Rücklaufsperre für rotierende Wellen, insbesondere für Elektrizitätszähler Es sind Rücklaufsperren für Elektrizitätszähler bekannt, die im allgemeinen aus einem auf den Zäh lerläufer angebrachten Sperrad bestehen, das mit einer ortsfest gelagerten, schwenkbaren Sperrklinke zu sammenwirkt. Die Klinke liegt auf dem Sperrad auf und gleitet bei Drehbewegungen des Läufers in Nor malrichtung über die Zähne des Sperrades hinweg. Bei gegenläufiger Bewegung des Läufers greift die Klinke in die Zahnlücken ein und hält den Läufer fest. Diese Art der Rücklaufsperrung ist verhältnis mässig nachteilig, da durch die auf dem Sperrad schleifende Klinke unerwünschte Rückwirkungen auf den Zähler ausgeübt werden.
Um den Verschleiss beim Vorlauf des Zählers und auch die Rückwirkun gen klein zu halten, ist es bekannt, das Sperrad mit nur wenigen Zähnen zu versehen und die Klinke so anzuordnen, dass sie die Zähne des Sperrades nur während des Vorbeilaufens berührt, sonst aber frei ist. Durch den grossen Abstand zwischen den Zähnen des Sperrades wird zwar die Rückwirkung auf den Zähler herabgesetzt, jedoch ist diese Anordnung aber auch nachteilig, denn der Zähler kann ein verhältnis mässig grosses Stück zurücklaufen, bevor der nächste Zahn an der Klinke erscheint. Da der Rücklauf auch nur über einen Teil einer Vollumdrehung des Läu fers unerwünscht ist, ist diese bekannte Rücklauf sperre unbefriedigend.
Hinzu kommt, dass die me chanische Reibung nicht konstant ist und daher beim Zähler nicht mit eingeeicht werden kann.
Die Erfindung bezweckt, eine Rücklaufsperre für rotierende Wellen, insbesondere für Elektrizitätszäh ler, zu schaffen, bei der unter Verwendung der be kannten Sperreinrichtung mit einem an der Welle angebrachten Sperrad und einer ortsfest gelagerten, schwenkbaren Klinke die erwähnten Nachteile ver- mieden werden. Erfindungsgemäss wird dies dadurch erreicht, dass die Klinke mit Hilfe einer magnetischen Anordnung unter Ausnutzung des Hystereseeffektes in Abhängigkeit von der Drehrichtung der Welle verschwenkt wird.
Zweckmässigerweise besteht die magnetische Anordnung aus einer an der Welle an gebrachten, aus ferromagnetischem Material herge- stellen, Hystereseeigenschaften aufweisenden Scheibe und einem mit der Klinke verbundenen, in Sekanten richtung der Scheibe angeordneten Doppelspur magneten.
An Hand der Zeichnung sei die Erfindung an mehreren Ausführungsbeispielen näher erläutert. Fig. 1 und 2 zeigen in perspektivischer Darstel lung zwei verschiedene Rücklaufsperren, während Fig. 3 einen Schnitt durch die eine Hälfte der an der Welle angebrachten Scheibe wiedergibt. Die Fig. 4 und 5 sind Hilfsskizzen, und Fig. 6 zeigt eine Rücklaufsperre mit grossem Schwenkbereich. In Fig.7 sind die Kräfteverhältnisse der Anordnung nach Fig. 6 dargestellt.
Bei dem Ausführungsbeispiel nach Fig. 1 ist an der Achse 1 eines Elektrizitätszählerläufers ein Sperr- rad 2 angebracht, das mit einer grossen Anzahl von Sperrzähnen ausgerüstet ist. Das Sperrad wirkt mit einer Klinke 5 zusammen, die um eine parallel zur Achse 1 vorgesehene Achse 7 schwenkbar ist. Die Klinke 5, die mit ihrer an den Enden spitz ausge führten Achse 7 in Steinen 8a und 8b reibungsarm gelagert ist, besitzt an ihrem einen Ende eine Schneide 5a, die sich zwischen dem Sperrad 2 und einem orts fest angeordneten Anschlag 9 befindet.
An dem an dern Ende trägt die Klinke einen Körper 6, der als Ausgleichsgewicht für einen an dem schneidenseiti- gen Teil der Klinke gehaltenen Doppelspurmagneten 4 dient. Der Magnet 4 ist so an der Klinke angeord net, dass er in Sekantenrichtung einer unterhalb des Sperrades an der Achse 1 befestigten Scheibe 3 liegt. Die Scheibe 3, die aus einem ferromagnetischen, Hystereseeigenschaften besitzenden Material besteht, ist etwas grösser als das Sperrad ausgeführt, und der Magnet, der an der Randzone der Scheibe auf diese einwirkt, bildet mit ihr einen geringen Luftspalt.
Der Magnet 4, der mit der Scheibe in Wechsel wirkung steht, prägt dem Scheibenteil innerhalb sei nes Wirkungsbereiches seinen Magnetismus ein, so dass dieser Scheibenteil als Magnet mit ungleich namigen Polen dem Magneten 4 gegenübersteht. Magnet 4 und Scheibe 3 ziehen sich also gegenseitig an. Dreht sich nun der Zählerläufer, so nimmt die Scheibe 3 den Magneten 4 entsprechend ihrer Dreh richtung mit. Bewegt sich die Scheibe in der einge zeichneten Pfeilrichtung, die der normalen Drehrich tung des Zählerläufers entspricht, so wird die Schneide 5a der Klinke infolge der über die Magnet anordnung auf die Klinke ausgeübten Kraft von dem Sperrad abgehoben und gegen den Anschlag 9 ge führt.
Der Doppelspurmagnet wirkt dabei wie eine Hysteresebremse, das heisst, es tritt an seinen Polen eine fortwährende Ummagnetisierung der Scheibe ein. Hierfür ist eine Magnetisierungsarbeit aufzu bringen, die als Bremsmoment in Erscheinung tritt. Das auftretende Bremsmoment ist drehzahlunabhän gig und kann daher beim Zähler eingeeicht werden. Andere Rückwirkungen treten nicht auf, denn beim normalen Vorlauf des Zählers ist die Schneide in folge des wirkenden Bremsmomentes von dem Sperr- rad abgehoben, so dass sie keine mechanische Wir kung auf den Zähler ausübt. Die durch Wirbelströme hervorgerufene Bremsung ist sehr klein und kann vernachlässigt werden.
Durch geeignete Wahl des Scheibenmaterials kann sie noch weiter herabgesetzt werden.
Führt der Zählerläufer eine rückläufige Dreh bewegung aus, so wird der Magnet 4 von der Scheibe 3 auch in dieser Drehrichtung mitgenommen, das heisst, die Schneide 5a legt sich gegen das Sperrad 2 und greift so in die Zahnlücken dieses Rades ein, dass die Drehbewegung gestoppt wird. Die mögliche Rück drehung des Zählerläufers kann durch Verwendung eines Sperrades mit einer grossen Zähnezahl beliebig klein gehalten werden.
Bei dem Ausführungsbeispiel nach Fig. 2 ist an der Achse 11 eines Elektrizitätszählerläufers ein Sperrad 12 angebracht, das mit einer grossen Anzahl von Sperrzähnen ausgerüstet ist. Das Sperrad wirkt mit einer Klinke 15 zusammen, die um eine parallel zur Achse 11 vorgesehene Achse 17 schwenkbar ist. Die Klinke 15 läuft in eine Schneide 15a aus, die in die Zahnlücken des Sperrades einrasten kann. Die Schneide ist zwischen dem Sperrad 12 und einem ortsfesten Anschlag 19 verschwenkbar. Die Klinken achse 17 ist in Lagern 18a und 18b gehalten. Kon zentrisch um die Achse 17 ist ein axial magnetisier ter Scheibenmagnet 14 angeordnet, der an seinen Polen Polschuhe 20 besitzt, die den Rand einer ober halb des Sperrrades an der Achse 11 angebrachten Scheibe 13 gegeneinander versetzt umgreifen.
Die Scheibe 13 ist in diesem Falle unmagnetisch und an ihrem Rand mit einer Nut versehen, in der ein Draht 21 mit mehreren Windungen aufgewickelt ist. Der Draht besteht aus ferromagnetischem, Hystereseeigen schaften besitzendem Material (siehe insbesondere Fig. 3).
Die magnetische Wirkung ist ähnlich beim Aus führungsbeispiel nach Fig. 1. Die Anordnung nach Fig.2 ist aber gegenüber der nach Fig. 1 insofern vorteilhafter, als die Massen an der Klinke besser verteilt sind. Da der relativ schwere Magnet bereits im Schwerpunkt des Systems liegt, ist nur noch ein verhältnismässig kleines Ausgleichsgewicht 16 erfor derlich. Dadurch wird auch die unerwünschte Lager reibung kleiner. Das Streufeld des Magneten ist axial gerichtet, das heisst, es ist, abgesehen vom Feld der Polschuhe, rotationssymmetrisch zur Achse 17, so dass Kräfte, die von Eisenteilen und stromdurchflos- senen Leiter ausgehend, auf den Magneten einwir ken, kein Drehmoment um die Achse 17 bilden kön nen.
Sie können somit also die Klinke nicht bewe gen, sondern sie können sich höchstens als Belastun gen der Lager auswirken. Die beidseitige Umfassung der Scheibe mit Hilfe der Polschuhe ist ebenfalls sehr vorteilhaft, da die Anziehungskräfte zwischen den Polschuhen und der Scheibe entgegengesetzt ge richtet sind und sich daher aufheben. Das durch die Versetzung der Polschuhe auftretende schwache Mo ment, das wesentlich kleiner als bei der Anordnung nach Fig. 1 ist, wird ebenfalls von den Lagern auf genommen.
Durch die Verwendung einer unmagnetischen Scheibe mit einem in einer Randnut aufgewickelten Draht ergibt sich der Vorteil, dass ein definierter kleiner Querschnitt für den Fluss erreicht wird. Ein solcher Querschnitt wäre sonst nur mit dünner Scheibe erzielbar, die aber sehr schwer herzustellen ist und bei der Montage leicht beschädigt werden kann, weil sie glashart gehärtet werden muss. Eine Härtung des Drahtes wie bei der Scheibe ist nicht erforderlich, und die Wärmebehandlung kann, falls notwendig, vor dem Aufbringen erfolgen. Das Auf bringen des Drahtes auf die Scheibe bereitet keine Schwierigkeiten, wenn er vor dem Aufwickeln zu einem kleineren Radius als ihn die Scheibe besitzt gebogen wird.
Bei der Anordnung nach Fig.2 wirkt auf die Polschuhe des Magnetsystems einerseits die Hyste- resekraft P ",a, ein, wenn die Scheibe 13 in Pfeilrich tung gedreht wird, anderseits versucht die Anzie hungskraft des Magnetsystems, dieses so einzustellen, dass die Polschuhe 20 auf die Achse 11 hinzeigen. In Fig. 4 sind die in der Anordnung auftretenden Kräfte in Abhängigkeit von dem Auslenkwinkel (T der Klinke dargestellt. Die Darstellung zeigt, dass die Haltekraft des Magneten um seine Mittellage herum proportional dem Auslenkwinkel ist.
Zur Verschwen- kung des Magnetsystems steht aber nur die Hyste resekraft Pmax zur Verfügung, so dass der Auslenk winkel der Magnetanornung durch die beiden par allel zur Abszisse verlaufenden Geraden bestimmt ist. Der Auslenkwinkel ist verhältnismässig klein. Diese geringe Auslenkung ist insofern nachteilig, als die Sperrklinke, die ja mit dem Magneten verschwenkt wird, genau eingestellt werden muss, um auch inner halb des zur Verfügung stehenden Schwenkwinkels 2(p""" ein- bzw. auszuschwenken. Eine Vergrösserung des Schwenkwinkels ist nicht ohne weiteres möglich. Durch Schwächung des Magneten kann zwar die Nei gung der Kennlinie vermindert werden, jedoch wird auch im gleichen Masse die Hysteresekraft Pmax her abgesetzt.
Denkt man sich bei der Rücklaufsperre nach Fig. 1 die Scheibe aus unmagnetischem Material be stehend und mit einem Eisendraht wie bei der An ordnung nach Fig. 2 umgeben, so liegt ein System vor, das für die Praxis keine Bedeutung besitzt, aus dem aber die vorteilhafte Lösung nach Fig. 6 ent wickelt ist. Die gedachte Anordnung hat an den Stellen zwei stabile Ruhepunkte, an denen sich einer der Pole des U-Magneten in unmittelbarer Nähe der ferromagnetischen Randzone der Scheibe befindet. Die Haltekraft P der Magnetanordnung ist in Fig. 5 über dem Auslenkwinkel Y aufgetragen.
Die Kurve für P schneidet die Abszisse in den Punkten<I>a, b</I> und c, wobei die Punkte<I>a</I> und<I>b</I> die stabilen Gleich gewichtslagen darstellen, während der Punkt c die Mittellage des Magneten wiedergibt, in dem sich die ser in einem labilen Gleichgewicht befindet. Es ist in der Darstellung auch die maximale Hysteresekraft P",", eingezeichnet, die wesentlich kleiner als die Haltekraft in Gebieten zwischen den Punkten a, c bzw.<I>c, b</I> ist. Auch bei dieser Anordnung ist also nur ein kleiner Auslenkwinkel des Magneten 7 um die Ruhepunkte<I>a</I> bzw.<I>b</I> möglich.
Bei der Entwicklung der Anordnung nach Fig. 6 lag nun der Gedanke zugrunde, die Anordnung nach Fig.2 mit der im erwähnten Sinne umgeänderten nach Fig. 1 zu kombinieren, da eine Überlagerung der Kurven von Fig. 4 und 5 eine Kurve gemäss Fig. 7 erwarten liess, bei der also der mittlere Teil sich innerhalb der durch P,"", bestimmten Grenzlinien befindet. Bei gleicher Hysteresekraft wie bei der An ordnung nach Fig.2 ist also hier eine wesentlich grössere Auslenkung des Magnetsystems möglich. Durch Überlagerung der Kurve von Fig. 4 mit der von Fig. 5 wird praktisch der Wellenzug in Fig. 5 zwischen den Punkten<I>a</I> und<I>b</I> geglättet, so dass ein wesentlich grösserer Auslenkwinkel Ymax als bei Fig. 4 erreicht wird.
Bei der Anordnung nach Fig. 6 ähnelt das Ma gnetsystem dem von Fig. 2, das heisst, es ist auch hier ein scheibenförmiger Magnet 21 an einer Achse 26, an der auch eine nicht dargestellte Klinke sitzt, be festigt. Der Magnet 21 besitzt an seinen Polen Pol schuhe 22, 23, die die mit einem ferromagnetischen, Hystereseeigenschaften aufweisenden Rand versehene Scheibe 24, die an der Achse 25 sitzt, von oben und unten her überragen. Die Polschuhe sind jedoch so lang, dass sie über den ferromagnetischen Rand hin aus weiter die Scheibe überdecken und an ihren Enden zur Scheibe hin hörnerartige Abwinkelungen 22a, 23a besitzen.
Durch die Ausbildung der Pol schuhe wird erreicht, dass der Magnetfluss einmal unmittelbar an den Polschuhenden austritt und auf den ferromagnetischen Rand übergeht und zum an dern Male unmittelbar an der Stelle, an der die Pol schuhe den ferromagnetischen Rand überragen, zu dem ferromagnetischen Teil der Scheibe übertritt. Auf diese Weise wird die Haltekraft über den mitt leren Teil des Schwenkweges der Polschuhe nahezu konstant gehalten.
Derselbe Effekt kann auch durch eine andere Anordnung erreicht werden. Es ist beispielsweise denkbar, mit einer Anordnung nach Fig. 1, die eine unmagnetische Scheibe mit ferromagnetischem Rand besitzt, auch einen grossen Schwenkwinkel zu erhal ten, wenn zusätzlich noch eine mittlere Raststellung durch Anbringung eines feststehenden Eisenstückes oder eines zweiten ferromagnetischen Ringes auf der Scheibe geschaffen wird.
Backstop for rotating shafts, especially for electricity meters There are known backstops for electricity meters, which generally consist of a ratchet wheel attached to the counter that interacts with a stationary, pivotable pawl. The pawl rests on the ratchet wheel and slides over the teeth of the ratchet wheel when the rotor rotates in the normal direction. When the rotor moves in the opposite direction, the pawl engages in the gaps between the teeth and holds the rotor in place. This type of backstop is relatively disadvantageous because the pawl dragging on the ratchet wheel has undesirable effects on the counter.
In order to keep the wear and tear during the advance of the counter and also the reaction conditions small, it is known to provide the ratchet wheel with only a few teeth and to arrange the pawl so that it only touches the teeth of the ratchet wheel while it is passing, but is otherwise free . Due to the large distance between the teeth of the ratchet wheel, the effect on the counter is reduced, but this arrangement is also disadvantageous because the counter can run back a relatively large amount before the next tooth appears on the pawl. Since the return is undesirable even over part of a full turn of the Läu, this known return lock is unsatisfactory.
In addition, the mechanical friction is not constant and therefore cannot be calibrated with the meter.
The invention aims to provide a backstop for rotating shafts, in particular for electricity meters, in which the disadvantages mentioned are avoided using the known locking device with a ratchet wheel attached to the shaft and a stationary, pivotable pawl. According to the invention, this is achieved in that the pawl is pivoted with the aid of a magnetic arrangement utilizing the hysteresis effect as a function of the direction of rotation of the shaft.
The magnetic arrangement expediently consists of a disk attached to the shaft, made of ferromagnetic material, having hysteresis properties and a double-track magnet connected to the pawl and arranged in the secant direction of the disk.
The invention will be explained in more detail using several exemplary embodiments using the drawing. Fig. 1 and 2 show in perspective presen- tation two different backstops, while Fig. 3 shows a section through one half of the disk attached to the shaft. 4 and 5 are auxiliary sketches, and FIG. 6 shows a backstop with a large pivoting range. In FIG. 7, the force relationships of the arrangement according to FIG. 6 are shown.
In the embodiment according to FIG. 1, a ratchet wheel 2, which is equipped with a large number of ratchet teeth, is attached to the axle 1 of an electricity meter rotor. The ratchet wheel interacts with a pawl 5 which can be pivoted about an axis 7 provided parallel to the axis 1. The pawl 5, which is mounted with low friction with its axis 7 pointed at the ends in stones 8a and 8b, has a cutting edge 5a at one end, which is located between the ratchet wheel 2 and a fixed stop 9.
At the other end, the pawl carries a body 6 which serves as a counterweight for a double track magnet 4 held on the part of the pawl on the cutting edge. The magnet 4 is net angeord on the pawl that it lies in the secant direction of a disk 3 attached to the axis 1 below the ratchet wheel. The disk 3, which consists of a ferromagnetic material that has hysteresis properties, is made somewhat larger than the ratchet wheel, and the magnet that acts on the disk at the edge zone forms a small air gap with it.
The magnet 4, which interacts with the disk, impresses its magnetism on the disk part within its range of action, so that this disk part faces the magnet 4 as a magnet with unlike poles. Magnet 4 and disk 3 therefore attract each other. Now the counter rotor rotates, so the disc 3 takes the magnet 4 according to its direction of rotation. If the disc moves in the direction of the arrow drawn in, which corresponds to the normal direction of rotation of the counter rotor, the cutting edge 5a of the pawl is lifted off the ratchet wheel as a result of the force exerted on the pawl via the magnet arrangement and leads against the stop 9.
The double-track magnet acts like a hysteresis brake, which means that the disk is continuously reversed at its poles. For this, a magnetization work has to be carried out, which appears as a braking torque. The braking torque that occurs is independent of the speed and can therefore be calibrated at the meter. There are no other repercussions because when the counter is running normally, the cutting edge is lifted off the ratchet wheel as a result of the braking torque, so that it has no mechanical effect on the counter. The braking caused by eddy currents is very small and can be neglected.
It can be reduced even further by a suitable choice of the pane material.
If the counter rotor performs a reverse rotary movement, the magnet 4 is carried along by the disk 3 in this direction of rotation, i.e. the cutting edge 5a rests against the ratchet wheel 2 and engages the gaps between the teeth of this wheel so that the rotary movement is stopped becomes. The possible reverse rotation of the counter rotor can be kept as small as desired by using a ratchet wheel with a large number of teeth.
In the embodiment according to FIG. 2, a ratchet wheel 12, which is equipped with a large number of ratchet teeth, is attached to the axle 11 of an electricity meter rotor. The ratchet wheel cooperates with a pawl 15 which can be pivoted about an axis 17 provided parallel to the axis 11. The pawl 15 ends in a cutting edge 15a which can snap into the gaps between the teeth of the ratchet wheel. The cutting edge can be pivoted between the ratchet wheel 12 and a stationary stop 19. The pawl axis 17 is held in bearings 18a and 18b. Concentrically about the axis 17, an axially magnetized disc magnet 14 is arranged, which has pole pieces 20 at its poles, which engage around the edge of an upper half of the ratchet wheel attached to the axis 11 disc 13 offset from one another.
The disk 13 is non-magnetic in this case and is provided on its edge with a groove in which a wire 21 is wound with several turns. The wire consists of ferromagnetic, hysteresis properties owning material (see in particular Fig. 3).
The magnetic effect is similar in the exemplary embodiment according to FIG. 1. The arrangement according to FIG. 2 is, however, more advantageous than that according to FIG. 1 in that the masses are better distributed on the pawl. Since the relatively heavy magnet is already in the center of gravity of the system, only a relatively small counterweight 16 is required. This also reduces the undesirable bearing friction. The stray field of the magnet is axially directed, that is, apart from the field of the pole shoes, it is rotationally symmetrical to the axis 17, so that forces from iron parts and current-carrying conductors act on the magnet, no torque around the axis 17 can form.
So you can not move the pawl, but at most they can act as loads on the bearings. The two-sided enclosure of the disc with the help of the pole pieces is also very advantageous, as the forces of attraction between the pole pieces and the disc are oppositely directed and therefore cancel each other out. The weak Mo element that occurs due to the displacement of the pole pieces, which is much smaller than in the arrangement of FIG. 1, is also taken from the bearings.
The use of a non-magnetic disk with a wire wound in an edge groove has the advantage that a defined small cross section is achieved for the flux. Such a cross-section could otherwise only be achieved with a thin disk, which is very difficult to manufacture and can easily be damaged during assembly because it has to be hardened as hard as glass. Hardening of the wire as is the case with the washer is not required and the heat treatment can, if necessary, be carried out prior to application. Bringing the wire onto the disc is not difficult if it is bent to a smaller radius than the disc before it is wound up.
In the arrangement according to FIG. 2, the hysteresis force P ″, a, acts on the pole pieces of the magnet system on the one hand when the disk 13 is rotated in the direction of the arrow; on the other hand, the attraction force of the magnet system tries to adjust it so that the pole pieces 20 point to the axis 11. In Fig. 4, the forces occurring in the arrangement are shown as a function of the deflection angle (T of the pawl. The illustration shows that the holding force of the magnet around its central position is proportional to the deflection angle.
However, only the hysteresis force Pmax is available for pivoting the magnet system, so that the deflection angle of the magnet arrangement is determined by the two straight lines running parallel to the abscissa. The deflection angle is relatively small. This small deflection is disadvantageous insofar as the pawl, which is swiveled with the magnet, has to be set precisely in order to swivel in and out within the available swivel angle 2 (p "" ". An increase in the swivel angle is Not possible without further ado.When the magnet is weakened, the slope of the characteristic curve can be reduced, but the hysteresis force Pmax is also reduced to the same extent.
If you think of the backstop according to Fig. 1, the disc made of non-magnetic material be standing and surrounded with an iron wire as in the order of Fig. 2, then there is a system that has no practical meaning, but from which the advantageous solution according to FIG. 6 is developed. The imaginary arrangement has two stable rest points at the points where one of the poles of the U-magnet is in the immediate vicinity of the ferromagnetic edge zone of the disk. The holding force P of the magnet arrangement is plotted against the deflection angle Y in FIG.
The curve for P intersects the abscissa at points <I> a, b </I> and c, with points <I> a </I> and <I> b </I> representing the stable equilibrium positions while the point c represents the central position of the magnet in which the water is in an unstable equilibrium. The illustration also shows the maximum hysteresis force P ",", which is significantly smaller than the holding force in areas between points a, c and <I> c, b </I>. With this arrangement too, only a small deflection angle of the magnet 7 around the points of rest <I> a </I> or <I> b </I> is possible.
The development of the arrangement according to FIG. 6 was based on the idea of combining the arrangement according to FIG. 2 with that according to FIG. 1, modified in the sense mentioned, since a superposition of the curves of FIGS. 4 and 5 results in a curve according to FIG. 7, in which the middle part is located within the boundary lines determined by P, "". With the same hysteresis force as in the arrangement according to FIG. 2, a much greater deflection of the magnet system is possible here. By superimposing the curve of FIG. 4 with that of FIG. 5, the wave train in FIG. 5 between the points <I> a </I> and <I> b </I> is practically smoothed, so that a significantly larger deflection angle Ymax than in Fig. 4 is reached.
In the arrangement of FIG. 6, the Ma gnetsystem is similar to that of FIG. 2, that is, it is also here a disc-shaped magnet 21 on an axis 26, on which a pawl, not shown, is also fastened. The magnet 21 has pole shoes 22, 23 at its poles, which protrude from above and below the disc 24, which is provided with a ferromagnetic, hysteresis-like edge and sits on the axis 25. However, the pole shoes are so long that they further cover the disk beyond the ferromagnetic edge and have horn-like bends 22a, 23a at their ends towards the disk.
The formation of the pole shoes ensures that the magnetic flux exits directly at the pole shoe ends and passes over to the ferromagnetic edge and, on the other hand, directly at the point where the pole shoes protrude over the ferromagnetic edge, to the ferromagnetic part of the disk transgresses. In this way, the holding force is kept almost constant over the middle part of the pivoting path of the pole pieces.
The same effect can be achieved by a different arrangement. It is, for example, conceivable with an arrangement according to FIG. 1, which has a non-magnetic disc with a ferromagnetic edge, also a large pivot angle to receive th, if in addition a central locking position is created by attaching a fixed iron piece or a second ferromagnetic ring on the disc becomes.