DE19939103C1 - Bragg-Gitter-Anordnung - Google Patents
Bragg-Gitter-AnordnungInfo
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Abstract
Die Bragg-Gitter-Anordnung (1) weist zumindest zwei erste optische Bragg-Gitter (10) mit je einer variierbaren Bragg-Wellenlänge (lambda1) und pro erstem Bragg-Gitter (10) je ein zweites optisches Bragg-Gitter (20) mit je einer Bragg-Wellenlänge (lambda2) auf, das optisch an dieses erste Gitter (10) gekoppelt ist. Die zweiten Gitter (20) sind einander überlagert auf einem optischen Leiter (4) angeordnet. Eine Vorrichtung (3) dehnt und/oder kontrahiert die zweiten Gitter (20) gemeinsam.
Description
Die Erfindung betrifft
eine Bragg-Gitter-Anordnung mit zumindest zwei ersten opti
schen Bragg-Gittern, deren jedes je eine von Gitter zu Gitter
verschiedene gitterspezifische optische Bragg-Wellenlänge
aufweist, wobei jedem ersten Gitter eine optische Strahlung
einer optischen Bandbreite zugeführt ist, in der die Bragg-
Wellenlänge dieses ersten Gitters enthalten ist, und wobei
die Bragg-Wellenlänge jedes ersten Gitters in der diese Wel
lenlänge enthaltenden Bandbreite abhängig von der Stärke
einer Dehnung und/oder Kontraktion dieses ersten Gitters va
riiert, mit pro erstem Bragg-Gitter je einem zweiten opti
schen Bragg-Gitter, das diesem ersten Gitter allein zugeord
net ist, optisch an dieses erste Gitter gekoppelt ist, einen
von diesem ersten Gitter kommenden Leistungsanteil der diesem
ersten Gitter zugeführten optischen Strahlung empfängt und je
eine gitterspezifische Bragg-Wellenlänge aufweist, und mit
einer Vorrichtung zur Erzeugung einer Variation der Bragg-
Wellenlänge jedes zweiten Gitters über einem optischen Wel
lenlängenbereich, der die Bragg-Wellenlänge des diesem zwei
ten Gitter zugeordneten ersten Gitters enthält.
Eine Anordnung der genannten Art ist aus dem Dokument
M. A. Davis und A. D. Kersey: "Matched-filter interrogation
technique for fibre Bragg grating arrays", Electronics Let
ters, 11th May 1995, Vol. 31, No. 10, S. 822-823 bekannt.
Bei dieser bekannten Anordnung sind speziell die mehreren,
beispielsweise sechs ersten Bragg-Gitter entlang einer opti
schen Faser mit Abstand aufeinanderfolgend angeordnet.
Die jedem ersten Gitter zugeführte optische Strahlung der op
tischen Bandbreite, in der die Bragg-Wellenlänge dieses er
sten Gitters enthalten ist, wird von einer einzigen breitban
digen optischen Strahlungsquelle erzeugt und enthält die von
einander verschiedenen Bragg-Wellenlängen aller ersten Git
ter.
Diese Strahlung wird in die Faser eingekoppelt und gelangt
entlang der Faser zu den ersten Gittern, deren jedes von die
ser Strahlung je einen bei der Bragg-Wellenlänge dieses er
sten Gitters liegenden schmalbandigen Leistungsanteil in
Richtung zur Strahlungsquelle zurück reflektiert.
Die von allen ersten Gittern zurück reflektierten und bei den
verschiedenen Bragg-Wellenlängen dieser Gitter liegenden
schmalbandigen Leistungsanteile werden durch einen zwischen
der Strahlungsquelle und den ersten Gittern angeordneten op
tischen Koppler aus der Faser ausgekoppelt und von diesem
Koppler den zweiten Bragg-Gittern zugeführt, die voneinander
getrennt angeordnet sind.
Jedem ersten Bragg-Gitter ist je ein zweites Bragg-Gitter al
lein zugeordnet, dem vom Koppler jeweils alle zurück reflek
tierten schmalbandigen Leistungsanteile zugeführt sind. Dem
gemäß empfängt jedes zweite Gitter auch den schmalbandigen
Leistungsanteil, der von dem diesem zweiten Gitter allein zu
geordneten ersten Gitter kommt.
Jedes zweite Gitter weist eine gitterspezifische Bragg-Wel
lenlänge auf, die beispielsweise gleich der nicht variierten
Bragg-Wellenlänge des diesem zweiten Gitter allein zugeordne
ten ersten Gitters ist.
Die Vorrichtung zur Erzeugung der Variation der Bragg-Wellen
länge jedes zweiten Gitters über einem optischen Wellenlän
genbereich, der die Bragg-Wellenlänge des diesem zweiten Git
ter allein zugeordneten ersten Gitters enthält, ist so ausge
bildet, daß die Bragg-Wellenlänge jedes zweiten Gitters unab
hängig von den Bragg-Wellenlängen der übrigen zweiten Gitter
variiert wird.
Diese Vorrichtung weist zur Variation der Bragg-Wellenlänge
jedes zweiten Gitters einen Körper aus piezoelektrischem Ma
terial auf, mit dem dieses zweite Gitter verbunden ist und
über den dieses zweite Gitter durch Anlegen einer elektri
schen Spannung gedehnt und/oder kontrahiert wird.
Einem allen zweiten Gittern gemeinsam zugeordneten einzelnen
optischen Detektor ist von jedem zweiten Gitter optische Lei
stung zugeführt, die vom Koppler zu diesem zweiten Gitter ge
langt und durch dieses zweite Gitter hindurchgegangen ist.
Jedes zweite Gitter weist für diese durchgehende optische
Leistung eine schmalbandige optische Filtercharakteristik
auf, die bei der Bragg-Wellenlänge dieses zweiten Gitters ein
Minimum aufweist, das mit dieser Bragg-Wellenlänge zeitlich
variiert.
Aus dem Zeitpunkt, bei dem die beispielsweise durch äußere
Einwirkung veränderte jeweilige Bragg-Wellenlänge eines er
sten Gitters und das in bestimmter Weise zeitlich variierte
Minimum der Filtercharakteristik des diesem ersten Gitter al
lein zugeordneten zweiten Gitters zusammentreffen und damit
die durch das zweite Gitter hindurchgegangene optische Lei
stung minimal ist, läßt sich für jedes erste Gitter die je
weils geltende Bragg-Wellenlänge dieses ersten Gitters ermit
teln.
Eine andere Anordnung der eingangs genannten Art geht auch
aus dem Dokument G. p. Brady, et al.: "Demultiplexing of fibre
Bragg grating temperature and strain sensors", Optics Commu
nications 111 (1994), S. 51-54 hervor.
Diese andere bekannte Anordnung unterscheidet sich von der im
zuerst genannten Dokument angegebenen bekannten Anordnung im
wesentlichen dadurch, daß dem allen zweiten Gittern gemeinsam
zugeordneten einzelnen optischen Detektor von jedem zweiten
Gitter optische Leistung zugeführt ist, die vom optischen
Koppler zu diesem zweiten Gitter gelangt und von diesem zwei
ten Gitter nicht transmittiert, sondern reflektiert ist.
Entsprechend weist jetzt jedes zweite Gitter für diese re
flektierte optische Leistung eine schmalbandige optische Fil
tercharakteristik auf, die bei der Bragg-Wellenlänge dieses
zweiten Gitters ein Maximum aufweist, das mit dieser Bragg-
Wellenlänge zeitlich variiert.
Aus dem Zeitpunkt, bei dem die beispielsweise durch äußere
Einwirkung veränderte jeweilige Bragg-Wellenlänge eines er
sten Gitters und das in bestimmter Weise zeitlich variierte
Minimum der Filtercharakteristik des diesem ersten Gitter al
lein zugeordneten zweiten Gitters zusammentreffen und damit
die durch die vom zweiten Gitter reflektierte optische Lei
stung maximal ist, läßt sich für jedes erste Gitter die je
weils geltende Bragg-Wellenlänge dieses ersten Gitters ermit
teln.
Überdies liegt bei dieser anderen bekannten Anordnung die Be
sonderheit vor, daß die zweiten Gitter nicht wie anderweitig
bekannt parallel nebeneinander, sondern in einer Reihe auf
einanderfolgend angeordnet sind. Insbesondere sind die zwei
ten Gitter auf einem an den optischen Koppler angekoppelten
optischen Leiter zum Führen der von den ersten Gittern re
flektierten und von diesem Koppler ausgekoppelten schmalban
digen Leistungsanteile der optischen Strahlung in der Aus
breitungsrichtung dieser Leistungsanteile in diesem Leiter
mit Abstand aufeinanderfolgend angeordnet. Die von jedem
zweiten Gitter reflektierte optische Leistung wird von einem
optischen Richtkoppler aus diesem Leiter ausgekoppelt und je
weils dem einzelnen Detektor zugeführt.
Aus US-A-5 007 705 gehen einzelne Faser-Bragg-Gitter mit je
einer Vorrichtung zur Erzeugung einer Variation der Bragg-
Wellenlänge dieses Gitters in verschiedenen Ausführungsformen
hervor, darunter Ausführungsformen, die einen Körper aus pie
zoelektrischem Material aufweisen, mit dem das Gitter verbun
den ist und über den das Gitter durch Anlegen einer elektri
schen Spannung gedehnt und/oder kontrahiert wird.
Aus dem Dokument A. Othonos et al.: "Superimposed multiple
Bragg-Gratings", Electronics Letters, 10th November 1994,
Vol. 30, No. 23, S. 1972-1974 gehen Bragg-Gitter mit von
einander verschiedenen Bragg-Wellenlängen hervor, die gemein
sam auf einer einzelnen optischen Faser zum Führen optischer
Strahlung an einer und derselben Stelle dieser Faser einander
überlagert angeordnet sind. Diese Gitter werden durch aufein
ander folgendes Einschreiben der einzelnen Gitter in die pho
tosensitive Faser an der einen Stelle mittels eines Lasers
erzeugt.
Diese einander überlagerten Bragg-Gitter verhalten sich bei
Zufuhr optischer Strahlung wie entsprechend viele voneinander
getrennte Bragg-Gitter mit voneinander verschiedenen Bragg-
Wellenlängen, d. h. jedes der einander überlagerten Bragg-Git
ter reflektiert unabhängig von den übrigen Gittern je einen
bei der Bragg-Wellenlänge dieses Gitters liegenden schmalban
digen Leistungsanteil der zugeführten optischen Strahlung.
Der Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, eine Bragg-Gitter-
Anordnung der eingangs genannten Art anzugeben, die baulich
einfacher gestaltet ist.
Diese Aufgabe wird durch die im Anspruch 1 angegebenen Merk
male gelöst.
Nach dieser Lösung sind erfindungsgemäß die zweiten Bragg-
Gitter der Bragg-Gitter-Anordnung gemeinsam auf einem einzel
nen optischen Leiter zum Führen des von jedem ersten Gitter
kommenden Leistungsanteils der optischen Strahlung in einer
bestimmten Ausbreitungsrichtung angeordnet und erstrecken
sich in der Ausbreitungsrichtung jeweils ganz von einem Ende
bis zu einem von diesem Ende abgekehrten anderen Ende eines
vorbestimmten gemeinsamen Abschnitts des Leiters, und die
Vorrichtung zur Erzeugung einer Variation der Bragg-Wellen
länge jedes zweiten Gitters dehnt und/oder kontrahiert diese
zweiten Gitter gemeinsam.
Diese Lösung hat den Vorteil, daß die zweiten Bragg-Gitter
wenig Raum beanspruchen und kompakt ausgebildet sein können
und daß beim gemeinsamen und nicht wie bisher voneinander ge
trennten Dehnen und/oder Kontrahieren der zweiten Gitter die
voneinander verschiedenen Bragg-Wellenlängen der zweiten Git
ter gleichzeitig variiert werden, wodurch alle Bragg-Wellen
längen der ersten Gitter gleichzeitig ermittelt werden kön
nen.
Die zweiten Bragg-Gitter sind vorzugs- und vorteilhafterweise
einander überlagert auf dem optischen Leiter angeordnet.
Vorzugs- und vorteilhafterweise besteht der optische Leiter
zumindest im vorbestimmten Abschnitt aus einer optischen Fa
ser.
Die Vorrichtung zur Erzeugung einer Variation der Bragg-Wel
lenlänge jedes zweiten Gitters weist vorzugs- und vorteilhaf
terweise einen fest mit dem vorbestimmten Abschnitt des Lei
ters verbundenen Körper aus dehnbarem und/oder kontrahierba
rem Material und eine Einrichtung zur wahlweisen Erzeugung
einer Dehnung und/oder Kontraktion des Körpers auf. Vorzugs
weise besteht der Körper aus piezoelektrischem Material und
erzeugt die Einrichtung eine variable elektrische Spannung am
Körper.
An das andere Ende des vorbestimmten Abschnitts ist vorzugs-
und vorteilhafterweise ein optischer Wellenlängendemultiple
xer optisch gekoppelt.
Alternativ oder zusätzlich kann an das eine Ende des vorbe
stimmten Abschnitts ein optischer Wellenlängendemultiplexer
optisch gekoppelt sein.
Die Erfindung wird beispielhaft in der nachfolgenden Be
schreibung anhand der Figur näher erläutert.
Die Figur zeigt in schematischer Darstellung ein Ausführungs
beispiel der erfindungsgemäßen Bragg-Gitter-Anordnung.
Die in der Figur dargestellte Bragg-Gitter-Anordnung
weist N = 2, 3, . . . erste opti
sche Bragg-Gitter 10 auf, die beispielsweise auf einem opti
schen Leiter 11 in einer Längsrichtung 110 des Leiters 11, in
der sich optische Strahlung im Leiter 11 ausbreitet, mit Ab
stand aufeinanderfolgend angeordnet sind. Die in der Figur
unter den ersten Gittern 10 stehenden Ordinalzahlen 1., 2.,
. . ., N. bedeuten in der Aufeinanderfolge der Gitter 10 das an
erster Stelle, das an zweiter Stelle, . . ., bzw. das an N-ter
Stelle stehende erste Gitter 10.
Gitterlinien 101 jedes ersten Gitters 10 verlaufen quer zur
Längsrichtung 110 des Leiters 11. Der Leiter 11 ist bei
spielsweise eine optische Faser.
Jedes erste Gitter 10 weist je eine von Gitter 10 zu Gitter
10 verschiedene gitterspezifische optische Bragg-Wellenlänge
λ1 auf, d. h. ein Abstand d zwischen benachbarten Gitterlinien
101 eines ersten Gitters 10 ist von Gitter 10 zu Gitter 10
verschieden.
Jedem ersten Gitter 10 ist eine optische Strahlung P einer
optischen Bandbreite Δλ zugeführt, in der die Bragg-Wellen
länge λ1 dieses ersten Gitters 10 enthalten ist.
Die Strahlung P wird von einer einzigen breitbandigen opti
schen Strahlungsquelle 12 erzeugt und enthält die voneinander
verschiedenen Bragg-Wellenlängen λ1 aller ersten Gitter 10.
Diese Strahlung P wird in den Leiter 11 eingekoppelt und ge
langt im Leiter 11 in der Ausbreitungsrichtung 110 zu den er
sten Gittern 10, die diese Strahlung P passieren lassen, der
art, daß jedes erste Gitter 10 von der zu ihm gelangenden
Strahlung P einen bei der Bragg-Wellenlänge λ1 dieses ersten
Gitters 10 liegenden schmalbandigen Leistungsanteil ΔP in
Richtung zur Strahlungsquelle 12, d. h. entgegengesetzt zur
Ausbreitungsrichtung 110, zurück reflektiert und die restli
che Strahlung P, der jetzt dieser schmalbandige Leistungsan
teil ΔP fehlt, durchläßt. Der von einem ersten Gitter 10 zu
rück reflektierte schmalbandige Leistungsanteil ΔP geht durch
jedes zwischen diesem Gitter 10 und der Strahlungsquelle 12
liegende erste Gitter 10 im wesentlichen ungehindert hin
durch.
Die Bragg-Wellenlänge λ1 jedes ersten Gitters 10 wird in der
diese Wellenlänge λ1 enthaltenden Bandbreite Δλ abhängig von
der Stärke einer Dehnung und/oder Kontraktion dieses ersten
Gitters 10 parallel zur Ausbreitungsrichtung 110 variiert.
Diese Dehnung und/oder Kontraktion eines ersten Gitters 10
kann beispielsweise und bekanntermaßen von einer auf dieses
Gitter 10 wirkenden Kraft erzeugt werden, die verschiedenste
Ursachen haben kann, beispielsweise eine Beschleunigung, eine
Temperaturänderung, eine Dehnung und/oder Kontraktion eines
nicht dargestellten Körpers, auf dem das Gitter 10 befestigt
ist usw. Je nach Ursache der Kraft kann dann die Anordnung 1
als eine Sensoranordnung für die Ursache der Kraft verwendet
werden, beispielsweise als Beschleunigungssensor, Temperatur
sensor, Dehnungs- und/oder Kontraktionssensor usw.
Pro erstem Bragg-Gitter 10 weist die Anordnung je ein zwei
tes optisches Bragg-Gitter 20 auf, das diesem ersten Gitter
10 allein zugeordnet ist. Die in der Figur rechts neben den
zweiten Gittern 20 stehenden Ordinalzahlen 1., 2., . . ., N.
geben beispielhaft die Zuordnung der zweiten Gitter 20 zu den
ersten Gittern 10 an, d. h. das zweite Gitter 20 mit der Ordi
nalzahl 1. ist dem ersten Gitter 10 mit der Ordinalzahl 1.,
das zweite Gitter 20 mit der Ordinalzahl 2. dem ersten Gitter
10 mit der Ordinalzahl 2. usw. und schließlich das zweite
Gitter 20 mit der Ordinalzahl N. dem ersten Gitter 10 mit der
Ordinalzahl N. zugeordnet.
Jedes zweite Gitter 20 ist optisch an das ihm zugeordnete er
ste Gitter 10 gekoppelt, empfängt den von diesem zugeordneten
ersten Gitter 10 reflektierten Leistungsanteil ΔP und weist
je eine gitterspezifische Bragg-Wellenlänge λ2 auf.
Dabei ist es bei der Anordnung beispielsweise so eingerich
tet, daß die von allen ersten Gittern 10 zurück reflektierten
und bei den verschiedenen Bragg-Wellenlängen λ1 dieser Gitter
10 liegenden schmalbandigen Leistungsanteile ΔP durch einen
zwischen der Strahlungsquelle 12 und den ersten Gittern 10
angeordneten optischen Koppler 13 aus dem optischen Leiter 11
ausgekoppelt und von diesem Koppler 13 den zweiten Bragg-Git
tern 20 zugeführt werden.
Dies bedeutet, daß jedem zweiten Bragg-Gitter 20 vom Koppler
13 jeweils alle zurück reflektierten schmalbandigen Lei
stungsanteile ΔP zugeführt werden und demgemäß jedes zweite
Gitter 20 auch den schmalbandigen Leistungsanteil ΔP emp
fängt, der von dem diesem zweiten Gitter 20 allein zugeordne
ten ersten Gitter 10 kommt.
Die zweiten Bragg-Gitter 20 sind im Unterschied zu den er
wähnten bekannten Anordnungen gemeinsam auf einem einzelnen
optischen Leiter 4 zum Führen des von jedem ersten Gitter 10
kommenden Leistungsanteils ΔP der optischen Strahlung P in
einer bestimmten Ausbreitungsrichtung 402 angeordnet und er
strecken sich in der Ausbreitungsrichtung 402 jeweils ganz
von einem Ende 41 bis zu einem von diesem Ende 41 abgekehrten
anderen Ende 42 eines vorbestimmten gemeinsamen Abschnitts 40
des Leiters 4, und eine Vorrichtung 3 zur Erzeugung einer Va
riation der Bragg-Wellenlänge λ2 jedes zweiten Gitters 20
über einem optischen Wellenlängenbereich Δλ2, der die Bragg-
Wellenlänge λ1 des diesem zweiten Gitter 20 zugeordneten er
sten Gitters 10 enthält, ist so ausgebildet, daß sie, eben
falls im Unterschied zu den bekannten Anordnungen, alle zwei
ten Gitter 20 gemeinsam parallel zur Längsrichtung 402 des
Leiters 4 dehnt und/oder kontrahiert.
Gitterlinien 201 jedes zweiten Gitters 20 verlaufen quer zur
Längsrichtung 402 des Leiters 4.
In der Figur ist ein den Abschnitt 40 enthaltender Bereich 45
des optischen Leiters 4 stark vergrößert dargestellt. In die
sem Bereich 45 sind die zweiten Gitter 20 in der Zeichenebene
nebeneinander angeordnet dargestellt. Obgleich eine solche
Anordnung nicht grundsätzlich ausgeschlossen ist, ist es in
der Praxis zweckmäßiger, die zweiten Gitter 20 einander über
lagert, d. h. vertikal zur Zeichenebene übereinander anzuord
nen.
Die im Abschnitt 40 einander überlagert angeordneten zweiten
Gitter 20 können beispielsweise durch aufeinanderfolgendes
Einschreiben in einen Leiter 4 aus photoempfindlichen Mate
rial mit einem optischen Strahl, beispielsweise einem Laser
strahl erzeugt werden.
Die zweiten Gitter 20 können im Unterschied zur Darstellung
in der Figur so ausgebildet sein, daß sie alle am einen Ende
41 und anderen Ende 42 des Abschnitts 40 des Leiters 4 anfan
gen und enden und nicht über den Abschnitt 40 hinausstehen,
unabhängig davon, ob sie einander überlagert oder nebeneinan
der angeordnet sind.
Bei einer praktischen Realisierung besteht der optische Lei
ter 4 zumindest im vorbestimmten Abschnitt 40, vorzugsweise
sogar ganz aus einer optischen Faser.
Die Vorrichtung 3 zur Erzeugung einer Variation der Bragg-
Wellenlänge λ2 jedes zweiten Gitters 20 kann beispielsweise
so ausgebildet sein, daß sie einen fest mit dem vorbestimmten
Abschnitt 40 des Leiters 4 verbundenen Körper 30 aus dehnba
rem und/oder kontrahierbarem Material und eine Einrichtung 31
zur wahlweisen Erzeugung einer Dehnung und/oder Kontraktion
des Körpers 30 aufweist.
Der Körper 30 kann beispielsweise aus einem elastisch dehnba
ren Material und die Einrichtung 31 aus einer Einrichtung zur
Erzeugung einer auf dieses Material wirkenden Dehn- und/oder
Kontraktionskraft bestehen.
Bevorzugter- und vorteilhafterweise besteht der Körper 30 aus
piezoelektrischem Material und ist die Einrichtung 31 eine
elektrische Einrichtung zur Erzeugung einer variable elektri
sche Spannung U am Körper 30, die das piezoelektrische Mate
rial dehnt und/oder kontrahiert.
Die gitterspezifischen Bragg-Wellenlängen λ2 der zweiten Git
ter 20 sind voneinander verschieden und zweckmäßigerweise so
gewählt, daß die Bragg-Wellenlänge λ2 jedes zweiten Gitters
20 zumindest nahe bei der Bragg-Wellenlänge λ1 des diesem
zweiten Gitter 20 zugeordneten ersten Gitters 10 liegt, vor
zugsweise gleich der Bragg-Wellenlänge λ1 dieses ersten Git
ters 10 ist.
In jedem Fall ist ein Abstand d' zwischen benachbarten Git
terlinien 201 eines zweiten Gitters 20 ist von Gitter 20 zu
Gitter 20 verschieden.
Jedes zweite Gitter 20 weist für durch dieses Gitter 20
durchgehende optische Leistung je eine schmalbandige optische
Filtercharakteristik auf, die bei der Bragg-Wellenlänge λ2
dieses zweiten Gitters 20 ein Minimum aufweist, das mit die
ser Bragg-Wellenlänge λ2 zeitlich variiert.
Dabei werden die Bragg-Wellenlängen λ2 aller zweiten Gitter
20 von der Vorrichtung 3 nicht unabhängig voneinander, son
dern gleichzeitig variiert.
Alle zweiten Gitter 20 weisen die in der Figur dargestellte
gemeinsame Filtercharakteristik 200 für durchgehende optische
Leistung P' in Form einer umgekehrten Kammstruktur auf, die
bei der Bragg-Wellenlänge λ2 jedes zweiten Gitters 20 jeweils
ein Minimum aufweist und die bei einer Variation der Bragg-
Wellenlänge λ2 eines zweiten Gitters 20 in der gegebenen Dar
stellung als ganzes nach links und/oder rechts verschoben
wird.
Aus dem Zeitpunkt, bei dem die durch Dehnung und/oder Kon
traktion veränderte jeweilige Bragg-Wellenlänge λ1 eines er
sten Gitters 10 und das bei der durch die Vorrichtung 3 zeit
lich variierten Bragg-Wellenlänge λ2 des diesem ersten Gitter
10 allein zugeordneten zweiten Gitters 20 liegende zeitlich
variierte Minimum der gemeinsamen Filtercharakteristik 200
zusammentreffen und die durch dieses zweite Gitter 20 hin
durchgegangene optische Leistung P' minimal ist, läßt sich
für jedes erste Gitter 10 die jeweils geltende Bragg-Wellen
länge λ1 dieses ersten Gitters 10 ermitteln.
Die jeweils geltende Bragg-Wellenlänge λ1 jedes ersten Git
ters 10 kann auf einfache Weise beispielsweise dadurch ermit
telt werden, daß an das andere Ende 42 des vorbestimmten Ab
schnitts 40 des Leiters 4 ein optischer Wellenlängendemulti
plexer 5 mit N Ausgängen 51 bis 5N optisch gekoppelt ist, wo
bei der Ausgang 51 dem zweiten Gitter 20 mit der Ordinalzahl
1., der Ausgang 52 dem zweiten Gitter 20 mit der Ordinalzahl
2. usw. und schließlich der Ausgang 5N dem zweiten Gitter 20
mit der Ordinalzahl N. derart zugeordnet ist, daß am jeweili
gen Ausgang nur die durch das diesem Ausgang zugeordnete
zweite Gitter 20 hindurchgegangene optische Leistung P' er
scheint.
Aufgrund des bekannten zeitlichen Verlaufs der Verschiebung
der Filtercharakteristik 200 durch die Vorrichtung 3 kann für
jeden Ausgang 51, 52, . . . bzw. 5N jeweils der Zeitpunkt, bei
dem an diesem Ausgang des Demultiplexers 5 die durch das die
sem Ausgang zugeordnete zweite Gitter 20 hindurchgegangene
optische Leistung P' minimal wird, ermittelt und daraus die
zu diesem Zeitpunkt geltende Bragg-Wellenlänge λ1 des diesem
zweiten Gitter 20 zugeordneten ersten Gitters 10 bestimmt
werden.
Dazu ist es zweckmäßig, wenn gegenüber jedem Ausgang 51,
52, . . . bzw. 5N je ein optischer Detektor 6 angeordnet ist,
dem das optische Signal aus diesem Ausgang zugeleitet ist und
der dieses optische Signal in ein entsprechendes elektrisches
Signal umwandelt, das in einer nicht dargestellten elektroni
schen Schaltung zur Feststellung des Zeitpunkts des Minimums
dieses Signals in bekannter Weise verarbeitet wird.
Der optische Wellenlängen-Demultiplexer 5 kann bekanntermaßen
ein Spektrograph, ein optischer Detektor 6 eine Halbleiter
diode und Schaltung zur Feststellung des Zeitpunkts des Mini
mums ein Mikroprozessor sein.
Andererseits weist jedes zweite Gitter 20 für von diesem Git
ter 20 reflektierte optische Leistung P'' je eine schmalban
dige optische Filtercharakteristik auf, die bei der Bragg-
Wellenlänge λ2 dieses zweiten Gitters 20 ein Maximum auf
weist, das mit dieser Bragg-Wellenlänge λ2 zeitlich variiert.
Alle zweiten Gitter 20 weisen die in der Figur dargestellte
gemeinsame Filtercharakteristik 200' für reflektierte opti
sche Leistung P'' in Form einer Kammstruktur auf, die bei der
Bragg-Wellenlänge λ2 jedes zweiten Gitters 20 jeweils ein Ma
ximum aufweist und die bei einer Variation der Bragg-Wellen
länge λ2 eines zweiten Gitters 20 in der gegebenen Darstel
lung als ganzes nach links und/oder rechts verschoben wird.
Aus dem Zeitpunkt, bei dem die durch Dehnung und/oder Kon
traktion veränderte jeweilige Bragg-Wellenlänge λ1 eines er
sten Gitters 10 und das bei der durch die Vorrichtung 3 zeit
lich variierten Bragg-Wellenlänge λ2 des diesem ersten Gitter
10 allein zugeordneten zweiten Gitters 20 liegende zeitlich
variierte Maximum der gemeinsamen Filtercharakteristik 200'
zusammentreffen und die durch dieses zweite Gitter 20 reflek
tierte optische Leistung P'' maximal ist, läßt sich für jedes
erste Gitter 10 die jeweils geltende Bragg-Wellenlänge λ1
dieses ersten Gitters 10 ermitteln.
Auch hier kann die jeweils geltende Bragg-Wellenlänge λ1 je
des ersten Gitters 10 auf einfache Weise beispielsweise da
durch ermittelt werden, daß an das eine Ende 41 des vorbe
stimmten Abschnitts 40 des Leiters 4 ein optischer Wellenlän
gendemultiplexer 5' mit N Ausgängen 51' bis 5N' optisch ge
koppelt ist, wobei der Ausgang 51' dem zweiten Gitter 20 mit
der Ordinalzahl 1., der Ausgang 52' dem zweiten Gitter 20 mit
der Ordinalzahl 2. usw. und schließlich der Ausgang 5N' dem
zweiten Gitter 20 mit der Ordinalzahl N. derart zugeordnet
ist, daß am jeweiligen Ausgang nur die von dem diesem Ausgang
zugeordneten zweiten Gitter 20 reflektierte optische Leistung
P'' erscheint.
Aufgrund des bekannten zeitlichen Verlaufs der Verschiebung
der Filtercharakteristik 200' durch die Vorrichtung 3 kann
für jeden Ausgang 51', 52', . . . bzw. 5N' jeweils der Zeit
punkt, bei dem an diesem Ausgang des Demultiplexers 5' die
von dem diesem Ausgang zugeordneten zweiten Gitter 20 reflek
tierte optische Leistung P'' maximal wird, ermittelt und dar
aus die zu diesem Zeitpunkt geltende Bragg-Wellenlänge λ1 des
diesem zweiten Gitter 20 zugeordneten ersten Gitters 10 be
stimmt werden.
Dazu ist es zweckmäßig, wenn gegenüber jedem Ausgang 51',
52', . . . bzw. 5N' je ein optischer Detektor 6' angeordnet ist,
dem das optische Signal aus diesem Ausgang zugeleitet ist und
der dieses optische Signal in ein entsprechendes elektrisches
Signal umwandelt, das in einer nicht dargestellten elektroni
schen Schaltung zur Feststellung des Zeitpunkts des Maximums
dieses Signals in bekannter Weise verarbeitet wird.
Der optische Wellenlängen-Demultiplexer 5' kann bekannterma
ßen ein Spektrograph, ein optischer Detektor 6' eine Halblei
terdiode und Schaltung zur Feststellung des Zeitpunkts des
Minimums ein Mikroprozessor sein.
Zum Zuführen der von den zweiten Gittern 20 reflektierten
optischen Leistungen P'' vom einen Ende 41 des Abschnitts 40
zum optischen Wellenlängen-Demultiplexer 5' ist beispiels
weise ein weiterer optischer Koppler 50' vorhanden, dem diese
optischen Leistungen P'' im optischen Leiter 4 zugeführt sind
und der diese Leistungen P'' aus dem Leiter 4 auskoppelt und
dem Demultiplexer 5' zuführt.
Die Bragg-Wellenlängen λ1 der ersten Gitter 10 können mit den
durch die zweiten Bragg-Gitter 20 hindurchgegangen optischen
Leistungen P' und/oder den von den zweiten Bragg-Gittern 20
reflektierten optischen Leistungen P'' bestimmt werden. Wer
den sie mit beiden Leistungen P' und P'' bestimmt, müssen wie
in der Figur dargestellt beide Demultiplexer 5 und 5' vorhan
den sein, werden sie entweder nur mit der Leistung P' oder
der Leistung P'' bestimmt, wird nur der Demultiplexer 5' bzw.
5'' benötigt und der Demultiplexer 5'' bzw. 5' kann fehlen.
Anstelle der von den ersten Gittern 10 reflektierten und bei
den jeweiligen Bragg-Wellenlängen λ1 liegenden schmalbandigen
Leistungsanteile ΔP kann den zweiten Gittern 20 ebensogut die
durch die ersten Gitter 10 hindurchgegangene Strahlung P, der
diese reflektierten schmalbandigen Leistungsanteile ΔP feh
len, zur Bestimmung der jeweiligen Bragg-Wellenlängen λ1 der
ersten Gitter 10 zugeführt werden.
Claims (7)
1. Bragg-Gitter-Anordnung,
- - mit zumindest zwei ersten optischen Bragg-Gittern (10), de ren jedes je eine von Gitter (10) zu Gitter (10) verschiedene gitterspezifische optische Bragg-Wellenlänge (λ1) aufweist, wobei jedem ersten Gitter (10) eine optische Strahlung (P) einer optischen Bandbreite (Δλ) zugeführt ist, in der die Bragg-Wellenlänge (λ1) dieses ersten Gitters (10) enthalten ist, und wobei die Bragg-Wellenlänge (λ1) jedes ersten Git ters (10) in der diese Wellenlänge (λ1) enthaltenden Band breite (Δλ) abhängig von der Stärke einer Dehnung und/oder Kontraktion dieses ersten Gitters (10) variiert,
- - mit pro erstem Bragg-Gitter (10) je einem zweiten optischen Bragg-Gitter (20), das diesem ersten Gitter (10) allein zuge ordnet ist, optisch an dieses erste Gitter (10) gekoppelt ist, einen von diesem ersten Gitter (10) kommenden Leistungs anteil (ΔP) der diesem ersten Gitter (10) zugeführten opti schen Strahlung (P) empfängt und je eine gitterspezifische Bragg-Wellenlänge (λ2) aufweist, und
- - mit einer Vorrichtung (3) zur Erzeugung einer Variation der Bragg-Wellenlänge (λ2) jedes zweiten Gitters (20) über einem optischen Wellenlängenbereich (Δλ2), der die Bragg-Wellen länge (λ1) des diesem zweiten Gitter (20) zugeordneten ersten Gitters (10) enthält, wobei
- - die zweiten Bragg-Gitter (20) gemeinsam auf einem einzigen optischen Leiter (4) zum Führen des von jedem ersten Gitter (10) kommenden Leistungsanteils (ΔP) der optischen Strahlung (P) in einer bestimmten Ausbreitungsrichtung (402) angeordnet sind und sich in der Ausbreitungsrichtung (402) jeweils ganz von einem Ende (41) bis zu einem von diesem Ende (41) abge kehrten anderen Ende (42) eines vorbestimmten gemeinsamen Ab schnitts (40) des Leiters (4) erstrecken, und daß
- - die Vorrichtung (3) zur Erzeugung einer Variation der Bragg-Wellenlänge (λ2) jedes zweiten Gitters (20) diese zwei ten Gitter (20) gemeinsam dehnt und/oder kontrahiert.
2. Anordnung nach Anspruch 1, dadurch
gekennzeichnet, daß die zweiten Bragg-Gitter (20)
einander überlagert auf dem optischen Leiter (4) angeordnet
sind.
3. Anordnung nach Anspruch 1 oder 2, dadurch
gekennzeichnet, daß der optische Leiter (4) zumindest
im vorbestimmten Abschnitt (40) aus einer optischen Faser
besteht.
4. Anordnung nach einem der vorhergehenden Ansprüche,
dadurch gekennzeichnet, daß die Vorrichtung (3) zur
Erzeugung einer Variation der Bragg-Wellenlänge (λ2) jedes
zweiten Gitters (20) einen fest mit dem vorbestimmten
Abschnitt (40) des Leiters (4) verbundenen Körper (30) aus
dehnbarem und/oder kontrahierbarem Material und eine
Einrichtung (31) zur wahlweisen Erzeugung einer Dehnung
und/oder Kontraktion des Körpers (30) aufweist.
5. Anordnung nach Anspruch 4, dadurch
gekennzeichnet, daß der Körper (30) aus
piezoelektrischem Material besteht und die Einrichtung (31)
eine variable elektrische Spannung (U) am Körper (30)
erzeugt.
6. Anordnung nach einem der vorhergehenden Ansprüche,
dadurch gekennzeichnet, daß an das andere Ende (42)
des vorbestimmten Abschnitts (40) ein optischer
Wellenlängendemultiplexer (5) optisch gekoppelt ist.
7. Anordnung nach einem der vorhergehenden Ansprüche,
dadurch gekennzeichnet, daß an das eine Ende (41)
des vorbestimmten Abschnitts (40) ein optischer
Wellenlängendemultiplexer (5') optisch gekoppelt ist.
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FR2765325B1 (fr) * | 1997-06-26 | 1999-07-23 | Commissariat Energie Atomique | Systeme d'alimentation et de transmission pour capteur a fibre optique, incorporable dans une structure amagnetique, et module d'alimentation et de reception associe |
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2000
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