CN105223689B - 一种基于超材料的全平面结构凸透镜的设计方法 - Google Patents
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Abstract
本发明涉及一种基于超材料的全平面结构凸透镜的设计方法,包括以下步骤:S01,在原凸透镜的结构基础上确定空间变换;S02,选取能实现凸透镜空间变换的函数,并确定完整的坐标变换关系;S03,利用变换光学原理计算平面凸透镜各空间超材料的材料参数。与现有技术相比,本发明设计出一种既具有全平面的结构又具备常规凸透镜光学特性凸透镜,所设计的凸透镜适用范围广、设计方法简单可行、易于实现、便于安装、调试和集成。
Description
技术领域
本发明涉及一种全平面结构凸透镜的设计方法,尤其是涉及一种基于超材料的全平面结构凸透镜的设计方法。
背景技术
透镜是基本的电磁、光学器件,凸透镜是其中一种重要类型。由于凸透镜的汇聚和成像特性,它被广泛地应用在各类成像设备和系统中。
凸透镜的汇聚及成像主要由光线在透镜表面产生折射形成的。由几何光学可知,它们表现为:
平行于光轴的光线经凸透镜后会汇聚于凸透镜的焦点F处。
当物体与透镜的距离大于2倍焦距时,在透镜的另一侧成缩小倒立的实像;大于1倍焦距时,在透镜的另一侧成放大倒立的实像;小于1倍焦距时,在透镜的同侧成放大正立的虚像。
而平面透镜的光学特性与凸透镜并不相同,平行于光轴的光线经平面透镜后不会改变传播方向。
凸透镜的曲面结构相对平面结构在制备、使用等方面存在诸多不便。然而从传统透镜的制作角度来看,目前尚没有找到一种有效的设计方法能设计出既具有全平面的结构又具备常规凸透镜光学特性的透镜。
发明内容
本发明的目的就是为了克服上述现有技术存在的缺陷而提供一种所得凸透镜既具有全平面的结构又具备常规凸透镜光学特性的基于超材料的全平面结构凸透镜的设计方法。
本发明的目的可以通过以下技术方案来实现:
一种基于超材料的全平面结构凸透镜的设计方法,其特征在于,包括以下步骤:
S01,在原凸透镜的结构基础上确定空间变换,原凸透镜占据的空间为s1(x,y,z),原凸透镜右侧自由空间为s2r(x,y,z),原凸透镜左侧自由空间为s2l(x,y,z),将原凸透镜左、右凸面分别压缩为平面,原凸透镜占据的空间s1(x,y,z)被压缩为s1'(x,y,z),原凸透镜右侧自由空间s2r(x,y,z)被扩展为s2r'(x,y,z),原凸透镜左侧自由空间s2l(x,y,z)被扩展为s2l'(x,y,z),从而得到全平面结构凸透镜,所述的全平面结构凸透镜包括空间s1'(x,y,z)、s2r'(x,y,z)和s2l'(x,y,z);
S02,选取能实现凸透镜空间变换的函数,并确定完整的坐标变换关系,具体为:
采取沿x轴的坐标变换,对于原凸透镜右半部分,由空间s1(x,y,z)到空间s1'(x,y,z)的变换表示为:
x'=f1(x),y'=y,z'=z (1)
由自由空间s2r(x,y,z)到自由空间s2r'(x,y,z)的变换表示为:
x'=f2(x),y'=y,z'=z (2)
式(1)、式(2)中,f1(x)、f2(x)为满足空间变换边界条件的坐标变换函数,对于原凸透镜左半部分的空间的坐标变换,与原凸透镜右半部分的空间的坐标变换对称;
S03,利用变换光学原理计算平面凸透镜各空间超材料的材料参数。
所述的原凸透镜的凸面为球面、椭球面、旋转抛物面或旋转双曲面,所述的步骤S02中,对于凸面为球面(x-c)2+y2+z2=a2的原凸透镜,式(1)的坐标变换具体取为:
式(2)中的坐标变换具体取为
其中x1为原凸透镜坐标中心点x坐标,x2为全平面结构凸透镜中s1'(x,y,z)与s2r'(x,y,z)共有平面的x坐标,x3为全平面结构凸透镜中s1'(x,y,z)右端面的x坐标。
对于凸面为椭球面(x-c)2/a2+(y2+z2)/b2=1的原凸透镜,所述的步骤S02中,式(1)的坐标变换具体取为:
式(2)中的坐标变换具体取为
其中x1为原凸透镜坐标中心点x坐标,x2为全平面结构凸透镜中s1'(x,y,z)与s2r'(x,y,z)共有平面的x坐标,x3为全平面结构凸透镜中s1'(x,y,z)右端面的x坐标。
对于凸面为旋转抛物面2p(x-c)=(y2+z2)的原凸透镜,所述的步骤S02中,式(1)的坐标变换具体取为:
式(2)中的坐标变换具体取为
其中x1为原凸透镜坐标中心点x坐标,x2为全平面结构凸透镜中s1'(x,y,z)与s2r'(x,y,z)共有平面的x坐标,x3为全平面结构凸透镜中s1'(x,y,z)右端面的x坐标。
对于凸面为旋转双曲面(x-c)2/a2-(y2+z2)/b2=1的原凸透镜,所述的步骤S02中,式(1)的坐标变换具体取为:
式(2)中的坐标变换具体取为
其中x1为原凸透镜坐标中心点x坐标,x2为全平面结构凸透镜中s1'(x,y,z)与s2r'(x,y,z)共有平面的x坐标,x3为全平面结构凸透镜中s1'(x,y,z)右端面的x坐标。
所述的步骤S03中,各空间超材料的相对介电常数ε'和相对磁导率μ'计算公式为:
ε'=AεAT/det(A),μ'=AμAT/det(A) (3)
式中A为雅克比变换矩阵,ε和μ分别为原凸透镜的相对介电常数和相对磁导率。
所述的空间变换边界条件为:原凸透镜和全平面结构凸透镜的外边界保持不变。
所述的全平面结构透镜的各空间材料呈非均匀各向异性。
光线在全平面结构透镜表面及透镜内部会发生折射,光线传播路径可能发生弯折;光线穿出平面透镜后的传播路径于光线穿过常规凸透镜后到达同一位置的传播路径相同。因此从全平面结构透镜外部看来,光线仿佛是经过了一个常规凸透镜,即所设计的全平面结构透镜与常规凸透镜等效。
与现有技术相比,本发明具有以下优点:
(1)弥补了现有技术空白,设计出一种既具有全平面的结构又具备常规凸透镜光学特性凸透镜,所设计的凸透镜适用于微波、太赫兹及光学频段。与普通凸透镜相比,全平面结构的凸透镜便于安装、调试和集成。
(2)可用于与球面凸透镜、椭球面凸透镜、旋转抛物面凸透镜或旋转双曲面凸透镜等效的全平面结构凸透镜,适用范围广。
(3)设计方法简单可行,易于实现。
附图说明
图1为本发明全平面结构凸透镜的空间变换示意图;
图2为平行光线穿过全平面结构透镜的传播路径示意图;
图3为水平波束照射全平面结构凸透镜时的平均能量分布图;
图4为水平波束照射常规结构凸透镜时的平均能量分布图;
图5为两种透镜中场沿光轴的分布图。
具体实施方式
下面结合附图和具体实施例对本发明进行详细说明。本实施例以本发明技术方案为前提进行实施,给出了详细的实施方式和具体的操作过程,但本发明的保护范围不限于下述的实施例。
实施例
一种基于超材料的全平面结构凸透镜的设计方法,用于将原凸透镜转换为全平面结构凸透镜,所述的原凸透镜的凸面为球面、椭球面、旋转抛物面或旋转双曲面。设计方法包括以下步骤:
S01,在原凸透镜的结构基础上确定空间变换;
如图1所示,原凸透镜占据的空间CKDHLG表示为s1(x,y,z),原凸透镜右侧自由空间ABDKC表示为s2r(x,y,z),原凸透镜左侧自由空间IJHLG表示为s2l(x,y,z)。将原凸透镜左、右凸面分别压缩为平面,则原凸透镜的空间s1(x,y,z)被压缩为CDHG,表示为s1'(x,y,z);原凸透镜右侧自由空间s2r(x,y,z)被扩展为ABDC,表示为s2r'(x,y,z);原凸透镜左侧自由空间s2l(x,y,z)被扩展为IJHG,表示为s2l'(x,y,z),从而得到全平面结构凸透镜。所述的全平面结构凸透镜包括空间s1'(x,y,z)、s2r'(x,y,z)和s2l'(x,y,z)。自由空间一般指真空,此处为空气空间。
S02,选取能实现凸透镜空间变换的函数,并确定完整的坐标变换关系。由于左、右侧空间的分析具有对称性,下面以右侧空间(即ABFE)为例来进行阐述:
采取沿x轴的坐标变换,对于原凸透镜右半部分,由空间s1(x,y,z)到空间s1'(x,y,z)的变换表示为:
x'=f1(x),y'=y,z'=z (1)
由自由空间s2r(x,y,z)到自由空间s2r'(x,y,z)的变换表示为:
x'=f2(x),y'=y,z'=z (2)
式(1)、式(2)中,f1(x)、f2(x)为满足空间变换边界条件的坐标变换函数,空间变换边界条件为:原凸透镜和全平面结构凸透镜的外边界AB、IJ、AI、BJ保持不变,如图1所示,后边界Γ1(即EF)保持不变,Γ2(即CKD)映射到Γ2'(即CD);后边界Γ3(即AB)保持不变,Γ2(即CKD)映射到Γ2'(即CD)。
其中,坐标变换函数f1(x),f2(x)可为满足边界条件的任意函数形式;边界Γ1,Γ2',Γ3为平面;Γ2是凸透镜的凸面,它可为球面、椭球面、旋转抛物面、旋转双曲面等。
(a)对于凸面为球面(x-c)2+y2+z2=a2的凸透镜,式(1)的坐标变换具体取为:
式(2)中的坐标变换具体取为:
式(4)、式(5)中,c为球面所在球体的球心x坐标,a为球面所在球体的半径。
(b)对于凸面为椭球面(x-c)2/a2+(y2+z2)/b2=1的凸透镜,式(1)的坐标变换具体取为:
式(2)中的坐标变换具体取为
式(6)、式(7)中,c为椭球面所在椭球体的球心x坐标,a、b分别为椭球面所在椭球体的x轴半轴长、y轴半轴长。
(c)对于凸面为旋转抛物面2p(x-c)=(y2+z2)的凸透镜,式(1)的坐标变换具体取为:
式(2)中的坐标变换具体取为
式(8)、式(9)中,c为旋转抛物面的顶点x坐标,p为旋转抛物面的焦距。
(d)对于凸面为旋转双曲面(x-c)2/a2-(y2+z2)/b2=1的凸透镜,式(1)的坐标变换具体取为:
式(2)中的坐标变换具体取为
式(10)、式(11)中,a、b分别为与旋转双曲面对应的标准双曲线实轴、虚轴的半轴长,c为旋转双曲面中心x坐标。
式(4)~(11)中,x1为原凸透镜坐标中心点x坐标,x2为全平面结构凸透镜中s1'(x,y,z)与s2r'(x,y,z)共有平面的x坐标,x3为全平面结构凸透镜中s1'(x,y,z)右端面的x坐标,其中x3的值根据需要来设定。
对于原凸透镜左半部分的坐标变换,与原凸透镜右半部分的坐标变换对称。
S03,利用变换光学原理计算全平面结构凸透镜各空间超材料的材料参数,各空间超材料的相对介电常数和相对磁导率计算公式为:
ε'=AεAT/det(A),μ'=AμAT/det(A) (3)
式中为雅克比变换矩阵,ε和μ分别为原凸透镜的相对介电常数和相对磁导率。
将步骤S02中,各凸透镜的坐标变换式代入式(3)可分别计算出全平面结构凸透镜中相应的CDFE和ABDC中的材料参数。
本发明设计出的透镜为全平面结构,透镜的各层材料为非均匀各向异性。光线在全平面结构凸透镜表面及透镜内部会发生折射,光线传播路径可能发生弯折;光线穿出全平面结构凸透镜后的传播路径于光线穿过常规凸透镜后到达同一位置的传播路径相同。因此从平面透镜外部看来,光线仿佛是经过了一个常规凸透镜,即所设计透镜与常规凸透镜等效。
以平行光线照射凸透镜为例来说明。对于常规凸透镜而言(图2中虚曲线表示),平行入射的光线在凸透镜的两个表面发生折射,然后在焦点处汇聚,其路径如图2中带箭头虚直线所示。平行光线照射本设计中的全平面结构凸透镜时,光线与透镜表面相互垂直。在第一层介质IJHG中,光线传播方向不变,仍沿水平方向。光线在到达介质层IJHG和GHDC的交界面HG处由于折射效应,其传播方向发生弯折,此时光线会偏向主光轴而不再沿着原来的水平方向传播。光线到达介质层GHDC和ABDC的交界面DC处继续发生弯折,此时会稍偏离主光轴方向。当光线传播至透镜外边界AB处时,光线传播方向再次发生弯折而偏向主光轴方向,折射光线(即穿出透镜的光线)的方向与光线穿过常规凸透镜到达该位置处的传播方向相同,进而光线仍在常规凸透镜焦点处会聚。光线在全平面结构凸透镜中的传播路径如图2中带箭头实线所示。因此,从平面透镜外部看来透镜并未改变光线的传播路径,它与常规凸透镜对光线的作用等效。
下面为一个具体的全平面结构平-凸透镜仿真验证。透镜设计参数为:a=0.18m,c=-0.118m,x1=0m,x2=0.03m,x3=0.062m。频率f=12GHz的波束从左向右水平照射平面透镜时空间的平均能量分布如图3所示。由图可见,波束经过全平面结构凸透镜后汇聚。为了与常规凸透镜做直观对比,图4给出了波束水平照射常规凸透镜后的能量分布情况。通过对比可见,波束经过本实施例中所设计的全平面结构凸透镜和经过常规凸透镜等效。为了更准确地对比两种透镜,图5给出了它们光轴上定量的场分布情况,其中灰体粗实线代表常规凸透镜,黑体带圈实线代表实施例中所设计的全平面结构凸透镜。所示结果表明,两种透镜中场沿主光轴的分布几乎一致。以上设计实施例及数值实验证明了设计方法和设计结果的正确性。
Claims (8)
1.一种基于超材料的全平面结构凸透镜的设计方法,其特征在于,包括以下步骤:
S01,在原凸透镜的结构基础上确定空间变换,原凸透镜占据的空间为s1(x,y,z),原凸透镜右侧自由空间为s2r(x,y,z),原凸透镜左侧自由空间为s2l(x,y,z),将原凸透镜左、右凸面分别压缩为平面,原凸透镜占据的空间s1(x,y,z)被压缩为s1'(x,y,z),原凸透镜右侧自由空间s2r(x,y,z)被扩展为s2r'(x,y,z),原凸透镜左侧自由空间s2l(x,y,z)被扩展为s2l'(x,y,z),从而得到全平面结构凸透镜,所述的全平面结构凸透镜包括空间s1'(x,y,z)、s2r'(x,y,z)和s2l'(x,y,z);
S02,选取能实现凸透镜空间变换的函数,并确定完整的坐标变换关系,具体为:
采取沿x轴的坐标变换,对于原凸透镜右半部分,由空间s1(x,y,z)到空间s1'(x,y,z)的变换表示为:
x'=f1(x),y'=y,z'=z (1)
由自由空间s2r(x,y,z)到自由空间s2r'(x,y,z)的变换表示为:
x'=f2(x),y'=y,z'=z (2)
式(1)、式(2)中,f1(x)、f2(x)为满足空间变换边界条件的坐标变换函数,对于原凸透镜左半部分的空间的坐标变换,与原凸透镜右半部分的空间的坐标变换对称,所述的空间变换边界条件为:原凸透镜和全平面结构凸透镜的外边界保持不变;
S03,利用变换光学原理计算全平面结构凸透镜各空间超材料的材料参数。
2.根据权利要求1所述的一种基于超材料的全平面结构凸透镜的设计方法,其特征在于,所述的原凸透镜的凸面为球面、椭球面、旋转抛物面或旋转双曲面。
3.根据权利要求2所述的一种基于超材料的全平面结构凸透镜的设计方法,其特征在于,所述的步骤S02中,对于凸面为球面(x-c)2+y2+z2=a2的原凸透镜,式(1)的坐标变换具体取为:
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其中x1为原凸透镜坐标中心点x坐标,x2为全平面结构凸透镜中s1'(x,y,z)与s2r'(x,y,z)共有平面的x坐标,x3为全平面结构凸透镜中s1'(x,y,z)右端面的x坐标。
4.根据权利要求2所述的一种基于超材料的全平面结构凸透镜的设计方法,其特征在于,对于凸面为椭球面(x-c)2/a2+(y2+z2)/b2=1的原凸透镜,所述的步骤S02中,式(1)的坐标变换具体取为:
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其中x1为原凸透镜坐标中心点x坐标,x2为全平面结构凸透镜中s1'(x,y,z)与s2r'(x,y,z)共有平面的x坐标,x3为全平面结构凸透镜中s1'(x,y,z)右端面的x坐标。
5.根据权利要求2所述的一种基于超材料的全平面结构凸透镜的设计方法,其特征在于,对于凸面为旋转抛物面2p(x-c)=(y2+z2)的原凸透镜,所述的步骤S02中,式(1)的坐标变换具体取为:
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其中x1为原凸透镜坐标中心点x坐标,x2为全平面结构凸透镜中s1'(x,y,z)与s2r'(x,y,z)共有平面的x坐标,x3为全平面结构凸透镜中s1'(x,y,z)右端面的x坐标。
6.根据权利要求2所述的一种基于超材料的全平面结构凸透镜的设计方法,其特征在于,对于凸面为旋转双曲面(x-c)2/a2-(y2+z2)/b2=1的原凸透镜,所述的步骤S02中,式(1)的坐标变换具体取为:
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其中x1为原凸透镜坐标中心点x坐标,x2为全平面结构凸透镜中s1'(x,y,z)与s2r'(x,y,z)共有平面的x坐标,x3为全平面结构凸透镜中s1'(x,y,z)右端面的x坐标。
7.根据权利要求1所述的一种基于超材料的全平面结构凸透镜的设计方法,其特征在于,所述的步骤S03中,各空间超材料的相对介电常数ε'和相对磁导率μ'计算公式为:
ε'=AεAT/det(A),μ'=AμAT/det(A) (3)
式中A为雅克比变换矩阵,ε和μ分别为原凸透镜的相对介电常数和相对磁导率。
8.根据权利要求1所述的一种基于超材料的全平面结构凸透镜的设计方法,其特征在于,所述的全平面结构凸透镜的各空间材料呈非均匀各向异性。
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