WO2011124829A1 - Methode de stabilisation de la frequence d'emission d'un laser a cascade quantique, dispositif associe - Google Patents

Methode de stabilisation de la frequence d'emission d'un laser a cascade quantique, dispositif associe Download PDF

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WO2011124829A1
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quantum cascade
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signal
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Stefano Barbieri
Giorgio Santarelli
Carlo Sirtori
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Université Paris Diderot - Paris 7
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    • H01S5/4087—Array arrangements, e.g. constituted by discrete laser diodes or laser bar emitting more than one wavelength

Definitions

  • the present invention relates to a method for stabilizing the emission frequency of a quantum cascade laser and an associated device.
  • Quantum cascade lasers are a recent class of laser sources for the middle and far infrared. These lasers are semiconductor lasers, unipolar, which derive their optical gain from transitions between subbands in the coupled quantum well conduction band. An electron recycling is exploited by a cascade of active regions placed in series. Their most remarkable characteristic is that the emission wavelength does not depend on the gap of the materials used, but on the thickness of the quantum wells of the active zone. It should be noted that the lasers implemented in the present invention are powered with a DC power source, generating a driving current.
  • the invention more particularly relates to quantum cascade lasers known as "Terahertz” whose transmission frequency is in the Hz range (10 12 Hz).
  • the Terahertz domain (sometimes referred to as the "T-ray” domain) is considered to range from about 100 GHz to a few thousand GHz, or some THz. This corresponds to wavelengths between about thirty ⁇ and two to three mm.
  • the invention also relates to quantum cascade lasers whose transmission frequency is greater than the aforementioned ranges and can reach 60 THz, or even 100 THz.
  • a quantum cascade laser can be obtained using metal-metal guides or simple-plasmon guides for vertical optical confinement.
  • quantum cascade lasers can be produced by ultrathin stackings of GaAs / AlGaAs or InGaAs / AlInAs type semiconductors.
  • QCL lasers as an oscillator capable of generating a continuous wave whose emission frequency is stable has been the subject of recent work, in particular those disclosed in the following publications:
  • QCL lasers are generally cooled, but at temperatures of the order of 80 K to 150 K, which can be reached with simple means of cryogenics using for example liquid nitrogen.
  • the aim of the present invention is to propose a method for stabilizing the emission frequency of a high-performance and inexpensive quantum cascade laser, not particularly requiring the use of a device of the bolometer type and / or Microwave source multiplied.
  • the invention thus proposes a method for stabilizing the transmission frequency, from a laser to quantum cascade (QCL), supplied with a direct current source generating a driving current, by controlling the driving current of said laser and implementing a phase-locked loop where at least a portion of the laser beam emitted by the quantum cascade laser and a second femto laser beam, whose signal has a frequency bandwidth at 1% intensity, converge
  • the same method or the same device can be used for stabilization the emission frequency of several quantum cascade lasers, used alone or in combination.
  • nonlinear a medium having a nonlinear susceptibility, which when illuminated by a light beam generates a static electric polarization field by optical rectification
  • ⁇ frequency bandwidth in frequency 3.
  • X od 'intensity, ⁇ ", the width of a frequency spectrum (intensity as a function of frequency) corresponds to the frequency range determined by an intensity value corresponding to x % of the maximum intensity, that is the difference between the highest frequency value determined at x% intensity minus the value of the lowest frequency determined at x% intensity;
  • Phase-Locked Loop a method of controlling the frequency or phase of an oscillator to that of an external signal, including, but not necessarily, a multiple the frequency of the external signal, also called the reference signal; a presentation of PLL can be found in the book “Phase-locked loops application to coherent receiver design", Alain Blanchard - A Wiley-interscience Publication - John Wiley & Sons - copyright ⁇ 1976 by John Wiley & Sons, Inc. Further information on phase lock loops is given in particular from the following publication: "Modem Control Theory" by W. Brogan - 3rd ed. Englewood Cliffs, NJ: Prentice Hall, 1990.
  • the frequency bandwidth at 10% signal intensity of the femto second laser beam is greater than or equal to the laser emission frequency
  • the frequency bandwidth at 50% intensity of the second femto laser beam signal is greater than or equal to the laser emission frequency
  • the second femto laser beam is emitted by a femto second fiber laser, in particular by an Erbium-doped fiber femto second laser having a central emission frequency of the order of 1550 nm;
  • the femto second laser beam is emitted by Ti: Saphir laser (Ti: S) whose central emission wavelength is between 750 and 850 nm;
  • the laser beam emitted by the femto second fiber laser or the Ti: Saphir laser constitutes the femto second laser beam which is combined by the nonlinear combination device with the laser beam emitted by the quantum cascade laser;
  • the frequency of the laser beam emitted by a femto second fiber laser is doubled by a frequency doubler to obtain the femto second laser beam whose central emission frequency is of the order of 775 nm which is combined by the nonlinear combination device with the laser beam emitted by the quantum cascade laser;
  • the nonlinear combination device comprises
  • the reference signal S ref (t) is generated by a device for transmitting a reference signal consisting of a radio frequency generator or a microwave synthesizer; the transmission frequency of the quantum cascade laser is between 500 GHz and 100 Hz, for example greater than or equal to 1 THz and / or less than or equal to 60 THz.
  • the invention also relates to a method for stabilizing the emission frequency of each of the quantum cascade lasers of a plurality of quantum cascade lasers each powered by a current source.
  • each quantum cascade laser is effected according to the method of the invention described above, from a single common femto second laser beam and distributed to a plurality of combining devices, each combining device being associated with a single quantum cascade laser.
  • each combining device being associated with a single quantum cascade laser.
  • the invention also relates to a laser device which comprises: a quantum cascade laser (QCL) powered with a direct current source generating a driving current capable of generating a transmission frequency beam,
  • QCL quantum cascade laser
  • a device for generating a second femto laser beam whose signal has a frequency bandwidth at 1% of intensity is greater than or equal to
  • a mixing device for mixing the combined signal with a reference signal to produce an output signal; a phase lock device for generating an error signal; and wherein all of said devices are configured to allow control of the driving current of the phase cascade laser by a phase lock loop.
  • the invention also relates to a multi-laser device comprising a plurality of laser devices according to the invention, wherein a device for generating a second femto laser beam is common to a plurality of these laser devices for effecting the stabilization of the transmission frequency of each of these lasers of said plurality.
  • the invention also relates to the application of the method and / or the device according to the invention for detecting gases or objects remotely.
  • the invention also relates to the application of the method and / or the device according to the invention for performing a laser scan.
  • FIGS. 1 and 2 schematically show characteristics of a second femto laser used in the present invention
  • FIGS. 3 and 4 diagrammatically show the combination of the laser beam signal at quantum cascade with that of a second femto laser
  • FIG. 5 diagrammatically represents the assembly of a device according to the invention
  • FIGS. 7 ⁇ and 7B schematically show features of a quantum cascade laser used in the present invention
  • FIG. 8 diagrammatically represents the assembly of a device according to the invention
  • FIGS. 9A to 9D show intensity spectra of a laser beam of quantum cascade, in particular stabilized according to the invention
  • Figures 10 and 11 schematically show devices according to the invention where several QCL lasers are stabilized.
  • the method for stabilizing the emission frequency of a quantum cascade laser (QCL) of the invention implements the principle of servocontrolling by a phase-locked loop by virtue of the combination of the signal of the quantum cascade laser with a second femto laser.
  • Figure 1 shows the characteristics of a femto second laser where the amplitude of its electric field E fs (t) is worn as a function of time, t. This amplitude can be written according to equation (1):
  • ⁇ n is an integer
  • ⁇ is the frequency offset
  • ⁇ is the repetition rate of the laser
  • ⁇ E n is the amplitude of the nth wave plane oscillating at n
  • the wave planes interfere and produce a plurality of pulse trains, 1, separated by the duration of each
  • the pulsation, ⁇ is of the order of magnitude of the inverse of the spectral width of the femto second laser spectrum, ⁇ .
  • ⁇ is of the order of magnitude of 100 fs.
  • Equation 1, 1 (f) as a function of ⁇ , is shown schematically in FIG. 2. It consists of a comb of lines 2, separated by and extending over a spectrum width of Depending on the chosen embodiments, we will consider either
  • FIG. 3 diagrammatically represents the resultant of this combination: the beam emitted by a quantum cascade laser, 10, and that emitted by a second femto laser, 20, are directed on a non-linear combination device 30.
  • the electrical signal generated is wrote:
  • Equation (2) is the amplitude of the electric field of the quantum cascade laser beam.
  • the signal Si (t) is then mixed with a reference signal by means of a mixing device.
  • the signal, Si (t) of equation (3) is mixed in a radiofrequency mixer 40 with a signal emitted by a device 50 for transmitting a reference signal , S ref (t), for example a microwave synthesizer.
  • a phase lock device is known per se and in particular described in the work of Alain Blanchard supra. It comprises electronic circuits capable of generating an output signal, S er r (t), in voltage or in current, whose amplitude is S E and which is written according to equation (6):
  • the signal S er r (t) is referred to as the "error signal” and is then used to control the driving current of the quantum cascade laser.
  • the sign and the absolute value of S E are generated by the phase lock device in order to minimize the value of
  • Quantum cascade laser is said to be "phase locked" with the repetition rate of the second femto laser. This means that the frequency and instantaneous phase of the quantum cascade laser are stabilized relative to an integer multiple of
  • the combination device 30 comprises a nonlinear crystal ⁇ 110> ZnTe, 31, placed in series with a pair of oriented blades, quarter wave 32 and then half wave 33, followed by an ollaston prism 34, a set of photodiodes 35, 36, and a transimpedance amplifier 37 arranged to allow a balanced detection according to a method known per se, and for example described in the following publication: optic sensors for electric field measurements.
  • optic sensors for electric field measurements I. Theoretical comparison among different technical modulation "- L. Duvillaret et al. J. Opt. Soc. Am. B19, 2692 (2002).
  • the beams of the quantum and femto second cascade lasers converge to the ZnTe crystal.
  • a birefringence effect is obtained by Pockels effect which leads to a rotation of the polarization of the beam. Also called “Pockels cell” such a configuration.
  • the modulation in polarization becomes an amplitude modulation. This gives a signal according to equation (2) at the output of the amplifier 37.
  • the quantum cascade laser is a laser whose transmission frequency is 2.7 THz.
  • a laser is for example described in the following publication: "2.9 THz quantum cascade laser operating up to 70K in continuous wave", S. Barbieri, J. Alton, J. Fowler, H. E. Beere, E. Linfield H., D. A. Ritchie - Appl. Phys. Lett. , 85, 1674 (2004).
  • Figures 7A and 7B show the characteristics of the continuous wave of this quantum cascade laser.
  • the curves 71 to 76 respectively represent the variation of the optical power P, expressed in mW, of the laser at respective temperatures of 53 K, 51 K, 49 K, 44 K, 32 K, 20 K, depending on the intensity.
  • current, i expressed in A.
  • the curve 78 represents the variation of the voltage V, expressed in V, as a function of the intensity of the current.
  • Curve 70, in FIG. 7B represents a typical emission spectrum, measured at 20 K where the intensity, I, is expressed in arbitrary unit as a function of frequency f.
  • FIG. 8 represents the device implemented in an example according to the invention with the lasers whose characteristics have been described above.
  • the beam of the Erbium 21 doped fiber femto second laser is directed to a doubler of frequency 22 of "BBO" type to obtain a second femto laser beam whose central emission frequency is of the order of 775 nm which is combined by the nonlinear combination device 30 with the laser beam emitted by the quantum cascade laser 10.
  • the variation of the intensity 811 of the femto second laser beam is shown, after the frequency doubler 22, in terms of the frequency f in THz (bottom scale) or wavelength (in nm, top scale).
  • THz bottom scale
  • wavelength in nm, top scale
  • the quantum cascade laser beam is focused on a 1 mm thick ⁇ 110> ZnTe crystal using gold-coated parabolic mirrors and is superimposed on the femto second laser beam with a central emission frequency of order of 775 nm.
  • the polarization of the two beams is linear and oriented at about 45 ° to the ⁇ 1, -1.0> direction of the ZnTe crystal.
  • two optical beams of 6 m on average are directed to the balanced detection device composed of two Si photodiodes (Hamamatsu commercial reference S3399).
  • the difference between the two photo-currents is introduced into a transimpedance amplifier with a bandwidth of 300 MHz, followed by a low-pass filter to attenuate the un-suppressed lines of f rep and the harmonics.
  • a limit detection shot noise is determined and the amplitude noise of the femto second laser beam is suppressed.
  • radio frequency spectrum 821 measured by a spectrum analyzer 70 before the introduction into the mixing device 40 is reported in the part referenced 820, in a range of 0 to 93 MHz with a scanning speed of 13 ms and a resolution of bandwidth, called RBW, of 100kHz.
  • the quantum cascade laser is controlled with a current of 1.766 A and its temperature is 20 K. There are two groups of three peaks, symmetrically located with respect to f rep / 2 (ie 44.6 MHz), where
  • a bandwidth filter of 10 MHz bandwidth and centered at 30 MHz is then used to reduce the intensity of the secondary signals relative to the main signal.
  • the main signal, oscillating to is
  • a reference frequency reference signal, RF substantially equal to 30 MHz, generated by the device 50 for transmitting a reference signal.
  • An oscilloscope 80 can display the signals.
  • FIGS. 9A to 9D show radiofrequency spectra of the intensity of the aforementioned quantum cascade laser beam, without (FIG. 9A) and with (FIGS. 9B to 9D) phase locking according to the invention.
  • the bandwidth resolution, RBW is respectively 100 kHz (B), 100 Hz (C), 1 Hz - (D).
  • quantum cascade according to the method of the invention which is both efficient and inexpensive in comparison with known methods, and not particularly requiring the use of a device of the type of a bolometer and / or microwave source multiplied .
  • FIG. 10 describes an embodiment according to the invention in which two quantum cascade lasers, denoted QCL-1 and QCL-2, are stabilized in transmission frequency thanks to the same femto second laser with fiber 20. Stabilization is carried out by two devices according to the invention (shown partially in this figure), where the second femto laser beam is divided into two sub-beams, each directed to a linear combination device 30, mixed with a reference signal, and then introduced into a phase lock device 60 specific to each of the quantum cascade lasers QCL-1 and QCL-2.
  • the transmission frequency of each quantum cascade laser can be stabilized at the femto second laser repetition rate and a different transmit frequency can be chosen for each of the quantum cascade lasers.
  • the beam of the femto second fiber laser 20 to the linear combination devices 30 by means of optical fibers whose length can reach several tens of meters.
  • This arrangement is particularly advantageous for the detection of objects at a distance, such as, for example, the target 110.
  • the QCL-1 quantum cascade laser radiation is focused on a detector.
  • power 114 such as a fast pyroelectric detector or Shottky diode mixer for imaging applications, simultaneously with the signal emitted by the cascading laser Quantum QCL-2.
  • This technique can also be used for gas detection, for example of a gaseous sample 112.

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Abstract

Méthode de stabilisation de la fréquence d'émission, ωQCL, d'un laser à cascade quantique (QCL) (10) par contrôle du courant d' attaque dudit laser et mettant en œuvre une boucle de verrouillage de phase où au moins une partie du faisceau laser émis par le laser à cascade quantique et un faisceau laser femto seconde, dont le signal a une largeur de bande en fréquence Δω, convergent vers un dispositif de combinaison non linéaire (30) pour produire un signal combiné, S1(t) et où Δω est supérieure ou égale à ωQCL, puis on mélange le signal combiné S1(t) avec un signal de référence Sref(t) grâce à un dispositif mélangeur (40) pour générer un signal de sortie Sout(t) qui est introduit dans un dispositif de verrouillage de phase (60) pour générer un signal d'erreur Serr(t) utilisé pour contrôler le courant d'attaque du laser à cascade quantique.

Description

METHODE DE STABILISATION DE LA FREQUENCE D'EMISSION D'UN LASER A CASCADE QUANTIQUE , DISPOSITIF ASSOCIE
La présente invention concerne une méthode de stabilisation de la fréquence d'émission d'un laser à cascade quantique et un dispositif associé.
Les lasers à cascade quantique (« QCL » pour « quantum cascade laser » en anglais) constituent une classe récente de sources laser pour le moyen et lointain infrarouge. Ces lasers sont des lasers à semi-conducteurs, unipolaires, qui tirent leur gain optique de transitions entre sous bandes dans la bande de conduction de puits quantiques couplés. Un recyclage des électrons est exploité par une cascade de régions actives mise en série. Leur caractéristique la plus remarquable est que la longueur d'onde d'émission ne dépend pas du gap des matériaux employés, mais de l'épaisseur des puits quantiques de la zone active. Il convient de noter que les lasers mis en œuvre dans la présente invention sont alimentés avec une source de courant continu, générant un courant d'attaque.
L' invention concerne plus particulièrement des lasers à cascade quantique dits « Terahertz » dont la fréquence d'émission est dans la gamme du Hz (1012 Hz) . On considère que le domaine du Terahertz (parfois qualifié de domaine des « rayons T ») , s'étend d'environ 100 GHz à quelques milliers de GHz, soit quelques THz. Cela correspond à des longueurs d'ondes comprises entre une trentaine de μπι et deux à trois mm.
L' invention concerne également des lasers à cascade quantique dont la fréquence d'émission est supérieure aux plages précitées et peut atteindre 60 THz, voire même 100 THz. Selon des modes de réalisation, un laser à cascade quantique peut être obtenu en utilisant des guides métal- métal ou bien des guides simple-plasmon pour le confinement optique vertical.
A titre d'exemples, des lasers à cascade quantique peuvent être réalisés par des empilements ultraminces de semi-conducteurs de type GaAs/AlGaAs ou InGaAs/AlInAs .
L'utilisation des lasers QCL comme oscillateur susceptible de générer une onde continue dont la fréquence d'émission est stable a fait l'objet de travaux récents, notamment ceux divulgués dans les publications suivantes :
- « Phase locking of a 1.5 Terahertz quantum cascade laser and use as a local oscillator in a hétérodyne HEB receiver » de D. Rabanus, U.U. Graf, M. Philipp, 0. Ricken, J. Stutzki, B. Vowinkel, M.C. Wiedner, C. alther, M. Fischer, J. Faist (2 February 2009/ Vol. 17, No.3 / Optics Express 1159) , où la stabilisation de la fréquence d'émission d'un laser à cascade quantique émettant à 1,5 THz est de l'ordre de 100 Hz et est obtenue grâce à un signal micro-onde externe couplé avec celui du laser à cascade quantique dans un mélangeur constitué par un bolomètre à électrons chauds. Le signal micro-onde de référence est généré par une source micro-onde à basse fréquence, suivie de plusieurs stades de multiplication qui permettent de multiplier la fréquence de base jusqu'à atteindre la fréquence d'émission du laser à cascade quantique .
- « Phase locking of a 2.7 THz quantum cascade laser to a microwave référence » de P. Khosropanah, A. Baryshev, . Zhang, W. Jellema, J.N. Hovenier, J.R. Gao, T. M. Klapwijk, D.G. Paveliev, B.S. Williams, S. Kumar, Q. Hu, J.L. Reno, B. Klein and J.L. Hesler (Optics Letters/ Vol. 34, o. 19/ October 1, 2009), où la stabilisation de la fréquence d'émission d'un laser à cascade quantique émettant à 2.7 THZ est obtenue par une méthode similaire à celle présentée dans la publication précédente.
Ces méthodes permettent la stabilisation de la fréquence d'émission d'un laser à cascade quantique grâce à une boucle de verrouillage de phase mais présentent l'inconvénient de nécessiter l'usage d'un bolomètre. Un tel appareil qui fonctionne avec des supraconducteurs nécessite de coûteux moyens de cryogénie, notamment en terme de consommables, mettant notamment en œuvre de l'Hélium liquide. L'autre inconvénient des méthodes ci-dessus est de nécessiter d'une source micro-onde multipliée pour la stabilisation du laser à cascade quantique. Ce type de source est limité par la technologie actuelle et génère des puissances très basses dans la gamme THz. En outre, 1 ' accordabilité en fréquence de ce type de source est restreinte à approximativement 10% de la fréquence centrale. Il en résulte une absence de souplesse et la nécessité d'utiliser une source adaptée spécifiquement pour un laser à cascade quantique donné.
Il convient de noter que les lasers QCL sont en général refroidis, mais à des températures de l'ordre de 80 K à 150 K, susceptibles d'être atteintes avec des moyens simples de cryogénie mettant en œuvre par exemple l'azote liquide.
Le but de la présente invention est de proposer une méthode de stabilisation de la fréquence d'émission d'un laser à cascade quantique performante et peu onéreuse, ne nécessitant notamment pas l'utilisation de dispositif du type d'un bolomètre et /ou de source micro-onde multipliée.
L' invention propose ainsi une méthode de stabilisation de la fréquence d'émission, d'un laser à
Figure imgf000005_0001
cascade quantique (QCL) , alimenté avec une source de courant continu générant un courant d'attaque, par contrôle du courant d' attaque dudit laser et mettant en œuvre une boucle de verrouillage de phase où au moins une partie du faisceau laser émis par le laser à cascade quantique et un faisceau laser femto seconde, dont le signal a une largeur de bande en fréquence à 1% d'intensité, convergent
Figure imgf000006_0003
vers un dispositif de combinaison non linéaire pour produire un signal combiné, Si(t) et où la largeur de bande en fréquence à 1% d' intensité du signal du faisceau laser femto seconde
Figure imgf000006_0001
est supérieure ou égale à la fréquence d'émission du laser à cascade quantique, puis on
Figure imgf000006_0002
mélange le signal combiné Si(t) avec un signal de référence Sref(t) grâce à un dispositif mélangeur pour générer un signal de sortie Sout(t) qui est introduit dans un dispositif de verrouillage de phase pour générer un signal d'erreur Serr(t) utilisé pour contrôler le courant d'attaque du laser à cascade quantique.
Grâce à la combinaison mettant en œuvre un cristal non linéaire d'au moins une partie du faisceau du laser à cascade quantique avec celui d'un faisceau laser femto seconde dans les conditions précitées, il est possible d'obtenir une excellente stabilité de la fréquence d'émission du laser à cascade quantique tout en évitant l'utilisation de dispositif du type d'un bolomètre et de source micro-onde multipliée.
On obtient en outre de manière très avantageuse la possibilité d'effectuer la stabilisation de la fréquence d'émission de n'importe quel laser à cascade quantique grâce à une boucle de verrouillage de phase pourvu que la fréquence d'émission dudit laser à cascade quantique
Figure imgf000006_0004
soit inférieure à
Figure imgf000006_0005
En outre, la même méthode ou le même dispositif associé peut être utilisé pour la stabilisation de la fréquence d'émission de plusieurs lasers à cascade quantique, utilisés seuls ou en combinaison.
Selon l'invention, on entend par :
→ « non linéaire », un milieu présentant une susceptibilité non linéaire, qui lorsqu'il est éclairé par un faisceau lumineux engendre un champ de polarisation électrique statique par rectification optique ;
→ « faisceau laser femto seconde », un faisceau laser constitué d'impulsions lumineuses d'une durée allant de la pico-seconde (1CT12 s) à quelques dizaines de femto-secondes (1 fs = 1CT15 s) ; il s'agit donc d'impulsions ultra brèves ;
→ « largeur de bande en fréquθΠCΘ 3. X"o d' intensité, Δωχ», la largeur d'un spectre en fréquence (intensité en fonction de la fréquence) correspond à la plage en fréquence déterminée par une valeur d' intensité correspondant à x% de l'intensité maximale, c'est-à-dire la différence entre la valeur de la fréquence la plus élevée déterminée à x% d' intensité moins la valeur de la fréquence la plus faible déterminée à x% d'intensité;
→ « boucle de verrouillage de phase », en anglais Phase-Locked Loop (PLL), une méthode d'asservissement de fréquence ou de phase d'un oscillateur à celle d'un signal extérieur, notamment, mais pas nécessairement, sur un multiple de la fréquence du signal extérieur, également appelé signal de référence ; une présentation de PLL peut notamment être trouvée dans l'ouvrage « Phase-locked loops application to cohérent receiver design », Alain Blanchard - A Wiley-interscience Publication - John Wiley & Sons - copyright© 1976 by John Wiley & Sons, Inc. Des informations complémentaires sur sur les boucles de verrouillage de phase ressortent notamment de la publication suivante : « Modem Control Theory » de W. Brogan - 3rd ed. Englewood Cliffs, NJ: Prentice Hall, 1990.
Selon différents modes de réalisation qui peuvent notamment être combinés entre eux :
- la largeur de bande en fréquence à 10% d' intensité du signal du faisceau laser femto seconde
Figure imgf000008_0001
est supérieure ou égale à la fréquence d'émission du laser
Figure imgf000008_0002
à cascade quantique ;
- la largeur de bande en fréquence à 50% d'intensité du signal du faisceau laser femto seconde
Figure imgf000008_0003
est supérieure ou égale à la fréquence d'émission du laser
Figure imgf000008_0004
à cascade quantique ;
- le faisceau laser femto seconde est émis par un laser femto seconde à fibre, notamment par un laser femto seconde à fibre dopé à l'Erbium ayant une fréquence d'émission centrale de l'ordre de 1550 nm ; selon un autre mode de réalisation, le faisceau laser femto seconde est émis par laser Ti : Saphir (Ti:S) dont la longueur d'onde d'émission centrale est comprise entre 750 et 850 nm ; - le faisceau laser émis par le laser femto seconde à fibre ou par le laser Ti : Saphir constitue le faisceau laser femto seconde qui est combiné par le dispositif de combinaison non linéaire avec le faisceau laser émis par le laser à cascade quantique ; selon un autre mode de réalisation, la fréquence du faisceau laser émis par un laser femto seconde à fibre est doublée par un doubleur de fréquence pour obtenir le faisceau laser femto seconde dont la fréquence d'émission centrale est de l'ordre de 775 nm qui est combiné par le dispositif de combinaison non linéaire avec le faisceau laser émis par le laser à cascade quantique ; - le dispositif de combinaison non linéaire comprend un cristal électro-optique non linéaire permettant d' obtenir une cellule de Pockels ; le cristal électro-optique non linéaire est notamment choisi parmi les cristaux de ZnTe ou de CdTe; selon un mode de réalisation particulier, le dispositif de combinaison comprend, successivement dans le sens du trajet du faisceau, un cristal < 110 > ZnTe, une lame quart d'onde, opt ionnellement une lame demi onde, un prisme de Wollaston, des photodiodes disposées de manière à permettre une détection balancée ; selon un autre mode de réalisation, le dispositif de combinaison non linéaire comprend un photo mélangeur, notamment à base de GaAs ou d' InGaAs ; selon un autre mode de réalisation, le dispositif de combinaison non linéaire comprend un cristal « DAST » (4-N, N-dimethylamino- ' -N' -methyl- stilbazolium tosylate) . Un cristal de ce type et son utilisation sont notamment décrits dans le document « Optical phase détection in a 4-N, N-dimethylamino- ' -N' - methyl-stilbazolium tosylate crystal for terahertz time domain spectroscopy System at 1.55 μπι wavelength » M. Martin, J. Mangeney, P. Crozat and P. Mounaix.
- le signal de référence Sref(t) est généré par un dispositif d'émission d'un signal de référence constitué par un générateur radio fréquence ou par un synthétiseur micro-onde ; la fréquence d'émission du laser à cascade quantique est comprise entre 500 GHz et 100 Hz, par exemple supérieure ou égale à 1 THz et/ou inférieure ou égale à 60 THz. L' invention vise également une méthode de stabilisation de la fréquence d'émission de chacun des lasers à cascade quantique d'une pluralité de lasers à cascade quantique chacun alimenté par une source de courant continu générant un courant d'attaque, où la stabilisation de la fréquence d'émission de chaque laser à cascade quantique s'effectue selon la méthode de l'invention ci- dessus décrite, à partir d'un unique faisceau laser femto seconde commun et distribué vers une pluralité de dispositifs de combinaison, chaque dispositif de combinaison étant associé à un unique laser à cascade quantique. Dans le cas où la fréquence d'émission d'au moins deux lasers à cascade quantique diffère, il est également possible d'utiliser un dispositif de combinaison commun pour la stabilisation de la fréquence d'émission de chacun de ces lasers à cascade quantique
L' invention vise également un dispositif laser qui comprend : - un laser à cascade quantique (QCL) alimenté avec une source de courant continu générant un courant d'attaque susceptible de générer un faisceau de fréquence d'émission,
Figure imgf000010_0003
- un dispositif pour générer un faisceau laser femto seconde, dont le signal a une largeur de bande en fréquence à 1% d'intensité,
Figure imgf000010_0001
est supérieur ou égal à
Figure imgf000010_0002
- des moyens de convergence des deux faisceaux laser vers un dispositif de combinaison non linéaire pour produire un signal combiné ;
- un dispositif mélangeur pour mélanger le signal combiné avec un signal de référence afin de produire un signal de sortie ; un dispositif de verrouillage de phase pour générer un signal d'erreur ; et où l'ensemble desdits dispositifs est configuré pour permettre le contrôle du courant d'attaque du laser à cascade de phase par une boucle de verrouillage de phase.
Il va de soi que les différentes caractéristiques mentionnées ci-dessus et visant des modes de réalisation de la méthode selon l'invention, peuvent être combinées avec les caractéristiques d'un dispositif laser selon 1 ' invention .
L' invention vise également un dispositif multi-laser comprenant une pluralité de dispositifs laser selon l'invention, où un dispositif pour générer un faisceau laser femto seconde est commun à une pluralité de ces dispositifs laser pour effectuer la stabilisation de la fréquence d'émission de chacun de ces lasers de ladite pluralité.
L'invention porte également sur l'application de la méthode et/ou du dispositif selon l'invention pour effectuer des détections de gaz ou d'objets à distance.
L'invention porte également sur l'application de la méthode et/ou du dispositif selon l'invention pour effectuer un balayage laser.
L'invention sera mieux comprise à la lecture de la description qui va suivre, donnée uniquement à titre d'exemple et faite en se référant aux dessins annexés dans lesquels : les figures 1 et 2 présentent schématiquement des caractéristiques d' un laser femto seconde utilisé dans la présente invention ; les figures 3 et 4 représentent schématiquement la · combinaison du signal du faisceau du laser à cascade quantique avec celui d'un laser femto seconde ;
la figure 5 représente schématiquement l'ensemble d'un dispositif selon l'invention ;
- la figure 6 représente schématiquement un dispositif de combinaison non linéaire selon l' invention ;
les figures 7Ά et 7B présentent schématiquement des caractéristiques d'un laser à cascade quantique utilisé dans la présente invention ;
la figure 8 représente schématiquement l'ensemble d'un dispositif selon l'invention ; les figures 9A à 9D présentent des spectres d'intensité d'un faisceau d'un laser à cascade quantique, notamment stabilisé selon l'invention ; les figures 10 et 11 représentent schématiquement des dispositifs selon l'invention où plusieurs lasers QCL sont stabilisés.
Pour des raisons de clarté, les différents éléments représentés sur les figures ne sont pas nécessairement à l'échélle. Sur ces figures, des références identiques correspondent à des éléments identiques.
La méthode de stabilisation de la fréquence d'émission d'un laser à cascade quantique (QCL) de l'invention met en œuvre le principe d'asservissement par une boucle de verrouillage de phase grâce à la combinaison du signal du laser à cascade quantique avec un laser femto seconde.
La figure 1 présente les caractéristiques d'un laser femto seconde où l'amplitude de son champ électrique Efs(t) est portée en fonction du temps, t. Cette amplitude peut s'écrire selon l'équation (1) :
Figure imgf000013_0001
où :
→ n est un nombre entier,
→ est le décalage de fréquence,
Figure imgf000013_0002
→ est le taux de répétition du puise laser
Figure imgf000013_0003
(typiquement dans la gamme de 100 MHz pour un laser femto seconde )
→ En est l'amplitude du n-ième plan d'onde oscillant à n
Figure imgf000013_0004
Comme montré schématiquement sur la figure 1, les plans d' ondé interfèrent et produisent une pluralité de trains de pulsations, 1, séparés par La durée de chaque
Figure imgf000013_0005
pulsation, τ, est de l'ordre de grandeur de l'inverse de la largeur spectrale du spectre du laser femto seconde, Δω . Pour des lasers femto seconde commerciaux, τ est de l'ordre de grandeur de 100 fs.
Le spectre en fréquence de l'équation 1, 1(f), porté en fonction de ω, est représenté schématiquement en figure 2. II se compose d'un peigne de lignes 2, séparées par et
Figure imgf000013_0007
s' étendant sur une largeur de spectre de
Figure imgf000013_0006
Selon les modes de réalisation choisis, on considérera soit
Figure imgf000013_0008
(largeur de bande en fréquence à 1% d'intensité du signal du faisceau laser femto seconde), soit
Figure imgf000013_0009
(largeur de bande en fréquence à 10% d' intensité du signal du faisceau laser femto seconde), soit
Figure imgf000013_0010
(largeur de bande en fréquence à 50% d' intensité du signal du faisceau laser femto seconde) .
Afin de mettre en œuvre la méthode selon l'invention, on combine le signal du faisceau du laser à cascade quantique avec celui d'un laser femto seconde précédemment décrit. La figure 3 représente schématiquement la résultante de cette combinaison : le faisceau émis par un laser à cascade quantique , 10, et celui émis par un laser femto seconde, 20, sont dirigés sur un dispositif de combinaison non linéaire 30. Le signal électrique généré s'écrit :
Figure imgf000014_0001
Il peut être exprimé en tension ou en intensité. EQCL(t) est l'amplitude du champ électrique du faisceau du laser à cascade quantique . En considérant l'équation (1) ci-dessus, on obtient l'équation (2) :
Figure imgf000014_0002
, où sont respectivement la phase et la
Figure imgf000014_0003
fréquence du laser à cascade quantique .
Figure imgf000014_0006
peut s'écrire : ,où k est un
Figure imgf000014_0004
nombre entier et
Figure imgf000014_0005
Selon l'invention on a :
Figure imgf000014_0007
Dans cette condition, on peut déterminer un couple, (n, m) dans l'équation (2) de manière à ce que : k = m-n.
Pour ce couple particulier, l'onde laser correspondante et ressortant de l'équation (2) est donnée par l'équation (3) .
Figure imgf000014_0008
Le signal électrique correspondant oscille à où
Figure imgf000014_0009
à savoir à une fréquence de l'ordre de
Figure imgf000014_0010
100 MHz. La génération de ce signal dans le domaine de la fréquence est schématiquement représentée en figure 4.
Le signal Si(t) est ensuite mélangé à un signal de référence grâce à un dispositif mélangeur. Selon le mode de réalisation représenté en figure 5, le signal, Si(t) de l'équation (3) est mélangé dans un mélangeur radiofréquence 40 à un signal émis par un dispositif, 50, d'émission d'un signal de référence, Sref(t), par exemple un synthétiseur micro-ondes .
Le signal a alors la forme suivante, présentée dans 1' équation ( 4 ) .
Figure imgf000015_0003
, où est la fréquence du signal de générateur RF,
Figure imgf000015_0004
gaiement dénommée « fréquence de référence ».
Le signal obtenu en sortie du dispositif du mélangeur la forme présentée dans l'équation (5)
Figure imgf000015_0001
, où Sout(t) est envoyé comme signal d'entrée d'un dispositif de verrouillage de phase, 60.
Un dispositif de verrouillage de phase est connu en soi et notamment décrit dans l'ouvrage d'Alain Blanchard précité. Il comprend des circuits électroniques susceptibles de générer un signal de sortie, Serr(t), en tension ou en courant, dont l'amplitude est SE et qui s'écrit selon l'équation (6) :
Figure imgf000015_0002
Le signal Serr(t) est dénommé « signal d'erreur » et est utilisé ensuite pour contrôler le courant d'attaque du laser à cascade quantique . En changeant le courant d'attaque du laser à cascade quantique il est possible de changer sa fréquence et sa phase ; Le signe et la valeur absolue de SE sont générés par le dispositif de verrouillage de phase en vue de minimiser la valeur de
Figure imgf000016_0001
Quand le
Figure imgf000016_0002
laser à cascade quantique est dit en « verrouillage de phase » avec le taux de répétition du laser femto seconde. Cela signifie que la fréquence et la phase instantanée du laser à cascade quantique sont stabilisées par rapport à un multiple entier de
Figure imgf000016_0003
Selon un mode de réalisation représenté en figure 6, le dispositif de combinaison 30 comprend un cristal non linéaire < 110 > ZnTe, 31, placé en série avec une paire de lames orientées, quart d'onde 32 puis demi onde 33, suivies d'un prisme de ollaston 34, d'un ensemble de photodiodes 35, 36, et d'un amplificateur transimpédance 37 disposés de manière à permettre une détection balancée selon une méthode connue en soi, et par exemple décrite dans la publication suivante : « Electro-optic sensors for electric field measurements . I. Theoretical comparison among différent modulation techniques » - L. Duvillaret et al. - J. Opt. Soc. Am. B19, 2692 (2002) .
Les faisceaux 15 des lasers à cascade quantique et femto seconde convergent vers le cristal de ZnTe. Un effet de biréfringence est obtenu par effet Pockels qui conduit à une rotation de la polarisation du faisceau. On dénomme également « cellule de Pockels » une telle configuration. A la sortie du prisme de Wollaston la modulation en polarisation devient une modulation en amplitude. On obtient ainsi un signal selon l'équation (2) à la sortie de l'amplificateur 37.
Selon un mode de réalisation de l'invention, le laser à cascade quantique est un laser dont la fréquence d'émission est de 2,7 THz. Un tel laser est par exemple décrit dans la publication suivante : « 2.9 THz quantum cascade laser operating up to 70K in continuous wave », S. Barbieri, J. Alton, J. Fowler, H. E. Beere, E. H. Linfield, D. A. Ritchie - Appl. Phys . Lett . , 85, 1674 (2004) .
Les figures 7A et 7B représentent les caractéristiques de l'onde continue de ce laser à cascade quantique. Les courbes 71 à 76 représentent respectivement la variation de la puissance optique P, exprimée en mW, du laser à des températures respectives de 53 K, 51 K, 49 K, 44 K, 32 K, 20 K, en fonction de l'intensité du courant, i, exprimée en A. La courbe 78 représente la variation de la tension V, exprimée en V, en fonction de l'intensité du courant. La courbe 70, en figure 7B, représente un spectre d'émission typique, mesuré à 20K où l'intensité, I, est exprimée en unité arbitraire en fonction de la fréquence f.
La figure 8 représente le dispositif mis en œuvre dans un exemple selon l'invention avec les lasers dont les caractéristiques ont été décrites ci-dessus. Le faisceau du laser femto seconde à fibre dopé à l'Erbium 21 est dirigé vers un doubleur de fréquence 22 de type « BBO » pour obtenir un faisceau laser femto seconde dont la fréquence d'émission centrale est de l'ordre de 775 nm qui est combiné par le dispositif de combinaison non linéaire 30 avec le faisceau laser émis par le laser à cascade quantique 10. On représente dans la partie référencée 810 la variation de l'intensité 811 du faisceau laser femto seconde, après le doubleur de fréquence 22, en fonction de la fréquence f en THz (échelle du bas) ou de la longueur d'onde (en nm, échelle du haut) . On constate que dans cet exemple,
Figure imgf000018_0002
(largeur de bande en fréquence à 50% d'intensité du signal du faisceau laser femto seconde) vaut approximativement 5 THz et est donc supérieur à la fréquence d'émission, d'un laser à cascade quantique
Figure imgf000018_0001
10 qui vaut 2.7 THz.
Le faisceau du laser à cascade quantique est focalisé sur un cristal <110> ZnTe d' 1 mm d'épaisseur grâce à des miroirs paraboliques revêtus d'or et est surimposé au faisceau laser femto seconde dont la fréquence d'émission centrale est de l'ordre de 775 nm. La polarisation des deux faisceaux est linéaire et orientée à environ 45° par rapport à la direction <1,-1,0> du cristal de ZnTe. Après le prime de Wollaston, deux faisceaux optiques de 6 m en moyenne sont dirigés vers le dispositif de détection balancé composé de deux photodiodes Si (de référence commerciale Hamamatsu S3399) . La différence entre les deux photo-courants est introduite dans un amplificateur transimpédance avec une largeur de bande de 300 MHz, suivi par un filtre passe bas pour atténuer les lignes non supprimées de frep et les harmoniques. Quand le laser à cascade quantique est arrêté, on détermine un bruit de grenaille de détection limite et on supprime le bruit d'amplitude du faisceau laser femto seconde.
On reporte dans la partie référencée 820 un exemple de spectre radiofréquence 821 mesuré par un analyseur de spectre 70 avant l'introduction dans le dispositif mélangeur 40, dans un intervalle de 0 à 93 MHz avec une vitesse de balayage de 13 ms et une résolution de largeur de bande, dite RBW, de 100kHz. Dans cet exemple, le laser à cascade quantique est contrôlé avec un courant de 1.766 A et sa température est de 20 K. On observe deux groupes de trois pics, situés de manière symétrique par rapport à frep/2 (soit 44.6 MHz), où
Figure imgf000019_0001
On utilise ensuite un filtre passe bande de 10 MHz de largeur de bande et centré sur 30 MHz pour réduire l' intensité des signaux secondaires par rapport au signal principal. Le signal principal, oscillant à est
Figure imgf000019_0002
ensuite amplifié et comparé, grâce au mélangeur 40, à un signal de référence de fréquence de référence, fRF, sensiblement égal à 30 MHz, généré par le dispositif 50 d'émission d'un signal de référence.
L' erreur du signal oscillant à ferr = ÎRF ~ fι est introduit dans le dispositif de verrouillage de phase 60 pour générer un signal d'erreur Serr(t) utilisé pour contrôler le courant d'attaque du laser à cascade quantique 10. Un oscilloscope 80 peut permettre de visualiser les signaux .
Les figures 9A à 9D présentent des spectres radiofréquence d' intensité du faisceau du laser à cascade quantique précité, sans (figure 9A) et avec (figures 9B à 9D) verrouillage de phase selon l'invention.
Pour les figures 9B à 9D, la résolution de largeur de bande, RBW, est respectivement de 100 kHz (B) , 100 Hz (C) , 1 Hz -(D) .Pour tous ces spectres, le maximum d'intensité du battement reste fixé à 25 dBm et l'échelle de bruit plancher avec le RBW se situe à -45dBm pour RBW = 1 MHz et à -104 dBm pour RBW = 1 Hz.
Dans la figure 9B, on estime qu'environ 90 % de la puissance longitudinale du laser à cascade quantique est verrouillée sur le nieme harmonique de frep.
On démontre ainsi que l'on peut obtenir une excellente stabilisation de la fréquence d'émission d'un laser à cascade quantique selon la méthode de l'invention qui se révèle à la fois performante et peu onéreuse en comparaison des méthodes connues, et ne nécessitant notamment pas l'utilisation de dispositif du type d'un bolomètre et/ou de source micro-onde multipliée.
La figure 10 décrit un mode de réalisation selon l'invention où deux lasers à cascade quantiques, notés QCL-1 et QCL-2 sont stabilisés en fréquence d'émission grâce à un même laser femto seconde à fibre 20. La stabilisation s'effectue grâce à deux dispositifs selon l'invention (représentés partiellement sur cette figure) , où le faisceau laser femto seconde est divisé en deux sous faisceaux, chacun dirigé vers un dispositif de combinaison linéaire 30, mélangé à un signal de référence, puis introduit dans un dispositif de verrouillage de phase 60 spécifique à chacun des lasers à cascade quantique QCL-1 et QCL-2.
On peut stabiliser la fréquence d'émission de chaque laser à cascade quantique au taux de répétition du laser femto seconde et choisir une fréquence d' émission différente pour chacun des lasers à cascade quantique.
Il est possible de transmettre le faisceau du laser femto seconde à fibre 20 aux dispositifs de combinaison linéaire 30 grâce à des fibres optiques dont la longueur peut atteindre plusieurs dizaines de mètre. Cette disposition est particulièrement avantageuse pour la détection d'objets à distance, comme par exemple la cible 110. Après être passée par le milieu de la cible 110 à détecter, la radiation du laser à cascade quantique QCL-1 est focalisé sur un détecteur de puissance 114, comme par exemple un détecteur pyro-électrique ou un mélangeur à diode Shottky rapide pour des applications d'imagerie, simultanément avec le signal émis par le laser à cascade quantique QCL-2. On peut générer un oscillateur local produisant un signal hétérodyne oscillant à la différence de fréquence fQCL-i ~ focL-2, où fQCL-i et fQCL-2 correspondent respectivement aux fréquences d'émission des lasers QCL-1 et QCL-2. Grâce à la stabilité de la méthode selon l'invention, la fréquence de ce signal peut être stable à 1 Hz, permettant ainsi de faire de la détection hétérodyne à très haute sensibilité.
On peut également utiliser cette technique pour faire de la détection gazeuse, par exemple d'un échantillon gazeux 112.
Ces techniques sont particulièrement bien adaptées pour faire de la détection et/ou de l'image d'objets cachés (par exemple d'explosifs), pour détecter des gaz ou des communications spatiales, mais peuvent également trouver des applications dans de nombreux autres champs technologiques .
L' invention ne se limite pas à ces types de réalisation et doit être interprétée de façon non limitative, et englobant tous les modes de réalisation équivalents .

Claims

REVENDICATIONS
1. Méthode de stabilisation de la fréquence d'émission, d'un laser à cascade quantique (QCL) (10),
Figure imgf000022_0001
alimenté avec une source de courant continu générant un courant d'attaque, par contrôle du courant d'attaque dudit laser et mettant en œuvre une boucle de verrouillage de phase caractérisée en ce qu'au moins une partie du faisceau laser 'émis par le laser à cascade quantique et un faisceau laser femto seconde, dont le signal a une largeur de bande en fréquence à 1% d'intensité, convergent vers un
Figure imgf000022_0002
dispositif de combinaison non linéaire (30) pour produire un signal combiné, Si(t) et où la largeur de bande en fréquence à 1% d'intensité du signal du faisceau laser femto seconde est supérieure ou égale à la fréquence
Figure imgf000022_0003
d'émission du laser à cascade quantique, puis on
Figure imgf000022_0004
mélange le signal combiné Sx(t) avec un signal de référence Sref(t) grâce à un dispositif mélangeur (40) pour générer un signal de sortie Sout(t) qui est introduit dans un dispositif de verrouillage de phase (60) pour générer un signal d'erreur Serr(t) utilisé pour contrôler le courant d'attaque du laser à cascade quantique.
2. Méthode selon la revendication précédente caractérisée en ce que le faisceau laser femto seconde est émis par un laser femto seconde à fibre, notamment par un laser femto seconde à fibre dopé à l'Erbium (21) ayant une fréquence d'émission centrale de l'ordre de 1550 nm.
3. Méthode selon la revendication 1 caractérisée en ce que le faisceau laser femto seconde est émis par un laser Ti : Saphir (Ti:S) dont la longueur d'onde d'émission centrale est comprise entre 750 et 850 nm.
4. Méthode selon la revendication 2 ou la revendication 3 caractérisée en ce que le faisceau laser émis par le laser femto seconde à fibre ou par le laser Ti : Saphir constitue le faisceau laser femto seconde qui est combiné par le dispositif de combinaison non linéaire (30) avec le faisceau laser émis par le laser à cascade quantique .
5. Méthode selon la revendication 2 caractérisée en ce que la fréquence du faisceau laser émis par le laser femto seconde à fibre est doublée par un doubleur de fréquence (22) pour obtenir un faisceau laser femto seconde dont la fréquence d'émission centrale est de l'ordre de 775 nm qui est combiné par le dispositif de combinaison non linéaire (30) avec le faisceau laser émis par le laser à cascade quantique.
6. Méthode selon l'une quelconque des revendications précédentes caractérisée en ce que le dispositif de combinaison non linéaire (30) comprend un cristal électrooptique non linéaire (31) permettant d'obtenir une cellule de Pockels, notamment choisi parmi les cristaux de ZnTe, ou CdTe ou autres.
7. Méthode selon la revendication précédente caractérisée en ce que le dispositif de combinaison (30) comprend, successivement dans le sens du trajet du faisceau, un cristal < 110 > ZnTe (31), une lame quart d'onde (32), optionnellement une lame demi onde (33), un prisme de Wollaston (34), des photodiodes (35, 36) disposées de manière à permettre une détection balancée.
8. Méthode selon l'une quelconque des revendications 1 à 5 caractérisée en ce que le dispositif de combinaison non linéaire (30) comprend un photo mélangeur, notamment à base de GaAs ou d'InGaAs.
9. Méthode selon l'une quelconque des revendications 1 à 5 caractérisée en ce que le dispositif de combinaison non linéaire (30) comprend un cristal DAST.
10. Méthode selon l'une quelconque des revendications précédentes, caractérisée en ce que le signal de référence Sref(t) est généré par un dispositif (50) d'émission d'un signal de référence constitué par un générateur radio fréquence ou par un synthétiseur microonde .
11. Méthode selon l'une quelconque des revendications précédentes caractérisée en ce que la fréquence d'émission du laser à cascade quantique (10) est comprise entre 500 GHz et 100 THz ,par exemple supérieure ou égale à 1 THz et/ou inférieure ou égale à 60 THz.
12. Méthode de stabilisation de la fréquence d'émission de chacun des lasers à cascade quantique d'une pluralité de lasers à cascade quantique chacun alimenté par une source de courant continu générant un courant d'attaque, caractérisée en ce que la stabilisation de la fréquence d'émission de chaque laser à cascade quantique s'effectue selon l'une quelconque des revendications précédentes à partir d'un unique faisceau laser femto seconde commun et distribué vers une pluralité de dispositifs de combinaison, chaque dispositif de combinaison étant associé à un unique laser à cascade quantique .
13. Dispositif laser comprenant :
- un laser à cascade quantique (QCL) (10) alimenté avec une source de courant continu générant un courant d'attaque susceptible de générer un faisceau de fréquence d'émission,
Figure imgf000024_0001
- un dispositif pour générer un faisceau laser femto seconde, dont le signal a une largeur de bande en fréquence à 1% d'intensité, est supérieur ou égal à
Figure imgf000025_0001
Figure imgf000025_0002
- des moyens de convergence des deux faisceaux laser vers un dispositif de combinaison non linéaire (30) pour produire un signal combiné ;
un dispositif mélangeur (40) pour mélanger le signal combiné avec un signal de référence afin de produire un signal de sortie ;
- un dispositif de verrouillage de phase (60) alimenté par ledit signal de sortie pour générer un signal d'erreur transmis à la source de courant continu; et où l'ensemble desdits dispositifs est configuré pour permettre le contrôle du courant d' attaque du laser à cascade de phase par une boucle de verrouillage de phase.
14. Dispositif multi-laser comprenant une pluralité de dispositifs laser selon la revendication précédente et où un dispositif pour générer un faisceau laser femto seconde est commun à une pluralité de ces dispositifs laser pour effectuer la stabilisation de la fréquence d'émission de chacun des lasers de ladite pluralité de dispositifs laser .
15. Application de la méthode selon l'une quelconque des revendications 1 à 12 et/ou du dispositif selon l'une des revendications 13 ou 14 pour effectuer des détections de gaz ou d'objets à distance.
16. Application de la méthode selon la revendication 12 et/ou du dispositif de la revendication 14 pour effectuer un balayage laser.
PCT/FR2011/050725 2010-04-09 2011-03-31 Methode de stabilisation de la frequence d'emission d'un laser a cascade quantique, dispositif associe WO2011124829A1 (fr)

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