WO1992019942A1 - Verfahren zur ermittlung der grösse von parametern - Google Patents

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WO1992019942A1
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Werner Schomburg
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Kernforschungszentrum Karlsruhe Gmbh
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Classifications

    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01H—MEASUREMENT OF MECHANICAL VIBRATIONS OR ULTRASONIC, SONIC OR INFRASONIC WAVES
    • G01H13/00—Measuring resonant frequency

Definitions

  • the invention relates to a method for determining the size of parameters which change the frequency of natural vibrations of microstructures.
  • the object of the invention is to provide a method which enables the measurement of temperatures, expansions, pressures, densities, flow velocities, coating rates, internal mechanical stresses and elasticity modules on measurement objects which are not directly accessible during the measurement, without Measurement Connections or supply lines need to be brought close to the test object.
  • FIG. 1 schematically shows an arrangement for frequency detection and FIG. 2 shows the absorption curve of the ultrasound with the frequency.
  • FIGS. 6 to 6 show exemplary embodiments of microstructures.
  • the first embodiment describes the temperature measurement with a structured titanium membrane that is freely stretched over a fixed frame.
  • honeycomb-shaped microstructures 1 were produced on a freely stretched, 3 ⁇ m thin titanium membrane 2, which was freely stretched over a fixed frame 3.
  • the fixed frame was round with an outer diameter of 40 mm and an inner diameter of 25 mm and consisted of a 6 mm thick iron-nickel alloy with a linear thermal expansion coefficient of approx. 5 x 10 " 6.
  • the honeycomb-shaped microstructures were made with the LIGA -Procedure (E. Becker et al, Microcircuit Engineering 4 (1986 ⁇ pages 35 to 56)) made of nickel and were about 28 microns high with a web width of 10 microns and a honeycomb width of 80 microns.
  • the membrane structured in this way was placed in a water bath 4 with a temperature of 21 ° C. and sonicated by an ultrasound transmitter 5 with ultrasound in the frequency range from 500 kHz to 4 MHz (cf. FIG. 1).
  • An ultrasound receiver 6 behind the film recorded the intensity of the ultrasound passing through the film as a function of the ultrasound frequency.
  • the diameter of the ultrasound transmitter and receiver was approx. 12 mm; their relative distance was 30 mm.
  • An increased absorption of the ultrasound at a frequency of 2.87 MHz caused by a vibration resonance of the structured film was shown. This increased absorption is visible in FIG. 2 at the point labeled A.
  • the intensity of the ultrasound registered with the ultrasound receiver 6 is plotted over the ultrasound frequency in FIG. 2.
  • the frequency range of the abscissa ranges from 500 KHz to 4 MHz.
  • the membrane between the ultrasound transmitter 5 and receiver 6 did not show any increased absorption at the point designated A with otherwise the same intensity spectra as in FIG. 2.
  • the ultrasound intensity transmitted through the structured membrane was reduced in the area of the resonance compared to the transmission by a restructured film by approx. 9 dB. 14 was determined as the quality of the resonance.
  • the second application example describes the strain measurement using a structured membrane.
  • a microstructure 1 according to FIG. 3 can be attached to a membrane freely stretched over a frame.
  • the microstructure consists of an arrangement of webs which leave rectangular areas 2a of the membrane free.
  • the rectangular areas 2a are all aligned in the same way.
  • V. ⁇ denotes the resonance frequency with m antinodes in the direction of an edge of the rectangular regions with the length a and with n antinodes along the edge with the length b.
  • ⁇ a and ⁇ ⁇ denote the internal mechanical stress of the membrane in the direction of the edges of lengths a and b. stands for the density of the membrane.
  • rectangles with different lengths a-_ and a 2 of the shorter edges can be oriented differently on the membrane. It is advantageous with this arrangement that only the fundamental frequencies have to be measured in each case and that two directions in which membrane stresses are to be determined do not necessarily have to be perpendicular to one another. This method can also be used to increase the number of measuring directions by arranging additional rectangles.
  • the resonance frequencies are seen. bar. Major. an expansion of the frame holding the membrane also expands the membrane so that the internal mechanical tension of the membrane changes in the direction of the frame expansion. The resonance frequencies also change with the internal tension of the membrane, so that the size and direction of the frame expansion can be inferred from the changes in the two resonance frequencies.
  • the frame 3 and the membrane 2 are made of the same material, so that temperature changes cannot cause any strain changes.
  • the microstructure 1 should either consist of the same material as the frame and membrane or the webs la of the microstructure are so flat and narrow that their thermal expansion does not interfere with the measurement. Compared to a 3 ⁇ m thin titanium membrane, 10 ⁇ m wide and 30 ⁇ m high nickel bars proved to be flat and narrow enough, on the one hand, not to interfere with the measurement due to thermal expansion when the temperature changes by ⁇ 20 ° C.
  • microstructures 1 according to FIG. 4 are enclosed by a closed frame 1b, they can be separated from the membrane and attached to a test specimen 7 as strain gauges.
  • the medium surrounding the microstructures it is necessary for the medium surrounding the microstructures to have direct access to the volume 8 between the membrane and the substrate. This direct access prevents a differential pressure from building up over the membrane, which would simulate an expansion of the test specimen 7 by increasing the voltage in the membrane when measuring the resonance frequencies.
  • the third embodiment describes a non-contact pressure measurement.
  • microstructures on a substrate are suitable for pressure measurement using the method described here 7 enclose cavities 9 according to FIG. 5.
  • Such structures can be, for example, according to the RT Howe in J. Vac. Technol. B6 (1988) on pages 1809-1813.
  • a cover layer 10 is applied over a sacrificial layer. After the sacrificial layer has been dissolved, the cavity 9 is closed. In this way, approximately cylindrical cavities, which are closed at the top with a membrane and are not connected to one another, can be produced.
  • a pressure difference between the cavities and the surrounding medium leads here to an increase in the mechanical tension in the membrane and thus to a shift in the resonance frequency.
  • the fourth application example describes the measurement of the density of the medium surrounding the structures.
  • the lowest resonance frequency ⁇ of a circular membrane with the radius r, the internal stress ⁇ , the thickness d and the density S M can, for example, with the help of RE Acosta et al. Equations given in Solid State Technology (Oct. 1984) on page 206 can be calculated if the density of the medium surrounding the membrane is denoted by S n : - 7 -
  • the resonance frequency of the membrane freely stretched over a circular microstructure depends on the density of the medium surrounding the membrane. It is therefore possible to determine the density of the medium surrounding it by measuring the resonance frequency of such a membrane.
  • microstructures 1, which keep circular surfaces 2a of the membrane freely tensioned are held together by a frame 1b and, after their production, with that described in EP 0 104 685 Process from which the membrane is separated.
  • the frame is then attached to a substrate 7 when the sensor is to be made stationary. This attachment of the sensor largely prevents external forces from acting on the microstructures or the membrane. It is also advantageous to shield the microstructures from existing currents. In order that no changes in temperature can simulate changes in density of the medium, the production of microstructures and membrane from the same material is advantageous.
  • the sensor shown in FIG. 6 can be used, for example, to measure the charge state of an accumulator or the density of a galvanic electrolyte.
  • the resonance frequencies of which differ due to the different geometric dimensions of the microstructures, and one of which is shielded from currents, but the other is not the measurement of flow velocities is possible since there is a movement across the membrane Differential pressure forms when a medium flows perpendicular to the membrane cross section.
  • equation 3 changes both the average density of the membrane material and the membrane thickness, which leads to changes in the resonance frequency. So that the internal mechanical stress of the deposited layer does not impair the measurement of the deposited layer thickness, calibration is necessary under the same conditions under which the measurement is to be made. However, it is also possible to measure the internal voltage of the layer that has just been deposited if the deposition rate is determined by measuring the deposition current with a known current yield.
  • Deposited thickness and internal mechanical tension of the deposited layer can be determined if two structures of the type shown in FIG. 6 are used, the resonance frequencies of which differ due to different membrane thicknesses or due to different radii of the round, freely tensioned areas 2a the membrane from each other.
  • Vacuum windows on particle accelerators or in front of detectors often consist of membranes made of plastics or metals that are only a few ⁇ m thin. These vacuum windows can become exposed to chemical reactions with the environment after prolonged use - 9 - or by the interaction with ionizing radiation so that the breakage of the vacuum window is to be feared. These changes to the vacuum windows can be accompanied by changes in the internal tension of the windows, which are caused by a changed modulus of elasticity or a changed elongation of the window.
  • the frequencies of the resonance vibrations, which become possible when the defect membrane is provided with microstructures of the type shown in FIG. 6, are dependent on the internal voltage ⁇ of the window membrane in accordance with equation 3. A change in the material properties of the window membrane can therefore be detected by measuring the resonance frequencies. Damage to sensitive systems due to the unexpected breakage of a vacuum window can thus be prevented by the timely replacement of the window.
  • Another advantage of the method is the good spatial resolution of the measurements, which is made possible by the small expansion of individual structures.

Landscapes

  • Physics & Mathematics (AREA)
  • General Physics & Mathematics (AREA)
  • Measurement Of Mechanical Vibrations Or Ultrasonic Waves (AREA)
  • Force Measurement Appropriate To Specific Purposes (AREA)

Abstract

Die Erfindung betrifft ein Verfahren zur Ermittlung der Größe von Parametern, welche die Frequenz von Eigenschwingungen von Mikrostrukturen ändern, wobei die Mikrostrukturen mindestens eine an ihrem Rand fixierte Membran aufweisen. Aufgabe der Erfindung ist es, ein Verfahren zur Verfügung zu stellen, das die Messung von Temperaturen, Dehnungen, Drücken, Dichten, Strömungsgeschwindigkeiten, Beschichtungsraten, inneren mechanischen Spannungen und Elastizitätsmodulen an während der Messung nicht direkt zugängigen Meßobjekten ermöglicht, ohne daß während der Messung Anschlüsse oder Zuleitungen bis dicht an das Meßobjekt herangeführt zu werden brauchen. Gelöst wird diese Aufgabe durch Erfassen der Frequenz der charakteristischen Eigenschwingung der Mikrostrukturen, und Ermitteln der Größe der Parameter mit Hilfe einer Eichkurve.

Description

VerJahren zur Ermittlung der Größe von Parametern
Die Erfindung betrifft ein Verfahren zur Ermittlung der Größe von Parametern, welche die Frequenz von Eigenschwingungen von Mikrostrukturen ändern.
In J. Microwave Power (1987) Seiten 85 bis 93 sind verschie¬ dene Verfahren zur berührungslosen Temperaturmessung an wäh¬ rend der Messung nicht direkt zugänglichen MeßObjekten be¬ schrieben. In jedem Fall wird eine Glasfaser bis dicht an das Objekt herangeführt, dessen Temperatur gemessen werden soll. Aus der Messung der temperaturabhängigen Fluoreszenzeigen¬ schaften eines am MeßObjekt angebrachten Leuchtstoffes wird auf die Temperatur am Meßort geschlossen. Diese Verfahren ha¬ ben den Nachteil, daß eine Glasfaser auf mindestens ca. 10 mm an das Meßobjekt herangeführt werden muß.
Die Erfindung hat die Aufgabe, ein Verfahren zur Verfügung zu stellen, das die Messung von Temperaturen, Dehnungen, Drücken, Dichten, Strömungsgeschwindigkeiten, Beschichtungsraten, inne¬ ren mechanischen Spannungen und Elastizitätsmodulen an während der Messung nicht direkt zugängigen Meßobjekten ermöglicht, ohne daß während der Messung Anschlüsse oder Zuleitungen bis dicht an das MeßObjekt herangeführt zu werden brauchen.
Diese Aufgabe wird erfindungsgemäß durch die Merkmale des Pa¬ tentanspruchs 1 gelöst. Die Unteransprüche geben vorteilhafte Ausgestaltungen der Erfindung wieder.
Die Erfindung ist im folgenden anhand der Figuren 1 bis 6 und fünf Ausführungsbeispielen näher erläutert.
Dabei zeigt die Figur 1 schematisch eine Anordnung zur Fre¬ quenzerfassung und die Figur 2 den Absorptionsverlauf des Ul¬ traschalls mit der Frequenz. Die Figuren .- bis 6 zeigen bei¬ spielhafte Ausführungsformen von MikroStrukturen. Das erste Ausführungsbeispiel beschreibt die Temperaturmessung mit einer strukturierten Titanmembran, die über einen festen Rahmen frei gespannt ist.
Nach dem in EP 0 104 685 beschriebenen Verfahren wurden waben- förmige Mikrostrukturen 1 auf einer frei gespannten, 3 μm dün¬ nen Titanmembran 2, die über einem festen Rahmen 3 frei ge¬ spannt war, hergestellt. Der feste Rahmen war rund mit einem Außendurchmesser von 40 mm und einem Innendurchmesser von 25 mm und bestand aus einer 6 mm dicken Eisen-Nickel-Legierung mit einem linearen thermischen Ausdehnungskoeffizienten von ca. 5 x 10"6. Die wabenförmigen Mikrostrukturen wurden mit dem LIGA-Verfahren (E. . Becker et al, Microcircuit Engineering 4 (1986} Seiten 35 bis 56) aus Nickel hergestellt und waren ca. 28 μm hoch bei einer Stegbreite von 10 μm und einer Waben¬ breite von 80 μm.
Die so strukturierte Membran wurde in ein Wasserbad 4 mit ei¬ ner Temperatur von 21* C gelegt und durch einen Ultraschallge¬ ber 5 mit Ultraschall im Frequenzbereich von 500 kHz bis 4 MHz beschallt (vergl. Fig. 1) . Ein Ultraschallempfänger 6 hinter der Folie zeichnete die Intensität des durch die Folie hin¬ durchtretenden Ultraschalls in Abhängigkeit von der Ultra¬ schallfrequenz auf. Der Durchmesser von Ultraschallgeber und - empfänger betrug ca. 12 mm; ihr relativer Abstand war 30 mm. Es zeigte sich eine durch eine Schwingungsresonanz der struk¬ turierten Folie hervorgerufene vermehrte Absorbtion des Ultra¬ schalls bei einer Frequenz von 2,87 MHz. Diese vermehrte Ab¬ sorbtion wird in Fig. 2 an der mit A bezeichneten Stelle sichtbar. In Fig. 2 ist die mit dem Ultraschallempfänger 6 re¬ gistrierte Intensität des Ultraschalls über der Ultraschall¬ frequenz aufgetragen. Der Frequenzbereich der Abszisse reicht dabei von 500 KHz bis 4 MHz. Bei Messungen mit einer auf sonst gleiche Art gefertigten Titanmembran 2, auf der aber keine Mikrostrukturen 1 angebracht waren, und bei Messungen ohne Membran zwischen Ultraschallgeber 5 und -empfänger 6 zeigte sich bei sonst gleichen Intensi'.itsspektren, wie in Figur 2, keine vermehrte Absorption an der mit A bezeichneten Stelle. Die durch die strukturierte Membran transmittierte Ultraschallintensität wurde im Bereich der Resonanz gegenüber der Transmission durch eine umstrukturierte Folie um ca. 9 dB vermindert. Als Güte der Resonanz wurde 14 ermittelt.
Durch die Erwärmung des Wasserbades auf 45" C verschob sich diese Resonanzfrequenz auf 2,77 MHz. Die Verschiebung der Re¬ sonanzfrequenz wurde verursacht durch den gegenüber dem Rahmen größeren thermischen Ausdehnungskoeffizienten der Titanfolie von ca. 9 x 10~6, der zu einer Verminderung der inneren Span¬ nung der Titanmembran bei erhöhter Badtemperatur führte. Eine verminderte innere Spannung der die Mikrostrukturen ver¬ schließenden Membran führt zu einer niedrigeren Resonanzfre¬ quenz.
Das zweite Anwendungsbeispiel beschreibt die Dehnungsmessung mit Hilfe einer strukturierten Membran.
Mit dem in EP 0 104 685 beschriebenen Verfahren kann eine MikroStruktur 1 gemäß Figur 3 auf einer über einem Rahmen frei gespannten Membran angebracht werden. Die MikroStruktur be-: steht dabei aus einer Anordnung von Stegen, die rechteckför- mige Bereiche 2a der Membran frei belassen. Die rechteckigen Bereiche 2a sind alle gleich ausgerichtet. Mit dem in der 9. Auflage des Buches von A. Budo "Theoretische Mechanik", her¬ ausgegeben vom VEB Deutscher Verlag der Wissenschaften, Berlin 1978 auf Seite 408 angegebenen Verfahren läßt sich eine zwei- dimensionale Wellengleichung berechnen, aus der sich die Reso¬ nanzfrequenzen des innerhalb der Stege frei beweglichen Teils 2a der Membran bestimmen lassen. Es ergibt sich:
n (1)
Figure imgf000005_0001
Dabei bezeichnet V.^ die Resonanzfrequenz mit m Schwingungs¬ bäuchen in Richtung einer Kante der rechteckförmigen Bereiche mit der Länge a und mit n Schwingungsbäuchen entlang der Kante mit der Länge b. σa bzw. σ^ bezeichnen die innere mechanische Spannung der Membran in Richtung der Kanten der Längen a bzw. b. steht für die Dichte der Membran.
j_nderungen der inneren Spannungen entlang der beiden Kanten¬ längen können deshalb aus den Verschiebungen der Resonanzfre¬ quenzen Vllf D12 uncä ^21 berechnet werden. Mit einer rechteckigen MikroStruktur können deshalb Dehnungen in zwei unterschiedlichen Richtungen nachgewiesen und von einander un¬ terschieden werden. Einfacher wird die Auswertung der Ultra¬ schallspektren jedoch, wenn eine der Kanten des Rechteckes we¬ sentlich länger ist als die andere. So hat nach Gleichung 1 nur die Spannungsänderung entlang der kürzeren Kante großen Einfluß auf die Grundfrequenz ^. Für a«b gilt:
Figure imgf000006_0001
Sollen die Spannungen in zwei verschiedenen Richtungen gemes¬ sen werden, so können Rechtecke mit unterschiedlichen Längen a-_ und a2 der kürzeren Kanten unterschiedlich auf der Membran orientiert werden. Vorteilhaft bei dieser Anordnung ist, daß nur jeweils die Grundfrequenzen gemessen werden müssen und daß zwei Richtungen, in denen Membranspannungen bestimmt werden sollen, nicht unbedingt senkrecht aufeinander zu stehen brau¬ chen. Außerdem kann mit dieser Methode die Anzahl der Meßrich- tungen durch die Anordnung weiterer Rechtecke erhöht werden.
Bei der Messung eines breitbandigen an der Membran reflektier¬ ten Ultraschallspektrums werden die Resonanzfrequenzen sieht- bar. Dur . eine Dehnung des die Membran haltenden Rahmens wird auch die Membran gedehnt, so daß sich die innere mechanische Spannung der Membran in Richtung der Rahmendehnung verändert. Mit der inneren Spannung der Membran ändern sich auch die Re¬ sonanzfrequenzen, so daß aus den Veränderungen der beiden Re¬ sonanzfrequenzen auf Größe und Richtung der Rahmendehnung ge¬ schlossen werden kann.
Für diese Dehungsmessungen ist es von Vorteil, wenn der Rahmen 3 und die Membran 2 aus dem gleichen Material hergestellt wer¬ den, damit Temperaturänderungen keine Dehnungsänderungen her¬ vorrufen können. Die MikroStruktur 1 sollte entweder auch aus dem gleichen Material bestehen wie Rahmen und Membran oder die Stege la der MikroStruktur sind so flach und schmal, daß ihre thermische Dehnung die Messung nicht stört. 10 μm breite und 30 μm hohe Nickelstege erwiesen sich gegenüber einer 3 μm dün¬ nen Titanmembran als einerseits flach und schmal genug, um die Messung bei Temperaturänderungen um ± 20" C nicht durch eine thermische Ausdehnung zu stören.
Wenn die Mikrostrukturen 1 gemäß Fig. 4 mit einem geschlosse¬ nen Rahmen lb umschlossen ist, kann sie aus der Membran her¬ ausgetrennt, und als Dehnungsmeßstreifen an einem Prüfkörper 7 befestigt werden. Hierzu ist es erforderlich, daß für das die Mikrostrukturen umgebende Medium ein direkter Zugang zu dem Volumen 8 zwischen Membran und Substrat vorhanden ist. Dieser direkte Zugang verhindert, daß sich über die Membran ein Dif¬ ferenzdruck aufbauen kann, der über eine Spannungserhöhung in der Membran bei der Messung der Resonanzfrequenzen eine Deh¬ nung des Prüfkörpers 7 vortäuschen würde.
Das dritte Ausführungsbeispiel beschreibt eine berührungslose Druckmessung.
Für die Druckmessung mit dem hier beschriebenen Verfahren sind zum Beispiel Mikrostrukturen geeignet, die auf einem Substrat 7 gemäß Figur 5 Hohlräume 9 umschließen. Solche Strukturen lassen sich zum Beispiel nach dem von R. T. Howe in J. Vac. Technol. B6 (1988) auf den Seiten 1809 bis 1813 beschriebenen Verfahren herstellen. Bei diesem Verfahren wird über einer Op¬ ferschicht eine Deckschicht 10 aufgebracht. Nach dem Auflösen der Opferschicht wird der Hohlraum 9 verschlossen. Auf diese Weise können nach oben hin mit einer Membran verschlossene, nicht miteinander verbundene, ungefähr zylinderföπnige Hohl¬ räume hergestellt werden. Eine Druckdifferenz zwischen den Hohlräumen und dem umgebenden Medium führt hier zu einer Erhö¬ hung der mechanischen Spannung in der Membran und somit zu ei¬ ner Verschiebung der Resonanzfrequenz.
Um durch eine unterschiedliche thermische Dehnung von Substrat 7 und Deckschicht 10 oder durch eine Dehnung des Substrates verursachte Spannungsänderung erkennen und bei der Messung des Druckes berücksichtigen zu können, ist es ein großer Vorteil, wenn neben den abgeschlossenen Hohlräumen 9 auch solche Hohl¬ räume 11 hergestellt werden, die aufgrund anderer geometri¬ scher Abmessungen andere Resonanzfrequenzen aufweisen und über Öffnungen 12 direkt mit dem die Strukturen umgebenden Medium in Verbindung stehen. Aus der durch die Hohlräume 11 hervorge¬ rufenen Resonanzfrequenz kann dann eine Korrektur berechnet werden, die eine genauere Bestimmung des Druckes ermöglicht.
Das vierte Anwendungsbeispiel beschreibt die Messung der Dichte des die Strukturen umgebenden Mediums.
Die niedrigste Resonanzfrequenz κ einer kreisrunden Membran mit dem Radius r, der inneren Spannung σ, der Dicke d und der Dichte SM kann zum Beispiel mit Hilfe der von R. E. Acosta et al. in Solid State Technology (Okt. 1984) auf Seite 206 ange¬ gebenen Gleichungen berechnet werden, wenn die Dichte des die Membran umgebenden Mediums mit Sn bezeichnet wird: - 7 -
Figure imgf000009_0001
Wie Gleichung 3 zeigt, ist die Resonanzfrequenz der über einer kreisrunden MikroStruktur frei gespannten Membran abhängig von der Dichte des die Membran umgebenden Mediums. Deshalb ist es möglich, über die Messung der Resonanzfrequenz einer solchen Membran die Dichte des sie umgebenden Mediums zu bestimmen. Für die Messung der Dichte eines die Membran umgebenden Medi¬ ums ist es von Vorteil, wenn Mikrostrukturen 1, die kreisrunde Flächen 2a der Membran frei gespannt halten, über einen Rahmen lb zusammegehalten werden und, nach ihrer Herstellung mit dem in EP 0 104 685 beschriebenen Verfahren, aus der Membran her¬ ausgetrennt werden. Der Rahmen wird dann wie in Figur 6 ge¬ zeigt auf einem Substrat 7 befestigt, wenn der Sensor ortsfest gemacht werden soll. Durch diese Anbringung des Sensors wird weitgehend verhindert, daß äußere Kräfte auf die Mikrostruktu¬ ren oder die Membran einwirken können. Vorteilhaft ist dabei auch eine Abschirmung der Mikrostrukturen gegenüber etwa vor¬ handenen Strömungen. Damit keine Temperaturänderungen Dichte¬ veränderungen des Mediums vortäuschen können, ist die Herstel¬ lung von Mikrostrukturen und Membran aus dem gleichen Material von Vorteil.
Mit dem in Fig. 6 dargestellten Sensor kann zum Beispiel der Ladungszustand eines Akkumulators oder die Dichte eines Galva¬ nikelektrolyten gemessen werden. Durch die Anbringung zweier Sensoren, deren Resonanzfrequenzen sich aufgrund unterschied¬ licher geometrischer Abmessungen der Mikrostrukturen unter¬ scheiden, und von denen einer gegenüber Strömungen abgeschirmt ist, der andere aber nicht, ist die Messung von Strömungsge¬ schwindigkeiten möglich, da sich über die Membran ein Diffe¬ renzdruck ausbildet, wenn ein Medium senkrecht zum Membran¬ querschnitt strömt. Der in Figur 6 dargestellte Sensor ist auch für die Messung von Beschichtungsraten in einem Galvanikelektrolyten geeignet, wenn die Mikrostrukturen und die Membran aus einem elektrisch nicht leitfähigen Material bestehen und wenn die den Mikrostrukturen abgewandte Seite der Membran mit einer Galva¬ nikstartschicht versehen wurde und diese Startschicht kontak¬ tiert worden ist. Bei einer Beschichtung der Membran ändert sich in Gleichung 3 sowohl die mittlere Dichte des Membranma¬ terials als auch die Membrandicke, was zu Veränderungen der Resonanzfrequenz führt. Damit die innere mechanische Spannung der abgeschiedenen Schicht nicht die Messung der abgeschie¬ denen Schichtdicke beeinträchtigt, ist eine Eichung bei den gleichen Bedingungen erforderlich, bei.denen die Messung ge¬ macht werden soll. Es ist aber auch möglich, die innere Span¬ nung der gerade abgeschiedenen Schicht zu messen, wenn die Ab¬ scheiderate bei bekannter Stromausbeute über die Messung des Abscheidestromes bestimmt wird. Abgeschiedene Dicke und innere mechanische Spannung der abgeschiedenen Schicht können be¬ stimmt werden, wenn zwei Strukturen der in Figur 6 dargestell¬ ten Art eingesetzt werden, deren Resonanzfrequenzen sich auf¬ grund unterschiedlicher Membrandicken oder aufgrund unter¬ schiedlicher Radien der runden, frei gespannten Bereiche 2a der Membran voneinander unterscheiden.
Im fünften Ausführungsbeispiel wird beschrieben, wie Material¬ veränderungen an dünnen Strahlfenstern überwacht werden kön¬ nen, indem auf diesen Fenstern angebrachte Mikrostrukturen einen oder mehrere Teilbereiche zu schwingungsfähigen Struktu¬ ren machen, deren Resonanzfrequenz von der inneren Spannung des Strahlfensters abhängt.
Vakuumfenster an Teilchenbeschleunigern oder vor Detektoren bestehen oft aus Membranen aus Kunststoffen oder Metallen, die nur wenige μm dünn sind. Diese Vakuumfenster können sich nach längerem Einsatz durch chemische Reaktionen mit der Umgebung - 9 - oder durch die Wechselwirkung mit ionisierender Strahlung da¬ hingehend verändern, daß der Bruch des Vakuumfensters zu be¬ fürchten ist. Diese Veränderungen an den Vakuumfenstern können mit Änderungen der inneren Spannung der Fenster einhergehen, die durch einen veränderten Elastizitätsmodul oder eine verän¬ derte Dehnung des Fensters hervorgerufen werden. Die Frequen¬ zen der Resonanzschwingungen, die möglich werden, wenn die Fehstermembran mit Mikrostrukturen der in Figur 6 gezeigten Art versehen ist, sind gemäß Gleichung 3 von der inneren Span¬ nung σ der Fenstermembran abhängig. Durch die Messung der Re¬ sonanzfrequenzen kann deshalb eine Veränderung der Materialei¬ genschaften der Fenstermembran erkannt werden. Die Beschädi¬ gung empfindlicher Anlagen durch den unerwarteten Bruch eines Vakuumfensters kann so durch den rechtzeitigen Austausch des Fensters verhindert werden.
Ein weiterer Vorteil des Verfahrens besteht in der guten Ortsauflösung der Messungen, welche durch die kleine Ausdeh¬ nung von Einzelstrukturen ermöglicht wird.
Temperaturmessungen sind wegen der geringen Wärmekapazität der Mikrostrukturen fast verzögerungsfrei.

Claims

Patentansprüche
1. Verfahren zur Ermittlung der Größe von Parametern, welche die Frequenz von Eigenschwingungen von Mikrostrukturen än¬ dern, wobei die Mikrostrukturen mindestens eine an ihrem Rand fixierte Membran aufweisen und wobei mindestens eine Eigenschwingung der Mikrostrukturen zwischen 100 KHz bis 100 MHz liegt durch a) Erfassen der Frequenz der charakteristischen Eigen¬ schwingung der Mikrostrukturen, und b) Ermitteln der Größe der Parameter mit Hilfe einer Eich¬ kurve.
2. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der zu messende Parameter die Temperatur der MikroStruktur, bzw. ihrer Umgebung ist, wobei die Mikrostruktur aus Hai- . terah en und Membran mit unterschiedlichen thermischen Aus¬ dehnungskoeffizienten besteht.
3. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der zu messende Parameter die Längenänderung einer Unterlage ist, wobei die Mikrostruktur fest mit der Unterlage verbun¬ den ist.
4. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der zu messende Parameter der Umgebungsdruck ist, wobei die Membran mit einer Haltestruktur eine nach außen dichte Kap¬ sel bildet.
5. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der zu messende Parameter der Druckabfall über der Membran ist.
6. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der zu messende Parameter die Dichte des umgebenden Mediums ist.
7. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der zu messende Parameter die Strömungsgeschwindigkeit des um¬ gebenden Mediums ist.
8. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der zu messende Parameter die Massenbelegung der Membran ist.
9. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der zu messende Parameter der Elastizitätsmodul der Membran ist.
10.Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der zu messende Parameter der innere mechanische Spannungszu¬ stand der Membran ist.
11.Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 10, dadurch ge¬ kennzeichnet, daß mehrere Mikrostrukturen für die Ermitt¬ lung mindestens eines der Parameter nach den Ansprüchen 2 bis 10 auf einem gemeinsamen Träger angeordnet sind.
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