CN109991736B - 基于ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法 - Google Patents
基于ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法 Download PDFInfo
- Publication number
- CN109991736B CN109991736B CN201910306220.XA CN201910306220A CN109991736B CN 109991736 B CN109991736 B CN 109991736B CN 201910306220 A CN201910306220 A CN 201910306220A CN 109991736 B CN109991736 B CN 109991736B
- Authority
- CN
- China
- Prior art keywords
- omega
- metasurface
- curved surface
- phase
- shaped
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Active
Links
- 238000001093 holography Methods 0.000 title claims abstract description 44
- 238000000034 method Methods 0.000 title claims abstract description 44
- 238000009826 distribution Methods 0.000 claims abstract description 40
- PCHJSUWPFVWCPO-UHFFFAOYSA-N gold Chemical compound [Au] PCHJSUWPFVWCPO-UHFFFAOYSA-N 0.000 claims abstract description 22
- 239000010931 gold Substances 0.000 claims abstract description 22
- 229910052737 gold Inorganic materials 0.000 claims abstract description 22
- 235000021028 berry Nutrition 0.000 claims abstract description 15
- 230000001105 regulatory effect Effects 0.000 claims abstract description 4
- 238000003860 storage Methods 0.000 claims abstract description 4
- 239000000758 substrate Substances 0.000 claims description 10
- 230000010287 polarization Effects 0.000 claims description 9
- 238000003491 array Methods 0.000 claims description 3
- 230000035945 sensitivity Effects 0.000 claims description 3
- 238000004422 calculation algorithm Methods 0.000 claims description 2
- 238000003754 machining Methods 0.000 claims description 2
- 238000013507 mapping Methods 0.000 claims description 2
- 230000001902 propagating effect Effects 0.000 claims description 2
- 239000000126 substance Substances 0.000 claims description 2
- 230000000694 effects Effects 0.000 abstract description 2
- 230000008901 benefit Effects 0.000 description 7
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 4
- 230000003287 optical effect Effects 0.000 description 4
- 238000004364 calculation method Methods 0.000 description 3
- 238000013461 design Methods 0.000 description 3
- 238000004519 manufacturing process Methods 0.000 description 3
- 238000004088 simulation Methods 0.000 description 3
- 230000005540 biological transmission Effects 0.000 description 2
- 241000764238 Isis Species 0.000 description 1
- 229910052681 coesite Inorganic materials 0.000 description 1
- 229910052906 cristobalite Inorganic materials 0.000 description 1
- 238000003384 imaging method Methods 0.000 description 1
- 238000012986 modification Methods 0.000 description 1
- 230000004048 modification Effects 0.000 description 1
- 230000000737 periodic effect Effects 0.000 description 1
- 230000010363 phase shift Effects 0.000 description 1
- 230000008569 process Effects 0.000 description 1
- 238000011160 research Methods 0.000 description 1
- 238000007493 shaping process Methods 0.000 description 1
- 239000000377 silicon dioxide Substances 0.000 description 1
- VYPSYNLAJGMNEJ-UHFFFAOYSA-N silicon dioxide Inorganic materials O=[Si]=O VYPSYNLAJGMNEJ-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
- 229910052682 stishovite Inorganic materials 0.000 description 1
- 229910052905 tridymite Inorganic materials 0.000 description 1
Images
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02B—OPTICAL ELEMENTS, SYSTEMS OR APPARATUS
- G02B27/00—Optical systems or apparatus not provided for by any of the groups G02B1/00 - G02B26/00, G02B30/00
- G02B27/0012—Optical design, e.g. procedures, algorithms, optimisation routines
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/01—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour
-
- G—PHYSICS
- G03—PHOTOGRAPHY; CINEMATOGRAPHY; ANALOGOUS TECHNIQUES USING WAVES OTHER THAN OPTICAL WAVES; ELECTROGRAPHY; HOLOGRAPHY
- G03H—HOLOGRAPHIC PROCESSES OR APPARATUS
- G03H1/00—Holographic processes or apparatus using light, infrared or ultraviolet waves for obtaining holograms or for obtaining an image from them; Details peculiar thereto
- G03H1/02—Details of features involved during the holographic process; Replication of holograms without interference recording
-
- G—PHYSICS
- G03—PHOTOGRAPHY; CINEMATOGRAPHY; ANALOGOUS TECHNIQUES USING WAVES OTHER THAN OPTICAL WAVES; ELECTROGRAPHY; HOLOGRAPHY
- G03H—HOLOGRAPHIC PROCESSES OR APPARATUS
- G03H1/00—Holographic processes or apparatus using light, infrared or ultraviolet waves for obtaining holograms or for obtaining an image from them; Details peculiar thereto
- G03H1/26—Processes or apparatus specially adapted to produce multiple sub- holograms or to obtain images from them, e.g. multicolour technique
Abstract
本发明公开的基于Ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法，属于微纳光学和全息技术领域。本发明实现方法为：首先精确的设计超颖表面单元结构，超颖表面是由Ω型金纳米天线组成，通过改变Ω型金纳米天线的旋转角，使得超颖表面对出射光束的相位进行任意地调控；采用时域有限差分法(FDTD)计算原始曲面
和实现曲面全息的相位分布
共形超颖表面的相位分布等于两者的相位差
基于贝里相位原理，根据所得相位分布
用相同结构尺寸不同旋转角的Ω型金纳米天线对于相位进行编码，从而实现曲面全息的效果。基于Ω型共形超颖表面实现相应的波前调制，应用于任意形状的光电器件。本发明能够用于全息图像的空间复用，提高信息的存储容量。
Description
技术领域
本发明涉及基于Ω型共形超颖表面对于任意曲面物体的波前进行调制而实 现曲面全息的方法，属于微纳光学和全息技术领域。
背景技术
超颖表面是由周期性、准周期性或随机分布的亚波长纳米天线组成，局部的 修改电磁波的振幅、相位和偏振。通过精确的设计阵列中每个超颖表面单元的几 何参数和方位角,使得超颖表面对于入射光的波前进行调制，从而实现一些特定 的功能。此外，与许多传统光学元件相比，超颖表面具有亚波长特征尺寸，因此 具有超薄、柔性和易于制造等优点。由于超颖表面独特的光学特性，已经取得了 广泛的应用，如透镜聚焦成像、超薄高分辨率全息图、光束整形等。
目前的研究主要集中于设计基于平面基底的超颖表面。为了开发多功能可 穿戴电子产品和具有高度灵活性、任意形状可扩展性的组件，超颖表面的设计方 法和纳米制造工艺都面临着各种挑战。因此，共形超颖表面由于其超薄的特点和 强大的功能，成为曲面基底下对于入射光波前调制的理想候选者。入射光通过任 意曲面物体表面和共形超颖表面时，共形超颖表面可以补偿原始任意曲面物体 引入的随机相移，从而能够取代传统光学元件，实现各种实际应用，例如柔性显 示电子产品、高速飞行器上的传感器等。对于这种共形超颖表面，所提出的设计 原则包括场等效原理、广义边界条件等。然而，在光学范围内，这些设计理论是 非常复杂的，对于这种共形超颖表面的加工也存在着一定的挑战。我们通过时域 有限差分(FDTD)的方法，基于Ω型共形超颖表面对于任意曲面物体的波前进行 调制而实现了曲面全息的功能。
发明内容
本发明公开的基于Ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法要解决的技术 问题为：共形超颖表面是由不同旋转角的Ω型金纳米天线组成，对于任意的曲 面物体，在透射方向上进行波前调制，实现曲面全息，并且具有如下优点：(1) 基于贝里相位原理实现曲面全息；(2)超颖表面对于入射光的偏振敏感，圆偏振 光入射到共形超颖表面，出射光束变成相反旋向的圆偏振光。
本发明目的是通过下述技术方案实现的。
本发明公开的基于Ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法：首先精确的设 计超颖表面单元结构，超颖表面是由Ω型金纳米天线组成，通过改变Ω型金纳 米天线的旋转角，使得超颖表面对出射光束的相位进行任意地调控；采用时域有 限差分法(FDTD)计算原始曲面
和实现曲面全息的相位分布
共形超颖 表面的相位分布等于两者的相位差
基于贝里相位原理，根据所得相位分布 
用相同结构尺寸不同旋转角的Ω型金纳米天线对于相位进行编码，从而实 现曲面全息的效果。基于Ω型共形超颖表面实现相应的波前调制，应用于任意 形状的光电器件。
本发明基于Ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法，包括如下步骤：
步骤一：设计超颖表面单元结构。
超颖表面是由具有相同结构尺寸的Ω型金纳米天线阵列构成。通过改变单 个Ω型金纳米天线的旋转角
使超颖表面对出射光束的相位、振幅和偏振进 行任意地调控。所述的几何尺寸包括单个Ω型天线内外半径r1、r2，宽度w，高 度h，旋转角
以及超颖表面单元的周期P。
步骤二：计算单个曲面及实现曲面全息功能的相位分布。
根据贝里相位原理，沿z方向传播的琼斯矢量为
的正入射光束。输出场 的矢量表示如下：
由公式(1)知，通过共形超表面的透射光的相位仅由单个Ω型天线的方 位角
控制，其为
RCP/LCP的符号为“+”，LCP/RCP的符号为“-”， 所述LCP为左旋圆偏振光，RCP为右旋圆偏振光。
针对单个曲面，根据时域有限差分法计算出入射光通过曲面的相位分布
然后根据全息原理计算出实现曲面全息的相位分布
对于全息原理，使用GS(Gerchberg-Saxton)算法并使用Rayleigh-Sommerfeld 公式(3)进行光传播。因此，从曲面得到全息图像的复振幅如下：
其中Uo和UI分别代表超颖表面全息面和再现面上的复振幅。(xo,yo,zo)和 (xI,yI,zI)分别表示超颖表面全息面和再现面上的坐标。公式(2)中：
其中，
是共形超颖表面的相位分布，
是曲面的相位分布。联立并求解公式(2)、(3)、(4)获得曲面全息图的相位分布
根据入射光通过曲面的相位分布
和实现曲面全息的相位分布
用Ω 型共形超颖表面补偿两者的相位差
根据公式(1)中贝里相位原理，通过FDTD软件模拟，确定步骤一中Ω型 金纳米天线的几何尺寸。对单个Ω型纳米天线的几何尺寸进行设置，环形部分 的外圆半径r＝100nm，环形部分的内圆半径为r＝5nm，环形部分和条形部分的 宽度相等固定为w＝50nm，条状结构和缝隙部分的长度相等固定为l＝g＝80nm， 周期单元的周期为p＝320nm。使得当Ω型纳米天线的旋转角
为0°～180°变化 时，相位可以覆盖0～2π，振幅均一。所述尺寸的加工误差范围一般控制在10％ 之内。
步骤三：根据步骤一设计的共形超颖表面单元结构和步骤二计算的曲面及 超颖表面的相位分布，实现超颖表面单元阵列和相位分布的映射，基于贝里相位 原理，用Ω型金纳米天线对于所得相位
进行编码，根据编码相位分布的Ω型 金纳米天线包裹在任意曲面基底的表面，实现曲面全息。
还包括步骤四：Ω型金纳米天线组成的共性超颖表面具有偏振敏感特性，根 据贝里相位的原理，用纳米天线的旋转角控制相位分布，用于全息图像的空间复 用，提高信息的存储容量。
有益效果：
1、本发明公开的基于Ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法，所述超颖表 面是由特定结构尺寸的Ω型金纳米天线阵列构成。通过改变单个Ω型天线的旋 转角，结合曲面的分布，使超颖表面对出射光束的相位、振幅和偏振进行任意地 调控，以实现曲面全息的功能。
2、本发明公开的基于Ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法，利用FDTD 方法计算任意曲面的相位分布
利用全息原理计算实现曲面全息的相位分布 
从而采用Ω型超颖表面用于补偿两者的相位差
基于贝里相位的原理， 实现曲面全息的功能。
3、本发明公开的基于Ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法，由于共形超 颖表面鲁棒性强，相比与传统的平面的超颖表面来说，能够极大地提高曲面基底 的灵活性，可应用于任意的光电器件。
4、本发明公开的基于Ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法，当左旋圆偏 振光入射到共形超颖表面时，出射的光波是右旋圆偏振光，所以具有偏振敏感的 优点，用于全息图像的空间复用，提高信息的存储容量。
附图说明
图1为本发明公开的基于Ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法流程图。
图2为本发明公开的基于Ω型共形超颖表面实现曲面全息的示意图。
图3是本发明中单个Ω型天线的结构图。其中：图3(a)单个Ω型天线结构 尺寸示意图。图3(b)单个Ω型天线的旋转角在0°～180°的范围内透射振幅和相 位分布。
图4是本发明实施例中基于Ω型共形超颖表面实现曲面全息的模拟结果。 图4(a)表示Ω型共形超颖表面实现曲面全息的示意图。图4(b)表示原始曲面的 高度分布。图4(c)表示全息图的相位分布。图4(d)为数值模拟的再现像。
具体实施方式
为了更好的说明本发明的目的和优点，下面结合附图和实施例对发明内容 做进一步说明。
如图1所示，本实施例公开的基于Ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法， 具体实现步骤如下：
利用Ω型共形超颖表面实现曲面全息。利用共形超颖表面包裹在曲面基底 的表面，修饰出射光波前，实现曲面全息，如图2所示。
步骤一：超颖表面是由具有相同结构尺寸的Ω型金纳米天线阵列构成。通过 改变单个Ω型金纳米天线的旋转角
使超颖表面对出射光束的相位、振幅和偏 振进行任意地调控。所述的几何尺寸包括单个Ω型天线内外半径r1、r2，宽度w， 高度h，旋转角
以及超颖表面单元的周期P。
步骤二：对于曲面及共形超颖表面相位的计算。当入射光通过任意曲面基底， 使用FDTD方法可以计算出射光的相位分布
实现曲面全息的相位分布
基于 贝里相位原理，用Ω型共形超颖表面补偿两者的相位差
设计满足贝里相位的 单个Ω型天线的几何尺寸，环形部分的外圆半径r＝100nm，环形部分的内圆半径 为r＝50nm，环形部分和条形部分的宽度相等为w＝50nm，条状结构和缝隙部分 的长度相等l＝g＝80nm，周期单元的周期p＝320nm，基底是SiO2，如图3(a)所示。 用FDTD软件模拟，基于贝里相位原理，当入射光为左旋圆偏振光经过Ω型天线 结构，出射光变为右旋圆偏振光，其振幅和相位分布如图3(b)所示，可以看出当 Ω型纳米天线的旋转角
为0°～180°变化时，相位可以覆盖0～2π，振幅均一。
步骤三：超颖表面相位编码实现曲面全息。使用抛物面作为基底，其函数是 z＝sin(x)×sin(y)，其中单位为mm，如图4(b)所示。使用“A”的图案作为原始 图像，再现距离为5mm。共形超颖表面包含80×80的Ω型天线阵列。通过公式 (2)、(3)、(4)，曲面全息图的相位分布如图4(c)所示。基于衍射公式的“A” 重建图像的理论计算结果如图4(d)所示。最后，基于FDTD方法对全息图像进 行了数值模拟。介质共形超颖表面放在曲面基底上，如图4(d)所示，利用远场计 算在距离为5mm的情况下观察到再现图像。
本实施例公开的基于Ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法，最终实现曲 面全息的功能。相比与传统的平面超颖表面来说，极大地提高曲面基底的灵活性， 可应用于柔性电子产品、医疗设备等器件的显示。
以上所述的具体描述，对发明的目的、技术方案和有益效果进行了进一步详 细说明，所应理解的是，以上所述仅为本发明的具体实施例而已，并不用于限定 本发明的保护范围，凡在本发明的精神和原则之内，所做的任何修改、等同替换、 改进等，均应包含在本发明的保护范围之内。
Claims (5)
1.基于Ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法，其特征在于：包括如下步骤，
步骤一：设计超颖表面单元结构；
步骤二：计算单个曲面及实现曲面全息功能的相位分布；
步骤三：根据步骤一设计的共形超颖表面单元结构和步骤二计算的单个曲面及实现曲面全息功能的相位分布，其中单个曲面及实现曲面全息功能的相位分布之差，即超颖表面的相位分布，实现超颖表面单元阵列和相位分布的映射，基于贝里相位原理，用Ω型金纳米天线对于所得相位φp进行编码，根据编码相位分布的Ω型金纳米天线包裹在任意曲面基底的表面，实现曲面全息。
2.如权利要求1所述的基于Ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法，其特征在于：还包括步骤四：Ω型金纳米天线组成的共性超颖表面具有偏振敏感特性，根据贝里相位的原理，用纳米天线的旋转角控制相位分布，可用于全息图像的空间复用，提高信息的存储容量。
3.如权利要求1或2所述的基于Ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法，其特征在于：步骤一实现方法为，
超颖表面是由具有相同几何尺寸的Ω型金纳米天线阵列构成；通过改变单个Ω型金纳米天线的旋转角φ，使超颖表面对出射光束的相位、振幅和偏振进行任意地调控；所述的几何尺寸包括单个Ω型天线内外半径r1、r2，宽度w，高度h，旋转角φ以及超颖表面单元的周期P。
4.如权利要求3所述的基于Ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法，其特征在于：步骤二实现方法为，
根据贝里相位原理，沿z方向传播的琼斯矢量为
的正入射光束；输出场的矢量表示如下：
由公式(1)知，通过共形超表面的透射光的相位仅由单个Ω型天线的方位角
控制，其为
RCP/LCP的符号为“+”，LCP/RCP的符号为“-”，所述LCP为左旋圆偏振光，RCP为右旋圆偏振光；
针对单个曲面，根据时域有限差分法计算出入射光通过曲面的相位分布φo；然后根据全息原理计算出实现曲面全息的相位分布φd；
对于全息原理，使用GS算法并使用Rayleigh-Sommerfeld公式进行光传播；因此，从曲面得到全息图像的复振幅如下：
其中Uo和UI分别代表超颖表面全息面和再现面上的复振幅；(xo,yo,zo)和(xI,yI,zI)分别表示超颖表面全息面和再现面上的坐标；公式(2)中：
其中，
是共形超颖表面的相位分布，
是曲面的相位分布；联立并求解公式(2)、(3)、(4)获得曲面全息图的相位分布φd；
根据入射光通过曲面的相位分布φo和实现曲面全息的相位分布φd，用Ω型共形超颖表面补偿两者的相位差φp。
5.如权利要求4所述的基于Ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法，其特征在于：根据公式(1)中贝里相位原理，通过FDTD软件模拟，确定步骤一中Ω型金纳米天线的几何尺寸；对单个Ω型纳米天线的几何尺寸进行设置，环形部分的外圆半径r＝100nm，环形部分的内圆半径为r＝5nm，环形部分和条形部分的宽度相等固定为w＝50nm，条状结构和缝隙部分的长度相等固定为l＝g＝80nm，周期单元的周期为p＝320nm；使得当Ω型纳米天线的旋转角φ为0°～180°变化时，相位覆盖0～2π，振幅均一；上述尺寸的加工误差范围控制在10％之内。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| CN201910306220.XA CN109991736B (zh) | 2019-04-17 | 2019-04-17 | 基于ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| CN201910306220.XA CN109991736B (zh) | 2019-04-17 | 2019-04-17 | 基于ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| CN109991736A CN109991736A (zh) | 2019-07-09 |
| CN109991736B true CN109991736B (zh) | 2020-04-21 |
Family
ID=67133906
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| CN201910306220.XA Active CN109991736B (zh) | 2019-04-17 | 2019-04-17 | 基于ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| CN (1) | CN109991736B (zh) |
Families Citing this family (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN110568540B (zh) * | 2019-08-13 | 2020-12-18 | 武汉大学 | 一种具有双图显示功能的微纳波片阵列及其构建方法 |
| CN110442007B (zh) * | 2019-08-14 | 2020-06-05 | 北京理工大学 | 全介质超颖表面彩色印刷和全息加密共同调制方法 |
| CN112486003B (zh) * | 2020-12-24 | 2021-12-07 | 四川大学 | 基于自适应权重反馈gs算法的相位全息图生成方法 |
| CN114879466B (zh) * | 2022-05-10 | 2023-07-28 | 四川大学 | 基于双向补偿的曲面全息图生成方法 |
Citations (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN107065490A (zh) * | 2017-05-23 | 2017-08-18 | 北京理工大学 | 基于贝里相位超颖表面的多平面全息复用方法 |
| CN107831607A (zh) * | 2017-12-15 | 2018-03-23 | 中国科学院光电技术研究所 | 一种基于相变材料的可调宽带偏振转换和动态几何相位调制器件 |
| CN109164574A (zh) * | 2018-09-19 | 2019-01-08 | 北京理工大学 | 基于介质共形超颖表面实现波前调制的方法 |
Family Cites Families (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| KR102250189B1 (ko) * | 2014-07-29 | 2021-05-10 | 삼성전자주식회사 | 홀로그래피 재생 장치 및 재생 방법 |
-
2019
- 2019-04-17 CN CN201910306220.XA patent/CN109991736B/zh active Active
Patent Citations (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN107065490A (zh) * | 2017-05-23 | 2017-08-18 | 北京理工大学 | 基于贝里相位超颖表面的多平面全息复用方法 |
| CN107831607A (zh) * | 2017-12-15 | 2018-03-23 | 中国科学院光电技术研究所 | 一种基于相变材料的可调宽带偏振转换和动态几何相位调制器件 |
| CN109164574A (zh) * | 2018-09-19 | 2019-01-08 | 北京理工大学 | 基于介质共形超颖表面实现波前调制的方法 |
Non-Patent Citations (4)
| Title |
|---|
| "Illusion and cloaking using dielectric conformal metasurfaces";NA HAN;《Optics Express》;20181126;第26卷(第24期);第31625-31635页 * |
| "Surface topology specific metasurface holograms";James Burch;《ACS Photonics》;20180120;第5卷(第5期);第1762-1766页 * |
| "基于手性光场作用的超颖表面的相位调控特性及其应用";黄玲玲;《红外与激光工程》;20160630;第45卷(第6期);第0634001页 * |
| "基于超表面全息的多焦点透镜";贾宇轩;《光电工程》;20170731;第44卷(第7期);第670-675页 * |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| CN109991736A (zh) | 2019-07-09 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| CN109991736B (zh) | 基于ω型共形超颖表面实现曲面全息的方法 | |
| CN109459870B (zh) | 基于双折射介质超颖表面的多通道矢量全息偏振复用方法 | |
| Overvig et al. | Dielectric metasurfaces for complete and independent control of the optical amplitude and phase | |
| CN109164574B (zh) | 基于介质共形超颖表面实现波前调制的方法 | |
| Ding et al. | Metasurface holographic image projection based on mathematical properties of Fourier transform | |
| CN110456439B (zh) | 同时实现彩色纳米印刷与彩色相位型全息的超表面材料及其设计方法 | |
| Song et al. | Broadband decoupling of intensity and polarization with vectorial Fourier metasurfaces | |
| CN108803292B (zh) | 一种基于透射式全介质超表面的偏振复用全息成像方法 | |
| US20200272100A1 (en) | Systems and methods for controlling electromagnetic radiation | |
| CN111240173B (zh) | 基于偏振和轨道角动量加密的超表面全息方法 | |
| Ni et al. | Metasurface holograms for visible light | |
| US11822288B2 (en) | Self-interference digital holographic system | |
| CN111290063A (zh) | 一种复振幅调制的介质-金属双层超表面 | |
| Zhou et al. | Pixelated blazed gratings for high brightness multiview holographic 3D display | |
| CN110488589A (zh) | 一种同时实现振幅型全息与相位型全息的超表面 | |
| CN113591357B (zh) | 基于介质超颖表面的灰度及矢量全息图像的同时存储方法 | |
| CN110647024B (zh) | 一种基于超表面阵列结构实现迂回相位编码复用的方法 | |
| CN110703465B (zh) | 基于混合超颖表面的主动相位调制和全息加密方法 | |
| CN114137812B (zh) | 基于超颖表面的三重关联混合全息加密方法 | |
| CN109634086B (zh) | 基于惠更斯超表面的复振幅调制方法及装置 | |
| CN113885104B (zh) | 一种基于相变材料超表面结构复用方法及其应用 | |
| Deng et al. | Full Complex‐Amplitude Engineering by Orientation‐Assisted Bilayer Metasurfaces | |
| CN110361864A (zh) | 基于惠更斯超颖表面产生贝塞尔光束阵列的方法 | |
| Zhai et al. | Encrypted holographic metasurface based on Pancharatnam–Berry phase superposition | |
| CN115390417B (zh) | 基于不同波矢入射的超表面全息加密方法 |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| PB01 | Publication | ||
| PB01 | Publication | ||
| SE01 | Entry into force of request for substantive examination | ||
| SE01 | Entry into force of request for substantive examination | ||
| GR01 | Patent grant | ||
| GR01 | Patent grant |