EP0000309B1 - Générateur de faisceau tubulaire d'électrons monocinétiques en orbites hélicoidales - Google Patents

Générateur de faisceau tubulaire d'électrons monocinétiques en orbites hélicoidales Download PDF

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EP0000309B1
EP0000309B1 EP78400033A EP78400033A EP0000309B1 EP 0000309 B1 EP0000309 B1 EP 0000309B1 EP 78400033 A EP78400033 A EP 78400033A EP 78400033 A EP78400033 A EP 78400033A EP 0000309 B1 EP0000309 B1 EP 0000309B1
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gun
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Jean-Louis Alirot
René Le Gardeur
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    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
    • H01J23/00—Details of transit-time tubes of the types covered by group H01J25/00
    • H01J23/02—Electrodes; Magnetic control means; Screens
    • H01J23/06—Electron or ion guns
    • H01J23/07—Electron or ion guns producing a hollow cylindrical beam

Definitions

  • the present invention relates to an injector of an annular beam of monokinetic electrons in helical orbits.
  • the injection takes place in a resonant cavity or electromagnetic structure.
  • the present invention specifically relates to an injector of an annular beam of monocinetic electrons in helical orbits of a simple embodiment and which allows, by very easy adjustment, to obtain at will annular beams of monocinetic electrons whose l
  • the thickness is variable at will in large proportions and the angle of inclination of the helical trajectories of each electron relative to the axis of the corresponding helix can reach high values.
  • This injector comprises in a vacuum chamber of revolution, an annular electron gun and electric coils inducing a magnetic field, characterized in that the said electric coils are capable of creating the cyclotron effect by a gradually varying static magnetic field and of continuously along the axis of the injector from a value 8 1 in the area of the barrel proper, to a value B 3 in the narrowed outlet area of the injector passing through an intermediate value B 2 in the converging connection area between said area of the barrel and said outlet area and that it comprises a correcting electrode situated at the level of the anode and movable along the axis of the injector and brought to an electrical potential different from that of the anode for extracting said electron gun.
  • the correcting electrode located on the axis of the device inside the electronic annular beam, consists of an electrically conductive mass having a shape ovoid whose axis of symmetry merges with that of the injector. It is used only, by the potential to which it is brought, to ensure the modification of the configuration of the lines of the electric field prevailing in the injector. It is by varying both the axial position of this electrode as well as the positive or negative potential to which it is brought relative to the anode of extraction of the electron gun that we manage to modify the angle d inclination of the helices constituting the various trajectories of the electrons.
  • the magnetic fields 8 1 and B 3 (or more exactly their axial component) which are applied respectively in the region of the extraction anode of the electron gun and in the exit area of the injector can be in the same direction or in opposite directions and this results in completely different shapes for the trajectories of the electrons in the annular area that they fill.
  • each electron describes under the cyclotron effect a particular helix whose axis is parallel to the axis of symmetry of the injector but located more in the annular area covered by the beam.
  • each electron describes a small helix whose diameter is equal to the annular thickness of the electron beam.
  • each electron describes under the cyclotron effect a helix which eccentrically surrounds the axis of the injector. If, in addition, in this embodiment, the beam is adjusted using the correcting electrode to obtain a minimum annular thickness, each electron then describes a particular helix whose axis practically coincides with the axis of the injector: in this limiting case therefore, each electron describes a helix whose radius is practically equal to the radius of the tube bundle itself.
  • a system of coils placed along the external wall of the vacuum enclosure of the injector are provided to produce the desired static magnetic fields 8 1 , B 2 and B 3 , the components of which are Axes vary continuously from the electron gun to the extraction zone at the exit of the device.
  • FIG. 1 there is shown schematically the vacuum chamber 1 associated with a region 2 of interaction-electron beam-electromagnetic field containing the cavity or resonant structure.
  • This vacuum enclosure is of revolution around its axis 3 and schematically comprises three regions referenced I, II and III in FIG. 1.
  • the extreme regions I and III are cylindrical of revolution but of different diameter; region It is a region of connection between region I and region III and has a generally substantially conical shape.
  • three coils referenced 5, 6 and 7 are used to create the static magnetic fields B ,, B 2 and B 3 respectively in each of the zones I, II and II.
  • the electron gun 4 includes an extraction anode 8 which produces an annular electron beam 9 whose velocities at their exit from the gun 4 are all concurrent at the same point located on the axis 3, when, as c is the case of fig. 1, the outgoing beam is of generally converging conical shape.
  • the magnetic field B 1 generally of lower absolute value than the field B 3 in the region III has lines of force practically parallel to the velocities of the electrons of the beam 9 at the time of their exit from the barrel 4.
  • the field B 3 in the region III is practically uniform and its lines of force are parallel to the axis 3 of the injector.
  • this field B 3 which acts on the tubular bundle 10 at its exit from the injector through the interaction zone 2, containing the resonant cavity or structure placed towards the target 11 and which causes the cyclotron effect according to which , in a well known manner, the different electrons of the beam travel in helical orbits around the direction of the magnetic field.
  • the magnetic field varies in amplitude and in direction so as to pass continuously from the value B 1 in the region 1 to the value B 3 in the region III.
  • the magnetic field is zero.
  • the correcting electrode 12 which allows, as will be seen below, to modify the shape of the trajectories of the electrons.
  • This electrode consists of a metallic conductive mass, the shape of which is not very important provided that it is of revolution around the axis 3.
  • This electrode 12 is brought to a potential V relative to the extraction anode 8 of the electron gun 4 and its longitudinal position along the axis 3 can be modified at will by translation along an opening 13 made in the wall of the vacuum enclosure 1.
  • the potential V to which it is carried is, in the in most cases, less than the potential for acceleration of the electron beam by gun 4.
  • the first embodiment of the injector of a tubular bundle of monokinetic electrons, object of the invention which will be done with reference to FIG. 1 relates to the case where the magnetic fields B 1 and 8 3 have their axial component of opposite directions as shown in FIG. 1.
  • the trajectories of the different electrons are helices which surround the axis 3 of the injector eccentrically. These different trajectories are shown diagrammatically at 14 in the exit area of the injector and the angle of inclination alpha of the propellers thus described by the electrons on axis 3 can reach high values close to 90 ° at the limit if needed.
  • This angle alpha is made by acting on the various parameters of the system which are the potential V of the correcting electrode 12, the acceleration voltage of the electron gun 4, the beam current, as well as the various absolute values. and relative magnetic fields B l , B 2 and B 3 with each other.
  • the section of the tubular electron beam by the XY plane perpendicular to axis 3 of the injector has the configuration shown in fig. 2a.
  • the different electron trajectories 14 are then relatively large diameter helices and the thickness e of the annular beam is large. In this configuration, each helical * ideal trajectory such as 14 surrounds the axis 3 of the injector eccentrically. If, from this operating position, the corrective electrode 12 is gradually brought to an increasing potential V, generally positive, we obtain, as shown in fig.
  • FIG. 3 A second embodiment of the injector of an annular beam of monokinetic electrons which is the subject of the invention is shown in FIG. 3 where we find the same elements bearing the same reference numbers as those of FIG. 1 but where the magnetic fields 8 1 and B 3 have the same meaning at least as regards their axial component.
  • An annular beam 15 of monocinetic electrons is thus obtained, the section of which through the plane X'Y 'perpendicular to the axis 3 is shown in FIGS. 4a, 4b and 4c in three possible correction hypotheses using the electrode 12.
  • the angle of inclination alpha of the helices and trajectories relative to the axis 3 of l injector essentially depends on the potential V of the correcting electrode 12 as well as other parameters such as the acceleration voltage of the barrel 4 and the beam current and the absolute and relative values of the magnetic fields 8 1 , B 2 and B 3 between them.
  • the essential difference in operation between this embodiment and the previous one lies in the shape of the trajectories which no longer surround as in FIGS. 2a, 2b and 2c the axis 3 of the injector, but which are propellers 16 whose axes such as 17, are located in the annular zone of the beam itself.
  • the angle of inclination alpha of the propellers on the axis 3 is small and the section of the beam through the plane X ' Y' has the configuration of FIG. 4a, that is to say that the thickness of the annular bundle is relatively small.
  • the thickness e of the beam thus obtained depends on many factors, and in particular on the kinetic energy of the beam, of the field B 3 and of the angle of inclination alpha of the helix, itself under the dependence of the potential and of the position of the correcting electrode 12, and of the space charge due to the presence of the other electrons constituting the beam.
  • the position and the shape of the correcting electrode 12 certainly plays a role which is not negligible but it is mainly the potential V to which it is brought which ultimately determines the angle of inclination alpha of the propeller that one wishes to obtain before the injection of the beam into the interaction zone 2, containing the cavity or electromagnetic structure.

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  • Particle Accelerators (AREA)

Description

  • La présente invention a pour objet un injecteur d'un faisceau annulaire d'électrons monocinétiques en orbites hélicoïdales. L'injection se fait dans une cavité résonnante ou structure électromagnétique.
  • On utilise de façon connue dans la technique de production d'énergie sous forme électromagnétique à très haute fréquence, l'interaction entre un faisceau d'électrons et le champ électromagnétique d'une cavité ou structure résonnante. De façon plus précise, il est connu d'avoir recours pour ce faire à un faisceau annulaire d'électrons en liaison, essentiellement, avec la composante azimutale du champ électrique d'une cavité ou structure électromagnétique en mode résonnant. Parfaisceau annulaire, on désignera dans la suite du texte tout faisceau dont la section droite est une couronne comprise entre deux circonférences concentriques. Il est en tous cas très important, dans ce genre de dispositif de production d'énergie, de pouvoir disposer d'un faisceau d'électrons monocinétiques à la sortie de l'injecteur si l'on veut obtenir des rendements élevés de puissance hyperfréquence.
  • La présente invention a précisément pour objet un injecteur d'un faisceau annulaire d'électrons monocinétiques en orbites hélicoïdales d'une réalisation simple et qui permet, par un réglage très facile, d'obtenir à volonté des faisceaux annulaires d'électrons monocinétiques dont l'épaisseur est variable à volonté dans des proportions importantes et dont l'angle d'inclinaison des trajectoires hélicoïdales de chaque électron par rapport à l'axe de l'hélice correspondante peut at- teindre des valeurs élevées.
  • Cet injecteur comporte dans une enceinte à vide de révolution, un canon à électrons annulaire et des bobines électriques induisant un champ magnétique, caractérisé par le fait que lesdites bobines électriques sont aptes à créer l'effet cyclotron par un champ magnétique statique variant progressivement et de façon continue selon l'axe de l'injecteur depuis une valeur 81 dans la zone du canon proprement dit, jusqu'à une valeur B3 dans la zone de sortie rétrécie de l'injecteur en passant par une valeur intermédiaire B2 dans la zone de raccordement convergente entre ladite zone du canon et ladite zone de sortie et qu'il comprend une électrode correctrice située au niveau de l'anode et mobile selon l'axe de l'injecteur et portée à un potentiel électrique différent de celui de l'anode d'extraction dudit canon à électrons.
  • Dans une forme d'exécution de l'objet de l'invention, l'électrode correctrice, située sur l'axe du dispositif à l'intérieur du faisceau annulaire électronique, est constituée d'une masse conductrice de l'électricité ayant une forme ovoïde dont l'axe de symétrie se confond avec celui de l'injecteur. Elle sert uniquement, par le potentiel auquel elle est portée, à assurer la modification de la configuration des lignes du champ électrique régnant dans l'injecteur. C'est en faisant varier à la fois la position axiale de cette électrode ainsi que le potentiel positif ou négatif auquel elle est portée par rapport à l'anode d'extraction du canon à électrons que l'on parvient à modifier l'angle d'inclinaison des hélices constituant les diverses trajectoires des électrons.
  • Dans un mode de réalisation particulier de la forme d'exécution précédente, les champs magnétiques 81 et B3 (ou plus exactement leur composante axiale) qui sont appliquées respectivement dans la région de l'anode d'extraction du canon à électrons et dans la zone de sortie de l'injecteur peuvent être de même sens ou de sens opposés et il en résulte alors des formes totalement différentes pour les trajectoires des électrons dans la zone annulaire qu'ils remplissent.
  • Lorsque les champs 81 et B3 (ou plus exactement leur composante axiale) sont de même sens, chaque électron décrit sous l'effet cyclotron une hélice particulière dont l'axe est parallèle à l'axe de symétrie de l'injecteur mais situé de plus dans la zone annulaire couverte par le faisceau. Autrement dit, dans ce cas, chaque électron décrit une petite hélice dont le diamètre est égal à l'épaisseur annulaire du faisceau d'électrons.
  • Dans le mode de mise en oeuvre où les composantes axiales des champs magnétiques 81 et B3 sont de sens opposés, la configuration du faisceau est alors différente, et chaque électron décrit sous l'effet cyclotron une hélice qui entoure de façon excentrée l'axe de l'injecteur. Si de surcroît, dans ce mode de mise en oeuvre, on règle le faisceau à l'aide de l'électrode correctrice pour obtenir une épaisseur annulaire minimale, chaque électron décrit alors une hélice particulière dont l'axe coïncide pratiquement avec l'axe de l'injecteur: dans ce cas limite par conséquent, chaque électron décrit une hélice dont le rayon est pratiquement égal au rayon du faisceau tubulaire lui-même.
  • Selon l'invention, un système de bobines placées le long de la paroi externe de l'enceinte à vide de l'injecteur, sont prévues pour réaliser aux endroits désirés les différents champs magnétiques statiques 81, B2 et B3 dont les composantes axiales varient d'une façon continue depuis le canon à électrons jusqu'à la zone d'extraction à la sortie de l'appareil.
  • Plusieurs modes de réalisation seront décrits en se référant aux fig. 1 à 4 ci-jointes dans lesquelles:
    • - la fig. 1 représente une vue schématique en coupe selon l'axe de l'injecteur objet de l'invention, dans un premier mode de mise en oeuvre où les champs 81 et B3 sont de sens opposés,
    • - les fig. 2a, 2b et 2c représentent en coupe selon le plan XY de la fig. 1, trois configurations différentes du faisceau juste avant son entrée dans la cavité ou structure électromagnétique logée dans la région d'interaction 2.
    • - la fig. 3 représente en coupe selon l'axe, une vue schématique de l'injecteur objet de l'invention dans un deuxième mode de mise en oeuvre où les champs B1 et B3 sont de même sens.
    • - les fig. 4a, 4b et 4c représentent trois configurations possibles du faisceau annulaire obtenu selon le plan de coupe X'Y' de la fig. 3 au voisinage de son entrée dans la région d'interaction 2.
  • Sur la fig. 1, on a représenté de façon schématique l'enceinte à vide 1 associée à une région 2 d'interaction-faisceau électronique-champ électromagnétique contenant la cavité ou structure résonnante. Cette enceinte à vide est de révolution autour de son axe 3 et comporte schématiquement trois régions référencées I, Il et III sur la fig. 1. Les régions extrêmes I et III sont cylindriques de révolution mais de diamètre différent; la région Il est une région de raccordement entre la région I et la région III et a une forme générale sensiblement conique. Dans le mode de réalisation de la fig. 1, trois bobines référencées 5, 6 et 7 servent à créer les champs magnétiques statiques B,, B2 et B3 respectivement dans chacune des zones I, Il et II. Le canon à électrons 4 comporte une anode d'extraction 8 qui produit un faisceau annulaire d'électrons 9 dont les vitesses à leur sortie du canon 4 sont toutes concour- rantes en un même point situé sur l'axe 3, lorsque, comme c'est le cas de la fig. 1, le faisceau sortant est de forme générale conique convergente. Le champ magnétique B1 généralement de valeur absolue plus faible que le champ B3 dans la région III a des lignes de force pratiquement parallèles aux vitesses des électrons du faisceau 9 au moment de leur sortie du canon 4. Le champ B3 dans la région III est pratiquement uniforme et ses lignes de force sont parallèles à l'axe 3 de l'injecteur. C'est ce champ B3 qui agit sur le faisceau tubulaire 10 à sa sortie de l'injecteur à travers la zone d'interaction 2, contenant la cavité ou structure résonnante placée vers la cible 11 et qui provoque l'effet cyclotron selon lequel, de façon bien connue, les différents électrons du faisceau parcourent des orbites hélicoïdales autour de la direction du champ magnétique.
  • . Dans la région intermédiaire II, le champ magnétique varie en amplitude et en direction de façon à passer de manière continue de la valeur B1 dans la région 1 à la valeur B3 dans la région III. Dans l'exemple particulier de la fig. 1, où les champs B1 et B3 sont de sens opposés, il existe donc un point de région Il dans laquelle le champ magnétique est nul.
  • Selon l'axe 3 de l'injecteur, est située, conformément à l'invention, l'électrode correctrice 12 qui permet comme on le verra plus loin de modifier la forme des trajectoires des électrons. Cette électrode est constituée d'une masse conductrice métallique dont la forme importe assez peu pourvu qu'elle soit de révolution autour de l'axe 3. Cette électrode 12 est portée à un potentiel V par rapport à l'anode d'extraction 8 du canon à électrons 4 et sa position longitudinale selon l'axe 3 peut être modifiée à volonté par translation le long d'une ouverture 13 pratiquée dans la paroi de l'enceinte à vide 1. Le potentiel V auquel elle est portée est, dans la plupart des cas, inférieur au potentiel d'accélération du faisceau d'électrons par le canon 4.
  • Deux modes de mise en oeuvre fondamentalement différents de l'injecteur qui vient d'être décrit en se référant à la fig. 1 peuvent être envisagés et seront décrits successivement.
  • Le premier mode de mise en oeuvre de l'injecteur d'un faisceau tubulaire d'électrons monocinétiques, objet de l'invention, qui sera fait en se référant à la fig. 1, concerne le cas où les champs magnétiques B1 et 83 ont leur composante axiale de sens opposés comme représenté sur la fig. 1. Dans ce mode de fonctionnement, les trajectoires des différents électrons sont des hélices qui entourent l'axe 3 de l'injecteur de façon excentrée. Ces différentes trajectoires sont schématisées en 14 dans la zone de sortie de l'injecteur et l'angle d'inclinaison alpha des hélices ainsi décrites par les électrons sur l'axe 3 peut at- teindre des valeurs élevées proches de 90° à la limite si besoin est. La régulation de cet angle alpha est faite en agissant sur les divers paramètres du système que sont le potentiel V de l'électrode correctrice 12, la tension d'accélération du canon à électrons 4, le courant du faisceau, ainsi que les différentes valeurs absolues et relatives des champs magnétiques Bl, B2 et B3 entre eux.
  • Lorsque le potentiel V de l'électrode correctrice 12 est nul, c'est-à-dire lorsque celle-ci est au même potentiel que l'anode d'extraction 8 du canon à électrons 4, la section du faisceau électronique tubulaire par le plan XY perpendiculaire à l'axe 3 de l'injecteur a la configuration représentée sur la fig. 2a. Les différentes trajectoires 14 d'électrons sont alors des hélices de diamètre relativement élevé et l'épaisseur e du faisceau annulaire est grande. Dans cette configuration, chaque trajectoire hélico*idale telle que 14 entoure de façon excentrique l'axe 3 de l'injecteur. Si à partir de cette position de fonctionnement, on porte petit à petit l'électrode correctrice 12 à un potentiel V croissant, généralement positif, on obtient comme l'indique la fig. 2b une concentration progressive du faisceau annulaire dont l'épaisseur devient e' sensiblement inférieure à l'épaisseur e de la fig. 2a. Il peut être nécessaire pour obtenir ce résultat de modifier également simultanément la position axiale de l'électrode 12 sur l'axe 3 pour parvenir empiriquement au résultat recherché. A la limite, on obtient même un faisceau dont la section est représentée sur la fig. 2c avec une concentration maximum, c'est-à-dire un faisceau dont l'épaisseur est pratiquement négligeable et dont tous les électrons tournent pratiquement autour de l'axe 3 de l'injecteur. L'expérience montre que la facilité d'obtention de la correction optimale telle que représentée sur la fig. 2c dépend en partie de la variation du champ magnétique dans la région Il de la valeur B1 à la valeur B3; ce réglage est d'autant plus facile que cette variation est graduelle et monotone et dans cette hypothèse il est facile, en modifiant empiriquement et simultanément la position et le potentiel de l'électrode correctrice 12, d'obtenir l'épaisseur minimale du faisceau tubulaire dans le plan XY avant l'entrée des électrons dans la zone d'interaction 2. On obtient ainsi facilement les deux avantages principaux dus à la structure de l'injecteur objet de l'invention, à savoir: d'une part des vitesses pratiquement monocinétiques pour tous les électrons qui constituent le faisceau annulaire hélicoïdal 14 dans la région III et, d'autre part, une épaisseur très faible de ce même faisceau annulaire hélicoïdal.
  • Un deuxième mode de mise en oeuvre de l'injecteur d'un faisceau annulaire d'électrons monocinétiques objet de l'invention est représenté sur la fig. 3 où l'on retrouve les mêmes éléments portant les mêmes nombres de référence que ceux de la fig. 1 mais où les champs magnétiques 81 et B3 ont le même sens au moins quant à leur composante axiale. On obtient ainsi un faisceau annulaire 15 d'électrons monocinétiques dont la section par le plan X'Y' perpendiculaire à l'axe 3 est représenté sur les fig. 4a, 4b et 4c dans trois hypothèses de correction possibles à l'aide de l'électrode 12. Dans ce mode de mise en oeuvre également, l'angle d'inclinaison alpha des hélices et trajectoires par rapport à l'axe 3 de l'injecteur, dépend essentiellement du potentiel V de l'électrode correctrice 12 ainsi que d'autres paramètres tels que la tension d'accélération du canon 4 et le courant du faisceau et les valeurs absolues et relatives des champs magnétiques 81, B2 et B3 entre eux.
  • La différence essentielle de fonctionnement entre ce mode de mise en oeuvre et le précédent réside dans la forme des trajectoires qui n'entourent plus comme sur les fig. 2a, 2b et 2c l'axe 3 de l'injecteur, mais qui sont des hélices 16 dont les axes tels que 17, sont situés dans la zone annulaire du faisceau lui-même. Lorsque le potentiel de l'électrode correctrice 12 est nul, l'angle d'inclinaison alpha des hélices sur l'axe 3 est faible et la section du faisceau par le plan X'Y' a la configuration de la fig. 4a, c'est-à-dire que l'épaisseur du faisceau annulaire est relativement faible. Au fur et à mesure que l'on porte l'électrode correctrice 12 à des potentiels V augmentant progressivement et généralement positifs par rapport à l'anode 8 d'extraction du canon 4, l'angle d'inclinaison alpha des différentes hélices s'accroît et tend vers 90° à la limite. Parallèlement, l'épaisseur e du faisceau s'accroît ce que l'on voit nettement en comparant les fig. 4a, 4b et 4c qui correspondent respectivement à des potentiels V croissant depuis la valeur nulle jusqu'à une valeur élevée, l'angle alpha évoluant parallèlement dans le même sens.
  • L'épaisseur e du faisceau ainsi obtenue dépend de nombreux facteurs, et notamment de l'énergie cinétique du faisceau, du champ B3 et de l'angle d'inclinaison alpha de l'hélice, lui-même sous la dépendance du potentiel et de la position de l'électrode correctrice 12, et de la charge d'espace due à la présence des autres électrons constituant le faisceau. Dans le mode opératoire de la fig. 3, la position et la forme de l'électrode correctrice 12 joue certes un rôle qui n'est pas négligeable mais c'est principalement le potentiel V auquel elle est portée qui détermine finalement l'angle d'inclinaison alpha de l'hélice que l'on souhaite obtenir avant l'injection du faisceau dans la zone d'interaction 2, contenant la cavité ou structure électromagnétique.

Claims (8)

1. Injecteur d'un faisceau annulaire d'électrons monocinétiques en orbites hélicoïdales à angle d'inclinaison élevé par rapport à l'axe de l'hélice, comportant dans une enceinte à vide de révolution un canon à électrons annulaire et des bobines électriques induisant un champ magnétique, caractérisé par le fait que lesdites bobines électriques sont aptes à créer l'effet cyclotron par un champ magnétique statique variant progressivement et de façon continue selon l'axe de l'injecteur depuis une valeur 81 dans la zone du canon proprement dit, jusqu'à une valeur B3 dans la zone de sortie rétrécie de l'injecteur en passant par une valeur intermédiaire B2 dans la zone de raccordement convergente entre ladite zone du canon et ladite zone de sortie et qu'il comprend une électrode correctrice située au niveau de l'anode et mobile selon l'axe de l'injecteur et portée à un potentiel électrique différent de celui de l'anode d'extraction dudit canon à électrons.
2. Injecteur selon la revendication 1, caractérisé en ce que l'électrode correctrice est disposée à l'intérieur du faisceau annulaire.
3. Injecteur selon la revendication 1, caractérisé en ce que l'électrode correctrice est localisée sur l'axe de l'injecteur, près de ladite zone du canon.
4. Injecteur selon la revendication 1, caractérisé en ce que l'électrode correctrice est de révolution autour de ladite zone du canon.
5. Injecteur selon la revendication 4, caractérisé en ce que l'électrode correctrice est une masse conductrice ayant une forme sensiblement ovoïde.
6. Injecteur selon l'une quelconque des revendications 1 et 2, caractérisé en ce que les composantes axiales des champs magnétiques 81 et B3 sont de même sens, chaque électron décrivant une hélice particulière dont l'axe est situé dans la zone annulaire couverte par le faisceau.
7. Injecteur selon l'une quelconque des revendications 1 et 2, caractérisé en ce que les composantes axiales des champs magnétiques 81 et B3 sont de sens opposés, chaque électron décrivant une hélice entourant de façon excentrée l'axe de l'injecteur.
8. Injecteur selon la revendicatioin 7, caractérisé en ce que le potentiel de l'électrode correctrice ainsi que sa position sont choisis tels que l'épaisseur du faisceau annulaire hélicoïdal est minimale et chaque électron décrit une hélice particulière dont l'axe coïncide pratiquement avec l'axe de l'injecteur.
EP78400033A 1977-06-27 1978-06-23 Générateur de faisceau tubulaire d'électrons monocinétiques en orbites hélicoidales Expired EP0000309B1 (fr)

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