WO2011020882A1 - Dispositif hyperfrequences d'acceleration d'electrons - Google Patents

Dispositif hyperfrequences d'acceleration d'electrons Download PDF

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WO2011020882A1
WO2011020882A1 PCT/EP2010/062110 EP2010062110W WO2011020882A1 WO 2011020882 A1 WO2011020882 A1 WO 2011020882A1 EP 2010062110 W EP2010062110 W EP 2010062110W WO 2011020882 A1 WO2011020882 A1 WO 2011020882A1
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microwave
frequency
input
cavity
electron
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PCT/EP2010/062110
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Serge Sierra
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Thales
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    • H—ELECTRICITY
    • H05—ELECTRIC TECHNIQUES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
    • H05H—PLASMA TECHNIQUE; PRODUCTION OF ACCELERATED ELECTRICALLY-CHARGED PARTICLES OR OF NEUTRONS; PRODUCTION OR ACCELERATION OF NEUTRAL MOLECULAR OR ATOMIC BEAMS
    • H05H7/00—Details of devices of the types covered by groups H05H9/00, H05H11/00, H05H13/00
    • H05H7/12—Arrangements for varying final energy of beam
    • H—ELECTRICITY
    • H05—ELECTRIC TECHNIQUES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
    • H05H—PLASMA TECHNIQUE; PRODUCTION OF ACCELERATED ELECTRICALLY-CHARGED PARTICLES OR OF NEUTRONS; PRODUCTION OR ACCELERATION OF NEUTRAL MOLECULAR OR ATOMIC BEAMS
    • H05H9/00—Linear accelerators
    • H05H9/04—Standing-wave linear accelerators

Definitions

  • the present invention relates to an electron radio frequency accelerator for a container inspection device.
  • Container inspection systems such as those transported by truck or by ship use a source of high-energy photon radiation.
  • FIG. 1 shows a perspective view of an exemplary embodiment of a state-of-the-art container inspection device 10 towed by a tractor 12.
  • the inspection device of FIG. 1 essentially comprises an electron radiofrequency accelerator 20 striking a target 22 which in turn provides a high energy photon radiation 26 vertically scanning one side of the container 10.
  • the accelerator is excited by a microwave source 28 at a frequency f0.
  • a detector 30 placed on the other side of the container provides an image of a vertical slice of the contents of the container.
  • the displacement of the container 10 by the tractor 12 in a direction 32 makes it possible to obtain a complete image of the contents over the entire length of the container.
  • the container towed by the truck and the detector can also move in relative movement of one relative to the other.
  • Other systems include two perpendicular irradiation sources in the same inspection plane and two associated detectors for providing a (pseudo) three dimensional image of the contents of the container.
  • the radiofrequency accelerator is a linear accelerator or LINAC, for LINear ACcelerator in English, the trajectory of the electrons is always rectilinear, the electric field of acceleration of the electrons is of high frequency.
  • the high frequency sources used are almost always klystrons or magnetrons.
  • the electrons are accelerated in the LINAC by successive high frequency pulses suitably synchronized.
  • the beam passing through a series of cavities where there is an alternating electric field will be able to reach an energy of a few MeV
  • the current systems of container inspection can be done in the form of a sequence of energy pulses, either photon irradiations with constant energies, or irradiations with energy changes by "packets". that is, energy changes over long periods of time with respect to an energy pulse.
  • the energy changes on the state-of-the-art linear accelerators are based either on intersection phase shifts or on mechanical shunts to short-circuit the accelerating cavities at the end of the section.
  • the beam load control English beam loading
  • RF radio frequency power
  • FIGS. 2a and 2b show the energy of the electrons according to two state-of-the-art pulse-accelerating techniques using a radio frequency accelerator of frequency f0.
  • FIG. 2a shows the energy of the electrons in the form of a series of pulses of width L and constant energy E from one pulse to another for a certain time.
  • FIG. 2b shows the energy of the electrons in the form of successive packets P1, P2 of pulses of even drop L.
  • the energy of the pulses of each packet is the same silk E1 for the pulses of the packet P1 and E2 for the pulses of the P2 package.
  • the energy of the photos radiated by the target is directly related to the energy of the electrons, expressed in MeV, at the output of the radiofrequency device of accelerations impacting said target.
  • This latency time Tr is due, in the state-of-the-art switching LINACS, to the mechanical switching time of the shunts to short-circuit certain elements of one of the LINAC cavities in order to vary the electric field in the cavities.
  • the lag time Tr is due to the time required for the phase change in the output section by motors controlled by an energy change device.
  • the invention proposes a microwave device for accelerating electrons comprising:
  • a hyperfrequency structure for accelerating the electrons of the beam provided by the electron gun the microwave structure having, along the axis ZZ ', two opposite ends, one end of the side of the electron gun having an input of the beam of electrons, the other end having an accelerated electron output of the beam, between the two ends of the microwave structure, a sequence of n cavities C1, C2, ... Ci, .. Cx, ... Cn coupled, according to said ZZ 'axis, resonance center frequency fO, x being the rank of the cavity in the following n cavities, the microwave structure having, in addition, an excitation microwave signal input Urf by an input cavity Ci making part of the sequence of the n cavities,
  • a frequency-controllable radio frequency generator Fv comprising, a frequency control input, a microwave output providing the microwave excitation signal Urf at the frequency Fv at the microwave signal input of the microwave structure,
  • a central unit UC supplying a control signal of the frequency Fv to the frequency control input of the radio frequency generator
  • the central unit UC is configured to control at least the frequency Fv of the radio frequency generator around the frequency fO resonance center for providing at the output of the microwave structure a series of pulses 11, 12, I3, .... ly, ... of accelerated electrons of energy levels E1, E2, E3, .. Ey, ... respective variables of a pulse Iy to the following l (y + 1), where y is the rank of the pulse in the sequence of pulses, a frequency Fvy of the excitation signal Urf during a pulse Iy producing Ey energy accelerated electrons at the output of the microwave structure.
  • the radiofrequency generator comprises a klystron operating as a microwave amplifier and a local oscillator OL, the microwave input of the klystron being driven by a microwave output of the local oscillator comprising the frequency control input of the Ufr excitation microwave signal, the power output of the klystron being applied to the microwave signal input of excitation of the microwave structure.
  • the electron gun comprises a control grid of the electron beam current.
  • the central unit UC comprises a control output supplying the gate of the gun with a voltage Uc for controlling the current of the electron beam
  • the radio frequency generator comprises a control input of the level of the microwave excitation signal Urf controlled by the central unit UC.
  • the excitation signal Urf is applied to the third cavity of the series of n cavities C1, C2, ... Ci, .. Cx, ... Cn coupled, the first cavity of the suite being the one the closest to the electron gun.
  • the duration L of a pulse Iy is between 3 and 4 microseconds.
  • the invention is applicable to a container inspection device comprising a hyperfrequency electron accelerating device according to the invention.
  • the invention also relates to a method for implementing an electron-accelerating hyperfrequency device comprising:
  • a hyperfrequency structure for accelerating the electrons of the beam provided by the electron gun the microwave structure having, along the axis ZZ ', two opposite ends, one end of the side of the electron gun having an input of the beam of electrons, the other end having an accelerated electron output of the beam, between the two ends of the microwave structure, a series of n cavities C1, C2,... Ci, .. Cx,... Cn coupled, along said axis ZZ ', with a central resonance frequency f0, where x is the rank of the cavity in the sequence of the n cavities, the microwave structure having, in addition, an excitation microwave signal input Urf via an input cavity Ci forming part of the sequence of the n cavities,
  • a frequency-controllable radio frequency generator Fv comprising, a frequency control input, a microwave output supplying the microwave excitation signal Urf at the frequency Fv at the microwave signal input (74) of the microwave structure,
  • a central unit UC supplying a control signal of the frequency Fv to the frequency control input of the radio frequency generator
  • the input cavity Ci being a cavity near the end of the microwave structure on the side of the electron gun, it consists at least in changing the frequency Fv of the radio frequency generator around the central frequency of resonance F0 to provide at the output of the microwave structure a series of pulses 11, 12,
  • the electron gun having a control grid of the electron beam current, the method further comprises controlling the current of the electron beam to control the electrons output of the microwave structure.
  • the original solution proposed by the invention makes it possible to obtain variations of the output energy of the linear accelerator in much greater proportions than those obtained by the electron acceleration devices of the state of the invention. art. This proposed solution consists in varying the real working frequency RF of the accelerator Allied possibly other energy control parameters such as beam current level and RF power in LINAC.
  • the variation of energy by variation of the frequency of the RF signal injected into the LINAC is taken into account as soon as the accelerating section is designed to allow its optimization.
  • the RF input must be asymmetrical on the section of the cavities on the side of the barrel.
  • the effect is accentuated, thus by varying the frequency with respect to the central frequency fO, a wide range of energies can be obtained (typically a factor of 8 is obtained on certain medical accelerators)
  • this system is associated with an electron gun whose remission can be modified from impulse to impulse one then obtains the possibility of variation of energy and of dose (or on the contrary of maintenance of this one) for each pulse of 'energy.
  • FIG. 1 shows a perspective view of an exemplary embodiment of a container inspection device, the state of the art
  • FIGS. 2a and 2b already described, represent the irradiated energy according to two impulse irradiation techniques of the state of the art
  • FIG. 3a represents an exemplary embodiment of a radiofrequency electron acceleration device according to the invention
  • FIG. 3b shows a graph representing the variation of the electron acceleration field along the microwave structure of the acceleration device of FIG. 3a;
  • FIG. 4 shows the energy of the electrons at the output of the microwave device of FIG. 3 and;
  • FIG. 5 shows the frequency variation range Fv of the excitation signal of the device of FIG. 3a.
  • FIG. 3a represents an exemplary embodiment of a radiofrequency electron acceleration device according to the invention.
  • the device of FIG. 3a essentially comprises an electron gun 50 having a cathode 52 supplying an electron beam 54 in a klystron-type vacuum hyper-frequency structure 60, forming a linear electron radio frequency accelerator (accelerating section), according to a longitudinal axis ZZ '.
  • the microwave structure 60 of longitudinal shape along the axis ZZ ', has two ends 62, 64 opposite and between its two ends a sequence of n cavities C1, C2, .. Ci, ... Cx, ... Cn, aligned along the longitudinal axis ZZ 'forming a LINAC, x being the rank of the cavity in the sequence of n cavities.
  • a cavity Cx of the sequence is coupled to the previous Cx-1 and the following Cx + 1.
  • the cavities have a resonance frequency f0.
  • One of the ends 62 of the microwave structure comprises, on the side of a first cavity C1 of the series of n cavities, an input 66 of the electron beam 54 emitted by the electron gun 50.
  • the other end 64 on the side of a last cavity Cn of said sequence, comprises an output 68 of accelerated beam electrons.
  • the accelerated electrons at the output of the LINAC are intended to strike a target 70 providing high energy photons 72 for the irradiation of the container to be inspected.
  • the microwave structure 60 comprises an excitation radio frequency input 74, at one of the cavities Ci of the sequence of the n cavities, close to the input 66 of the electron beam.
  • the input cavity Ci is thus a cavity of the first third of the sequence of n cavities of the side of the electron gun.
  • the electron beam 54 is focused on the axis ZZ 'of the microwave structure by a permanent magnet device or solenoids, not shown in the figure, surrounding said structure.
  • the electron beam 54 can also be self-focused by the RF itself.
  • the acceleration device comprises a microwave klystron KLY 80 operating as a microwave amplifier driven by an RF input 81 by the RF output of a local oscillator OL 82 with a central frequency f 0 that can be controlled by frequency Fv around this central frequency fO.
  • the local oscillator OL has a frequency control input 78 for varying its central frequency f0.
  • the klystron 80 provides, at an RF output, according to a main characteristic of the invention, a microwave excitation signal Urf of the input cavity Ci close to the input 66 of the electron beam at the excitation frequency Fv.
  • the energy of the electrons at the output of the microwave structure can be changed over a wide range of energies by the frequency variation Fv at the output of the RF generator 76.
  • FIG. 3b shows a graph showing the variation of the electron acceleration field along the microwave structure of the accelerator device of FIG. 3a.
  • the graph of FIG. 3b comprises, on the ordinate, the value of the envelope of the acceleration field and, on the abscissa, the positron P considered along the microwave structure 60 of the electron accelerator. This position P is indicated by the position of the cavity in the microwave structure varying from the first cavity C1 to the last cavity Cn.
  • the graph of Figure 3b shows three curves corresponding to the variations of the acceleration field E along the microwave structure for the central frequency f0 and for two deviations around the central frequency f0 at the output of the klystron 80 driving the input cavity Ci.
  • the acceleration field is maximum near the input 66 of the microwave structure
  • the electron accelerator device makes it possible to obtain a dynamic (E1 to E3) of energy variations at the output of the microwave structure, by the variation of the central frequency f0, of the order typically of 3 to 25MeV for a frequency variation of the order of Mhz
  • the hyperfrequency electron acceleration device further comprises a central unit UC 90 configured to control the energy variation of the electrons at the output of the microwave structure.
  • FIG. 4 represents the energy of the electrons at the output of the microwave device of FIG.
  • the energy of the electrons at the output of the microwave structure 60 is in the form of a pulse sequence 11, 12, I3, — Of respective energy E1, E2, E3 , ... Ey .
  • the frequency of the radio frequency generator is controlled by the central unit UC to change the frequency Fv in synchronism with the said pulses 11, 12, 13, ... Iy ... of energy.
  • the accelerated electrons of the beam, at the output 68 of the microwave structure strike the target 70 with a variable pulse energy as a function of the frequency Fv of the microwave signal applied by the klystron to the structure.
  • the target in turn irradiates photons 72 of energy depending on the energy of the incident electrons.
  • FIG. 4 shows the energy E1, E2, E3,................... Electrons impacting the target 70 for each respective pulse 11, 12, 13, ... Iy ... of energy at the output of the microwave structure as a function of time t.
  • the energy of electrons E1, E2, E3,... May be controlled at a desired value for each of the successive pulses 11, 12, 13,... the local oscillator at each pulse.
  • the frequency of the local oscillator OL 82 is controlled by the central unit UC to change the frequency Fv in synchronism with said energy pulses, a frequency Fvy of the local oscillator and thus of the microwave excitation signal provided by the klystron producing an energy Ey of the respective pulse Iy at the output of the hyperfrequency acceleration structure.
  • the central unit UC comprises a control output 92 supplying a control signal Cf of frequency Fv to the frequency control input 78 of the local oscillator OL 82.
  • Two consecutive energy pulses Iy, l (y + 1) are separated by a period of time Tn at zero energy obtained, either by interrupting actions of the beam current, or by interrupting the RF excitation of the klystron KLY be by both actions.
  • the central unit UC it comprises a control output 94 driving an input 96 of the local oscillator LO to interrupt the level
  • the microwave accelerating structure comprises 40 to 50 cavities (n between 40 and 50) operating at a center frequency of 3GHz.
  • the duration L of a pulse is of the order of 3 to 4 microseconds.
  • FIG. 5 shows the frequency variation range Fv of the excitation signal of the device of FIG. 3 around the central frequency f0 between a maximum frequency Fvmax and a minimum frequency Fvmin.
  • the radio frequency generator 76 may be a frequency-controlled magnetron by the central unit UC.
  • the electron acceleration device makes it possible to change the energy of the electrons, and therefore the energy radiated by the target, from one pulse to the next with a very greater speed than the devices mechanical switching state of the art, so no latency Tr.
  • the electron gun comprises a grid 100 for controlling the current of the electron beam.
  • the central unit UC comprises a control output 1 10 supplying the gate 100 with a control voltage Uc of said beam current.
  • the control of the beam current makes it possible to adapt, by the control of the electrons sent on the target 70 at the output of the microwave structure, the radiation dose (expressed in Joules / kg) of photons emitted by said target and this whatever the energy level of the electrons striking the target.
  • Controlling the beam current makes it possible, for example, to maintain a constant radiation dose regardless of the energy level of the electrons during the pulses.
  • the use of such an acceleration device according to the invention with variable energy very rapidly and in large and intersecting proportions allows a finer detection with a greater resolution of the details of the invention. contents of the container.
  • it allows a wide spectrum of analysis of irradiated elements with the ability to detect the family of materials defined by their atomic number
  • the device is not limited to the industrial application of container inspection, it can also be used in the medical field and in particular in radiotherapy.

Abstract

L'invention concerne un dispositif hyperfréquences d'accélération d'électrons comportant, un canon (50) à électrons fournissant un faisceau d'électrons (54) selon un axe ZZ' dans une structure hyperfréquence (60) d'accélération des électrons du faisceau ayant à une des extrémité (62), du côté du canon à électrons, une entrée (66) du faisceau d'électrons, à l'autre extrémité (64), une sortie (68) d'électrons accélérés, entre les deux extrémités de la structure une suite de n cavités C1, C2,... Ci,... Cx,... Cn couplées selon ledit axe ZZ', de fréquence centrale de résonance fO, une entrée (74) de signal hyperfréquences d'excitation Urf de la structure hyperfréquences par une des cavités Ci de la suite des n cavités, un générateur radiofréquences (76) fournissant le signal hyperfréquences d'excitation Urf à la structure hyperfréquence d'accélération, une unité centrale UC (90) configurée pour commander la variation d'énergie des électrons en sortie de la structure hyperfréquences. Le générateur radiofréquences (76) comporte, une entrée de contrôle (78) de fréquence pour changer la fréquence Fv du signal hyperfréquences d'excitation Urf autour de la fréquence centrale de résonance fO, le changement de la fréquence Fv du signal d'excitation produisant une variation de l'énergie des électrons accélérés du faisceau en sortie de la structure hyperfréquences (60) Application : inspection de conteneurs par irradiation de photons, radiothérapie médicale.

Description

DISPOSITIF HYPERFREQUENCES D'ACCELERATION D'ELECTRONS
L'invention concerne un accélérateur radiofréquences d'électrons pour dispositif d'inspection de conteneur.
Les systèmes d'inspection de conteneurs tels que ceux transportés par camion, ou par bateau utilisent une source de rayonnement de photons de haute énergie.
La figure 1 montre une vue en perspective d'un exemple de réalisation d'un dispositif d'inspection de conteneur 10, de l'état de l'art, remorqué par un tracteur 12.
Le dispositif d'inspection de la figure 1 comporte essentiellement, un accélérateur radiofréquences d'électrons 20 percutant une cible 22 qui fournit à son tour un rayonnement de photons 26 à haute énergie balayant verticalement un côté du conteneur 10. L'accélérateur est excité par une source hyperfréquence 28 à une fréquence fO.
Un détecteur 30 placé de l'autre côté du conteneur fourni une image d'une tranche verticale du contenu du conteneur. Le déplacement du conteneur 10 par le tracteur 12 dans un sens 32 permet d'obtenir une image complète du contenu sur toute la longueur du conteneur. Le conteneur tracté par le camion et le détecteur peuvent aussi se déplacer dans mouvement relatif de l'un par rapport à l'autre.
D'autres systèmes comportent deux sources d'irradiation perpendiculaires dans un même plan d'inspection et deux détecteurs associés pour fournir une image en (pseudo) trois dimensions du contenu du conteneur.
Dans ce type de système d'inspection de conteneur, l'accélérateur radiofréquences est un accélérateur linéaire ou LINAC, pour LINear ACcelerator en langue anglaise, la trajectoire des électrons est toujours rectiligne, le champ électrique d'accélération des électrons est de haute fréquence.
Les sources haute fréquence utilisées sont presque toujours des klystrons ou des magnétrons. Les électrons sont accélérés dans le LINAC par impulsions à haute fréquence successives convenablement synchronisées. Le faisceau en passant dans une suite de cavités où règne un champ électrique alternatif va pouvoir atteindre une énergie de quelques MeV
Les systèmes actuels d'inspection de conteneurs permettent de faire sous la forme d'une suite d'impulsions d'énergie, soit des irradiations de photons à énergies constante, soit des irradiations avec changements d'énergie par « paquets » c'est-à-dire des changements d'énergie sur des durées longues par rapport à une impulsion d'énergie.
Les changements d'énergie sur les accélérateurs linéaires de l'état de l'art sont basés soit sur des déphasages intersection, soit sur des shunts mécaniques permettant de court-circuiter les cavités accélératrices en fin de section. Pour une plage modérée de variation d'énergie, la contrôle du courant de faisceau (beam loading en langue anglaise) ou une réduction de puissance radiofréquences (RF) modérée permettent de changer l'énergie des électrons en sortie du LINAC mais dans une plage restreinte, typiquement un facteur deux entre l'énergie minimum et l'énergie maximum.
Les figures 2a et 2b représentent l'énergie des électrons selon deux techniques d'accélération par impulsions de l'état de l'art utilisant un accélérateur radiofréquences de fréquence fO.
La figure 2a montre l'énergie des électrons sous forme d'une suite d'impulsions de largeur L et d'énergie E constante d'une impulsion à l'autre pendant un certain temps.
La figure 2b montre l'énergie des électrons sous forme de paquets successifs P1 , P2 d'impulsions de même larguer L. L'énergie des impulsions de chaque paquet est la même soie E1 pour les impulsions du paquet P1 et E2 pour les impulsions du paquet P2.
De façon connue, l'énergie des photos rayonnée par la cible, exprimée en MV, est directement liée à l'énergie des électrons, exprimée en MeV, en sortie du dispositif radiofréquences d'accélérations impactant ladite cible.
Dans le système de l'état de l'art un certain temps Tr de latence est nécessaire pour passer des impulsions d'énergie E1 aux impulsions d'énergie E2 ce qui représente un inconvénient pour le dispositif d'inspection. Ce temps latence Tr est dû, dans les LINACS à commutation de l'état de l'art, au temps de commutation mécanique des shunts pour court-circuiter certains élément d'une des cavité du LINAC afin de faire varier le champs électrique dans les cavités.
Dans les LINACS à deux sections en cascade de l'état de l'art le temps de latence Tr est dû au temps nécessaire au changement de phase dans la section de sortie par des moteurs commandés par un dispositif de changement d'énergie.
Dans les systèmes actuels d'inspections de conteneurs, on cherche à obtenir une plage de variation de l'énergie rayonnée de plus en plus importante afin d'augmenter la précision de l'identification du contenu d'un conteneur.
La demande actuelle conduit à s'orienter vers des systèmes d'inspection permettant de faire des irradiations où l'énergie est changée d'une impulsion à l'autre.
Pour obtenir une plus grande précision d'identification du contenu d'un conteneur dans les systèmes d'inspection de conteneurs, l'invention propose un dispositif hyperfréquences d'accélération d'électrons comportant :
- un canon à électrons fournissant un faisceau d'électrons selon un axe ZZ',
- une structure hyperfréquence d'accélération des électrons du faisceau fourni par le canon à électrons, la structure hyperfréquences ayant, selon l'axe ZZ', deux extrémités opposées, une des extrémité du côté du canon à électrons comportant une entrée du faisceau d'électrons, l'autre extrémité comportant une sortie des électrons accélérés du faisceau, entre les deux extrémités de la structure hyperfréquences, une suite de n cavités C1 , C2,...Ci,.. Cx,... Cn couplées, selon ledit axe ZZ', de fréquence centrale de résonance fO, x étant le rang de la cavité dans la suite des n cavités, la structure hyperfréquence ayant, en outre, une entrée de signal hyperfréquences d'excitation Urf par une cavité d'entrée Ci faisant partie de la suite des n cavités,
- un générateur radiofréquences commandable en fréquence Fv comportant, une entrée de contrôle en fréquence, une sortie hyperfréquence fournissant le signal hyperfréquences d'excitation Urf à la fréquence Fv à l'entrée de signal hyperfréquences de la structure hyperfréquence,
- une unité centrale UC fournissant un signal de commande de la fréquence Fv à l'entrée de contrôle en fréquence du générateur radiofréquences,
caractérisé en ce que la cavité d'entrée Ci étant une cavité proche de l'extrémité de la structure hyperfréquences du côté du canon à électrons, l'unité centrale UC est configurée pour commander au moins la fréquence Fv du générateur radiofréquences autour de la fréquence centrale de résonance fO pour fournir à la sortie de la structure hyperfréquences une suite d'impulsions 11 , 12, I3,....ly,... d'électrons accélérés de niveaux d'énergie E1 , E2, E3,..Ey,... respectifs variables d'une impulsion Iy à la suivante l(y+1 ), y étant le rang de l'impulsion dans la suite d'impulsions, une fréquence Fvy du signal d'excitation Urf pendant une impulsion Iy produisant une énergie Ey des électrons accélérés en sortie de la structure hyperfréquences.
Avantageusement le générateur radiofréquences comporte un klystron fonctionnant en amplificateur hyperfréquences et un oscillateur local OL, l'entrée hyperfréquences du klystron étant attaquée par une sortie hyperfréquences de l'oscillateur local comportant l'entrée de contrôle en fréquence du signal hyperfréquences d'excitation Ufr, la sortie de puissance du klystron étant appliqué à l'entrée de signal hyperfréquences d'excitation de la structure hyperfréquences.
Dans une réalisation, le canon à électrons comporte une grille de contrôle du courant du faisceau d'électrons.
Dans une autre réalisation, l'unité centrale UC comporte une sortie de contrôle fournissant à la grille du canon une tension Uc de contrôle du courant du faisceau d'électrons
Dans une autre réalisation, le générateur radiofréquences comporte une entrée de contrôle du niveau du signal hyperfréquences d'excitation Urf piloté par l'unité centrale UC. Dans une autre réalisation, la cavité d'entrée Ci proche de l'extrémité de la structure hyperfréquences du côté du canon à électrons est une cavité choisie entre la première cavité C1 , soit x=1 , et une cavité Ci d'ordre x=n/3.
Dans une autre réalisation, le signal d'excitation Urf est appliqué à la troisième cavité de la suite des n cavités C1 , C2,...Ci,.. Cx, ...Cn couplées, la première cavité de la suite étant celle la plus proche du canon à électrons.
Dans une autre réalisation, la structure hyperfréquence d'accélération d'électrons comporte 40 à 50 cavités, soit n compris entre 40 et 50, fonctionnant à une fréquence centrale de 3GHz, la variation de la fréquence centrale fO du générateur radiofréquences attaquant la structure hyperfréquences étant de l'ordre de 1 MHz, la fréquence Fv variant entre Fv = fo + ou -500KHz, pour obtenir les variations maximales de l'énergie E1 , E2, E3, ....Ey, ... des respectives impulsions 11 , 12, 13, .... Iy.. comprises entre 3 et 25 MeV. Dans une autre réalisation, la durée L d'une impulsion Iy est comprise entre 3 et 4 microsecondes.
L'invention est applicable à un dispositif d'inspection de conteneur comportant un dispositif hyperfréquences d'accélération d'électrons selon l'invention.
L'invention concerne aussi un procédé pour la mise en œuvre d'un dispositif hyperfréquences d'accélération d'électrons comportant :
- un canon à électrons fournissant un faisceau d'électrons selon un axe ZZ',
- une structure hyperfréquence d'accélération des électrons du faisceau fourni par le canon à électrons, la structure hyperfréquences ayant, selon l'axe ZZ', deux extrémités opposées, une des extrémité du côté du canon à électrons comportant une entrée du faisceau d'électrons, l'autre extrémité comportant une sortie des électrons accélérés du faisceau, entre les deux extrémités de la structure hyperfréquences, une suite de n cavités C1 , C2, ...Ci,.. Cx, ... Cn couplées, selon ledit axe ZZ', de fréquence centrale de résonance fO, x étant le rang de la cavité dans la suite des n cavités, la structure hyperfréquence ayant, en outre, une entrée de signal hyperfréquences d'excitation Urf par une cavité d'entrée Ci faisant partie de la suite des n cavités,
- un générateur radiofréquences commandable en fréquence Fv comportant, une entrée de contrôle en fréquence, une sortie hyperfréquence fournissant le signal hyperfréquences d'excitation Urf à la fréquence Fv à l'entrée (74) de signal hyperfréquences de la structure hyperfréquence,
- une unité centrale UC fournissant un signal de commande de la fréquence Fv à l'entrée de contrôle en fréquence du générateur radiofréquences,
caractérisé en ce que, la cavité d'entrée Ci étant une cavité proche de l'extrémité de la structure hyperfréquences du côté du canon à électrons, il consiste au moins à changer la fréquence Fv du générateur radiofréquences autour de la fréquence centrale de résonance fO pour fournir à la sortie de la structure hyperfréquences une suite d'impulsions 11 , 12,
13, .... Iy, ... d'électrons accélérés de niveaux d'énergie E1 , E2, E3,..Ey, ... respectifs variables d'une impulsion Iy à la suivante l(y+1 ), y étant le rang de l'impulsion dans la suite d' impulsions, une fréquence Fvy du signal d'excitation Urf pendant une impulsion Iy produisant une énergie Ey des électrons accélérés en sortie de la structure hyperfréquences. Dans une réalisation, le canon à électrons comportant une grille de contrôle du courant du faisceau d'électrons, le procédé consiste en plus à contrôler le courant du faisceau d'électrons pour contrôler les électrons en sortie de la structure hyperfréquences. La solution originale proposée par l'invention permet d'obtenir des variations de l'énergie en sortie de l'accélérateur linéaire dans des proportions bien plus importante que celles obtenues par les dispositifs d'accélération d'électrons de l'état de l'art. Cette solution proposée consiste à faire varier la fréquence RF de travail réelle de l'accélérateur alliée éventuellement aux autres paramètres de contrôle de l'énergie tels que le niveau du courant de faisceau et la puissance RF dans le LINAC.
La variation d'énergie par variation de la fréquence du signal RF injecté dans le LINAC est prise en compte dès la conception de la section accélératrice afin de permettre son optimisation.
Pour cela l'entrée RF doit être dissymétrique sur la section des cavités du coté du canon. En onde stationnaire, l'effet est accentué, ainsi en variant la fréquence par rapport à la fréquence centrale fO, une large gamme d'énergies peut être obtenue (typiquement un facteur de 8 est obtenu sur certains accélérateurs médicaux)
Par conséquent en alliant ce principe de variation de fréquence de l'accélérateur à une source RF permettant un changement de fréquence d'impulsion à impulsion (typiquement un klystron sur lequel la fréquence de travail est changée par le moyen de son pilote RF) il est possible d'obtenir un entrelacement de modes en énergie couvrant une vaste gamme d'énergies.
De plus si ce système est associé à un canon à électron dont rémission peut être modifiée d'impulsion à impulsion on obtient alors la possibilité de variation d'énergie et de dose (ou au contraire de maintien de celle-ci) pour chaque impulsion d'énergie.
L'invention sera mieux comprise à l'aide d'un exemple de réalisation d'un dispositif hyperfréquences d'accélération selon l'invention, en référence aux dessins indexés dans lesquels :
- la figure 1 , déjà décrite, montre une vue en perspective d'un exemple de réalisation d'un dispositif d'inspection de conteneur, de l'état de l'art ;
- les figures 2a et 2b, déjà décrites, représentent l'énergie irradiée selon deux techniques d'irradiation par impulsions de l'état de l'art ;
- la figure 3a représente un exemple de réalisation d'un dispositif d'accélération d'électrons radiofréquences selon l'invention ;
- la figure 3b montre un graphique représentant la variation du champ d'accélération des électrons le long de la structure hyperfréquences du dispositif d'accélération de la figure 3a ;
- la figure 4 représenté l'énergie des électrons en sortie du dispositif hyperfréquences de la figure 3 et ; - la figure 5 montre la plage de variation de fréquence Fv du signal d'excitation du dispositif de la figure 3a.
La figure 3a représente un exemple de réalisation d'un dispositif d'accélération d'électrons radiofréquences selon l'invention.
Le dispositif de la figure 3a comporte essentiellement un canon à électrons 50 ayant une cathode 52 fournissant un faisceau d'électrons 54 dans une structure hyperfréquence 60 sous vide, de type klystron, formant un accélérateur radiofréquences linéaire d'électrons (section accélératrice), selon un axe longitudinal ZZ'.
La structure hyperfréquences 60, de forme longitudinale selon l'axe ZZ', comporte deux extrémités 62, 64 opposées et entre ses deux extrémités une suite de n cavités C1 , C2,.. Ci, ...Cx, ...Cn, alignées le long de l'axe longitudinal ZZ' formant un LINAC, x étant le rang de la cavité dans la suite des n cavités. Une cavité Cx de la suite est couplée à la précédente Cx-1 et à la suivante Cx+1 . Les cavités présentent une fréquence de résonance fO.
Une des extrémités 62 de la structure hyperfréquences comporte, du côté d'une première cavité C1 de la suite de n cavités, une entrée 66 du faisceau d'électrons 54 émis par le canon à électrons 50. L'autre extrémité 64, du côté d'une dernière cavité Cn de ladite suite, comporte une sortie 68 d'électrons du faisceau accélérés.
Les électrons accélérés en sortie du LINAC sont destines à percuter une cible 70 fournissant des photons 72 à haute énergie pour l'irradiation du conteneur à inspecter.
La structure hyperfréquences 60 comporte une entrée radiofréquences 74 d'excitation, au niveau d'une des cavités Ci de la suite des n cavités, proche de l'entrée 66 du faisceau d'électrons.
La cavité proche de l'extrémité 62 de la structure hyperfréquences du côté du canon à électrons par laquelle est appliqué un signal d'excitation radiofréquences est une cavité d'entrée Ci choisie entre la première cavité C1 , soit x=1 , et une cavité Ci d'ordre x=n/3. La cavité d'entrée Ci est donc une cavité du premier tiers de la suite des n cavités du côte du canon à électrons. Par exemple, l'entrée radiofréquences 74 d'excitation peut être réalisée par la troisième cavité C3 (x=3) dans une structure comportant 40 à 50 cavités.
De façon connue le faisceau d'électrons 54 est focalisé sur l'axe ZZ' de la structure hyperfréquences par un dispositif d'aimants permanents ou de solénoïdes, non représentés sur la figure, entourant ladite structure. Le faisceau d'électrons 54 peut être aussi autofocalisé par la RF elle même.
Dans cet exemple de réalisation de la figure 3a, le dispositif d'accélération comporte un klystron hyperfréquences KLY 80 fonctionnant en amplificateur hyperfréquences attaqué par une entrée RF 81 par la sortie RF d'un oscillateur local OL 82 de fréquence centrale fO pouvant être commandé en fréquence Fv au tour de cette fréquence centrale fO. A cet effet, l'oscillateur local OL comporte une entrée 78 de contrôle en fréquence pour faire varier sa fréquence centrale fO.
Le klystron 80 fournit, à une sortie RF, selon une principale caractéristique de l'invention, un signal hyperfréquence d'excitation Urf de la cavité d'entrée Ci proche de l'entrée 66 du faisceau d'électrons à la fréquence d'excitation Fv.
L'énergie des électrons en sortie de la structure hyperfréquence peut être changée dans une grande plage d'énergies par la variation de fréquence Fv en sortie du générateur RF 76.
La figure 3b montre un graphique représentant la variation du champ d'accélération des électrons le long de la structure hyperfréquences du dispositif d'accélération de la figure 3a.
Le graphique de la figure 3b comporte, en ordonnées la valeur de l'enveloppe du champ d'accélération et, en abscisses, la positon P considérée le long de la structure hyperfréquences 60 de l'accélérateur d'électrons. Cette position P est repérée par la position de la cavité dans la structure hyperfréquences variant de la première cavité C1 à la dernière cavité Cn.
Le graphique de la figure 3b montre trois courbes correspondant aux variations du champ d'accélération E le long de la structure hyperfréquences pour la fréquence centrale fO et pour deux écarts autour de la fréquence centrale fO en sortie du klystron 80 attaquant la cavité d'entrée Ci.
Le champ d'accélération est maximum à proximité de l'entrée 66 de la structure hyperfréquences
Pour une fréquence en sortie du klystron 80 égale à la fréquence centrale fO, l'enveloppe du champ en fonction de la position P est sensiblement constante le long de la structure hyperfréquences. L'énergie des électrons en sortie 68 de la structure est donc maximale (E1 )
Pour une fréquence du klystron s'écartant d'une première valeur Δf1 de la fréquence centrale fO, soit Fv 1 = fθ+ Δf1 , l'enveloppe du champ en fonction de la position P diminue, l'énergie des électrons en sortie 68 de la structure hyperfréquence est alors E2 inférieure à E1 ,
Pour une fréquence du klystron s'écartant d'une deuxième valeur Δf2 plus grande que Δf1 de la fréquence centrale fO, soit Fv2 = fθ+ Δf2, l'enveloppe du champ en fonction de la position P diminue plus rapidement que dans le cas précédent, l'énergie des électrons en sortie de la structure est alors E3 inférieure à E2
Le dispositif d'accélérations d'électrons selon l'invention permet d'obtenir une dynamique (E1 à E3) de variations d'énergie en sortie de la structure hyperfréquences, par la variation de la fréquence centrale fO, de l'ordre typiquement de 3 à 25MeV pour une variation de fréquence de l'ordre du Mhz
Le dispositif hyperfréquences d'accélération d'électrons comporte, en outre, une unité centrale UC 90 configurée pour commander la variation d'énergie des électrons en sortie de la structure hyperfréquences.
La figure 4 représenté l'énergie des électrons en sortie du dispositif hyperfréquences de la figure 3.
Dans cet exemple de réalisation, l'énergie des électrons en sortie de la structure hyperfréquences 60 est sous forme d'une suite d'impulsion 11 , 12, I3,...ly... d'énergie respective E1 , E2, E3,...Ey.. A cet effet, la fréquence du générateur radiofréquences est contrôlée par l'unité centrale UC pour changer la fréquence Fv en synchronisme avec les dites impulsions 11 , 12, 13,...Iy...d'énergie. Les électrons accélérés du faisceau, en sortie 68 de la structure hyperfréquences percutent la cible 70 avec une énergie impulsionnelle variable en fonction de la fréquence Fv du signal hyperfréquence applique par le klystron à la structure. La cible irradie à son tour des photons 72 d'énergie fonction de l'énergie des électrons incidents.
La figure 4 montre l'énergie E1 , E2, E3,...Ey... des électrons impactant la cible 70 pour chaque impulsion respective 11 , 12, 13,... Iy...d'énergie en sortie de la structure hyperfréquences en fonction du temps t.
L'énergie des électrons E1 , E2, E3,...Ey... peut être commandée à une valeur souhaitée pour chacune des impulsions successives 11 , 12, 13, ... Iy.. par un changement de la fréquence Fv de l'oscillateur local à chaque impulsion.
La fréquence de l'oscillateur local OL 82 est commandée par l'unité centrale UC pour changer la fréquence Fv en synchronisme avec les dites impulsions d'énergie, une fréquence Fvy de l'oscillateur local et donc du signal hyperfréquences d'excitation fournit par le klystron produisant une énergie Ey de l'impulsion Iy respective en sortie de la structure hyperfréquences d'accélération. A cet effet, l'unité centrale UC comporte une sortie de contrôle 92 fournissant un signal de contrôle Cf de fréquence Fv à l'entrée de contrôle 78 en fréquence de l'oscillateur local OL 82
Deux impulsions d'énergie consécutives Iy, l(y+1 ) sont séparées par une période de temps Tn à énergie nulle obtenue, soit par des actions d'interruption du courant de faisceau, soit par l'interruption de l'excitation RF du klystron KLY soit par les deux actions.
L'interruption de l'excitation RF est commandée par l'unité centrale
UC. A cet effet, l'unité centrale UC elle comporte une sortie de commande 94 attaquant une entrée 96 de l'oscillateur local LO pour interrompre le niveau
RF d'attaque du klystron et par conséquent le niveau du signal hyperfréquences d'excitation Urf
Dans un exemple de réalisation du dispositif d'accélération selon l'invention, la structure hyperfréquence d'accélération comporte 40 à 50 cavités (n compris entre 40 et 50) fonctionnant à une fréquence centrale de 3GHz. La variation de la fréquence centrale fO du générateur radiofréquences attaquant la structure hyperfréquences (LINAC) est de l'ordre de 1 MHz, soit Fv = fO + ou -500KHz, pour obtenir les variations maximales de l'énergie des impulsions et pouvant être comprises entre 3 et 25 MeV.
La durée L d'une impulsion est de l'ordre de 3 à 4 microsecondes.
L'excitation du LINAC est effectuée par la troisième cavité C3. La figure 5 montre la plage de variation de fréquence Fv du signal d'excitation du dispositif de la figure 3 autour de la fréquence centrale fO entre une fréquence maximum Fvmax et une fréquence minimum Fvmin.
Dans d'autres réalisations, le générateur radiofréquences 76 peut être un magnétron contrôlé en fréquences par l'unité centrale UC.
Le dispositif d'accélération d'électrons selon l'invention permet de changer l'énergie des électrons, et donc l'énergie irradiée par la cible, d'une impulsion à la suivante avec une très grande rapidité bien plus importante que celle des dispositifs à commutation mécanique de l'état de l'art, donc sans temps de latence Tr.
Dans une variante de réalisation du dispositif selon l'invention, le canon à électrons comporte une grille 100 de contrôle du courant du faisceau d'électrons. L'unité centrale UC comporte une sortie de contrôle 1 10 fournissant à la grille 100 une tension de contrôle Uc dudit courant de faisceau.
Le contrôle du courant de faisceau permet d'adapter, par le contrôle des électrons envoyés sur la cible 70 en sortie de la structure hyperfréquences, la dose de radiation (exprimée en Joules/ kilogramme) de photons émis par ladite cible et ceci quelque soit le niveau d'énergie des électrons frappant la cible.
Le contrôle du courant de faisceau permet, par exemple, de maintenir une dose de radiation constante quelque soit le niveau d'énergie des électrons lors des impulsions. Dans le cas de dispositif d'inspection de conteneurs l'utilisation d'un tel dispositif d'accélération selon l'invention à énergie variable très rapidement et dans des proportions importantes et entrecroisées permet une détection plus fine avec une plus grande résolution des détails du contenu du conteneur. En outre, il permet un large spectre d'analyse des éléments irradiés avec la possibilité de détecter la famille de matériaux définis par leur nombre atomique
Le dispositif n'est pas limitatif à l'application industrielle d'inspection de conteneurs, il peut être aussi utilisé dans le domaine médical et notamment en radiothérapie.

Claims

REVENDICATIONS
1. Dispositif hyperfréquences d'accélération d'électrons comportant :
- un canon (50) à électrons fournissant un faisceau d'électrons
(54) selon un axe ZZ',
- une structure hyperfréquence (60) d'accélération des électrons du faisceau fourni par le canon à électrons, la structure hyperfréquences ayant, selon l'axe ZZ', deux extrémités opposées (62, 64), une des extrémité (62) du côté du canon à électrons comportant une entrée (66) du faisceau d'électrons, l'autre extrémité (64) comportant une sortie (68) des électrons accélérés du faisceau, entre les deux extrémités de la structure hyperfréquences, une suite de n cavités C1 , C2,...Ci,.. Cx,... Cn couplées, selon ledit axe ZZ', de fréquence centrale de résonance fO, x étant le rang de la cavité dans la suite des n cavités, la structure hyperfréquence ayant, en outre, une entrée (74) de signal hyperfréquences d'excitation Urf par une cavité d'entrée Ci faisant partie de la suite des n cavités,
- un générateur radiofréquences (76) commandable en fréquence Fv comportant, une entrée de contrôle (78) en fréquence, une sortie hyperfréquence fournissant le signal hyperfréquences d'excitation Urf à la fréquence Fv à l'entrée (74) de signal hyperfréquences de la structure hyperfréquence,
- une unité centrale UC (90) fournissant un signal de commande de la fréquence Fv à l'entrée de contrôle (78) en fréquence du générateur radiofréquences (76),
caractérisé en ce que la cavité d'entrée Ci étant une cavité proche de l'extrémité (62) de la structure hyperfréquences du côté du canon à électrons, l'unité centrale UC est configurée pour commander au moins la fréquence Fv du générateur radiofréquences (76) autour de la fréquence centrale de résonance fO pour fournir à la sortie (68) de la structure hyperfréquences (60) une suite d'impulsions 11 , 12, 13, .... Iy, ... d'électrons accélérés de niveaux d'énergie E1 , E2, E3,..Ey,... respectifs variables d'une impulsion Iy à la suivante l(y+1 ), y étant le rang de l'impulsion dans la suite d'impulsions, une fréquence Fvy du signal d'excitation Urf pendant une impulsion Iy produisant une énergie Ey des électrons accélérés en sortie de la structure hyperfréquences.
2. Dispositif hyperfréquences selon la revendication 1 , caractérisée en ce que le générateur radiofréquences (76) comporte un klystron (80) fonctionnant en amplificateur hyperfréquences et un oscillateur local OL (82), l'entrée hyperfréquences du klystron étant attaquée par une sortie hyperfréquences de l'oscillateur local comportant l'entrée de contrôle en fréquence (78) du signal hyperfréquences d'excitation Ufr, la sortie de puissance du klystron (80) étant appliqué à l'entrée (74) de signal hyperfréquences d'excitation de la structure hyperfréquences.
3. Dispositif hyperfréquences selon l'une des revendications 1 ou 2, caractérisée en ce que le canon (50) à électrons comporte une grille (100) de contrôle du courant du faisceau d'électrons.
4. Dispositif hyperfréquences selon la revendication 3, caractérisée en ce que l'unité centrale UC (90) comporte une sortie de contrôle (1 10) fournissant à la grille (100) du canon une tension Uc de contrôle du courant du faisceau d'électrons
5. Dispositif hyperfréquences selon l'une des revendications 1 à 4, caractérisée en ce que le générateur radiofréquences (76) comporte une entrée (96) de contrôle du niveau du signal hyperfréquences d'excitation Urf piloté par l'unité centrale UC.
6. Dispositif hyperfréquences selon l'une des revendications 1 à 5, caractérisée en ce que la cavité d'entrée Ci proche de l'extrémité (62) de la structure hyperfréquences du côté du canon à électrons est une cavité choisie entre la première cavité C1 , soit x=1 , et une cavité Ci d'ordre x=n/3.
7. Dispositif hyperfréquences selon l'une des revendications 1 à 6, caractérisée en ce que le signal d'excitation Urf est appliqué à la troisième cavité (C3) de la suite des n cavités C1 , C2,...Ci,.. Cx,... Cn couplées, la première cavité (C1 ) de la suite étant celle la plus proche du canon (50) à électrons.
8. Dispositif hyperfréquences selon l'une des revendications 1 à 7, caractérisée en ce que la structure hyperfréquence(60) d'accélération d'électrons comporte 40 à 50 cavités, soit n compris entre 40 et 50, fonctionnant à une fréquence centrale de 3GHz, la variation de la fréquence centrale fO du générateur radiofréquences (76) attaquant la structure hyperfréquences étant de l'ordre de 1 MHz, la fréquence Fv variant entre Fv = fo + ou -500KHz, pour obtenir les variations maximales de l'énergie E1 , E2, E3,....Ey,... des respectives impulsions 11 , 12, 13, .... Iy.. comprises entre 3 et 25 MeV.
9. Dispositif hyperfréquences selon l'une des revendications 1 à 8, caractérisée en ce que la durée L d'une impulsion Iy est comprise entre 3 et
4 microsecondes.
10. Dispositif d'inspection de conteneur caractérisé en ce qu'il comporte un dispositif hyperfréquences d'accélération d'électrons selon l'une des revendications 1 à 9.
11. Procédé pour la mise en œuvre d'un dispositif hyperfréquences d'accélération d'électrons comportant :
- un canon (50) à électrons fournissant un faisceau d'électrons (54) selon un axe ZZ',
- une structure hyperfréquence (60) d'accélération des électrons du faisceau fourni par le canon à électrons, la structure hyperfréquences ayant, selon l'axe ZZ', deux extrémités opposées (62, 64), une des extrémité (62) du côté du canon à électrons comportant une entrée (66) du faisceau d'électrons, l'autre extrémité (64) comportant une sortie (68) des électrons accélérés du faisceau, entre les deux extrémités de la structure hyperfréquences, une suite de n cavités C1 , C2,...Ci,.. Cx,... Cn couplées, selon ledit axe ZZ', de fréquence centrale de résonance fO, x étant le rang de la cavité dans la suite des n cavités, la structure hyperfréquence ayant, en outre, une entrée (74) de signal hyperfréquences d'excitation Urf par une cavité d'entrée Ci faisant partie de la suite des n cavités,
- un générateur radiofréquences (76) commandable en fréquence Fv comportant, une entrée de contrôle (78) en fréquence, une sortie hyperfréquence fournissant le signal hyperfréquences d'excitation Urf à la fréquence Fv à l'entrée (74) de signal hyperfréquences de la structure hyperfréquence,
- une unité centrale UC (90) fournissant un signal de commande de la fréquence Fv à l'entrée de contrôle (78) en fréquence du générateur radiofréquences (76),
caractérisé en ce que, la cavité d'entrée Ci étant une cavité proche de l'extrémité (62) de la structure hyperfréquences du côté du canon à électrons, il consiste au moins à changer la fréquence Fv du générateur radiofréquences autour de la fréquence centrale de résonance fO pour fournir à la sortie (68) de la structure hyperfréquences (60) une suite d'impulsions 11 , 12, 13, .... Iy, ... d'électrons accélérés de niveaux d'énergie E1 , E2, E3,..Ey,... respectifs variables d'une impulsion Iy à la suivante l(y+1 ), y étant le rang de l'impulsion dans la suite d' impulsions, une fréquence Fvy du signal d'excitation Urf pendant une impulsion Iy produisant une énergie Ey des électrons accélérés en sortie de la structure hyperfréquences.
12. Procédé pour la mise en œuvre d'un dispositif hyperfréquences d'accélération d'électrons selon la revendication 1 1 , le canon (50) à électrons comportant une grille (100) de contrôle du courant du faisceau d'électrons, caractérisé en ce qu'il consiste en plus à contrôler le courant du faisceau d'électrons pour contrôler les électrons en sortie de la structure hyperfréquences.
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