forma que el material
presenta un Índice gradiente, de manera que se produce una variación
continua de la permeabilidad que no permite formar un código de
seguridad matricial eficaz que requeriría una variación discreta de
la permeabilidad.
\vskip1.000000\baselineskip
La presente invención tiene por objeto una marca
de seguridad óptica aplicable en al menos una parte de un objeto,
destinada a superar los inconvenientes de las marcas de seguridad
del estado de la técnica y que comprende al menos una estructura
comprendida por al menos un metamaterial con respuesta magnética en
la que la permeabilidad magnética relativa es diferente de 1
(\mu_{r} \neq 1) a frecuencias ópticas. Dicha respuesta
magnética produce una cierta firma espectral cuando al menos una
parte del metamaterial se somete a una radiación incidente de una
determinada longitud de onda \lambda, de forma que se define un
código específico asignado a dicho metamaterial y que consiste en el
valor de la permeabilidad relativa a esa longitud de onda
(codificación o asignación de códigos tipo I);
También puede establecerse que el código venga
dado por el valor de la longitud de onda \lambda en la que el
metamaterial presenta una determinada permeabilidad magnética
relativa \mu_{r} (codificación o asignación de códigos tipo
II).
El metamaterial está seleccionado entre
metamateriales que generan respuestas magnéticas (\mu_{r} \neq
1) para al menos una radiación incidente con una longitud de onda
(\lambda) en el espectro ultravioleta a infrarrojo cercano (rango
de 15 nm a 1100 nm).
En una primera realización de la invención
(realización de tipo I), la marca de seguridad óptica comprende una
pluralidad de meta-átomos (unidad básica de un metamaterial),
dispuestos coplanarmente formando una capa de metamaterial. La
radiación incidente puede ser perpendicular al plano sobre el que
están situados dichos meta-átomos o bien formar un cierto ángulo con
el mismo.
\vskip1.000000\baselineskip
La marca de esta realización de tipo I tiene
dimensiones transversales (b_{x}, b_{y}) en el plano sobre el
que se sitúan los meta-átomos, siendo:
b_{x} una primera dimensión transversal en una
primera extensión transversal del metamaterial
b_{y} una segunda dimensión transversal en una
segunda extensión transversal del metamaterial
\vskip1.000000\baselineskip
Además, la marca puede estar formada por una
estructura (metamaterial) periódica o desordenada. En el caso
periódico, (b_{x}, b_{y}) estarán definidas por las fórmulas
b_{x} =
N_{x}a_{x}
en la que N_{x} es el número de
meta-átomos en la primera extensión transversal y a_{x} es la
periodicidad de los meta-átomos en dicha primera extensión
transversal;
y
b_{y} =
N_{y}a_{y}
en la que N_{y} es el número de
meta-átomos en la segunda extensión transversal y a_{y} es la
periodicidad de los meta-átomos en dicha segunda extensión
transversal.
\vskip1.000000\baselineskip
En la dimensión z correspondiente a la una única
dimensión longitudinal, perpendicular a b_{x}, b_{y}, en una
única extensión longitudinal del metamaterial, la marca según esta
realización de la invención comprende una única capa de grosor
a_{z}.
Según la invención, N_{x} y N_{y} pueden
tener un valor al menos mayor que 3 y preferentemente mayor que
10.
En el caso en que la marca de esta realización
de tipo I esté formada por una estructura (metamaterial) desordenada
o aperiódica, (b_{x}, b_{y}) serán las dimensiones del
rectángulo mínimo, situado en el plano sobre el que se disponen los
meta-átomos, que encierra a todos estos meta-átomos.
En ambos casos (estructura periódica y
desordenada), tanto la primera dimensión transversal mencionada
anteriormente como la segunda dimensión transversal son al menos
igual que la longitud de onda de la radiación incidente.
En una segunda realización (realización de tipo
II), la pluralidad de meta-átomos puede extenderse en las tres
direcciones del espacio. En este caso, la marca tendrá unas
dimensiones (b_{x}, b_{y}, b_{z}), estando b_{x}, b_{y}
definidas como antes y siendo:
b_{z} una única dimensión longitudinal,
perpendicular a b_{x}, b_{y}, en una única extensión
longitudinal del metamaterial.
Del mismo modo que en la realización de tipo I,
la marca puede estar formada por una estructura (metamaterial)
periódica, en cuyo caso b_{x} y b_{y} estarán definidas igual
que antes y b_{z} estará definida por la fórmula:
b_{z} =
N_{z}a_{z}
en la que N_{z} es el número de
meta-átomos o de capas de metamaterial en la única dirección
longitudinal y a_{z} es la periodicidad de los meta-átomos en
dicha dirección
longitudinal.
La marca de la realización de tipo II también
puede estar formada por una estructura (metamaterial) desordenada o
aperiódica, en cuyo caso (b_{x}, b_{y}, b_{z}) son las
dimensiones del prisma rectangular mínimo que encierra a todos los
meta-átomos que forman la marca.
En ambos casos (estructura periódica y
desordenada), tanto la primera dimensión transversal mencionada
anteriormente como la segunda dimensión transversal son al menos
igual que la longitud de onda de la radiación incidente.
En una tercera realización de la invención
(realización de tipo III), la marca de seguridad óptica comprende
una matriz lógica bidimensional de L filas y M
columnas, donde cada uno de sus elementos es una realización de tipo
I o II. La disposición espacial de los elementos de dicha matriz
dependerá de la aplicación particular y no tienen por qué estar
situados en un mismo plano u ordenados en forma de filas y columnas,
a pesar de que de forma lógica los elementos se agrupen en filas y
columnas.
Cada realización de tipo I ó II representa un
determinado código. Así, una realización de tipo I ó II por si sola
representa un sólo código mientras que la realización de tipo III
representa una cantidad de códigos igual al número de elementos de
la matriz. La asignación del código que representa cada realización
de tipo I ó II se podrá hacer de dos maneras distintas como hemos
mencionado anteriormente. En la primera forma (asignación de códigos
de tipo I), el valor de la permeabilidad de cada elemento (l,m) de
la matriz está unívocamente relacionado con el valor del código de
dicho elemento según la fórmula \mu_{rl,m}(\lambda), en
la que 1\leql\leqL y 1\leqm\leqM, y en la que
l es un número natural comprendido entre 1 y
L,
L es el número de filas de la matriz lógica en
base a la que se ordenan los elementos de dimensiones
b_{x}(l,m) y b_{y}(l,m) que conforman la
marca.
m es un número natural comprendido entre 1 y M,
y
M es el número de columnas de la matriz lógica
en base a la que se ordenan los elementos de dimensiones
b_{x}(l,m), b_{y}(l,m) que conforman la marca.
En la segunda forma de asignación de códigos
(asignación de códigos de tipo II), el código correspondiente a cada
realización de tipo I ó II se determina unívocamente a partir de la
longitud de onda a la que dicha realización genera un cierto valor
de \mu_{r}, perteneciente a un determinado rango de valores
esperado, en lugar de por el valor concreto de \mu_{r} a una
determinada longitud de onda. Así, el código vendrá dado por la
fórmula \lambda_{l,m}(\mu_{r}).
Por tanto una marca representa uno o varios
códigos específicos que corresponden a la fórmula
\mu_{r}(\lambda) o \lambda(\mu_{r}) en la
que \mu_{r} es la permeabilidad magnética relativa de cada
estructura de tipo I ó II que forma la marca y \lambda es la
longitud de onda de la radiación incidente con un valor comprendido
entre 15 nm y 1100 nm;
Por último, se podrán combinar las dos formas de
asignación de códigos anteriores para crear códigos más complejos o
tecnológicamente más convenientes.
En una realización de tipo III, tanto los
tamaños b_{x}, b_{y} y b_{z}, así como el número de
meta-átomos N_{x}, N_{y} y N_{z} (y las periodicidades
a_{x}, a_{y} y t en el caso periódico), podrán ser distintos
para cada elemento de la matriz si fuera necesario.
La marca de seguridad óptica según la invención
también puede estar diseñada para dar una respuesta de permeabilidad
magnética sólo a al menos una longitud de onda (\lambda) en el
espectro infrarrojo cercano (es decir en el intervalo de 0,78
micrómetros a 1,1 micrómetros de la radiación incidente), sólo a al
menos una longitud de onda de la luz visible (intervalo de 0,38
micrómetros a 0,78 micrómetros de la radiación incidente), o para
dar sólo una respuesta de permeabilidad magnética a al menos una
longitud de onda en el espectro ultravioleta (intervalo de 15
nanómetros a 380 nanómetros de la radiación incidente).
También de acuerdo con la invención, al menos
una parte de los meta-átomos está compuesta de al menos un material
metal (oro, plata, aluminio, etc.) o un material dieléctrico. Al
menos una parte de los meta-átomos puede estar comprendida por
meta-átomos de plata u otro metal noble como, por ejemplo, por
meta-átomos como del tipo de los que se describen en el artículo de
C. García Meca et al. más arriba identificado en la presente
memoria descriptiva.
A la vista de lo anterior, la presente invención
se refiere a una marca de seguridad óptica formada por una o varias
estructuras cuya respuesta electromagnética a la luz incidente
permite verificar la autenticidad del objeto en el cual se inserte
dicho elemento. Las estructuras que forman la marca consisten en
metamateriales diseñados y fabricados para presentar una respuesta
magnética que no puede ser producida mediante medios naturales. En
concreto, las mencionadas estructuras metamateriales presentarán una
permeabilidad magnética efectiva distinta de 1 a frecuencias
ópticas. El valor de la permeabilidad magnética o la frecuencia a la
que tiene lugar, que se puede obtener a partir de los espectros de
transmisión/reflexión (o firmas espectrales) de la marca constituyen
un código identificador del material. De esa forma, el único camino
para producir la respuesta deseada (firma espectral) es conseguir
esa actividad magnética (código), por lo que no se podría mimetizar
o falsificar la respuesta mediante el uso de otras estructuras
alternativas, confiriendo un alto grado de protección al objeto
sobre el que se aplique la estructura.
La marca de seguridad óptica según la presente
invención es prácticamente imposible de falsificar ya que la
respuesta magnética o firma espectral que proporciona a una
iluminación, es única y sólo puede imitarse con otra estructura de
metamaterial, pero no con un medio natural. Si dicha firma espectral
se produce a frecuencias muy altas (longitud de onda \lambda muy
pequeña, con \lambda=c/f, siendo c la velocidad de la luz en el
vacío y f la frecuencia), para producir tal firma espectral es
necesario un metamaterial con periodos a_{i} mucho menores que
\lambda (al menos en la dirección de incidencia de la radiación).
Así, por ejemplo, para que un metamaterial con actividad magnética
en \lambda=600 nm tenga un comportamiento efectivo, es necesario
que su periodo en la dirección de incidencia, sea como mucho
\lambda/3, es decir, menor que 200 nm. Además, para conseguir
actividad magnética a tan alta frecuencia los detalles mínimos del
metamaterial deben ser aún más pequeños. Por tanto, hay que fabricar
un meta-átomo con una cierta configuración física, de un tamaño
menor a estos 200 nm, lo que es complicado de lograr incluso con las
herramientas de nano-fabricación actuales. Más aún,
si queremos fabricar metamateriales mediante procesos que permitan
manufacturación en volúmenes. Esta característica es muy importante
en la técnica de seguridad óptica propuesta en este documento. A la
vista de que para fabricar tal metamaterial son necesarias las
herramientas tecnológicas más avanzadas, no se podrá imitar la firma
espectral usando unos medios tecnológicos menos avanzados, lo que
contribuye a evitar la falsificación.
La presente invención también tiene por objeto
un procedimiento para autentificar una marca de seguridad como la
que se define más arriba en la presente invención, que comprende
- someter a al menos parte de la marca de
seguridad a una radiación incidente con al menos una longitud de
onda o rango de longitudes de onda (\lambda), con valores
comprendidos entre 15 nm y 1100 nm;
- determinar la permeabilidad magnética relativa
(\mu_{r}) de la marca de seguridad en respuesta a dicha
radiación incidente a la longitud o longitudes de onda necesarias
para obtener el valor del código correspondiente a dicha
permeabilidad (código medido) según la fórmula \mu_{r}
(\lambda) en el caso de asignación de códigos de tipo I ó
\lambda(\mu_{r}) en el caso de asignación de códigos de
tipo II. Obtener el denominado código medido con esta
información;
- comparar dicho código medido con un cierto
código específico de autentificación conocido (código esperado).
- descartar la autenticidad de la marca de
seguridad cuando el valor del código medido en respuesta a dicha
radiación incidente no coincide con el código esperado;
- aceptar la autenticidad de la marca de
seguridad cuando el valor del código medido en respuesta a dicha
radiación incidente coincide con el código esperado.
En el caso de que la marca sea una realización
de tipo III, será necesario realizar los pasos anteriores para cada
una de las realizaciones de tipo I y/o tipo II que compongan la
marca. La interpretación del grado de autenticidad de la marca en
función del número de códigos medidos que coincidan con su
correspondiente código esperado dependerá de la aplicación
concreta.
La extracción de la permeabilidad puede
realizarse conforme a métodos en sí conocidos, como por ejemplo los
descritos en los documentos relevantes del estado de la técnica más
arriba identificados.
Finalmente, la presente invención también se
refiere al uso de una marca de seguridad como la que se define más
arriba en la presente memoria descriptiva como marca de seguridad
aplicada en un artículo.
A continuación se describen aspectos y
realizaciones de la invención sobre la base de unos dibujos, entre
los que
la figura 1 es una vista esquemática explicativa
de los parámetros a tener en cuenta cuando una marca de seguridad
óptica formada por un medio natural se expone a una iluminación;
la figura 2 es una vista esquemática de una
realización de tipo I de una marca de seguridad conforme a la
presente invención, para los casos de incidencia normal [figura
2(a)] e incidencia oblicua [figura 2(b)] con un cierto
ángulo \varphi respecto a la normal al plano sobre el que se
sitúan los meta-átomos;
la figura 3 es una vista esquemática de una
realización de tipo II de una marca de seguridad conforme a la
presente invención consistente en varias capas apiladas de las
realizaciones I o II;
la figura 4 es una vista esquemática de una
matriz de marcas de seguridad (realización de tipo III) que puede
conformarse con un conjunto de marcas correspondientes a
realizaciones de tipo I ó II como las que se ilustran en las figuras
2 y 3. En este caso se utiliza una asignación de códigos de tipo
I;
la figura 5 es una vista esquemática de una
matriz de marcas de seguridad (realización de tipo II) que puede
conformarse con un conjunto de marcas correspondientes a
realizaciones de tipo I ó II como las que se ilustran en las figuras
2 y 3. En este caso se utiliza una asignación de códigos de tipo
II.
la figura 6 es una vista esquemática de una
marca de metamaterial conformada de acuerdo con la marca de la
figura 2;
la figura 7 es un gráfico que muestra el valor
absoluto de la firma espectral (transmisión T y reflexión R) que se
obtiene al iluminar la capa de metamaterial ilustrada en la figura 5
con luz blanca en incidencia normal;
la figura 8 es un gráfico que muestra los
parámetros \mu_{r}(\lambda) y
\varepsilon_{r}(\lambda) extraídos de la firma
espectral cuyo valor absoluto se muestra en la figura 7.
En estas figuras aparecen unas leyendas
alfanuméricas
- 1
- medio natural
- 2
- estructura planar en forma de capa de un medio metamaterial
- 2M1, 2M2 ... 2Mz
- capas de metamaterial
- 3
- meta-átomo
- 4
- luz incidente
- 5
- luz transmitida
- 6
- luz reflejada
- a_{x}
- periodicidad de los meta-átomos 3 en la primera extensión transversal
- a_{y}
- periodicidad de los meta-átomos 3 en la segunda extensión transversal
- a_{z}
- periodicidad de los meta-átomos 3 en la extensión vertical (grosor del metamaterial)
- b_{x}
- primera dimensión transversal en una primera extensión transversal de la capa 2 de metamaterial
- b_{y}
- segunda dimensión transversal en una segunda extensión transversal de la capa 2 de metamaterial
- b_{z}
- extensión vertical (grosor del metamaterial)
- I
- luz incidente(I)
- l
- número natural comprendido entre 1 y L,
- L
- número de filas de la matriz cuyos elementos, de dimensiones b_{x}(l,m) b_{y}(l,m), conforman la marca.
- m
- número natural comprendido entre 1 y M
- M
- número de columnas de la matriz cuyos elementos, de dimensiones b_{x}(l,m) b_{y}(l,m), conforman la marca.
- N_{x}
- número de meta-átomos 3 en la primera extensión transversal
- N_{y}
- número de meta-átomos 3 en la segunda extensión transversal
- N_{z}
- número de capas 2 de meta-átomos 3 apilados en la extensión vertical del metamaterial
- R
- reflexión de la luz incidente
- t
- grosor del medio natural
- T
- transmisión de la luz incidente
- \varepsilon_{r}
- permitividad eléctrica,
- \mu_{r}
- permeabilidad magnética,
- \lambda
- longitud de onda de la luz incidente
- \varphi
- ángulo que forma la radiación incidente con el plano sobre el que se sitúan los meta-átomos de una cierta realización.
\vskip1.000000\baselineskip
En la figura 1 se muestra esquemáticamente el
caso particular de un medio natural (1) que se supone infinito en
sus dimensiones transversales, de grosor t, permitividad eléctrica
\varepsilon_{r}, y permeabilidad magnética \mu_{r}, que es
iluminado con una luz (I) de longitud de onda \lambda. Para
simplificar, se asume incidencia normal y que no hay pérdidas
(\varepsilon_{r}, \mu_{r} son reales). Las respuestas en
transmisión (T) y en reflexión (R) dependerán de la longitud de onda
\lambda de la radiación incidente (I) en el espectro infrarrojo,
visible o ultravioleta, el grosor del medio t, la permitividad
eléctrica \varepsilon_{r}, y de la permeabilidad magnética
\mu_{r}. A partir de dichas respuestas podremos extraer los
parámetros \varepsilon_{r} y \mu_{r} de forma univoca. Si
\mu_{r} = 1 (como lo es siempre en el caso de un medio natural a
frecuencias ópticas) las respuestas T y R (firma espectral del medio
natural) pueden conseguirse de varias formas cuando se usan medios
naturales (por ejemplo apilando capas de grosores mucho menores que
la longitud de onda y con diferentes permitividades se puede
conseguir cualquier permitividad efectiva). Por tanto, la firma
espectral es falsificable cuando se usa un medio natural.
La figura 2 muestra esquemáticamente una
estructura planar (2) en forma de capa de un medio metamaterial
conforme a una realización de tipo I de la marca contemplada en la
presente invención, en su versión periódica. La figura 2 (a)
representa el caso de incidencia normal al plano sobre el que se
sitúan los meta-átomos y la figura 2(b) representa el caso de
incidencia oblicua. Esta estructura tiene un grosor a_{z} y está
compuesta por una distribución periódica e infinita de meta-átomos
(3) con periodos a_{x} y a_{y} en las respectivas dimensiones
transversales (b_{x}, b_{y}) de la capa (2) de metamaterial a la
incidencia de la radiación incidente (I) en el espectro infrarrojo
cercano, visible o ultravioleta. De esta manera, dichas dimensiones
transversales (b_{x}, b_{y}) del metamaterial (2) quedan
definidas respectivamente por las fórmulas
b_{x} =
N_{x}a_{x}
en la que b_{x} es una primera
dimensión transversal en una primera extensión transversal de la
capa (2) de metamaterial, N_{x} es el número de meta-átomos (3) en
dicha primera extensión transversal y ax es la periodicidad de los
meta-átomos (3) en dicha primera extensión transversal;
y
b_{y} =
N_{y}a_{y}
en la que b_{y} es una segunda
dimensión transversal en una segunda extensión transversal de la
capa (2) de metamaterial, N_{y} es el número de meta-átomos (3) en
dicha segunda extensión transversal y a_{y} es la periodicidad de
los meta-átomos (3) en dicha segunda extensión
transversal.
Cuando la estructura se ilumina con una
determinada incidencia (I), se produce una señal transmitida (T) y
otra reflejada (R), que dan la firma espectral. La composición de
los meta-átomos (3) (de volumen a_{x}a_{y}a_{z}) puede ser
cualquiera con tal que la respuesta de la capa de metamaterial (2)
proporcione una cierta respuesta eléctrica y magnética efectiva
(firma espectral) a la longitud de onda \lambda de la radiación
incidente (1). En las dimensiones transversales (b_{x}, b_{y})
se deben incluir un número mínimo (N_{x}, N_{y}) de meta-átomos
(3) que aseguren una respuesta efectiva de la capa (2) de
metamaterial. Es decir, b_{x}=N_{x}a_{x} y
b_{y}=N_{y}a_{y} deben ser al menos iguales a \lambda. A
partir de las respuestas T y R podemos obtener por extracción
inversa la permitividad eléctrica \varepsilon_{r} y la
permeabilidad magnética \mu_{r}, de forma univoca. Dado que,
incluso usando materiales naturales es posible obtener múltiples
valores tanto positivos (materiales dieléctricos) como negativos
(metales) para la permitividad eléctrica \varepsilon_{r}, el
parámetro que produce una firma espectral particular a una
determinada longitud de onda es la permeabilidad magnética relativa
\mu_{r}. Luego, se asigna a la capa (2) de metamaterial de
tamaño b_{x}b_{y}a_{z} (figura 2) en forma de bloque, un
código identificador (fingerprint) \mu_{r}(\lambda). Si
\mu_{r} es distinto de 1, sólo es posible conseguir la dupla
[T,R] que se produce usando un metamaterial adecuado.
La figura 3 muestra una realización de tipo II
de la invención, en su versión periódica, con la que se consigue la
firma espectral \mu_{r}(\lambda) mediante la apilación
de una pluralidad de capas (2M1, 2M2 ... 2Mz) idénticas de
metamaterial, cada una de una dimensión vertical a_{z}
correspondiente al grosor de la capa. En este caso la estructura de
seguridad óptica se compone de N_{x}N_{y}N_{z} meta-átomos
(3), y la estructura multicapa (4) compuesta por las capas M1, M2
... Mz del metamaterial (2) tiene una dimensión vertical
correspondiente a la fórmula:
b_{z} =
N_{z}
a_{z}
en la que N_{z} es el número de
capas (2) de meta-átomos (3) apilados en la extensión vertical del
metamaterial y a_{z} es la dimensión vertical correspondiente al
grosor de cada uno de los meta-átomos (3) apilados en dirección
vertical.
Para alcanzar un mayor grado de protección se
puede construir una matriz (5) de estructuras de metamateriales de
MxL elementos como los expuestos en la figura 2 y/o 3, de forma que
den lugar a un código matricial, es decir, una matriz de elementos
numéricos, cada uno con un código \mu_{rl,m}(\lambda) ó
\lambda_{l,m}(\mu_{r}), donde 1\leql\leqL y
1\leqm\leqM, siendo
l es un número natural comprendido entre 1 y
L,
L es el número de filas de la matriz cuyos
elementos, de dimensiones b_{x}(l,m), b_{y}(l,m),
conforman la marca,
m es un número natural comprendido entre 1 y M,
y
M es el número de columnas de la matriz cuyos
elementos, de dimensiones b_{x}(l,m), b_{y}(l,m),
conforman la marca,
tal y como se propone en las figuras 4 y 5. Las
condiciones de iluminación y generación de las señales de
transmisión y reflexión serían análogas a las mostradas en las
figuras 2 y 3.
En la figura 6 se muestra esquemáticamente una
realización de la invención, en la que el meta-átomo (3) por cuya
repetición periódica se forma el metamaterial (en las figuras 2 y 3
se muestran 3x3 meta-átomos, es decir N_{x}=N_{y}=3), es un
paralelepípedo de plata de dimensiones a_{x} = 250 nm, a_{y} =
322 nm, d_{x} = 30 nm, d_{y} = 212 nm, c_{x} = 220 nm y
C_{y} = t = 1100 nm
Al iluminar con luz blanca en incidencia normal
la capa de metamaterial de la figura 6, se obtiene una firma
espectral (transmisión T y reflexión R) cuyo valor absoluto se
muestra en la figura 7. En la figura 8 se muestran los parámetros
\mu_{r}(\lambda) y
\varepsilon_{r}(\lambda) extraídos de la firma
espectral cuyo valor absoluto se muestra en la figura 7. El código
específico que produce el metamaterial es el valor de \mu_{r} a
una determinada longitud de onda \lambda o el valor de \lambda
al que ocurre una cierta \mu_{r}, que no puede ser reproducido
por otros medios, confiriendo la propiedad de seguridad óptica a la
capa de metamaterial.
Claims (21)
1. Una marca de seguridad óptica aplicable en al
menos una parte de un objeto, que comprende al menos una estructura
comprendida por al menos un metamaterial compuesto por una
pluralidad de meta-átomos que forman una estructura, y que tiene
dimensiones transversales en el plano sobre el que se sitúan los
meta-átomos, definidas por la fórmula
(b_{x},
b_{y})
en la
que:
b_{x} una primera dimensión transversal en una
primera extensión transversal del metamaterial
b_{y} una segunda dimensión transversal en una
segunda extensión transversal del metamaterial, diferente a la
primera dimensión transversal,
caracterizada porque
el metamaterial está seleccionado entre
metamateriales que generan respuestas magnéticas con una
permeabilidad magnética relativa (\mu_{r}) diferente de 1 a al
menos una radiación incidente (I) seleccionada entre radiación
incidente con incidencia normal o con incidencia oblicua y con al
menos una longitud de onda (\lambda) en el espectro ultravioleta a
infrarrojo cercano en el rango de 0,15 micrómetros a 1,1
micrómetros,
dicha respuesta magnética produce una firma
espectral cuando al menos una parte del metamaterial se somete a
dicha radiación incidente (I) de la mencionada longitud de onda o a
longitudes de onda pertenecientes a un mismo rango, de forma que
dicha firma espectral corresponde a, al menos, un código específico
asignado a dicho metamaterial, siendo dicho código específico: el
valor de la permeabilidad magnética relativa a la longitud de onda
(\lambda) de la radiación incidente (I) de acuerdo con la
fórmula
\mu_{r}(\lambda)
en la que \mu_{r} es la
permeabilidad magnética relativa y (\lambda) es la longitud de
onda de la radiación
incidente,
ó el valor de la longitud de onda (\lambda) en
la que el metamaterial presenta una determinada permeabilidad
magnética relativa (\mu_{r}) de acuerdo con la fórmula
\lambda(\mu_{r})
en la que \lambda y \mu_{r}
tienen los significados más arriba indicados,
y
combinaciones de al menos un código específico
de permeabilidad y al menos un código específico de longitud de onda
(\lambda),
y porque dicha primera dimensión transversal y
dicha segunda dimensión transversal son cada una al menos igual que
la longitud de onda (\lambda) de la radiación incidente.
\vskip1.000000\baselineskip
2. Una marca de seguridad óptica según la
reivindicación 1, caracterizada porque al menos parte de los
meta-átomos forma una estructura periódica y porque las dimensiones
de dicha estructura están definidas por las fórmulas
b_{x} =
N_{x}a_{x}
en la que N_{x} es el número de
meta-átomos en la primera extensión transversal y a_{x} es la
periodicidad de los meta-átomos en dicha primera extensión
transversal;
y
b_{y} =
N_{y}a_{y}
en la que N_{y} es el número de
meta-átomos en la segunda extensión transversal y a_{y} es la
periodicidad de los meta-átomos en dicha segunda extensión
transversal.
\vskip1.000000\baselineskip
3. Una marca de seguridad óptica según la
reivindicación 1 caracterizada porque al menos parte de los
meta-átomos forma una estructura aperiódica contenida en un
rectángulo mínimo con dichas dimensiones transversales (b_{x},
b_{y}), situado en el plano sobre el que se disponen los
meta-átomos, que encierra a dicha parte de los meta-átomos.
\newpage
4. Una marca de seguridad óptica según una
cualquiera de las reivindicaciones precedentes en la que la
pluralidad de meta-átomos presenta dimensiones
b_{x},
b_{y},
b_{z}
en la
que
b_{x}, b_{y} son dichas dimensiones
transversales, y
b_{z} es una dimensión vertical perpendicular
a dichas extensiones transversales (b_{x}, b_{y})
correspondiente al grosor de dicha pluralidad de meta-átomos.
\vskip1.000000\baselineskip
5. Una marca de seguridad óptica según la
reivindicación 4, caracterizada porque en la marca al menos
parte de los meta-átomos forma una estructura periódica, en la que
dicha dimensión vertical está definida por la fórmula:
b_{z} =
N_{z}a_{z}
en la que N_{z} es un número
seleccionado entre el número de meta-átomos en la dimensión vertical
y el número de capas que forman el metamaterial y a_{z} es la
periodicidad de los meta-átomos en dicha dimensión
vertical.
\vskip1.000000\baselineskip
6. Una marca de seguridad óptica según la
reivindicación 4, caracterizada porque en la marca al menos
parte de los meta-átomos forma una estructura aperiódica, en la que
dichas dimensiones transversales y dicha dimensión vertical
(b_{x}, b_{y}, b_{z}) definen un prisma rectangular mínimo que
encierra a todos los meta-átomos que forman dicha parte de la
marca.
7. Una marca de seguridad óptica según una
cualquiera de las reivindicaciones 2 a 4, caracterizada
porque el número de meta-átomos (N_{x}) en dicha primera
extensión transversal y el número de meta-átomos en dicha segunda
extensión transversal (N_{y}) tienen cada uno un valor al menos
mayor que 3, preferentemente mayor que 10.
\vskip1.000000\baselineskip
8. Una marca de seguridad óptica según una
cualquiera de las reivindicaciones precedentes, caracterizada
porque
comprende una pluralidad de estructuras de
meta-átomos de las que cada una tiene un código especifico y que
están ordenadas lógicamente en forma de matriz con un número de
filas (L) y un número de columnas M, de forma que cada una de las
mencionadas estructuras es un elemento de dicha matriz, estando el
elemento perteneciente a la fila 1 y a la columna (m) identificado
por la dupla (l,m), de manera que cada fila tiene un número M de
elementos, pudiendo tener la última fila de la matriz un número de
elementos inferior a M de forma que el número total de estructuras
de la matriz pueda tomar cualquier valor natural, y
cada estructura o elemento (l,m) tiene un valor
\mu_{rl,m}(\lambda) de permeabilidad magnética
relativa.
\vskip1.000000\baselineskip
9. Una marca de seguridad según la
reivindicación 8, caracterizada porque los valores
\mu_{rl,m} de permeabilidad magnética de las estructuras de
meta-átomos definen un código matricial, seleccionado entre:
al menos un código matricial de permeabilidad
magnética relativa en que el valor \mu_{rl,m} de permeabilidad
magnética relativa de cada elemento de la matriz está unívocamente
relacionado con el valor del código de dicho elemento según la
fórmula
\mu_{rl,m}(\lambda)
en la
que
1\leql\leqL y 1\leqm\leqM,
l es un número natural comprendido entre 1 y
L,
L es el número de filas de la matriz cuyos
elementos son las estructuras de dimensiones b_{x}(l,m),
b_{y}(l,m),
m es un número natural comprendido entre 1 y M,
y
M es el número de columnas de la matriz cuyos
elementos son las estructuras de dimensiones b_{x}(l,m),
b_{y}(l,m);
\newpage
al menos un código matricial de longitud de onda
determinado unívocamente a partir de la longitud de onda a la que
cada elemento de la matriz (5) genera un determinado valor de
permeabilidad magnética relativa \mu_{rl,m}, perteneciente a un
determinado rango de valores esperado, en lugar de por el valor
concreto de la permeabilidad magnética relativa \mu_{rl,m} a una
determinada longitud de onda, estando definido dicho código
específico conjunto por la fórmula
\lambda_{l,m}(\mu_{r})
en la que \lambda, l, m y
\mu_{r} tienen los significados antes definidos;
y
al menos un código matricial combinado basado en
una combinación de un código específico conjunto de permeabilidad
magnética relativa y un código específico conjunto de longitud de
onda.
\vskip1.000000\baselineskip
10. Una marca de seguridad óptica según una
cualquiera de las reivindicaciones 7 a 9, caracterizada
porque en la matriz (5), al menos una de las dimensiones (b_{x},
b_{y}, b_{z}) de al menos una estructura es distinta a la de
otras estructuras.
11. Una marca de seguridad óptica según una
cualquiera de las reivindicaciones 7 a 10, caracterizada
porque en la matriz (5), al menos una estructura comprende un número
de meta-átomos (N_{x}, N_{y}, N_{z}) distinto al de otras
estructuras.
12. Una marca de seguridad óptica según una
cualquiera de las reivindicaciones 7-11,
caracterizada porque, en la matriz (5), la periodicidad
(a_{x}, a_{y}, a_{z}) de los meta-átomos de al menos una
estructura es distinta a la de otras estructuras.
13. Una marca de seguridad óptica según una
cualquiera de las reivindicaciones precedentes, caracterizada
porque está diseñada para dar una respuesta de permeabilidad
magnética a al menos una longitud de onda (\lambda) en el espectro
de 0,78 micrómetros a 1,1 micrómetros de la radiación incidente.
14. Una marca de seguridad óptica según una
cualquiera de las reivindicaciones precedentes, caracterizada
porque está diseñada para dar una respuesta de permeabilidad
magnética a al menos una longitud de onda (\lambda) en el espectro
de 0,38 micrómetros a 0,78 micrómetros de la radiación
incidente.
15. Una marca de seguridad óptica según una
cualquiera de las reivindicaciones precedentes, caracterizada
porque está diseñada para dar una respuesta de permeabilidad
magnética a al menos una longitud de onda de 15 nanómetros a 380
nanómetros de la radiación incidente.
16. Una marca de seguridad óptica según una
cualquiera de las reivindicaciones precedentes, caracterizada
porque al menos una parte de las estructuras de meta-átomos está
comprendida por al menos un metamaterial seleccionado entre
meta-átomos de metales, meta-átomos de materiales dieléctricos y
combinaciones de tales meta-átomos.
17. Una marca de seguridad óptica según una
cualquiera de las reivindicaciones precedentes, caracterizada
porque al menos una parte de de las estructuras de meta-átomos está
comprendida por meta-átomos de un metal noble.
18. Una marca de seguridad óptica según la
reivindicación 17, caracterizada porque el metal noble es
plata.
\vskip1.000000\baselineskip
19. Un procedimiento de autentificación de la
marca de seguridad definida en la reivindicación 1,
caracterizado porque comprende
- someter a al menos parte de la marca de
seguridad a una radiación incidente con al menos una longitud de
onda o rango de longitudes de onda (\lambda), con valores
comprendidos entre 150 nm y 1100 nm;
- determinar la permeabilidad magnética relativa
(\mu_{r}) de la marca de seguridad en respuesta a dicha
radiación incidente a la longitud o longitudes de onda necesarias
para obtener el valor de al menos un código medido seleccionado
entre
un código medido de permeabilidad magnética
correspondiente a al menos un valor de la permeabilidad magnética
relativa a la longitud de onda (\lambda) de la radiación incidente
(I) de acuerdo a la fórmula \mu_{r}(\lambda) en la que
\lambda y \mu_{r} tienen los significados más arriba
indicados, y
un código medido de longitud de onda
correspondiente a la permeabilidad magnética relativa (\mu_{r})
resultante de cuando la marca se somete a la radiación incidente con
una longitud de onda (\lambda) de acuerdo a la fórmula
\lambda(\mu_{r}) en la que \lambda y \mu_{r}
tienen los significados más arriba indicados,
- comparar dicho código medido con al menos un
código especifico asignado a la marca de seguridad
- descartar la autenticidad de la marca de
seguridad cuando el valor del código medido en respuesta a dicha
radiación incidente no coincide con el código esperado;
- aceptar la autenticidad de la marca de
seguridad cuando el valor del código medido en respuesta a dicha
radiación incidente coincide con el código esperado.
\vskip1.000000\baselineskip
20. Procedimiento de autentificación según la
reivindicación 19, caracterizado porque se realiza para cada
estructura de metamaterial de la que se compone la marca de
seguridad.
21. Uso de una marca de seguridad como la que se
define en una cualquiera de las reivindicaciones 1 a 18,
caracterizado porque la marca de seguridad se aplica en un
artículo.
Priority Applications (4)
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|---|---|---|---|
| ES200900944A ES2345651B2 (es) | 2009-03-27 | 2009-03-27 | Marca de seguridad optica que comprende metamateriales con respuesta magnetica, procedimiento de autentificacion usando la marca y uso de la marca aplicada en un articulo. |
| PCT/ES2010/000125 WO2010109036A1 (es) | 2009-03-27 | 2010-03-26 | Marca de seguridad óptica que comprende metamateriales con respuesta magnética, procedimiento de autentificación usando la marca y uso de la marca aplicada en un articulo |
| EP10755466.9A EP2413294A4 (en) | 2009-03-27 | 2010-03-26 | OPTICAL SAFETY MARKING WITH METAMATERIALS AND MAGNETIC RESPONSE, AUTHENTIC FEDERATION METHOD USING THIS MARKING AND USE THEREOF MARKING APPLIED TO AN OBJECT |
| US13/260,217 US8413908B2 (en) | 2009-03-27 | 2010-03-26 | Optical security mark comprising metamaterials with a magnetic response, authentication method using said mark, and use of said mark applied to an object |
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| ES200900944A ES2345651B2 (es) | 2009-03-27 | 2009-03-27 | Marca de seguridad optica que comprende metamateriales con respuesta magnetica, procedimiento de autentificacion usando la marca y uso de la marca aplicada en un articulo. |
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Non-Patent Citations (1)
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| BOLTASSEVA A. et al. "{}Fabrication of optical negative-index metamaterials: Recent advances and outlook."{} Metamaterials. Vol. 2, No. 1, páginas 1-17. ISSN 1873-1988. * |
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|---|---|---|---|
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| FG2A | Definitive protection |
Ref document number: 2345651 Country of ref document: ES Kind code of ref document: B2 Effective date: 20110517 |
|
| BA2A | Patent application published |
Effective date: 20201013 |