CN105226498A - 一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器 - Google Patents
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Abstract
本发明涉及一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器，包括沿光路依次安放的泵浦源、第一光阑、缩束系统、第二光阑、第一衰减系统，所述双波长激光器还包括拉曼频移不相同的拉曼介质Ⅰ及、曼介质Ⅱ及第一滤色片。将泵浦激光或其变频光分光后入射并联放置的受激拉曼散射介质，或先后入射串联放置的受激拉曼散射介质，实现双波长激光输出。本发明中拉曼介质的泵浦光有多种选择，拉曼介质可以自由选择并组合，能够获得多种双波长激光。本发明结构简单、稳定性高、输出能量大，在激光测距、激光通信、差分吸收激光雷达、激光医疗、精细激光光谱、差频法产生太赫兹波等领域具有巨大应用价值。
Description
技术领域
本发明涉及一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器，属于激光技术领域。
背景技术
双波长激光器在光电对抗、远程激光测距、激光通信、差分吸收激光雷达、激光医疗、精细激光光谱、激光显示等领域具有重要应用价值。特别是利用晶体的非线性光学性质在双波长激光器后端进行和频、差频等频率变换，可以获得更多波长激光，大大丰富了激光光源。近年来，利用双波长激光的差频产生相干太赫兹波受到国内外广泛关注，其优点是阈值低，结构紧凑，可以产生较高功率的太赫兹辐射，是一种理想的太赫兹源。
目前，获得双波长激光的方法主要有三种：
第一种是光学变频法，如倍频、和频、差频等。这种方法需要考虑严格的位相匹配，设计相对复杂。由于泵浦光种类有限，且泵浦光与频率变换后的激光波长间隔大，限制了其应用范围。例如，1064nm波长的激光倍频后为532nm的绿光，波长间隔很大，无法用作差频法太赫兹波的激光产生源。
第二种是双发射谱线法，基于激光晶体发射谱的两个发射峰实现双波长激光输出。这种方法选择同一类激活粒子不同能级对之间的跃迁，或者是同一能级对内不同斯塔克分量之间的跃迁，双波长的间隔可以调节。但设计也比较复杂，并且上能级粒子消耗引起激烈的模式竞争，导致双波长激光的输出功率很不稳定，不适于可靠性要求高的应用。
第三种是受激拉曼散射法，泵浦光与受激拉曼散射介质产生的stokes及anti-stokes光构成双(或多)波长输出。这种方法中各波长的频率间隔固定，波长间隔较大，限制了其应用范围。例如532nm波长的激光泵浦BaWO4晶体产生的一阶、二阶stokes光的波长间隔约为30nm，且各阶受激拉曼激光的相互比例难以控制，影响其实际应用。
结构简单、峰值功率大、波长间隔可调、输出稳定性强的双波长激光有着重要的应用价值与科研价值。
发明内容
为了克服现有技术存在的缺陷和不足，本发明提供了一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器。
本发明的技术方案为：
一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器，包括沿光路依次安放的泵浦源、第一光阑、缩束系统、第二光阑、第一衰减系统、第一滤色片，所述双波长激光器还包括拉曼频移不相同的拉曼介质Ⅰ及拉曼介质Ⅱ，所述拉曼介质Ⅰ及所述拉曼介质Ⅱ之后设置所述第一滤色片。
利用泵浦源产生的同一束激光，入射到拉曼频移不相同的拉曼介质Ⅰ及拉曼介质Ⅱ中，拉曼介质Ⅰ及拉曼介质Ⅱ分别产生受激拉曼激光，构成由不同受激拉曼介质产生的两种或更多具有一定频率差的受激拉曼激光，第一滤色片滤掉泵浦光，并选择性透射所需要的双波长激光。
根据本发明优选的，所述拉曼介质Ⅰ及拉曼介质Ⅱ为气体拉曼介质、液体拉曼介质或固体拉曼介质，气体拉曼介质包括H2、N2、D2、CH4、O2，液体拉曼介质包括硝基苯、苯、甲苯、CS2，固体拉曼介质为晶体或光纤，所述晶体包括金刚石、LiIO3、YVO4、GdVO4、BaWO4、SrWO4、CaWO4、PbWO4、KGW、KYW、YVO4、GdVO4、LuYVO4、LuYVO4、GdYVO4、GdLuVO4、Ba(NO3)2、BaMoO4、SrMoO4、CaMoO4、PbMoO4、KTA、KTP。
根据本发明优选的，所述双波长激光器还包括分束器、光路延迟系统、合束器、第一反光镜、第二衰减系统、第二反光镜，所述分束器设置在所述第二光阑与所述第一衰减系统之间，激光经所述分束器后分为第一光路和第二光路射出，在第一光路上依次安放所述第一衰减系统、所述光路延迟系统、所述拉曼介质Ⅰ、所述合束器；在第二光路上依次安放所述第一反光镜、所述第二衰减系统、所述拉曼介质Ⅱ、所述第二反光镜；所述合束器之后放置所述第一滤色片。
泵浦源产生激光光源，激光光源经过所述第一光阑选取合适大小的光斑，缩束系统提高了入射激光的功率密度，入射激光经过所述第二光阑再次选取合适大小的光斑，入射激光进入所述分束器，分成两路分别进入第一光路和第二光路，两光路中拉曼介质Ⅰ及拉曼介质Ⅱ各自产生拉曼激光，经过所述合束器后，将两路拉曼激光并为一路。第一衰减系统与第二衰减系统调节泵浦光功率，从而改变两路拉曼激光的输出功率比例，以利于进一步应用。所述光路延迟系统调节光程长度使拉曼介质Ⅰ和拉曼介质Ⅱ产生的拉曼激光在相同时刻在合束器射出。第一滤色片滤掉泵浦光，选择所需的受激拉曼散射激光以低损耗通过。这样，通过分别入射并联放置的拉曼介质Ⅰ及拉曼介质Ⅱ，实现了双波长激光输出。
根据本发明优选的，所述双波长激光器还包括非线性晶体及第二滤色片，所述第一光阑、所述非线性晶体、所述第二滤色片、所述缩束系统沿光路依次安放。
泵浦源产生激光光源，通过非线性晶体将基频泵浦光转换为变频泵浦光，第二滤色片滤掉基频泵浦光后，变频泵浦光入射拉曼介质Ⅰ和拉曼介质Ⅱ，产生受激拉曼激光。
根据本发明优选的，所述光路延迟系统与所述拉曼介质Ⅰ之间安放所述第一输入镜，所述拉曼介质Ⅰ与所述合束器之间安放所述第一输出镜，所述第二衰减系统与所述拉曼介质Ⅱ之间安放所述第二输入镜，所述拉曼介质Ⅱ与所述第二反光镜之间安放所述第二输出镜。
根据本发明优选的，所述双波长激光器还包括非线性晶体、第二滤色片，所述泵浦源、所述第一光阑、所述非线性晶体、所述第二滤色片、所述缩束系统、所述第二光阑、所述第一衰减系统、所述拉曼介质Ⅰ、所述拉曼介质Ⅱ、所述第一滤色片沿光路依次安放。
将缩束系统产生的高功率密度激光经过第一衰减系统衰减后，先入射拉曼介质Ⅰ产生第一束受激拉曼散射激光，再入射拉曼介质Ⅱ产生第二束受激拉曼散射激光。这样，通过先后入射串联放置的拉曼介质Ⅰ与拉曼介质Ⅱ，实现双波长激光输出。
根据本发明优选的，所述泵浦源为脉冲激光器；例如，纳秒、皮秒等脉冲激光器。所述第一光阑及所述第二光阑均为带有通光孔的挡板；所述缩束系统包括焦距不同的透镜。
根据本发明优选的，所述非线性晶体为频率变换晶体，例如倍频晶体、三倍频晶体、受激拉曼晶体；所述光路延迟系统包括固定轨道、反光镜及安装在所述固定轨道上可前后移动的直角棱镜或反光镜组合。
根据本发明优选的，所述第一滤色片镀以对基频泵浦光与变频泵浦光高反、对需要产生的受激拉曼激光高透的介质膜；所述第二滤色片镀以对基频泵浦光高反、对所述非线性晶体产生的变频泵浦光高透的介质膜；所述第一衰减系统及所述第二衰减系统均为偏振片、偏振棱镜、中性密度滤光片中的任一种或任几种的组合结构；所述第一反光镜及所述第二反光镜均为对拉曼介质Ⅰ和拉曼介质Ⅱ的泵浦光高反的镜片。
根据本发明优选的，所述分束器为分光棱镜或镜片；所述合束器为镜片合束器、棱镜合束器或偏振合束器。
本发明的有益效果为：
1.波长丰富，波长间隔可调。到目前为止，已在许多介质中实现了有效受激拉曼散射，得到了上百条谱线，其波长分布范围从近紫外到近红外。拉曼介质泵浦光的波长和脉宽可以有多种选择，拉曼介质Ⅰ和拉曼介质Ⅱ可以自由组合，并且受激拉曼散射介质可产生多阶stokes光以及anti-stokes光，因此，本发明可获得多种双波长激光，大大丰富了双波长激光光源的种类。应用中可以根据需要更换不同拉曼介质，选取不同阶的stokes光或anti-stokes光，获得相应的双波长输出，实现波长间隔可调。本发明在激光测距、激光通信、差分吸收激光雷达、激光医疗、精细激光光谱等领域具有极大应用价值。
2.稳定性高，峰值功率大。本发明利用两种拉曼介质分别在两个光路中产生受激拉曼散射激光，避免了单一激光介质由于能级跃迁引起的模式竞争，稳定性高；而脉冲泵浦光的使用有利于获得高峰值功率。本发明适合用作差频、和频等非线性过程的光源，通过这些非线性过程产生大量新波长激光，包括相干太赫兹辐射。
3.结构紧凑，成本低。本发明结构简单，所用非线性晶体、滤色片、分束器、反光镜等光学器件都已经发展成熟，目前市场上很容易购买。
附图说明
图1为本发明实施例1的结构示意图。
图2为本发明实施例2的结构示意图。
图3(a)为本发明实施例2产生一阶双波长stokes光的光谱示意图；
图3(a)中，两路拉曼激光的输出能量、峰值功率密度基本相同，分别为2.60μJ、11MW/cm2；
图3(b)为本发明实施例2同时产生一、二阶双波长stokes光的光谱示意图；
图3(b)中，两路拉曼激光的一阶stokes输出能量、峰值功率密度基本相同，分别为0.03mJ、109MW/cm2；
图3(c)为本发明实施例2同时产生一、二、三阶双波长stokes光的光谱示意图；
图3(c)中，两路拉曼激光的一阶stokes输出能量、峰值功率密度基本相同，分别为0.05mJ、217MW/cm2；
图3(d)为本发明实施例2同时产生一、二、三阶stokes及一阶anti-stokes四组双波长拉曼激光的光谱示意图；
图3(d)中，两路拉曼激光的一阶stokes输出能量、峰值功率密度基本相同，分别为0.08mJ、326MW/cm2。由于剩余的532nm泵浦光较强，目前实验条件下使用的第二滤色片无法完全滤除，因此仍有部分透过。
图4为本发明实施例3的结构示意图。
图5为本发明实施例4的结构示意图。
其中，1.泵浦源；2.第一光阑；3.缩束系统；4.第二光阑；5.分束器；6.第一衰减系统；7.光路延迟系统；8.拉曼介质Ⅰ；9.合束器；10.第一反光镜；11.第二衰减系统；12.拉曼介质Ⅱ；13.第二反光镜；14.第一滤色片；15.非线性晶体；16.第二滤色片；17.第一输入镜；18.第一输出镜；19.第二输入镜；20.第二输出镜。
具体实施方式
下面结合说明书附图和实施例对本发明作进一步限定，但不限于此。
实施例1
一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器，包括沿光路依次安放的泵浦源(1)、第一光阑(2)、缩束系统(3)、第二光阑(4)、第一衰减系统(6)、第一滤色片(14)，所述双波长激光器还包括拉曼频移不相同的拉曼介质Ⅰ(8)及拉曼介质Ⅱ(12)，所述拉曼介质Ⅰ(8)及所述拉曼介质Ⅱ(12)之后设置所述第一滤色片(14)。
所述双波长激光器还包括分束器(5)、光路延迟系统(7)、合束器(9)、第一反光镜(10)、第二衰减系统(11)、第二反光镜(13)，所述分束器(5)设置在所述第二光阑(4)与所述第一衰减系统(6)之间，激光经所述分束器(5)后分为第一光路和第二光路射出。在第一光路上依次安放所述第一衰减系统(6)、所述光路延迟系统(7)、所述拉曼介质Ⅰ(8)、所述合束器(9)；在第二光路上依次安放所述第一反光镜(10)、所述第二衰减系统(11)、所述拉曼介质Ⅱ(12)、所述第二反光镜(13)。所述合束器(9)之后放置所述第一滤色片(14)。
所述泵浦源(1)产生激光光源，激光光源经过所述第一光阑(2)选取合适大小的光斑，缩束系统(3)提高了入射激光的功率密度，入射激光经过所述第二光阑(4)再次选取合适大小的光斑，入射激光进入所述分束器(5)，分成两路分别进入第一光路和第二光路，各自产生拉曼激光，经过所述合束器(9)后，将两路拉曼激光并为一路。第一衰减系统(6)与第二衰减系统(11)调节泵浦光功率，从而改变两路拉曼激光的输出功率比例，以利于进一步应用。所述光路延迟系统(7)调节光程长度使拉曼介质Ⅰ(8)和拉曼介质Ⅱ(12)产生的拉曼激光在相同时刻在合束器(9)射出；第一滤色片(14)滤掉泵浦光，并使需要产生的受激拉曼散射激光低损耗通过。这样，通过分别入射并联放置的拉曼介质Ⅰ(8)及拉曼介质Ⅱ(12)，实现了双波长激光输出。
所述泵浦源(1)为Continuum公司生产的PY61型Nd:YAG锁模激光器，输出波长1064nm、脉冲宽度40ps、重复频率10Hz的激光。
所述第一光阑(2)为带有直径为4mm的圆形通光孔的档板。
所述缩束系统(3)包括前后放置的焦距为40mm的透镜及10mm的透镜。
所述第二光阑(4)为带有直径为1mm的圆形通光孔的档板。
所述分束器(5)为分光棱镜。
所述第一衰减系统(6)及所述第二衰减系统(11)均为两个偏振棱镜的组合结构，用以调节532nm泵浦激光的功率。
所述光路延迟系统(7)包括固定轨道、反光镜及安装在所述固定轨道上可前后移动的直角棱镜。
所述拉曼介质Ⅰ(8)为BaWO4晶体，沿a向切割，尺寸为5mm×5mm×26mm，两透光端面抛光，但未镀膜。
所述合束器(9)为棱镜合束器。
所述第一反光镜(10)及所述第二反光镜(13)均为对1000-1400nm波长的光高反的平面反射镜。
所述拉曼介质Ⅱ(12)为GdVO4晶体，沿c向切割，尺寸为4mm×4mm×14mm，两透光端面抛光，但未镀膜。
所述第一滤色片(14)镀有对1064nm激光高反、对两种拉曼激光高透的介质膜。
实施例1所述结构示意图如图1所示。
利用1064nm的泵浦光入射拉曼介质Ⅰ(8)和拉曼介质Ⅱ(12)产生1阶stokes光，可获得1174.1nm和1179.9nm波长的双波长输出。
实施例2
根据实施例1所述一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器，其区别在于，所述双波长激光器还包括非线性晶体(15)及第二滤色片(16)，所述第一光阑(2)、所述非线性晶体(15)、所述第二滤色片(16)、所述缩束系统(3)沿光路依次安放。
所述第一反光镜(10)及所述第二反光镜(13)均为对500-700nm波长的光高反的平面反射镜。
所述第一滤色片(14)镀有对532nm波长激光高反、对受激拉曼激光波段(550-700nm)高透的介质膜。
所述非线性晶体(15)为KTP倍频晶体，倍频后波长为532nm，脉冲宽度为30ps。
所述第二滤色片(16)镀有对1064nm波长激光高反、对KTP倍频晶体产生的532nm波长的激光高透的介质膜。
PY61型Nd:YAG锁模激光器产生1064nm激光，第一光阑(2)选取直径为4mm的光束，入射到KTP倍频晶体后产生532nm泵浦激光，第二滤色片(16)滤掉1064nm波长激光。缩束系统(3)将直径4mm的光束缩成直径1mm的光束，以提高功率密度。分束器(5)将1mm的光束分为两路，分别入射到拉曼介质Ⅰ(8)和拉曼介质Ⅱ(12)，产生受激拉曼散射激光，再经合束器(9)将两束光合成一束。调节第一衰减系统(6)与第二衰减系统(11)，让拉曼介质Ⅰ(8)和拉曼介质Ⅱ(12)产生的受激拉曼散射激光功率为所需要的比例。调节光路延迟系统(7)，让拉曼介质Ⅰ(8)和拉曼介质Ⅱ(12)产生的受激拉曼散射激光在相同时刻出射合束器(9)。
利用实施例2得到了0.08mJ的558.4nm和559.7nm的双波长激光，最大的峰值功率为2.56MW，峰值功率密度为326MW/cm2，适于用作差频产生太赫兹波的光源，可获得1.25THz的相干太赫兹波。由图3(a)、图3(b)、图3(c)及图3(d)可知，除一阶stokes光之外，本实施例还会产生587.4nm和590.2nm、619.3nm和624.4nm等高阶双波长stokes光，以及508.2nm与507.2nm的双波长anti-stokes光，可通过改变具有相应透射谱的第一滤色片(14)进行选用。
实施例2所述结构示意图如图2所示。
实施例3
根据实施例2所述一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器，其区别在于，所述光路延迟系统(7)与所述拉曼介质Ⅰ(8)之间安放所述第一输入镜(17)，所述拉曼介质Ⅰ(8)与所述合束器(9)之间安放所述第一输出镜(18)，所述第二衰减系统(11)与所述拉曼介质Ⅱ(12)之间安放所述第二输入镜(19)，所述拉曼介质Ⅱ(12)与所述第二反光镜(13)之间安放所述第二输出镜(20)。
所述第一输入镜(17)镀有对532nm激光高透、对558.4nm激光高反的介质膜。
所述第一输出镜(18)镀有对532nm激光高反、对558.4nm激光部分透过的介质膜。
所述第二输入镜(19)镀有对532nm激光高透、对559.6nm激光高反的介质膜。
所述第二输出镜(20)镀有对532nm激光高反、对559.6nm激光部分透过的介质膜。
本实施例中，所述第一输出镜(18)、所述第二输出镜(20)对532nm激光高反以实现双程泵浦，提高了双波长激光的输出能量和转换效率。
实施例3所述结构示意图如图4所示。
实施例4
一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器，包括沿光路依次安放的泵浦源(1)、第一光阑(2)、缩束系统(3)、第二光阑(4)、第一衰减系统(6)、第一滤色片(14)，所述双波长激光器还包括拉曼频移不相同的拉曼介质Ⅰ(8)及拉曼介质Ⅱ(12)，所述拉曼介质Ⅰ(8)及所述拉曼介质Ⅱ(12)之后设置所述第一滤色片(14)。
所述双波长激光器还包括非线性晶体(15)、第二滤色片(16)，所述泵浦源(1)、所述第一光阑(2)、所述非线性晶体(15)、所述第二滤色片(16)、所述缩束系统(3)、所述第二光阑(4)、所述第一衰减系统(6)、所述拉曼介质Ⅰ(8)、所述拉曼介质Ⅱ(12)、所述第一滤色片(14)沿光路依次安放。
本实施例中，泵浦光首先通过拉曼介质Ⅰ(8)产生第一束受激拉曼散射激光，然后通过拉曼介质Ⅱ(12)产生第二束受激拉曼散射激光，第一滤色片(14)滤掉泵浦光，并使需要产生的受激拉曼散射激光低损耗通过，实现双波长的受激拉曼激光输出。
本实施例利用更加简单的光路(晶体串联)获得双波长输出，相比实施例1-3具有光学元件少、体积小的优点，缺点是双波长拉曼光的功率比例不易调节。
实施例4所述结构示意图如图5所示。
Claims (10)
1.一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器，包括沿光路依次安放的泵浦源、第一光阑、缩束系统、第二光阑、第一衰减系统、第一滤色片，其特征在于，所述双波长激光器还包括拉曼频移不相同的拉曼介质Ⅰ及拉曼介质Ⅱ，所述拉曼介质Ⅰ及所述拉曼介质Ⅱ之后设置所述第一滤色片。
2.根据权利要求1所述的一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器，其特征在于，所述拉曼介质Ⅰ及拉曼介质Ⅱ为具有受激拉曼散射活性的介质，包括气体拉曼介质、液体拉曼介质或固体拉曼介质，固体拉曼介质包括晶体和光纤。
3.根据权利要求2所述的一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器，其特征在于，所述双波长激光器还包括分束器、光路延迟系统、合束器、第一反光镜、第二衰减系统、第二反光镜，所述分束器设置在所述第二光阑与所述第一衰减系统之间，激光经所述分束器后分为第一光路和第二光路射出，在第一光路上依次安放所述第一衰减系统、所述光路延迟系统、所述拉曼介质Ⅰ、所述合束器；在第二光路上依次安放所述第一反光镜、所述第二衰减系统、所述拉曼介质Ⅱ、所述第二反光镜；所述合束器之后放置所述第一滤色片。
4.根据权利要求3所述的一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器，其特征在于，所述双波长激光器还包括非线性晶体及第二滤色片，所述第一光阑、所述非线性晶体、所述第二滤色片、所述缩束系统沿光路依次安放。
5.根据权利要求4所述的一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器，其特征在于，所述光路延迟系统与所述拉曼介质Ⅰ之间安放所述第一输入镜，所述拉曼介质Ⅰ与所述合束器之间安放所述第一输出镜，所述第二衰减系统与所述拉曼介质Ⅱ之间安放所述第二输入镜，所述拉曼介质Ⅱ与所述第二反光镜之间安放所述第二输出镜。
6.根据权利要求1所述的一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器，其特征在于，所述双波长激光器还包括非线性晶体、第二滤色片，所述泵浦源、所述第一光阑、所述非线性晶体、所述第二滤色片、所述缩束系统、所述第二光阑、所述第一衰减系统、所述拉曼介质Ⅰ、所述拉曼介质Ⅱ、所述第一滤色片沿光路依次安放。
7.根据权利要求1所述的一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器，其特征在于，所述泵浦源为脉冲激光器；所述第一光阑及所述第二光阑均为带有通光孔的挡板；所述缩束系统包括焦距不同的透镜。
8.根据权利要求4所述的一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器，其特征在于，所述非线性晶体为频率变换晶体；所述光路延迟系统包括固定轨道及安装在所述固定轨道上可前后移动的直角棱镜或反光镜组合。
9.根据权利要求5所述的一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器，其特征在于，所述第一滤色片镀以对基频泵浦光与变频泵浦光高反、对需要产生的受激拉曼激光高透的介质膜；所述第二滤色片镀以对基频泵浦光高反、对所述非线性晶体产生的变频泵浦光高透的介质膜；所述第一衰减系统及所述第二衰减系统均为偏振片、偏振棱镜、中性密度滤光片中的任一种或任几种的组合结构；所述第一反光镜及所述第二反光镜均为对拉曼介质的泵浦光高反的镜片。
10.根据权利要求3-5任一所述的一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器，其特征在于，所述分束器为分光棱镜或镜片；所述合束器为镜片合束器、棱镜合束器或偏振合束器。
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Cited By (10)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN108680504A (zh) * | 2018-05-23 | 2018-10-19 | 山东大学 | 一种研究铁基超导薄膜材料自旋特性的装置及其工作方法 |
| CN108732793A (zh) * | 2017-04-18 | 2018-11-02 | 中国科学院化学研究所 | 一种基于双受激发射竞争实现的超快光开关及其制备方法 |
| CN109378700A (zh) * | 2018-10-22 | 2019-02-22 | 山东大学 | 一种基于乙醇水溶液受激拉曼散射的双波长激光器 |
| CN109510054A (zh) * | 2018-12-27 | 2019-03-22 | 中国科学技术大学 | 一种多频超短激光脉冲串的产生方法 |
| CN109580587A (zh) * | 2019-02-01 | 2019-04-05 | 浙江澍源智能技术有限公司 | 一种可实时扣除荧光的差分拉曼光谱仪及其方法 |
| CN109856108A (zh) * | 2017-11-30 | 2019-06-07 | 北京华泰诺安探测技术有限公司 | 一种拉曼光谱检测系统和方法 |
| CN110492338A (zh) * | 2019-09-10 | 2019-11-22 | 北京航空航天大学 | 一种用于太赫兹辐射产生的空间接入型液体池 |
| CN110556698A (zh) * | 2018-06-03 | 2019-12-10 | 中国科学院大连化学物理研究所 | 大脉冲能量远红外激光器、激光频率变换装置以及频率变换方法 |
| CN110556702A (zh) * | 2018-06-03 | 2019-12-10 | 中国科学院大连化学物理研究所 | 一种固体蓝光激光器 |
| CN114300921A (zh) * | 2021-12-20 | 2022-04-08 | 河北工业大学 | 一种用于大气探测的多波长脉冲激光器 |
Citations (7)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US20020024722A1 (en) * | 2000-08-18 | 2002-02-28 | Tetsufumi Tsuzaki | Raman amplifier and optical communication system |
| KR101006255B1 (ko) * | 2008-03-26 | 2011-01-06 | 단국대학교 산학협력단 | 직교된 두 편광 펌프광원을 이용한 오피오 레이저 장치 |
| CN102263366A (zh) * | 2011-06-24 | 2011-11-30 | 西北大学 | 全固态激光器泵浦的579nm黄光拉曼激光器 |
| CN102623885A (zh) * | 2012-04-06 | 2012-08-01 | 山东大学 | BaTeMo2O9晶体全固态拉曼自倍频黄光激光器 |
| CN102664339A (zh) * | 2012-05-16 | 2012-09-12 | 烟台大学 | 多波长双级固体拉曼频移器 |
| CN102946048A (zh) * | 2012-11-26 | 2013-02-27 | 山东大学 | 一种基于硅钛钡石结构晶体的拉曼激光器 |
| CN205122990U (zh) * | 2015-11-07 | 2016-03-30 | 山东大学 | 一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器 |
-
2015
- 2015-11-07 CN CN201510767998.2A patent/CN105226498A/zh active Pending
Patent Citations (7)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US20020024722A1 (en) * | 2000-08-18 | 2002-02-28 | Tetsufumi Tsuzaki | Raman amplifier and optical communication system |
| KR101006255B1 (ko) * | 2008-03-26 | 2011-01-06 | 단국대학교 산학협력단 | 직교된 두 편광 펌프광원을 이용한 오피오 레이저 장치 |
| CN102263366A (zh) * | 2011-06-24 | 2011-11-30 | 西北大学 | 全固态激光器泵浦的579nm黄光拉曼激光器 |
| CN102623885A (zh) * | 2012-04-06 | 2012-08-01 | 山东大学 | BaTeMo2O9晶体全固态拉曼自倍频黄光激光器 |
| CN102664339A (zh) * | 2012-05-16 | 2012-09-12 | 烟台大学 | 多波长双级固体拉曼频移器 |
| CN102946048A (zh) * | 2012-11-26 | 2013-02-27 | 山东大学 | 一种基于硅钛钡石结构晶体的拉曼激光器 |
| CN205122990U (zh) * | 2015-11-07 | 2016-03-30 | 山东大学 | 一种基于双受激拉曼散射介质的双波长激光器 |
Cited By (14)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN108732793A (zh) * | 2017-04-18 | 2018-11-02 | 中国科学院化学研究所 | 一种基于双受激发射竞争实现的超快光开关及其制备方法 |
| CN108732793B (zh) * | 2017-04-18 | 2020-05-12 | 中国科学院化学研究所 | 一种基于双受激发射竞争实现的超快光开关及其制备方法 |
| CN109856108B (zh) * | 2017-11-30 | 2021-05-18 | 北京华泰诺安探测技术有限公司 | 一种拉曼光谱检测系统和方法 |
| CN109856108A (zh) * | 2017-11-30 | 2019-06-07 | 北京华泰诺安探测技术有限公司 | 一种拉曼光谱检测系统和方法 |
| CN108680504A (zh) * | 2018-05-23 | 2018-10-19 | 山东大学 | 一种研究铁基超导薄膜材料自旋特性的装置及其工作方法 |
| CN110556702A (zh) * | 2018-06-03 | 2019-12-10 | 中国科学院大连化学物理研究所 | 一种固体蓝光激光器 |
| CN110556698A (zh) * | 2018-06-03 | 2019-12-10 | 中国科学院大连化学物理研究所 | 大脉冲能量远红外激光器、激光频率变换装置以及频率变换方法 |
| CN109378700A (zh) * | 2018-10-22 | 2019-02-22 | 山东大学 | 一种基于乙醇水溶液受激拉曼散射的双波长激光器 |
| CN109510054B (zh) * | 2018-12-27 | 2020-05-05 | 中国科学技术大学 | 一种多频超短激光脉冲串的产生方法 |
| CN109510054A (zh) * | 2018-12-27 | 2019-03-22 | 中国科学技术大学 | 一种多频超短激光脉冲串的产生方法 |
| CN109580587A (zh) * | 2019-02-01 | 2019-04-05 | 浙江澍源智能技术有限公司 | 一种可实时扣除荧光的差分拉曼光谱仪及其方法 |
| CN110492338A (zh) * | 2019-09-10 | 2019-11-22 | 北京航空航天大学 | 一种用于太赫兹辐射产生的空间接入型液体池 |
| CN110492338B (zh) * | 2019-09-10 | 2021-01-15 | 北京航空航天大学 | 一种用于太赫兹辐射产生的空间接入型液体池 |
| CN114300921A (zh) * | 2021-12-20 | 2022-04-08 | 河北工业大学 | 一种用于大气探测的多波长脉冲激光器 |
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