CN116648831A - 激光束放大装置 - Google Patents

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Abstract

本发明涉及一种用于放大多波长激光束的装置(10)，包括：a.有源激光介质(M)，其具有用于在要被放大的光束每次穿过增益介质(M)时接收该光束的前面部(20)和相对于前面部(20)倾斜的反射后面部(22)，在第n次穿过时由后面部(22)反射且由前面部(20)折射的光束被称为第n条可用光束；以及b.第一光学返回单元(18)，其沿着第一可用光束(FU1)的路径设置并且被构造为将第一可用光束(FU1)返回到前面部(20)以第二次穿过增益介质(M)，使得形成第二可用光束(FU2)的每种波长的子光束在第二次穿过结束时彼此平行。

Description

激光束放大装置
本发明涉及一种用于放大多波长激光束的装置。
本发明的领域是用于科学、工业、医疗和军事应用的固态激光源的领域。更具体地，本发明有利地用于有源激光介质材料(例如，水晶)，其沿着激光束的传播轴线与其孔径相比具有较小的厚度，通常小于1：3。
泵浦激光技术近年来得到了大幅发展，并且现在能够具有提供约为一百瓦的平均泵浦功率的脉冲激光源。
然而，一定数量的构造不能匹配寻求高能量和高平均功率(更高重复率)的新一代泵浦激光器。
在当前技术水平下，使用了对有源激光介质的形状因子进行研究的不同的方案在有源激光介质中提取热能，通常为放大器光纤、极薄盘、板条和所谓的厚盘。
厚盘的方案非常适用于诸如非晶态材料(例如玻璃)、透明陶瓷或诸如Ti:SA(钛:蓝宝石的缩写)的水晶的特定有源激光介质。由于材料的较大放大光谱，该方案能够实现高能量水平、高平均功率和短脉冲持续时间。
在厚盘技术中，有源激光介质(例如，水晶)通过其后面部来冷却。随后通过为液体或气体的流体或者固体来实现冷却。这种通过后面部进行的冷却增大了换热表面。此外，可使用相同方式沿着激光穿过水晶传播的方向产生热梯度，并且还用于实现较高的热提取。与水晶中的温度变化相关的折射率变化是主要沿着与激光束的传播方向相同的方向定向的梯度。
然而，后表面冷却的激光放大装置由于水晶的反射后表面而导致光束在几何上折返。水晶的输出面部因此与输入面部相同，这意味着在主脉冲之前发现乱真脉冲(归因于前面部上的乱真反射)，因此降低了脉冲的时间对比度。时间对比度被定义为主脉冲的强度与该脉冲的底部和/或任何乱真脉冲之间的比值。
为了避免这种降低，从专利EP2915226B已知如何改变空气/水晶交界面来分离主脉冲和乱真脉冲。为此目的，有源激光介质的前面部相对于其后面部倾斜非零角度。由此，在穿过有源激光介质传播后，乱真反射在空间上与主脉冲分开，并且时间对比度不再会因乱真反射而被降低。
针对短脉冲(具有宽光谱)，所述角度产生棱镜效应，其通过沿着光束路径定位的补偿棱镜来补偿，如EP2915226B所述。由此，当多次穿越有源激光介质时，必须在放大系统中使用多个棱镜。
除了财务影响之外，使用用于透射的多个光学零件会产生光学损耗和可能的故障(损坏导致激光器不可用并且产生维修零件和进行重定位的劳动的成本)。
因此，需要一种在冷却和时间对比度方面保持令人满意的同时使光学损耗最小的放大装置。
发明内容
为此目的，本发明的主题是一种用于放大多波长激光束的装置，该装置包括：
a.固体有源激光介质，其具有至少两个平面的面部，其中包括用于在要被放大的光束每次穿过有源激光介质接收光束的前面部和反射后面部，前面部相对于后面部倾斜非零倾角，后面部用于被冷却，在第一次穿过期间在前面部上接收的光束被称为入射光束，在第n次穿过期间由后面部反射且由前面部折射的光束被称为第n条可用光束；以及
b.第一光学返回单元，其沿着第一可用光束的路径设置，第一光学返回单元被构造为使第一可用光束返回到前面部以第二次穿过有源激光介质，使得形成第二可用光束的每种波长的子光束在第二次穿过结束时彼此平行。
根据本发明的另外的有利方面，所述装置包括单独地或根据任何技术上可行的组合考虑的一个或多个以下特征：
-第一光学返回单元被构造为使得第二可用光束在空间色散方面等同于具有平面且平行的面部的板的出口处获得的光束，光束来自于以与入射光束在有源激光介质上的入射角相等的入射角到达所述板的前面部上的入射光束；
-有源激光介质是以前面部和后面部作为平面的面部的盘，面部内接在具有称为基部的三角形或梯形的基部的直棱柱中，第一光学返回单元包括两个镜子，它们被定向为使得第一可用光束在有源激光介质与第一镜子之间的路径相对于对称平面和第一可用光束在第二镜子与有源激光介质之间的路径对称，对称平面是与包含有有源激光介质的基部的平面和包含有后面部的平面垂直的平面；
-有源激光介质的前面部用于接收入射光束并且反射来自于入射光束的被称为第一乱真光束的光束，第一光学返回单元设置在第一乱真光束的路径外侧；
-第二可用光束具有与入射光束的直径相比扩大的直径，放大装置包括第二光学返回单元，其用于使第二可用光束返回到有源激光介质中以至少进行第三次、然后第四次穿过，使得有源激光介质的输出部处的被称为输出光束的最后的可用光束的直径基本上等于入射光束的直径，并且使形成输出光束的每种波长的子光束彼此平行；
-第二光学返回单元被构造为使输出光束在直径和空间色散方面等同于在入射光束连续地穿过具有平面且平行的面部的第一板然后穿过第二板之后获得的光束，第一板被定向为使入射光束以与入射光束在有源激光介质上的入射角相同的第一入射角到达第一板的前面部上，第二板被定向为接收第一板的输出部处的具有与第一入射角相反的第二入射角的光束；
-第二光学返回单元用于使第二可用光束返回进入有源激光介质中，使得要放大的光束穿过有源激光介质的总次数为四的倍数；
-第二光学返回单元用于使第二可用光束返回进入有源激光介质中，使得要放大的光束穿过有源激光介质的总次数为二的倍数，并且使要被放大的光束在光束在有源激光介质中的第一次输入与光束从有源激光介质中的最后一次输出之间在向外路径和叠加在向外路径上的返回路径上行进；
-在每次穿过有源激光介质时，获得直接在有源激光介质的前面部上反射的乱真光束，第一返回单元和第二返回单元设置在由于要被放大的光束奇数次穿过有源激光介质而获得的每条乱真光束的路径外侧；
-有源激光介质的输出部处的最后的可用光束被称为输出光束，入射光束和输出光束在空间上偏离。
通过阅读本发明的实施方式的以下说明，本发明的其他特征和优点将变得显而易见，该说明仅作为限制性例子并且参考附图给出：
图1是表示根据第一实施方式的放大装置的示意性俯视图；
图2是在空间色散方面与第一实施方式的放大装置等同的光学系统的示意图；
图3是表示根据第二实施方式的放大装置的第一例子的示意性俯视图，该放大装置的输入光束和输出光束在该第一例子中是叠加的并且在相同的平面中进行传播；
图4是表示根据第二实施方式的放大装置的第二例子的示意性立体图，该放大装置的输入光束和输出光束在该第二例子中在空间上偏离；并且
图5是在空间色散和横向色散方面与第二实施方式的放大装置等同的光学装置的示意图。
在本说明书的下文中，限定了传播方向z，其在图中由轴线z表示并且对应于激光束的传播方向。限定了第一横向方向，其垂直于传播方向并且在图中由轴线x表示，使得平面(xOz)对应于放大装置10的俯视图。还限定了第二横向方向y，其垂直于传播方向z和第一横向方向x。第二横向方向y在图中由轴线y表示并且使得平面(yOz)对应于放大装置10的侧视图。本领域技术人员应理解针对这些轴线使用的符号是任意的并且可用其他符号来替换。
在本说明书的下文中，术语“空间色散”是指由于偏移角根据光学表面中的波长而变化所产生的光束的角色散。术语“横向色散”是指光束的直径在穿过交界面平行的两个光学表面(具有平行面部的板)之后根据波长而加宽(光瞳移位)。
图1中示出了放大装置10的第一实施方式。
放大装置10被构造为用于放大激光束、特别是多波长脉冲激光束。要被放大的光束例如是红外光束。
要被放大的光束例如具有大于10瓦(W)的平均功率。
根据第一实施方式的放大装置10包括有源激光介质M和第一光学返回单元18。
介质M是固体介质。介质M例如是水晶，诸如掺钛蓝宝石或Yb:YAG、Yb:CaF2或聚合物、陶瓷或玻璃或任何其他的固态材料。
介质M具有折射率n。优选地，验证了以下关系：
其中ν是有源激光介质M的倒色散系数。上述构造用于保持放大装置10的输出部处的光束FS的多波长特性。
介质M具有至少两个平面的面部，其中包括用于在要被放大的光束每次穿过有源激光介质M时接收所述光束的前面部20和反射后面部22。
前面部20相对于后面部22倾斜非零倾角β(角度)。在下文中，β’是倾角β在平面(xOz)上的投影并且β”是倾角β在平面(yOz)上的投影。在一个实施例中，有源激光介质M是面部(前面部20和后面部22)内接在具有被称为基部24的三角形或梯形基部的直棱柱中的盘。棱柱的基部24、因此还有倾角β被完全包含在一个平面中，该平面垂直于包含有后面部22的平面P22并且与平面(yOz)垂直。
有源激光介质M的前面部20用于在要被放大的光束每次穿过有源激光介质M时接收所述光束，反射乱真光束(直接反射)，并且在可用光束被后面部22反射之后折射该光束。在第一次穿过期间在前面部20上接收的光束被称为入射光束FI。在第n次穿过期间由后面部22反射且由前面部20折射的光束被称为第n条可用光束FUn。在最后一次穿过期间在有源激光介质M的输出部处的可用光束也被称为输出光束FS。在第n次穿过期间来自于要被放大的光束的由前面部20直接反射的光束被称为第n条乱真光束FPn。
有利地，前面部20经过抗反射处理。
有源激光介质M的后面部22用于在每次穿过时在要被放大的光束穿过有源激光介质M的前面部20之后对其进行反射，以形成对应的可用光束。
后面部22用于通过例如被包括在放大装置10中的冷却装置来冷却。冷却在图1中由附在后面部22上的箭头表示。
第一光学返回单元18沿着第一可用光束FU1的路径设置。第一光学返回单元18被构造为使第一可用光束FU1返回到前面部20上以第二次穿过有源激光介质M，使得形成第二可用光束FU2的每种波长的子光束在第二次穿过结束时彼此平行。在图1中，为了不使附图超载而仅示出了两条子光束。第一光学返回单元18因此用于补偿由于有源激光介质M的前面部20与后面部22之间的倾角β导致的由棱镜效应引起的空间色散。
有利地，如图2所示，第一光学返回单元18被构造为使第二可用光束FU2在空间色散方面等同于具有平面且平行的面部的板L1的输出部处获得的光束，该光束来自于以与入射光束FI在有源激光介质M上的入射角θ相等的入射角到达所述板的前面部上的入射光束。
在图1所示的例子中，第一光学返回单元18包括两个镜子M1、M2，它们被定向为使得第一可用光束FU1在有源激光介质M与第一镜子M1之间的路径，相对于对称平面PH和第一可用光束FU1在第二镜子M2与有源激光介质M之间的路径对称。对称平面PH是与包含有有源激光介质M的基部24的平面P24和包含有后面部22的平面P22垂直的平面。
由此，在镜子M1上的第一反射和镜子M2上的第二反射之后，要被放大的光束的图像返回到有源激光介质M的前面部20上。这样的有源激光介质M随后用作现有技术的补偿棱镜。在图1的特殊构造中，对称平面PH是与平面(xOz)(图1的纸面平面)垂直并且与包含有后面部22的平面P22垂直的平面，并且图像沿着方向x返回。
有利地，第一光学返回单元18不包括任何棱镜。
有利地，第一光学返回单元18设置在第一乱真光束FP1的路径外侧。
现在将描述根据第一实施方式的放大装置10的操作。
最初，直径为Φ的要被放大的光束(脉冲)FI以分解为平面(xOz)中的入射角度θx和平面(yOz)中的入射角度θy的入射角度θ到达有源激光介质M的前面部20。
通过后面部22反射可用光束(主脉冲)，通过前面部20反射乱真光束FP1。也被称为乱真脉冲的乱真光束在前面部20上被偏转为在平面(xOz)中具有角度2θx并且在平面(yOz)中具有角度2θy。可用光束在输出部处被偏转为在平面(xOz)中具有角度2(θx+β’.(n-1)＝2(θx+β.(n-1)并且在平面(yOz)中具有角度2(θy+β’.(n-1)＝2θy。
由于源是多波长激光源，因此面部20和面部22形成的角度β产生棱镜效应。由此，在第一次穿过有源激光介质M之后，第一可用光束FU1的波长成角度地分离。
沿着第一可用光束FU1的路径设置在第一可用光束FU1和第一乱真光束FP1的分离之后的第一光学返回单元18用于校正空间色散。
更特别地，在图1所示的特定的例子中，θy＝0、β’＝β并且β”＝0，使得整个传播在平面(xOz)中进行。
应注意，在有源激光介质M的输出部处，第二可用光束DU2的光谱成分形成直径为Φ+ΔΦ的光斑。应注意，ΔΦ包括由于光束在第一次穿过有源激光介质M期间的发散而产生的直径增大和随后的由于光束在其从有源激光介质M离开与其第二次进入有源激光介质M之间的发散而产生的直径增大。在第二次穿过有源激光介质M之后发现了相同的直径Φ+ΔΦ。为了保持输出光束的多波长特性，第二可用光束FU2的直径的加宽量ΔΦ必须小于Φ。这是时的情况。
实际上，
并且在时/>这意味着ΔΦ＜＜Φ。
由此，根据第一实施方式的放大装置10用于补偿由有源激光介质M的倾角β引起的空间色散，而不会产生额外损耗。相反，通过额外穿过这种有源激光介质M来实现补偿，这不会产生损耗而相反会产生更多增益。
根据第一实施方式的放大装置10因此用于在冷却、增益和时间对比度方面保持令人满意的同时使光学损耗最小。
根据第二实施方式，如图3和图4可见，与参考图1描述的根据第一实施方式的放大装置10相同的元件不再重复。仅强调不同之处。
在第二实施方式中，除了第一放大装置10的元件之外，放大装置10还包括第二光学返回单元30，该第二光学返回单元30用于使第二可用光束FU2返回到有源激光介质M中以至少进行第三次、然后第四次穿过，使得有源激光介质M的输出部处的被称为输出光束FS的最后的可用光束的直径基本上等于入射光束FI的直径Φ，并且使形成所述输出光束FS的每种波长的子光束彼此平行。由此，由第一光学返回单元18和第二光学返回单元30形成的光学组件用于补偿空间色散和横向色散。
有利地，如图5所示，第二光学返回单元30被构造为使输出光束FS在直径(横向色散)和空间色散方面等同于在入射光束连续地穿过具有平面且平行的面部的第一板L1然后穿过具有平面且平行的面部的第二板L2之后获得的光束，第一板L1被定向为使入射光束以与入射光束在有源激光介质M上的入射角θ相同的第一入射角θ1到达第一板的前面部上，第二板L2被定向为接收第一板L1的输出部处的具有与第一入射角θ1相反的第二入射角θ2的光束。
有利地，第二光学返回单元30用于使第二可用光束FU2返回到有源激光介质M中，使得要放大的光束穿过有源激光介质M的总次数为四的倍数。
额外地或在一个变型中，第二返回单元用于使第二可用光束FU2返回到有源激光介质M中，使得要放大的光束穿过有源激光介质M的总次数为二的倍数，并且使要被放大的光束在所述光束在有源激光介质M中的第一次输入与所述光束从有源激光介质M中的最后一次输出之间在向外路径和叠加在向外路径上的返回路径上行进。根据光的可逆性原理，以这种方式能够补偿放大装置10的输出部处的光束FS的横向色散。
在图3和图4所示的例子中，要被放大的光束四次穿过有源激光介质M。
更确切来说，在图3所示的例子中，第二光学返回单元30包括用于使要被放大的光束在放大装置10中往返的镜子MAR(平面镜)。由于要被放大的光束已经通过第一光学单元18穿行了两次，因此穿过有源激光介质M的总次数为四。
在图4所示的例子中，第二光学返回单元30包括四个镜子M3、M4、M5和M6。镜子M3和M4用于使第二可用光束FU2返回到有源激光介质M中以第三次穿过有源激光介质M。镜子M5和M6用于使第三可用光束FU3返回到有源激光介质M中以第四次穿过有源激光介质M。由此，穿过有源激光介质M的总次数为四。更特别地，在所述例子中，PH表示放大装置10的镜子M1、M2的水平对称平面，并且PV表示镜子M1、M2相对于镜子M5、M6的垂直对称平面。要被放大的光束通过镜子M的象限1)进入，第二次穿过是经过象限2)，第三次穿过是经过象限3)，并且第四次穿过是经过象限4)。
有利地，第二光学返回单元30包括至少一个镜子。
有利地，第二光学返回单元30不包括任何棱柱。
有利地，第一返回单元18和第二返回单元30设置在奇数次穿过有源激光介质M所产生的每条乱真光束的路径外侧。由此，在图3和图4所示的例子中，第一乱真光束FP1和第三乱真光束FP3没有被反射回有源激光介质M中并由此被消除。
当入射光束FI和输出光束FS重叠时，放大装置10例如包括用于分离两条光束的光学分离组件40。在图3所示的例子中，光学分离组件40包括偏振立方体42和四分之一波片44以及镜子M0。
优选地，入射光束FI和输出光束FS在空间上偏离(不重叠)。特别地，这种构造在图4中示出。这种构造能够省略用于分离入射光束FI和输出光束FS的光学组件。
在根据第二实施方式的放大装置10的操作期间，除了针对第一实施方式描述的操作之外，第二可用光束FU2通过第二光学单元30返回到有源激光介质M的前面部20以第三次穿过所述介质M。由此产生第三乱真反射FP3和第三可用光束FU3。第三可用光束FU3又通过第二光学单元30返回到有源激光介质M的前面部20上以第四次穿过所述介质M。由此产生第四乱真反射FP4和第四可用光束FU4。应注意，在图2中，为了清楚起见，没有示出乱真反射FP2、FP3和FP4。
第二光学单元30相对于第一光学单元18和有源激光介质M的构造由此用于补偿放大装置10的放大后的输出光束的横向色散。
通过选择第一返回单元18和第二返回单元30的合适的布置，在奇数次穿过有源激光介质M期间(特别是第一次和第三次穿过)产生的乱真光束不会返回到有源激光介质M并且被排除。
在偶数次穿过有源激光介质M期间产生的乱真光束也可容易地与可用光束分离。实际上，在二维布置的情况下(图3)，在偶数次穿过期间产生的乱真脉冲跟随与可用脉冲相同的路径但是相对于主脉冲滞后。这种脉冲因此源自于可用光束(脉冲)之后的“后脉冲”。由于乱真脉冲在可用脉冲之后到达，因此它们不会减小对比度并且易于过滤。在三维布置的情况下(图4)，在偶数次穿过期间产生的乱真脉冲跟随与可用脉冲相同的光路但是方向相反，由此不影响对比度。
由此，除了第一实施方式的优点之外，根据第二实施方式的放大装置10用于补偿最初两次穿过有源激光介质M期间引起的横向色散，而不会产生额外损耗。另一方面，通过额外穿过有源激光介质M来实现该补偿，这由此在冷却和时间对比度方面保持令人满意的同时实现放大的增益。
本领域技术人员将理解图3和图4的例子仅示出了穿过有源激光介质M四次。然而，第二实施方式可推广到穿过有源激光介质M更多次，其中该次数是四的倍数(是二的倍数而非四的倍数仅会补偿空间色散而非横向色散)，或者所述次数是二的倍数但是要被放大的光束穿过放大装置10往返。
本领域技术人员会理解上文描述的例子的实施方式和特征能够在组合兼容时彼此组合。

Claims (10)

1.一种用于放大多波长激光束的装置(10)，所述装置(10)包括：
a.固体有源激光介质(M)，其具有至少两个平面的面部，其中包括：用于在要被放大的光束每次穿过所述有源激光介质(M)时接收所述光束的前面部(20)和反射后面部(22)，所述前面部(20)相对于所述后面部(22)倾斜非零倾角(β)，所述后面部(22)用于被冷却，在第一次穿过期间在所述前面部(20)上接收的光束被称为入射光束(FI)，在第n次穿过期间由所述后面部(22)反射且由所述前面部(20)折射的光束被称为第n条可用光束(FUn)；以及
b.第一光学返回单元(18)，其沿着第一可用光束(FU1)的路径设置，所述第一光学返回单元(18)被构造为使所述第一可用光束(FU1)返回到所述前面部(20)以第二次穿过所述有源激光介质(M)，使得形成第二可用光束(FU2)的每种波长的子光束在第二次穿过结束时彼此平行。
2.根据权利要求1所述的放大装置(10)，其中，所述第一光学返回单元(18)被构造为使得所述第二可用光束(FU2)在空间色散方面等同于具有平面且平行的面部的板的出口处获得的光束，所述光束来自于以与所述入射光束(FI)在所述有源激光介质(M)上的入射角(θ)相等的入射角到达所述板的前面部上的入射光束。
3.根据权利要求1或2所述的放大装置(10)，其中，所述有源激光介质(M)是以所述前面部(20)和所述后面部(22)作为平面的面部的盘，所述面部(20，22)内接在具有称为基部(24)的三角形或梯形的基部的直棱柱中，所述第一光学返回单元(18)包括两个镜子(M1，M2)，它们被定向为使得所述第一可用光束(FU1)在所述有源激光介质(M)与第一镜子(M1)之间的路径，相对于对称平面(PH)和所述第一可用光束(FU1)在第二镜子(M2)与所述有源激光介质(M)之间的路径对称，所述对称平面(PH)是与包含有所述有源激光介质(M)的所述基部(24)的平面(P24)和包含有所述后面部(22)的平面(P22)垂直的平面。
4.根据权利要求1至3中任一项所述的放大装置(10)，其中，所述有源激光介质(M)的所述前面部(20)用于接收所述入射光束(FI)并且反射来自于所述入射光束(FI)的被称为第一乱真光束(FP1)的光束，所述第一光学返回单元(18)设置在所述第一乱真光束(FP1)的路径外侧。
5.根据权利要求1至4中任一项所述的放大装置(10)，其中，所述第二可用光束(FU2)具有与所述入射光束(FI)的直径(Φ)相比扩大的直径(Φ+ΔΦ)，所述放大装置(10)包括第二光学返回单元(30)，该第二光学返回单元(30)用于使所述第二可用光束(FU2)返回到所述有源激光介质(M)中以至少进行第三次、然后第四次穿过，使得所述有源激光介质(M)的输出部处的被称为输出光束(FS)的最后的可用光束的直径基本上等于所述入射光束(FI)的所述直径(Φ)，并且使形成所述输出光束(FS)的每种波长的子光束彼此平行。
6.根据权利要求5所述的放大装置(10)，其中，所述第二光学返回单元(30)被构造为使所述输出光束(FS)在直径和空间色散方面等同于在入射光束连续地穿过具有平面且平行的面部的第一板然后穿过具有平面且平行的面部的第二板之后获得的光束，第一板被定向为使所述入射光束以与所述入射光束在所述有源激光介质(M)上的所述入射角(θ)相同的第一入射角(θ1)到达所述第一板的前面部上，所述第二板被定向为接收所述第一板的输出部处的具有与所述第一入射角(θ1)相反的第二入射角(θ2)的光束。
7.根据权利要求5或6所述的放大装置(10)，其中，所述第二光学返回单元(30)用于使所述第二可用光束(FU2)返回穿过所述有源激光介质(M)，使得要放大的光束穿过所述有源激光介质(M)的总次数为四的倍数。
8.根据权利要求5至7中任一项所述的放大装置(10)，其中，所述第二光学返回单元(30)用于使所述第二可用光束(FU2)返回穿过所述有源激光介质(M)，使得要放大的光束穿过所述有源激光介质(M)的总次数为二的倍数，并且使要被放大的光束在所述光束在所述有源激光介质(M)中的第一次输入与所述光束从所述有源激光介质(M)中的最后一次输出之间在向外路径和叠加在向外路径上的返回路径上行进。
9.根据权利要求5至8中任一项所述的放大装置(10)，其中，在每次穿过所述有源激光介质(M)时，获得直接在所述有源激光介质(M)的所述前面部(20)上反射的乱真光束，所述第一返回单元(18)和所述第二返回单元(30)设置在由于要被放大的光束奇数次穿过所述有源激光介质(M)而获得的每条乱真光束的路径外侧。
10.根据权利要求1至9中任一项所述的放大装置(10)，其中，所述有源激光介质(M)的输出部处的最后的可用光束被称为输出光束(FS)，所述入射光束(FI)和所述输出光束(FS)在空间上偏离。
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