CN101326615A

CN101326615A - 电介质阻挡放电灯、背景光装置及液晶显示装置

Info

Publication number: CN101326615A
Application number: CNA2007800005821A
Authority: CN
Inventors: 广桥正树; 畑冈真一郎
Original assignee: Matsushita Electric Industrial Co Ltd
Current assignee: Panasonic Holdings Corp
Priority date: 2006-06-09
Filing date: 2007-04-19
Publication date: 2008-12-17
Also published as: WO2007141963A1; US20080084164A1; JPWO2007141963A1; JP4125778B2

Abstract

本发明提供一种电介质阻挡放电灯。电介质阻挡放电灯(100A)具备在灯泡(10)的外侧沿管轴α方向串联配置的一对外部电极(11A、11B)。按照在一对外部电极(11A、11B)间的外部电极(11A、11B)的每单位长度的每次放电的放电电荷量q0小于100nC/m的方式，设定一对外部电极(11A、11B)的静电电容即灯电容(C0)。灯电容(C0)可通过例如外部电极(11A、11B)的宽度w、长度L、与灯泡(10)的空隙距离d来调节。由此，能够实现高灯效率。

Description

电介质阻挡放电灯、背景光装置及液晶显示装置

技术领域

本发明涉及一种电介质阻挡放电灯(dielectric barrier discharge lamp)，尤其涉及灯效率(1amp efficiency)的提高。

背景技术

近年来，作为在液晶显示装置的背景光装置等中所使用的灯，除作为放电介质使用水银的灯(以下称为有水银灯)的研究外，作为放电介质不使用水银的灯(以下称为无水银灯)的研究正在兴起。无水银灯，从发光强度随着温度的时间变化的变动较少、及环境上的观点出发，是优选的灯。作为无水银灯，主流是经由封入有惰性气体的发光管的管壁而放电的“电介质阻挡”。

另一方面，液晶显示装置中要求高亮度化，液晶显示装置中所使用的背景光装置也强烈要求高亮度化。在电介质阻挡放电灯中，作为以放电稳定化及高亮度化(高照度化)为目的的技术，例如具有专利文件1。

图8A及图8B表示专利文献1所公开的惰性气体放电灯1。惰性气体放电灯1将与玻璃制的灯泡2外面密接的一对外部电极3在不破坏绝缘的范围内靠近配置。在玻璃灯泡2的内周面形成有荧光体层4。由点亮电路5向外部电极3施加驱动电压。

专利文献1中，通过将一对外部电极3之间的距离在不破坏绝缘的范围内靠近配置，以使惰性气体放电灯1的放电状态稳定。另外，专利文献1中，如果外部电极3的面积设定得较大，则投入电力增大，所以惰性气体放电灯1的输出光束就增大，其结果将灯效率维持得较高。

专利文献1：特开平05-82101号公报(段落[0029]、[0030]、图7)

但是，本申请发明者在针对电介质阻挡放电灯的效率进行专心研究的结果，发现专利文献1中将效率提高的结构实际上并非一定有助于灯效率的提高。具体而言，在作为电介质阻挡放电灯的效率的指标使用将来自灯的输出光束除以对灯的投入电力后的值即灯效率(1m/W)，且反复进行包括各种试验的研究后，获知了专利文献1中所启示的将外部电极3的面积设定得较大的方法，实际在提高灯效率上并不重要。另外，获知了与专利文献1所启示的结构相反的结构有时在灯效率的提高上却有效。

发明内容

本发明是基于相关的新的发现而作成的，其目的在于提供一种灯效率大幅度提高的电介质阻挡放电灯、以及使用该电介质阻挡放电灯的背景光装置和液晶显示装置。

本发明者新发现了在所谓的外部一外部电极方式的电介质阻挡放电灯中，当在外部电极间的外部电极的每单位长度的每次放电的放电电荷量小于某值时，可大幅度提高灯效率即来自灯的输出光束除以对灯的投入电力后的值。

具体而言，本发明的第一方式，提供一种电介质阻挡放电灯，具备：灯泡；放电介质，包括封入在上述灯泡内部的惰性气体；至少一对外部电极，沿上述灯泡的管轴方向串联配置在上述灯泡的外侧；和点亮电路(lighting circuit)，对上述一对外部电极施加交流电压，使电介质阻挡放电反复发生，以使上述惰性气体等离子体化而发光。按照在上述一对外部电极间的上述外部电极的每单位长度的每次放电的放电电荷量(以下，简单地称为每单位长度的放电电荷量)小于100nC/m的方式，设定上述一对外部电极间的静电电容即灯电容。通过按照使每单位长度的放电电荷量小于100nC/m的方式设定灯电容，可以使灯效率大幅度提高。

每单位长度的放电电荷量，与灯电容和施加于外部电极间的电压(灯电压)之积成正比例。但是，关于灯电压，由于需要确保可维持点亮的稳定的放电产生，所以可调整的范围较窄。因而，需要通过调整灯电容，将每单位长度的放电电荷量设定在小于100nC/m的范围内。

灯电容与灯泡的管壁等的相对介电常数与外部电极的面积(外部电极的长度和宽度)成正比例，与外部电极和灯泡间的空隙距离成反比例。这些参数中的相对介电常数的变更，需要材料的变更等，调节为所期望之值并非容易。因而，优选通过调节外部电极的长度、外部电极的宽度及外部电极和灯泡之间的空隙距离中的至少一个，来设定灯电容。

只要按照每单位长度的放电电荷量小于100nC/m的方式设定灯电容，也可以将外部电极以接触灯泡的方式配置，也可以按照与灯泡的外周面隔开的方式配置。

本发明的第二方式，提供一种背景光装置，具备：上述的电介质阻挡放电灯；和扩散板，包括光入射面和光出射面，将从上述光源装置所发出的光从上述光入射面引导至上述光出射面并出射。

本发明的第三方式，提供一种液晶显示装置，具备：上述的背景光装置；和与上述扩散板的上述光出射面对置地配置的液晶面板。

本发明并非限定于液晶显示装置用的背景光装置，也能够适用于广告牌用背景光光源、室内用照明光源、车内用照明光源等。

(发明效果)

在本发明相关的外部一外部电极方式的电介质阻挡放电灯中，由于按照在一对外部电极间的外部电极的每单位长度的每次放电的放电电荷量小于100nC/m的方式，设定一对外部电极间的静电电容即灯电容，所以能够大幅度提高灯效率(1m/W)

附图说明

图1A是本发明的实施方式的电介质阻挡放电灯100A(外部电极接触型)的管轴方向上的示意剖视图。

图1B是图1A的I-I线的剖视图。

图2A是本发明的实施方式的电介质阻挡放电灯装置100B(外部电极非接触型)的管轴方向上的示意剖视图。

图2B是图2A的II-II线的剖视图。

图3是本发明的实施方式中的电介质阻挡放电灯100的等效电路图。

图4是用于测定放电电荷量的构成的示意剖视图。

图5是图4的等效电路图。

图6是V-Q利萨如波形图(Lissajous waveform figure)。

图7是表示每单位长度的放电电荷量q0和灯效率η之间的关系的图。

图8A是现有的惰性气体荧光灯1的管轴方向上的剖视图。

图8B是图8的VIII-VIII线的剖视图。

图中：

1 惰性气体放电灯，

2 灯泡

3 外部电极

4 荧光体层

5 点亮电路

100A，100B 电介质阻挡放电灯装置

10 发光管(灯泡)

11A，11B 外部电极

13 放电空间

14 点亮电路

15 荧光体层

16 地

17A，17B 探针

700 背景光装置

701 扩散板

702 扩散片

703 棱镜片

704 偏光片

705 壳体

800 液晶面板

900 液晶显示装置

具体实施方式

以下，对本发明的实施方式进行详细说明。

图1A、1B及图2A、2B分别表示本发明的实施方式相关的电介质阻挡放电灯100A、100B。如后面详述，本发明在外部-外部电极方式的电介质阻挡放电灯中，通过适当设定一对外部电极间的静电电容即灯电容，以使灯效率大幅度提高。并且，只要灯电容设定在相应的范围内，可以如图1A、1B的电介质阻挡放电灯100A那样具有外部电极11A、11B与灯泡10密接的基本构造(外部电极接触型)，也可以如图2A、2B的电介质阻挡放电灯100B那样具有外部电极11A、11B按照与灯泡10的外周面隔开的方式配置的基本构造(外部电极非接触型)。此外，有时将电介质阻挡放电灯100A、100B总称为电介质阻挡放电灯100。

以下，有图1A、1B的电介质阻挡放电灯100A为例说明其构造、构成。

参照图1A、1B，在电介质阻挡放电灯100A的灯泡至发光管10的外侧，将一对外部电极11A、11B(以后，对外部电极11A、11B不进行区别而概括地记载时将其称为外部电极11)按照沿灯泡10的管轴α方向串联地相互邻接的方式配置。另外，外部电极11A、11B均与发光管10的外周面密接形成，并且在与管轴α正交的断面中的形状为圆弧状。一对外部电极11与点亮电路14电连接。点亮电路14向外部电极11施加矩形波的交流电压。来自点亮电路14的输出的一端与地16连接。

发光管10一般使用易于大量生产且强度也强的细管形状的部件。发光管10的材料一般是硼硅酸盐玻璃(borosilicate glass)，也可以是石英玻璃、钠玻璃(soda glass)、铅玻璃等玻璃。发光管10的外径OD通常为1.0～10.0mm左右，但并非限定于此。例如，当然也可以为一般照明用荧光灯所使用的30mm左右。发光管10不限于直线状的形状，也可以为U字状或矩形状等。本实施方式中，发光管10使用内径ID为2.0mm、外径OD为3.0mm的直管。

将发光管10密封，并且在其内部即放电空间13封入放电介质(未图示)。放电介质是有惰性气体为主体的1种以上的气体。所封入的气体的压力即放电灯10的内部的压力为0.1kPa～76.0kPa左右。本实施方式中，发光管10内封入了氙气60％和氩气40％的混和气体20kPa。其中，并非限定于该气体条件。

外部电极11可由铜、铝、不锈钢等金属、或以氧化锡(tin oxide)、氧化铟等为主成分的透明导电性构造物等形成。通过外部电极13使用镜面反射处理实施后的电极，从而即使在外部电极13和发光管10之间不设定高反射片，也可使从发光管10至外部电极13的光有效地反射，由此可实现高的光取出效率。外部电极11A和外部电极11B在电压施加时以不破坏绝缘的范围靠近配置。具体而言，管轴α方向的外部电极11A、11B间的距离β优选为0.1mm以上50mm以下的范围。这是因为小于0.1mm就会发生绝缘破坏，另外，当为50mm以上时，背景光装置用的一般发光管10的大小或一般的驱动电压就会使放电不稳定。本实施例中，该距离β为7mm。

另外，外部电极11A、11B的管轴α方向的长度L使用了相同的长度。但是并非一定需要为相同的。

荧光体层15是，为了将放电介质发出的光的波长进行变换而形成的。通过改变荧光体层15的材料，可获得各种各样的波长的光。例如，可获得白色光、或红、绿及蓝等的光。荧光体层15由所谓一般照明用荧光灯、等离子体显示器等中所使用的材料形成。

点亮电路14对外部电极11施加矩形波的交流电压。在电介质阻挡放电灯的情况下，如果一般以矩形波施加电压，则灯效率(将来自发光管10的输出光束除以对发光管10的投入电力后的值)就变高，所以较好。此外，电压波形并非限定于矩形波，如果在发光管10能够点亮的范围则为正弦波等也可。通过由点亮电路14施加交流电压，由此经由发光管10的管壁而介质阻挡放电反复发生，并且放电介质中所包含的惰性气体等离子体化而发光。

在图2A、2B的电介质阻挡放电灯100B中，外部电极11A、11B按照与发光管11的外周面隔开的方式配置，并且在其管轴α方向所有部分其与发光管11的外周面的最短的空隙距离t是相同的。另外，电介质阻挡放电灯100B中，外部电极11A、11B整体上为平板状至带状，将与管轴α正交的截面中的形状呈矩形状。图2A、2B的电介质阻挡放电灯100B的其他的构成与图1A、图1B相同。

接着，对灯电容进行说明。图3表示电介质阻挡放电灯100的等效电路。电介质阻挡放电灯装置100，相当于在外部电极11A与外部电极11B之间夹持了作为电介质的发光管10内部的放电空间13、荧光体层15及发光管10的具有灯电容C0的电容器A0，本申请发明者实验中发现了针对该灯电容C0可使电介质阻挡放电灯100的灯效率大幅度提高的设定。以下，对其详细的内容进行说明。

首先，说明电介质阻挡放电灯装置100的放电电荷量q0和灯效率η的测定方法。

如图4所示，为了测定电介质阻挡放电灯装置100的放电电荷量q0和灯效率η，在外部电极11B和地16之间按照与灯电容C0串联的方式连接具有静电电容C2的测定用电容器A2。图5是图4的等效电路图。在该等效电路图中，在可测定施加在灯电容C0和静电电容C2的合计电压V1的位置、和在可测定施加在静电电容C2的电压V2的位置，分别连接电压探针17A、17B。此外，为了减少对施加给灯的电压的影响，需要将电容器A2的静电电容C2设定得与灯电容C0相比充分大。本实施方式中，灯电容C0为几十pF左右，对应于此，使用静电电容几十nF左右的电容器A2。

在该电路结构中，在从点亮电路14施加矩形波电压而使发光管10点亮的状态下，通过电压探针17A、17B测定电压V1、V2。如下述的式1所示，施加在外部电极11A、11B间的电压即灯电压V0，作为从所测定的电压V1中减去同样测定的电压V2后的差来计算。

[数学式1]

V0＝V1-V2…(式1)

电容器A2与由电介质阻挡放电灯100所构成的电容器A0串联连接。因而，如以下的式2所示，由电介质阻挡放电灯100构成的电容器A0中所蓄积的电荷Q，作为电容器A2的静电电容C2和电压V2之积来计算。

[数学式2]

Q＝C2×V2…(式2)

图6表示将通过上述公式计算出的灯电压V0和在电容器A0中蓄积的电荷Q分别作为横轴和纵轴的V-Q利萨如图。其中，灯功率WL，由灯电流I和灯电压V0之积即按每单位时间流动的电荷量和灯电压V0之积表示，所以相当于由上述V-Q利萨如图的点A、B、C、D包围的面积S乘以点亮电路14的驱动频率f后的值，由下式3表示。

[数学式3]

WL＝S×f…(式3)

其中，从点A至点B为止、及从点C至点D，表示非放电时的电压V0的变化和电荷Q向电容器A的蓄积。另一方面，从点B至点C、以及从点D至点A，表示从放电空间13开始放电时起直到放电结束为止时的灯电压V0的变化和电荷Q向电容器A0的蓄积。也就是，从点B至点C为止、及从D点至点A为止的电荷Q的变化，是通过放电在放电空间13内移动后的电荷。将从该点B至点C、或从点D至点A的电荷Q的蓄积量定义为每一次放电的放电电荷量Q0。

现在，将点B及点C的灯电压V0分别设为电压V0b、V0c，将其平均电压值设为V0bd。同样，将点D及点A的灯电压V0分别设为电压V0d、V0a，将其平均电压设为V0da。由于从点B至点C、以及从点D至点A的灯电压V0的变化较小，所以，放电电荷量Q0大概相当于面积S除以V0bcda后的值，由下式4表示，其中该V0bcda是从平均电压值V0bc减去平均电压值V0da后的值。

[数学式4]

Q0＝S/V0bcda…(式4)

其中，本实施方式的电介质阻挡放电灯100中，外部电极11A、11B沿发光管10的管轴α方向延伸，并且随着外部电极11A、11B的长度L而灯装置100的放电电荷量Q0不同。于是，为了排除外部电极11A、11B的长度L的影响来评估放电电荷量，如下式5所示，将放电电荷量Q0除以外部电极11A、11B的长度L后的值，定义为在每一次的放电中外部电极11A、11B的每单位长度的放电电荷量q0。

[数学式5]

q0＝Q0/L…(式5)

另外，当将从电介质阻挡放电灯装置300输出的全光束值设为φ时，能够使用由式3获得的灯WL，通过下式6计算出灯效率η。

[数学式6]

η＝φ/WL…(式6)

如上述，通过使用假电容器(dummy condenser)A2(图4)可获得电介质阻挡放电灯装置100中的V-Q利萨如图，并利用该图可计算出灯效率η和每单位长度的放电电荷量q0。

对每单位长度的放电电荷量q0和灯效率η的相关进行了研究。首先，说明使放电电荷量q0变化的方法。

如上述，电介质阻挡放电灯装置100，相当于在外部电极11A和外部电极11B之间夹持了作为电介质的放电空间13、荧光体层15和发光管10的具有灯电容C0的电容器A0。如上述，放电电荷量Q0是电介质阻挡放电灯装置100的放电时蓄积到电容器A0的电荷。一般而言，电荷是静电电容和电压之积，所以可认为要减少放电电荷量Q0，只要单纯地减少灯电容C0或降低灯电压V0即可。但是，灯电压V0需要设定为可维持灯的点亮的电压。本实施方式中，将灯电压V0设定在电介质阻挡放电灯装置100稳定放电所需的最低限的电压和比该电压高20％的电压之间的范围，除此外不能减小灯电压。这样，由于灯电压需要确保可维持点亮的稳定的放电产生，所以可调整的范围较窄。因而，本实施方式中，通过使灯电容C0变化来调整放电电荷量Q0(每单位长度的放电电荷量q0)。

灯电容C0与发光管10的管壁的相对介电常数和外部电极11的面积成正比例，与外部电极11和发光管10之间的间隙距离d成反比例。因而，为了使灯电容C0变化，可考虑改变外部电极11A、11B的面积、具体而言改变外部电极11A、11B的在与管轴α正交的方向的长度即宽度w、或管轴α方向的长度L的方法；或改变外部电极11A、11B和发光管10之间的空隙距离d的方法；或改变发光管10的构成材料而使介电常数ε变化的方法等。但是，为了变更介电常数ε而需要变更材料，所以要调节为所期望的值不容易。因而，本实施方式中，作为最容易改变灯电容C0的方法，通过调节发光管10和外部电极11的空隙距离d、外部电极11A、11B的宽度w及长度L，由此使灯电容C0变化。

研究了制作灯电容C0(发光管10与外部电极11的空隙距离d和外部电极11A、11B的宽度w及长度L)不同的多种(22种)电介质阻挡放电灯100，通过上述方法测定放电电荷量q0和灯效率η并且调查两者的关系。

对电介质阻挡放电灯100的全光束φ而言，将电介质阻挡放电灯100设置在积分球内并由作为点亮电路14的高压脉冲电源(ハイデン研究所製：SBP-5K-HF-1)点亮来进行测定。高压脉冲电源的驱动波形是正负交替的矩形，电压是p-p值为2kV至8kV为止，随着灯电容C0和发光管10的长度L’而不同，为了使电介质阻挡放电灯装置100稳定地放电而施加所需的电压。

提供给测定的各自的电介质阻挡放电灯100的空隙距离d、外部电极11A、11B的宽度w及外部电极11A、11B的长度L、每单位长度的放电电荷量q0的测定结果、以及灯效率η的测定结果如下表1所示。另外，根据表1的结果，将横轴设为每单位长度的放电电荷量q0、而纵轴设为灯效率η来图形化的结果，在图7中表示。

[表1]

用于改变灯电容C0的尺寸条件如下。首先，针对发光管10和外部电极11的空隙距离d为0mm、0.5mm、1.0mm、3.0mm这4种进行了实验。接着，针对外部电极11及12的宽度w为1mm、2mm、3mm、20mm这4种进行了实验。另外，针对发光管10的长度L’为80mm、160mm、310mm、460mm、610mm这5种进行了实验。进而，针对与发光管10的长度L’对应的外部电极11及12的长度L为35mm(L’＝80mm)、75mm(L’＝160mm)、150mm(L’＝310mm)、300mm(L’＝610mm)这5种进行了实验。

此外，外部电极11的主成分为Al，并且为了持有反射功能而对外部电极12的表面涂敷了Ag。各个电介质阻挡放电灯100的尺寸、材质等如参照图1A至图2B所说明。

以下，对所获得的测定结果进行说明。首先，根据表1，针对灯效率η，不能认定如专利文献1所启示那样的外部电极面积13越大灯效率η就越好这样的关系，相反地，在单纯地加宽外部电极11A、11B的宽度w之际，可知灯效率η降低。例如，表1的No.10和No.16，外部电极11的长度L均为75mm，外部电极11的宽度w是前者为3mm而后者为20mm。也就是，No.16与相对于No.10增大外部电极11的面积的情况相当。但是，No.16与No.10相比其每单位长度的放电电荷量q0大、且灯效率η也低。

根据图7，灯效率η，与规定外部电极11的尺寸或配置的各个参数自身、即外部电极11的宽度w、外部电极11和发光管10的空隙距离d及外部电极的长度L的任一个均不相关。但是，可知灯效率η依赖于外部电极11的每单位长度的放电电荷量q0(通过改变宽度w、空隙距离d及长度L来调节灯容量C0，由此而变化为各种值)。具体而言，可知灯效率η在每单位长度的放电电荷量q0减少时提高。

图7中，可认定为针对在每单位长度的放电电荷量q0较小的区域A中所包含的20个测定值、即No.1～20，在每单位长度的放电电荷量q0和灯效率η之间具有线性相关。在此，关于No.1～20进行线性拟合(線形フイツテイング)后，可获得由下式7表示的拟合线C1。

[数学式7]

η＝0.179×q0+41.7…(式7)

同样，图7中可认定在每单位长度的放电电荷量q0较大的区域B中所包括的5个测定值、即关于No.18～22在每单位长度的放电电荷量q0和灯效率η之间具有线性相关。在此，针对No.18～22进行线性拟合后，可获得由下式8表示的拟合线C2。

[数学式8]

η＝0.0288×q0+23.7…(式8)

拟合线C1的斜率(0.179)远远大于拟合线C2的斜率(0.0288)，所以，如果每单位长度的放电电荷量q0比其小则相对于放电电荷量q0的减少的灯效率η的提高率变为显著增大的临界值，位于拟合线C1、C2交叉区域附近。因此，计算拟合线C1、C2的交点后，在图7中如由符号D所示那样，大约为120nC/m。放电电荷量q0的值小于该交点D的测定值中的、放电电荷量q0的值大的、即认定相对于放电电荷量q0的减少灯效率η显著提高的最大的测定值，是No.13(放电电荷量为100nC/m)。换言之，针对放电电荷量q0至少比No.13(100nC/m)小的测定值，相对于放电电荷量q0的减少灯效率η确实显著提高。

基于以上的理由，当按照在一对外部电极11间的外部电极11的每单位长度的每次放电的放电电荷量q0小于100nC/m的方式设定灯电容C0(例如，通过外部电极11A、11B的宽度w、长度L及与发光管10的空隙距离d来进行调整)时，能够大幅度提高灯效率。

此外，表1及图7的测定值No.1～22的放电电荷量q0的最小值大约为20nC/m(No.10)，但这是施加电压上限的实验的制约所得到之值。起因于灯电容C0的放电电荷量q0在灯电容C0越小时就变得越小。另一方面，放电电荷量q0变得越小，为了放电就需要更高的电压。如果能够供给更高的电压，则放电电荷量q0比20nC/m小也可。通常，根据各发光装置的点亮电路的性能或成本的制约，就可设定实用上的灯电容、及放电电荷量q0的下限值。

此外，图7中将横轴设为每单位长度的放电电荷量q0，若由电流密度进行换算，则在No.21中大约为0.56mA/cm²、在No.19中大约为0.20mA/cm²。电流密度的计算不是由发光管10的截面积而是将灯密度除以外部电极11的表面积来计算出的。在发光管10的侧面的大半面积配置有外部电极11，与发光管的长边方向的两端存在电极的情况不同。

此外，表1及图7是外部电极11A、11B间的距离β为7mm的情况，但即使将距离β在0.5mm至50mm的范围进行变更，也未观察到特性上较大的不同。

本实施方式的电介质阻挡放电灯100构成液晶显示装置900用的面光源设备即背景光装置700的一部分，配置在扩散板701的光入射面701a侧。在相对于图1A、2A中纸面垂直的方向将多个电介质阻挡放电灯100A、100B以相互平行的姿势配置。在扩散板701的光出射面701b侧，用于使光散射的扩散片702、用于限定所辐射的光的方位的棱镜片703、及用于限制所辐射的光的偏光的偏光片704以层叠状态配置。电介质阻挡放电灯100、扩散板701及光学片702～704被收容于壳体705。在偏光片704的前面配置有液晶面板800。电介质阻挡放电灯100所发出的光，从扩散板701的光出射面701b射出，透过光学片702～704而从背面侧照射液晶面板800。

本发明并非限定于上述实施方式，可进行各种的变形。例如，以液晶显示装置的背景光装置为例进行了说明，但本发明的电介质阻挡放电灯也可在液晶显示装置以外的面光源中使用。例如，能够使用于广告牌用的背景光、室内用照明光源、车内用照明光源等。

参照附图对本发明进行了说明，但对于本领域一般技术人员而言，可进行各种的变更及变形。因而，只要这样的变更及变形不脱离本发明的意图及范围，应当解释为包含于本发明。

产业上的可利用性

本发明的电介质阻挡放电灯，作为液晶显示装置用的背景光光源、广告牌用背景光光源、室内用照明光源、车内用照明光源等是有用的。

Claims

1、一种电介质阻挡放电灯，具备：

灯泡；

放电介质，其包含封入在上述灯泡内部的惰性气体；

至少一对外部电极，沿上述灯泡的管轴方向串联配置在上述灯泡的外侧；和

点亮电路，对上述一对外部电极施加交流电压，使电介质阻挡放电反复发生，以使上述惰性气体等离子体化而发光，

按照在上述一对外部电极间的上述外部电极的每单位长度的每次放电的放电电荷量小于100nC/m的方式，设定上述一对外部电极间的静电电容即灯电容。

2、根据权利要求1所述的电介质阻挡放电灯，其特征在于，

通过调节上述外部电极的长度、上述外部电极的宽度及上述外部电极与上述灯泡之间的空隙距离中的至少任一个，来设定上述灯电容。

3、根据权利要求1或2所述的电介质阻挡放电灯，其特征在于，

上述外部电极按照与上述灯泡接触的方式配置。

4、根据权利要求1或2所述的电介质阻挡放电灯，其特征在于，

上述外部电极按照与上述灯泡的外周面隔开的方式配置。

5、一种背景光装置，具备：

权利要求1～权利要求4中任一项所述的电介质阻挡放电灯；和

扩散板，其具备光入射面和光出射面，将由上述光源装置发出的光从上述光入射面引导至上述光出射面并出射。

6、一种液晶显示装置，具备：

权利要求5所述的背景光装置；和

与上述扩散板的上述光出射面对置地配置的液晶面板。