CN114018402B - 一种光学谐振腔传感信号增强方法 - Google Patents
一种光学谐振腔传感信号增强方法 Download PDFInfo
- Publication number
- CN114018402B CN114018402B CN202111232413.9A CN202111232413A CN114018402B CN 114018402 B CN114018402 B CN 114018402B CN 202111232413 A CN202111232413 A CN 202111232413A CN 114018402 B CN114018402 B CN 114018402B
- Authority
- CN
- China
- Prior art keywords
- light
- conduction element
- light conduction
- resonant cavity
- optical
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Active
Links
- 230000003287 optical effect Effects 0.000 title claims abstract description 69
- 238000000034 method Methods 0.000 title claims abstract description 40
- 230000003595 spectral effect Effects 0.000 claims abstract description 72
- 230000004044 response Effects 0.000 claims abstract description 61
- 230000002708 enhancing effect Effects 0.000 claims abstract description 6
- 238000000605 extraction Methods 0.000 claims description 9
- 238000002834 transmittance Methods 0.000 claims description 9
- 239000013307 optical fiber Substances 0.000 claims description 4
- 230000008878 coupling Effects 0.000 abstract description 11
- 238000010168 coupling process Methods 0.000 abstract description 11
- 238000005859 coupling reaction Methods 0.000 abstract description 11
- 230000001965 increasing effect Effects 0.000 abstract description 6
- 238000006073 displacement reaction Methods 0.000 abstract description 2
- 230000005540 biological transmission Effects 0.000 description 6
- 230000008859 change Effects 0.000 description 6
- 238000001514 detection method Methods 0.000 description 6
- 239000000835 fiber Substances 0.000 description 6
- 238000005070 sampling Methods 0.000 description 5
- 230000001427 coherent effect Effects 0.000 description 4
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 3
- 230000000694 effects Effects 0.000 description 2
- 230000005684 electric field Effects 0.000 description 2
- 239000000463 material Substances 0.000 description 2
- 238000012986 modification Methods 0.000 description 2
- 230000004048 modification Effects 0.000 description 2
- 230000008569 process Effects 0.000 description 2
- 230000035945 sensitivity Effects 0.000 description 2
- NAWXUBYGYWOOIX-SFHVURJKSA-N (2s)-2-[[4-[2-(2,4-diaminoquinazolin-6-yl)ethyl]benzoyl]amino]-4-methylidenepentanedioic acid Chemical compound C1=CC2=NC(N)=NC(N)=C2C=C1CCC1=CC=C(C(=O)N[C@@H](CC(=C)C(O)=O)C(O)=O)C=C1 NAWXUBYGYWOOIX-SFHVURJKSA-N 0.000 description 1
- 241000700605 Viruses Species 0.000 description 1
- 239000012491 analyte Substances 0.000 description 1
- 238000012512 characterization method Methods 0.000 description 1
- 238000007796 conventional method Methods 0.000 description 1
- 230000007613 environmental effect Effects 0.000 description 1
- 239000007850 fluorescent dye Substances 0.000 description 1
- 238000001215 fluorescent labelling Methods 0.000 description 1
- 230000007246 mechanism Effects 0.000 description 1
- 238000012544 monitoring process Methods 0.000 description 1
- 239000002105 nanoparticle Substances 0.000 description 1
- 230000009022 nonlinear effect Effects 0.000 description 1
- 238000011160 research Methods 0.000 description 1
- 238000001228 spectrum Methods 0.000 description 1
- 238000006467 substitution reaction Methods 0.000 description 1
Images
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01J—MEASUREMENT OF INTENSITY, VELOCITY, SPECTRAL CONTENT, POLARISATION, PHASE OR PULSE CHARACTERISTICS OF INFRARED, VISIBLE OR ULTRAVIOLET LIGHT; COLORIMETRY; RADIATION PYROMETRY
- G01J3/00—Spectrometry; Spectrophotometry; Monochromators; Measuring colours
- G01J3/02—Details
- G01J3/0205—Optical elements not provided otherwise, e.g. optical manifolds, diffusers, windows
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
- G01N21/00—Investigating or analysing materials by the use of optical means, i.e. using sub-millimetre waves, infrared, visible or ultraviolet light
- G01N21/01—Arrangements or apparatus for facilitating the optical investigation
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
- G01N21/00—Investigating or analysing materials by the use of optical means, i.e. using sub-millimetre waves, infrared, visible or ultraviolet light
- G01N21/17—Systems in which incident light is modified in accordance with the properties of the material investigated
- G01N21/25—Colour; Spectral properties, i.e. comparison of effect of material on the light at two or more different wavelengths or wavelength bands
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Spectroscopy & Molecular Physics (AREA)
- Health & Medical Sciences (AREA)
- Life Sciences & Earth Sciences (AREA)
- Chemical & Material Sciences (AREA)
- Analytical Chemistry (AREA)
- Biochemistry (AREA)
- General Health & Medical Sciences (AREA)
- Immunology (AREA)
- Pathology (AREA)
- Optical Modulation, Optical Deflection, Nonlinear Optics, Optical Demodulation, Optical Logic Elements (AREA)
Abstract
本发明提供一种光学谐振腔传感信号增强方法，包括以下步骤：S1、对与光学谐振腔耦合的光传导元件进行调制，使光传导元件输出基于法诺线型的光谱响应；S2、提取基于法诺线型的光谱响应的极值点位置的波长差，得到模式展宽。本发明通过增加系统稳定性降低耦合损耗波动。将光传导元件与光学谐振腔紧密接触即可，而无需精确控制二者之间纳米级位移精度；本发明相对于洛伦兹线型采用谱线的半高全宽表征模式损耗的大小，非对称的法诺线型采用两个极值点之差衡量模式损耗。在相同的模式损耗条件下，法诺线型的灵敏度更高。
Description
技术领域
本发明涉及生物传感领域，特别涉及一种光学谐振腔传感信号增强方法。
背景技术
基于回音壁模式光学谐振腔的传感方法对开发新型光学生物传感系统具有重要研究价值，其具有的超高灵敏度、光谱分辨能力以及无需荧光标记生物分子的特点不仅可以实现单个生物分子快速检测与表征，而且可以监测生物结合的动力学过程。在这种传感系统中通常采用的传感原理包括监测谐振波长移动，模式劈裂以及模式展宽，其中模式展宽机理通过记录待测物对模式引入的损耗而表现出的谐振谱线半高全宽的变化，这种变化通过实时拟合谐振腔系统的洛伦兹光谱响应获得。
单个光纤或波导模式与单个谐振腔模式耦合产生的光谱响应为洛伦兹光谱响应，这是因为光纤或波导的输出端与谐振腔内耦合出的光在谐振中心波长位置保持着严格的反相，其光学透过率最低，而中心波长附近的光由于没有严格的出射光和谐振腔耦出光反相关系，透过率在中心波长两侧逐渐升高，从而形成对称的洛伦兹光谱响应。洛伦兹光谱响应具有消除共模噪声的效果，可以减少外部系统激光器频率波动、环境温度波动等因素对信噪比的影响。但是，在实际应用中，由于系统稳定改变而导致的耦合损耗的变化、激光器线宽变化以及热非线性变化等会影响洛伦兹光谱响应的检出限。
发明内容
本发明为解决上述问题，提供一种光学谐振腔传感信号增强方法。
为实现上述目的，本发明采用以下具体技术方案：
一种光学谐振腔传感信号增强方法，包括以下步骤：
S1、对与光学谐振腔耦合的光传导元件进行调制，使光传导元件输出基于法诺线型的光谱响应；
S2、提取基于法诺线型的光谱响应的极值点位置的波长差，得到模式展宽。
优选地，光传导元件包括第一光传导元件和第二光传导元件，步骤S1中的调制方法如下：
光源输出的激光通过分束器分别传输至第一光传导元件和第二光传导元件，第一光传导元件和第二光传导元件分别与光学谐振腔耦合，并同时激励光学谐振腔的同一个谐振腔模式，使第一光传导元件和第二光传导元件输出的光谱响应均被调制为基于法诺线型的光谱响应。
优选地，光传导元件为具有多个模式的第三光传导元件，步骤S1中的调制方法如下：
光源输出的激光通过分束器耦合至第三光传导元件，第三光传导元件的两个模式同时与光学谐振腔的同一个谐振腔模式耦合，使第三光传导元件输出的光谱响应均被调制为基于法诺线型的光谱响应。
优选地，光传导元件包括第四光传导元件、第五光传导元件和第六光传导元件，步骤S1中的调制方法如下：
光源输出的激光通过分束器分别传输至第四光传导元件和第五光传导元件，第四光传导元件与光学谐振腔耦合，第五光传导元件与第四光传导元件的输出通过合束器叠加并传输至第六光传导元件，使第六光传导元件输出的光谱响应被调制为基于法诺线型的光谱响应。
优选地，光传导元件为光纤或波导。
优选地，步骤S2中的提取方法如下：
对基于法诺线型的光谱响应进行采样，直接读取采样得到的曲线上的两个极值点对应的波长，计算得到波长差，并得到模式展宽。
优选地，步骤S2中的提取方法如下：
对基于法诺线型的光谱响应进行法诺线型曲线拟合，拟合曲线的表达式如式(1)：
其中，f为透过率，ε为波长，q和b分别为拟合参数；
对式(1)进行数学运算，得到拟合曲线的两个极值点的波长差如式(2)：
其中，Δε为波长差，根据波长差得到模式展宽。
本发明能够取得以下技术效果：
(1)增加系统稳定性降低耦合损耗波动。将光传导元件与光学谐振腔紧密接触即可，而无需精确控制二者之间纳米级位移精度；
(2)相对于洛伦兹线型采用谱线的半高全宽表征模式损耗的大小，非对称的法诺线型采用两个极值点之差衡量模式损耗。在相同的模式损耗条件下，法诺线型的灵敏度更高。
附图说明
图1是基于法诺线型的光谱响应的示意图；
图2是根据本发明实施例的光学谐振腔传感信号增强方法的流程示意图；
图3是根据本发明实施例1的调制光传导元件方法的示意图；
图4是根据本发明实施例2的调制光传导元件方法的示意图；
图5是根据本发明实施例3的调制光传导元件方法的示意图；
图6是根据本发明实施例4的提取波长差的示意图；
图7是根据本发明实施例5的提取波长差的示意图；
图8是基于法诺线型的光谱信号展宽与基于洛伦兹线型的光谱信号展宽的对比示意图。
其中的附图标记包括：光学谐振腔1、输入光传导元件2、分束器3、第一光传导元件4、第二光传导元件5、第三光传导元件6、第四光传导元件7、第五光传导元件8、合束器9、第六光传导元件10。
具体实施方式
为了使本发明的目的、技术方案及优点更加清楚明白，以下结合附图及具体实施例，对本发明进行进一步详细说明。应当理解，此处所描述的具体实施例仅用以解释本发明，而不构成对本发明的限制。
对于回音壁模式光学微腔，检测其光谱响应变化是这类传感器的一种常用检测方法。对于单模光纤或波导与谐振腔耦合的系统，其理论上的光谱响应为洛伦兹光谱响应，这种响应谱线中可以获得的信号包括谐振峰的中心对应波长、谐振峰的半高全宽。检测谐振峰的半高全宽可以反映出谐振器发生损耗的变化，已经被用于检测单个病毒和纳米粒子。当损耗增加，会导致洛伦兹光谱响应的线型的半高全宽增加，该增加量即为模式展宽，现有获得模式展宽的方法是通过拟合洛伦兹光谱响应，然而这种方法的极限检出限受制于分辨模式展宽的能力，也就是受到耦合系统稳定性、热非线性效应等因素导致的光谱线宽变化不确定度影响。本发明提出干涉调制耦合系统光谱响应的方法，将光谱响应变为具有两个特征点的法诺线型，通过提取两个极值点来表征模式展宽的程度。
单个光纤或波导模式与单个谐振腔模式耦合产生的光谱响应为洛伦兹光谱响应，这是因为光纤或波导的输出端与谐振腔内耦合出的光在谐振中心波长位置保持着严格的反相，其光学透过率最低，而中心波长附近的光由于没有严格的出射光和谐振腔耦出光反相关系，透过率在中心波长两侧逐渐升高，从而形成对称的洛伦兹光谱响应。光谱调制的方法，其本质上是改变谐振波长附近出射光纤和谐振腔中耦合出来的光之间的相位。
图1示出了基于法诺线型的光谱响应曲线，通过提取两个极值点位置的波长来表征模式展宽的程度。
图2示出了本发明实施例提供的光学谐振腔传感信号增强方法的流程，包括以下步骤：
S1、对与光学谐振腔1耦合的光传导元件进行调制，使光传导元件输出基于法诺线型的光谱响应。
S2、提取基于法诺线型的光谱响应的极值点位置的波长差，得到模式展宽。
光谱调制的第一种方案为两个光传导模式同时与光学谐振腔1的一个模式耦合，实施例1和实施例2均采用该方案；第一个光传导模式与光学谐振腔1的一个模式形成洛伦兹光谱响应，即对称的洛伦兹线型的光谱响应，第二个光传导模式激励光学谐振腔1的同一个模式，破坏光学谐振腔1的该模式与第一个光传导模式之间的反相关系，中心谐振波长附近的光的相位均发生变化从而在各个波长处形成新的透过率，这些透过率的集合构成了非对称的可用法诺线型描述的光谱响应。
描述此时的光学谐振腔1内光场的动态变化采用以下方程：
其中，α为光学谐振腔1内电场，t为时间，i为虚数单位，Δω为频率失谐，κ0、κex1、κex2分别表示光学谐振腔1的模式本征损耗以及两个光传导模式的耦合损耗，E1和E2分别表示两个光传导模式的强度，
为两个光传导模式的相位差。
输出场如式(4)或式(5)：
其中，Eout为输出场。
图3示出了本发明实施例1的调制光传导元件的方法，在实施例1中，光传导元件包括第一光传导元件4和第二光传导元件5，步骤S1中的调制方法如下：
光源输出的激光通过输入光传导元件2和分束器3分别传输至第一光传导元件4和第二光传导元件5，第一光传导元件4和第二光传导元件5分别通过消逝场与光学谐振腔1耦合，构成add-drop型耦合结构，并同时激励光学谐振腔1的同一个谐振腔模式，使第一光传导元件4和第二光传导元件5输出的光谱响应均被调制为基于法诺线型的光谱响应，法诺光谱响应的形状可以通过调整分束器3的能量比以及第一光传导元件4和第二光传导元件5与光学谐振腔1之间的相对位置来进行调节。
图4示出了本发明实施例2的调制光传导元件的方法，在实施例2中，光传导元件为具有多个模式的第三光传导元件6，步骤S1中的调制方法如下：
光源输出的激光通过分束器3耦合至第三光传导元件6，第三光传导元件6的两个模式同时与光学谐振腔1的同一个谐振腔模式耦合，使第三光传导元件6输出的光谱响应均被调制为基于法诺线型的光谱响应；与实施例1相比，实施例2仅有一个光传导元件，无需精确调整两个光传导元件与光学谐振腔1的位置，更容易实现两个光传导模式与同一个谐振腔模式耦合。
光谱调制的第二种方案为在光学谐振腔1和单模光传导元件进行耦合的输出端叠加另外一束与原单模光传导元件中的光具有相位差的光作为相干场，实施例3采用该方案；最终的透过谱线是由原单模光传导元件、光学谐振腔1耦出模式和叠加光传导元件三者干涉形成非对称的可用法诺线型描述的光谱响应，通过调节相干场与原单模光传导元件的光传导模式的相位来调节光谱响应。
描述此时的光学谐振腔1内光场的动态变化采用以下方程：
其中，α为光学谐振腔1内电场，t为时间，i为虚数单位，Δω为频率失谐，κ0、κex1分别表示光学谐振腔1的模式本征损耗以及光传导模式的耦合损耗，E1表示光传导模式的强度。
输出场如式(7)：
其中，Eout为输出场，Ec表示相干场的强度，
为光传导模式与相干场之间的相位差。
图5示出了本发明实施例3的调制光传导元件的方法，在实施例3中，光传导元件包括第四光传导元件7、第五光传导元件8和第六光传导元件10，步骤S1中的调制方法如下：
光源输出的激光通过分束器3分为具有特定能量比的两束，分别传输至第四光传导元件7和第五光传导元件8，第四光传导元件7与光学谐振腔1耦合，第五光传导元件8与第四光传导元件7的输出通过合束器9叠加并传输至第六光传导元件10，使第六光传导元件10输出的光谱响应被调制为基于法诺线型的光谱响应；法诺调制的具体线型取决于第五光传导元件8中引入的相位、分束器3的分束比以及光学谐振腔1与第四光传导元件7的耦合系数。
在本发明的一个实施例中，光传导元件为光纤或波导，光纤和波导均可按照一定的光传导模式对激光进行传导。
步骤S2中的提取波长差的方法分为直接提取和曲线拟合，分别对应实施例4和实施例5。
图6示出了本发明实施例4的提取波长差的方法，步骤S2中的提取方法如下：
对基于法诺线型的光谱响应进行采样，直接读取采样得到的曲线上的两个极值点对应的波长，计算得到波长差，并得到模式展宽；该方法简单快速，但该方法的精度受到采样数的限制，需要根据提取精度确定采样数。
在该实施例中，选取κ0＝κex1＝2κex2，E1＝E2，
图中多条曲线表示基于法诺线型的光谱响应经历模式展宽后的变化，圆圈表示该曲线的极大值，星号表示该曲线的极小值，在变化过程中，两个极值的波长位置呈现出非线性偏移，在此条件下极大值向短波移动而极小值向近乎不变。
图7示出了本发明实施例5的提取波长差的方法，步骤S2中的提取方法如下：
对基于法诺线型的光谱响应进行法诺线型曲线拟合，拟合曲线的表达式如式(8)：
其中，f为透过率，ε为波长，q和b为拟合参数。
对式(8)进行求一阶导数计算，拟合曲线的一阶导数的表达式如式(9)：
令f′＝0，对式(9)求解，得到拟合曲线的两个极值点的波长差如式(10)：
其中，Δε为波长差，根据波长差得到模式展宽。
图7中的粗样本点线为实际输出结果，细曲线为拟合曲线，拟合曲线的参数为q＝0.7726，b＝0.0053，该方法通过拟合减小采样以及振动等噪声的影响，可以获得更高的精度。
图8示出了基于法诺线型的光谱信号展宽与基于洛伦兹线型的光谱信号展宽对比；图8对比了具有相同品质因数的光学谐振腔1模式在经历相同模式展宽时的基于实施例1的法诺光谱响应与现有的洛伦兹光谱响应，从图中可看出，调制后的法诺光谱响应对比洛伦兹光谱响应具有明显的信号增强，其灵敏度相对于洛伦兹谱线展宽增强了7.65倍。
在本说明书的描述中，参考术语“一个实施例”、“一些实施例”、“示例”、“具体示例”、或“一些示例”等的描述意指结合该实施例或示例描述的具体特征、结构、材料或者特点包含于本发明的至少一个实施例或示例中。在本说明书中，对上述术语的示意性表述不必须针对的是相同的实施例或示例。而且，描述的具体特征、结构、材料或者特点可以在任一个或多个实施例或示例中以合适的方式结合。此外，在不相互矛盾的情况下，本领域的技术人员可以将本说明书中描述的不同实施例或示例以及不同实施例或示例的特征进行结合和组合。
尽管上面已经示出和描述了本发明的实施例，可以理解的是，上述实施例是示例性的，不能理解为对本发明的限制。本领域的普通技术人员在本发明的范围内可以对上述实施例进行变化、修改、替换和变型。
以上本发明的具体实施方式，并不构成对本发明保护范围的限定。任何根据本发明的技术构思所做出的各种其他相应的改变与变形，均应包含在本发明权利要求的保护范围内。
Claims (6)
1.一种光学谐振腔传感信号增强方法，其特征在于，包括以下步骤：
S1、对与光学谐振腔耦合的光传导元件进行调制，使所述光传导元件输出基于法诺线型的光谱响应；
S2、提取所述基于法诺线型的光谱响应的极值点位置的波长差，得到模式展宽；所述步骤S2中的提取方法如下：
对所述基于法诺线型的光谱响应进行法诺线型曲线拟合，拟合曲线的表达式如式(1)：
其中，f为透过率，ε为波长，q和b分别为拟合参数；
对式(1)进行数学运算，得到所述拟合曲线的两个极值点的波长差如式(2)：
其中，Δε为所述波长差，根据所述波长差得到模式展宽。
2.如权利要求1所述的光学谐振腔传感信号增强方法，其特征在于，所述光传导元件包括第一光传导元件和第二光传导元件，所述步骤S1中的调制方法如下：
光源输出的激光通过分束器分别传输至所述第一光传导元件和所述第二光传导元件，所述第一光传导元件和所述第二光传导元件分别与所述光学谐振腔耦合，并同时激励所述光学谐振腔的同一个谐振腔模式，使所述第一光传导元件和所述第二光传导元件输出的光谱响应均被调制为基于法诺线型的光谱响应。
3.如权利要求1所述的光学谐振腔传感信号增强方法，其特征在于，所述光传导元件为具有多个模式的第三光传导元件，所述步骤S1中的调制方法如下：
光源输出的激光通过分束器耦合至所述第三光传导元件，所述第三光传导元件的两个模式同时与所述光学谐振腔的同一个谐振腔模式耦合，使所述第三光传导元件输出的光谱响应均被调制为基于法诺线型的光谱响应。
4.如权利要求1所述的光学谐振腔传感信号增强方法，其特征在于，所述光传导元件包括第四光传导元件、第五光传导元件和第六光传导元件，所述步骤S1中的调制方法如下：
光源输出的激光通过分束器分别传输至所述第四光传导元件和所述第五光传导元件，所述第四光传导元件与所述光学谐振腔耦合，所述第五光传导元件与所述第四光传导元件的输出通过合束器叠加并传输至所述第六光传导元件，使所述第六光传导元件输出的光谱响应被调制为基于法诺线型的光谱响应。
5.如权利要求1所述的光学谐振腔传感信号增强方法，其特征在于，所述光传导元件为光纤。
6.如权利要求1所述的光学谐振腔传感信号增强方法，其特征在于，所述光传导元件为波导。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| CN202111232413.9A CN114018402B (zh) | 2021-10-22 | 2021-10-22 | 一种光学谐振腔传感信号增强方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| CN202111232413.9A CN114018402B (zh) | 2021-10-22 | 2021-10-22 | 一种光学谐振腔传感信号增强方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| CN114018402A CN114018402A (zh) | 2022-02-08 |
| CN114018402B true CN114018402B (zh) | 2022-11-11 |
Family
ID=80057207
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| CN202111232413.9A Active CN114018402B (zh) | 2021-10-22 | 2021-10-22 | 一种光学谐振腔传感信号增强方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| CN (1) | CN114018402B (zh) |
Families Citing this family (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN114509845B (zh) * | 2022-04-21 | 2022-07-12 | 苏州熹联光芯微电子科技有限公司 | 一种微环谐振器以及电子器件 |
Citations (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN102967582A (zh) * | 2012-11-26 | 2013-03-13 | 上海大学 | 高灵敏度微纳光纤复合型微腔生化传感器及其制造方法 |
| CN109193325A (zh) * | 2018-09-11 | 2019-01-11 | 中国科学院长春光学精密机械与物理研究所 | 一种光学谐振腔中的模式劈裂识别系统 |
| CN109631961A (zh) * | 2019-01-15 | 2019-04-16 | 中国科学技术大学 | 一种基于双瓶状微型谐振腔的光学传感器 |
-
2021
- 2021-10-22 CN CN202111232413.9A patent/CN114018402B/zh active Active
Patent Citations (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN102967582A (zh) * | 2012-11-26 | 2013-03-13 | 上海大学 | 高灵敏度微纳光纤复合型微腔生化传感器及其制造方法 |
| CN109193325A (zh) * | 2018-09-11 | 2019-01-11 | 中国科学院长春光学精密机械与物理研究所 | 一种光学谐振腔中的模式劈裂识别系统 |
| CN109631961A (zh) * | 2019-01-15 | 2019-04-16 | 中国科学技术大学 | 一种基于双瓶状微型谐振腔的光学传感器 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| CN114018402A (zh) | 2022-02-08 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| Li et al. | Ultrasensitive refractive index sensor based on enhanced Vernier effect through cascaded fiber core-offset pairs | |
| Xu et al. | Multi-slot photonic crystal cavities for high-sensitivity refractive index sensing | |
| Yin et al. | High-sensitivity refractive index and temperature sensor based on cascaded dual-wavelength fiber laser and SNHNS interferometer | |
| Wang et al. | Demodulation of an optical fiber MEMS pressure sensor based on single bandpass microwave photonic filter | |
| Rahmatiyar et al. | Employment of cascaded coupled resonators for resolution enhancement in plasmonic refractive index sensors | |
| US20040119981A1 (en) | Active Q-point stabilization for linear interferometric sensors | |
| CN109186643B (zh) | 一种基于反射功能谐振滤波器的精确传感系统及传感方法 | |
| Yi et al. | Interrogation technique analyses of a hybrid fiber optic sensor based on SPR and MMI | |
| US9068950B2 (en) | Vernier photonic sensor data-analysis | |
| Zhu et al. | A dual-parameter internally calibrated Fabry-Perot microcavity sensor | |
| CN114018402B (zh) | 一种光学谐振腔传感信号增强方法 | |
| Lu et al. | Experimental demonstration of multimode microresonator sensing by machine learning | |
| Niu et al. | Optical fiber laser refractometer based on an open microcavity Mach-Zehnder interferometer with an ultra-low detection limit | |
| Liang et al. | Demodulation of Fabry–Perot sensors using random speckles | |
| Tian et al. | Temperature sensor of high-sensitivity based on nested ring resonator by Vernier effect | |
| US9671335B2 (en) | Photonics integrated interferometric system and method | |
| Yang et al. | Highly sensitive integrated photonic sensor and interrogator using cascaded silicon microring resonators | |
| Li et al. | Demodulation of optical fiber sensors by MEMS tunable filter | |
| Chatzianagnostou et al. | Theory and sensitivity optimization of plasmo-photonic Mach-Zehnder interferometric sensors | |
| Lei et al. | Modeling of coupled-resonator optical waveguide (CROW) based refractive index sensors using pixelized spatial detection at a single wavelength | |
| TWI467158B (zh) | 光濾波器光頻譜線寬感測的應用方法 | |
| CN107247036B (zh) | 一种基于垂直耦合的双环级联光学传感器 | |
| Yoo et al. | Near-Infrared Lab-on-a-Chip Optical Biosensor with Micro Ring Resonator and Fourier Transform Spectrometer on SOI platform | |
| Sun et al. | A reflective microring notch filter and sensor | |
| Mei et al. | High-resolution and large dynamic range fiber extrinsic Fabry–Perot sensing by multi-extrema-tracing technique |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| PB01 | Publication | ||
| PB01 | Publication | ||
| SE01 | Entry into force of request for substantive examination | ||
| SE01 | Entry into force of request for substantive examination | ||
| GR01 | Patent grant | ||
| GR01 | Patent grant |