WO2006061451A2 - Lente de campo cercano para ondas electromagnéticas - Google Patents

Lente de campo cercano para ondas electromagnéticas Download PDF

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    • A61N5/02—Radiation therapy using microwaves

Definitions

  • the present invention consists of a lens that concentrates or focuses the near field generated by a source of electromagnetic waves. Focusing results in an image of the source that has a spatial resolution less than the wavelength.
  • This lens can be very useful for medical microwave hyperthermia therapy. This therapy is based on the increase in temperature that organic tissues experience when absorbing microwave radiation. Since the lens can concentrate the microwave electromagnetic field in a very specific region of space, it can be used to raise the temperature of a certain region of a tissue without affecting the surrounding tissue. It can also be useful, in general, for any process that requires localized heating by microwave application or by any other means. The invention can also be used to focus fields at the frequency of megahertz or terahertz.
  • the present invention is based on artificial means known as metamaterials.
  • the metamaterials are composed of resonant metal elements arranged periodically and with dimensions much smaller than the wavelength at the resonant frequency.
  • the index of refraction is negative for the electromagnetic waves that propagate in a certain frequency range. This is because the dielectric permittivity and magnetic permeability of the metamaterial are negative, simultaneously, in that frequency range.
  • a flat fragment of a metamaterial can act as a lens focusing the electromagnetic field generated by a source in an image with a spatial resolution less than the wavelength. This has been proven experimentally by purely demonstrative devices that have no practical application, since they consist of flat circuit models that obey the same or similar equations.
  • a flat medium with negative permittivity but positive permeability can act as a lens focusing the near field of a source.
  • a metal can act as a lens for the near field at optical frequencies.
  • the mechanism by which the metal can act as a lens consists in the excitation on both sides of the metal of electronic surface waves or surface plasmons that mate with the near electric field of the source. This however, has not been proven experimentally.
  • the present invention consists in the practical realization of a flat lens that focuses on the near field of a source that operates at the microwave frequency.
  • the focusing mechanism is similar to that proposed for the metallic lens at optical frequencies in the sense that the source excites surface waves on both sides of the lens, but nevertheless, it is not a question of surface plasmons but of magnetoinductive waves.
  • the waves Magnetoinductants propagate into periodic structures that are composed of resonant elements magnetically coupled to each other and their properties have been recently investigated.
  • the mentioned resonant elements are inductively coupled, that is, the magnetic field lines created by the currents in a resonant element embrace the neighboring resonant elements inducing a certain voltage in them, hence the term magnetoinductive.
  • Magnetoinductive waves only propagate in a band determined by the resonance frequency and the self-induction of the resonant elements, as well as by the coefficient of mutual induction between neighboring resonant elements and the distance between them in the periodic structure.
  • Resonant elements with these characteristics consist of a pair of open and concentric metal rings or a pair of rings arranged one above the other with openings at some point thereof in order to achieve a resonant structure.
  • the invented lens consists of two flat and parallel surfaces, separated by a distance that constitutes the width of the lens.
  • metal ring resonators 1 are provided, constituting a two-dimensional surface through which magnetoinductive waves can propagate.
  • a source of electromagnetic waves is placed at a certain distance from the center of the lens whose operating frequency is within the frequency range for the which magnetoinductive waves propagate in the lens.
  • the near field of this source can always be expressed as sum of Fourier harmonics.
  • Fourier harmonics that are evanescent and decay exponentially in the direction of the lens excite magnetoinductive waves on the two periodic surfaces that constitute the lens and mate with them since the field of magnetoinductive waves is also evanescent in the direction perpendicular to the lens .
  • the magneto-inductive waves restore the amplitudes possessed by evanescent Fourier harmonics in the plane of the source in a plane located on the opposite side of the source and which is called the image plane.
  • Figure 1 shows some topologies of open ring resonators (la-Id), spiral (le) and rectangular (If) that can be used to construct the lens.
  • Figure 2 shows the topology of a preferred embodiment for a flat near-field microwave lens together with two antennas to illustrate the operation of the lens.
  • FIG 3 shows the experimental results that correspond to the measurement of the transmission coefficient between the two antennas of Figure 2. The measurements are shown both in the presence and in the absence of the lens to clearly show the localizing effect thereof.
  • Figure 1 shows some examples of open ring resonators 1 that can be used to construct the lens.
  • the resonators 1 are characterized by having two open metal rings 2, that is, with openings 3 at some point.
  • the topology comprises two concentric metal open rings 2 each with an opening 3, said openings 3 being arranged at 180 °.
  • the topology Ib comprises two concentric metal open rings 1 each with two openings 3 arranged 180 ° apart, said openings 3 being arranged in the same position and one end of the metallic open ring 2 being joined with the opposite end of the other .
  • the topology Ic comprises two open metal rings 2 superimposed on different planes, each with an opening 3, said openings 3 being arranged at 180 °.
  • the topology Id comprises two concentric metal open rings 2 each with two openings 3 arranged 180 ° apart, the openings 3 of one ring being arranged at 90 ° with respect to those of the other.
  • the topology comprises two spiral concentric metallic open rings 2, each with an opening 3, said openings 3 being arranged in the same position and one end of the metallic open ring 2 being connected with the opposite end of the other.
  • the If topology comprises two open, rectangular, non-concentric U-shaped rings 2 with an opening 3 each, said openings 3 being arranged at 180 °.
  • FIG. 2 shows, by way of example, the scheme of a preferred embodiment for a flat microwave near-field lens 4.
  • the Ic resonators are periodically arranged in both substrates.
  • Ic type resonators are used because they have a smaller size than other resonators for the same resonance frequency.
  • two antennas are shown in Figure 2, a sending antenna 5 and a receiving antenna 6. Both antennas 5 and 6 consist of square turns of side lcm that are arranged one on each side of the lens .
  • the transmitting antenna 5 is arranged at a distance of 2mm from the substrate 4 on the left in Figure 2 and is fed with a current whose frequency is 3.24GHz, this frequency being within the frequency band in which the waves propagate magnetoinductive resonators 1.
  • Figure 3 shows the measurement of the transmission coefficient module between both antennas performed by moving the receiving antenna 6 along the X and Y directions shown in Figure 2.
  • the measurements have been made both in the presence of the lens and in the absence of it to show more clearly the effect produced by the lens.

Landscapes

  • Aerials With Secondary Devices (AREA)
  • Constitution Of High-Frequency Heating (AREA)
  • Radiation-Therapy Devices (AREA)

Abstract

La presente invención consiste en una lente que concentra o focaliza el campo cercano generado por una fuente de ondas electromagnéticas. La focalización da lugar a una imagen de la fuente que posee una resolución espacial inferior a la longitud de onda. Esta lente puede ser muy útil para la terapia médica de hipertermia por microondas. Esta terapia se basa en el incremento de temperatura que experimentan los tejidos orgánicos al absorber la radiación de microondas. Dado que la lente puede concretar el campo electromagnético de microondas en una región muy concreta del espacio, puede ser utilizada para elevar la temperatura de una determinada región de un tejido sin afectar al tejido circundante. También puede ser útil, en general, para cualquier proceso que exija calentamiento localizado mediante aplicación de microondas o por cualquier otro medio. La invención puede ser empleada también para focalizar campos a la frecuencia de los megahercios o los terahercios.

Description

LENTE DE CAMPO CERCANO PARA ONDAS ELECTROMAGNÉTICAS
La presente invención consiste en una lente que concentra o focaliza el campo cercano generado por una fuente de ondas electromagnéticas. La focalización da lugar a una imagen de la fuente que posee una resolución espacial inferior a la longitud de onda. Esta lente puede ser muy útil para la terapia médica de hipertermia por microondas. Esta terapia se basa en el incremento de temperatura que experimentan los tejidos orgánicos al absorber la radiación de microondas. Dado que la lente puede concentrar el campo electromagnético de microondas en una región muy concreta del espacio, puede ser utilizada para elevar la temperatura de una determinada región de un tejido sin afectar al tejido circundante. También puede ser útil, en general, para cualquier proceso que exija calentamiento localizado mediante aplicación de microondas o por cualquier otro medio. La invención puede ser empleada también para focalizar campos a la frecuencia de los megahercios o los terahercios.
ANTECEDENTES DE LA INVENCIÓN
La presente invención se basa en los medios artificiales conocidos como metamateriales. Los metamateriales se componen de elementos metálicos resonantes dispuestos de forma periódica y con dimensiones mucho menores que la longitud de onda a la frecuencia de resonancia. En un metamaterial, el índice de refracción es negativo para las ondas electromagnéticas que se propagan en un cierto intervalo de frecuencias. Esto se debe a que la permitividad dieléctrica y la permeabilidad magnética del metamaterial son negativas, simultáneamente, en ese intervalo de frecuencias. Está establecido teóricamente que un fragmento plano de un metamaterial puede actuar como una lente focalizando el campo electromagnético generado por una fuente en una imagen con una resolución espacial inferior a la longitud de onda. Esto ha sido comprobado experimentalmente mediante dispositivos meramente demostrativos que no tienen aplicación práctica, ya que están constituidos por modelos circuitales planos que obedecen las mismas o similares ecuaciones. También está establecido teóricamente que un medio plano con permitividad negativa pero permeabilidad positiva puede actuar como una lente focalizando el campo cercano de una fuente. Así, se ha sugerido que un metal puede actuar como lente para el campo cercano a frecuencias ópticas. El mecanismo por el cual el metal puede actuar como lente consiste en la excitación en ambas caras del metal de ondas de superficie electrónicas o plasmones de superficie que se acoplan con el campo eléctrico cercano de la fuente. Esto sin embargo, no ha sido comprobado experimentalmente .
La presente invención consiste en la realización práctica de una lente plana que focaliza el campo cercano de una fuente que opera a la frecuencia de microondas. El mecanismo de focalización es similar al propuesto para la lente metálica a frecuencias ópticas en el sentido de que la fuente excita ondas de superficie en las dos caras de la lente, pero no obstante, no se trata de plasmones de superficie sino de ondas magnetoinductivas . Las ondas magnetoinductivas se propagan en estructuras periódicas que se componen de elementos resonantes acoplados magnéticamente entre sí y sus propiedades han sido investigadas recientemente. Los elementos resonantes mencionados se hallan acoplados inductivamente, esto es, las líneas de campo magnético creadas por las corrientes en un elemento resonante abrazan los elementos resonantes vecinos induciendo un cierto voltaje en éstos, de ahí el término magnetoinductivo. Las ondas magnetoinductivas sólo se propagan en una banda de paso determinada por la frecuencia de resonancia y la autoinducción de los elementos resonantes, así como por el coeficiente de inducción mutua entre elementos resonantes vecinos y la distancia entre éstos en la estructura periódica. Son conocidos elementos resonantes con estas características que consisten en un par de anillos metálicos abiertos y concéntricos o bien un par de anillos dispuestos uno encima del otro con aberturas en algún punto de los mismos al efecto de conseguir una estructura resonante.
DESCRIPCIÓN DE LA INVENCIÓN
La lente inventada consta de dos superficies planas y paralelas, separadas una distancia que constituye la anchura de la lente. En cada superficie se disponen resonadores de anillos metálicos 1 constituyendo una superficie bidimensional por la que pueden propagarse ondas magnetoinductivas. A una cierta distancia del centro de la lente se coloca una fuente de ondas electromagnéticas cuya frecuencia de operación se encuentre dentro del intervalo de frecuencias para las cuales se propagan las ondas magnetoinductivas en la lente. El campo próximo de esta fuente siempre puede expresarse como suma de armónicos de Fourier. Los armónicos de Fourier que son evanescentes y decaen exponencialmente en dirección a la lente excitan ondas magnetoinductivas en las dos superficies periódicas que constituyen la lente y se acoplan con ellas ya que el campo de las ondas magnetoinductivas es también evanescente en la dirección perpendicular a la lente. De esta manera las ondas magnetoiductivas restituyen las amplitudes que poseen los armónicos de Fourier evanescentes en el plano de la fuente en un plano situado en el lado opuesto al que se encuentra la fuente y que se denomina plano imagen. Los armónicos de Fourier que no son evanescentes, sino que se propagan sin atenuación en dirección a la lente, no excitan ondas magnetoinductivas y alcanzan el plano imagen sin que su fase haya variado apreciablemente. Ello se debe a que la distancia entre el plano fuente y el plano imagen es inferior a la longitud de onda. Esto último es la razón por la que la lente focaliza el campo cercano y no el campo lejano. Al disponer en el plano imagen de los armónicos de Fourier evanescentes con la misma amplitud que en el plano de la fuente y también los armónicos no evanescentes con la misma fase que en el plano de la fuente, el campo existente en el plano de la imagen es prácticamente el mismo que el existente en la fuente, por lo que se logra focalizar el campo de la fuente en el plano imagen, con una resolución espacial inferior a la longitud de onda. BREVE DESCRIPCIÓN DE LOS DIBUJOS
Para mayor comprensión de cuanto se ha expuesto, se acompañan unos dibujos en los que, esquemáticamente y solo a título de ejemplos no limitativos, se representan varias topologías de resonadores de anillos abiertos y una realización preferida de una lente plana de campo cercano para microondas .
En la figura 1 se muestran algunas topologías de resonadores de anillos abiertos (la-Id) , en espiral (le) y rectangular (If) que pueden ser utilizados para construir la lente .
La figura 2 muestra la topología de una realización preferida para una lente plana de campo cercano para microondas junto con dos antenas para ilustrar el funcionamiento de la lente.
La figura 3 muestra los resultados experimentales que corresponden a la medida del coeficiente de transmisión entre las dos antenas de la figura 2. Las medidas se muestran tanto en presencia como en ausencia de la lente para poner de manifiesto claramente el efecto localizador de la misma.
DESCRIPCIÓN DE UNA REALIZACIÓN PREFERIDA
La figura 1 muestra algunos ejemplos de resonadores de anillos abiertos 1 que pueden ser utilizados para construir la lente. Los resonadores 1 se caracterizan por presentar dos anillos abiertos 2 metálicos, es decir, con aberturas 3 en algún punto. La topología la comprende dos anillos abiertos 2 metálicos concéntricos cada uno de ellos con una abertura 3, estando dispuestas dichas aberturas 3 a 180°.
La topología Ib comprende dos anillos abiertos 1 metálicos concéntricos cada uno de ellos con dos aberturas 3 dispuestas a 180° entre sí, estando dispuestas dichas aberturas 3 en la misma posición y estando unidos un extremo del anillo abierto 2 metálico con el extremo opuesto del otro. La topología Ic comprende dos anillos abiertos 2 metálicos superpuestos en diferentes planos, cada uno de ellos con una abertura 3, estando dispuestas dichas aberturas 3 a 180°.
La topología Id comprende dos anillos abiertos 2 metálicos concéntricos cada uno de ellos con dos aberturas 3 dispuestas a 180° entre sí, estando dispuestas las aberturas 3 de un anillo a 90° respecto de las del otro.
La topología le comprende dos anillos abiertos 2 metálicos concéntricos en espiral, cada uno de ellos con una abertura 3, estando dispuestas dichas aberturas 3 en la misma posición y estando unido un extremo del anillo abierto 2 metálico con el extremo opuesto del otro.
La topología If comprende dos anillos abiertos 2 con forma de U metálicos rectangulares y no concéntricos con una abertura 3 cada uno de ellos, estando dispuestas dichas aberturas 3 a 180°.
La figura 2 muestra a modo de ejemplo el esquema de una realización preferida para una lente plana de campo cercano de microondas 4. La lente 4 se realiza en la práctica disponiendo paralelamente uno frente a otro dos sustratos dieléctricos 4 cuadrados y planos de lado 7cm, espesor h=0.254mm y permitividad dieléctrica εr=10. La distancia de separación entre ambos sustratos es d=4mm y esta distancia constituye la anchura de la lente. En cada uno de estos dos sustratos 4 se fotograba un conjunto de resonadores de anillos abiertos Ic de radio r=2mm de tal manera que se tienen anillos abiertos 2 superpuestos en las dos caras de cada sustrato. Los resonadores Ic se disponen de forma periódica en ambos sustratos. La razón por la que se utilizan resonadores del tipo Ic es porque presentan un tamaño más reducido que otros resonadores para la misma frecuencia de resonancia. Para ilustrar el modo de funcionamiento de esta lente se muestran dos antenas en la Figura 2, una antena emisora 5 y una antena receptora 6. Ambas antenas 5 y 6 consisten en espiras cuadradas de lado lcm que se disponen una a cada lado de la lente. La antena emisora 5 se dispone a una distancia de 2mm del sustrato 4 de la izquierda en la Figura 2 y es alimentada con una corriente cuya frecuencia es de 3.24GHz, estando esta frecuencia dentro de la banda de frecuencias en la que se propagan las ondas magnetoinductivas en los resonadores 1.
La Figura 3 muestra la medida del módulo del coeficiente de transmisión entre ambas antenas realizada desplazando la antena receptora 6 a lo largo de las direcciones X e Y mostradas en la Figura 2. Las medidas se han efectuado tanto en presencia de la lente como en ausencia de la misma para poner de manifiesto más claramente el efecto que produce la lente. Las medidas efectuadas con la lente muestran que el coeficiente de transmisión alcanza su valor máximo (más de 0.45) cuando la antena receptora 6 se encuentra en un punto situado a 2mm del centro de la lente (en concreto el punto X=0mm e
Y=2mm en la Figura 3) , esto es, la misma distancia a la que se encuentra la antena emisora 5 de la lente 4.
Además, el coeficiente de transmisión decae tanto a distancias mayores de Y=2mm como a distancias menores a lo largo del eje Y, así como también decae lateralmente a lo largo del eje X alrededor de X=0mm. Esto demuestra que la lente focaliza el campo de la antena emisora 5 en el punto
X=0mm, Y=2mm. Si se compara además el valor del coeficiente de transmisión en este punto (de más de 0.45) con el que se mide en el mismo punto en ausencia de la lente (0.05) se constata que la potencia transmitida a ese punto es 10 veces mayor en presencia de la lente que en ausencia de la misma.

Claims

R E I V I N D I C A C I O N E S
1. Lente de campo cercano para ondas electromagnéticas caracterizada por incorporar dos superficies paralelas separadas una cierta distancia que constituye la anchura de la lente, en cada una de las cuales se disponen resonadores de anillos metálicos (la, Ib, Ic, Id, le, If) de manera que constituyen una estructura bidimensional en cada de las dos superficies planas y paralelas, estando los resonadores acoplados magnéticamente entre sí en cada superficie.
2. Lente de campo cercano para ondas electromagnéticas según la reivindicación 1, caracterizada por el hecho de que la geometría de los resonadores puede tener variaciones tales que no afecten a su principio de funcionamiento, como el número de vueltas en las espirales o la forma de los anillos que pueden ser cuadrados o de otra forma poliédrica.
3. Lente de campo cercano para ondas electromagnéticas según las reivindicaciones 1 y 2, caracterizada por el hecho de que las superficies paralelas son metálicas y los resonadores consisten en ranuras practicadas en los planos de masa metálico, acoplados eléctricamente entre sí.
4. Lente de campo cercano para ondas electromagnéticas según las reivindicaciones anteriores, caracterizada por el hecho de que las superficies paralelas en las que se disponen los anillos son planas.
5. Lente de campo cercano para ondas electromagnéticas según las reivindicaciones 1, 2 y 3, caracterizada por el hecho de que las superficies paralelas en las que se disponen los anillos son curvas.
6. Lente de campo cercano para ondas electromagnéticas según las reivindicaciones anteriores, caracterizada por el hecho de que la frecuencia de operación de la lente puede estar en la banda de los megahercios, gigahercios o terahercios.
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Cited By (2)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
JP2010098711A (ja) * 2008-10-16 2010-04-30 Tatung Univ レードームおよびそれを備えるマイクロストリップ・パッチ・アンテナ
WO2017157690A1 (de) * 2016-03-14 2017-09-21 Technische Universität Darmstadt Mikrowellen-applikator und system zur minimal-invasiven behandlung von biologischem gewebe

Families Citing this family (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
WO2010018247A1 (es) * 2008-08-05 2010-02-18 Universidad De Sevilla Dispositivo para mejorar la sensibilidad de las bobinas receptoras en imágenes médicas por resonancia magnética
ES2344391B1 (es) * 2008-08-05 2011-06-20 Universidad De Sevilla Dispositivo para mejorar la sensibilidad de las bobinas receptoras enimagenes medicas por resonancia magnetica.
CN110380223B (zh) * 2019-07-10 2020-10-16 浙江大学 一种符合单轴完美匹配层模型的全向完美匹配透明材料

Citations (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
WO2001071774A2 (en) * 2000-03-17 2001-09-27 The Regents Of The University Of California Left handed composite media
WO2004020186A2 (en) * 2002-08-29 2004-03-11 The Regents Of The University Of California Indefinite materials
US20040151876A1 (en) * 2003-01-31 2004-08-05 Tanielian Minas H. Fabrication of electromagnetic meta-materials and materials made thereby

Patent Citations (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
WO2001071774A2 (en) * 2000-03-17 2001-09-27 The Regents Of The University Of California Left handed composite media
WO2004020186A2 (en) * 2002-08-29 2004-03-11 The Regents Of The University Of California Indefinite materials
US20040151876A1 (en) * 2003-01-31 2004-08-05 Tanielian Minas H. Fabrication of electromagnetic meta-materials and materials made thereby

Cited By (2)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
JP2010098711A (ja) * 2008-10-16 2010-04-30 Tatung Univ レードームおよびそれを備えるマイクロストリップ・パッチ・アンテナ
WO2017157690A1 (de) * 2016-03-14 2017-09-21 Technische Universität Darmstadt Mikrowellen-applikator und system zur minimal-invasiven behandlung von biologischem gewebe

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Publication number Publication date
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ES2264361B1 (es) 2008-01-01

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