CN101589426A - 通过生成界面声辐射力产生机械波的方法 - Google Patents

Abstract

本发明涉及一种在粘弹性介质(11)内生成机械波的方法，包含在粘弹性介质(11)中生成声辐射力(15)的步骤，所述步骤通过应用聚焦在界面(13)上的声波来实现，所述界面将两个具有截然不同的声学性能的区域(11，14)分界。

Description

通过生成界面声辐射力产生机械波的方法

技术领域

本发明涉及一种医学影像的通用领域。

更特别地，本发明用于粘弹性介质中产生机械波，其中所述机械波可能被成像从而确定粘弹性介质的性质。

因此，本发明更确切的是涉及弹性描记术(elastography)领域。

背景技术

医学影像技术反映了粘弹性介质的机械性质并量化了粘弹性介质的流变性。依照该技术，生成了机械刺激并引起组织移位。组织对此机械激励的时空响应在随后被测量出来。有利地，时空响应是使用影像形态，例如通过回波描记术(echography)或磁共振等进行测量。

一旦已知机械激励所致的运动，就有可能确定出介质的机械性质。

在短时弹性描记术中，机械激励含有在人体表面或组织内部产生的机械短脉冲或少量的几个脉冲。

短时弹性描记术图像的质量关键是取决于可能由激励机械刺激所生成的偏移的幅度。

显而易见的是，在外应力短时弹性描记术中，偏移的幅度仅受最大表面振动的限制，所述最大表面振动可通过不破坏介质地与之接触而产生。所得到的组织中的偏移很容易就能具有数量级为100μm的幅度。

通过这种方式，通常地，由机械激励所得到的偏移必须完全能被测量到并具有最少的错误，同时被限制在介质中(尤其是对生物组织)不能产生任何有害的影响。

因此，所产生的能量是令人满意的，尽管众所周知使用外应力会发生技术问题，比如设备为了该应力而所需的空间，机械激励与影像的同步，机械激励的定位，对处于深处的感兴趣区域中波幅的优化等。

还有一种短时弹性描记术，其中所观察到的介质机械应力是由声辐射力产生的。该辐射力是通过在介质内聚焦超声波束而获得。对波束的聚焦可发生在单个的介质区中或连续地发生在多个介质区中。

超声波束所会聚的焦点，在随后以比弹性波的传播速度更大的速度移动，从而生成具有数量级为10到100μm的最大幅度的弹性偏移波。

该偏移波在介质中传播。通过对回波描记术，MRI或其他影像形态进行观察，测量所述波的传播性能确定所研究的组织机械可变的特性。可能被确定的此外还包括有剪切模量(shearing module)或粘滞度等。

由声辐射力引起的偏移与组织中存在的能量联系起来，并且所产生的机械波幅度由此受最大声能的限制，所述声能可被传送到观察介质中而不使组织在热或机械方面发生改变。

超声方案提供了一种操作简便，具有再现性的方式，其中会有应力生成，能保证激励与成像同步，以及保证对激励的定位，但是会受到缺乏能量的影响。

发明内容

因此，本发明的主要目标是通过提出一种在粘弹性介质中生成机械波的方法来消除上述缺点，该方法包含通过应用聚焦在将两个具有截然不同声学性能的区域分界的界面上的声波在粘弹性介质中生成声辐射力的步骤。

由所述在粘弹性介质中生成机械波的方法所引起的偏移幅度比在组织中聚焦单超声应力所引起的偏移幅度大。

依照本发明，声波在表面边界界面的深度和方向上聚焦。

声波所聚焦的界面可以是凝胶/皮肤或是水/皮肤或甚至是水/膜/皮肤分离表面等。膜可以是可变形的膜，也可以不是。界面还可以位于影像的组织内部固体介质和液体介质之间，或组织内部声学性能不同的两种介质之间。例如情况是这样的，生物介质含有胞囊。依照本发明的方法所生成的偏移幅度具有100μm的数量级。

依照本发明的优选实施例，生成声辐射力的步骤与介质影像步骤结合，这样的结合对生成的机械波在介质中的传播过程进行影像。

对波的传播过程的影像可以在一维，二维或三维中完成。在所述的优选实施例中，对介质实施弹性描记术测量。依照本发明聚焦在界面上使得进行的影像质量得到显著改进，这是本发明的优选应用方式。

依照有利的特性，声波是超声波。

实际上，超声频率特别适于生成辐射力，尤其是为介质内产生剪切波(shearing wave)。所述剪切波一般是用在弹性描记术中。所述剪切波属于依照本发明的方法生成的机械波，并且它们是大体上会依照弹性描记术的方法影像的波。

依照特定的特性，声波所聚焦的界面是存在于粘弹性介质中的两个声学性能截然不同的区域之间的界面。

有了所述的特性，介质内边界区域的可见度和表征特性得到了显著改进。实际上，在自然存在于人体内的界面水平上对生成的剪切波的传播过程进行观察会有助于更好地表征这些界面和它们所分离开的介质的特性。

由此，该特性在有液体胞囊，血管或其他比软组织硬的结构，如骨骼和软骨，这些结构存在的情况下会特别引人关注。

依照本发明的另一个特定的特性，声波所聚焦的界面是一种人造膜，它被放置在与粘弹性介质表面接触并封闭了一种名为偶联介质的介质，所述偶联介质被放置在施加声波的设备和粘弹性介质表面之间，所述偶联介质和粘弹性介质限定出两个声学性能截然不同的区域。

该特性由于需要人造介质的存在而被证实在应用中特别受关注。特别地，情况是这样的，在超声聚焦疗法中一个封闭偶联介质的好的隔膜通常会用来与生物组织接触。

因此，依照本发明，使用所述界面来生成剪切波是可能的。随着激励，弹性描记术的模式被有利地使用并对介质和剪切波的传播过程进行影像。以这种方式，在治疗过程中组织的粘弹性性能在随后被评估和监视。

所述监视是特别相关的，众所周知生物组织的粘滞性当它们在细胞热坏死之后发生变性时会发生改变。

依照有利的特性，人造膜具有选定的成分，以便在增加机械波幅度的同时将声阻抗差异降低到最小。

依照另一有利的特性，人造膜具有选定的厚度，以便在增加机械波幅度的同时将声阻抗差异降低到最小。

后面两项特性很容易地依照特定的用途通过改变它的成分，形状和/或厚度来对人造膜进行改变。

结果是，依照本发明生成机械波的方法是对主要关注点的生物介质浅表区域的粘滞性进行影像。

实际上，随着剪切波在界面处生成，这产生了在组织表面水平上幅度很大的波。该特性不可能被体积辐射压技术(volume radiationpressure technique)发现，这是由于生成的波通常在到达介质表面时已经极大地被削弱了。

使用人造膜，例如水囊的膜，在介质表面上的预定地点生成机械脉冲。依照本发明的技术从而极大地在皮肤弹性描记术影像上引人关注，例如在黑素瘤或浅表瘢痕(如某种胸部瘢痕)水平上。

然而，能够在介质深处生成剪切波可以是令人感兴趣的。

因此，依照本发明特别有利的特性，人造膜具有在空间上确定的不均匀的成分，以便在感兴趣的粘弹性介质区内增加机械波的幅度。

可选地，或除了前述特性之外，人造膜可具有在空间上确定的不均匀的厚度，以便在感兴趣的粘弹性介质区内增加机械波的幅度。

有了隔膜的这些特性，使用剪切波的指向性将机械波集中在感兴趣的区域中是可能的。机械波在该区域中的幅度进而变得更大。

还有可能的是将聚焦在将两个具有截然不同声学性能的区域分界的界面上的声波应用于在多个界面点上连续地进行，所述多个点和连续的聚焦过程被确定以便在感兴趣的粘弹性介质区内增加机械波的幅度。

有了该动态聚焦特性，模式可被设计在界面上。依照该模式的形式，机械波在特定感兴趣区域中的幅度被干涉现象放大。在超声波束动态连续聚焦过程中，每条聚焦在给定点处的超声波束的相对延迟被仔细地选出以便干涉在感兴趣的区域水平上是正值。机械剪切波在之后被聚焦到感兴趣的区域中。

在本发明有利的应用中，所述方法与超声治疗方法相结合，从而可以对治疗效果进行监视。

有利地，超声治疗方法适于被控制成介质影像步骤结果的函数。

本发明还涉及了人造膜，它部分地被放置在与粘弹性介质表面接触并用于封闭名为偶联介质的介质，所述偶联介质被放置在生成声波的设备和粘弹性介质之间在执行依照本发明方法的过程中起到界面的作用。

附图说明

通过非限定性的附图说明，本发明的其他特性和优点会从接下来的说明书中变得更为清晰，参见附图，其中：

图1示意性地画出了依照本发明的方法生成机械波，

图2示意性地画出了在生物介质中剪切波的指向性，

图3画出了依照本发明的人造膜的第一实施例，

图4a和4b画出了依照本发明的人造膜的第二实施例的截面视图和部分平面图，

图5画出了本发明的特定实施例。

具体实施方式

图1示意性的画出了依照本发明的方法在介质11中生成机械波。在该图中，通过用换能器12施加聚焦在界面13水平上的声波来实施该方法。图1用两条基本为双曲线并相对于换能器12的中线对称且在聚焦深度彼此接近的点线画出了波聚焦在平面中的传统形式。依照本发明的方法，该聚焦深度精确地选择对应于界面的深度。

有利地，所述的聚焦的波是超声波。在图1的示例中，界面13用封闭了人造介质14的人造膜制成。

在介质14和11之间运动的量值传递(quantity transfer)产生了支撑在介质11的界面13上的声辐射力15，所述声辐射力会插入后者的介质并在介质11中生成机械波。

因此，依照本发明，介质所受到的机械刺激是使用在两个具有不同声学性能的介质11和14的界面13上生成的声辐射力15产生的。

声辐射力是所有声传播过程的表征特性。被施加到位于传播介质11中的初始体积V上，其在由声波承载的入口和出口运动流量之间产生接下来的不为零的平衡状态。这种在大量超声周期上平均的不为零的平衡状态会得到如下表示的作用力F：

$F=<-\underset{V}{\&Integral;}(\mathrm{\&rho;vv}\&CenterDot;n+\mathrm{pn})\mathrm{dS}>,$

其中ρ指的是介质的密度，p是压力，v是初速度，n是垂直于体积V表面的元素dS的单一矢量，以及钩形符号指的是平均时间。

因此，为了比较由聚焦在介质内部所产生的声辐射力的幅度和聚焦在界面上所获得的辐射力的幅度，有必要对通过吸收声能生成的体积辐射力和在具有不同速率和密度性能的介质界面上生成的表面辐射力感兴趣。

考虑到在超声吸收系数标注为α的耗散介质中特定方向Oz上密度为I和速度为c的声波传播过程中，普遍地会将辐射能用它的体积密度f依照下列公式表示：

f＝2αIe_z/c

此外，会考虑到超声波在第一介质14中上传到界面13与介质11中的传播过程。

由于界面13的特殊作用，表面辐射力15就在界面13原地生成，使得位于附近的介质11发生偏移。

界面的这个插入，如前所见，生成了在生物介质11中传播的机械波的主幅度。

在界面13的每平面单元由垂直于界面13的平面入射超声波产生的辐射力15，标注为π，(依照Shutilov VA，Fundamental Physics ofUltrasound(超声物理学基础)，p133，CRC，1988)可被写成为：

$\mathrm{\&pi;}=\frac{I}{c_{14}}(1+R-(1-R)\frac{c_{14}}{c_{11}}),$

其中R是界面13的反射系数(能量形式)，c₁₄和c₁₁是在介质14和11中的超声速率，而I是入射超声波束的能量。

考虑到介质11中高度为H的特定体积V，所述特定体积的边界之一与截面A的界面13相一致，要比较在密度为I的平面波在介质14的特定体积V中时所生成的两种类型的作用力的相对坐标是有可能的。

体积V在之后由于介质11中的声吸收而受到体积作用力F_vol，以及由于两种介质14和11之间的差异而在截面A上受到表面作用力F_surf。表面作用力F_surf被写成

$F_{\mathrm{surf}}=\mathrm{\&pi;A}=\frac{\mathrm{IA}}{c_{14}}(1+R-(1-R)\frac{c_{14}}{c_{11}}),$ 由吸收生成的体积辐射力可被写成第一近似值F_vol＝fAH＝2α₁₁I/c₁₄AH(1-R)，

事实上，作用力幅度的这些数量级被施加到轴向上以具有截面A的界面13为中心的焦半区，它与聚焦的声波束厚度相等且具有等于场深之半的高度H。

那么，两作用在焦点体积区上的作用力之比可被写成为：

$F_{\mathrm{surf}}/F_{\mathrm{vol}}=(1+{\mathrm{\&gamma;}}_c)\frac{1+R-(1-R)/(1+{\mathrm{\&gamma;}}_c)}{{2\mathrm{\&alpha;}}_{11}H(1-R)}.$

由于R和 $\frac{c_{11}}{c_{14}}-1={\mathrm{\&gamma;}}_c$ 的差异很小，那么两作用力之比就被表示为：

$F_{\mathrm{surf}}/F_{\mathrm{vol}}\&ap;\frac{2R-{\mathrm{\&gamma;}}_c}{{2\mathrm{\&alpha;}}_{11}H}.$

由该比例关系所采用的取值主要取决于对制作界面13的材料的选择。2R-_γc项对界面材料的选择的函数有效。对于2α₁₁H项，通过将具有数个开口 $\frac{F}{D}=1$ 的换能器的场深度和中央频率5MHz考虑进来，并考虑到胸部中典型的衰减情况(1dB/MHz/cm)，结果为2α₁₁H≈0.12。因此，显然足够去选择让2R-_γc的数量级为0.25的界面材料，进而表面作用力是体积作用力幅度的两倍。

有了这个目标，为了增加速率差异，例如，可以使用弹性膜。所述膜例如可以由胶乳，聚氨酯，硅胶等制成。显而易见的是胶乳特别适合于制造用于本发明的膜。

有利地，换能器12适于传导介质11的超快速影像步骤。依照换能器，图像可以是二维或者三维的。假如所使用的是单一静止不动的换能器元件，所述图像还可以降低到一维的(视线)。所述超快速超声影像步骤与聚焦到膜13水平上的超声波应用步骤相结合。然后，这些步骤的发生被同步成由应用超声波所产生的机械波的传播速度的函数。

为了获得高质量的图像，进而有必要保证反射系数被限制在界面13的水平，以便不会由于传输能量的流失而损坏超声影像。这意味着被隔膜封闭的介质要选取具有阻抗接近于影像介质的，这样能够有效地将界面处的反射降到最小。适合的材料的例子在下文中给出。

由于本发明专门地关注于弹性描记术，有必要特别地对使用依照本发明的方法在界面13处生成剪切波感兴趣。

为了明确偏移场与由表面激励所得到的机械波相对应的特性，有必要对由应力在半无限弹性体(semi-infinite solid)表面处引起的弹性波的传播理论感兴趣。

所述半无限弹性体是各向同性弹性传播介质11。四种类型的波可被传播：三种体积波和表面波。体积波是由头波，压缩波和剪切波组成。

对于剪切波来说，计算格林公式(Green function)(依照Gakenheimer和Miklowitz，Transient excitation of a half space by a point load travelling onthe surface I(由在表面I上运行的点载荷对半空间施加的瞬时激励)，J.Appl.Mech.，1969)表明在体积中所生成的剪切波展示出指向性的波瓣(lobes)。这来自于本地剪切源的双极性表现。

图2示意性地画出了由源区域26生成的剪切波的指向性，其中超声波聚焦在位于介质21表面处的界面23上。

超声辐射力25依照指向性波瓣27和27’生成剪切波，其中它们的最大值被放置在与界面23的法线成35°角并画出了这些机械剪切波。

实际上，在大尺寸介质中，主波瓣位于相对界面23的法线成35°角的位置，这种情况下它的机械特性是典型的生物组织。

因此，显而易见的是要让剪切波在特定感兴趣的明确空间区域中的幅度最大，相关的是将本地剪切源放置在相对该区域的35°角处。

还已知的是压缩波以非常高的速率传播，并且观测到的是例如c_L≈300c_T其中c_T是剪切波的速度而c_L是压缩波的速度。就机械脉冲必须足够短才能够被影像来说，压缩波有趋势从影像区飞快地逃逸。

因此，对坐落在4cm深度的区域来说，达到几十微秒，如接近30μs是足够的，从而偏移场不再显示其他接近等于剪切波速率的速率波。

头波保证了应力的连续性并且在界面处具有零幅度。它以压缩波的形式在表面上传播，通过将它的部分能量在预定方向上以剪切波的形式在体积中屈服。该特定角度由公式给出：

$\mathrm{\&theta;}=a\sin \left(\frac{c_T}{c_L}\right),$

其中c_T是剪切波的速度而c_L是压缩波的速度。

然而，剪切波和压缩波的速度取值分别在5m/s和1500m/s的数量级。因此，特定角度是准零度且该头波不能穿透介质。因此，它是不能被观察到的，这是由于影像是在介质中的深度上完成的，即便很浅。

表面波，或瑞利波R，事实上很可能在体积中被探测到，这是由于它具有正态消散的组分，依照轴Z。该组分在生物介质中约为波长，或1cm左右的深度上延伸。

该表面波的传播速度由Viktorov公式高精确度地给出：

$\frac{c_R}{c_T}=\frac{0.718-{(c_T/c_L)}^2}{0.75-{(c_T/c_L)}^2}=\frac{0.718-{(5/1500)}^2}{0.75-{(5/1500)}^2}=0.95$

其中c_R是表面波的速度。

表面波因此具有接近与剪切波的速度相同的速度。

结果，显而易见的是不是真的有可能将波R和剪切波暂时分开。然而，由于影像在很浅的深度上完成，该波也不会重叠在剪切波上。即便在与剪切波重叠的情况下，它的出现也会由于C_R≈C_T而仅使速度C_T的测量值发生些微地改变。

图3表示的是依照本发明的人造膜的第一实施例。

该实施例特别适于与聚焦超声疗法组合。实际上，所述疗法需要在超声换能器和生物介质之间存在偶联介质。所述偶联介质大体上是由充满了水的膜组成的水囊，所述水囊可被有利地用于执行本发明。

显而易见地，所述水囊的存在使得几乎不可能通过直接的机械接触生成剪切波，这恰好是由于偶联介质的存在。

对生物介质用弹性描记术进行影像进而监视与治疗进展相关的弹性性质的演变，这是有害的。此外，即便可能在生物介质内生成体积辐射力，在介质中可能生成的体积辐射压会由于超声能量在水囊和介质之间界面处的流失而显著减小。

在图3中所表示的本发明实施例恰好消除了这个在生物介质31中生成机械剪切波所造成的缺点，并且不论是否存在水囊都是这样。

在图3中所表示的组件运用影像探头38容纳超声换能器32。该影像探头38被施加在水囊上，限定出由膜34’所封闭的偶联介质34。水囊被放置在生物介质31表面，例如胸部，限定出界面33。

依照本发明的方法利用在膜34’水平上的界面作用在介质31中产生机械波，更确切的说是剪切波。

然后，通过对这些剪切波影像，对在任意时刻所观察到的介质31的粘滞性进行制图是有可能的。

当依照本发明的方法被用在聚焦型超声治疗过程中时，通过使用同一个影像探头38追踪治疗区粘滞性的变化可能会因而变得简单。所述影像探头38不仅被编程起到治疗作用，而且还要起到执行生成机械波的步骤和连续地同步对介质31影像的步骤对粘滞性进行本地触发式测量。

此外，本发明能够调节界面参数，这取决于所观察到的对介质31所做的事件。

事实上，与主要依靠介质31声学参数和超声波束强度的体积辐射力相反，在两种介质34和31之间的界面33处生成的辐射力35取决于其他可以被操作者调节的参数。界面辐射力实际上是取决于声阻抗比值，两种介质中声速的比值或者以至于是膜的厚度。

特别地，可以使用恰当地选择到的膜材料来调节这些参数，以便将界面33处的辐射压放大。

让两种介质31和34的声阻抗接近而让两种介质31和34具有非常不同的声速，这种做法也是谨慎的。这产生出更大的辐射压，同时避免了界面33处的反射对超声影像的破坏。

牢记这一点，有利地会用到弹性膜填充了或是硅胶，或是氯仿，或是一氯苯，或是硝基甲烷或是钾。

后面这些材料有效地具有与生物介质相接近的声阻抗，但是声速非常不同。

图4画出了依照本发明人造膜的第二实施例。在该实施例中，组成了界面43的膜44’能够对位于介质41中感兴趣区域66内机械波的幅度和指向性进行限制和放大。

实际上，在表面上振动的几个剪切源被放好的时候，这限定出一个区，在这个区其中机械波的幅度，特别是它的轴向组分，是扩张的。

在图4的示例中，使用的是厚度和成分不恒定的膜。将表面源空间化可以有效地利用厚度和/或成分在介质41界面43水平上是不均匀的膜。

图4a和4b进而介绍了封闭偶联介质44的膜44’的特定实施例，所述膜适于将机械波聚焦到感兴趣的区域66上。

图4a是截面A-A而图4b是从界面B-B看的部分平面图。

感兴趣的区域66位于深度为Z的位置，并且膜44’的特性在厚度或成分方面被确定为是该深度Z的函数。在图4的示例中，膜44’的厚度在如图4b中所示的顶部区域49上增加，从而感兴趣的区域66和顶部49形成了35°左右的锥形。

当声波被传送到膜44’时，在顶部49水平上经由声辐射力45会发生基本在轴向上的偏移，这是由于膜厚度或膜成分由于此原因已经被原地优化了。

通过关于顶部49旋转轴AX对称的方式，加入了轴向偏移，并且通过传播过程，轴向偏移在感兴趣区域66中具有最大幅度，被放置在膜源的每个主发射波瓣中。

显而易见的是，为达到不同深度Z的感兴趣区域66，膜的组成存在不同的可能。

还注意到的是膜44’的不均匀性可依照变化的几何形状实现，不仅是在顶部，还可以在长方形中，等等。作为连续的立体表面的替代，刺突也可被放置在顶部中。

最后，图5表示了本发明的特定实施例，其中依照本发明的方法使用的生物界面53是存在于生物介质51内部。依照本发明，换能器52被用来施加聚焦于界面53水平上的超声波，那就是说，在界面的深度上和后者的方向上聚焦。

利用界面作用，超声波生成表面辐射力55，所述表面辐射力在包含于生物介质51中的生物介质54内引起机械剪切波。换能器52在之后被用来对这些剪切波的传播过程影像并从该观察到的现象中推断出介质54的机械性质。

可以注意到的是，使用本发明的方法表征存在于生物介质51中的生物介质54时，如图5中所示，介质51的机械性质也可由此推断出来。实际上，不仅存在于方向Oz上的第二界面53’在介质51内生成剪切波，生物介质54的尺寸也大体上设置成让生成在界面53处的剪切波也在介质51中传播。对整个介质的影像过程中，每个介质51和54以及它们的界面53，53’的性质都可以被推断出来。

最后，显而易见的是各种不同的实施方案可依照本发明的基本原理完成，比如接下来的权利要求中所限定的内容。

Claims (12)

1.一种在粘弹性介质(11)内生成机械波的方法，包含在粘弹性介质(11)中生成声辐射力(15)的步骤，该步骤与介质(21)的成像步骤相结合，所述结合使得生成在介质(11)中的机械波(27)的传播被成像，所述生成步骤通过应用聚焦在界面(13)上的声波来实现，所述界面将两个具有不同声学性能的区域(11，14)分界。

2.依照权利要求1所述的方法，其特征在于声波是超声波。

3.依照前述任意一项权利要求所述的方法，其特征在于声波所聚焦的界面(53)是存在于粘弹性介质(51)内部的、声学性能不同的两个区域(51，54)之间的界面。

4.依照权利要求1和2中任意一项所述的方法，其特征在于声波所聚焦的界面(33)是人造膜(34’)，人造膜(34’)被放置成与粘弹性介质(31)表面接触并封闭了名为偶联介质(34)的介质，所述偶联介质被放置在施加声波的设备(38，32)和粘弹性介质(31)表面之间，所述偶联介质(34)和粘弹性介质(31)限定出声学性能不同的两个区域。

5.依照权利要求4所述的方法，其特征在于人造膜(34’)具有选定的成分，以便在增加机械波幅度的同时将声阻抗差异降低到最小。

6.依照权利要求4所述的方法，其特征在于人造膜(34’)具有选定的厚度，以便在增加机械波幅度的同时将声阻抗差异降低到最小。

7.依照权利要求4到6中任意一项所述的方法，其特征在于人造膜(34’)具有在空间上确定的不均匀的成分，以便在感兴趣的粘弹性介质(31)区域内增加机械波(27)的幅度。

8.依照权利要求4到6中任意一项所述的方法，其特征在于人造膜(44’)具有在空间上确定的不均匀的厚度(49)，以便在感兴趣的粘弹性介质(41)区(66)内增加机械波(27)的幅度。

9.依照前述任意一项权利要求所述的方法，其特征在于聚焦在界面(33)上的声波的应用在界面(33)的多个点处连续地进行，所述多个点和连续的聚焦过程被确定为在感兴趣的粘弹性介质(31)区域内增加机械波(27)的幅度。

10.依照前述任意一项权利要求所述的方法，其特征在于所述方法与超声治疗方法相结合，从而监视治疗的效果。

11.依照权利要求10所述的方法，其特征在于超声治疗方法适于作为介质影像步骤结果的函数被控制。

12.一种人造膜(34’)，其具有选定的成分和/或厚度，以便在增加机械波的幅度时使得声阻抗差异降到最小，所述人造膜部分地被放置成与粘弹性介质(31)表面接触并用于封闭名为偶联介质(34)的介质，所述偶联介质被放置在生成声波的设备(32，38)和粘弹性介质(31)之间在执行依照前述权利要求之一所述的方法过程中起到界面(33)的作用。

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