WO1995004951A1 - Planarer elektro-optischer lichtstrahlablenker und verfahren zu seiner herstellung - Google Patents

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WO1995004951A1
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waveguide
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optical
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Vladimir Hinkov
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Fraunhofer-Gesellschaft zur Förderung der angewandten Forschung e.V.
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    • G—PHYSICS
    • G02—OPTICS
    • G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
    • G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
    • G02F1/29—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the position or the direction of light beams, i.e. deflection
    • G02F1/295—Analog deflection from or in an optical waveguide structure]

Definitions

  • the invention relates to a planar electro-optical light beam deflector with a row of prism deflectors arranged next to one another, which have electrodes that can be acted upon by an electrical voltage.
  • the invention further relates to a method for producing such a light beam deflector.
  • Deflectors Electronically controlled light beam deflectors, so-called deflectors, are found, for example, in optical memories or laser TV displays and the like. Application.
  • An important property of such a deflector is the number of resolvable points that can be achieved, ie individual angularly spaced light beam positions that can be generated. It is known to implement a deflector with the aid of a prism, the refractive index of which can be changed electro-optically. With a single prism of this type, however, only about 10 to 20 resolvable points can be generated. This is not enough for most applications. For example, about 1000 resolvable points are required for use in a laser TV display.
  • Electro-optical light beam deflectors with deflection prisms arranged next to one another, ie in the form of a prism array, can be equipped with so-called volume prisms (Yuichi Ninomiya, Ultrahigh Resolving Electrooptic Prism Array Light Deflectors, IEEE Journal of Quantum Electronics, Vol. QE-9, No .8, Aug. 1973, p.791 - 795) as well as with integrated optical waveguide prisms (DE 3025096 A1).
  • the main problem with the prism array deflectors is the generation of an ideal sawtooth course of the change in refractive index without rounding off at the prism corners and without distortions between the prisms, because any deviation from an ideal course leads to increased sidebands and worsens the signal-noise. Relationship.
  • the thickness of the plates through which the light beam passes is relatively large for technological reasons and is at least 200 ⁇ m.
  • the electrical field distribution in such a plate is very inhomogeneous.
  • the refractive index distribution shows large deviations from the desired ideal course. These deviations are greatest in the middle of the plate, but smaller deviations are to be expected near the electrodes.
  • Another disadvantage, which is caused by the thickness of the plate is the high control voltage of approximately 1 KV, which must be used if an acceptable number of resolvable points is to be achieved.
  • the solution with waveguide prisms has the advantage over that with volume prisms that the light is guided in a thin layer, as a result of which the size of the control voltage applied to the electrodes can be reduced. Because of the unfavorable electrode geometry, however, this is still 400 to 500 V. This solution also does not offer the possibility of achieving an ideal, sawtooth-shaped distribution of the change in refractive index. The reason for this is the strongly inhomogeneous electrical field distribution between the electrodes applied to the surface of the waveguide, which in turn cause distortions in the deflected light beam. The unfavorable electrode shape also limits the
  • the prisms are designed with a width of only about 50 ⁇ m.
  • an aperture of 1 cm is necessary, ie about 200 prisms and exactly as many control voltages are required, which is disadvantageously associated with the comparatively great complexity of the control electronics required for this.
  • the invention is also based on the object of specifying a method for producing such a light beam deflector which is as inexpensive as possible.
  • the above object is achieved according to the invention in that the light beam is guided in a plate-shaped Z-cut lithium niobate or lithium tantalate crystal and the prism deflectors consist of two triangular or prismatic areas, in each of which, by inversion of those caused by the E field -Vector determined polarization direction in domains with opposing spontaneous polarization direction a largely uniform polarization direction is generated, with each adjacent triangular or prismatic areas having an opposite polarization direction, and that on the crystal on these triangular or prismatic Be ⁇ a rectangular electrode is applied and the crystal is provided on its underside with at least one counter electrode.
  • planar electro-optical light beam deflector according to the invention are the subject of dependent claims 2 to 12.
  • the method according to the invention is characterized in that a triangular or prism structure is first produced in a plate-shaped Z-cut lithium niobate or lithium tantalate crystal by at least near the surface (top side) within triangular or prismatic areas by inversion of the polarization direction in domains with opposite spontaneous polar a largely uniform direction of polarization is generated, with adjacent triangular or prismatic regions having an opposite polarization direction, that a rectangular electrode is then applied to the triangular or prismatic regions arranged next to one another on the crystal and that the crystal is on its underside is provided with at least one counter electrode.
  • the invention takes advantage of the fact that it is possible, at least in the vicinity of the crystal surface but also through the entire thickness of the crystal plate in some crystal regions, by inversion of the polarization direction in domains determined by the E field vector E s to produce a largely uniform polarization direction with the opposite spontaneous polarization direction.
  • This is possible, for example, on a + Z-cut lithium niobate crystal (inversion is also possible on a -Z-cut lithium niobate crystal) by applying a titanium layer and then heating it to over 1000 ° C.
  • the areas in which a largely uniform direction of polarization is to be generated can be formed photolithographically very precisely as triangles or prisms with sharp edges and corners.
  • a refractive index change can be achieved in the adjacent triangular or prismatic areas by applying an electrical voltage to a common rectangular electrode assigned to these areas with different signs (n + An or n - ⁇ n).
  • the refractive index distribution is almost ideally sawtooth-shaped.
  • FIG. 2 shows the passage of the light beam through a multiplicity of prism deflectors arranged next to one another
  • FIG. 3 shows the passage of the light beam through a multiplicity of prism deflectors arranged next to one another, control electrodes for controlling the phase of the partial beams being assigned to the prism deflectors,
  • FIG. 4 shows a known electro-optical light beam deflector composed of individual crystal plates
  • FIG. 5 shows a known electro-optical light beam deflector, in which the light is guided in a layer waveguide
  • Figure 8a shows a cross section through the light beam deflector acc.
  • Figure 6d shows a cross section through the light beam deflector acc.
  • Figure 8b shows a cross section through the light beam deflector acc.
  • Figure 7e shows a cross section through the light beam deflector acc.
  • FIG. 9 shows a light beam deflector according to the invention with further integrated optical elements on a lithium niobate crystal as the substrate body, the light being guided in a layer waveguide,
  • Figure 10 shows the light beam deflector. FIG. 9, but with a particularly structured strip waveguide, via which the light is coupled into the layer waveguide,
  • FIG. 11 shows a light beam deflector with a first line of prism deflectors arranged next to one another and a second line of prism deflectors arranged next to one another in the direction of light propagation
  • Figure 12 shows a light beam deflector according to the invention, which can be used as an integrated optical light switch.
  • FIG. 1 shows a single prism whose refractive index n can be changed electro-optically.
  • W denotes a wavefront of a light beam incident on this prism. Depending on the refractive index n, this light beam is refracted when leaving the prism. If the refractive index is changed electro-optically from n to n + ⁇ n, the angle of refraction will change by ⁇ ß. Since with the aid of such a single prism only about 10 to 20 resolvable points can be generated by electro-optically changing the refractive index and thus the angular position of a refracted light beam, as already explained above, several are known for the purpose of greater resolution Arrange prisms next to each other in the form of a prism array. FIG.
  • FIG. 2 shows such an arrangement with N prism deflectors placed next to one another in the diagram.
  • to W N denote the wave fronts of the partially deflected partial beams.
  • FIG. 3 shows the same arrangement as in FIG. 2, except that in front of the wedge-shaped prism electrodes which form the prism-shaped deflection regions and thus individual prism deflectors, a number N of control electrodes which is equal to the number of prism deflectors is arranged.
  • FIG. 4 shows a known form of realization of such a light beam deflector, which has a row of prism deflectors and associated control electrodes.
  • This known light beam deflector is composed of individual lithium niobate crystal plates. Each of these crystal plates has a pair of wedge-shaped or triangular prism electrodes and an upstream control electrode on its top. Corresponding counter electrodes are applied to the underside of each crystal plate.
  • the refractive index in the area below can be reduced from n to n + ⁇ n or in the area of the adjacent prism electrode can be changed from n to n - ⁇ n.
  • the electrical field distribution between the electrodes is very inhomogeneous - as the field lines shown in the drawing are intended to illustrate. This inhomogeneous electrical field distribution results in the already mentioned considerable deviations in the refractive index distribution from the desired ideal course, which ultimately leads to undesired distortions of the deflected light beam.
  • the light is guided in a layer waveguide, ie in a thin layer extending along the surface of a lithium niobate crystal serving as a substrate body, and thus it is possible to work with a comparatively lower voltage on the electrodes here too, the strongly inhomogeneous electrical field distribution between the wedge-shaped electrodes applied to the waveguide surface disadvantageously ensures deviations from the desired ideal sawtooth-shaped course of the refractive index distribution.
  • the invention provides a remedy here.
  • An almost ideal sawtooth-shaped refractive index distribution is achieved by the procedure described below. It is assumed that lithium niobate and also lithium tantalate crystals are ferroelectrics which show spontaneous polarization without an external electric field below a certain temperature, the Curie temperature T c .
  • the electric field vector E. of the spontaneous polarization points in a monodomain lithium niobate crystal in the direction of the + Z axis. The largest electro-optical coefficient can also be recorded along this axis.
  • the invention now makes use of the fact that it is possible, at least in the vicinity of the crystal surface but also through the entire thickness of the crystal plate in some crystal regions, by inversion of the direction of polarization in domains determined by the E field vector E s to produce a largely uniform direction of polarization in opposition to the spontaneous direction of polarization.
  • This is achieved, for example, on a + Z cut lithium niobate crystal (inversion is also possible on a Z cut - lithium niobate crystal) by applying a titanium layer and then heating to over 1000 ° C.
  • the areas in which a largely uniform direction of polarization is to be produced can be formed very precisely photolithographically as triangles or prisms with sharp edges and corners.
  • FIGS. 6a to 6d Individual process steps for producing a light beam deflector according to the invention are shown schematically in FIGS. 6a to 6d.
  • the above-mentioned triangular or prism structure is first produced on the surface of a Z cut Uthium niobate crystal 1, namely on the upper side thereof, in that at least in the vicinity of the surface, ie 5 to 10 ⁇ m deep, within triangular regions 2 by inversion of the polarization direction determined by the E field vector E s in domains with opposite spontaneous polarization direction, a largely uniform polarization direction is generated (FIG. 6a).
  • a monomode waveguide 3 which extends over the entire top of the othium niobate crystal 1, is produced by proton exchange and subsequent annealing (FIG. 6b).
  • a dielectric protective layer 4 e.g. made of silicon dioxide, vapor-deposited or sputtered on.
  • a metal layer is then applied to the dielectric protective layer 4, from which a common rectangular metal electrode 5 assigned to the triangular or prism-shaped regions 2 is formed photolithographically (FIG. 6c).
  • the Uthium niobate crystal 1 prepared in this way is then rotated, that is to say glued with its top side or with the waveguide side down onto a carrier 6 with the aid of an adhesive 7.
  • the carrier 6 can be a Uthium niobate crystal of the same cut or consist of glass or another material.
  • the othium niobate crystal 1 is removed from the original base Polished to a thickness of 20 to 30 ⁇ m, for example.
  • a metal layer is applied to the polished side, from which, for example, photolithography is used to form a common counter electrode or a counter electrode electrode that is the same as the number of prism electrodes 5 and has the same shape as the counter electrodes 8 (FIG. 6d).
  • the manufacture of the Uchtstrahl deflector can also be completed with the process step shown in Figure 6c.
  • the implementation of an almost ideal sawtooth-shaped refractive index distribution is also guaranteed in this case. Only the thickness of the othium niobate crystal 1 can then not be less than 200 ⁇ m, and a higher voltage must be used between the electrodes 5, 8.
  • FIGS. 7a to 7e show a further possibility of producing a beam deflector according to the invention.
  • a Z cut Uthium niobate crystal 1 is used as the substrate body.
  • oxygen is now diffused out of the othium niobate crystal 1 in a next method step with the intention of obtaining an electrically conductive crystal 1 (FIG. 7b). This is achieved e.g. by heating the othium niobate crystal 1 in vacuo at about 400 ° C. for several hours.
  • the oxygen diffusion is then followed by the production of the waveguide 3 by proton exchange with subsequent annealing.
  • the underside of the electrically conductive utium niobate crystal 1 ' is protected from the supply of oxygen by an applied metal layer 9 (FIG. 7c).
  • the dielectric protective layer 4 and then the metal electrode 5 are applied to the waveguide 3 in succession (FIG. 7e).
  • FIG. 8a shows a cross section through a Uchtstrahl deflector, which was manufactured according to the method explained with the aid of FIGS. 6a to d
  • FIG. 8b shows a cross section through a Uchtstrahl deflector, as produced by the method presented with the aid of FIGS. 7a to e has been.
  • ITO layers can be used instead of the metal electrodes.
  • the dielectric protective layer 4 is unnecessary.
  • the triangular or prismatic regions 2 must extend through the entire thickness of the crystal plate 1.
  • FIG. 9 shows such an implementation variant.
  • the same substrate body also carries five control electrodes 10 arranged on the layer waveguide 3 and, in this case, five prism deflectors placed next to one another in the light propagation direction, as well as a collecting lens 11 arranged in front of it.
  • the converging lens 11 which can be produced as an integrated optical component by proton exchange directly on the layer waveguide 3, the col Limitation of the strongly divergent Uchtstrahl, which is generated in the example by a laser diode 12 coupled to the end of the waveguide 3 and which is ultimately intended to be deflected with the aid of the Uchtstrahl deflector. If it is necessary to achieve a larger aperture of the collimated light beam, an integrated optical diverging lens 13 can also be connected upstream.
  • the waveguide is in the front area of the surface facing the uch entrance side of the othium niobate crystal 1 serving as the substrate body, as a strip waveguide 14 and only subsequently, the converging lens 11, the control electrodes 10 and the prism deflectors 2, 5 area formed as a layer waveguide 3.
  • the strip waveguide 14 is provided with a periodic grating structure 15, in that, in the same way as in the production of the prism-shaped regions 2 near the surface of the urnium niobate crystal 1, within the individual elements forming the grating by inversion of the elements Polarization direction in domains with opposite spontaneous polarization direction a largely uniform polarization direction is generated, whereby adjacent grating elements each have an opposite polarization direction and the periodicity is selected such that phase synchronization for one Frequency doubling of the light guided in the strip waveguide 14 is ensured.
  • the above-described real beam deflector which virtually integrates optical power component as well as means for real beam deflection and frequency doubling in one and the same optical component, opens up the possibility of using a relatively long-wave, but miniatures Laser diode 12 can be operated and thus an overall very small assembly is available, which can be easily installed in a read / write head of an optical disk device.
  • the optical beam deflectors according to FIGS. 9 and 10 which are designed as integrated optical assemblies and have both prism and control electrodes 5 and 10, permit continuous light beam deflection.
  • the control electrodes 10 are unnecessary for a digital deflection.
  • the achievable number of resolvable points is very limited if only one row of prism deflectors 2, 5 arranged next to one another is provided.
  • the number of resolvable points can, however, be increased in that in the area of the waveguide 3 at least one further line, which is located upstream of the prism deflector line, with a e.g. double the number of prism deflectors 2 ', 5' is provided.
  • each of four prism deflectors 2, 5 placed next to one another in a row is preceded by two prism deflectors 2 ', 5', which are likewise all arranged in a row next to one another and are produced in the same way .
  • FIG 12 finally shows a Uchtstrahl deflector, which can be used as a fast integrated optical Uchttschalter.
  • an integrated optical lens 16 which focuses the deflected light, is arranged on the layer waveguide 3 in the direction of the propagation of the light, arranged downstream of the prism deflectors 2, 5 arranged next to one another.
  • the layered waveguide 3 in the focal plane of this lens 16 merges into strip waveguides 17 which form several Uch output channels.

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Abstract

Die Erfindung betrifft einen planaren elektro-optischen Lichtstrahlablenker mit einer Zeile von nebeneinander angeordneten Prismenablenkern, die mit einer elektrischen Spannung beaufschlagbare Elektroden aufweisen. Erfindungswesentlich ist, daß der Lichtstrahl in einem Z-Schnitt-Lithiumniobat- oder Lithiumtantalatkristall, vorzugsweise in einem sich entlang dessen Oberfläche sich erstreckenden monomoden Schichtwellenleiter, geführt ist und die Prismenablenker aus jeweils zwei dreieck- bzw. prismenförmigen Bereichen bestehen, in denen durch Inversion der durch den E-Feld-Vektor bestimmten Polarisationsrichtung in Domänen mit entgegengesetzt vorliegender spontaner Polarisationsrichtung eine weitgehend einheitliche Polarisationsrichtung erzeugt ist, wobei jeweils benachbarte dreieckförmige Bereiche eine entgegengesetzte Polarisationsrichtung aufweisen, und daß auf der Kristalloberseite eine die dreieckförmigen Bereiche überdeckende rechteckförmige Elektrode und auf der Kristallunterseite eine Gegenelektrode aufgebracht ist. Mit den erfindungsgemäßen Maßnahmen wird erreicht, daß bei einer zwischen Elektrode und Gegenelektrode anliegenden Spannung in den benachbarten dreieck- bzw. prismenförmigen Bereichen eine Brechzahländerung mit unterschiedlichen Vorzeichen induziert wird, wobei die Brechzahlverteilung nahezu ideal sägezahnförmig ist. Die Erfindung bezieht sich ferner auf ein Verfahren zur Herstellung eines solchen Lichtstrahlablenkers.

Description

Beschreibung
Planarer elektro-optischer Lichtstrahiablenker und Verfahren zu seiner Herstellung
Die Erfindung betrifft einen planaren elektro-optischen Lichtstrahiablenker mit einer Zeile von nebeneinander angeordneten Prismenablenkern, die mit einer elektrischen Span¬ nung beaufschlagbare Elektroden aufweisen.
Die Erfindung bezieht sich ferner auf ein Verfahren zur Herstellung eines solchen Lichtstrahlablenkers.
Elektronisch gesteuerte Lichtstrahiablenker, sogenannte Deflektoren, finden bei¬ spielsweise bei optischen Speichern oder Laser-TV-Displays u.dgl. Anwendung. Eine wichtige Eigenschaft eines solchen Deflektors ist die erreichbare Anzahl auflösbarer Punkte, d.h. einzelner im Winkel beabstandeter Lichtstrahlpositionen, die erzeugt wer¬ den können. Es ist bekannt, einen Deflektor mit Hilfe eines Prismas zu realisieren, des¬ sen Brechzahl elektro-optisch änderbar ist. Mit einem einzigen derartigen Prisma lassen sich jedoch nur etwa 10 bis 20 auflösbare Punkte erzeugen. Dies reicht für die meisten Anwendungen nicht aus. So sind beispielsweise für die Anwendung in einem Laser-TV- Display etwa 1000 auflösbare Punkte erforderlich. Die Möglichkeit, mehrere Prismen hintereinander anzuordnen, um die Zahl der auflösbaren Punkte zu erhöhen, geht mit dem Nachteil einher, daß ein derart zusammengesetzter Deflektor über eine vergleichs¬ weise große Baulänge verfügen würde. Diesen Nachteil weisen Lichtstrahiablenker mit einer Zeile nebeneinander angeordneter Prismen nicht auf. Dabei lenkt jedes Prisma einen Teil des Lichtstrahles ab, und zwar so, daß nach dem Deflektor der gesamte Strahl in die gewünschte Richtung läuft. Um eine destruktive Interferenz der partiell ab¬ gelenkten Teilstrahlen im Fernfeld zu vermeiden, ist es auch bekannt, die Phase jedes partiellen Strahles elektro-optisch zu steuern. Hierzu dient ein Satz von Steuerelektro¬ den, die jeweils vor den die prismenförmigen Ablenkbereiche bildenden keilförmig an¬ geordneten Prismenelektroden positioniert sind (DE 3025096 A1). Elektro-optische Lichtstrahiablenker mit nebeneinander, d.h. in Form eines Prismen-Ar- rays angeordneten Ablenkprismen sind sowohl mit sogenannten Volumen-Prismen (Yuichi Ninomiya, Ultrahigh Resolving Electrooptic Prism Array Light Deflectors, IEEE Journal of Quantum Electronics, Vol. QE-9, No.8, Aug. 1973, p.791 - 795) als auch mit integriert-optischen Wellenleiter-Prismen (DE 3025096 A1) realisiert worden. Hauptpro¬ blem bei den Prismenarray-Deflektoren ist die Erzeugung eines idealen Sägezahnver¬ laufes der Brechzahländerung ohne Abrundungen an den Prismenecken und ohne Ver¬ zerrungen zwischen den Prismen, denn jede Abweichung von einem idealen Verlauf führt zu verstärkten Seitenbändern und verschlechtert das Signal-Rausch-Verhältnis.
Mit Volumen-Prismen ist es praktisch unmöglich, einen idealen Sägezahnverlauf zu er¬ zielen. Abgesehen davon, daß es technologisch sehr aufwendig ist, einen solchen De¬ flektor aus einzelnen Kristallplatten zusammenzusetzen, um scharfe Grenzen zwischen wenigstens einigen der Prismen zu erreichen, ist die Dicke der Platten, durch die der Lichtstrahl läuft, technologisch bedingt verhältnismäßig groß und beträgt mindestens 200 μm. Dies hat zur Folge, daß in einer derartigen Platte die elektrische Feldverteilung sehr inhomogen ist. Als Konsequenz weist die Brechzahlverteilung große Abweichungen vom gewünschten idealen Verlauf auf. In der Mitte der Platte sind diese Abweichungen am größten, in der Nähe der Elektroden hingegen ist mit kleineren Abweichungen zu rechnen. Ein weiterer Nachteil, der durch die Dicke der Platte verursacht wird, ist die bei ca. 1 KV liegende hohe Steuerspannung, mit der gearbeitet werden muß, wenn eine an¬ nehmbare Anzahl von auflösbaren Punkten erreicht werden soll.
Die Lösung mit Wellenleiter-Prismen hat gegenüber derjenigen mit Volumen-Prismen den Vorteil, daß das Licht in einer dünnen Schicht geführt wird, wodurch die Größe der an den Elektroden liegenden Steuerspannung reduziert werden kann. Wegen der un¬ günstigen Elektrodengeometrie beträgt diese jedoch immer noch 400 bis 500 V. Auch diese Lösung bietet nicht die Möglichkeit, eine ideale, sägezahnförmige Verteilung der Brechzahländerung zu erreichen. Grund hierfür ist die stark inhomogene elektrische Feldverteilung zwischen den auf der Oberfläche des Wellenleiters aufgetragenen Elek¬ troden, die wiederum Verzerrungen im abgelenkten Lichtstrahl bedingen. Die ungün¬ stige Elektrodenform begrenzt auch die
Prismenabmessungen. Damit die Steuerspannung nicht übermäßig groß gewählt wer¬ den muß, werden die Prismen mit einer Breite von nur etwa 50 μm ausgelegt. Um etwa 1000 auflösbare Punkte zu erreichen, ist eine Apertur von 1 cm notwendig, d.h. es wer¬ den etwa 200 Prismen und genau so viele Steuerspannungen benötigt, was in nachteili¬ ger Weise mit der hierfür erforderlichen vergleichsweise großen Komplexität der Steuer¬ elektronik einhergeht.
Es ist daher Aufgabe der Erfindung, einen planaren elektro-optischen Lichtstrahi¬ ablenker der eingangs genannten Art zu schaffen, bei dem die vorgenannten Nachteile vermieden sind und bei dem insbesondere die Brechzahlverteilung einen nahezu idealen sägezahnförmigen Verlauf aufweist. Der Erfindung liegt darüber hinaus die Auf¬ gabe zugrunde, ein möglichst wenig aufwendiges Verfahren zur Herstellung eines sol¬ chen Lichtstrahlablenkers anzugeben.
Die vorgenannte Aufgabe wird erfindungsgemäß dadurch gelöst, daß der Lichtstrahl in einem plattenförmigen Z-Schnitt-Lithiumniobat- oder Lithiumtantalatkristall geführt ist und die Prismenablenker aus jeweils zwei dreieck- bzw. prismenförmigen Bereichen be¬ stehen, in denen durch Inversion der durch den E-Feld-Vektor bestimmten Polarisations¬ richtung in Domänen mit entgegengesetzt vorliegender spontaner Polarisationsrichtung eine weitgehend einheitliche Polarisationsrichtung erzeugt ist, wobei jeweils benach¬ barte dreieck- bzw. prismenförmige Bereiche eine entgegengesetzte Polarisationsrich¬ tung aufweisen, und daß auf dem Kristall auf diesen dreieck- bzw. prismenförmigen Be¬ reichen eine rechteckförmig ausgebildete Elektrode aufgebracht ist und der Kristall an seiner Unterseite mit zumindest einer Gegenelektrode versehen ist.
Vorteilhafte Weiterbildungen des erfindungsgemäßen planaren elektro - optischen Licht¬ strahlablenkers sind Gegenstand der Unteransprüche 2 bis 12.
Die des weiteren der Erfindung zugrunde liegende Aufgabe wird mit einem Verfahren wie es in Anspruch 13 angegeben ist erfindungsgemäß gelöst.
Das Verfahren ist erfindungsgemäß dadurch gekennzeichnet, daß zunächst in einem plattenförmigen Z-Schnitt-Lithiumniobat- oder Lithiumtantalat-Kristall eine Dreiecks- bzw. Prismenstruktur erzeugt wird, indem zumindest in der Nähe der Oberflä¬ che (Oberseite) innerhalb dreieck- bzw. prismenförmiger Bereiche durch Inversion der Polarisationsrichtung in Domänen mit entgegengesetzt vorliegender spontaner Polari - sationsrichtung eine weitgehend einheitliche Polarisationsrichtung erzeugt wird, wobei benachbarte dreieck- bzw. prismenförmige Bereiche eine entgegengesetzte Polarisati¬ onsrichtung aufweisen, daß danach auf dem Kristall auf diesen nebeneinander angeordneten dreieck- bzw. prismenförmigen Bereichen eine rechteckförmige Elektrode aufgebracht wird und daß der Kristall auf seiner Unterseite mit zumindest einer Gegenelektrode versehen wird.
Vorzugsweise Ausführungsformen des erfindungsgemäßen Verfahrens sind in den Unteransprüchen 14 bis 21 angegeben.
Die Erfindung nutzt die Tatsache aus, daß es möglich ist, zumindest in der Nähe der Kristalloberfläche aber auch durch die gesamte Dicke der Kristallplatte hindurch in eini- gen Kristallbereichen durch Inversion der durch den E-Feld-Vektor Es bestimmten Pola¬ risationsrichtung in Domänen mit entgegengesetzt vorliegender spontaner Polarisati¬ onsrichtung eine weitgehend einheitliche Polarisationsrichtung zu erzeugen. Dies ge¬ lingt z.B. auf einem +Z-Schnitt-Lithiumniobatkristall (eine Inversion ist aber auch auf ei¬ nem -Z-Schnitt-Lithiumniobatkristall möglich) durch das Auftragen einer Titan-Schicht und anschließendes Aufheizen auf über 1000°C. Die Bereiche, in denen eine weitgehend einheitliche Polarisationsrichtung erzeugt werden soll, können dabei photolitho¬ graphisch sehr genau als Dreiecke bzw. Prismen mit scharfen Kanten und Ecken aus¬ gebildet werden. Wird dafür Sorge getragen, daß jeweils benachbarte dreieck- bzw. prismenförmige Bereiche eine entgegengesetzte Polarisationsrichtung aufweisen, so kann durch Anlegen einer elektrischen Spannung an eine entsprechend diesen Berei¬ chen zugeordnete gemeinsame rechteckförmige Elektrode in den benachbarten drei¬ eck- bzw. prismenförmigen Bereichen eine Brechzahländerung mit unterschiedlichen Vorzeichen (n + An bzw. n -Δn) induziert werden. Die Brechzahlverteilung ist in diesem Fall nahezu ideal sägezahnförmig.
Die Erfindung wird nachstehend anhand von Beispielen und zugehörigen Zeichnungen näher erläutert. In den Zeichnungen zeigen jeweils schematisch
Figur 1 den Durchgang eines Lichtstrahles durch ein einzelnes Prisma, dessen
Brechzahl elektro-optisch von n auf n + Δn änderbar ist, Figur 2 den Durchgang des Lichtstrahles durch eine Vielzahl von nebeneinander angeordneten Prismenablenkern,
Figur 3 den Durchgang des Lichtstrahles durch eine Vielzahl von nebeneinander angeordneten Prismenablenkern, wobei den Prismenablenkern jeweils Steuerelektroden zur Steuerung der Phase der Partialstrahlen zugeordnet sind,
Figur 4 einen bekannten, aus einzelnen Kristallplatten zusammengesetzten elektro-optischen Lichtstrahiablenker,
Figur 5 einen bekannten elektro-optischen Lichtstrahiablenker, bei dem das Licht in einem Schichtwellenleiter geführt wird,
Figur 6a bis d einzelne Verfahrensschritte zur Herstellung eines erfindungsgemäßen Lichtstrahlablenkers,
Figur 7a bis e eine weitere Möglichkeit zur Herstellung eines erfindungsgemäßen Licht¬ strahlablenkers,
Figur 8a einen Querschnitt durch den Lichtstrahiablenker gem. Figur 6d,
Figur 8b einen Querschnitt durch den Lichtstrahiablenker gem. Figur 7e,
Figur 9 einen erfindungsgemäßen Lichtstrahiablenker mit weiteren integriert-opti¬ schen Elementen auf einem Lithiumniobatkristall als Substratkörper, wobei das Licht in einem Schichtwellenleiter geführt wird,
Figur 10 den Lichtstrahiablenker gem. Figur 9, jedoch mit einem besonders struktu¬ rierten Streifenwellenleiter, über den das Licht in den Schichtwellenleiter eingekoppelt wird,
Figur 11 einen Lichtstrahiablenker mit einer ersten Zeile nebeneinander angeord¬ neter Prismenablenker und einer in Lichtausbreitungsrichtung dahinter pla¬ zierten zweiten Zeile nebeneinander angeordneter Prismenablenker, sowie Figur 12 einen erfindungsgemäßen Lichtstrahiablenker, der als integriert-optischer Lichtschalter eingesetzt werden kann.
In Figur 1 ist ein einzelnes Prisma dargestellt, dessen Brechzahl n elektro-optisch veränderbar ist. W bezeichnet eine Wellenfront eines auf dieses Prisma einfallenden Lichtstrahles. In Abhängigkeit von der Brechzahl n wird dieser Lichtstrahl beim Verlas¬ sen des Prismas gebrochen. Wird nun die Brechzahl elektro-optisch von n auf n + Δn geändert, so wird sich der Brechungswinkel um Δß verändern. Da mit Hilfe eines sol¬ chen einzelnen Prismas durch elektro-optische Änderung der Brechzahl und damit der Winkelposition eines gebrochenen Lichtstrahles lediglich etwa 10 bis 20 auflösbare Punkte erzeugt werden können, ist es - wie vorstehend bereits erläutert - bekannt, zum Zwecke einer größeren Auflösung mehrere Prismen nebeneinander in Form eines Pris- men-Arrays anzuordnen. Figur 2 zeigt eine derartige Anordnung mit N nebeneinander plazierten Prismenablenkern im Schema. Jedes dieser N gleichartigen Prismen mit der Basislänge L und einer Breite a lenkt einen Teil des mit der Wellenfront W einfallenden Lichtstrahles ab. W.| bis WN bezeichnen die Wellenfronten der jeweils partiell abgelenkten Teilstrahlen. In Figur 3 ist eine nämliche Anordnung wie in Figur 2 dar¬ gestellt, nur daß hier vor den die prismenförmigen Ablenkbereiche und damit einzelne Prismenablenker bildenden keilförmig angeordneten Prismenelektroden eine der Anzahl der Prismenablenker gleiche Anzahl N Steuerelektroden angeordnet ist. Mit Hilfe dieser Steuerelektroden kann die Phase eines jeden Teilstrahles elektro-optisch gesteuert wer¬ den, wodurch die ansonsten im Fernfeld des abgelenkten Strahles auftretenden destruktiven Interferenzen vermieden werden. W^ bezeichnet die auf diese Weise korrigierte Wellenfront des abgelenkten Lichtstrahles. Figur 4 zeigt eine bekannte Realisierungsform eines derartigen, eine Zeile nebeneinander angeordnete Prismenablenker und zugeordnete Steuerelektroden aufweisenden Lichtstrahlablenkers. Dieser bekannte Lichtstrahiablenker ist aus einzelnen Lithiumniobatkristailplatten zusammengesetzt. Jede dieser Kristallplatten trägt auf ihrer Oberseite ein Paar keil- bzw. dreieckförmige Prismenelektroden und eine vorgelagerte Steuerelektrode. Auf der Unterseite einer jeden Kristallplatte sind entsprechende Gegenelektroden aufgebracht. Werden die Prismenelektroden mit einer entsprechenden elektrischen Spannung beauf¬ schlagt, so kann die Brechzahl im darunter liegenden Bereich von n auf n + Δn bzw. im Bereich der benachbarten Prismenelektrode von n auf n - Δn geändert werden. Da jedoch die Kristallplatten eine Dicke von wenigstens 200 μm aufweisen und die benach¬ barten Elektroden unterschiedliche Polarität haben, ist die elektrische Feldverteilung zwischen den Elektroden sehr inhomogen - wie dies die in der Zeichnung eingetragenen Feldlinien verdeutlichen sollen. Diese inhomogene elektrische Feldverteilung hat die be¬ reits erwähnten erheblichen Abweichungen bei der Brechzahlverteilung vom ge¬ wünschten idealen Verlauf zur Folge, was schließlich zu unerwünschten Verzerrungen des abgelenkten Lichtstrahles führt. Der gleichfalls bekannte Lichtstrahiablenker gem. Figur 5 hat zwar den Vorteil, daß hierbei das Licht in einem Schichtwellenleiter, d.h. in einer dünnen sich entlang der Oberfläche eines als Substratkörper dienenden Lithium- niobatkristalles erstreckenden Schicht geführt wird, und damit mit einer vergleichsweise niedrigeren Spannung an den Elektroden gearbeitet werden kann, allerdings sorgt auch hier in nachteiliger Weise die stark inhomogene elektrische Feldverteilung zwischen den auf der Wellenleiteroberfläche aufgetragenen keilförmig angeordneten Elektroden für Abweichungen vom gewünschten idealen sägezahnförmigen Verlauf der Brech¬ zahlverteilung.
Hier schafft die Erfindung Abhilfe. Eine nahezu ideale sägezahnförmige Brechzahl¬ verteilung wird durch die nachfolgend beschriebene Vorgehensweise erreicht. Es wird dabei davon ausgegangen, daß Lithiumniobat- und auch Lithiumtantalat- Kristalle Ferro- elektrika sind, die eine spontane Polarisation ohne äußeres elektrisches Feld unterhalb einer bestimmten Temperatur, der Curietemperatur Tc, zeigen. Der elektrische Feld¬ vektor E. der spontanen Polarisation weist dabei in einem monodomänen Lithium¬ niobatkristall in die Richtung der +Z - Achse. Entlang dieser Achse ist auch der größte elektro-optische Koeffizient zu verzeichnen.
Die Erfindung nutzt nun die Tatsache aus, daß es möglich ist, zumindest in der Nähe der Kristalloberfläche aber auch durch die gesamte Dicke der Kristallplatte hindurch in eini¬ gen Kristallbereichen durch Inversion der durch den E-Feld-Vektor Es bestimmten Polarisationsrichtung in Domänen mit entgegengesetzt vorliegender spontaner Polari¬ sationsrichtung eine weitgehend einheitliche Polarisationsrichtung zu erzeugen. Dies gelingt z.B. auf einem +Z - Schnitt - Lithiumniobatkristall (eine Inversion ist auch auf ei¬ nem -Z - Schnitt - Lithiumniobatkristall möglich) durch das Auftragen einer Titan - Schicht und anschließendes Aufheizen auf über 1000°C. Die Bereiche, in denen eine weitgehend einheitliche Polarisationsrichtung erzeugt werden soll, können dabei photolithogra¬ phisch sehr genau als Dreiecke bzw. Prismen mit scharfen Kanten und Ecken ausgebil¬ det werden. Wird dafür Sorge getragen, daß jeweils benachbarte dreieck- bzw. pris¬ menförmige Bereiche eine entgegengesetzte Polarisationsrichtung aufweisen, so kann durch Anlegen einer elektrischen Spannung an eine entsprechend diesen Bereichen zugeordnete gemeinsame rechteckförmige Elektrode in den benachbarten dreieck- bzw. prismenförmigen Bereichen eine Brechzahländerung mit unterschiedlichen Vorzei¬ chen (n + Δn bzw. n - Δn) induziert werden. Die Brechzahlverteilung ist in diesem Fall nahezu ideal sägezahnförmig.
In den Figuren 6a bis 6d sind einzelne Verfahrensschritte zur Herstellung eines erfindungsgemäßen Lichtstrahlablenkers schematisch dargestellt.
Demnach wird zuerst auf der Oberfläche eines Z - Schnitt - Uthiumniobatkristalles 1 und zwar auf dessen Oberseite die vorerwähnte Dreiecks- bzw. Prismenstruktur erzeugt, in¬ dem zumindest in der Nähe der Oberfläche, d.h. 5 bis 10 μm tief, innerhalb dreieckför- miger Bereiche 2 durch Inversion der durch den E - Feld - Vektor Es bestimmten Polari¬ sationsrichtung in Domänen mit entgegengesetzt vorliegender spontaner Polarisations¬ richtung eine weitgehend einheitliche Polarisationsrichtung erzeugt wird (Figur 6a).
Danach wird durch Protonenaustausch und anschließendes Tempern ein sich über die gesamte Oberseite des Uthiumniobatkristalles 1 erstreckender monomodiger Wellen¬ leiter 3 hergestellt (Figur 6b).
In der Folge wird auf den Wellenleiter 3 eine dielektrische Schutzschicht 4, z.B. aus Siliziumdioxid, aufgedampft oder aufgesputtert. Auf die dielektrische Schutzschicht 4 wird sodann eine Metallschicht aufgetragen, aus der photolithographisch eine den drei¬ eck- bzw. prismenförmigen Bereichen 2 zugeordnete gemeinsame rechteckförmige Metallelektrode 5 formiert wird (Figur 6c).
Der so vorbereitete Uthiumniobatkristall 1 wird anschließend gedreht, d.h. mit seiner Oberseite bzw. mit der Wellenleiterseite nach unten auf einen Träger 6 mit Hilfe eines Klebstoffes 7 aufgeklebt. Der Träger 6 kann ein Uthiumniobatkristall gleichen Schnittes sein oder aus Glas oder auch aus einem anderen Werkstoff bestehen. Nach dem Auf¬ kleben wird der Uthiumniobatkristall 1 von der nun oben liegenden ursprünglichen Un- terseite her auf eine Dicke von beispielsweise 20 bis 30 μm poliert. Auf der polierten Seite wird schließlich eine Metallschicht aufgetragen, aus der dann z.B. photolithogra¬ phisch eine gemeinsame oder eine der Zahl der Prismenelektroden 5 gleiche Zahl den Prismenelektroden 5 gegenüberliegende und in ihrer Form diesen entsprechende Ge¬ genelektroden 8 gebildet werden (Figur 6d).
Die Herstellung des Uchtstrahlablenkers kann aber auch mit dem in Figur 6c dar¬ gestellten Verfahrensschritt abgeschlossen werden. Das heißt, hierbei wird die Metall¬ elektrode 8 direkt auf die Unterseite des Uthiumniobatkristalles 1 aufgetragen (wie dies in Figur 6c strichliert dargestellt ist). Die Realisierung einer nahezu idealen sägezahn- förmigen Brechzahlverteilung wird auch in diesem Falle gewährleistet. Lediglich die Dicke des Uthiumniobatkristalles 1 kann dann 200 μm nicht unterschreiten, und es muß mit einer höheren Spannung zwischen den Elektroden 5, 8 gearbeitet werden.
Die Figuren 7a bis 7e zeigen eine weitere Möglichkeit der Herstellung eines erfindungsgemäßen Uchtstrahlablenkers. Als Substratkörper dient wiederum ein Z - Schnitt - Uthiumniobatkristall 1. Auf der Oberseite dieses Uthiumniobatkristalles 1 wird zunächst wie beim anhand von Figur 6 erläuterten Herstellungsverfahren durch Inver¬ sion der spontan vorliegenden Polarisationsrichtung einiger Domänen innerhalb von auch hier mit 2 bezeichneten dreieck- bzw. prismenförmigen Bereichen eine überwie¬ gend einheitliche Polarisationsrichtung und damit die gewünschte Dreieck- bzw. Pris¬ menstruktur erzeugt (Figur 7a).
Abweichend vom vorstehend beschriebenen Verfahren wird nun aber in einem nächsten Verfahrensschritt Sauerstoff aus dem Uthiumniobatkristall 1 ausdiffundiert, mit der Ab¬ sicht, einen elektrisch leitfähigen Kristall 1 zu erhalten (Figur 7b). Erreicht wird dies z.B. durch mehrstündiges Ausheizen des Uthiumniobatkristalles 1 im Vakuum bei etwa 400°C.
Auf die Sauerstoffausdiffusion folgt dann die Herstellung des Wellenleiters 3 durch Protonenaustausch mit anschließendem Tempern. Dabei wird die Unterseite des elek¬ trisch leitfähigen Uthiumniobatkristalles 1' durch eine aufgetragene Metallschicht 9 von Sauerstoffzufuhr geschützt (Figur 7c).
In der Folge wird Sauerstoff dosiert eindiffundiert und zwar von der Oberseite her. Die Diffusionstiefe soll dabei nur einige μm (mehr als drei optische Wellenlängen) unter den Wellenleiter 3 reichen. Dieser Bereich, in dem der Uthiumniobatkristall wieder seine elektrische Leitfähigkeit verloren hat, ist mit 1" bezeichnet (Figur 7d).
Nach erfolgter Sauerstoffeindiffusion werden auf den Wellenleiter 3 nacheinander die di¬ elektrische Schutzschicht 4 und darauf die Metallelektrode 5 aufgebracht (Figur 7e). Der mit 1 ' bezeichnete untere Bereich des als Substratkörper dienenden Uthiumniobatkri¬ stalles, in dem der ausdiffundierte Sauerstoff nicht ersetzt worden ist, bleibt elektrisch gut leitend und wird als Gegenelektrode benutzt.
Während Figur 8a einen Querschnitt durch einen Uchtstrahlablenker zeigt, der nach der anhand der Figuren 6a bis d erläuterten Methode gefertigt wurde, ist in Figur 8b ein Querschnitt durch einen Uchtstrahlablenker dargestellt, wie er nach dem anhand der Fi¬ guren 7a bis e vorgestellten Verfahren hergestellt wurde. In beiden Darstellungen sind jeweils sowohl der Verlauf der Feldlinien des elektrischen Feldes bei einer angelegten Spannung zwischen den Elektroden 5 und 8 bzw. zwischen der Elektrode 5 und dem mit der Elektrode 9 verbundenen leitfähigen Bereich 1 ' des Substratkörpers als auch der Vektor Es des elektrischen Feldes der spontanen Polarisation in den invertierten Berei¬ chen eingezeichnet sowie die entsprechend im Wellenleiter 3 in diesen Bereichen indu¬ zierte Brechzahländerung n - Δn bzw. n + Δn bei einer an den Elektroden anliegenden Spannung angegeben.
Anstelle eines Uthiumniobatkristalles ist es möglich, einen Uthiumtantalatkristall als Substratkörper zu verwenden.
Ebensogut können statt der Metallelektroden 5 ITO - Schichten eingesetzt werden. Bei Verwendung dieser elektrisch leitfähigen transparenten Schichten ist die dielektrische Schutzschicht 4 entbehrlich.
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Wird auf die Herstellung des Schichtwellenleiters 3 verzichtet und der Uchtstrahl im ge¬ samten plattenförmigen Z-Schnitt-Uthiumniobat- oder Uthiumtantalatkristall 1 geführt, so müssen die dreieck- bzw. prismenförmigen Bereiche 2 durch die gesamte Dicke der Kristallplatte 1 hindurchreichen.
Mit den beschriebenen Herstellungsverfahren lassen sich in günstiger Weise an verschiedene Anwendungsfälle angepaßte Lichtstrahiablenker realisieren. Figur 9 zeigt eine solche Realisierungsvariante. Hierbei sind auf dem als Substratkörper dienenden Z - Schnitt - Lithiumniobatkristall 1 nicht nur der sich über die gesamte Ober¬ fläche erstreckende Schichtwellenleiter 3 und die Dreick- bzw. Prismenstruktur mit dem eine weitgehend einheitliche Polarisationsrichtung aufweisenden Bereichen 2 und der dazugehörigen Prismenelektrode 5 (die Gegenelektroden sind nicht dargestellt) erzeugt, sondern derselbe Substratkörper trägt des weiteren fünf auf dem Schichtwellenleiter 3 angeordnete und den in diesem Fall fünf nebeneinander plazierten Prismenablenkern in Lichtausbreitungsrichtung vorgelagerte Steuerelektroden 10 sowie eine davor angeord¬ nete Sammellinse 11. Während die Steuerelektroden 10 zum Zwecke der elektro - opti¬ schen Steuerung der Phase der mittels Prismenablenker abgelenkten Partialstrahlen vorgesehen sind, dient die Sammellinse 11, die als integriert - optisches Bauelement durch Protonenaustausch direkt auf dem Schichtwellenleiter 3 hergestellt werden kann, der Kollimierung des stark divergenten Uchtstrahles, welcher im Beispiel durch eine stirnseitig an den Wellenleiter 3 angekoppelte Laserdiode 12 erzeugt wird und der mit Hilfe des Uchtstrahlablenkers letztlich abgelenkt werden soll. Falls es notwendig ist, eine größere Apertur des kollimierten Lichtstrahles zu erreichen, kann auch eine integriert - optische Zerstreuungslinse 13 vorgeschaltet werden.
Anstelle der Direktankopplung der Laserdiode 12 ist es selbstverständlich auch möglich, das Licht mit Hilfe einer optischen Faser in den Wellenleiter 3 einzukoppeln.
Eine Ausführungsform, die für den Einsatz in Systemen für optische Speicherung ganz besonders geeignet ist, zeigt Figur 10. Hierbei ist der Wellenleiter im vorderen der Uchteintrittseite zugewandten Bereich der Oberfläche des als Substratkörper dienenden Uthiumniobatkristalles 1 als Streifenwellenleiter 14 und erst im sich anschließenden, die Sammellinse 11, die Steuerelektroden 10 und die Prismenablenker 2, 5 aufweisenden Bereich als Schichtwellenleiter 3 ausgebildet. Der Streifenwellenleiter 14 ist dabei mit ei¬ ner periodischen Gitterstruktur 15 versehen, indem dort in der gleichen Weise wie bei der Herstellung der prismenförmigen Bereiche 2 in der Nähe der Oberfläche des Uthi¬ umniobatkristalles 1 innerhalb der einzelnen das Gitter bildenden Elemente durch Inver¬ sion der Polarisationsrichtung in Domänen mit entgegengesetzt vorliegender spontaner Polarisationsrichtung eine weitgehend einheitliche Polarisationsrichtung erzeugt ist, wo¬ bei jeweils benachbarte Gitterelemente eine entgegengesetzte Polarisationsrichtung aufweisen und die Periodizität so gewählt ist, daß eine Phasensynchronisierung für eine Frequenzverdopplung des im Streifenwellenleiter 14 geführten Lichtes gewährleistet ist. Dies bedeutet, daß bei Einspeisung von Ucht mit einer Wellenlänge von zum Beispiel 0,8 μm im Streifenwellenleiter 14 Ucht mit einer Wellenlänge von 0,4 μm erzeugt und dieses kurzwellige Ucht sodann mittels Sammellinse 11 kollimiert und mit Hilfe der Prismenablenker 2, 5 abgelenkt wird.
Die Verwendung von kurzwelligem Ucht hat insbesondere bei optischen Speicherplatten Bedeutung, da deren Beschichtungen für den kurzwelligen Bereich empfindlicher sind und im Vergleich zur Nutzung von langwelligem Ucht eine erhebliche Steigerung der Schreibdichte erreicht werden kann.
Da es miniature kurzwellige Lichtquellen nicht gibt, eröffnet der vorstehend be¬ schriebene Uchtstrahlablenker, der quasi in ein und demselben integriert - optischen Bauelement sowohl Mittel zur Uchtstrahlablenkung als auch zur Frequenzverdopplung vereint, die Möglichkeit, daß mit einer verhältnismäßig langwelligen, dafür aber minia- turen Laserdiode 12 gearbeitet werden kann und damit eine insgesamt sehr kleine Bau¬ gruppe zur Verfügung steht, die problemlos in einen Schreib - Lese - Kopf eines optischen Speicherplattengerätes eingebaut werden kann. Selbstverständlich ist es auch hier möglich, das Licht über eine Uchtleitfaser in den Streifenwellenleiter einzukoppeln.
Die als integriert - optische Baugruppen ausgebildeten und sowohl Prismen- als auch Steuerelektroden 5 bzw. 10 aufweisenden Uchtstrahlablenker gemäß Figur 9 und 10 erlauben eine kontinuierliche Lichtstrahlablenkung. Für eine digitale Ablenkung sind die Steuerelektroden 10 entbehrlich. Allerdings ist für diesen Anwendungsfall die erreich¬ bare Zahl an auflösbaren Punkten sehr begrenzt, wenn lediglich eine Zeile nebeneinan¬ der angeordneter Prismenablenker 2, 5 vorgesehen ist. Die Zahl der auflösbaren Punkte kann aber dadurch erhöht werden, daß im Bereich des Wellenleiters 3 zumindest eine weitere, der Prismenablenker - Zeile vorgelagerte zweite Zeile mit einer z.B. doppelten Anzahl Prismenablenkern 2', 5' vorgesehen wird. Figur 11 zeigt einen derartigen Ucht¬ strahlablenker, bei dem jedem von vier in einer Zeile nebeneinander plazierten Prismen¬ ablenkern 2, 5 zwei Prismenablenker 2', 5' vorgeschaltet sind, die gleichfalls alle in einer Reihe nebeneinander angeordnet und auf die gleiche Weise hergestellt sind.
Figur 12 zeigt schließlich einen Uchtstrahlablenker, der als schneller integriert-optischer Uchtschalter eingesetzt werden kann. Hierbei ist im Unterschied zum Lichtstrahlablen- ker nach Figur 9 auf dem Schichtwellenleiter 3 in Uchtausbreitungsrichtung den neben¬ einander angeordneten Prismenablenkern 2, 5 nachgeordnet eine integriert-optische Unse 16 angeordnet, die das abgelenkte Ucht fokussiert. Außerdem geht hierbei der Schichtwellenleiter 3 in der Fokusebene dieser Unse 16 in mehrere Uchtaus- gangskanäle bildende Streifenwellenleiter 17 über. Bei einer Betätigung dieses Licht¬ strahlablenkers, d.h. beim Anlegen einer entsprechenden Spannung an die Elektrode 5, kann zwischen den verschiedenen Ausgangskanälen 17 geschaltet werden. Der Ucht¬ strahlablenker erlaubt eine sehr hohe Schaltgeschwindigkeit, sie kann 1 ns und weniger betragen.

Claims

Patentansprüche
1. Planarer elektro - optischer Uchtstrahlablenker mit einer Zeile von nebeneinander angeordneten Prismenablenkern, die mit einer elektrischen Spannung beauf¬ schlagbare Elektroden aufweisen,
dadurch gekennzeichnet,
daß der Lichtstrahl in einem plattenförmigen Z - Schnitt - Uthiumniobat - oder Uthiumtantalatkristall (1) geführt ist und die Prismenablenker aus jeweils zwei drei¬ eck- bzw. prismenförmigen Bereichen (2) bestehen, in denen durch Inversion der durch den E - Feld - Vektor bestimmten Polarisationsrichtung in Domänen mit ent¬ gegengesetzt vorliegender spontaner Polarisationsrichtung eine weitgehend ein¬ heitliche Polarisationsrichtung erzeugt ist, wobei jeweils benachbarte dreieck- bzw. prismenförmige Bereiche (2) eine entgegengesetzte Polarisationsrichtung auf¬ weisen, und daß auf dem Kristall (1) auf diesen dreieck- bzw. prismenförmigen Be¬ reichen (2) eine rechteckförmig ausgebildete Elektrode (5) aufgebracht ist und der Kristall (1) an seiner Unterseite mit zumindest einer Gegenelektrode versehen ist.
2. Planarer elektro - optischer Lichtstrahiablenker nach Anspruch 1 ,
dadurch gekennzeichnet,
daß der Uchtstrahl in einem sich entlang der Oberfläche (Oberseite) des als Sub¬ stratkörper dienenden Kristalles (1) erstreckenden, monomoden Schichtwellenleiter (3) geführt ist und die dreieck- bzw. prismenförmigen Bereiche (2), in denen eine weitgehend einheitliche Polarisationsrichtung erzeugt ist, wenigstens die Dicke des Schichtwellenleiters (3) aufweisen.
3. Planarer elektro - optischer Lichtstrahiablenker nach Anspruch 2,
dadurch gekennzeichnet,
daß der Kristall (1) unterhalb des Schichtwellenleiters (3) selbst elektrisch leitfähig gemacht ist und dieser Bereich als Gegenelektrode (8) dient.
4. Planarer elektro - optischer Uchtstrahlablenker nach einem der Ansprüche 1 bis 3,
dadurch gekennzeichnet,
daß zwischen dem Kristall (1) bzw. dem Schichtwellenleiter (3) und der Elektrode (5) eine dielektrische Schicht (4) angeordnet ist.
5. Planarer elektro - optischer Uchtstrahlablenker nach einem der Ansprüche 1 bis 4,
dadurch gekennzeichnet,
daß auf dem Kristall (1) bzw. dem Schichtwellenleiter (3) in Uchtausbreitungs¬ richtung den nebeneinander angeordneten Prismenablenkern (2, 5) vorgelagert eine entsprechende Zahl Steuerelektroden (10) plaziert sind.
6. Planarer elektro - optischer Lichtstrahiablenker nach einem der Ansprüche 2 bis 5,
dadurch gekennzeichnet,
daß auf dem Schichtwellenleiter (3) zur Kollimierung des auf der Uchteintrittsseite eingekoppelten Uchtstrahles in Uchtausbreitungsrichtung vor den Prismenablen¬ kern (2,5) eine integriert - optische Sammellinse (11) angeordnet ist.
7. Planarer elektro - optischer Uchtstrahlablenker nach Anspruch 6,
dadurch gekennzeichnet,
daß auf dem Schichtwellenleiter (3) eine der Sammellinse (11) vorgelagerte inte¬ griert - optische Zerstreuungslinse (13) angeordnet ist.
8. Planarer elektro - optischer Uchtstrahlablenker nach einem der Ansprüche 2 bis 7,
dadurch gekennzeichnet,
daß der Wellenleiter im vorderen der Uchteintrittsseite zugewandten Bereich als Streifenwellenleiter (14) ausgebildet ist, der in den Schichtwellenleiter (3) übergeht, und daß der Streifenwellenleiter (14) mit einer periodischen Gitterstruktur (15) ver¬ sehen ist, wobei die einzelnen Gitterelemente aus Bereichen bestehen, in denen durch Inversion der Polarisationsrichtung in Domänen mit entgegengesetzt vor¬ liegender spontaner Polarisationsrichtung eine weitgehend einheitliche Polari¬ sationsrichtung erzeugt ist, wobei jeweils benachbarte Gitterelemente eine entge¬ gengesetzte Polarisationsrichtung aufweisen.
9. Planarer elektro - optischer Uchtstrahlablenker nach zumindest einem der vorher¬ gehenden Ansprüche,
dadurch gekennzeichnet,
daß zumindest zwei Zeilen nebeneinander angeordnete Prismenablenker (2, 5 und 2', 5') vorgesehen sind, wobei die einzelnen Zeilen (2', 5' und 2,5) in Uchtausbreitungsrichtung hintereinander angeordnet sind.
10. Planarer elektro - optischer Uchtstrahlablenker nach zumindest einem der An¬ sprüche 1 bis 9,
dadurch gekennzeichnet,
daß der Kristall (1) mit der aufgebrachten Elektrode (5) nach unten auf einem Träger (6) aufgeklebt ist.
11. Planarer elektro - optischer Uchtstrahlablenker nach zumindest einem der An¬ sprüche 2 bis 10,
dadurch gekennzeichnet,
daß an dem Wellenleiter (3, 14) eine Laserdiode (12) angekoppelt ist.
12. Planarer elektro - optischer Uchtstrahlablenker nach zumindest einem der An¬ sprüche 2 bis 11 ,
dadurch gekennzeichne ,
daß auf dem Schichtwellenleiter (3) in Uchtausbreitungsrichtung den neben¬ einander angeordneten Prismenablenkern (2, 5) nachgeordnet eine integriert-op¬ tische Sammellinse (16) angeordnet ist und daß in der Fokusebene dieser Sam¬ mellinse (16) der Schichtwellenleiter (3) in mehrere Uchtausgangskanale bildende Streifenwellenleiter (17) übergeht.
13. Verfahren zur Herstellung eines planaren elektro-optischen Uchtstrahlablenkers mit einer Zeile von nebeneinander angeordneten Prismenablenkern,
dadurch gekennzeichnet,
daß zunächst in einem plattenförmigen Z-Schnitt-Uthiumniobat- oder Lithiumtan- talat-Kristall (1) eine Dreiecks- bzw. Prismenstruktur erzeugt wird, indem zumin¬ dest in der Nähe der Oberfläche (Oberseite) innerhalb dreieck- bzw. prismenför- miger Bereiche (2) durch Inversion der Polarisationsrichtung in Domänen mit ent¬ gegengesetzt vorliegender spontaner Polarisationsrichtung eine weitgehend ein¬ heitliche Polarisationsrichtung erzeugt wird, wobei benachbarte dreieck- bzw. prismenförmige Bereiche (2) eine entgegengesetzte Polarisationsrichtung aufweisen, daß danach auf dem Kristall (1) auf diesen nebeneinander angeordneten dreieck- bzw. prismenförmigen Bereichen (2) eine rechteckförmige Elektrode (5) aufge¬ bracht wird und daß der Kristall (1) auf seiner Unterseite mit zumindest einer Gegenelektrode (8) versehen wird.
14. Verfahren nach Anspruch 13,
dadurch gekennzeichnet,
daß nach dem Erzeugen der dreieck- bzw. prismenförmigen Bereiche (2) auf der gesamten Oberfläche (Oberseite) des Kristalles (1) durch Protonenaustausch und Tempern ein monomodiger Wellenleiter (3) hergestellt wird und daß danach die rechteckförmige Elektrode (5) und die Gegenelektrode (8) aufgebracht wer¬ den.
15. Verfahren nach Anspruch 13 oder 14,
dadurch gekennzeichnet,
daß nach dem Aufbringen der Elektrode (5) der Kistall (1) mit der Elektrodenseite nach unten auf einen Träger (6) aufgeklebt wird, danach der Kristall (1) von der Rückseite her auf eine vorgegebene Dicke herunterpoliert und auf der polierten Fläche die Gegenelektrode (8) aufgetragen wird.
16. Verfahren nach Anspruch 13,
dadurch gekennzeichnet,
daß nach dem Erzeugen der dreieck- bzw. prismenförmigen Bereiche (2) aus dem Kristall (1) Sauerstoff ausdiffundiert wird, daß anschließend auf der Kristallunterseite eine Schutzschicht (9) aufgetragen wird, daß sodann auf der gesamten Oberfläche (Oberseite) des Kristalles (1) durch
Protonenaustausch und Tempern ein monomodiger Wellenleiter (3) hergestellt wird, daß danach dosiert Sauerstoff von der Oberfläche (Oberseite) her eindiffundiert wird, bis die Diffusionstiefe einige μm unter den Wellenleiter (3) reicht, und daß schließlich auf der Oberfläche den dreieckförmigen Bereichen (2) zugeordnet die rechteckförmige Elektrode (5) aufgebracht wird.
17. Verfahren nach einem der Ansprüche 13 bis 16,
dadurch gekennzeichnet,
daß bei Verwendung eines Z - Schnitt - Uthiumniobatkristalles (1) die Inversion der Polarisationsrichtung durch Auftragen einer Titan-Schicht und an¬ schließendes Aufheizen auf eine Temperatur größer 1000 °C erreicht wird, wobei die Dreiecksstruktur photolithographisch erzeugt wird.
18. Verfahren nach einem der Ansprüche 13 bis 17,
dadurch gekennzeichnet,
daß die Elektrode (5) durch Aufbringen einer elektrisch leitfähigen Schicht und anschließendes photolithographisches Formieren hergestellt wird.
19. Verfahren nach einem der Ansprüche 14 bis 18,
dadurch gekennzeichnet,
daß auf dem durch Protonenaustausch und Tempern hergestellten Wellenleiter (3) zunächst eine dielektrische Schutzschicht (4) erzeugt wird und darauf die Elektrode (5) aufgebracht wird.
20. Verfahren nach Anspruch 19,
dadurch gekennzeichnet,
daß die dielektrische Schutzschicht (4) aufgedampft wird.
21. Verfahren nach Anspruch 19,
dadurch gekennzeichnet,
daß die dielektrische Schutzschicht (4) aufgesputtert wird.
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