CN116088201A - 调控结构、调控结构的制造方法、窗体及车辆 - Google Patents

调控结构、调控结构的制造方法、窗体及车辆 Download PDF

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Abstract

本发明公开了一种调控结构、调控结构的制造方法、窗体及车辆，其中调控结构包括衬底和设置在所述衬底上的调节单元，所述调节单元包括交替层叠的调节层和相变材料层；所述调节层用于在外部控制信号的作用下生成能量场，所述能量场用于调整所述相变材料层的折射率，以调节所述调节单元对目标电磁波的反射率。本调控结构能够对特定波段的目标电磁波实现可控的反射或透过，从而兼顾不同时段存在的不同需求。

Description

调控结构、调控结构的制造方法、窗体及车辆
技术领域
本申请涉及电磁调控技术领域，尤其涉及一种调控结构、调控结构的制造方法、窗体及车辆。
背景技术
在生产或生活中，对特定频段的电磁波是采用屏蔽还是允许透过，往往在不同的时段存在不同的需求，如在某时间段需要反射该频段的电磁波，而在另一时段需要允许该频段的电磁波穿过。但目前很多装置对此的设计是择一的，要么允许该频段的电磁波穿过，要么是屏蔽(反射)该频段的电磁波，无法灵活转换，如此造成了一定程度的不便。
以热传导为例，随着电动汽车的逐步发展，全景天幕玻璃的设计也在越来越多的乘用车上出现。一方面是本身高科技感觉与美观，全玻璃车顶使车辆天窗最大面积近3平方米，能够为乘客带来无遮挡超大视野，并具有更佳的采光效果更。另一方面也是受限与车内空间，由于电动汽车的电池需要足够大的空间，所以舱内的纵向空间不可避免的被减少。因此，目前电动车企采用的方案是将传统的机械制动可开关的天窗变成一块完整的玻璃天幕覆盖整个车顶。
在满足安全和美观的需求后，对应而来的隔热需求就顺应而来。因为太阳辐射会大量进入到车内，使热量聚集，车内的温度急剧升高。若更大程度的使用空调来帮助热量排出，将严重影响电动车的续航，因此目前业内常采用热量反射方案。汽车天幕变色主要包含液晶偏转、电致变色、悬浮颗粒三个方向，无论何种方向，红外波段的调控方案都是以镀银膜为主，以反射携带大量热量的可见光或红外光。但当天幕玻璃采用镀金属膜的方案后则无法进行调整，无法满足乘客时而需要防晒(反射)，时而需要可视(透过)的需求。
发明内容
鉴于上述问题，本发明提供了一种调控结构、调控结构的制造方法、窗体及车辆，能够根据实际需求，兼顾对特定频段的电磁波的反射需求和透过需求。
第一方面，本申请通过一实施例提供如下的技术方案：
一种调控结构，包括衬底和设置在所述衬底上的调节单元，所述调节单元包括交替层叠的调节层和相变材料层；
所述调节层用于在外部控制信号的作用下生成能量场，所述能量场用于调整所述相变材料层的折射率，以调节所述调节单元对目标电磁波的反射率。
在一些实施例中，所述能量场为热量场、应力场、磁场、电场和声波场的其中一种。
在一些实施例中，所述衬底为透明衬底；所述调节层为透明电极层，所述透明电极层用于在所述外部控制信号的作用下生成热量场。
在一些实施例中，所述目标电磁波为近红外光；在所述透明电极层未接收到所述外部控制信号时，所述相变材料层的折射率大于所述透明电极层的折射率，所述调节单元组成对所述近红外光的布拉格反射镜；在所述透明电极层接收到所述外部控制信号时，所述透明电极层生成热量场，所述调节单元组成对所述近红外光的透过镜。
在一些实施例中，所述透明电极层为锡氧化铟电极层，所述锡氧化铟电极层的厚度范围为30nm～200nm。
在一些实施例中，所述相变材料层的折射率变化范围为1.8～4.0，所述相变材料层的厚度范围为20nm～150nm。
在一些实施例中，所述相变材料层为碲化锗层或锗锑碲层。
在一些实施例中，所述调节单元的数量为N，N个所述调节单元在所述衬底上间隔排布，N≥2且为整数。
在一些实施例中，相邻调节单元之间的间距为1μm～1000μm。
第二方面，基于同一发明构思，本申请通过一实施例提供如下技术方案：
一种调控结构的制造方法，包括：
提供衬底；
在所述衬底上形成调节单元；所述调节单元包括交替层叠的调节层和相变材料层；
其中，所述调节层用于在外部控制信号的作用下生成能量场，所述能量场用于调整所述相变材料层的折射率，以调节所述调节单元对目标电磁波的反射率。
第三方面，基于同一发明构思，本申请通过一实施例提供如下技术方案：
一种窗体，所述窗体包括如第一方面提供的任一项所述的调控结构。
第四方面，基于同一发明构思，本申请通过一实施例提供如下技术方案：
一种车辆，所述车辆设有第三方面提供的窗体。
通过本发明的一个或者多个技术方案，本发明具有以下有益效果或者优点：
本申请提供了一种调控结构件，通过调节层在外部控制信号下产生的能量场来控制相变材料层的相变，以改变相变材料层的折射率，利用电磁波的干涉现象调节调控结构对目标电磁波的反射率，实现可选择性的对目标电磁波进行反射或透过，从而兼顾满足对目标电磁波的屏蔽与透过，或者热传导的阻断与恢复等不同时段存在的不同需求。
上述说明仅是本发明技术方案的概述，为了能够更清楚了解本发明的技术手段，而可依照说明书的内容予以实施，并且为了让本发明的上述和其它目的、特征和优点能够更明显易懂，以下特举本发明的具体实施方式。
附图说明
通过阅读下文优选实施方式的详细描述，各种其他的优点和益处对于本领域普通技术人员将变得清楚明了。附图仅用于示出优选实施方式的目的，而并不认为是对本发明的限制。而且在整个附图中，用相同的参考符号表示相同的部件。
在附图中：
图1示出了根据本发明实施例提供的调控结构的剖面示意图；
图2示出了根据本发明实施例提供的多个调节单元在衬底上间隔排列的调控结构的俯视图；
图3示出了根据本发明实施例提供的应用在电动汽车上的天幕玻璃的剖面示意图；
图4示出了根据本发明实施例提供的应用在电动汽车上的天幕玻璃的俯视图；
图5示出了根据本发明实施例提供的天幕玻璃对近红外光的反射效果示意图；
图6示出了根据本发明实施例提供的调控结构制造方法的流程示意图；
附图标记说明：
1、衬底；2、调节单元；21、调节层；21’、透明电极层；22、相变材料层；3、间隙。
具体实施方式
以下，将参照附图来描述本公开的实施例。但是应该理解，这些描述只是示例性的，而并非要限制本公开的范围。此外，在以下说明中，省略了对公知结构和技术的描述，以避免不必要地混淆本公开的概念。
在附图中示出了根据本公开实施例的各种结构示意图。这些图并非是按比例绘制的，其中为了清楚表达的目的，放大了某些细节，并且可能省略了某些细节。图中所示出的各种区域、层的形状以及它们之间的相对大小、位置关系仅是示例性的，实际中可能由于制造公差或技术限制而有所偏差，并且本领域技术人员根据实际所需可以另外设计具有不同形状、大小、相对位置的区域/层。
在本公开的上下文中，当将一层/元件称作位于另一层/元件“上”时，该层/元件可以直接位于该另一层/元件上，或者它们之间可以存在居中层/元件。另外，如果在一种朝向中一层/元件位于另一层/元件“上”，那么当调转朝向时，该层/元件可以位于该另一层/元件“下”。
为了实现对特定频段的电磁波时而要求透过，时而要求反射的需求，第一方面，在一个可选的实施例中，请参阅图1，提供了一种调控结构，包括：
调控结构包括衬底1和设置在衬底1上的调节单元2，调节单元2包括交替层叠的调节层21和相变材料层22；调节层21用于在外部控制信号的作用下生成能量场，能量场用于调整相变材料层22的折射率，以调节调节单元2对目标电磁波的反射率。
众所周知，材料的显微组织会显著影响电磁波在该材料中的折射率。对于同一种材料，其非晶状态和结晶状态具有不同的折射率，即使同为结晶状态，在具有不同的相组成或相结构时也将显著影响材料的折射率。因此对于相变材料，通过对材料相结构的动态调整，能够实现电磁波在相变材料层22中的折射率的动态调整。
在本实施例中，调节层21用于控制相变材料层22的相转变，实现对相变材料层22折射率的动态调整。而诱导材料产生相变的因素包括但不限于：温度、应力、电场、磁场、声波等。因此，相变材料层22的可选材质包括：温控相变材料、应力诱导相变材料、电致相变材料、磁致相变材料和声致相变材料。与之相应的，调节层21的作用为是提供能够使相变材料发生相变的能量场，如热量场、应力场、电场、磁场和声波场等。
例如，温控相变材料的特点是在某一温度段呈现一种相结构，具有某一折射率；而在温度改变，如升温、降温时诱发材料相变，转变为另一种相结构，具有另一不同的折射率。又如，对于应力诱导相变材料，在材料没有受到应力作用下，其呈现为某种相结构，具有某一折射率，但当其受到一定大小的应力后产生相转变，具有另一不同的折射率。
利用相变材料层22的折射率可控的特点，通过相变材料层22和调节层21的交替层叠，即调节层21与相变材料层22在衬底1上交替层叠或间隔层叠或，配合相变材料层22的折射率与厚度的搭配、调节层21的折射率与厚度的搭配，能够在衬底1上形成对特定频段或特定波长范围内的电磁波的反射机构。其中，反射机构是利用电磁波的干涉原理，通过具有特定的高折射率、厚度的相变材料层22和具有特定的低折射率、厚度的调节层21组成反射镜，常用的反射镜有1/4布拉格反射镜或1/2布拉格反射镜，能够实现对某目标波长或目标波段的电磁波的高比例反射。而在相变材料层22的折射率发生改变后，无法继续维持反射镜结构，此时调节单元2对目标波长或目标波段的电磁波反射率发生变化，无法维持高质量反射，此时该电磁波可以穿过调节层21和相变材料层22。
故而，本实施例提供的调控结构中的设计原理为：
在相变材料层22的折射率处于设定范围时，调节单元2组成对目标电磁波的反射机构；在相变材料层22的折射率不处于该设定范围时，调节单元2组成对目标电磁波的透过机构；在组成反射机构时，调节层21的折射率小于相变材料层22的折射率。
其中，调节层21和相变材料层22的配合可设置为：在调节层21未工作时，调节层21和相变材料层22组成对目标电磁波的反射机构，在调节层21产生能量场后，调节层21和相变材料层22组成对目标电磁波的反射机构；也可以配合设置为：在调节层21未工作时，调节层21和相变材料层22组成对目标电磁波的透过机构，在调节层21产生能量场后，调节层21和相变材料层22组成对目标电磁波的反射机构。
本实施例提供的调控结构的设计过程为：
1)进行相变材料的选材，获取待选相变材料的折射率变化规律；
2)根据相变材料的类型，设计调节层21的类型；例如，对于温控型相变材料，调节层21设计为加热层，通过形成温度场实现对相变材料折射率的调整；其中，在组成反射镜时，相变材料的折射率应高于加热层材料的折射率；
3)根据需处理或反射的目标电磁波的波长或波长范围以及所要构建的反射镜的类型，结合相变材料和调节层材料的折射率，分别计算出相变材料层22和调节层21的厚度；
4)在衬底1上按一层调节层21、一层相变材料层22的顺序交替形成所需的调节单元2。其中，调节层21和相变材料层22的层叠数量根据反射率需求确定，在需求较高的反射率时，可以层叠较多的调节层21和相变材料层22；反之可层叠较少的调节层21和相变材料层22。一个较佳的实施方式是交替层叠2～3层调节层21和2～3层相变材料层22，如此既可以实现对目标电磁波的高效率反射，又可以减小调节单元2的厚度，降低工艺成本。
在一些实施例中，请参阅图2，可在衬底1上形成N个调节单元2，N个调整单元在衬底1上间隔排布。与完整覆盖整个衬底1的单个调节单元2不同，间隔排布的多个调整单元之间存在间隙，间隙内可选择性的填充绝缘材料。间隙的存在一方面可为相变材料在相变过程中预留一定的空间，避免因为材料相变所伴随的形变或膨胀，导致相变材料层22因为内应力和内应变产生的损坏，保证调控结构的正常使用；另一方面，间隙的存在可以允许部分目标电磁波通过；例如，在调节单元2组成反射机构时，允许部分可见光通过的间隙能够适当的提高内部可视度。
通过研究和试验发现，可在相邻调节单元2之间设置1μm～1000μm的间距。此大小的间距既可以为相变材料层22预留足够的形变空间，又能将对目标电磁波的反射率的降低影响控制在较低的水平。
本实施例提供了一种调控结构，通过调节层21在外部控制信号下产生的能量场来控制相变材料层22的相变，以改变相变材料层22的折射率，利用电磁波的干涉现象调节调控结构对目标电磁波的反射率，实现可选择性的对目标电磁波进行反射或透过，从而兼顾满足对目标电磁波的屏蔽与透过，或者热传导的阻断与恢复等不同时段存在的不同需求。
本实施例提供的调控结构可以用于制造各类产品的外部壳体，如写字楼的玻璃墙面，汽车车窗，也可以用于制造对某特定波段的电磁波，在不同的时间段具有不同反射率需求的设备、装置和容器等。
为了直观起见，以调控结构应用在电动车辆的天幕玻璃为例进行进一步的说明。对于天幕玻璃，想要灵活控制的是携带有大量热量的近红外光的反射或穿透，以满足乘客时而(如中午)需求隔热，时而(如早晨或傍晚)需求可视或阳光浴的需求。近红外光的波段根据不同的标准可有不同的定义，常见的波段定义可参考ASTM(美国试验和材料检测协会)标准，为波长在780nm～2526nm范围内的电磁波。
综合考虑乘用车的天幕玻璃的应用场景、制造工艺成本和维护成本，本实施例提供的天幕玻璃的结构可参阅图3～图4。其中，衬底1可选择透明衬底，具体为制造天幕玻璃的玻璃基板。调节单元2形成在玻璃基板的向光侧即车辆外侧，相邻调节单元2之间存在间隙3，在为相变材料层22提供膨胀空间的同时允许部分可见光通过，提高车内的可视度。其中，调节层21可以采用透明电极层21’，既不影响天幕玻璃的可视度，又可以在通电后产生热量场，通过加热相变材料层22使其产生相转变，从而改变相变材料层22的折射率，实现调整天幕玻璃对近红外光的反射率或透过率。在本实施例中，透明电极层21’可由透明电极阵列排布组成，图4中的虚线部分即为透明电极阵列，透明电极之间的排布间隙可尽量小；通过透明电极阵列形成加热层，能够提高对相变材料层22的加热均匀性，从而提高调节单元2对目标电磁波的反射率的调节精度。
调控结构被设计为：在透明电极层21’未接收到外部控制信号(启动加热)时，相变材料层22的折射率大于透明电极层21’的折射率，调节单元2形成对近红外光的布拉格反射镜；在透明电极层21’接收到外部控制信号、启动加热生成热量场时，调节单元2转变为对近红外光的透过镜，对近红外光的反射率显著降低。
透明电极的可选材质有：ITO(Tin-doped Indium Oxide，氧化铟锡)，PEDOT(乙烯二氧噻吩单体的聚合物)、金属网格、碳纳米管、纳米银线、石墨烯等。本实施例采用ITO透明电极，其折射率约为1.8，配合相变材料层22组成对近红外光波段(780nm～2526nm)的电磁波的布拉格反射镜。
对于常用1/4布拉格反射镜，针对具有目标电磁波，可采用下式确定单个透明电极层21’的厚度h1：
h1＝λB/4n1 (1)
上式中，λB为目标电磁波在真空中的波长，可选择所要反射的近红外光中的指定波长或中心波长；n1为透明电极层21’的折射率，对于ITO可取值1.8。简单来讲，调节层21的厚度应当为电磁波在透明电极层21’中波长的1/4。
针对所要反射的近红外光的波长范围，单层的ITO透明电极层21’的可选厚度范围为30nm～200nm。
与透明电极层21’相对应，为了组建布拉格反射镜，相变材料层22的折算率应当高于透明电极层21’，并且需要根据相变材料的选材确定相变材料层22的实际厚度。通过试验和研究确定出，相变材料层22的折射率变化范围可以是1.8～4.0，如此能够良好配合目前透明电极层21’的折射率，形成对近红外光进行高效反射的布拉格反射镜。
同理，对于1/4反射镜，相变材料层22的厚度h2为电磁波在相变材料层22中的1/4波长，具体如下
h2＝λB/4n2 (2)
其中，n2为相变材料层22在组成反射镜时的折射率，n2>n1。
与近红外光的波长范围和相变材料层22的折射率选材范围相对应的，相变材料层22的可选厚度范围为30nm～200nm。
相变材料层22的可选材质包括但不限于：碲化锗(GeTe)，锗锑碲层(GeSbTe)等。以GeTe为例，在不同温度下其具有不同的折射率，在20℃时，GeTe材料的折射率约为3.4，而在300℃时，GeTe材料的折射率约为2.0。由于是天幕玻璃的应用，因此相变材料层22还可以选择透明度较高的相变材料，有利于提高天幕玻璃的可视度，带来更佳的乘客体验。
在进行结构设计时，一种示例性的设计过程为：针对某车型的天幕玻璃所要调控的近红外光在真空中或大气介质中的波长范围，基于波长范围确定中心波长λB，然后以n2＝3.4设计相变材料层22(GeTe)的厚度h2，以n1＝1.8设计透明电极层21’(ITO)的厚度h1，如此在ITO电极层未加热时，GeTe层与ITO电极层组成对近红外光的1/4布拉格反射镜，能够高比例反射近红外光；在ITO电极层启动加热，快速使GeTe层升温后，GeTe层发生相变，其折射率显著降低，无法再与ITO电极层组成1/4布拉格反射镜，此时近红外光能够穿过GeTe层和ITO电极层组成的调节单元2。
研究表明，针对选定的中心波长λB，布拉格反射镜能够高效率反射的波段是以λB为中心，Δλ为范围的波长范围。其中，Δλ采用下式确定：
Figure BDA0003932799700000101
故而，通过预先明确所要反射的近红外光的中心波长，配合相变材料层22和透明电极层21’的选材，可灵活调整天幕玻璃对近红外光的反射波段范围。
在确定了调节层21和相变材料层22的选材和厚度后进行天幕玻璃的制造：在衬底1，即天幕玻璃所采用的玻璃基板上进行透明电极(ITO)的沉积及图案化设计，形成由阵列化的微型加热电极(Micro heater)所组成的透明电极层21’；接着在透明电极层21’上进行相变材料层22(GeTe)的沉积，若将一层透明电极层21’与一层相变材料层22作为一个周期，最终层叠的周期数取决于天幕玻璃对反射率的实际需求，可选择2～3个层叠周期。在透明电极层21’未开启加热时，相变材料层22具有高折射率(3.57)，配合透明电极的低折射率(1.8)以及相变材料层22的厚度和透明电极层21’的厚度，利用光的干涉原理，层叠的相变材料层22和透明电极层21’形成了类似1/4布拉格反射镜的结构，进而实现对近红外光的高反射，能够有效阻止热辐射进入乘用车的车厢，实现了关态降温的效果。而在对透明电极施加高电流脉冲，对相变材料层22进行短时间内的高温加热后，使相变材料产生相变，进而使相变材料层22的折射率变化。在折射率发生变化后，按照标准设计的反射镜结构失效，无法继续高质量地反射近红外光，从而允许热量进入车内，达到开态的效果。
图5示出了在透明电极层21’在没有启动加热时，天幕玻璃对近红外光的反射效果测试图。在图5中，纵坐标：Normalized reflectance表示反射率，单位为％，横坐标Vacuumwavelength表示真空波长，单位为nm。可以看出，天幕玻璃在700～1800nm的波段具有很高的反射率，证明了其能够良好地控制车内温度的提升。
本实施例提供的天幕玻璃，相对于常规的镀膜天幕玻璃，能够在全波段实现热辐射的反射调控，在关态时对近红外波段(800nm-2000nm)具有较高的反射率，实现需要减少热量输入时开启反射效果；希望增加热量输入时开启透明电极层21’，对近红外光关闭反射效果，实现热辐射的透过，使车辆保持温暖，既能够灵活的满足乘客在不同时间段的不同需求，又能结合快速的开关状态，在一定程度上配合车载空调工作，能够节省能量消耗，提高汽车续航。
基于相同的发明构思，第二方面，在另一个可选的实施例中，请参阅图6，提供了一种调控结构的制造方法，包括：
S601：提供衬底1；
S602：在衬底1上形成调节单元2；调节单元2包括交替层叠的调节层21和相变材料层22；
其中，调节层21用于在外部控制信号的作用下生成能量场，能量场用于调整相变材料层22的折射率，以调节调节单元2对目标电磁波的反射率。
在衬底1上形成调节层21和相变材料层22的方法可以是蒸镀、各种沉积方法等，此处不对其进行限制。
基于相同的发明构思，第三方面，在又一个可选的实施例中，提供了一种窗体，窗体包括第一方面提供的调控结构。
具体的，窗体中的玻璃作为本实施例中的调控结构的衬底1，玻璃和玻璃上形成调节单元2组成对目标电磁波的调控结构。该窗体可应用于建筑物/写字楼外墙、车辆车窗、家用电器和仪器设备等。
基于相同的发明构思，第四方面，在又一个可选的实施例中，提供了一种车辆，车辆设有第三方面提供的窗体。其中，窗体可以是车辆的天幕车窗，也可以是车身的侧面车窗或后侧车窗。
通过本发明的一个或者多个实施例，本发明具有以下有益效果或者优点：
本发明提供了一种调控结构、调控结构的制造方法、窗体和车辆，通过调节层在外部控制信号下产生的能量场来控制相变材料层的相变，以改变相变材料层的折射率，利用电磁波的干涉现象调节对目标电磁波的反射率，实现可选择性的对目标电磁波进行反射或透过，从而兼顾满足对目标电磁波的屏蔽与透过，或者热传导的阻断与恢复等不同时段存在的不同需求。
在以上的描述中，对于各层的构图、制造等技术细节并没有做出详细的说明。但是本领域技术人员应当理解，可以通过各种技术手段，来形成所需形状的层、区域等。另外，为了形成同一结构，本领域技术人员还可以设计出与以上描述的方法并不完全相同的方法。另外，尽管在以上分别描述了各实施例，但是这并不意味着各个实施例中的措施不能有利地结合使用。
尽管已描述了本申请的优选实施例，但本领域内的普通技术人员一旦得知了基本创造性概念，则可对这些实施例做出另外的变更和修改。所以，所附权利要求意欲解释为包括优选实施例以及落入本申请范围的所有变更和修改。
显然，本领域的技术人员可以对本申请进行各种改动和变型而不脱离本申请的精神和范围。这样，倘若本申请的这些修改和变型属于本申请权利要求及其等同技术的范围之内，则本申请也意图包含这些改动和变型在内。

Claims (12)

1.一种调控结构，其特征在于，所述调控结构包括衬底和设置在所述衬底上的调节单元，所述调节单元包括交替层叠的调节层和相变材料层；
所述调节层用于在外部控制信号的作用下生成能量场，所述能量场用于调整所述相变材料层的折射率，以调节所述调节单元对目标电磁波的反射率。
2.如权利要求1所述的调控结构，其特征在于，所述能量场为热量场、应力场、磁场、电场和声波场的其中一种。
3.如权利要求2所述的调控结构，其特征在于，所述衬底为透明衬底；所述调节层为透明电极层，所述透明电极层用于在所述外部控制信号的作用下生成热量场。
4.如权利要求3所述的调控结构，其特征在于，所述目标电磁波为近红外光；在所述透明电极层未接收到所述外部控制信号时，所述相变材料层的折射率大于所述透明电极层的折射率，所述调节单元组成对所述近红外光的布拉格反射镜；在所述透明电极层接收到所述外部控制信号时，所述透明电极层生成热量场，所述调节单元组成对所述近红外光的透过镜。
5.如权利要求3所述的调控结构，其特征在于，所述透明电极层为锡氧化铟电极层，所述锡氧化铟电极层的厚度范围为30nm～200nm。
6.如权利要求3所述的调控结构，其特征在于，所述相变材料层的折射率变化范围为1.8～4.0，所述相变材料层的厚度范围为20nm～150nm。
7.如权利要求6所述的调控结构，其特征在于，所述相变材料层为碲化锗层或锗锑碲层。
8.如权利要求1所述的调控结构，其特征在于，所述调节单元的数量为N，N个所述调节单元在所述衬底上间隔排布，N≥2且为整数。
9.如权利要求8所述的调控结构，其特征在于，相邻调节单元之间的间距为1μm～1000μm。
10.一种调控结构的制造方法，其特征在于，所述方法包括：
提供衬底；
在所述衬底上形成调节单元；所述调节单元包括交替层叠的调节层和相变材料层；
其中，所述调节层用于在外部控制信号的作用下生成能量场，所述能量场用于调整所述相变材料层的折射率，以调节所述调节单元对目标电磁波的反射率。
11.一种窗体，其特征在于，所述窗体包括如权利要求1至9中任一项所述的调控结构。
12.一种车辆，其特征在于，所述车辆设有如权利要求11所述的窗体。
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